مقياس التداخل الذري

📅 آخر تحديث: ٢١ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٢١ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 23 صور
الموسوعة الحرة

مقياس التداخل الذري هو نوع من مقاييس التداخل يستخدم الطبيعة الموجية للذرات لإنتاج التداخل. في مقاييس التداخل الذري، تنعكس أدوار المادة والضوء مقارنةً بمقاييس التداخل الليزرية ، أي أن فاصل الحزمة والمرايا عبارة عن ليزرات، بينما يصدر المصدر موجات مادية (الذرات) بدلاً من الضوء. وبهذا المعنى، تُعد مقاييس التداخل الذري نظيرًا لموجات المادة لمقاييس التداخل ذات الشق المزدوج ، أو ميكلسون-مورلي ، أو ماخ-زيندر، والتي تُستخدم عادةً لقياس الضوء. [ 1 ] تقيس مقاييس التداخل الذري فرق الطور الذي تكتسبه موجات المادة الذرية عند عبورها مسارات مختلفة. ويمكن التحكم في موجات المادة ومعالجتها باستخدام أنظمة الليزر. [ 2 ] : 420-1. وقد استُخدمت مقاييس التداخل الذري في اختبارات الفيزياء الأساسية ، بما في ذلك قياسات ثابت الجاذبية ، وثابت البنية الدقيقة ، وعالمية السقوط الحر . تشمل الاستخدامات التطبيقية لمقاييس التداخل الذري مقاييس التسارع، ومستشعرات الدوران، ومقاييس تدرج الجاذبية . [ 3 ]

ملخص

تقسم تقنية التداخل الموجة إلى تراكب على مسارين مختلفين. ويُفرّق جهدٌ يعتمد على الموقع أو تفاعلٌ موضعي بين المسارين، مما يُحدث فرقًا في الطور بين الموجات. تستخدم مقاييس التداخل الذرية موجات المادة في مركز الكتلة ذات طول موجة دي برولي القصير . [ 4 ] [ 5 ] وقد اقتُرحت تجارب باستخدام الجزيئات للبحث عن حدود ميكانيكا الكم من خلال الاستفادة من أطوال موجات دي برولي الأقصر للجزيئات. [ 6 ]

تاريخ

رُصد تداخل موجات المادة الذرية لأول مرة على يد إيمانويل إسترمان وأوتو شتيرن عام 1930، عندما انحرف شعاع من الصوديوم (Na) عن سطح كلوريد الصوديوم (NaCl). [ 7 ] وكان أول مقياس تداخل ذري حديث مُبلغ عنه تجربة شق مزدوج باستخدام ذرات الهيليوم شبه المستقرة وشق مزدوج مصنّع بتقنية النانو، أجراها أو. كارنال ويورغن ملينك عام 1991، [ 8 ] ومقياس تداخل يستخدم ثلاث محززات حيود مصنّعة بتقنية النانو وذرات الصوديوم في المجموعة البحثية التي تضم ديفيد إي. بريتشارد في معهد ماساتشوستس للتكنولوجيا (MIT). [ 9 ] وبعد ذلك بوقت قصير، اعتُرف بنسخة بصرية من مطياف رامزي، المستخدم عادةً في الساعات الذرية، كمقياس تداخل ذري في المعهد الفيزيائي التقني الاتحادي (PTB) في براونشفايغ، ألمانيا. [ 10 ] تم تحقيق أكبر فصل فيزيائي بين حزم الموجات الجزئية للذرات باستخدام تقنيات التبريد بالليزر وانتقالات رامان المحفزة بواسطة ستيفن تشو وزملائه في جامعة ستانفورد . [ 11 ]

في عام 1999، نُشرت نتائج حيود الفوليرين C60 من قِبل باحثين من جامعة فيينا . [ 12 ] الفوليرين أجسام كبيرة الحجم نسبيًا وذات كتلة ذرية تبلغ حوالي720 دالتون  . كان طول موجة دي برولي للشعاع الساقط حوالي 2.5 بيكومتر ، بينما يبلغ قطر الجزيء حوالي 1 نانومتر ، أي أكبر بحوالي 400 مرة. في عام 2012، أمكن توسيع نطاق تجارب حيود المجال البعيد هذه لتشمل جزيئات الفثالوسيانين ومشتقاتها الأثقل، والتي تتكون من 58 و114 ذرة على التوالي. في هذه التجارب، أمكن تسجيل تراكم أنماط التداخل هذه في الوقت الحقيقي وبحساسية تصل إلى مستوى الجزيء الواحد. [ 13 ]  

