المتماثل النووي

📅 آخر تحديث: ٢٥ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٢٥ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 1 صور
الموسوعة الحرة

النظير النووي هو حالة شبه مستقرة لنواة الذرة ، حيث يشغل نيوكليون واحد أو أكثر (بروتونات أو نيوترونات) مستويات طاقة أعلى في حالة الإثارة. يُطلق مصطلح "شبه مستقر" على النوى التي يبلغ عمر النصف لحالاتها المثارة 10⁻⁹ ثانية أو أكثر، [ 1 ] أي أطول بمقدار 100 إلى 1000 مرة من عمر النصف لحالات الإثارة النووية التي تتحلل بعمر نصف "سريع" (عادةً ما يكون في حدود 10⁻¹² ثانية ). توصي بعض المراجع باستخدام عتبة قدرها5 × 10 −9 ثانية للتمييز بين نصف العمر شبه المستقر ونصف العمر الطبيعي لانبعاث أشعة جاما "الفورية". [ 2 ]

يبلغ عمر النصف لعدد من المتماكبات أطول بكثير من ذلك، وقد يمتد لدقائق أو ساعات أو سنوات. وأبرز مثال معروف هو المتماكب النووي 73 Ta الذي يبلغ عمره النصفي 180 مترًا ، والذي يبقى لفترة طويلة جدًا (على الأقل2.9 × 10^ 17 سنة [ 3 ] ، لم يُرصد تحلله تلقائيًا قط، ويوجد طبيعيًا كنواة بدائية ، وإن كان نادرًا بنسبة 1/8000 فقط من إجمالي التنتالوم. أما ثاني أكثر النظائر استقرارًا فهو 210m 83 Bi ، الذي لا يوجد طبيعيًا؛ ويبلغ عمر النصف له 2.9 × 10^17 سنة [3].3.04 × 10⁶ سنوات حتى تحلل ألفا . يمكن أن يتجاوز عمر النصف لنظير نووي عمر النصف للحالة الأرضية لنفس النواة، كما هو الحال مع الاثنين المذكورين أعلاه، وكذلك، على سبيل المثال، 186m 75 Re ، 192m2 77 Ir ، 212m 84 Po ، 242m 95 Am والعديد من نظائر الهولميوم .

يُشار إلى اضمحلال غاما من حالة شبه مستقرة بالانتقال المتماثل (IT)، أو الانتقال الداخلي ، على الرغم من أنه يُشابه اضمحلالات غاما "الفورية" قصيرة العمر في جميع الجوانب الخارجية باستثناء طول العمر. ويرتبط هذا عمومًا بتغير كبير في اللف المغزلي النووي ، أو "الحظر" ، وهو ما يتطلبه انبعاث غاما للوصول إلى الحالة الأرضية؛ وينطبق هذا بشكل أكبر على اضمحلالات بيتا. تُبطئ طاقة الانتقال المنخفضة معدل الانتقال وتزيد من احتمالية توفر الاضمحلالات المحظورة بشدة فقط، لذا فإن معظم المتماثلات طويلة العمر لها طاقة إثارة منخفضة نسبيًا فوق الحالة الأرضية (في الحالة القصوى للثوريوم -229m ، تتسبب الإثارة المنخفضة وحدها في العمر الطويل القابل للقياس). في البزموت -83 (210m ) ، يكون حظر اضمحلالات بيتا وغاما المتاحة مرتفعًا جدًا لدرجة أنه يُلاحظ اضمحلال ألفا حصريًا، على الرغم من أن هذا أبطأ من اضمحلال الحالة الأرضية. بالنسبة لمعظم النظائر الأخف بما في ذلك 180m 73 Ta ، فإن تحلل ألفا غير متاح عمليًا، ولكن هناك نظائر أخرى ليست محظورة تمامًا مثل هذين النظيرين.

تم اكتشاف أول نظير نووي ونظام تحلل ذري (يورانيوم X 2 /يورانيوم Z، المعروف الآن باسم 234m 91 Pa / 234 91 Pa ) بواسطة أوتو هان في عام 1921. [ 4 ]

