صدمة متحركة

في ديناميكا الموائع ، تُعرَّف الصدمة المتحركة بأنها موجة صدمية تنتقل عبر وسط مائع (غالباً غازي ) بسرعة نسبية إلى سرعة المائع المكون للوسط. [ 1 ] ولذلك، تتطلب علاقات الصدمة العادية تعديلاً لحساب الخصائص قبل الصدمة المتحركة وبعدها. وتُعد معرفة الصدمات المتحركة مهمة لدراسة الظواهر المحيطة بالانفجار ، إلى جانب تطبيقات أخرى.

نظرية

يوضح هذا الرسم البياني السرعات النسبية للغاز والسرعات النسبية للصدمة المستخدمة في معادلات الصدمة المتحركة النظرية.

لاستنتاج المعادلات النظرية لموجة صدمية متحركة، يمكن البدء بتحديد المنطقة أمام الموجة الصدمية بالرمز السفلي 1، بينما يُحدد الرمز السفلي 2 المنطقة خلفها. يوضح الشكل ذلك، حيث تنتشر الموجة الصدمية نحو اليمين. يُرمز لسرعة الغاز بالرمز u ، والضغط بالرمز p ، وسرعة الصوت المحلية بالرمز a . سرعة الموجة الصدمية بالنسبة للغاز هي W ، مما يجعل السرعة الكلية مساوية لـ u + 1 + W.

بعد ذلك، لنفترض أن إطارًا مرجعيًا مُثبَّت على الصدمة بحيث تبدو ثابتة بينما يتحرك الغاز في المنطقتين 1 و2 بسرعة نسبية إليها. إعادة تعريف المنطقة 1 على أنها x والمنطقة 2 على أنها y يؤدي إلى السرعات النسبية التالية للصدمة:

 uy=دبليو+u1-u2،{\displaystyle \ u_{y}=W+u_{1}-u_{2},}
 ux=دبليو.{\displaystyle \ u_{x}=W.}

باستخدام هذه السرعات النسبية للصدمة، يمكن تعريف خصائص المناطق قبل وبعد الصدمة كما يلي، مع تعريف درجة الحرارة بـ T ، والكثافة بـ ρ ، ورقم ماخ بـ M :

 ص1=صx؛ص2=صy؛تي1=تيx؛تي2=تيy،\displaystyle \ p_{1}=p_{x}\quad ;\quad p_{2}=p_{y}\quad  ;\quad T_{1}=T_{x}\quad  ;\quad T_{2}=T_{y},}
 ρ1=ρx؛ρ2=ρy؛أ1=أx؛أ2=أy،\displaystyle \ \rho _{1}=\rho _{x}\quad ;\quad \rho _{2}=\rho _{y}\quad  ;\quad a_{1}=a_{x}\quad  ;\quad a_{2}=a_{y},}
 مx=uxأx=دبليوأ1،{\displaystyle \ M_{x}={\frac {u_{x}}{a_{x}}}={\frac {W}{a_{1}}},}
 مy=uyأy=دبليو+u1-u2أ2.{\displaystyle \ M_{y}={\frac {u_{y}}{a_{y}}}={\frac {W+u_{1}-u_{2}}{a_{2}}}.}

بإدخال نسبة السعة الحرارية كـ γ ، يمكن اشتقاق نسب سرعة الصوت والكثافة والضغط:

 أ2أ1=1+2(γ-1)(γ+1)2[γمx2-1مx2-(γ-1)]،{\displaystyle \ {\frac {a_{2}}{a_{1}}}={\sqrt {1+{\frac {2(\gamma -1)}{(\gamma +1)^{2}}}\left[\gamma M_{x}^{2}-{\frac {1}{M_{x}^{2}}}-(\gamma -1)\right]}},}
 ρ2ρ1=11-2γ+1[1-1مx2]،{\displaystyle \ {\frac {\rho _{2}}{\rho _{1}}}={\frac {1}{1-{\frac {2}{\gamma +1}}\left[1-{\frac {1}{M_{x}^{2}}}\right]}},}
 ص2ص1=1+2γγ+1[مx2-1].{\displaystyle \ {\frac {p_{2}}{p_{1}}}=1+{\frac {2\gamma }{\gamma +1}}\left[M_{x}^{2}-1\right].}

يجب الأخذ في الاعتبار أن المعادلات المذكورة أعلاه تخص موجة صدمية تتحرك نحو اليمين. أما بالنسبة لموجة صدمية تتحرك نحو اليسار، فيجب تبديل قيمتي x و y ، وبالتالي:

 uy=دبليو-u1+u2،{\displaystyle \ u_{y}=W-u_{1}+u_{2},}
 مy=دبليو-u1+u2أ2.{\displaystyle \ M_{y}={\frac {W-u_{1}+u_{2}}{a_{2}}}.}

انظر أيضاً

مراجع

  1. شابيرو، آشر هـ. (يونيو 1983). ديناميكا وديناميكا حرارية تدفق الموائع القابلة للانضغاط . دار نشر كريجر. ISBN 0-89874-566-7.