في عام 2003، أثبت فريق فيينا الطبيعة الموجية لرباعي فينيل بورفيرين [ 14 ] ، وهو صبغة حيوية مسطحة يبلغ امتدادها حوالي 2  نانومتر وكتلتها 614  دالتون. ولإثبات ذلك، استخدموا مقياس تداخل تالبوت-لاو للمجال القريب. [ 15 ] [ 16 ] وفي نفس مقياس التداخل، وجدوا أيضًا أهداب تداخل لـ C60F48 ، وهو جزيء بوكي بول مفلور بكتلة حوالي 1600 دالتون ، ويتكون من 108 ذرات. [ 14 ] تتميز الجزيئات الكبيرة بتعقيدها الشديد، مما يتيح الوصول التجريبي إلى بعض جوانب التفاعل بين الكم والكلاسيكي، أي إلى آليات معينة لفك الترابط . [ 17 ] [ 18 ] وفي عام 2011، أمكن إثبات تداخل جزيئات ثقيلة تصل كتلتها إلى 6910 دالتون في مقياس تداخل كابيتزا-ديراك-تالبوت-لاو. [ 19 ] في عام 2013، تم إثبات تداخل الجزيئات التي يزيد حجمها عن 10000 دالتون. [ 20 ]   

يوثق الاستعراض الشامل الذي أجراه ألكسندر د. كرونين، ويورغ شميدماير، وديفيد إي. بريتشارد عام 2008 ، العديد من المناهج التجريبية الجديدة في مجال قياس التداخل الذري. [ 21 ] ومؤخرًا، بدأت أجهزة قياس التداخل الذري بالانتقال من ظروف المختبر إلى تطبيقات متنوعة في بيئات العالم الحقيقي. [ 22 ] [ 23 ]

أنواع التداخل

مصيدة مغناطيسية بصرية مدمجة ، وهي الخطوة الأولى في توليد مقياس تداخل الذرات.

على الرغم من أن استخدام الذرات يتيح الوصول بسهولة إلى ترددات أعلى (وبالتالي دقة أعلى) من الضوء ، إلا أن الذرات تمتلك كتلة وتتحرك ببطء؛ لذا فهي تتأثر بالجاذبية بشكل ملحوظ أكثر من حزم الضوء. [ 24 ] في بعض الأجهزة، تُقذف الذرات إلى الأعلى، ويتم قياس التداخل أثناء تحليقها، أو أثناء سقوطها الحر. [ 25 ] في تجارب أخرى، لا يتم تجاهل تأثيرات الجاذبية الناتجة عن التسارع الحر؛ بل تُستخدم قوى إضافية للتعويض عن الجاذبية. [ 26 ] [ 27 ] من حيث المبدأ، يمكن لهذه الأنظمة الموجهة أن توفر فترات قياس غير محدودة، شريطة الحفاظ على التماسك الكمي .

استخدمت مقاييس التداخل الذرية المبكرة شقوقًا أو أسلاكًا لتقسيم الحزمة والمرايا. أما الأنظمة اللاحقة، وخاصة الموجهة منها، فقد استخدمت قوى الضوء لتقسيم وعكس موجة المادة. [ 28 ]

مقياس تداخل الذرات بنبضات الضوء

تعتمد إحدى التقنيات النموذجية لقياس التداخل الذري على تقسيم موجات المادة الذرية وعكسها وإعادة تجميعها باستخدام نبضات ضوئية. تُعرف هذه التقنية أيضًا باسم مقياس التداخل الذري كاسيفيتش-تشو، نسبةً إلى مؤلفي ورقة بحثية نُشرت عام 1991. [ 29 ] تستخدم هذه الطريقة حزمتين ضوئيتين متضادتين تُنتجان انتقالات بين حالتين كموميتين تُسميان|0⟩{\displaystyle |0\rangle }و|1⟩{\displaystyle |1\rangle }[ 30 ] يتم ضبط كلا الليزرين خارج الرنين من الحالة المثارة بتردد Δ لتجنب إثارة وتسخين الذرات بشكل رنيني .