يمكن إنتاج المتصاوغات شبه المستقرة من خلال أي تفاعل نووي، بما في ذلك التحلل الإشعاعي ، والتقاط النيوترونات ، والانشطار النووي ، والقصف بجسيمات مشحونة متسارعة . تبدأ النواة المنتجة بهذه الطريقة وجودها عادةً في حالة إثارة تفقد طاقتها الزائدة من خلال انبعاث شعاع غاما واحد أو أكثر أو إلكترونات تحويل . عادةً ما تكون هذه العملية "سريعة"، ولكنها قد لا تصل أحيانًا إلى الحالة الأرضية للنواة بسرعة ، وفي هذه الحالة يتشكل متصاوغ شبه مستقر. يحدث هذا عادةً كمتصاوغ دوراني عندما يكون دوران الحالة المثارة الوسيطة مختلفًا تمامًا عن دوران الحالة الأرضية. يُعاق انبعاث أشعة غاما إذا كان دوران الحالة اللاحقة للانبعاث يختلف اختلافًا كبيرًا عن دوران الحالة المنبعثة، وإذا كانت طاقة الإثارة منخفضة؛ تتميز هذه الحالات المثارة عمومًا بعمر طويل وتُعتبر شبه مستقرة.

بعد الانشطار، قد تُنتَج العديد من شظايا الانشطار في حالة متماثلة شبه مستقرة، بعد زوال إثارتها السريع. في نهاية هذه العملية، يمكن للنوى أن تشغل كلاً من الحالة الأرضية والحالة المتماثلة. إذا كان عمر النصف للمتماثل طويلاً بما يكفي، فمن الممكن قياس معدل إنتاجه، ومقارنته بمعدل إنتاج الحالة الأرضية يعطي ما يُسمى بنسبة المردود المتماثل . [ 5 ]

يُعدّ متصاوغ الانشطار أو متصاوغ الشكل نوعًا خاصًا من المتصاوغات شبه المستقرة . فمعظم نوى الأكتينيدات في حالتها الأرضية ليست كروية، بل بيضاوية متطاولة ، بمحور تناظر أطول من المحاور الأخرى، على غرار كرة القدم الأمريكية أو كرة الرجبي . يمكن أن ينتج عن هذا الشكل الهندسي حالات ميكانيكية كمومية يكون فيها توزيع البروتونات والنيوترونات بعيدًا جدًا عن الشكل الكروي، مما يُعيق بشدة عملية إزالة الإثارة إلى الحالة الأرضية النووية. وبشكل عام، إما أن تعود هذه الحالات إلى الحالة الأرضية، أو تخضع لانشطار تلقائي ، بنصف عمر في حدود النانوثانية أو الميكروثانية ، مما يعني أنها شبه مستقرة. يمكن تحديد متصاوغات الانشطار باستخدام لاحقة أو رمز علوي "f" بدلاً من "m"، بحيث يمكن الإشارة إلى متصاوغ الانشطار، على سبيل المثال البلوتونيوم-240 ، على أنه بلوتونيوم-240f أو 240f 94 Pu .

التسمية

عادة ما يتم تحديد النظائر شبه المستقرة لنظير معين بالحرف "m". ويتم وضع هذا التحديد بعد العدد الكتلي للذرة.

على سبيل المثال، الكوبالت-58m1 ، أو 58m1 27 Co ، هو متصاوغ للكوبالت-58. هنا، 27 هو العدد الذري للكوبالت، و58 هو العدد الإجمالي للنيوكليونات (أي أنه يحتوي على 31 نيوترونًا)، و"m" تعني أنه متصاوغ، و"m1" تعني أنه المتصاوغ شبه المستقر الأول (الأدنى فوق الحالة الأرضية).

بالنسبة للنظائر التي تحتوي على أكثر من متصاوغ شبه مستقر، تُضاف "مؤشرات" بعد التسمية، فتصبح التسمية m1، m2، m3، وهكذا. يرتبط ازدياد المؤشرات، m1، m2، إلخ، بازدياد مستويات طاقة الإثارة المخزنة في كل حالة من حالات المتصاوغ (مثل: هافنيوم-178m2، أو 178m2 72 Hf ). يمكن حذف المؤشر إذا كان متصاوغ واحد فقط هو ذو الصلة بالسياق.

بالنسبة للمتزامرات الانشطارية، استخدم "f" بدلاً من "m".

