نقطة الركود

في ديناميكا الموائع ، تُعرَّف نقطة الركود بأنها نقطة في حقل التدفق حيث تكون السرعة المحلية للمائع صفرًا. ^{[ 1 ] : § 3.2} تُبين معادلة برنولي أن الضغط الساكن يكون في أعلى قيمة له عندما تكون السرعة صفرًا، وبالتالي يكون الضغط الساكن في أقصى قيمة له عند نقاط الركود: في هذه الحالة، يتساوى الضغط الساكن مع ضغط الركود . ^{[ 2 ] [ 1 ] : § 3.5}

تُبيّن معادلة برنولي، المُطبقة على التدفق غير القابل للانضغاط، أن ضغط الركود يساوي مجموع الضغط الديناميكي والضغط الساكن. ^{[ 1 ] : § 3.5.} في التدفقات القابلة للانضغاط ، يساوي ضغط الركود الضغط الكلي أيضًا، بشرط أن يتوقف المائع الداخل إلى نقطة الركود بشكل متساوي الإنتروبيا . ^{[ 1 ] : § 3.12}

يبدو أن هناك مثالًا وفيرًا، وإن كان مفاجئًا، لمثل هذه النقاط يظهر في جميع حالات ديناميكيات الموائع باستثناء الحالات الأكثر تطرفًا في شكل " شرط عدم الانزلاق " - وهو افتراض أن أي جزء من مجال التدفق يقع على طول بعض الحدود لا يتكون إلا من نقاط ركود (لقد كان السؤال عما إذا كان هذا الافتراض يعكس الواقع أم أنه مجرد وسيلة رياضية موضوع نقاش مستمر منذ وضع المبدأ لأول مرة).

يمكن استخدام هذه المعلومات لإظهار أن معامل الضغط${\displaystyle C_{p}}$عند نقطة الركود تكون القيمة تساوي واحدًا (موجبًا): ^{[ 1 ] : § 3.6}

${\displaystyle C_{p}={p-p_{\infty } \over q_{\infty }}}$

أين:

${\displaystyle C_{p}}$معامل الضغط

${\displaystyle p}$هو الضغط الساكن عند النقطة التي يتم عندها حساب معامل الضغط.

${\displaystyle p_{\infty }}$هو الضغط الساكن عند النقاط البعيدة عن الجسم ( الضغط الساكن في التيار الحر )

${\displaystyle q_{\infty }}$هو الضغط الديناميكي عند نقاط بعيدة عن الجسم (الضغط الديناميكي للتيار الحر)

ضغط الركود مطروحًا منه الضغط الساكن في التيار الحر يساوي الضغط الديناميكي في التيار الحر؛ وبالتالي فإن معامل الضغط${\displaystyle C_{p}}$عند نقاط الركود تكون القيمة +1. ^{[ 1 ] : § 3.6}

في جسم انسيابي مغمور كليًا في تدفق كامن ، توجد نقطتا ركود : إحداهما قرب الحافة الأمامية والأخرى قرب الحافة الخلفية. أما في جسم ذي طرف حاد، كالحافة الخلفية لجناح ، فإن شرط كوتا ينص على وجود نقطة ركود عند تلك النقطة. ^{[ 3 ]} ويكون خط الانسياب عند نقطة الركود عموديًا على سطح الجسم.

• تدفق نقطة الركود