التداخل

الموسوعة الحرة

الشكل 1. مسار الضوء عبر مقياس تداخل ميكلسون . يتحد شعاعا الضوء اللذان لهما مصدر مشترك عند المرآة نصف المطلية بالفضة للوصول إلى الكاشف. وقد يتداخلان إما بشكل بناء (يزدادان شدة) إذا وصلت موجاتهما الضوئية في نفس الطور، أو بشكل مدمر (يضعفان شدة) إذا وصلتا خارج الطور، اعتمادًا على المسافات الدقيقة بين المرايا الثلاث.

التداخل هو تقنية تستخدم تداخل الموجات المتراكبة لاستخراج المعلومات. [1] يستخدم التداخل عادةً الموجات الكهرومغناطيسية وهو تقنية تحقيق مهمة في مجالات علم الفلك والألياف الضوئية والقياس الهندسي والقياس البصري وعلم المحيطات وعلم الزلازل والتحليل الطيفي (وتطبيقاته في الكيمياء ) وميكانيكا الكم والفيزياء النووية والجسيمية وفيزياء البلازما والتفاعلات الجزيئية الحيوية ورسم ملامح السطح والميكروفلويديك وقياس الإجهاد/الانفعال الميكانيكي وقياس السرعة وقياس البصر وصنع الهولوغرام . [2] : 1-2 

أجهزة قياس التداخل هي أجهزة تستخرج المعلومات من التداخل. وهي تستخدم على نطاق واسع في العلوم والصناعة لقياس التشريدات المجهرية وتغيرات معامل الانكسار وعدم انتظام السطح. في حالة معظم أجهزة قياس التداخل، ينقسم الضوء من مصدر واحد إلى شعاعين يسافران في مسارات بصرية مختلفة ، ثم يتم دمجهما مرة أخرى لإنتاج التداخل؛ يمكن أيضًا جعل مصدرين غير متماسكين يتداخلان في بعض الظروف. [3] تقدم حواف التداخل الناتجة معلومات حول الفرق في أطوال المسار البصري . في العلوم التحليلية، تُستخدم أجهزة قياس التداخل لقياس أطوال وشكل المكونات البصرية بدقة نانومترية؛ فهي أعلى أجهزة قياس الطول دقة موجودة. في مطيافية تحويل فورييه، تُستخدم لتحليل الضوء الذي يحتوي على ميزات الامتصاص أو الانبعاث المرتبطة بمادة أو خليط. يتكون مقياس التداخل الفلكي من تلسكوبين منفصلين أو أكثر يجمعان إشاراتهما، مما يوفر دقة تعادل دقة تلسكوب بقطر يساوي أكبر فصل بين عناصره الفردية.

المبادئ الأساسية

الشكل 2. تكوين الحواف في مقياس تداخل ميكلسون
الشكل 3. أهداب ملونة وأحادية اللون في مقياس تداخل مايكلسون: (أ) أهداب الضوء الأبيض حيث يختلف الشعاعان في عدد انقلابات الطور؛ (ب) أهداب الضوء الأبيض حيث تعرض الشعاعان لنفس عدد انقلابات الطور؛ (ج) نمط الأهداب باستخدام الضوء أحادي اللون ( خطوط الصوديوم D )

يستخدم التداخل مبدأ التراكب لدمج الموجات بطريقة تجعل نتيجة دمجها تمتلك بعض الخصائص ذات المغزى التي يمكن أن تحدد الحالة الأصلية للموجات. وهذا يعمل لأنه عندما يتم دمج موجتين بنفس التردد ، يتم تحديد نمط الكثافة الناتج عن طريق فرق الطور بين الموجتين - الموجات التي تكون في الطور ستخضع لتداخل بناء بينما الموجات التي تكون خارج الطور ستخضع لتداخل مدمر. الموجات التي ليست في الطور تمامًا ولا خارج الطور تمامًا سيكون لها نمط كثافة متوسط، والذي يمكن استخدامه لتحديد فرق الطور النسبي. تستخدم معظم أجهزة قياس التداخل الضوء أو أي شكل آخر من أشكال الموجات الكهرومغناطيسية . [2] : 3–12 

عادةً (انظر الشكل 1، تكوين ميكلسون المعروف) يتم تقسيم شعاع واحد وارد من الضوء المتماسك إلى شعاعين متطابقين بواسطة مقسم الشعاع (مرآة عاكسة جزئيًا). يسلك كل من هذين الشعاعين مسارًا مختلفًا، يسمى المسار، ويتم إعادة دمجهما قبل الوصول إلى جهاز الكشف. يخلق فرق المسار، الفرق في المسافة التي يقطعها كل شعاع، فرقًا في الطور بينهما. هذا الفرق في الطور المقدم هو الذي يخلق نمط التداخل بين الموجات المتطابقة في البداية. [2] : 14–17  إذا تم تقسيم شعاع واحد على طول مسارين، فإن فرق الطور هو تشخيص لأي شيء يغير الطور على طول المسارات. يمكن أن يكون هذا تغييرًا فيزيائيًا في طول المسار نفسه أو تغييرًا في معامل الانكسار على طول المسار. [2] : 93–103 

كما هو موضح في الشكل 2أ و2ب، يتمتع المراقب برؤية مباشرة للمرآة M 1 المرئية من خلال مقسم الشعاع، ويرى صورة منعكسة M ′ 2 للمرآة M 2. ويمكن تفسير الحواف على أنها نتيجة للتداخل بين الضوء القادم من الصورتين الافتراضيتين S ′ 1 و S ′ 2 للمصدر الأصلي S. وتعتمد خصائص نمط التداخل على طبيعة مصدر الضوء والتوجيه الدقيق للمرايا ومقسم الشعاع. في الشكل 2أ، يتم توجيه العناصر البصرية بحيث تكون S ′ 1 و S ′ 2 في خط واحد مع المراقب، ويتكون نمط التداخل الناتج من دوائر مركزها العمودي على M 1 و M' 2 . إذا كانت M 1 و M ′ 2 مائلتين بالنسبة لبعضهما البعض، كما هو موضح في الشكل 2ب ، فستتخذ أهداب التداخل عمومًا شكل المقاطع المخروطية (القطع الزائد)، ولكن إذا تداخلت M ′ 1 و M ′ 2 ، فستكون الأهداب القريبة من المحور مستقيمة ومتوازية ومتباعدة بشكل متساوٍ. إذا كان S مصدرًا ممتدًا وليس مصدرًا نقطيًا كما هو موضح، فيجب ملاحظة أهداب الشكل 2أ باستخدام تلسكوب مضبوط على اللانهاية، بينما ستكون أهداب الشكل 2ب موضعية على المرايا. [2] : 17 

سيؤدي استخدام الضوء الأبيض إلى ظهور نمط من الحواف الملونة (انظر الشكل 3). [2] : 26  قد تكون الحافة المركزية التي تمثل طول المسار المتساوي فاتحة أو داكنة اعتمادًا على عدد الانعكاسات الطورية التي يتعرض لها الشعاعان أثناء عبورهما للنظام البصري. [2] : 26، 171-172  (انظر مقياس تداخل ميشلسون لمناقشة هذا الأمر.)

تاريخ

وصف توماس يونج قانون تداخل الضوء في محاضرة بيكر التي ألقاها عام 1803 أمام الجمعية الملكية في لندن. [4] استعدادًا للمحاضرة، أجرى يونج تجربة ذات فتحة مزدوجة أظهرت وجود أهداب التداخل. رفض معظم العلماء في ذلك الوقت تفسيره من حيث تداخل الموجات بسبب هيمنة نظرية إسحاق نيوتن الجسيمية للضوء التي اقترحها قبل قرن من الزمان. [5]

بدأ المهندس الفرنسي أوغستين جان فرينل ، الذي لم يكن على علم بنتائج يونغ، العمل على نظرية الموجة للضوء والتداخل وتم تقديمه إلى فرانسوا أراجو . بين عامي 1816 و1818، أجرى فرينل وأراجو تجارب التداخل في مرصد باريس. خلال هذا الوقت، صمم أراجو وبنى أول مقياس تداخل، واستخدمه لقياس معامل الانكسار للهواء الرطب بالنسبة للهواء الجاف، مما شكل مشكلة محتملة للملاحظات الفلكية لمواقع النجوم. [6] تم إثبات نجاح نظرية موجة الضوء لفرينل في مذكراته الحائزة على جائزة عام 1819 والتي تنبأت بأنماط الانعراج وقاستها. تم استخدام مقياس تداخل أراجو لاحقًا في عام 1850 بواسطة ليون فوكو لقياس سرعة الضوء في الهواء بالنسبة للماء، واستخدمه مرة أخرى في عام 1851 بواسطة هيبوليت فيزو لقياس تأثير مقاومة فرينل على سرعة الضوء في الماء المتحرك. [7]

طور جول جامين أول مقياس تداخل أحادي الحزمة (لا يتطلب فتحة تقسيم كما كان يفعل مقياس التداخل أراجو) في عام 1856. في عام 1881، اخترع الفيزيائي الأمريكي ألبرت أ. ميشيلسون ، أثناء زيارته لهيرمان فون هيلمهولتز في برلين، مقياس التداخل الذي سمي باسمه، مقياس تداخل ميشيلسون ، للبحث عن تأثيرات حركة الأرض على سرعة الضوء. ساهمت نتائج ميشيلسون الصفرية التي أجريت في قبو مرصد بوتسدام خارج برلين (كانت حركة الخيول في وسط برلين تسبب في الكثير من الاهتزازات)، ونتائجه الصفرية الأكثر دقة التي لاحظها لاحقًا مع إدوارد دبليو مورلي في كلية كيس في كليفلاند، أوهايو، في الأزمة المتزايدة للأثير المضيء. ذكر أينشتاين أن قياس فيزو لسرعة الضوء في الماء المتحرك باستخدام مقياس التداخل أراجو هو الذي ألهم نظريته في الإضافة النسبية للسرعات. [8]

فئات

يمكن تصنيف مقاييس التداخل وتقنيات التداخل وفقًا لمجموعة متنوعة من المعايير:

الكشف عن التماثل مقابل الكشف عن التباين

في الكشف المتجانس ، يحدث التداخل بين شعاعين بنفس الطول الموجي (أو تردد الموجة الحاملة ). ويؤدي اختلاف الطور بين الشعاعين إلى تغيير في شدة الضوء على الكاشف. ويتم قياس شدة الضوء الناتجة بعد خلط الشعاعين، أو عرض نمط حواف التداخل أو تسجيله. [9] وتندرج معظم مقاييس التداخل التي تمت مناقشتها في هذه المقالة ضمن هذه الفئة.

