اضمحلال التجمعات

📅 آخر تحديث: ١ أغسطس ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ١ أغسطس ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 7 صور
الموسوعة الحرة

يُعرف اضمحلال التكتل ، أو النشاط الإشعاعي للجسيمات الثقيلة ، بأنه نوع نادر من الاضمحلال الإشعاعي، حيث تنبعث من نواة ذرية غير مستقرة مجموعة صغيرة من البروتونات والنيوترونات ، أي نواة ذرية. تكون النواة المنبعثة (التكتل) أكبر من جسيم ألفا ( نواة الهيليوم -4 التي تحتوي على بروتونين ونيوترونين)، ولكنها أصغر من الشظايا النموذجية الناتجة عن الانشطار التلقائي . في عملية الانشطار النووي ، تكون كتل النواتين الناتجتين متقاربة نسبيًا.

عملية تحلل التجمعات النووية هي طريقة لتحويل ذرة ثقيلة وغير مستقرة إلى ذرة أكثر استقرارًا. على سبيل المثال، يمكن لذرة من الراديوم 22388 أن تُصدر نواة من الكربون 146 (تحتوي على 6 بروتونات و8 نيوترونات) وتتحول إلى ذرة رصاص 20982 أكثر استقرارًا .

تم التنبؤ نظريًا بتحلل التجمعات في عام 1980 من قبل أوريليو ساندوليسكو ودورين ن. بوينارو ووالتر غرينر، وتم تأكيده تجريبيًا لأول مرة في عام 1984 من قبل إتش جيه روز وجي إيه جونز. [ 1 ]

الآلية

على غرار تحلل ألفا، يُعدّ تحلل التجمعات عملية نفق كمومي . تتشكل مجموعة من البروتونات والنيوترونات داخل النواة الأم، ويجب أن تخترق حاجز كولوم للهروب. هذه العملية نادرة الحدوث، ولهذا السبب يُعدّ تحلل التجمعات ظاهرة نادرة، حيث تكون نسب التفرع ضئيلة للغاية مقارنةً بتحلل ألفا. [ 2 ]

يؤدي الاضمحلال إلى تحويل النواة الأم (ذات العدد الذري Z والعدد الكتلي A ) إلى نواة ابنة ( Zd , Ad ) عن طريق انبعاث عنقود نووي ( Ze , Ae ) . ويبقى عدد البروتونات والنيوترونات ثابتًا.

Z = Z d + Z e
أ = أ د + أ هـ

يوضح المثال التالي تحلل 223 88 Ra إلى 209 82 Pb عن طريق انبعاث مجموعة 14 6 C :

223 88 Ra→ 14 6 C+ 209 82 Pb

تتحول الطاقة المنبعثة أثناء التحلل ( قيمة Q ) إلى طاقة حركية للشظايا. وكما يقتضي قانون حفظ الزخم ، فإن المجموعة الأخف المنبعثة تحمل معظم هذه الطاقة. [ 3 ] الطاقة الحركية للمجموعة، E <sub>k</sub> ، تساوي تقريبًا:

هـك≈سؤالأدأ{\displaystyle E_{k}\approx Q{\frac {A_{d}}{A}}}

يُعدّ نمط الاضمحلال هذا وسيطًا بين اضمحلال ألفا القياسي، حيث تنبعث نواة هيليوم خفيفة، والانشطار التلقائي، الذي يقسم النواة إلى شظيتين كبيرتين أو أكثر بتوزيع احتمالي للكتلة. في اضمحلال التكتل، تكون الجسيمات المنبعثة نواة خفيفة محددة، وليست مجموعة من الشظايا المحتملة. [ 4 ]

نسبة التفرع فيما يتعلق بتحلل ألفا صغيرة نوعًا ما (انظر الجدول أدناه):

ب=تيأ/تيج{\displaystyle B=T_{a}/T_{c}}

حيث أن T a و T c هما نصف عمر النواة الأصلية بالنسبة لتحلل ألفا والنشاط الإشعاعي للتجمعات، على التوالي.