إزالة الإثارة الاصطناعية

180 متريمكن إجبار التنتالوم على إطلاق طاقته بواسطة الأشعة السينية. وقد تنبأ بذلك نظريًا سي بي كولينز عام 1988 ، [ 6 ] على الرغم من أن آلية إزالة الإثارة هذه لم تكن قد رُصدت من قبل في ذلك الوقت. وقد رُصدت هذه الظاهرة في نطاق 180 مترًا.تم اكتشاف التانتالوم عن طريق الإثارة الضوئية الرنانة لمستويات الطاقة العالية المتوسطة لهذه النواة ( E  ≈  1  MeV)، في عام 1999 بواسطة بيليك وزملاؤه في مجموعة الفيزياء النووية في شتوتغارت. [ 7 ]

يُعدّ نظير الهافنيوم -72 (178m2 )نظيراً نووياً مستقراً نسبياً، بنصف عمر يبلغ 31 عاماً وطاقة إثارة عالية بشكل ملحوظ بالنسبة لهذا العمر. عند تحلله الطبيعي، تُطلق أشعة غاما بطاقة 2.45 ميغا إلكترون فولت. كما هو الحال مع نظير الهافنيوم-180mتا ، يُعتقد أن 178 متر مربعيمكن تحفيز الهافنيوم لإطلاق طاقته. ولهذا السبب، دُرست هذه المادة كمصدر محتمل لأشعة الليزر غاما ، وقد أشارت التقارير إلى إمكانية إطلاق الطاقة بسرعة كبيرة، بحيث تصل إلى 178 مترًا مربعًا.يمكن أن ينتج الهافنيوم طاقة عالية للغاية (في حدود الإكساوات ). يُزعم أنه تم اكتشافه تجريبياً في العقد الأول من القرن الحادي والعشرين، لكن الأمر كان مثيراً للجدل ولم يتم تأكيده بشكل مستقل.

كما تم بحث متصاوغات أخرى كوسط محتمل لانبعاث أشعة غاما المحفز . [ 2 ] [ 8 ]

متصاوغات أخرى بارزة

يبلغ عمر النصف لنظير الهولميوم النووي 166m1، وهو 67Ho ، 1133 عامًا، وهو ما يقارب أطول عمر نصف لأي نظير مشع للهولميوم.يُعدّ الهو ، الذي يبلغ عمر النصف له 4570 عامًا، أكثر استقرارًا. كل من طاقة الإثارة للأول وطاقة الاضمحلال للثاني أقل من 10 كيلو إلكترون فولت.

يُعدّ 229m 90 Thنظيرًا شبه مستقر منخفض الطاقة بشكل ملحوظ، فقط8.355733554021 (8) إلكترون فولت  فوق الحالة الأرضية. [ 9 ] [ 10 ] [ 11 ] ينتج عن هذه الطاقة المنخفضة ضوء بطول موجي قدره148.382 182 8827 (15)  نانومتر ، في نطاق الأشعة فوق البنفسجية البعيدة بدلاً من نطاق أشعة غاما المعتاد. وهذا يسمح بإجراء مطيافية الليزر النووي المباشرة . ومع ذلك، لم يكن من الممكن البدء في مثل هذه المطيافية فائقة الدقة دون تقدير أولي دقيق بما فيه الكفاية للطول الموجي، وهو أمر لم يتحقق إلا في عام 2024 بعد عقدين من الجهد (من 2003 إلى 2024). [ 12 ] [ 13 ] [ 14 ] [ 15 ] [ 16 ] [ 10 ] الطاقة منخفضة للغاية لدرجة أن حالة تأين الذرة تؤثر على عمر النصف لها. يتحلل 229m 90Th المتعادل عن طريق التحويل الداخلي بعمر نصف يبلغ7 ± 1  ميكروثانية ، ولكن لأن طاقة التماثل أقل من طاقة التأين الثانية للثوريوم11.5  إلكترون فولت ، هذا المسار ممنوع في كاتيونات الثوريوم و 229m 90 Th +يتحلل عن طريق انبعاث أشعة غاما بنصف عمر يبلغ1740 ± 50  ثانية . [ 9 ] يتيح هذا العمر المعتدل تطوير ساعة نووية بدقة غير مسبوقة. [ 17 ] [ 18 ] [ 11 ]

الآلية

نظرية المدارات النووية

تشغل نواة النظير النووي مستوى طاقة أعلى من مستوى طاقة النواة غير المثارة الموجودة في الحالة الأرضية . في الحالة المثارة، يشغل واحد أو أكثر من البروتونات أو النيوترونات في النواة مدارًا نوويًا ذا طاقة أعلى من المدارات النووية المتاحة. هذه الحالات مماثلة لحالات الإثارة للإلكترونات في الذرات.