تُستخدم تقنية الهيترودين من أجل (1) تحويل إشارة إدخال إلى نطاق تردد جديد بالإضافة إلى (2) تضخيم إشارة إدخال ضعيفة (بافتراض استخدام خلاط نشط). يتم خلط إشارة إدخال ضعيفة بتردد f 1 مع تردد مرجعي قوي f 2 من مذبذب محلي (LO). يؤدي الجمع غير الخطي لإشارات الإدخال إلى إنشاء إشارتين جديدتين، واحدة عند مجموع الترددين f 1  + f 2 ، والأخرى عند الفرق f 1  − f 2. تسمى هذه الترددات الجديدة الهيترودينات . عادةً ما يكون أحد الترددات الجديدة مطلوبًا فقط، ويتم تصفية الإشارة الأخرى من خرج الخلاط. ستكون لإشارة الإخراج شدة تتناسب مع حاصل ضرب سعات إشارات الإدخال. [9]

إن أهم وأوسع تطبيقات تقنية الهيتروداين استخدامًا هو في جهاز الاستقبال الفائق الهيتروداين (superhet)، الذي اخترعه المهندس الأمريكي إدوين هوارد أرمسترونج والمهندس الفرنسي لوسيان ليفي في عامي 1917-1918 . في هذه الدائرة، يتم خلط إشارة التردد اللاسلكي الواردة من الهوائي بإشارة من مذبذب محلي (LO) وتحويلها بواسطة تقنية الهيتروداين إلى إشارة ذات تردد ثابت أقل تسمى التردد المتوسط ​​(IF). يتم تضخيم هذا التردد المتوسط ​​وتصفيته، قبل تطبيقه على جهاز كشف يستخرج إشارة الصوت، والتي يتم إرسالها إلى مكبر الصوت. [10]

يعد اكتشاف التداخل البصري امتدادًا لتقنية التداخل إلى ترددات أعلى (مرئية). [9] وبينما يتم إجراء قياس التداخل البصري عادةً عند نقطة واحدة، فمن الممكن أيضًا إجراء هذا المجال الواسع. [11]

المسار المزدوج مقابل المسار المشترك

الشكل 4. أربعة أمثلة لمقاييس التداخل ذات المسار المشترك

مقياس التداخل ثنائي المسار هو مقياس يسافر فيه شعاع المرجع وشعاع العينة على طول مسارات متباعدة. تشمل الأمثلة مقياس تداخل مايكلسون ومقياس تداخل تويمان-جرين ومقياس تداخل ماخ-زيندر . بعد أن يتم إزعاجه بالتفاعل مع العينة قيد الاختبار، يتم إعادة دمج شعاع العينة مع شعاع المرجع لإنشاء نمط تداخل يمكن تفسيره بعد ذلك. [2] : 13–22 

مقياس التداخل ذي المسار المشترك هو فئة من مقاييس التداخل حيث يسافر الشعاع المرجعي وشعاع العينة على طول نفس المسار. يوضح الشكل 4 مقياس التداخل Sagnac ، وجيروسكوب الألياف الضوئية ، ومقياس التداخل الحيودي النقطي ، ومقياس التداخل القصي الجانبي . تشمل الأمثلة الأخرى لمقياس التداخل ذي المسار المشترك المجهر التبايني الطوري Zernike ، ومنشور فرينل الثنائي ، ومقياس Sagnac ذي المنطقة الصفرية ، ومقياس التداخل ذي اللوحة المشتتة . [12]

تقسيم الموجة الأمامية مقابل تقسيم السعة

أجهزة قياس انقسام الموجة الأمامية

يقوم مقياس التداخل بتقسيم الموجة الأمامية بتقسيم الموجة الأمامية الضوئية الخارجة من نقطة أو شق ضيق ( أي الضوء المتماسك مكانيًا)، وبعد السماح لجزئي الموجة الأمامية بالسفر عبر مسارات مختلفة، يسمح لهما بإعادة التجميع. [13] يوضح الشكل 5 تجربة يونج للتداخل ومرآة لويد . تشمل الأمثلة الأخرى لمقياس التداخل بتقسيم الموجة الأمامية المنشور الثنائي فرينل، وعدسة بيلت الثنائية، ومقياس التداخل ميشلسون الشبكي الحيودي، [14] ومقياس التداخل رايلي . [15]

الشكل 5. مقياسان للتداخل لتقسيم الموجة الأمامية

في عام 1803، لعبت تجربة يونج للتداخل دورًا رئيسيًا في القبول العام لنظرية الموجة للضوء. إذا تم استخدام الضوء الأبيض في تجربة يونج، فإن النتيجة هي شريط مركزي أبيض من التداخل البناء يتوافق مع طول المسار المتساوي من الشقين، محاطًا بنمط متماثل من الحواف الملونة ذات الكثافة المتناقصة. بالإضافة إلى الإشعاع الكهرومغناطيسي المستمر، تم إجراء تجربة يونج باستخدام الفوتونات الفردية، [16] مع الإلكترونات، [17] [18] ومع جزيئات كرة الباكي كبيرة بما يكفي لرؤيتها تحت المجهر الإلكتروني . [19]

تنتج مرآة لويد أهداب تداخل من خلال الجمع بين الضوء المباشر من مصدر (خطوط زرقاء) والضوء من الصورة المنعكسة للمصدر (خطوط حمراء) من مرآة مثبتة عند سقوط الاحتكاك. والنتيجة هي نمط غير متماثل من الأهداب. يكون الشريط ذو طول المسار المتساوي، الأقرب إلى المرآة، داكنًا وليس ساطعًا. في عام 1834، فسر همفري لويد هذا التأثير كدليل على أن طور الشعاع المنعكس على السطح الأمامي معكوس. [20] [21]

أجهزة قياس تقسيم السعة

الشكل 6. ثلاثة مقاييس تداخل تقسيم السعة: فيزو ، وماخ-زيندر ، وفابري بيرو .

يستخدم مقياس التداخل المقسم للسعة عاكسًا جزئيًا لتقسيم سعة الموجة الواردة إلى أشعة منفصلة يتم فصلها وإعادة تجميعها.

يظهر مقياس التداخل فيزو كما قد يتم إعداده لاختبار مسطح بصري . يتم وضع مسطح مرجعي مُصمم بدقة أعلى المسطح الذي يتم اختباره، مفصولًا بمسافات ضيقة. يكون المسطح المرجعي مائلًا قليلاً (لا يلزم سوى جزء بسيط من درجة التشطيب) لمنع السطح الخلفي للمسطح من إنتاج حواف التداخل. يسمح فصل مسطحي الاختبار والمرجع بإمالة المسطحين بالنسبة لبعضهما البعض. من خلال ضبط الميل، الذي يضيف تدرج طور متحكم فيه إلى نمط الحواف، يمكن للمرء التحكم في تباعد واتجاه الحواف، بحيث يمكن للمرء الحصول على سلسلة من الحواف المتوازية تقريبًا والتي يمكن تفسيرها بسهولة بدلاً من دوامة معقدة من خطوط الكنتور. ومع ذلك، فإن فصل اللوحات يتطلب أن يكون الضوء المضيء موازيًا. يوضح الشكل 6 شعاعًا موازيًا من الضوء أحادي اللون يضيء المسطحين ومقسم شعاع يسمح برؤية الحواف على المحور. [22] [23]

مقياس التداخل ماخ-زيندر هو جهاز أكثر تنوعًا من مقياس التداخل ميكلسون. يتم عبور كل من مسارات الضوء المنفصلة جيدًا مرة واحدة فقط، ويمكن تعديل الحواف بحيث يتم توطينها في أي مستوى مرغوب. [2] : 18  عادةً، يتم تعديل الحواف بحيث تقع في نفس مستوى جسم الاختبار، بحيث يمكن تصوير الحواف وجسم الاختبار معًا. إذا تقرر إنتاج حواف في الضوء الأبيض، فبما أن الضوء الأبيض له طول تماسك محدود ، في حدود الميكرومتر ، فيجب توخي عناية كبيرة لمعادلة المسارات الضوئية وإلا فلن تكون هناك حواف مرئية. كما هو موضح في الشكل 6، سيتم وضع خلية تعويضية في مسار شعاع المرجع لتتناسب مع خلية الاختبار. لاحظ أيضًا الاتجاه الدقيق لمقسمات الشعاع. سيتم توجيه الأسطح العاكسة لمقسمات الشعاع بحيث تمر شعاعا الاختبار والمرجع عبر كمية متساوية من الزجاج. في هذا التوجيه، تتعرض كل من شعاعي الاختبار والمرجع لانعكاسين على السطح الأمامي، مما يؤدي إلى نفس عدد الانعكاسات الطورية. والنتيجة هي أن الضوء الذي يقطع طول مسار بصري متساوٍ في شعاعي الاختبار والمرجع ينتج هامشًا من الضوء الأبيض من التداخل البناء. [24] [25]

إن قلب مقياس التداخل فابري-بيرو هو زوج من المسطحات الضوئية الزجاجية المطلية جزئيًا بالفضة والمتباعدة بمسافة عدة ملليمترات إلى سنتيمترات مع الأسطح المطلية بالفضة التي تواجه بعضها البعض. (بدلاً من ذلك، يستخدم مقياس فابري-بيرو لوحة شفافة ذات سطحين عاكسين متوازيين.) [2] : 35-36  كما هو الحال مع مقياس التداخل فيزو، تكون المسطحات مشطوفة قليلاً. في نظام نموذجي، يتم توفير الإضاءة بواسطة مصدر منتشر يتم ضبطه عند المستوى البؤري لعدسة توجيه. تنتج عدسة التركيز ما سيكون صورة مقلوبة للمصدر إذا لم تكن المسطحات المزدوجة موجودة، أي في حالة عدم وجود المسطحات المزدوجة، سيتم تركيز كل الضوء المنبعث من النقطة أ التي تمر عبر النظام البصري عند النقطة أ'. في الشكل 6، يتم تتبع شعاع واحد فقط ينبعث من النقطة أ على المصدر. عندما يمر الشعاع عبر الأسطح المزدوجة، فإنه ينعكس بشكل مضاعف لإنتاج أشعة منقولة متعددة يتم جمعها بواسطة عدسة التركيز وإحضارها إلى النقطة A' على الشاشة. يأخذ نمط التداخل الكامل مظهر مجموعة من الحلقات المتحدة المركز. تعتمد حدة الحلقات على انعكاسية الأسطح. إذا كانت الانعكاسية عالية، مما يؤدي إلى عامل Q مرتفع (أي دقة عالية)، فإن الضوء أحادي اللون ينتج مجموعة من الحلقات الضيقة الساطعة على خلفية داكنة. [26] في الشكل 6، تتوافق الصورة منخفضة الدقة مع انعكاسية 0.04 (أي الأسطح غير المفضضة) مقابل انعكاسية 0.95 للصورة عالية الدقة.

يوضح الشكل 6 مقاييس التداخل فيزو، وماك-زيندر، وفابري-بيرو. ومن الأمثلة الأخرى على مقاييس التداخل المقسمة للسعة مقياس التداخل ميشيلسون ، وتويمان-جرين ، ومسار الليزر غير المتساوي، ومقياس التداخل لينيك . [27]

ميشلسون-مورلي

استخدم مايكلسون ومورلي (1887) [28] وغيرهما من التجريبيين الأوائل تقنيات التداخل في محاولة لقياس خصائص الأثير المضيء ، واستخدموا الضوء أحادي اللون فقط لإعداد معداتهم في البداية، مع التبديل دائمًا إلى الضوء الأبيض للقياسات الفعلية. والسبب هو أن القياسات تم تسجيلها بصريًا. سيؤدي الضوء أحادي اللون إلى نمط هامشي موحد. وفي غياب الوسائل الحديثة للتحكم في درجة حرارة البيئة ، عانى التجريبيون من الانجراف المستمر للهامش على الرغم من أنه قد يتم إعداد مقياس التداخل في قبو. نظرًا لأن الهوامش كانت تختفي أحيانًا بسبب الاهتزازات الناجمة عن حركة الخيول العابرة والعواصف الرعدية البعيدة وما شابه ذلك، فسيكون من السهل على المراقب "أن يضيع" عندما تعود الهوامش إلى الرؤية. كانت مزايا الضوء الأبيض، الذي أنتج نمطًا هامشيًا ملونًا مميزًا، تفوق بكثير صعوبات محاذاة الجهاز بسبب طول تماسكه المنخفض . [29] كان هذا مثالاً مبكرًا لاستخدام الضوء الأبيض لحل "غموض 2 باي".