تاريخ

تم الحصول على أولى المعلومات حول نواة الذرة في مطلع القرن العشرين من خلال دراسة النشاط الإشعاعي. ولزمن طويل، لم يكن معروفًا سوى ثلاثة أنواع من أنماط الاضمحلال النووي ( ألفا ، وبيتا ، وجاما ). وهي تُجسّد ثلاثة من التفاعلات الأساسية في الطبيعة: التفاعل القوي ، والتفاعل الضعيف ، والتفاعل الكهرومغناطيسي . وقد ازداد الاهتمام بدراسة الانشطار التلقائي بعد اكتشافه عام 1940 على يد كونستانتين بيترزاك وجورجي فليوروف، نظرًا لتطبيقاته العسكرية والسلمية. وقد اكتُشف هذا الانشطار في عام 1939 تقريبًا على يد أوتو هان ، وليز مايتنر ، وفريتز ستراسمان .

توجد أنواع أخرى عديدة من النشاط الإشعاعي، مثل اضمحلال التجمعات، وانبعاث البروتونات ، وأنماط اضمحلال بيتا المتأخرة المختلفة (p، 2p، 3p، n، 2n، 3n، 4n، d، t، ألفا، f)، ونظائر الانشطار ، والانشطار المصحوب بجسيمات (ثلاثي)، وغيرها. ويُعدّ ارتفاع حاجز الطاقة الكامنة، ذي الطبيعة الكولومبية في الغالب، لانبعاث الجسيمات المشحونة أعلى بكثير من الطاقة الحركية المرصودة للجسيمات المنبعثة. ولا يُمكن تفسير الاضمحلال التلقائي إلا بالنفق الكمومي، على غرار التطبيق الأول لميكانيكا الكم على النوى الذي قدمه ج. غاموف لاضمحلال ألفا.

في عام 1980، وصف كلٌّ من أ. ساندوليسكو، ود. ن. بوينارو، وو. غرينر حساباتٍ تُشير إلى إمكانية وجود نوعٍ جديدٍ من اضمحلال النوى الثقيلة، يقع بين اضمحلال ألفا والانشطار التلقائي. وكان أول رصدٍ للنشاط الإشعاعي للأيونات الثقيلة هو انبعاث أيون الكربون-14 بطاقة 30 ميغا إلكترون فولت من الراديوم-223، وذلك بواسطة هـ. ج. روز وج. أ. جونز في عام 1984.

— الموسوعة البريطانية، [ 5 ]

عادةً ما تفسر النظرية ظاهرةً سبق رصدها تجريبياً. يُعدّ اضمحلال التجمعات أحد الأمثلة النادرة على الظواهر التي تم التنبؤ بها قبل اكتشافها تجريبياً. وُضعت التنبؤات النظرية في عام 1980، [ 6 ] أي قبل أربع سنوات من الاكتشاف التجريبي. [ 7 ]

استُخدمت أربعة مناهج نظرية: نظرية التفتت بحل معادلة شرودنغر مع اعتبار عدم تناظر الكتلة متغيرًا للحصول على توزيعات كتلة الشظايا؛ وحسابات النفاذية المشابهة لتلك المستخدمة في النظرية التقليدية لاضمحلال ألفا؛ ونماذج الانشطار فائقة التناظر، العددية (NuSAF) والتحليلية (ASAF). تعتمد نماذج الانشطار فائقة التناظر على المنهج الماكروي-الميكروسكوبي [ 8 ] باستخدام نموذج الغلاف ثنائي المركز غير المتناظر [ 9 ] [ 10 ] ، حيث تُستخدم طاقات المستويات كبيانات إدخال لتصحيحات الغلاف والاقتران. استُخدم إما نموذج القطرة السائلة [ 11 ] أو نموذج يوكاوا-بالإضافة إلى الأسي [ 12 ] الممتد إلى نسب شحنة إلى كتلة مختلفة [ 13 ] لحساب طاقة التشوه الماكروية.