بالإضافة إلى تغيير حالة دوران الذرة، يوفر انتقال رامان المتعاكس دفعة زخم .ℏك→هـوو=ℏ(ك→2-ك→1){\displaystyle \hbar {\vec {k}}_{eff}=\hbar ({\vec {k}}_{2}-{\vec {k}}_{1})}إلى أحد المكونات. [ 30 ] في أساس الزخم الدوراني، ستنتقل نبضة من ضوء رامان تتفاعل مع ذرة بين|0،0⟩{\displaystyle |0,0\rangle }و|1،ℏك→هـوو⟩{\displaystyle |1,\hbar {\vec {k}}_{eff}\rangle }تطبيقπ/2{\displaystyle \pi /2}نبضة (انظر مقياس التداخل رامزي ) ضوء إلىψ0=|0،0⟩{\displaystyle \psi _{0}=|0,0\rangle }ينتج حالة التشابكψ1=12(|0،0⟩+|1،ℏك→هـوو⟩){\displaystyle \psi _{1}={\frac {1}{\sqrt {2}}}\left(|0,0\rangle +|1,\hbar {\vec {k}}_{eff}\rangle \right)}.

يتكون مقياس التداخل من ثلاث نبضات رامان فيπ/2{\displaystyle \pi /2}–π{\displaystyle \pi }–π/2{\displaystyle \pi /2}التكوين مفصول بفترة زمنية مشتركة لعدم التفاعلتي{\displaystyle T}هذا المخطط مشابه لمقياس تداخل ماخ-زيندر للضوء، حيث تقسم النبضة الأولى موجة المادة لتسلك مسارين مختلفين، وتعكس النبضة الثانية الحزمتين عائدتين نحو بعضهما البعض، وتعيد النبضة الأخيرة تجميع موجة المادة. وتعتمد الحالة المقاسة لموجة المادة بعد سلسلة التداخل على فرق الطور الكلي.Δφ{\displaystyle \Delta \varphi }تراكمت على طول المسارين المختلفين، مما أدى إلى احتمال نهائي للتواجد في إحدى الحالات كما هو [ 31 ].P=12(1-جكوس⁡(Δφ))،{\displaystyle P={\frac {1}{2}}\left(1-C\cos(\Delta \varphi )\right),}أينج{\displaystyle C}هي وضوح أو تباين أهداب مقياس التداخل . وبما أن الموجة المادية في حالة سقوط حر بالنسبة للجاذبية، فإن فرق الطور يعتمد على تسارع الجاذبية.ز{\displaystyle g}كما [ 30 ]Δφ=ك→هـوو⋅ز→ تي2+Δϕل،{\displaystyle \Delta \varphi ={\vec {k}}_{eff}\cdot {\vec {g}}~T^{2}+\Delta \phi _{L},}أينΔϕل{\displaystyle \Delta \phi _{L}}[ 32 ] وهو أي فرق طور إضافي لشعاع ليزر رامان ينشأ بين نبضات الضوء.

تعتمد حساسية مقياس التداخل لقوى الجاذبية أو القصور الذاتي على:

  • مساحة الزمكان المحصورة بواسطة مقياس التداخل، والتي تزداد مع زيادة حجمهتي{\displaystyle T}[ 33 ]​
  • الاستقرار النسبي للطور لحزم رامان المتعاكسة الانتشار.
  • عدد الذرات في المجموعة الباردة المحصورة التي تُكمل جهاز التداخل. كلما زادت نسبة الذرات المشاركة، زادج{\displaystyle C}بسبب تأثير دوبلر ، قد لا تتعرض الذرات ذات درجة الحرارة المحدودة لـπ/2{\displaystyle \pi /2}أوπ{\displaystyle \pi }نبضات رامان.