التطبيقات

الفيزياء والفلك

يتم استخدام التداخل في علم الفلك الراديوي، مع إزاحات توقيت D sin θ

في الفيزياء، كانت إحدى أهم التجارب في أواخر القرن التاسع عشر هي "التجربة الفاشلة" الشهيرة لميشيلسون ومورلي والتي قدمت أدلة على النسبية الخاصة . تُجري التكرارات الأخيرة لتجربة ميشيلسون-مورلي قياسات غير متجانسة لترددات نبضات الرنانات الضوئية المبردة المتقاطعة . يوضح الشكل 7 تجربة الرنان التي أجراها مولر وآخرون في عام 2003. [30] تم ضبط مرنانين ضوئيين مصنوعين من الياقوت البلوري، للتحكم في ترددات ليزرين، بزاوية قائمة داخل مبرد الهيليوم. قام مقارن التردد بقياس تردد نبضات المخرجات المجمعة للمرنانين. اعتبارًا من عام 2009 ، فإن الدقة التي يمكن بها استبعاد تباين سرعة الضوء في تجارب الرنان هي عند مستوى 10 −17 . [31] [32]


الشكل 7. تجربة مايكلسون-مورلي مع
الرنانات الضوئية المبردة
الشكل 8. مطيافية تحويل فورييه
الشكل 9. صورة للإكليل الشمسي تم التقاطها
باستخدام جهاز LASCO C1 لتصوير الإكليل الشمسي

تُستخدم مقاييس التداخل مايكلسون في المرشحات البصرية ذات النطاق الضيق القابلة للضبط [33] وكمكون أساسي لأجهزة مطياف تحويل فورييه . [34]

عند استخدامها كمرشح نطاق ضيق قابل للضبط، تُظهر مقاييس التداخل من شركة ميكلسون عددًا من المزايا والعيوب عند مقارنتها بالتقنيات المنافسة مثل مقاييس التداخل من شركة فابري-بيرو أو مرشحات ليوت . تتمتع مقاييس التداخل من شركة ميكلسون بأكبر مجال رؤية لطول موجي محدد، وهي بسيطة نسبيًا في التشغيل، حيث يتم الضبط من خلال الدوران الميكانيكي للوحات الموجة بدلاً من التحكم في الجهد العالي للبلورات الكهرضغطية أو منظمات الضوء من نيوبات الليثيوم كما هو مستخدم في نظام فابري-بيرو. بالمقارنة مع مرشحات ليوت، التي تستخدم عناصر ثنائية الانكسار، تتمتع مقاييس التداخل من شركة ميكلسون بحساسية منخفضة نسبيًا لدرجة الحرارة. على الجانب السلبي، تتمتع مقاييس التداخل من شركة ميكلسون بنطاق طول موجي مقيد نسبيًا وتتطلب استخدام مرشحات أولية تحد من النفاذية. [35]

يوضح الشكل 8 كيفية عمل مطياف تحويل فورييه، وهو في الأساس عبارة عن مقياس تداخل ميكلسون مع مرآة متحركة واحدة. (سيستبدل مطياف تحويل فورييه العملي المرايا المسطحة لمقياس تداخل ميكلسون التقليدي بمكعبات الزوايا العاكسة، ولكن من أجل التبسيط، لا يوضح الرسم التوضيحي ذلك). يتم إنشاء مخطط التداخل عن طريق إجراء قياسات للإشارة في العديد من المواضع المنفصلة للمرآة المتحركة. يحول تحويل فورييه مخطط التداخل إلى طيف فعلي. [36]

الشكل 9 يوضح صورة دوبلر للهالة الشمسية تم التقاطها باستخدام مقياس تداخل فابري بيرو القابل للضبط لاستعادة مسحات للهالة الشمسية عند عدد من الأطوال الموجية بالقرب من الخط الأخضر FeXIV. الصورة عبارة عن صورة مشفرة بالألوان لتحول دوبلر للخط، والذي قد يكون مرتبطًا بسرعة البلازما التاجية نحو أو بعيدًا عن كاميرا القمر الصناعي.

تُستخدم إيتالونات فابري-بيرو الرقيقة في مرشحات النطاق الترددي الضيق القادرة على اختيار خط طيفي واحد للتصوير؛ على سبيل المثال، خط H-alpha أو خط Ca-K للشمس أو النجوم. يوضح الشكل 10 صورة تلسكوب التصوير بالأشعة فوق البنفسجية المتطرفة (EIT) للشمس عند 195 أنجستروم (19.5 نانومتر)، وهو ما يتوافق مع خط طيفي لذرات الحديد المتعددة الأيونات. [37] استخدم تلسكوب التصوير بالأشعة فوق البنفسجية المتطرفة مرايا عاكسة مطلية متعددة الطبقات مطلية بطبقات متناوبة من عنصر "فاصل" خفيف (مثل السيليكون)، وعنصر "مشتت" ثقيل (مثل الموليبدينوم). تم وضع ما يقرب من 100 طبقة من كل نوع على كل مرآة، بسمك حوالي 10 نانومتر لكل منها. تم التحكم في سمك الطبقات بإحكام بحيث تتداخل الفوتونات المنعكسة من كل طبقة بشكل بناء عند الطول الموجي المطلوب.

يستخدم مرصد الموجات الثقالية بالتداخل بالليزر (LIGO) مقياسين للتداخل من نوع Michelson–Fabry–Pérot بقطر 4 كم للكشف عن الموجات الثقالية . [38] في هذا التطبيق، يتم استخدام تجويف Fabry–Pérot لتخزين الفوتونات لمدة تقرب من ميلي ثانية أثناء ارتدادها لأعلى ولأسفل بين المرايا. وهذا يزيد من الوقت الذي يمكن للموجة الثقالية أن تتفاعل فيه مع الضوء، مما يؤدي إلى حساسية أفضل عند الترددات المنخفضة. تُستخدم تجاويف أصغر، تسمى عادةً منظفات الوضع، للتصفية المكانية وتثبيت تردد الليزر الرئيسي. حدثت أول ملاحظة للموجات الثقالية في 14 سبتمبر 2015. [39]

إن مساحة العمل الكبيرة نسبيًا والقابلة للوصول بحرية لمقياس التداخل ماخ-زيندر، ومرونته في تحديد الحواف، جعلته مقياس التداخل المفضل لتصور التدفق في أنفاق الرياح، [40] [41] ولدراسات تصور التدفق بشكل عام. يتم استخدامه بشكل متكرر في مجالات الديناميكا الهوائية وفيزياء البلازما ونقل الحرارة لقياس الضغط والكثافة وتغيرات درجة الحرارة في الغازات. [2] : 18، 93-95 

تُستخدم أيضًا مقاييس التداخل ماخ-زيندر لدراسة واحدة من أكثر التنبؤات المخالفة للحدس في ميكانيكا الكم، وهي الظاهرة المعروفة باسم التشابك الكمومي . [42] [43]

الشكل 11. مقياس التداخل VLA

يحقق مقياس التداخل الفلكي ملاحظات عالية الدقة باستخدام تقنية تركيب الفتحة ، وخلط الإشارات من مجموعة من التلسكوبات الصغيرة نسبيًا بدلاً من تلسكوب أحادي مكلف للغاية. [44]

استخدمت أجهزة قياس التداخل التلسكوبية الراديوية المبكرة خط أساس واحد للقياس. استخدمت أجهزة قياس التداخل الفلكية اللاحقة، مثل مجموعة التلسكوبات الكبيرة جدًا الموضحة في الشكل 11، مجموعات من التلسكوبات مرتبة في نمط على الأرض. سيؤدي العدد المحدود من خطوط الأساس إلى تغطية غير كافية. تم التخفيف من ذلك باستخدام دوران الأرض لتدوير المجموعة بالنسبة للسماء. وبالتالي، يمكن لخط أساس واحد قياس المعلومات في اتجاهات متعددة من خلال إجراء قياسات متكررة، وهي تقنية تسمى توليف دوران الأرض . تم تحقيق خطوط أساس بطول آلاف الكيلومترات باستخدام قياس التداخل الخطي الأساسي الطويل جدًا . [44]

ALMA هو مقياس تداخل فلكي يقع في هضبة تشاجنانتور [45]

كان على التداخل البصري الفلكي التغلب على عدد من المشكلات الفنية التي لا يشترك فيها تداخل التلسكوب الراديوي. تتطلب الأطوال الموجية القصيرة للضوء دقة شديدة واستقرارًا في البناء. على سبيل المثال، تتطلب الدقة المكانية البالغة 1 مللي ثانية قوسية استقرارًا يبلغ 0.5 ميكرومتر في خط الأساس 100 متر. تتطلب القياسات التداخلية البصرية أجهزة كشف عالية الحساسية ومنخفضة الضوضاء لم تصبح متاحة حتى أواخر التسعينيات. "الرؤية" الفلكية ، الاضطراب الذي يتسبب في وميض النجوم، يقدم تغييرات طورية سريعة وعشوائية في الضوء الوارد، مما يتطلب أن تكون معدلات جمع البيانات أسرع من معدل الاضطراب. [46] [47] وعلى الرغم من هذه الصعوبات الفنية، فإن ثلاث مرافق رئيسية تعمل الآن وتقدم دقة تصل إلى نطاق جزء من مللي ثانية قوسية. يُظهر مقطع الفيديو المرتبط هذا فيلمًا تم تجميعه من صور تركيب الفتحة لنظام بيتا ليرا ، وهو نظام نجمي ثنائي يبعد حوالي 960 سنة ضوئية (290 فرسخ فلكي) في كوكبة القيثارة، كما تم رصده بواسطة مجموعة CHARA باستخدام أداة MIRC. المكون الأكثر سطوعًا هو النجم الأساسي، أو المانح للكتلة. المكون الأضعف هو القرص السميك المحيط بالنجم الثانوي، أو المكسب للكتلة. يفصل بين المكونين 1 ميلي ثانية قوسية. تشوهات المد والجزر للمانح للكتلة والمكسب للكتلة مرئية بوضوح. [48]

يمكن استغلال الطبيعة الموجية للمادة لبناء مقاييس التداخل. كانت الأمثلة الأولى لمقاييس تداخل المادة هي مقاييس تداخل الإلكترونات ، ثم تلتها مقاييس تداخل النيوترون . وفي حوالي عام 1990، تم عرض أول مقاييس تداخل الذرات ، ثم تلتها مقاييس التداخل التي تستخدم الجزيئات. [49] [50] [51]

التصوير المجسم الإلكتروني هو تقنية تصوير تسجل فوتوغرافيًا نمط التداخل الإلكتروني لجسم ما، ثم يتم إعادة بنائه لإنتاج صورة مكبرة بشكل كبير للجسم الأصلي. [52] تم تطوير هذه التقنية لتمكين دقة أكبر في المجهر الإلكتروني مما هو ممكن باستخدام تقنيات التصوير التقليدية. لا تقتصر دقة المجهر الإلكتروني التقليدي على طول موجة الإلكترون، ولكن بالانحرافات الكبيرة لعدسات الإلكترون. [53]

تم استخدام قياس التداخل النيوتروني للتحقيق في تأثير أهارونوف-بوهم ، وفحص تأثيرات الجاذبية المؤثرة على جسيم أولي، وإظهار سلوك غريب للفرميونات وهو أساس مبدأ استبعاد باولي : على عكس الأجسام العيانية، عندما تدور الفرميونات بمقدار 360 درجة حول أي محور، فإنها لا تعود إلى حالتها الأصلية، ولكنها تطور علامة ناقص في دالة الموجة الخاصة بها. بعبارة أخرى، يحتاج الفرميون إلى الدوران بمقدار 720 درجة قبل العودة إلى حالته الأصلية. [54]

تصل تقنيات قياس التداخل الذري إلى درجة كافية من الدقة للسماح بإجراء اختبارات على نطاق المختبر للنسبية العامة . [55]

تُستخدم أجهزة قياس التداخل في الفيزياء الجوية لإجراء قياسات عالية الدقة للغازات النزرة من خلال السبر عن بعد للغلاف الجوي. هناك العديد من الأمثلة لأجهزة قياس التداخل التي تستخدم إما خصائص الامتصاص أو الانبعاث للغازات النزرة. الاستخدام النموذجي سيكون في المراقبة المستمرة لتركيز الغازات النزرة مثل الأوزون وأول أكسيد الكربون فوق الجهاز. [56]

الهندسة والعلوم التطبيقية

الشكل 13. حواف التداخل الضوئية المسطحة. (اليسار) سطح مستو، (اليمين) سطح منحني.
كيف تتشكل حواف التداخل بواسطة مسطح بصري يرتكز على سطح عاكس. يتم تضخيم الفجوة بين الأسطح وطول موجة الموجات الضوئية بشكل كبير.