عندما تتحلل حالات الذرات المثارة، تُطلق الطاقة عبر التألق . في الانتقالات الإلكترونية، تتضمن هذه العملية عادةً انبعاث ضوء قريب من نطاق الضوء المرئي . ترتبط كمية الطاقة المنبعثة بطاقة تفكك الروابط أو طاقة التأين ، وتتراوح عادةً بين بضعة إلكترون فولت وبضع عشرات من الإلكترون فولت لكل رابطة. مع ذلك، هناك نوع أقوى بكثير من طاقة الربط ، وهي طاقة الربط النووي ، التي تشارك في العمليات النووية. لهذا السبب، تتحلل معظم حالات الذرات المثارة عن طريق انبعاث أشعة غاما . على سبيل المثال، أحد النظائر النووية المعروفة المستخدمة في العديد من الإجراءات الطبية هو التكنيتيوم -99m 43 ، الذي يتحلل بنصف عمر يبلغ حوالي 6 ساعات عن طريق انبعاث أشعة غاما  بطاقة 140.5 كيلو إلكترون فولت؛ وهي طاقة مشابهة لطاقة الأشعة السينية المستخدمة في التشخيص الطبي.

تتمتع النظائر النووية بفترات نصف عمر طويلة لأن تحللها إلى الحالة الأرضية "محظور" للغاية نظرًا للتغير الكبير المطلوب في اللف المغزلي النووي . على سبيل المثال، يمتلك نظير 180m73Ta لفًا مغزليًا مقداره 9، بينما تمتلك الحالات الأدنى لفًا مغزليًا مقداره 1 و2. وبالمثل، يمتلك نظير 99m43Tc لفًا مغزليًا مقداره 1/2، بينما تمتلك الحالات الأدنى لفًا مغزليًا مقداره 7/2 و9/2. [ 19 ] من الواضح أن الحالة الأخيرة أقل "حظرًا"، وكما هو متوقع، أسرع بكثير .

لا تقتصر الانتقالات النووية، بما فيها الانتقالات المتماثلة، على انبعاث أشعة غاما فحسب، بل تشمل أيضًا التحول الداخلي حيث تؤدي طاقة الانتقال إلى طرد إلكترون من الذرة، وإنتاج الأزواج الداخلية حيث تُنتج طاقة الانتقال زوجًا من الإلكترون والبوزيترون يُطردان بعد ذلك من الذرة. تتنافس العمليتان دائمًا، مع كون انبعاث أشعة غاما هو الأكثر شيوعًا في العادة، ولكن نظرًا لزيادة نسبة التحول مع انخفاض الطاقة ومع ازدياد المنع، يصبح التحول مهمًا في كثير من الأحيان للمتماثلات شبه المستقرة. في الواقع، يتضمن الاضمحلال المعتاد لنظير التكنيتيوم -43 (99m 43Tc ) التحول إلى الحالة ذات اللف المغزلي 7/2، ثم انبعاث أشعة غاما فوري إلى الحالة الأرضية ذات اللف المغزلي 9/2؛ وبالمثل، يمكن أن يضمحل نظير التنتالوم-73 (180m 73Ta ) من خلال التحول إلى الحالة ذات اللف المغزلي 2، متبوعًا باضمحلال أشعة غاما إلى الحالة الأرضية. وقد تم البحث عن أشعة غاما هذه في المرجع [ 3 ] الذي افترض أن هذا هو مخطط الاضمحلال المحتمل، ولكن لم يتم العثور عليها.

في النظائر التي تكون حالتها الأرضية غير مستقرة، يمكن أن تتحلل المتماكبات بنفس الطرق بدلاً من الوصول إلى الحالة الأرضية. غالبًا ما يُلاحظ كلا النوعين، لكن قد تختلف معدلات التحلل اختلافًا كبيرًا بحيث لا يُلاحظ إلا أحدهما. كلا المتماكبين المذكورين أعلاه لهما حالات أرضية غير مستقرة: يخضع التكنيتيوم -99 43 لتحلل بيتا، وإن كان بطيئًا (عمر النصف 211 ألف سنة) بسبب كونه محظورًا، أما المتماكب الآخر، الأقل تأثرًا، فيتحلل بيتا أسرع بأكثر من 10000 مرة (مع أنه لا يزال يمثل نسبة ضئيلة من حالات التحلل)؛ يمكن أن يتحلل التنتالوم -180 73 إما إلى تحلل بيتا أو إلى أسر الإلكترون، وبسرعة (عمر النصف 8.15 ساعة) لأنه غير محظور، وبالتالي يكون المتماكب الآخر أكثر عرضة لكلا النوعين بالإضافة إلى الانتقال المتماكب، مما يفسر استقراره.

انتقال محظور

هناك العديد من الأسباب التي تجعل الحالة المثارة شبه مستقرة. الآلية الأكثر شيوعاً هي كبح اضمحلال غاما للنوى المثارة، مما يجعل مسار الاضمحلال انتقالاً محظوراً .