تنبأت نظرية النفاذية بثمانية أنماط اضمحلال: 14 C، 24 Ne، 28 Mg، 32،34 Si، 46 Ar، و 48،50 Ca من النوى الأم التالية: 222،224 Ra، 230،232 Th، 236،238 U، 244،246 Pu، 248،250 Cm، 250،252 Cf، 252،254 Fm، و 252،254 No. [ 14 ]

نُشر التقرير التجريبي الأول في عام 1984، عندما اكتشف الفيزيائيون في جامعة أكسفورد أن الراديوم 223 ينبعث منه نواة واحدة من الكربون 14 من بين كل مليار (10 9 ) من الاضمحلالات عن طريق انبعاث جسيمات ألفا.

نظرية

يمكن حساب النفق الكمومي إما عن طريق توسيع نظرية الانشطار لتشمل عدم تناظر أكبر في الكتلة أو عن طريق جسيمات أثقل منبعثة من نظرية اضمحلال ألفا . [ 15 ]

كلا النهجين، الشبيه بالانشطار والشبيه بجسيمات ألفا، قادران على التعبير عن ثابت الاضمحلالλ=ln⁡2/تيج{\displaystyle \lambda =\ln 2/T_{\text{c}}}، كنتيجة لثلاث كميات تعتمد على النموذج

λ=νSPs{\displaystyle \lambda =\nu SP_{\text{s}}}

أينν{\displaystyle \nu }يمثل معدل الاصطدامات بالحاجز في الثانية، و S احتمالية تشكل التجمع النووي على السطح النووي، و P<sub> s </sub> نفاذية الحاجز الخارجي. في النظريات الشبيهة بنظرية ألفا، يمثل S تكامل التداخل للدالة الموجية للشركاء الثلاثة (النواة الأم، والنواة الابنة، والتجمع النووي المنبعث). في نظرية الانشطار، تمثل احتمالية تشكل التجمع النووي نفاذية الجزء الداخلي من الحاجز من نقطة الانعطاف الأولية Ri إلى نقطة التلامس R<sub> t </sub> . [ 16 ] غالبًا ما تُحسب هذه الاحتمالية باستخدام تقريب وينتزل-كرامرز-بريلوين (WKB).

تمّت دراسة عدد كبير جدًا، يصل إلى 10⁵ ، من تركيبات العناقيد المنبعثة من الجسيمات الأصلية، في بحث منهجي عن أنماط اضمحلال جديدة . وقد أمكن إجراء هذا الكمّ الهائل من الحسابات في وقت معقول باستخدام نموذج ASAF الذي طوّره دورين ن. بوينارو ، ووالتر غرينر ، وآخرون. وكان هذا النموذج الأول من نوعه الذي يُستخدم للتنبؤ بكميات قابلة للقياس في اضمحلال العناقيد. وقد تمّ التنبؤ بأكثر من 150 نمطًا لاضمحلال العناقيد قبل نشر أي حسابات أخرى لنصف العمر. ونُشرت جداول شاملة لأنصاف العمر ، ونسب التفرّع ، والطاقات الحركية، على سبيل المثال [ 17 ] و[ 18 ]. كما حُسبت أشكال حاجز الجهد المشابهة لتلك التي تمّت دراستها في نموذج ASAF باستخدام طريقة الماكروسكوبي-الميكروسكوبي [ 19 ] .

سبق أن أُثبت [ 20 ] أن حتى اضمحلال ألفا يمكن اعتباره حالة خاصة من الانشطار البارد . ويمكن استخدام نموذج ASAF لوصف اضمحلال ألفا البارد، واضمحلال التجمعات النووية، والانشطار البارد بطريقة موحدة (انظر الشكل 6.7، صفحة  287 من المرجع [2]).

