الموصل الفائق من النوع الأول

لا يمكن اختراق باطن الموصل الفائق الكتلي بواسطة مجال مغناطيسي ضعيف ، وهي ظاهرة تُعرف بتأثير مايسنر . عندما يصبح المجال المغناطيسي المُطبق كبيرًا جدًا، تنهار الموصلية الفائقة. يمكن تقسيم الموصلات الفائقة إلى نوعين وفقًا لكيفية حدوث هذا الانهيار. في الموصلات الفائقة من النوع الأول ، تُدمر الموصلية الفائقة فجأةً عبر انتقال طور من الدرجة الأولى عندما تتجاوز شدة المجال المُطبق قيمة حرجة H_{_c} . يُظهر هذا النوع من الموصلية الفائقة عادةً المعادن النقية، مثل الألومنيوم والرصاص والزئبق. من أمثلة المركبات بين الفلزية التي تُظهر موصلية فائقة من النوع الأول: سيليسيد التنتالوم (TaSi_₂ ) ^{[ 1 ]} ، وBeAu ^{[ 2 ]،} وβ-IrSn _₄ ^{[ 3 ].} يُعد الموصل الفائق التساهمي SiC:B، وهو كربيد السيليكون المُطعم بشدة بالبورون، من النوع الأول أيضًا ^{[ 4 ] .}

اعتمادًا على عامل إزالة المغنطة، يمكن الحصول على حالة وسيطة. هذه الحالة، التي وصفها ليف لانداو لأول مرة ، هي عبارة عن فصل طوري إلى نطاقات غير فائقة التوصيل ونطاقات فائقة التوصيل على المستوى العياني ، تشكل تمثيل هوسيمي Q. ^{[ 5 ]}

يختلف هذا السلوك عن الموصلات الفائقة من النوع الثاني التي تُظهر مجالين مغناطيسيين حرجين . المجال الحرج الأول، وهو الأدنى، يحدث عندما تخترق دوامات التدفق المغناطيسي المادة، لكن المادة تظل موصلة فائقة خارج هذه الدوامات المجهرية. عندما تصبح كثافة الدوامات كبيرة جدًا، تفقد المادة بأكملها خاصية التوصيل الفائق؛ وهذا ما يُعرف بالمجال الحرج الثاني، وهو الأعلى.

تحدد نسبة عمق اختراق لندن λ إلى طول التماسك الفائق التوصيل ξ ما إذا كان الموصل الفائق من النوع الأول أو النوع الثاني. الموصلات الفائقة من النوع الأول هي تلك التي${\displaystyle 0<{\tfrac {\lambda }{\xi }}<{\tfrac {1}{\sqrt {2}}}}$والموصلات الفائقة من النوع الثاني هي تلك التي${\displaystyle {\tfrac {\lambda }{\xi }}>{\tfrac {1}{\sqrt {2}}}}$[ ^{6 ]​}