اللف المغزلي محفوظ، وللفوتون لف مغزلي مقداره 1 ħ . لذا، إذا تطلب مسار الاضمحلال تغييرًا في الزخم الزاوي مقداره ≥ 2 ħ (أي تغيير ممكن يكون دائمًا عددًا صحيحًا)، فإن اضمحلال أشعة غاما سيُثبَّط بشدة. على سبيل المثال، إذا تطلب الاضمحلال تغيير النواة لفها المغزلي بمقدار 2 ħ ، فسيتعين عليها إطلاق فوتونين في آن واحد. هذا تفاعل ثلاثي الأجسام، وهو أضعف بكثير من التفاعل ثنائي الأجسام، وبالتالي يحدث بمعدل أقل بكثير. عمومًا، كل وحدة لف مغزلي إضافية أكبر من 1 يجب أن تحملها أشعة غاما المنبعثة تُثبِّط معدل الاضمحلال بنحو خمسة مراتب مقدارية. [ 20 ]

مع انخفاض مستوى الطاقة المُثار، تسود في النهاية عملية التحويل الداخلي (IC) وإنتاج الأزواج الداخلي (IP). [ 20 ] : الشكلان 14.61 و14.62. يؤدي اضمحلال نظير التنتالوم 180m من الحالة ذات اللف المغزلي 9 إلى الحالة ذات اللف المغزلي 2 إلى تغيير اللف المغزلي بمقدار 7 ħ . هذا يُثبط معدل انبعاث أشعة غاما لدرجة أن معدل الاضمحلال يُصبح مساويًا تقريبًا لمعدل التحويل الداخلي، بما يتوافق مع ما سبق.

عندما تبدأ النواة وتنتهي بدوران صفري، فإنها لا تتحلل عبر انبعاث أشعة غاما من فوتون واحد. المسارات الممكنة الوحيدة هي الانبعاث الداخلي، أو إنتاج الأزواج الداخلي، أو انبعاث أشعة غاما من فوتونين. عادةً ما يهيمن الانبعاث الداخلي وإنتاج الأزواج الداخلي على انبعاث أشعة غاما من فوتونين. [ 20 ]

التطبيقات

تم النظر في نظائر الهافنيوم [ 21 ] [ 22 ] (وخاصةً نظير 178m2 Hf) كأسلحة يُمكن استخدامها للتحايل على معاهدة عدم انتشار الأسلحة النووية ، إذ يُزعم إمكانية تحفيزها لإصدار إشعاع غاما قوي للغاية . ويُرفض هذا الزعم عمومًا. [ 23 ] وكان لدى وكالة مشاريع الأبحاث الدفاعية المتقدمة (DARPA) برنامجٌ لدراسة هذا الاستخدام لكلا النظيرين النوويين. [ 24 ] ويُثار جدلٌ حول إمكانية إحداث إطلاق مفاجئ للطاقة من النظائر النووية، وهو شرطٌ أساسي لاستخدامها في مثل هذه الأسلحة. ومع ذلك، شُكِّلت لجنة إنتاج نظائر الهافنيوم (HIPP) المكونة من 12 عضوًا في عام 2003 لتقييم وسائل الإنتاج الكمي لهذا النظير. [ 25 ]

تُستخدم نظائر التكنيتيوم 99m 43 Tc (بنصف عمر يبلغ 6.01  ساعة) و 95m 43 Tc (بنصف عمر يبلغ 61 يومًا ) في التطبيقات الطبية والصناعية . 

البطاريات النووية

مسارات التحلل النووي لتحويل اللوتيتيوم-177 م إلى الهافنيوم-177

تستخدم البطاريات النووية كميات صغيرة (مليغرامات وميكروكوري ) من النظائر المشعة ذات الكثافة الطاقية العالية. في أحد تصميمات الأجهزة البيتافولتية، توضع المادة المشعة فوق جهاز ذي طبقات متجاورة من السيليكون من النوع P والنوع N. يخترق الإشعاع المؤين الوصلة مباشرةً، مُحدثًا أزواجًا من الإلكترونات والفجوات . يمكن أن تحل النظائر النووية محل النظائر الأخرى، ومع مزيد من التطوير، قد يصبح من الممكن تشغيلها وإيقافها عن طريق تحفيز الاضمحلال حسب الحاجة. تشمل النظائر المرشحة حاليًا لهذا الاستخدام: الفضة -108 ، والهولميوم -166 ، واللوتيتيوم -177 ، والأمريسيوم -242 . حتى عام 2004، كان النظير الوحيد الذي تم تحفيزه بنجاح هو التنتالوم -180m ، والذي تطلب طاقة فوتونية أكبر لتحفيزه من الطاقة المنبعثة. [ 26 ]