أمثلة

مجموعةسنةالأنواع الذريةطريقةالتأثير (التأثيرات) المقاسة
بريتشارد1991Na , Na 2شبكات مصنعة بتقنية النانوالاستقطابية، معامل الانكسار
كلاوزر1994كمقياس التداخل تالبوت-لاو
زيلينجر1995أرمحززات حيود الموجة الضوئية المستقرة
هيلمكه بوردي1991رامزي-بورديهالاستقطابية، تأثير أهارونوف-بوم : تجريبي/نظري0.99±0.022{\displaystyle 0.99\pm 0.022}تأثير ساغناك 0.3 راديان/ثانية√{\displaystyle \surd }هرتز
تشو1991 1998نا

ج

مقياس التداخل كاسيفيتش-تشو، نبضات ضوئية، حيود رامانمقياس الجاذبية :3⋅10-10{\displaystyle 3\cdot 10^{-10}}ثابت البنية الدقيقة :α±1.5⋅10-9{\displaystyle \alpha \pm 1.5\cdot 10^{-9}}
كاسيفيتش1997 1998جحيود رامان لنبضات الضوءجيروسكوب:2⋅10-8{\displaystyle 2\cdot 10^{-8}}راد/ثانية√{\displaystyle \surd }هرتز، مقياس التدرج :
بيرمانتالبوت-لاو
مولر2018جمقياس التداخل رامزي-بورديثابت البنية الدقيقة :α±2⋅10-10{\displaystyle \alpha \pm 2\cdot 10^{-10}}

التطبيقات

فيزياء الجاذبية

أُجري قياس دقيق للانزياح الأحمر التثاقلي في عام 2009 بواسطة هولجر مولر، وأخيم بيترز، وستيفن تشو. ولم يُعثر على أي انتهاكات للنسبية العامة.7 × 10 −9 . [ 34 ]

في عام 2020، استخدم بيتر أسنباوم، وكريس أوفرستريت، ومينجونغ كيم، وجوزيف كورتي، ومارك أ. كاسيفيتش تقنية التداخل الذري لاختبار مبدأ التكافؤ في النسبية العامة. ولم يجدوا أي انتهاكات لحوالي10-12 . [ 35 ] [ 36 ]​

تتحسن حساسية مقياس التداخل الذري للتأثيرات الخارجية عمومًا مع ازدياد زمن انفصال الموجة المادية. [ 34 ] ولذلك، تتطلب مقاييس التداخل عالية الحساسية ذات السقوط الحر مسافات سقوط طويلة. على سبيل المثال، تستخدم تجربة MAGIS-100 في مختبر فيرميلاب برج سقوط يبلغ ارتفاعه 100 متر، بهدف رصد موجات الجاذبية والمادة المظلمة فائقة الخفة ، [ 37 ] والتي من المعروف أنها تتفاعل مع المادة العادية فقط عن طريق الجاذبية.

قد تكون مقاييس التداخل الذري الفضائية أكثر حساسية للموجات الثقالية الضعيفة من المراصد الأرضية مثل LIGO . [ 38 ]

الملاحة بالقصور الذاتي

تستخدم الجيروسكوبات التداخلية الذرية (AIG) والجيروسكوبات الدورانية الذرية (ASG) التداخل الذري لاستشعار الدوران، أو في الحالة الأخيرة، تستخدم الدوران الذري لاستشعار الدوران، وكلاهما يتميز بحجمه الصغير ودقته العالية وإمكانية تصنيعه على مستوى رقاقة إلكترونية. [ 39 ] [ 40 ]