يمكن الحصول بتقريب جيد على منحنى عالمي واحد (UNIV) لأي نوع من أنماط اضمحلال التجمعات ذات العدد الكتلي Ae، بما في ذلك اضمحلال ألفا

سجل⁡تي=-سجل⁡Ps-22.169+0.598(أهـ-1){\displaystyle \log T=-\log P_{s}-22.169+0.598(A_{e}-1)}

في المقياس اللوغاريتمي، تمثل المعادلة log T = f (log P s ) خطًا مستقيمًا واحدًا يُمكن استخدامه بسهولة لتقدير عمر النصف. وينتج منحنى عالمي واحد لأنماط اضمحلال ألفا واضمحلال التجمعات النووية من خلال التعبير عن log T + log S = f (log P s ). [ 21 ] وقد تم استنساخ البيانات التجريبية المتعلقة باضمحلال التجمعات النووية في ثلاث مجموعات من النوى الأم ذات عدد زوجي-زوجي، وزوجي-فردي، وفردي-زوجي، بدقة متقاربة باستخدام كلا نوعي المنحنيات العالمية، وهما UNIV وUDL الشبيهان بالانشطار [ 22 ]، والمشتقان باستخدام نظرية مصفوفة R الشبيهة بنظرية ألفا .

من أجل إيجاد الطاقة المنبعثة

سؤال=[م-(مد+مهـ)]ج2{\displaystyle Q=[M-(M_{d}+M_{e})]c^{2}}

يمكن استخدام مجموعة الكتل المقاسة [ 23 ] M و Md و Me للنوى الأصلية والنوى الناتجة والنوى المنبعثة، حيث c هي سرعة الضوء. يتم تحويل فائض الكتلة إلى طاقة وفقًا لصيغة أينشتاين E = mc² .

التجارب

تكمن الصعوبة التجريبية الرئيسية في رصد اضمحلال التجمعات النقطية في ضرورة تحديد بعض الأحداث النادرة وسط سيل من جسيمات ألفا. وتشمل الكميات التي يتم تحديدها تجريبياً عمر النصف الجزئي ( T <sub> c</sub> ) والطاقة الحركية للتجمع المنبعث (E<sub> k</sub>) . كما يلزم تحديد الجسيم المنبعث.

يعتمد الكشف عن الإشعاع بشكل أساسي على تأين المادة. وباستخدام تلسكوب أشباه الموصلات والإلكترونيات التقليدية لتحديد أيونات الكربون -14 ، استغرقت أول تجربة ناجحة لروز وجونز حوالي ستة أشهر للحصول على 11 حدثًا مفيدًا.

باستخدام أجهزة قياس الطيف المغناطيسي الحديثة (SOLENO و Enge-split pole)، في مختبر أورساي وأرجون الوطني (انظر الفصل 7 في المرجع [2] الصفحات  188-204)، يمكن استخدام مصادر قوية للغاية، مما يسمح بالحصول على النتائج في غضون بضع ساعات.

تم استخدام كاشفات المسار النووي ذات الحالة الصلبة (SSNTD) غير الحساسة لجسيمات ألفا (رخيصة وسهلة الاستخدام ولكنها تحتاج إلى حفر كيميائي ومسح مجهري) وأجهزة قياس الطيف المغناطيسي التي يتم فيها انحراف جسيمات ألفا بواسطة مجال مغناطيسي قوي للتغلب على هذه الصعوبة.

أُجريت تجارب رئيسية على أنماط اضمحلال التجمعات في بيركلي وأورساي ودوبنة وميلانو، وكان من بين الباحثين الرئيسيين بي. بوفورد برايس، وعيد حوراني، وميشيل هوسونوا، وسفيتلانا تريتياكوفا، وإيه إيه أوغلوبلين، وروبرتو بونيتي، وزملائهم.

تقع المصادر الإشعاعية العشرون التي رُصدت تجريبياً ضمن النطاق 87 ≤ Z ≤ 96: 221 Fr، 221-224، 226 Ra ، 223 ، 225 Ac، 228 ، 230 Th، 231 Pa، 230، 232-236 U، 236، 238 Pu، و 242 Cm. لم يُرصد سوى الحد الأعلى في الحالات التالية: اضمحلال 12C لـ 114 Ba، واضمحلال 15N لـ 223 Ac، واضمحلال 18O لـ 226 Th، واضمحلال 24 ، 26 Ne لـ 232 Th و 236 U، واضمحلال 28Mg لـ 232 ، 233، 235 U، واضمحلال 30Mg لـ 237 Np، واضمحلال 34Si لـ 240 Pu و 241 Am.