تُستخدم تقنية التداخل نيوتن (لوحة الاختبار) بشكل متكرر في صناعة البصريات لاختبار جودة الأسطح أثناء تشكيلها ورسمها. يوضح الشكل 13 صورًا لألواح مرجعية تُستخدم لفحص لوحتي اختبار في مراحل مختلفة من الإنجاز، مع إظهار الأنماط المختلفة لحواف التداخل. تستقر الألواح المرجعية بحيث تكون أسطحها السفلية على اتصال بألواح الاختبار، وتضاء بمصدر ضوء أحادي اللون. تتداخل موجات الضوء المنعكسة من كلا السطحين، مما ينتج عنه نمط من الأشرطة الساطعة والداكنة. السطح في الصورة اليسرى مسطح تقريبًا، ويشار إليه بنمط من حواف التداخل المتوازية المستقيمة على فترات متساوية. السطح في الصورة اليمنى غير مستوٍ، مما ينتج عنه نمط من الحواف المنحنية. يمثل كل زوج من الحواف المتجاورة فرقًا في ارتفاع السطح بمقدار نصف طول موجة الضوء المستخدم، لذلك يمكن قياس الاختلافات في الارتفاع عن طريق عد الحواف. يمكن قياس تسطح الأسطح إلى جزء من المليون من البوصة بهذه الطريقة. لتحديد ما إذا كان السطح الذي يتم اختباره مقعرًا أم محدبًا بالنسبة للمسطح البصري المرجعي، يمكن اعتماد أي من الإجراءات العديدة. يمكن للمرء أن يلاحظ كيف يتم إزاحة الحواف عندما يضغط برفق على السطح المسطح العلوي. إذا لاحظ المرء الحواف في ضوء أبيض، فإن تسلسل الألوان يصبح مألوفًا بالخبرة ويساعد في التفسير. أخيرًا، يمكن للمرء مقارنة مظهر الحواف عندما يحرك رأسه من وضع الرؤية العادي إلى المائل. [57] هذه الأنواع من المناورات، على الرغم من شيوعها في متجر البصريات، ليست مناسبة في بيئة الاختبار الرسمية. عندما تكون الشقق جاهزة للبيع، فسيتم عادةً تثبيتها في مقياس تداخل فيزو للاختبار الرسمي والشهادة.

تُستخدم إيتالونات فابري-بيرو على نطاق واسع في الاتصالات ، والليزر ، والتحليل الطيفي للتحكم في أطوال موجات الضوء وقياسها. المرشحات ثنائية اللون عبارة عن إيتالونات ذات طبقات متعددة من الأغشية الرقيقة . في الاتصالات، يعتمد الإرسال المتعدد بتقسيم الطول الموجي ، وهي التقنية التي تمكن من استخدام أطوال موجية متعددة للضوء من خلال ألياف بصرية واحدة، على أجهزة ترشيح عبارة عن إيتالونات ذات أغشية رقيقة. تستخدم الليزرات أحادية الوضع إيتالونات لقمع جميع أوضاع التجويف البصري باستثناء الوضع الوحيد المطلوب. [2] : 42 

الشكل 14. مقياس التداخل تويمان-جرين

مقياس التداخل تويمان-جرين، الذي اخترعه تويمان وجرين في عام 1916، هو أحد أشكال مقياس التداخل ميكلسون المستخدم على نطاق واسع لاختبار المكونات البصرية. [58] الخصائص الأساسية التي تميزه عن تكوين ميكلسون هي استخدام مصدر ضوء نقطي أحادي اللون وموجه. انتقد ميكلسون (1918) تكوين تويمان-جرين لكونه غير مناسب لاختبار المكونات البصرية الكبيرة، حيث كانت مصادر الضوء المتاحة في ذلك الوقت ذات طول تماسك محدود . وأشار ميكلسون إلى أن القيود المفروضة على الهندسة بسبب طول التماسك المحدود تتطلب استخدام مرآة مرجعية بحجم مساوٍ لمرآة الاختبار، مما يجعل تويمان-جرين غير عملي للعديد من الأغراض. [59] بعد عقود من الزمان، أجاب ظهور مصادر ضوء الليزر على اعتراضات ميكلسون. (يُعرف مقياس التداخل Twyman–Green الذي يستخدم مصدر ضوء الليزر وطول مسار غير متساوٍ باسم مقياس التداخل بالليزر غير المتساوي المسار، أو LUPI). يوضح الشكل 14 مقياس تداخل Twyman–Green مُجهز لاختبار عدسة. يتم توسيع الضوء من مصدر نقطة أحادي اللون بواسطة عدسة متباعدة (غير موضحة)، ثم يتم تجميعه في شعاع موازٍ. يتم وضع مرآة كروية محدبة بحيث يتطابق مركز انحنائها مع تركيز العدسة التي يتم اختبارها. يتم تسجيل الشعاع الناشئ بواسطة نظام تصوير للتحليل. [60]

تُستخدم مقاييس التداخل ماخ-زيندر في الدوائر البصرية المتكاملة ، حيث يتداخل الضوء بين فرعين من الموجّه المعدّل خارجيًا لتغيير طورهما النسبي. سيؤدي الميل الطفيف لأحد مقسمات الشعاع إلى اختلاف في المسار وتغيير في نمط التداخل. تُعتبر مقاييس التداخل ماخ-زيندر أساسًا لمجموعة كبيرة ومتنوعة من الأجهزة، من معدِّلات التردد اللاسلكي إلى أجهزة الاستشعار [61] [62] إلى المفاتيح البصرية . [63]

ستكون أحدث التلسكوبات الفلكية الضخمة المقترحة ، مثل تلسكوب الثلاثين مترًا والتلسكوب الضخم للغاية ، بتصميم مجزأ. سيتم بناء المرايا الأساسية الخاصة بها من مئات من أجزاء المرآة السداسية. يمثل تلميع وتشكيل أجزاء المرآة شديدة الشبه كروية وغير المتماثلة دورانيًا هذه تحديًا كبيرًا. تقارن الوسائل التقليدية للاختبار البصري سطحًا بمرجع كروي بمساعدة مصحح العدم . في السنوات الأخيرة، بدأت الصور المجسمة المولدة بالحاسوب (CGHs) في استكمال مصححات العدم في إعدادات الاختبار للأسطح غير الكروية المعقدة. يوضح الشكل 15 كيف يتم ذلك. على عكس الشكل، تحتوي الصور المجسمة المولدة بالحاسوب الفعلية على مسافة سطر تتراوح من 1 إلى 10 ميكرومتر. عندما يمر ضوء الليزر عبر CGH، لا يتعرض الشعاع المنحرف من الدرجة صفر لأي تعديل في واجهة الموجة. ومع ذلك، يتم تعديل واجهة الموجة للشعاع المنحرف من الدرجة الأولى لتتناسب مع الشكل المطلوب لسطح الاختبار. في إعداد اختبار مقياس التداخل فيزو الموضح، يتم توجيه الشعاع المنحرف من الدرجة صفر نحو سطح المرجع الكروي، ويتم توجيه الشعاع المنحرف من الدرجة الأولى نحو سطح الاختبار بطريقة تتحد فيها الشعاعان المنعكسان لتكوين هامش تداخل. يمكن استخدام نفس إعداد الاختبار للمرايا الداخلية والخارجية، مع الحاجة إلى تبديل CGH فقط. [64]

الشكل 15. الاختبار البصري باستخدام مقياس تداخل فيزو وصورة ثلاثية الأبعاد تم إنشاؤها بواسطة الكمبيوتر

جيروسكوبات الليزر الحلقية (RLGs) وجيروسكوبات الألياف الضوئية (FOGs) هي أجهزة قياس تداخل تستخدم في أنظمة الملاحة. وهي تعمل على مبدأ تأثير سانياك . والفرق بين جيروسكوبات الليزر الحلقية وجيروسكوبات الألياف الضوئية هو أنه في جيروسكوبات الليزر الحلقية، تكون الحلقة بأكملها جزءًا من الليزر بينما في جيروسكوبات الألياف الضوئية، يقوم ليزر خارجي بحقن أشعة معاكسة الانتشار في حلقة الألياف الضوئية ، ثم يتسبب دوران النظام في حدوث تحول طور نسبي بين تلك الأشعة. في جيروسكوبات الليزر الحلقية، يكون تحول الطور الملحوظ متناسبًا مع الدوران المتراكم، بينما في جيروسكوبات الألياف الضوئية، يكون تحول الطور الملحوظ متناسبًا مع السرعة الزاوية. [65]

في شبكات الاتصالات، يتم استخدام التباين غير المتجانس لنقل ترددات الإشارات الفردية إلى قنوات مختلفة قد تشترك في خط نقل مادي واحد. وهذا ما يسمى بتقسيم التردد المتعدد (FDM). على سبيل المثال، يمكن للكابل المحوري المستخدم بواسطة نظام تلفزيون الكابل أن يحمل 500 قناة تلفزيونية في نفس الوقت لأن كل منها يتم إعطاؤها ترددًا مختلفًا، وبالتالي لا تتداخل مع بعضها البعض. أجهزة الكشف عن الرادار دوبلر ذات الموجة المستمرة (CW) هي في الأساس أجهزة كشف غير متجانسة تقارن بين الحزم المرسلة والمنعكسة. [66]

يستخدم الكشف عن التباين البصري في قياسات الليدار دوبلر المتماسكة القادرة على اكتشاف الضوء الضعيف جدًا المتناثر في الغلاف الجوي ومراقبة سرعات الرياح بدقة عالية. له تطبيق في اتصالات الألياف الضوئية ، وفي تقنيات التحليل الطيفي عالية الدقة المختلفة، ويمكن استخدام طريقة التباين الذاتي لقياس عرض خط الليزر. [9] [67]

الشكل 16. مشط التردد لليزر المقفل بالوضع. تمثل الخطوط المتقطعة استقراءً لترددات الوضع نحو تردد إزاحة الناقل والمغلف (CEO). يمثل الخط الرمادي الرأسي ترددًا بصريًا غير معروف. تشير الخطوط السوداء الأفقية إلى أدنى قياسين لتردد النبضة.