انظر أيضاً

مراجع

  1. ↑ كرونين، ألكسندر د.؛ شميدماير، يورغ؛ بريتشارد، ديفيد إي. (28-07-2009). "البصريات والتداخل الضوئي مع الذرات والجزيئات" . مراجعات الفيزياء الحديثة . 81 (3): 1051-1129 . arXiv : 0712.3703 . Bibcode : 2009RvMP ...81.1051C . doi : 10.1103/RevModPhys.81.1051 .
  2. ↑ هيشت، يوجين (2017). البصريات ( الطبعة الخامسة). بيرسون. ISBN  978-0-133-97722-6.
  3. ↑ ستراي، بن؛ لامب، أندرو؛ كوشيك، عائشة؛ فوفروش، جيمي؛ وينش، جوناثان؛ حياتي، فرزاد؛ بوديس، دانيال؛ ستابراوا، أرتور؛ نيغيباوم، ألكسندر؛ لانغلوا، مهدي؛ لين، يو-هونغ؛ ليلوش، صموئيل؛ روشانمانيش، ساناز؛ ريدلي، كيفن؛ دي فيلييرز، جيفري؛ براون، غاريث؛ كروس، تريفور؛ تاكويل، جورج؛ فرامارزي، أسعد؛ ميتجي، نيكول؛ بونغز، كاي؛ هولينسكي، مايكل (2020). "الاستشعار الكمي لرسم خرائط الجاذبية" . مجلة نيتشر . 602 (7898): 590-594 . doi : 10.1038/s41586-021-04315-3 . PMC 8866129 . PMID 35197616 .  
  4. ↑ كرونين، أ.د.؛ شميدماير، ج.؛ بريتشارد، د.إ. (2009). "البصريات والتداخل الضوئي مع الذرات والجزيئات". مجلة الفيزياء الحديثة . 81 (3): 1051-1129 . arXiv : 0712.3703 . Bibcode : 2009RvMP...81.1051C . doi : 10.1103/RevModPhys.81.1051 . S2CID 28009912 . 
  5. ↑ آدامز، سي إس؛ سيجل، إم؛ ملينك، جيه (1994). "بصريات الذرة" . تقارير الفيزياء 240 (3): 143-210 . Bibcode : 1994PhR...240..143A . doi : 10.1016/0370-1573(94)90066-3 .
  6. ↑ هورنبرغر، ك.؛ وآخرون (2012). "ندوة: التداخل الكمي للتجمعات والجزيئات". مجلة الفيزياء الحديثة . 84 (1): 157. arXiv : 1109.5937 . Bibcode : 2012RvMP...84..157H . doi : 10.1103/revmodphys.84.157 . S2CID 55687641 .  
  7. ^ إسترمان، آي. ستيرن، أوتو (1930). "Beugung von Molekularstrahlen". Z. فيز . 61 ( 1– 2): 95. بيب كود : 1930ZPhy...61...95E . دوى : 10.1007/bf01340293 . S2CID 121757478 . 
  8. ↑ كارنال، أ.؛ ملينك، ج. (1991). "تجربة يونغ ذات الشق المزدوج مع الذرات: مقياس تداخل ذري بسيط" . مجلة Physical Review Letters ، 66 (21): 2689-2692 . Bibcode : 1991PhRvL..66.2689C . doi : 10.1103/physrevlett.66.2689 . PMID 10043591 . 
  9. ↑ كيث، د. و.؛ إكستروم، س. ر.؛ تورشيت، ك. أ.؛ بريتشارد، د. إ. (1991). " مقياس تداخل للذرات" . مجلة Physical Review Letters، 66 (21): 2693-2696 . Bibcode : 1991PhRvL..66.2693K . doi : 10.1103/physrevlett.66.2693 . PMID : 10043592. S2CID : 6559338 .  
  10. ↑ ريله، ف.؛ ث؛ ويت، أ.؛ هيلمكه، ج.؛ ش؛ بورديه، ج. (1991). "مطيافية رامزي البصرية في إطار دوار: تأثير ساغناك في مقياس تداخل الموجات المادية". مجلة Physical Review Letters ، 67 (2): 177-180 . Bibcode : 1991PhRvL..67..177R . doi : 10.1103/physrevlett.67.177 . PMID 10044514 . 