بعض مصادر انبعاث العناقيد تنتمي إلى ثلاث عائلات من العناصر المشعة الطبيعية ( 223، 224، 226 راديوم، 228، 230 ثوريوم، 231 باسكال، و 234، 235 يورانيوم)؛ ويمكن إنتاجها جميعًا عن طريق التفاعلات النووية الاصطناعية. لم يُرصد أي مصدر انبعاث فردي-فردي، ولا أي عنقود باعث فردي-فردي أيضًا.

من بين العديد من أنماط الاضمحلال ذات أعمار النصف ونسب التفرع المتوقعة لاضمحلال ألفا باستخدام نموذج الانشطار الفائق غير المتناظر التحليلي (ASAF)، تم تأكيد الأنماط الأحد عشر التالية تجريبياً: 14C ، 20O ، 23F، 22 ، 24-26Ne ، 28، 30Mg، و 32، 34Si. تتوافق البيانات التجريبية بشكل جيد مع القيم المتوقعة. يُلاحظ تأثير قوي للغلاف النووي: كقاعدة عامة ، تُسجل أقصر قيمة لعمر النصف عندما تحتوي النواة الوليدة على عدد سحري من النيوترونات ( Nd = 126) و /أو البروتونات ( Zd = 82). يتم تحقيق أقصر فترات نصف العمر للتجمعات بالنسبة للنوى الزوجية الزوجية التي تصل إلى 208 Pb السحري المزدوج مباشرة عن طريق انبعاث مجموعة مستقرة نسبيًا: 222 Ra، 228 Th، 230،232 U، 236 Pu، و 242 Cm.

الانبعاثات المعروفة للمجموعات حتى عام 2008 (لا يبدو أن هناك نتائج أحدث) هي كما يلي: [ 24 ] [ 25 ] [ 26 ]

النظيرالجسيمات المنبعثةنسبة التفرعlog T (s)Q (MeV)
221 فرنك فرنسي14 درجة مئوية8.14 × 10 −1314.5231.290
221 را14 درجة مئوية1.15 × 10 −1213.3932.394
222 را14 درجة مئوية3.7 × 10 −1011.0133.049
223 را14 درجة مئوية8.9 × 10 −1015.0431.829
224 را14 درجة مئوية4.3 × 10 −1115.8630.535
226 را14 درجة مئوية3.2 × 10 −1121.1928.196
223 فدان14 درجة مئوية3.2 × 10 −1112.6033.064
225 فدان14 درجة مئوية4.5 × 10 −1217.2830.476
228​20 O1.13 × 10 −1320.7244.723
230 Th24 شمال شرق5.6 × 10 −1324.6157.758
231 باسكال23 فهرنهايت9.97 × 10 −1526.0251.844
24 شمال شرق1.34 × 10 −1122.8860.408
230 يو22 شمال شرق4.8 × 10 −1419.5761.388
232 يو24 شمال شرق9.16 × 10 −1220.4062.309
233 يو24 ني أو 25 ني7.2 × 10 −1324.8460.484، 60.776
234 يو28 ملغ1.38 × 10 −1325.1474.108
24 ني أو 26 ني9.9 × 10 −1425.8858.825، 59.465
235 يو24 ني أو 25 ني8.06 × 10 −1227.4257.361، 57.756
236 يو28 ملغ أو 30 ملغ2 × 10 −1327.5870.560، 72.299
236 بو28 ملغ2.7 × 10 −1421.5279.668
238 بو32 Si1.38 × 10 −1625.2791.188
28 ملغ أو 30 ملغ5.62 × 10 −1725.7075.910، 76.822
242 سم34 سي1 × 10 −1623.1596.508

بنية دقيقة

ناقش م. غرينر وو. شيد لأول مرة البنية الدقيقة للنشاط الإشعاعي للكربون -14 في الراديوم -223 عام 1986. [ 27 ] ومنذ عام 1984، يُستخدم مطياف سولينو فائق التوصيل التابع لمعهد الفيزياء النووية في أورساي لتحديد تجمعات الكربون -14 المنبعثة من نوى الراديوم -222-224 و226 . علاوة على ذلك، استُخدم لاكتشاف [ 28 ] [ 29 ] البنية الدقيقة من خلال رصد الانتقالات إلى الحالات المثارة للنواة الوليدة. ولم يُرصد بعدُ الانتقال الذي يتضمن حالة مثارة للكربون -14 ، والذي تنبأ به المرجع [ 27 ] .