يُطلق نظير مثل اللوتيتيوم -177 أشعة غاما عن طريق التحلل عبر سلسلة من مستويات الطاقة الداخلية داخل النواة، ويُعتقد أنه من خلال معرفة المقاطع العرضية المُحفزة بدقة كافية، قد يكون من الممكن إنشاء مخازن طاقة أكثر تركيزًا بمقدار 10⁶ مرة من المتفجرات شديدة الانفجار أو غيرها من مخازن الطاقة الكيميائية التقليدية. [ 26 ]

مراجع

  1. ↑ المرجع القياسي: كونديڤ، إف جي؛ وانغ، إم؛ هوانغ، دبليو جي؛ نعيمي، إس؛ أودي، جي (2021). "تقييم NUBASE2020 للخواص النووية" (ملف PDF) . الفيزياء الصينية ج . 45 (3) 030001. doi : 10.1088/1674-1137/abddae .يستغرق الأمر حوالي 10-7 ثوانٍ
  2. 1 2 ووكر، فيليب م.؛ كارول، جيمس ج. (2007). "المتزامرات النووية: وصفات من الماضي ومكونات للمستقبل" (ملف PDF) . أخبار الفيزياء النووية . 17 (2): 11-15 . doi : 10.1080/10506890701404206 . S2CID 22342780 . 
  3. 1 2 أرنكويست، آي جيه؛ أفينيون الثالث، قدم. باراباش، ع. بارتون، سي جيه؛ بهيماني، خ. بلالوك، إي. بوس، ب. بوش، م. بوك، م. كالدويل، تيسي؛ كريستوفرسون، قرص مضغوط؛ تشو، P.-H؛ كلارك، ML؛ كويستا، C .؛ ديتويلر، JA؛ إفريمينكو، يو؛ إيجيري، ه.؛ إليوت، ريال. جيوفانيتي، حارس مرمى. جويت، J.؛ جرين، النائب؛ جروسزكو، J.؛ جين، IS؛ جوزيبي، VE؛ هوف، سي آر؛ هينينج، ر. أغيلار، د. هيرفاس؛ هوبي، إي دبليو؛ هوستيوك، أ. كيم، أنا. كوزيس، آر تي؛ لانين ف، تي إي؛ لي، أ.؛ لوبيز كاستانيو، JM؛ ماسارشيك، ر. ماير، SJ. ماير، دبليو؛ أولي، المعارف التقليدية؛ باودل، LS؛ بيتوس، دبليو؛ بون، أوب. رادفورد، العاصمة؛ رين، AL؛ ريلاج، ك.؛ روير، أ.؛ روف، شمال غرب؛ شابر، العاصمة؛ شليش، SJ. سميث جاندي، تا؛ تيديشي، د.؛ طومسون، دينار؛ فارنر، ر.ل. فاسيليف، س. واتكينز، إس إل؛ ويلكرسون، JF. وايزمان، C .؛ شو، دبليو؛ يو، سي.-ه. (13 أكتوبر 2023). “القيود على اضمحلال 180 مليون تا”. فيز. القس ليت . 131 (15) 152501. أرخايف : 2306.01965 . doi : 10.1103/PhysRevLett.131.152501 . PMID 37897780 . 
  4. ^ هان ، أوتو (1921). "Über ein new radioaktives Zerfallsprodukt im Uran" . يموت Naturwissenschaften . 9 (5): 84. بيب كود : 1921NW......9...84H . دوى : 10.1007/BF01491321 . S2CID 28599831 . 
  5. ↑ راكوبولوس، ف.؛ لانتز، م.؛ سولدرز، أ.؛ العادلي، أ.؛ ماتيرا، أ.؛ كانيتي، ل.؛ إيرونين، ت.؛ غوريلوف، د.؛ جوكينين، أ.؛ كانكاينين، أ.؛ كولهينين، ف.س. (13 أغسطس 2018). "أولى قياسات نسبة إنتاج المتصاوغات باستخدام العد الأيوني المباشر وآثارها على الزخم الزاوي لشظايا الانشطار الأولية" . مجلة Physical Review C. 98 ( 2) 024612. Bibcode : 2018PhRvC..98b4612R . doi : 10.1103/PhysRevC.98.024612 . ISSN 2469-9985 . S2CID 125464341 .  
  6. ↑ سي بي كولينز وآخرون (1988). "انخفاض كثافة الحالة المتماثلة 180 Ta m بواسطة التفاعل 180 Ta m (γ,γ′) 180 Ta" (ملف PDF) . مجلة Physical Review C. 37 ( 5): 2267–2269 . Bibcode : 1988PhRvC..37.2267C . doi : 10.1103/PhysRevC.37.2267 . PMID 9954706. مؤرشف من النسخة الأصلية (ملف PDF) بتاريخ 21 يناير 2019.  