  11. ↑ كاسيفيتش، م.؛ تشو، س. (1991). "التداخل الذري باستخدام انتقالات رامان المحفزة". مجلة Physical Review Letters ، 67 (2): 181-184 . Bibcode : 1991PhRvL..67..181K . doi : 10.1103/physrevlett.67.181 . PMID: 10044515. S2CID : 30845889 .  
  12. ^ أرندت، ماركوس. او.نيرز؛ J. Voss-Andreae ، C. Keller، G. van der Zouw، A. Zeilinger (14 أكتوبر 1999). “ازدواجية الموجة والجسيم C 60 ”. طبيعة . 401 (6754): 680–682 . بيب كود : 1999Natur.401..680A . دوى : 10.1038/44348 . بميد 18494170 . S2CID 4424892 .  {{cite journal}}: صيانة CS1: أسماء متعددة: قائمة المؤلفين ( رابط )
  13. ↑ جوفمان، توماس؛ وآخرون . (25 مارس 2012). "التصوير الجزيئي الفردي في الوقت الحقيقي للتداخل الكمي". مجلة نيتشر لتقنية النانو . 7 (5): 297-300 . arXiv : 1402.1867 . Bibcode : 2012NatNa...7..297J . doi : 10.1038/nnano.2012.34 . PMID: 22447163. S2CID : 5918772 .   
  14. 1 2 هاكيرمولر، لوسيا؛ ستيفان أوتنثالر؛ كلاوس هورنبيرجر؛ إليزابيث ريجر؛ بيورن بريزجر؛ انطون زيلينجر؛ ماركوس أرندت (2003). “الطبيعة الموجية للجزيئات الحيوية والفلوروفوليرين”. فيز. القس ليت . 91 (9) 090408. أرخايف : quant-ph/0309016 . بيب كود : 2003PhRvL..91i0408H . دوى : 10.1103 / PhysRevLett.91.090408 . بميد 14525169 . S2CID 13533517 .  
  15. ↑ كلاوزر، جون ف.؛ إس. لي (1994). "قياس التداخل تالبوت فون لاو باستخدام ذرات البوتاسيوم الباردة البطيئة". مجلة الفيزياء أ . 49 (4): R2213–2217. رمز Bibcode : 1994PhRvA..49.2213C . doi : 10.1103/PhysRevA.49.R2213 . PMID 9910609 . 
  16. ↑ بريزجر، بيورن؛ لوسيا هاكرمولر؛ ستيفان أوتنثالر؛ جوليا بيتشينكا؛ ماركوس أرندت؛ أنطون زيلينجر (2002). "مقياس تداخل الموجات المادية للجزيئات الكبيرة". مجلة Physical Review Letters ، 88 (10)، 100404. arXiv : quant-ph/0202158 . Bibcode : 2002PhRvL..88j0404B . doi : 10.1103/PhysRevLett.88.100404 . PMID: 11909334. S2CID : 19793304 .  
  17. ↑ هورنبرغر، كلاوس؛ ستيفان أوتنثالر؛ بيورن بريزغر؛ لوسيا هاكرمولر؛ ماركوس أرندت؛ أنطون زيلينغر (2003). "ملاحظة التفكك التصادمي في قياس التداخل". مجلة Physical Review Letters ، 90 ( 16) 160401. arXiv : quant-ph/0303093 . Bibcode : 2003PhRvL..90p0401H . doi : 10.1103/PhysRevLett.90.160401 . PMID 12731960. S2CID 31057272 .  
  18. ↑ هاكر مولر، لوسيا؛ كلاوس هورنبرغر؛ بيورن بريزغر؛ أنطون زيلينغر؛ ماركوس أرندت (2004). "فك ترابط موجات المادة بفعل الانبعاث الحراري للإشعاع". مجلة نيتشر . 427 (6976): 711-714 . arXiv : quant-ph/0402146 . Bibcode : 2004Natur.427..711H . doi : 10.1038/nature02276 . PMID: 14973478. S2CID : 3482856 .  
  19. ↑ جيرليش، ستيفان؛ وآخرون (2011). " التداخل الكمي للجزيئات العضوية الكبيرة" . نيتشر كوميونيكيشنز . 2 (263) 263. Bibcode : 2011NatCo...2..263G . doi : 10.1038/ncomms1263 . PMC 3104521. PMID 21468015 .   