إن الكشف عن التباين البصري هو تقنية أساسية تستخدم في القياسات عالية الدقة لترددات المصادر البصرية، وكذلك في تثبيت تردداتها. وحتى سنوات قليلة مضت، كانت هناك حاجة إلى سلاسل تردد طويلة لربط تردد الموجات الدقيقة للسيزيوم أو أي مصدر زمني ذري آخر بالترددات البصرية. وفي كل خطوة من السلسلة، يتم استخدام مضاعف التردد لإنتاج تردد متناغم لتلك الخطوة، والذي تتم مقارنته عن طريق الكشف عن التباين مع الخطوة التالية (إخراج مصدر الموجات الدقيقة، أو الليزر تحت الأحمر البعيد، أو الليزر تحت الأحمر، أو الليزر المرئي). يتطلب كل قياس لخط طيفي واحد عدة سنوات من الجهد في بناء سلسلة تردد مخصصة. حاليًا، توفر أمشاط التردد البصري طريقة أبسط بكثير لقياس الترددات البصرية. إذا تم تعديل ليزر مقفل النمط لتشكيل سلسلة من النبضات، فإن طيفها يتكون من تردد الناقل المحاط بمشط متقارب من ترددات النطاق الجانبي البصري بمسافة تساوي تردد تكرار النبضة (الشكل 16). يتم قفل تردد تكرار النبضة على تردد المعيار الترددي ، ويتم مضاعفة ترددات عناصر المشط عند الطرف الأحمر من الطيف وتهجينها مع ترددات عناصر المشط عند الطرف الأزرق من الطيف، مما يسمح للمشط بالعمل كمرجع خاص به. بهذه الطريقة، يمكن إجراء قفل خرج مشط التردد على معيار ذري في خطوة واحدة. لقياس تردد غير معروف، يتم توزيع خرج مشط التردد في طيف. يتداخل التردد غير المعروف مع الجزء الطيفي المناسب للمشط ويتم قياس تردد نبضات التهجين الناتجة. [68] [69]

أحد أكثر التطبيقات الصناعية شيوعًا للتداخل الضوئي هو أداة قياس متعددة الاستخدامات للفحص عالي الدقة لتضاريس السطح. تشمل تقنيات القياس التداخلي الشائعة تداخل إزاحة الطور (PSI)، [70] وتداخل المسح الرأسي (VSI)، [71] والمعروف أيضًا باسم تداخل الضوء الأبيض الماسح (SWLI) أو بمصطلح ISO تداخل المسح المتماسك (CSI)، [72] يستغل CSI التماسك لتوسيع نطاق القدرات للمجهر التداخلي. [73] [74] تُستخدم هذه التقنيات على نطاق واسع في تصنيع الإلكترونيات الدقيقة والبصريات الدقيقة. يستخدم PSI الضوء أحادي اللون ويوفر قياسات دقيقة للغاية؛ ومع ذلك، فهو قابل للاستخدام فقط للأسطح شديدة النعومة. غالبًا ما يستخدم CSI الضوء الأبيض والفتحات العددية العالية، وبدلاً من النظر إلى طور الحواف، كما يفعل PSI، يبحث عن أفضل موضع لتباين الحواف الأقصى أو بعض السمات الأخرى لنمط الحواف الإجمالي. في أبسط صوره، يوفر CSI قياسات أقل دقة من PSI ولكن يمكن استخدامه على الأسطح الخشنة. تستخدم بعض تكوينات CSI، المعروفة باسم Enhanced VSI (EVSI) أو High-Dynamic SWLI أو Frequency Domain Analysis (FDA)، تأثيرات التماسك مع طور التداخل لتعزيز الدقة. [75] [76]

الشكل 17. أجهزة قياس التداخل الخاصة بإزاحة الطور ومسح التماسك

يتناول تداخل إزاحة الطور العديد من القضايا المرتبطة بالتحليل الكلاسيكي للتداخلات الساكنة. فمن الناحية الكلاسيكية، يقيس المرء مواضع مراكز الهامش. وكما هو موضح في الشكل 13، فإن انحرافات الهامش عن الاستقامة والتباعد المتساوي توفر مقياسًا للانحراف. وتوفر الأخطاء في تحديد موقع مراكز الهامش الحد المتأصل لدقة التحليل الكلاسيكي، كما أن أي اختلافات في الكثافة عبر التداخل ستؤدي أيضًا إلى حدوث خطأ. وهناك مقايضة بين الدقة وعدد نقاط البيانات: فالهامش المتقارب يوفر العديد من نقاط البيانات ذات الدقة المنخفضة، في حين يوفر الهوامش المتباعدة على نطاق واسع عددًا منخفضًا من نقاط البيانات عالية الدقة. ونظرًا لأن بيانات مركز الهامش هي كل ما يستخدمه المرء في التحليل الكلاسيكي، فإن كل المعلومات الأخرى التي قد يتم الحصول عليها نظريًا من خلال التحليل التفصيلي لاختلافات الكثافة في التداخل يتم التخلص منها. [77] [78] أخيرًا، مع المخططات التداخلية الثابتة، هناك حاجة إلى معلومات إضافية لتحديد قطبية الموجة الأمامية: في الشكل 13، يمكن للمرء أن يرى أن السطح المختبر على اليمين ينحرف عن التسطح، لكن لا يمكن للمرء أن يخبر من هذه الصورة الفردية ما إذا كان هذا الانحراف عن التسطح مقعرًا أم محدبًا. تقليديًا، يتم الحصول على هذه المعلومات باستخدام وسائل غير آلية، مثل مراقبة الاتجاه الذي تتحرك فيه الحواف عند دفع السطح المرجعي. [79]

تتغلب تداخلات تحويل الطور على هذه القيود من خلال عدم الاعتماد على إيجاد مراكز هامشية، بل من خلال جمع بيانات الكثافة من كل نقطة من مستشعر صور CCD . كما هو موضح في الشكل 17، يتم تحليل مخططات تداخل متعددة (ثلاثة على الأقل) مع إزاحة السطح البصري المرجعي بمقدار دقيق من الطول الموجي بين كل تعرض باستخدام محول كهربائي ضغطي (PZT). بدلاً من ذلك، يمكن إدخال تحولات طور دقيقة عن طريق تعديل تردد الليزر. [80] تتم معالجة الصور الملتقطة بواسطة جهاز كمبيوتر لحساب أخطاء الموجة الضوئية. دقة وإمكانية إعادة إنتاج PSI أكبر بكثير مما هو ممكن في تحليل التداخل الثابت، مع تكرار القياسات لجزء من مائة من الطول الموجي بشكل روتيني. [77] [78] تم تكييف تقنية تحويل الطور مع مجموعة متنوعة من أنواع أجهزة قياس التداخل مثل Twyman-Green وMach-Zehnder وlaser Fizeau وحتى تكوينات المسار الشائعة مثل حيود النقاط ومقاييس التداخل القصية الجانبية. [79] [81] بشكل عام، يمكن تكييف تقنيات تحويل الطور مع أي نظام يستخدم الحواف للقياس، مثل التداخل الهولوغرافي والتداخل النقطي. [79]

الشكل 18. الخلايا الهلالية لنبات Nepenthes khasiana كما تم تصويرها باستخدام تقنية التداخل الضوئي الأبيض الماسح (SWLI)
الشكل 19. مقياس التداخل Twyman–Green مُجهز كجهاز مسح ضوئي أبيض

في قياس التداخل بالمسح المتماسك ، [82] يتحقق التداخل فقط عندما تتطابق تأخيرات طول مسار مقياس التداخل ضمن زمن تماسك مصدر الضوء. يراقب CSI تباين الحواف بدلاً من طور الحواف. [2] : 105  يوضح الشكل 17 مجهر CSI باستخدام مقياس تداخل Mirau في الهدف؛ تشمل الأشكال الأخرى لمقياس التداخل المستخدم مع الضوء الأبيض مقياس تداخل Michelson (للأهداف ذات التكبير المنخفض، حيث تقاطع المرآة المرجعية في هدف Mirau الكثير من الفتحة) ومقياس التداخل Linnik (للأهداف ذات التكبير العالي مع مسافة عمل محدودة). [83] يتم تحريك العينة (أو بدلاً من ذلك، الهدف) عموديًا على نطاق الارتفاع الكامل للعينة، ويتم العثور على موضع أقصى تباين للحواف لكل بكسل. [73] [84] الفائدة الرئيسية لمسح التداخل المتماسك هي أنه يمكن تصميم أنظمة لا تعاني من غموض 2 باي للتداخل المتماسك، [85] [86] [87] وكما هو موضح في الشكل 18، الذي يمسح حجمًا 180 ميكرومتر × 140 ميكرومتر × 10 ميكرومتر، فهو مناسب تمامًا لخطوات تحديد الملامح والأسطح الخشنة. يتم تحديد الدقة المحورية للنظام جزئيًا من خلال طول التماسك لمصدر الضوء. [88] [89] تشمل التطبيقات الصناعية قياس السطح أثناء العملية ، وقياس الخشونة، وقياس السطح ثلاثي الأبعاد في المساحات التي يصعب الوصول إليها وفي البيئات المعادية، وقياس الملامح للأسطح ذات الميزات ذات نسبة العرض إلى الارتفاع العالية (الأخاديد والقنوات والثقوب)، وقياس سمك الفيلم (صناعات أشباه الموصلات والبصريات، إلخ). [90] [91]

يوضح الشكل 19 مقياس تداخل تويمان-جرين المعد لمسح الضوء الأبيض لجسم كبير الحجم.

التداخل الهولوغرافي هو تقنية تستخدم الهولوغرافيا لمراقبة التشوهات الصغيرة في التطبيقات ذات الطول الموجي الواحد. في التطبيقات ذات الطول الموجي المتعدد، يتم استخدامه لإجراء قياسات الأبعاد للأجزاء والتجمعات الكبيرة واكتشاف عيوب السطح الأكبر. [2] : 111–120 

تم اكتشاف التداخل الهولوغرافي بالصدفة نتيجة للأخطاء التي ارتكبت أثناء صنع الصور المجسمة. كانت أشعة الليزر المبكرة ضعيفة نسبيًا وكانت الألواح الفوتوغرافية غير حساسة، مما استلزم التعرضات الطويلة التي قد تحدث خلالها اهتزازات أو تحولات دقيقة في النظام البصري. اعتُبرت الصور المجسمة الناتجة، والتي أظهرت موضوع الصورة المجسمة مغطى بأهداب، مدمرة. [92]

في نهاية المطاف، أدركت عدة مجموعات مستقلة من المجربين في منتصف الستينيات أن الحواف تشفر معلومات مهمة حول التغيرات البعدية التي تحدث في الجسم، وبدأت في إنتاج تعرضات مزدوجة ثلاثية الأبعاد عمدًا. تتناول المقالة الرئيسية حول التداخل الهولوغرافي النزاعات حول أولوية الاكتشاف التي حدثت أثناء إصدار براءة اختراع لهذه الطريقة. [93]

التصوير المجسم بالتعريض المزدوج والمتعدد هو أحد الطرق الثلاث المستخدمة لإنشاء مخططات تداخلية ثلاثية الأبعاد. يسجل التعريض الأول الجسم في حالة غير مجهدة. يتم إجراء تعريضات لاحقة على نفس اللوحة الفوتوغرافية بينما يتعرض الجسم لبعض الإجهاد. تصور الصورة المركبة الفرق بين الحالة المجهدة وغير المجهدة. [94]

التصوير المجسم في الوقت الحقيقي هو الطريقة الثانية لإنشاء مخططات تداخلية ثلاثية الأبعاد. يتم إنشاء صورة ثلاثية الأبعاد للجسم غير المجهد. يتم إضاءة هذه الصورة الثلاثية الأبعاد بشعاع مرجعي لتوليد صورة ثلاثية الأبعاد للجسم متراكبة مباشرة فوق الجسم الأصلي نفسه أثناء تعرض الجسم لبعض الإجهاد. ستتداخل موجات الجسم من صورة الهولوغرام هذه مع الموجات الجديدة القادمة من الجسم. تسمح هذه التقنية بمراقبة التغيرات في الشكل في الوقت الحقيقي. [94]

الطريقة الثالثة، التصوير المجسم باستخدام متوسط ​​الوقت، تتضمن إنشاء صورة مجسمة أثناء تعرض الجسم لضغط أو اهتزاز دوري. وهذا يؤدي إلى الحصول على صورة مرئية لنمط الاهتزاز. [94]

  • الشكل 20. صورة InSAR لكيلاويا، هاواي تظهر الحواف الناجمة عن تشوه التضاريس على مدى فترة ستة أشهر.
    الشكل 20. صورة InSAR لكيلاويا، هاواي تظهر الحواف الناجمة عن تشوه التضاريس على مدى فترة ستة أشهر.
  • الشكل 21. حواف ESPI التي توضح وضع الاهتزاز للوحة المربعة المشبكية
    الشكل 21. حواف ESPI التي توضح وضع الاهتزاز للوحة المربعة المشبكية