  7. ↑ د. بيليك وآخرون (1999). "التنشيط الضوئي لنظير 180 Ta m وآثاره على التخليق النووي لأندر نظائر الطبيعة". مجلة Physical Review Letters . 83 (25): 5242–5245 . Bibcode : 1999PhRvL..83.5242B . doi : 10.1103/PhysRevLett.83.5242 . 
  8. ↑ «باحثو جامعة نيو هامبشاير يبحثون عن انبعاث أشعة غاما المحفزة» . مجموعة الفيزياء النووية بجامعة نيو هامبشاير . 1997. مؤرشف من الأصل في 5 سبتمبر 2006. تم الاطلاع عليه في 1 يونيو 2006 .
  9. 1 2 تيداو، ج.؛ أوخابكين، م. ف.؛ تشانغ، ك.؛ ثيلكينغ، ج.؛ زيتزر، ج.؛ بيك، إ.؛ شادن، ف.؛ برونيبنر، ت.؛ مورافيتز، إ.؛ دي كول، ل.؛ توسكاني؛ شنايدر، ف.؛ لايتنر، أ.؛ بريسلر، م.؛ كازاكوف، ج. أ.؛ بيكس، ك. (29 أبريل 2024). "إثارة نواة الثوريوم-229 بالليزر" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 132 (18) 182501. Bibcode : 2024PhRvL.132r2501T . doi : 10.1103/PhysRevLett.132.182501 . PMID 38759160 . 
  10. 1 2 تشانغ، تشوانكون؛ أوي، تيان؛ هيغينز، جاكوب س.؛ دويل، جاك ف.؛ فون دير فينس، لارس؛ بيكس، كيلد؛ لايتنر، أدريان؛ كازاكوف، جورجي؛ لي، بينغ؛ ثيرولف، بيتر ج.؛ شوم، ثورستن؛ يي، جون (4 سبتمبر 2024). "نسبة تردد الانتقال المتماثل النووي للثوريوم -229 m والساعة الذرية للسترونتيوم -87 ". مجلة نيتشر . 633 (8028): 63-70 . arXiv : 2406.18719 . Bibcode : 2024Natur.633...63Z . doi : 10.1038/s41586-024-07839-6 . PMID 39232152 . يتم تحديد تردد الانتقال بين الحالة الأرضية I = 5/2 والحالة المثارة I = 3/2 على النحو التالي: 𝜈 Th = ⁠ 1 / 6 ⁠ ( 𝜈 a + 2 𝜈 b + 2 𝜈 c + 𝜈 d ) = 2 020 407 384 335 (2)  كيلو هرتز .
  11. 1 2 كونوفير، إميلي (4 سبتمبر 2024). "نموذج أولي لساعة نووية يشير إلى ضبط الوقت بدقة فائقة" . ساينس نيوز .
  12. ^ فون دير وينس، لارس. سيفيرل، بنديكت. العطياوي، مصطفى؛ نيوماير، يورغن ب. ماير، هانز يورغ. ويرث، هانز فريدريش. موكري، كريستوف؛ رونكي، يورغ. ابرهارت، كلاوس. دولمان، كريستوف إي؛ تراوتمان، نوربرت ج. ثيرولف، بيتر ج. (2016-05-05). "الكشف المباشر عن انتقال الساعة النووية 229 " . طبيعة . 533 (7601): 47–51 . أرخايف : 1710.11398 . بيب كود : 2016Natur.533...47V . دوى : 10.1038 / طبيعة 17669 . بميد 27147026 . S2CID 205248786 .  
  13. ↑ "نتائج حول الثوريوم 229m نُشرت في مجلة "نيتشر""( بيان صحفي). جامعة لودفيغ ماكسيميليان في ميونخ . 6 مايو 2016. مؤرشف من الأصل في 27 أغسطس 2016. تم الاطلاع عليه في 1 أغسطس 2016 .
  14. ↑ سيفيرلي، ب.؛ فون دير فينس، ل.؛ ثيرولف، ب. ج. (26 يناير 2017). "قياس عمر النظير النووي للثوريوم -229 ". مجلة Physical Review Letters ، 118 (4) 042501. arXiv : 1801.05205 . Bibcode : 2017PhRvL.118d2501S . doi : 10.1103/PhysRevLett.118.042501 . PMID: 28186791. S2CID : 37518294 .  