والمثير للدهشة أن الباحثين التجريبيين لاحظوا انتقالًا إلى الحالة المثارة الأولى للنواة الوليدة أقوى من الانتقال إلى الحالة الأرضية. ويُفضَّل هذا الانتقال إذا بقي النيوكليون غير المقترن في الحالة نفسها في كلٍّ من النواة الأم والنواة الوليدة. وإلا فإن الاختلاف في البنية النووية يُعيق هذا الانتقال بشكل كبير.

تم تأكيد التفسير [ 30 ] : المكون الكروي الرئيسي للدالة الموجية الأصلية المشوهة له طابع i 11/2 ، أي أن المكون الرئيسي كروي.

مراجع

  1. ↑ كونديڤ، إف جي؛ وانغ، إم؛ هوانغ، دبليو جي؛ نعيمي، إس؛ أودي، جي. (2021). "تقييم NUBASE2020 للخواص النووية" (ملف PDF) . الفيزياء الصينية ج . 45 (3) 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .
  2. ↑ بوينارو، دي إن؛ غرينر، دبليو. (1996). أنماط الاضمحلال النووي . بريستول: دار نشر معهد الفيزياء. ص 1-577 . ISBN  978-0-7503-0338-5.
  3. ↑ بوينارو، دورين ن .؛ غرينر، والتر (2011). "النشاط الإشعاعي للتجمعات". التجمعات في النوى 1. سلسلة محاضرات في الفيزياء. المجلد 818. برلين: سبرينغر. الصفحات 1-56 . ISBN   978-3-642-13898-0.
  4. ↑ تافاريس، أو. إيه. بي.؛ روبرتو، إل. إيه. إم.؛ ميديروس، إي. إل. (2007). "التحلل الإشعاعي بانبعاث شظايا نووية ثقيلة". فيزيكا سكريبت . 76 (4): 375-384 . doi : 10.1088/0031-8949/76/4/016 .
  5. ↑ الموسوعة البريطانية على الإنترنت . 2011.
  6. ^ ساندوليسكو، أ. بوينارو، DN؛ غرينر ، دبليو (31 أكتوبر 1980). “نوع جديد من اضمحلال النوى الثقيلة المتوسطة بين الانشطار واضمحلال ألفا”. المجلة السوفيتية للجسيمات والنوى . 11 : 528 – 541. أوستي 6189038 . 
  7. ↑ روز، إتش جيه؛ جونز، جي إيه (1984). "نوع جديد من النشاط الإشعاعي الطبيعي". مجلة نيتشر . 307 (5948): 245-247 . Bibcode : 1984Natur.307..245R . doi : 10.1038/307245a0 . S2CID 4312488 . 
  8. ↑ ستروتنسكي، ف.م. (1967). "تأثيرات الغلاف في الكتل النووية وطاقات التشوه". الفيزياء النووية أ . 95 (2): 420-442 . Bibcode : 1967NuPhA..95..420S . doi : 10.1016/0375-9474(67)90510-6 .
  9. ^ مارون ، يواكيم. غرينر، والتر (1972). “نموذج الصدفة المركزية غير المتماثلة”. Zeitschrift für Physik . 251 (5): 431– 457. بيب كود : 1972ZPhy..251..431M . دوى : 10.1007/BF01391737 . S2CID 117002558 . 
  10. ↑ غيرغيسكو، ر. أ. (2003). "نموذج الغلاف المشوه ثنائي المركز". مجلة Physical Review C. 67 ( 1) 014309. arXiv : nucl-th/0210064 . Bibcode : 2003PhRvC..67a4309G . doi : 10.1103/PhysRevC.67.014309 . S2CID 119429669 . 
  11. ↑ مايرز، ويليام د.؛ سوياتيكي، فلاديسلاف ج. (1966). "الكتل النووية والتشوهات" . الفيزياء النووية . 81 : 1-60 . doi : 10.1016/0029-5582(66)90639-0 .