الرادار ذو الفتحة التركيبية التداخلية (InSAR) هو تقنية رادارية تستخدم في علم المساحة والاستشعار عن بعد . يتم التقاط صور الرادار ذو الفتحة التركيبية للأقمار الصناعية لسمة جغرافية في أيام منفصلة، ​​ويتم تسجيل التغييرات التي حدثت بين صور الرادار الملتقطة في الأيام المنفصلة على أنها حواف مماثلة لتلك التي تم الحصول عليها في التداخل الهولوغرافي. يمكن للتقنية مراقبة التشوهات التي تتراوح من السنتيمتر إلى المليمتر الناتجة عن الزلازل والبراكين والانهيارات الأرضية، ولها أيضًا استخدامات في الهندسة الإنشائية، وخاصة لمراقبة الهبوط والاستقرار الإنشائي. يوضح الشكل 20 كيلاويا، وهو بركان نشط في هاواي. تم استخدام البيانات التي تم الحصول عليها باستخدام الرادار ذي الفتحة التركيبية X-band التابع لمكوك الفضاء إنديفور في 13 أبريل 1994 و 4 أكتوبر 1994 لتوليد حواف تداخلية، والتي تم وضعها فوق صورة X-SAR لكيلاويا. [95]

تستخدم تقنية التداخل الإلكتروني النقطي (ESPI)، والمعروفة أيضًا باسم التصوير المجسم التلفزيوني، اكتشاف الفيديو وتسجيله لإنتاج صورة للجسم يتم فرض نمط هامشي عليها يمثل إزاحة الجسم بين التسجيلات. (انظر الشكل 21) تشبه الهوامش تلك التي تم الحصول عليها في التداخل المجسم. [2] : 111–120  [96]

عندما تم اختراع الليزر لأول مرة، كان يُنظر إلى البقع التي تظهر في الليزر على أنها عيب شديد في استخدام الليزر لإضاءة الأشياء، وخاصة في التصوير المجسم بسبب الصورة الحبيبية الناتجة. وقد أدرك لاحقًا أن أنماط البقع يمكن أن تحمل معلومات حول تشوهات سطح الجسم. طور بوتيرز وليندرتز تقنية قياس تداخل أنماط البقع في عام 1970، [97] ومنذ ذلك الحين، تم استغلال البقع في مجموعة متنوعة من التطبيقات الأخرى. يتم التقاط صورة لنمط البقع قبل التشوه، ويتم التقاط صورة ثانية لنمط البقع بعد التشوه. يؤدي الطرح الرقمي للصورتين إلى نمط هامشي للارتباط، حيث تمثل الحواف خطوطًا متساوية التشوه. يمكن استخدام نبضات الليزر القصيرة في نطاق النانو ثانية لالتقاط أحداث عابرة سريعة جدًا. توجد مشكلة طور: في غياب معلومات أخرى، لا يمكن للمرء معرفة الفرق بين خطوط الكنتور التي تشير إلى ذروة مقابل خطوط الكنتور التي تشير إلى قاع. لحل مشكلة غموض الطور، يمكن دمج ESPI مع طرق تحويل الطور. [98] [99]

اخترع يورجو فايسالا طريقة لإنشاء خطوط أساسية جيوديسية دقيقة ، استغلت طول التماسك المنخفض للضوء الأبيض. في البداية، تم تقسيم الضوء الأبيض إلى قسمين، مع "طي" شعاع المرجع، ويرتد ذهابًا وإيابًا ست مرات بين زوج من المرايا متباعدين بدقة 1 متر. فقط إذا كان مسار الاختبار 6 أضعاف مسار المرجع بدقة، يمكن رؤية الحواف. سمحت التطبيقات المتكررة لهذا الإجراء بقياس دقيق لمسافات تصل إلى 864 مترًا. تم استخدام خطوط الأساس التي تم إنشاؤها بهذه الطريقة لمعايرة معدات قياس المسافة الجيوديسية، مما أدى إلى مقياس يمكن تتبعه مترولوجيًا للشبكات الجيوديسية التي تم قياسها بواسطة هذه الأجهزة. [100] (تم استبدال هذه الطريقة بنظام تحديد المواقع العالمي).

كانت هناك استخدامات أخرى لمقاييس التداخل لدراسة تشتت المواد، وقياس مؤشرات الانكسار المعقدة، والخصائص الحرارية. كما تُستخدم أيضًا لرسم خرائط الحركة ثلاثية الأبعاد بما في ذلك رسم أنماط الاهتزاز للهياكل. [75]

علم الأحياء والطب

يوفر التداخل البصري، المطبق على علم الأحياء والطب، قدرات قياس حساسة لقياس الجزيئات الحيوية والمكونات الفرعية الخلوية والخلايا والأنسجة. [101] تعتمد العديد من أشكال أجهزة الاستشعار البيولوجية الخالية من العلامات على التداخل لأن التفاعل المباشر للحقول الكهرومغناطيسية مع الاستقطاب الجزيئي المحلي يلغي الحاجة إلى العلامات الفلورية أو علامات الجسيمات النانوية . على نطاق أوسع، يشترك التداخل الخلوي في جوانب مع المجهر المتباين الطوري، ولكنه يتألف من فئة أكبر بكثير من التكوينات البصرية الحساسة للطور والتي تعتمد على التداخل البصري بين المكونات الخلوية من خلال الانكسار والحيود. على نطاق الأنسجة، يوفر انتشار الضوء المتناثر جزئيًا والمتماسك للأمام من خلال الانحرافات الدقيقة وتباين بنية الأنسجة فرصًا لاستخدام البوابات الحساسة للطور (التصوير المقطعي البصري) بالإضافة إلى مطيافية التقلب الحساسة للطور لتصوير الخصائص البنيوية والديناميكية الدقيقة.


الشكل 22. الإعداد البصري النموذجي لـ OCT بنقطة واحدة 		     
الشكل 23. اعتلال الشبكية المصلي المركزي ، تم تصويره باستخدام
التصوير المقطعي البصري

التصوير المقطعي البصري المتماسك (OCT) هو تقنية تصوير طبية تستخدم التداخل منخفض التماسك لتوفير تصور مقطعي للبنى الدقيقة للأنسجة الداخلية. كما هو موضح في الشكل 22، فإن جوهر نظام التصوير المقطعي البصري المتماسك النموذجي هو مقياس تداخل مايكلسون. يتم تركيز ذراع مقياس التداخل على عينة الأنسجة ومسح العينة في نمط مسح طولي XY. يتم ارتداد ذراع مقياس التداخل الآخر عن مرآة مرجعية. يتم دمج الضوء المنعكس من عينة الأنسجة مع الضوء المنعكس من المرجع. نظرًا لضعف تماسك مصدر الضوء، يتم ملاحظة الإشارة التداخلية فقط على عمق محدود من العينة. وبالتالي، يسجل مسح XY شريحة بصرية رقيقة واحدة من العينة في كل مرة. من خلال إجراء عمليات مسح متعددة، وتحريك المرآة المرجعية بين كل مسح، يمكن إعادة بناء صورة ثلاثية الأبعاد كاملة للأنسجة. [102] [103] سعت التطورات الحديثة إلى الجمع بين استرجاع الطور النانومتري للتداخل المتماسك مع قدرة تحديد المدى للتداخل منخفض التماسك. [75]

  • الشكل 24. خلية سبيروجيرا (منفصلة عن خيط الطحالب) تحت تباين الطور
    الشكل 24. خلية سبيروجيرا (منفصلة عن خيط الطحالب) تحت تباين الطور
  • الشكل 25. كيسة غير مبوغة من طفيل التوكسوبلازما جوندي، تباين التداخل التفاضلي
    الشكل 25. كيسة غير مبوغة من طفيل التوكسوبلازما جوندي ، تباين التداخل التفاضلي
  • الشكل 26. صورة أشعة سينية عالية الدقة ذات تباين طوري لعنكبوت
    الشكل 26. صورة أشعة سينية عالية الدقة ذات تباين طوري لعنكبوت

تعد مجهر التباين الطوري والتداخل التفاضلي (DIC) من الأدوات المهمة في علم الأحياء والطب. معظم الخلايا الحيوانية والكائنات وحيدة الخلية لها القليل جدًا من اللون، وتكون العضيات داخل الخلايا غير مرئية تمامًا تقريبًا تحت إضاءة المجال الساطع البسيطة . يمكن جعل هذه الهياكل مرئية عن طريق صبغ العينات، لكن إجراءات الصبغ تستغرق وقتًا طويلاً وتقتل الخلايا. كما هو موضح في الشكلين 24 و25، تسمح مجاهر التباين الطوري والتداخل التفاضلي بدراسة الخلايا الحية غير الملطخة. [104] كما أن للتداخل التفاضلي تطبيقات غير بيولوجية، على سبيل المثال في تحليل معالجة أشباه الموصلات السليكونية المستوية .

تستخدم تقنية قياس التداخل منخفض التماسك بالزاوية (a/LCI) الضوء المتناثر لقياس أحجام الأجسام تحت الخلوية، بما في ذلك نوى الخلايا . وهذا يسمح بدمج قياسات عمق التداخل مع قياسات الكثافة. وقد تم العثور على ارتباطات مختلفة بين حالة صحة الأنسجة وقياسات الأجسام تحت الخلوية. على سبيل المثال، وجد أنه مع تغير الأنسجة من طبيعية إلى سرطانية، يزداد متوسط ​​حجم نوى الخلايا. [105] [106]

يشير التصوير بالأشعة السينية ذات التباين الطوري (الشكل 26) إلى مجموعة متنوعة من التقنيات التي تستخدم معلومات الطور لحزمة أشعة سينية متماسكة لتصوير الأنسجة الرخوة. (لمناقشة أولية، انظر التصوير بالأشعة السينية ذات التباين الطوري (مقدمة) . لمراجعة أكثر تعمقًا، انظر التصوير بالأشعة السينية ذات التباين الطوري .) لقد أصبح أسلوبًا مهمًا لتصور الهياكل الخلوية والنسيجية في مجموعة واسعة من الدراسات البيولوجية والطبية. هناك العديد من التقنيات المستخدمة في التصوير بالأشعة السينية ذات التباين الطوري، وكلها تستخدم مبادئ مختلفة لتحويل الاختلافات الطورية في الأشعة السينية الخارجة من جسم إلى اختلافات في الكثافة. [107] [108] وتشمل هذه التباين الطوري القائم على الانتشار، [109] وقياس التداخل تالبوت ، [108] وقياس التداخل في المجال البعيد القائم على مواريه ، [110] والتصوير المعزز بالانكسار، [111] وقياس التداخل بالأشعة السينية. [112] توفر هذه الطرق تباينًا أعلى مقارنة بتصوير الأشعة السينية ذات الامتصاص والتباين الطبيعي، مما يجعل من الممكن رؤية تفاصيل أصغر. أحد العيوب هو أن هذه الطرق تتطلب معدات أكثر تطورًا، مثل مصادر الأشعة السينية السنكروترونية أو المجهرية ، أو بصريات الأشعة السينية ، أو أجهزة الكشف عن الأشعة السينية عالية الدقة.