  15. ↑ ثيلكينغ، ج.؛ أوخابكين، م. ف.؛ برزيميسلاف، ج.؛ ماير، د. م.؛ فون دير فينس، ل.؛ سيفيرل، ب.؛ دولمان، س. إ.؛ ثيرولف، ب. ج.؛ بيك، إ. (2018). "التوصيف الطيفي الليزري لنظير الساعة النووية 229m Th". مجلة نيتشر . 556 (7701): 321-325 . arXiv : 1709.05325 . Bibcode : 2018Natur.556..321T . doi : 10.1038/s41586-018-0011-8 . PMID : 29670266. S2CID : 4990345 .  
  16. ^ سيفيرل، ب. فون دير وينس، L .؛ بيلوس، الكهروضوئية. أمرسدورفر، I.؛ ليميل، C .؛ ليبيش، F.؛ ستيلمر، س. شوم، T.؛ دولمان، CE؛ بالفي، أ؛ ثيرولف، PG (12 سبتمبر 2019). “طاقة انتقال الساعة النووية 229 ”. طبيعة . 573 (7773): 243–246 . أرخايف : 1905.06308 . بيب كود : 2019Natur.573..243S . دوى : 10.1038/s41586-019-1533-4 . بميد 31511684 . S2CID 155090121 .  
  17. ↑ بيك، إيكهارد؛ تام، كريستيان (15 يناير 2003). "مطيافية الليزر النووي للانتقال 3.5 إلكترون فولت في الثوريوم 229 " (ملف PDF) . رسائل الفيزياء الأوروبية . 61 (2): 181-186 . رمز Bibcode : 2003EL.....61..181P . doi : 10.1209/epl/i2003-00210-x . S2CID 250818523. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 16 ديسمبر 2013. تم الاطلاع عليه في 12 سبتمبر 2019 .  
  18. ↑ كامبل، سي.؛ رادنايف، أ.ج.؛ كوزميتش، أ.؛ دزوبا، ف.أ.؛ فلامباوم، ف.ف.؛ ديريفيانكو، أ. (22 مارس 2012). "ساعة نووية أحادية الأيون للقياسات عند المنزلة العشرية التاسعة عشرة" . مجلة Physical Review Letters ، 108 (12)، 120802. arXiv : 1110.2490 . Bibcode : 2012PhRvL.108l0802C . doi : 10.1103/PhysRevLett.108.120802 . PMID: 22540568. S2CID : 40863227 .  
  19. ↑ بيانات ENSDF كما تم تجميعها في المركز الوطني لبيانات الطاقة النووية . "قاعدة بيانات NuDat 3.0" . مختبر بروكهافن الوطني .
  20. 1 2 3 ليون فان دوميلين، ميكانيكا الكم للمهندسين ، القسم 14.20، مؤرشف في 5 أبريل 2014 على موقع Wayback Machine
  21. ↑ ديفيد هامبلينغ (16 أغسطس/آب 2003). "أسلحة أشعة غاما" . رويترز يوريك أليرت . نيو ساينتست. مؤرشف من الأصل في 27 أكتوبر/تشرين الأول 2012. تم الاطلاع عليه في 12 ديسمبر/كانون الأول 2010 .
  22. ↑ جيف هيشت (19 يونيو 2006). "استراتيجية عسكرية منحرفة" . مجلة نيو ساينتست . تم الاطلاع عليه بتاريخ 12 ديسمبر 2010 .
  23. ↑ ديفيدسون، سي. "قنبلة خارقة تشعل جدلاً علمياً" . مؤرشف من الأصل في 10 مايو 2005.{{cite web}}: CS1 maint: bot: حالة عنوان URL الأصلي غير معروفة ( رابط )
  24. ↑ إس. واينبرغر (28 مارس 2004). "الأشياء المخيفة تأتي في عبوات صغيرة" . صحيفة واشنطن بوست . مؤرشف من الأصل في 23 أغسطس 2011.
  25. ↑ "قنبلة خارقة تُشعل جدلاً علمياً" . صحيفة سان فرانسيسكو كرونيكل . 28 سبتمبر 2003. مؤرشف من الأصل في 15 يونيو 2012.
  26. 1 2 م. س. ليتز وج. ميركل (ديسمبر 2004). "الاستخلاص المُتحكم به للطاقة من النظائر النووية" (ملف PDF) . مؤرشف (ملف PDF) من الأصل في 4 مارس 2016.