  12. ↑ كرابي، إتش جيه؛ نيكس، جيه آر؛ سيرك، إيه جيه (1979). "الجهد النووي الموحد للتشتت المرن للأيونات الثقيلة، والاندماج، والانشطار، وكتل الحالة الأرضية وتشوهاتها". مجلة Physical Review C. 20 ( 3): 992–1013 . Bibcode : 1979PhRvC..20..992K . doi : 10.1103/PhysRevC.20.992 .
  13. ↑ بوينارو، د.ن.؛ إيفاشكو، م.؛ مازيلو، د. (1980). "نموذج يوكاوا المطوي بالإضافة إلى النموذج الأسي pes للنوى ذات كثافات الشحنة المختلفة". اتصالات فيزياء الحاسوب . 19 (2): 205-214 . Bibcode : 1980CoPhC..19..205P . doi : 10.1016/0010-4655(80)90051-X .
  14. ↑ بوينارو، دي إن؛ غرينر، دبليو. (1995). "التحلل النووي عن طريق انبعاث العناقيد" (ملف PDF) . أخبار الفيزياء الأوروبية . تم الاطلاع عليه بتاريخ 15 ديسمبر 2023 .
  15. ↑ بليندوسكي، ر.؛ فليسباخ، ت.؛ واليسر، هـ. (1996). أنماط الاضمحلال النووي . بريستول: دار نشر معهد الفيزياء. ص 337-349 . ISBN  978-0-7503-0338-5.
  16. ^ بوينارو ، دورين ن. غرينر، والتر (1991). “التشكيل العنقودي كاختراق للحاجز”. سيناريو الفيزياء . 44 (5): 427– 429. بيب كود : 1991PhyS...44..427P . دوى : 10.1088/0031-8949/44/5/004 . S2CID 250885957 . 
  17. ↑ بوينارو، د.ن.؛ إيفاسكو، م.؛ ساندوليسكو، أ.؛ غرينر، و. (1984). "الانبعاث التلقائي للتجمعات الثقيلة". مجلة الفيزياء G. 10 ( 8): L183– L189. Bibcode : 1984JPhG...10L.183P . doi : 10.1088/0305-4616/10/8/004 . S2CID 250844668 . 
  18. ^ بوينارو، د.ن. شنابل، د.؛ غرينر، دبليو؛ مازيلو، د.؛ غيرغيسكو، ر. (1991). “العمر النووي للنشاط الإشعاعي العنقودي”. البيانات الذرية وجداول البيانات النووية . 48 (2): 231– 327. بيب كود : 1991ADNDT..48..231P . دوى : 10.1016/0092-640X(91)90008-R .
  19. ^ بوينارو ، دورين ن. غيرغيسكو، رادو أ؛ غرينر، والتر (2006). “أسطح الطاقة المحتملة للنوى الباعثة للكتلة”. المراجعة البدنية ج . 73 (1) 014608. أرخايف : nucl-th/0509073 . بيب كود : 2006PhRvC..73a4608P . دوى : 10.1103/PhysRevC.73.014608 . S2CID 119434512 . 
  20. ↑ بوينارو، د.ن.؛ إيفاسكو، م.؛ ساندوليسكو، أ. (1979). "تحلل ألفا كعملية شبيهة بالانشطار". مجلة الفيزياء G. 5 ( 10): L169– L173. Bibcode : 1979JPhG....5L.169P . doi : 10.1088/0305-4616/5/10/005 . S2CID 250859467 . 
  21. ^ بوينارو، د.ن. غيرغيسكو، را؛ غرينر، دبليو (2011). “منحنى عالمي واحد للنشاط الإشعاعي العنقودي واضمحلال ألفا”. المراجعة البدنية ج . 83 (1) 014601. بيب كود : 2011PhRvC..83a4601P . دوى : 10.1103/PhysRevC.83.014601 .