انظر أيضا

مراجع

  1. ^ Bunch, Bryan H; Hellemans, Alexander (April 2004). تاريخ العلوم والتكنولوجيا . هوتون ميفلين هاركورت. ص. 695. ISBN 978-0-618-22123-3.
  2. ^ abcdefghijklmno Hariharan, P. (2007). أساسيات القياس التداخلي . Elsevier Inc. ISBN 978-0-12-373589-8.
  3. ^ باتيل، ر.؛ أشامفو-ييبواه، س.؛ لايت ر.؛ كلارك م. (2014). "قياس التداخل بالليزر ذي المجالين الواسعين". أوبتيكس إكسبريس . 22 (22): 27094– 27101. رمز Bibcode : 2014OExpr..2227094P. doi : 10.1364/OE.22.027094 . PMID  25401860.
  4. ^ ت. يونج، "محاضرة بيكر: التجارب والحسابات المتعلقة بالبصريات الفيزيائية"، المعاملات الفلسفية للجمعية الملكية في لندن 94 (1804): 1-16.
  5. ^ كيبنيس، ناحوم (1991). تاريخ مبدأ تداخل الضوء. doi :10.1007/978-3-0348-8652-9. ISBN 978-3-0348-9717-4.
  6. ^ ج. ليكو، فرانسوا أراغو، عالم إنساني فرنسي من القرن التاسع عشر ورائد في الفيزياء الفلكية (سبرينغر للنشر الدولي: الناشر: سبرينغر، 2015).
  7. ^ نولتي، ديفيد د. (2023). التداخل: تاريخ التداخل الضوئي والعلماء الذين روضوا الضوء (دار نشر جامعة أكسفورد، 2023). دار نشر جامعة أكسفورد. رقم ISBN 978-0192869760.ص 99-108
  8. ^ نولتي، التداخل، ص 111
  9. ^ abcd Paschotta, Rüdiger. "Optical Heterodyne Detection". RP Photonics Consulting GmbH . تم الاسترجاع في 1 أبريل 2012 .
  10. ^ بول، إيان. "جهاز استقبال الراديو الفائق التباين أو الفائق التباين". Radio-Electronics.com . تم الاسترجاع في 22 يونيو 2012 .
  11. ^ Patel, R.; Achamfuo-Yeboah, S.; Light R.; Clark M. (2011). "Widefield heterodyne interferometry using a custom CMOS modulated light camera". Optics Express . 19 (24): 24546– 24556. Bibcode :2011OExpr..1924546P. doi : 10.1364/OE.19.024546 . PMID  22109482.
  12. ^ Mallick, S.; Malacara, D. (2007). "Common-Path Interferometers". Optical Shop Testing . ص. 97. doi :10.1002/9780470135976.ch3. ISBN 978-0-470-13597-6.
  13. ^ Verma, RK (2008). Wave Optics. Discovery Publishing House. ص  97– 110. ISBN 978-81-8356-114-3.
  14. ^ Kolesnichenko, Pavel; Wittenbecher, Lukas; Zigmantas, Donatas (2020). "مقياس تداخل ميشيلسون ذو الشبكة الناقلة المستقرة عديمة التشتت والمتماثل بالكامل". Optics Express . 28 (25): 37752– 37757. Bibcode :2020OExpr..2837752K. doi : 10.1364/OE.409185 . PMID  33379604.
  15. ^ “الأجهزة التداخلية – مقدمة”. OPI – Optique pour l'Ingénieur . تم الاسترجاع 1 أبريل 2012 .
  16. ^ إنغرام تايلور، السير جيفري (1909). "حواف التداخل مع الضوء الضعيف". الإجراءات الرياضية لجمعية كامبريدج الفلسفية . 15 : 114. تم الاسترجاع في 7 ديسمبر 2024 .
  17. ^ جونسون ، سي (1961). "التداخل الإلكتروني والتداخل الفني من خلال Feinspalten". Zeitschrift für Physik . 161 (4): 454– 474. بيب كود :1961ZPhy..161..454J. دوى :10.1007/BF01342460. S2CID  121659705.
  18. ^ جونسون، سي (1974). "حيود الإلكترون عند الشقوق المتعددة". المجلة الأمريكية للفيزياء . 4 (1): 4– 11. رمز Bibcode :1974AmJPh..42....4J. doi :10.1119/1.1987592.
  19. ^ Arndt, M.; Zeilinger, A. (2004). "عدم اليقين عند هايزنبرغ وقياس تداخل موجات المادة مع الجزيئات الكبيرة". في Buschhorn, GW; Wess, J. (المحررون). الفيزياء الأساسية – هايزنبرغ وما بعده: ندوة الذكرى المئوية لفيرنر هايزنبرغ "التطورات في الفيزياء الحديثة" . Springer. ص  35- 52. ISBN 978-3-540-20201-1.
  20. ^ كارول، بريت. "مرآة لويدز البسيطة" (PDF) . الجمعية الأمريكية لمدرسي الفيزياء . تم الاسترجاع في 5 أبريل 2012 .
  21. ^ Serway, RA; Jewett, JW (2010). Principles of physics: a calculus-based text, Volume 1. Brooks Cole. p. 905. ISBN 978-0-534-49143-7.
  22. ^ "دليل استخدام مقياس التداخل فيزو في الاختبار البصري" (PDF) . ناسا. مؤرشف من الأصل (PDF) في 25 سبتمبر 2018 . تم الاسترجاع 8 أبريل 2012 .
  23. ^ “الأجهزة التداخلية – مقياس تداخل Fizeau”. Optique pour l'Ingénieur . تم الاسترجاع 8 أبريل 2012 .
  24. ^ Zetie, KP; Adams, SF; Tocknell, RM "كيف يعمل مقياس التداخل ماخ-زيندر؟" (PDF) . قسم الفيزياء، كلية وستمنستر، لندن . تم الاسترجاع في 8 أبريل 2012 .
  25. ^ أشكيناس، هاري آي. (1950). تصميم وبناء مقياس تداخل ماخ-زيندر للاستخدام مع نفق الرياح فوق الصوتي GALCIT. أطروحة مهندس (engd). معهد كاليفورنيا للتكنولوجيا. doi :10.7907/D0V1-MJ80.
  26. ^ بيتزلر، كلاوس. “مقياس تداخل فابري-بيرو” (PDF) . فيزياء فاشبيريتش، جامعة أوسنابروك . تم الاسترجاع 8 أبريل 2012 .
  27. ^ نولتي، ديفيد د. (2012). القياس التداخلي البصري لعلم الأحياء والطب. سبرينغر. ص.  17- 26. رمز الكتاب : 2012oibm.book.....N. ISBN 978-1-4614-0889-5.
  28. ^ Michelson, AA; Morley, EW (1887). "On the Relative Motion of the Earth and the Luminiferous Ether" (PDF) . المجلة الأمريكية للعلوم . 34 (203): 333– 345. Bibcode :1887AmJS...34..333M. doi :10.2475/ajs.s3-34.203.333. S2CID  124333204. مؤرشف من الأصل (PDF) في 2016-03-07 . تم الاسترجاع في 2012-04-09 .
  29. ^ ميلر، دايتون سي. (1933). "تجربة انجراف الأثير وتحديد الحركة المطلقة للأرض". مراجعات الفيزياء الحديثة . 5 (3): 203– 242. رمز Bibcode :1933RvMP....5..203M. doi :10.1103/RevModPhys.5.203. S2CID  4119615. تم اختيار حواف الضوء الأبيض للملاحظات لأنها تتكون من مجموعة صغيرة من الحواف ذات حافة سوداء مركزية محددة بوضوح والتي تشكل علامة مرجعية دائمة للصفر لجميع القراءات.
  30. ^ مولر، هـ.؛ هيرمان، س.؛ براكسمير، س.؛ شيلر، س.؛ بيترز، أ. (2003). "تجربة ميكلسون-مورلي الحديثة باستخدام الرنانات البصرية المبردة". Phys. Rev. Lett . 91 (2): 020401. arXiv : physics/0305117 . Bibcode :2003PhRvL..91b0401M. doi :10.1103/PhysRevLett.91.020401. PMID  12906465. S2CID  15770750.
  31. ^ Eisele, C.; Nevsky, A.; Schiller, S. (2009). "Laboratory Test of the Isotropy of Light Propagation at the 10-17 Level". Physical Review Letters . 103 (9): 090401. Bibcode :2009PhRvL.103i0401E. doi :10.1103/PhysRevLett.103.090401. PMID  19792767. S2CID  33875626.
  32. ^ Herrmann, S.; Senger, A.; Möhle, K.; Nagel, M.; Kovalchuk, E.; Peters, A. (2009). "Rotating optical chamber experiment testing Lorentz invariance at the 10-17 level". Physical Review D. 80 ( 10): 105011. arXiv : 1002.1284 . Bibcode :2009PhRvD..80j5011H. doi :10.1103/PhysRevD.80.105011. S2CID  118346408.
  33. ^ Scherrer, PH; Bogart, RS; Bush, RI; Hoeksema, J.; Kosovichev, AG; Schou, J. (1995). "The Solar Oscillations Investigation – Michelson Doppler Imager". Solar Physics . 162 ( 1– 2): 129– 188. Bibcode :1995SoPh..162..129S. doi :10.1007/BF00733429. S2CID  189848134.
  34. ^ Stroke, GW; Funkhouser, AT (1965). "Fourier-transform spectroscopy using holographic photography without computing and with stationary interferometers" (PDF) . رسائل الفيزياء . 16 (3): 272– 274. رمز Bibcode :1965PhL....16..272S. doi :10.1016/0031-9163(65)90846-2. hdl : 2027.42/32013 . تم الاسترجاع في 2 أبريل 2012 .
  35. ^ غاري، جي ايه؛ بالاسوبرامانيام، كانساس "ملاحظات إضافية بشأن اختيار نظام إيتالون متعدد لتلسكوب التكنولوجيا المتقدمة الشمسي" (PDF) . تلسكوب التكنولوجيا المتقدمة الشمسي. مؤرشف من الأصل (PDF) في 10 أغسطس 2010. تم الاسترجاع في 29 أبريل 2012 .
  36. ^ “القياس الطيفي بواسطة تحويل فورييه”. OPI – Optique pour l'Ingénieur . تم الاسترجاع 3 أبريل 2012 .
  37. ^ "العواصف الشمسية في عيد الهالوين 2003: الأشعة فوق البنفسجية SOHO/EIT، 195 درجة". استوديو التصور العلمي التابع لوكالة ناسا/مركز جودارد لرحلات الفضاء. 2 أبريل 2008. مؤرشف من الأصل في 23 أبريل 2014. تم الاسترجاع في 20 يونيو 2012 .
  38. ^ "مرصد الموجات الثقالية باستخدام تداخل الليزر LIGO". Caltech/MIT . تم الاسترجاع في 4 أبريل 2012 .
  39. ^ كاستلفيكي، ديفيد؛ ويتز، ألكسندرا (11 فبراير 2016). "الموجات الثقالية لآينشتاين تم العثور عليها أخيرًا". Nature News . doi :10.1038/nature.2016.19361. S2CID  182916902 . تم الاسترجاع في 11 فبراير 2016 .
  40. ^ Chevalerias, R.; Latron, Y.; Veret, C. (1957). "Methods of Interferometry Applied to the Visualization of Flows in Wind Tunnels". مجلة الجمعية البصرية الأمريكية . 47 (8): 703. Bibcode :1957JOSA...47..703C. doi :10.1364/JOSA.47.000703.
  41. ^ Ristić, Slavica. "Flow visualization techniques in wind tunnels – optical methods (Part II)" (PDF) . المعهد التقني العسكري، صربيا . تم الاسترجاع في 6 أبريل 2012 .
  42. ^ باريس، إم جي إيه (1999). "التشابك والرؤية عند خرج مقياس التداخل ماخ-زيندر" (PDF) . المراجعة الفيزيائية أ . 59 (2): 1615– 1621. arXiv : quant-ph/9811078 . رمز Bibcode :1999PhRvA..59.1615P. doi :10.1103/PhysRevA.59.1615. S2CID  13963928. مؤرشف من الأصل (PDF) في 10 سبتمبر 2016. تم الاسترجاع في 2 أبريل 2012 .