  20. ↑ إيبنبرغر، س.؛ غيرليش، س.؛ أرندت، م.؛ مايور، م.؛ توكسن، ج. (2013). "تداخل المادة والموجة للجسيمات المختارة من مكتبة جزيئية بكتل تتجاوز 10000 وحدة كتل ذرية". الكيمياء الفيزيائية والكيمياء الفيزيائية . 15 (35): 14696-14700 . arXiv : 1310.8343 . Bibcode : 2013PCCP...1514696E . doi : 10.1039 / c3cp51500a . PMID 23900710. S2CID 3944699 .  
  21. ↑ كرونين، ألكسندر د.؛ شميدماير، يورغ؛ بريتشارد، ديفيد إي. (2009). "البصريات والتداخل الضوئي مع الذرات والجزيئات". مراجعات الفيزياء الحديثة . 81 (3): 1051-1129 . arXiv : 0712.3703 . Bibcode : 2009RvMP...81.1051C . doi : 10.1103/RevModPhys.81.1051 . S2CID 28009912 . 
  22. ↑ بونغز، ك.؛ هولينسكي، م.؛ فوفروش، ج.؛ بوييه، ب.؛ كوندون، ج.؛ راسل، إ.؛ شوبرت، س.؛ شلايش، و.ب.؛ رورا، أ. (2019). "نقل أجهزة الاستشعار الكمومية التداخلية الذرية من المختبر إلى التطبيقات العملية". نات. ريف. فيز . 1 (12): 731-739 . Bibcode : 2019NatRP...1..731B . doi : 10.1038/s42254-019-0117-4 . S2CID 209940190 . 
  23. ↑ فوفروش، ج.؛ دراغومير، أ.؛ ستراي، ب.؛ بوديس، ب. (2023). "تطورات في استشعار الجاذبية المحمول القائم على قياس التداخل الذري" . مجلة الحساسات . 23 (7): 7651. رمز Bibcode : 2023Senso..23.7651V . doi : 10.3390/s23177651 . PMC 10490657. PMID 37688106 .  
  24. ↑ ليندلي، ديفيد (2005-07-12). "ثقل الضوء" . الفيزياء . 16 : 1. doi : 10.1103/PhysRevLett.4.337 .
  25. ↑ بيترز، آخيم؛ تشونغ، كينغ يو؛ تشو، ستيفن (أغسطس 1999). "قياس التسارع الجاذبي بإسقاط الذرات" . مجلة نيتشر . 400 (6747): 849-852 . Bibcode : 1999Natur.400..849P . doi : 10.1038/23655 . ISSN 1476-4687 . 
  26. ↑ وو، سايجون؛ سو، إدوارد؛ برنتيس، مارا (25-10-2007). "عرض توضيحي لمقياس تداخل الذرات الموجهة المحيط بمنطقة معينة لاستشعار الدوران" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 99 (17) 173201. arXiv : physics/0608083 . Bibcode : 2007PhRvL..99q3201W . doi : 10.1103/PhysRevLett.99.173201 . PMID 17995327 . 
  27. ↑ ماكدونالد، جي دي؛ كيل، إتش؛ ألتين، بي إيه؛ ديبس، جي إي؛ بينيتس، إس؛ كون، سي سي إن؛ هاردمان، كيه إس؛ جونسون، إم تي؛ كلوز، جي دي؛ روبينز، إن بي (28 يناير 2013). "مقياس تداخل ذري خطي من نوع ماخ-زيندر موجه بصريًا" . مجلة Physical Review A. 87 ( 1) 013632. arXiv : 1212.4635 . Bibcode : 2013PhRvA..87a3632M . doi : 10.1103/PhysRevA.87.013632 .
  28. ↑ راسل، إي إم؛ وآخرون (1995). "تداخل الموجات الذرية باستخدام محززات حيود الضوء" . مجلة Physical Review Letters ، 75 (14): 2633-2637 . Bibcode : 1995PhRvL..75.2633R . doi : 10.1103/physrevlett.75.2633 . PMID 10059366 .  
  29. ↑ كاسيفيتش، مارك؛ تشو، ستيفن (8 يوليو 1991). "التداخل الذري باستخدام انتقالات رامان المحفزة" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 67 (2): 181-184 . Bibcode : 1991PhRvL..67..181K . doi : 10.1103/PhysRevLett.67.181 . PMID 10044515 . 