  22. ↑ تشي، سي.؛ شو، إف آر؛ ليوتا، آر جيه؛ ويس، آر. (2009). "قانون الاضمحلال العالمي في انبعاث الجسيمات المشحونة والنشاط الإشعاعي للتجمعات الغريبة". رسائل المراجعة الفيزيائية . 103 (7) 072501. arXiv : 0909.4492 . Bibcode : 2009PhRvL.103g2501Q . doi : 10.1103/PhysRevLett.103.072501 . PMID 19792636. S2CID 34973496 .  
  23. ↑ أودي، ج.؛ وابسترا، أ.هـ.؛ ثيبو، س. (2003). "تقييم الكتلة الذرية Ame2003" . الفيزياء النووية أ . 729 (1): 337-676 . Bibcode : 2003NuPhA.729..337A . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2003.11.003 .
  24. ↑ باوم، إي إم؛ وآخرون (2002). النوى والنظائر: مخطط النوى ( الطبعة السادسة عشرة). مختبر كنولز للطاقة الذرية (لوكهيد مارتن).  
  25. ↑ بونيتي، ر.؛ غولييلميتي، أ. (2007). "النشاط الإشعاعي للعناقيد: نظرة عامة بعد عشرين عامًا" (ملف PDF) . التقارير الرومانية في الفيزياء . 59 : 301-310 . مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 19 سبتمبر 2016.
  26. ^ جوجليلميتي، أ. فاسيو، د.؛ بونيتي، ر. شيشكين، SV؛ تريتياكوفا، SP. دميترييف، SV. أوجلوبلين، AA؛ بيك بيتشاك، جورجيا؛ فان دير مولين، NP؛ ستاين، غف؛ فان دير والت، تينيسي؛ فيرمولين، C .؛ ماكجي، د. (2008). "النشاط الإشعاعي للكربون 223 Ac والبحث عن انبعاث النيتروجين" . مجلة الفيزياء: سلسلة المؤتمرات . 111 (1) 012050. بيب كود : 2008JPhCS.111a2050G . دوى : 10.1088/1742-6596/111/1/012050 .
  27. 1 2 غرينر، م.؛ شيد، و. (1986). "التحلل الإشعاعي إلى حالات مثارة عبر انبعاث الأيونات الثقيلة". مجلة الفيزياء G. 12 ( 10): L229– L234. Bibcode : 1986JPhG...12L.229G . doi : 10.1088/0305-4616/12/10/003 . S2CID 250914956 . 
  28. ^ بريارد، إل. إليي، AG. حوراني، إي. هوسونويس، م. لو دو، JF. روزير، إل. طعنة، ل. (1989). "Mise en évidence d'une بنية جيدة في النشاط الإشعاعي 14 C". سي آر أكاد. الخيال العلمي. باريس . 309 : 1105 – 1110.
  29. ^ حوراني، إي. بيرييه-رونسين، ج.؛ إليي، أ.؛ هوفمان روث، P .؛ مولر، AC. روزير، ل.؛ روتبارد، ج.؛ رينو، ج.؛ ليبي، أ. بوينارو، DN؛ رافن، إتش إل (1995). " 223 Ra التحليل الطيفي النووي في النشاط الإشعاعي 14 درجة مئوية" . المراجعة البدنية ج . 52 (1): 267– 270. بيب كود : 1995PhRvC..52..267H . دوى : 10.1103/physrevc.52.267 . بميد 9970505 . 
  30. ↑ شيلين، آر كيه؛ راجنارسون، آي. (1991). "تفسير البنية الدقيقة في الاضمحلال الإشعاعي للكربون -14 لنظير الراديوم -223 ". مجلة Physical Review C. 43 ( 3): 1476-1479 . Bibcode : 1991PhRvC..43.1476S . doi : 10.1103/PhysRevC.43.1476 . PMID 9967191 .