  30. سورينتينو ، ف.؛ أنجيليس ، م. دي؛ بيرتولدي، أ.؛ كاتشابوتي، ل.؛ جيورجيني، أ.؛ بريفيديلي، م.؛ روسي، ج.؛ تينو، ج.م. (2009). "قياسات دقيقة للجاذبية باستخدام مجسات الذرات الباردة" . مجلة الجمعية البصرية الأوروبية: منشورات سريعة . 4 : 09025. رمز Bibcode : 2009JEOS....4E9025S . doi : 10.2971/jeos.2009.09025 . ISSN 1990-2573 . 
  31. ↑ "مجموعة أوبتيكا للنشر" . opg.optica.org . تم الاطلاع عليه بتاريخ 28-08-2025 .
  32. ↑ حسيني أراني، علي رضا؛ شيلينغ مانويل. بوفيلز، كوينتين؛ كنابي، أنيكي؛ تينستيدت، بنيامين؛ كوبريانوف، أليكسي؛ شون، ستيفن. بيريرا دوس سانتوس، فرانك؛ مولر ، يورغن (2024/10/01). “التقدم في قياس التداخل الذري وتأثيراته على أداء مقاييس التسارع الكمومية على متن بعثات الجاذبية الفضائية المستقبلية” . التقدم في أبحاث الفضاء . 74 (7): 3186– 3200. أرخايف : 2404.10471 . بيب كود : 2024AdSpR..74.3186H . دوى : 10.1016/j.asr.2024.06.055 . ردمك 0273-1177 . 
  33. ↑ أرندت، ماركوس (25 فبراير 2013). "التداخل في حالة السقوط الحر" . الفيزياء . 6 (9): 23. arXiv : 1301.5883 . doi : 10.1103/PhysRevLett.110.093602 . PMID 23496709 . 
  34. 1 2 مولر، هولجر؛ بيترز، أشيم؛ تشو، ستيفن (2010). "قياس دقيق للانزياح الأحمر التثاقلي عن طريق تداخل موجات المادة" . مجلة نيتشر . 463 (7283): 926-929 . Bibcode : 2010Natur.463..926M . doi : 10.1038/nature08776 . PMID: 20164925. S2CID : 4317164 .  
  35. ↑ آسنباوم، بيتر؛ أوفرستريت، كريس؛ كيم، مينجيونغ؛ كورتي، جوزيف؛ كاسيفيتش، مارك أ. (2020). " اختبار التداخل الذري لمبدأ التكافؤ عند مستوى 10−12" . رسائل المراجعة الفيزيائية . 125 (19) 191101. arXiv : 2005.11624 . doi : 10.1103/PhysRevLett.125.191101 . PMID 33216577. S2CID 218869931 .  
  36. ↑ كونوفير، إميلي (28 أكتوبر 2020). "تجربة غاليليو الشهيرة في الجاذبية لا تزال قائمة، حتى مع الذرات الفردية" . أخبار العلوم . تم الاطلاع عليه في 6 أغسطس 2023 .
  37. ↑ "مخطط" . MAGIS-100 . تم الاسترجاع بتاريخ 2025-08-07 .
  38. ↑ أندرسن، روس د. (2013-10-01). "أجهزة الكشف عن موجات الجاذبية تستعد للبحث عن الانفجار العظيم" . مجلة ساينتفك أمريكان . تم الاطلاع عليه بتاريخ 21-08-2025 .
  39. ↑ فانغ، جيانتشنغ؛ تشين، جي (2012). "تطورات في الجيروسكوبات الذرية: نظرة من تطبيقات الملاحة بالقصور الذاتي" . مجلة الحساسات . 12 (5): 6331-6346 . رمز Bibcode : 2012Senso..12.6331F . doi : 10.3390 / s120506331 . PMC 3386743. PMID 22778644 .  
  40. ↑ التطورات في الجيروسكوبات الذرية: نظرة من تطبيقات الملاحة بالقصور الذاتي. ملف PDF كامل
  • بي آر بيرمان [محرر]، قياس التداخل الذري . دار النشر الأكاديمية (1997). نظرة عامة مفصلة عن مقاييس التداخل الذري في ذلك الوقت (مقدمات جيدة ونظرية).
  • مراجعة ستيدمان لتأثير ساغناك