  43. ^ Haack, GR; Förster, H.; Büttiker, M. (2010). "Parity detection and entanglement with a Mach–Zehnder interferometer". Physical Review B. 82 ( 15): 155303. arXiv : 1005.3976 . Bibcode :2010PhRvB..82o5303H. doi :10.1103/PhysRevB.82.155303. S2CID  119261326.
  44. ^ ab Monnier, John D (2003). "التداخل البصري في علم الفلك" (PDF) . تقارير عن التقدم في الفيزياء . 66 (5): 789– 857. arXiv : astro-ph/0307036 . Bibcode :2003RPPh...66..789M. doi :10.1088/0034-4885/66/5/203. hdl :2027.42/48845. S2CID  887574.
  45. ^ "المعايرة الكونية". www.eso.org . تم الاسترجاع في 10 أكتوبر 2016 .
  46. ^ مالبيت ، ف. كيرن، ب. شانين دوبورت، أنا؛ بيرغر، جي بي؛ روسيليت-بيروت، ك.؛ بينيتش، ب. (1999). “البصريات المتكاملة لقياس التداخل الفلكي”. أسترون. الفلك. ملحق. سر . 138 : 135 – 145. أرخايف : astro-ph/9907031 . بيب كود :1999A&AS..138..135M. دوى :10.1051/آس:1999496. S2CID  15342344.
  47. ^ Baldwin, JE; Haniff, CA (2002). "The application of interferometry to optical astronomical photography". Phil. Trans. R. Soc. Lond. A. 360 ( 1794): 969– 986. Bibcode :2002RSPTA.360..969B. doi :10.1098/rsta.2001.0977. PMID  12804289. S2CID  21317560.
  48. ^ تشاو ، م. جيس، د.؛ مونييه، دينار؛ ثورو، ن.؛ بيدريتي، E.؛ بارون، ف؛ ميراند، أ.؛ تن بروميلار، تي؛ مكاليستر، ه.؛ ريدجواي، ST؛ تيرنر، ن.؛ ستورمان، J .؛ ستورمان، L.؛ فارينجتون، C .؛ الاصبع الذهبي، PJ (2008). "الصور التي تم حلها لأول مرة للكسوف والتفاعل الثنائي β Lyrae". مجلة الفيزياء الفلكية . 684 (2): ل95. أرخايف : 0808.0932 . بيب كود :2008ApJ...684L..95Z. دوى :10.1086/592146. S2CID  17510817.
  49. ^ Gerlich, S.; Eibenberger, S.; Tomandl, M.; Nimmrichter, S.; Hornberger, K.; Fagan, PJ; Tüxen, J.; Mayor, M.; Arndt, M. (2011). "التداخل الكمي للجزيئات العضوية الكبيرة". Nature Communications . 2 : 263–. Bibcode :2011NatCo...2..263G. doi :10.1038/ncomms1263. PMC 3104521. PMID  21468015 . 
  50. ^ هورنبيرجر ، كلاوس. جيرليش، ستيفان. هاسلينجر، فيليب؛ نيمريشتر، ستيفان؛ أرندت ، ماركوس (2012/02/08). "\textit{Colloquium}: التداخل الكمي للمجموعات والجزيئات". مراجعات للفيزياء الحديثة . 84 (1): 157– 173. أرخايف : 1109.5937 . بيب كود :2012RvMP...84..157H. دوى :10.1103/RevModPhys.84.157. S2CID  55687641.
  51. ^ إيبنبرجر، ساندرا؛ جيرلش، ستيفان؛ أرندت، ماركوس؛ مايور، مارسيل؛ توكسين، ينس (2013-08-14). "تداخل المادة والموجة بين الجسيمات المختارة من مكتبة جزيئية ذات كتل تتجاوز 10000 وحدة كتلة ذرية". الكيمياء الفيزيائية الفيزياء الكيميائية . 15 (35): 14696– 700. arXiv : 1310.8343 . رمز Bibcode : 2013PCCP...1514696E. doi : 10.1039/C3CP51500A. ISSN  1463-9084. PMID  23900710. S2CID  3944699.
  52. ^ Lehmann, M; Lichte, H (ديسمبر 2002). "Tutorial on off-axis electron holography". Microsc. Microanal . 8 (6): 447– 66. Bibcode :2002MiMic...8..447L. doi :10.1017/S1431927602029938. PMID  12533207. S2CID  37980394.
  53. ^ Tonomura, A. (1999). Electron Holography (الطبعة الثانية). Springer. ISBN 978-3-540-64555-9.
  54. ^ كلاين، ت. (2009). "قياس التداخل النيوتروني: حكاية ثلاث قارات". أخبار الفيزياء الأوروبية . 40 (6): 24– 26. رمز Bibcode :2009ENews..40f..24K. doi : 10.1051/epn/2009802 .
  55. ^ Dimopoulos, S.; Graham, PW; Hogan, JM; Kasevich, MA (2008). "General Relativistic Effects in Atom Interferometry". Phys. Rev. D. 78 ( 42003): 042003. arXiv : 0802.4098 . Bibcode :2008PhRvD..78d2003D. doi :10.1103/PhysRevD.78.042003. S2CID  119273854.
  56. ^ مارياني، ز.؛ سترونج، ك.؛ وولف، م.؛ وآخرون. (2012). "قياسات الأشعة تحت الحمراء في القطب الشمالي باستخدام مقياسين للتداخل الإشعاعي المنبعث من الغلاف الجوي". Atmos. Meas. Tech . 5 (2): 329– 344. Bibcode :2012AMT.....5..329M. doi : 10.5194/amt-5-329-2012 .
  57. ^ مانترافادي، إم في؛ مالاكارا، د. (2007). “مقاييس التداخل لنيوتن وفيزو وهايدينجر”. اختبار متجر البصريات . ص. 1. دوى :10.1002/9780470135976.ch1. رقم ISBN 978-0-470-13597-6.
  58. ^ مالاكارا ، د. (2007). “مقياس التداخل تويمان – الأخضر”. اختبار متجر البصريات . ص  46 – 96. دوى :10.1002/9780470135976.ch2. رقم ISBN 978-0-470-13597-6.
  59. ^ Michelson, AA (1918). "On the Correction of Optical Surfaces". Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America . 4 (7): 210– 212. Bibcode :1918PNAS....4..210M. doi : 10.1073 /pnas.4.7.210 . PMC 1091444. PMID  16576300. 
  60. ^ “الأجهزة التداخلية – مقياس التداخل تويمان – الأخضر”. OPI – Optique pour l'Ingénieur . تم الاسترجاع 4 أبريل 2012 .
  61. ^ Heideman, RG; Kooyman, RPH; Greve, J. (1993). "Performance of a highly sensing optical waveguide Mach–Zehnder interferometer immunosensor". Sensors and Actuators B: Chemical . 10 (3): 209– 217. Bibcode :1993SeAcB..10..209H. CiteSeerX 10.1.1.556.5526 . doi :10.1016/0925-4005(93)87008-D. 
  62. ^ أوليفر، دبليو دي؛ يو، واي؛ لي، جيه سي؛ بيرجرين، كيه كيه؛ ليفيتوف، إل إس؛ أورلاندو، تي بي (2005). "قياس التداخل ماخ-زيندر في كيوبت فائق التوصيل مدفوع بقوة". ساينس . 310 (5754): 1653– 1657. أركسيف : كوند-مات/0512691 . رمز البيبكود : 2005Sci...310.1653O. دوي : 10.1126/science.1119678. معرف PMID :  16282527. معرف S2CID  : 46509116.
  63. ^ Nieradko, Ł.; Gorecki, C.; JóZwik, M.; Sabac, A.; Hoffmann, R.; Bertz, A. (2006). "التصنيع والتغليف البصري لمقياس تداخل ماخ-زيندر المتكامل أعلى مرآة دقيقة متحركة". مجلة الطباعة الدقيقة/النانوية، وأنظمة الميكانيكا الكهروميكانيكية، وأنظمة الميكانيكا الكهروميكانيكية . 5 (2): 023009. رمز Bibcode :2006JMM&M...5b3009N. doi :10.1117/1.2203366.
  64. ^ Burge, JH; Zhao, C.; Dubin, M. (2010). "قياس أجزاء المرآة غير الكروية باستخدام تداخل فيزو مع تصحيح CGH" (PDF) . التقنيات الحديثة في التلسكوبات والأجهزة الفضائية والأرضية . المجلد 7739. ص 773902. رمز Bibcode :2010SPIE.7739E..02B. doi :10.1117/12.857816. S2CID  49323922. {{cite book}}: |journal=تم تجاهله ( مساعدة )
  65. ^ أندرسون، ر.؛ بيلجر، إتش آر؛ ستيدمان، جي إي (1994). ""تأثير ساجناك"" قرن من مقاييس التداخل التي تدور حول الأرض"" (PDF) . المجلة الأمريكية للفيزياء . 62 (11): 975– 985. رمز Bibcode :1994AmJPh..62..975A. doi :10.1119/1.17656 . تم الاسترجاع في 30 مارس 2012 .
  66. ^ جوليو، مايك (2007). تطبيقات وأنظمة الترددات الراديوية والميكروويف. مطبعة سي آر سي. ص  14.1 – 14.17 . رقم ISBN  978-0-8493-7219-3تم الاسترجاع بتاريخ 27 يونيو 2012 .
  67. ^ Paschotta, Rüdiger. "Self-heterodyne Linewidth Measurement". RP Photonics . تم الاسترجاع في 22 يونيو 2012 .
  68. ^ "مشط التردد البصري". المجلس الوطني للبحوث، كندا. مؤرشف من الأصل في 5 مارس 2012. تم الاسترجاع في 23 يونيو 2012 .
  69. ^ Paschotta, Rüdiger. "Frequency Combs". RP Photonics . تم الاسترجاع في 23 يونيو 2012 .
  70. ^ Schmit, J. (1993). "Spatial and timeal phase-measurement techniques: a comparison of major error sources in one dimension". في Brown, Gordon M.؛ Kwon, Osuk Y.؛ Kujawinska, Malgorzata؛ Reid, Graeme T. (المحررون). وقائع SPIE . التداخل: التقنيات والتحليل. المجلد 1755. ص  202– 201. doi :10.1117/12.140770. S2CID  62679510.
  71. ^ Larkin, KG (1996). "Efficient nonlinear algorithm for envelope detection in white light interferometry" (PDF) . مجلة الجمعية البصرية الأمريكية . 13 (4): 832– 843. Bibcode :1996JOSAA..13..832L. CiteSeerX 10.1.1.190.4728 . doi :10.1364/JOSAA.13.000832. مؤرشف من الأصل (PDF) في 10 مارس 2020. تم الاسترجاع في 1 أبريل 2012 . 
  72. ^ ISO. (2013). 25178-604:2013(E): مواصفات المنتج الهندسية (GPS) - نسيج السطح: المساحة - الخصائص الاسمية للأجهزة غير التلامسية (المجهر التداخلي المسحي المتماسك) (2013(E) ed.). جنيف: المنظمة الدولية للمعايير.
  73. ^ ab Harasaki, A.; Schmit, J.; Wyant, JC (2000). "تحسين التداخل بالمسح الرأسي" (PDF) . البصريات التطبيقية . 39 (13): 2107– 2115. Bibcode :2000ApOpt..39.2107H. doi :10.1364/AO.39.002107. hdl : 10150/289148 . PMID  18345114. مؤرشف من الأصل (PDF) في 25 يوليو 2010. تم الاسترجاع في 21 مايو 2012 .
  74. ^ De Groot, P (2015). "مبادئ المجهر التداخلي لقياس تضاريس السطح". التقدم في البصريات والفوتونيات . 7 (1): 1– 65. Bibcode :2015AdOP....7....1D. doi :10.1364/AOP.7.000001.
  75. ^ abc Olszak, AG; Schmit, J.; Heaton, MG "Interferometry: Technology and Applications" (PDF) . Bruker . تم الاسترجاع في 1 أبريل 2012 .
  76. ^ دي جروت، بيتر؛ ديك، ليزلي (1995). "تحديد السطح عن طريق تحليل مخططات التداخل الضوئي الأبيض في مجال التردد المكاني". مجلة البصريات الحديثة . 42 (2): 389– 401. رمز Bibcode :1995JMOp...42..389D. doi :10.1080/09500349514550341.
  77. ^ "قياس التداخل بإزاحة الطور لتحديد جودة السطح البصري". شركة نيوبورت. مؤرشف من الأصل في 7 نوفمبر 2012. تم الاسترجاع في 12 مايو 2012 .
  78. ^ ab "كيف تعمل مقاييس التداخل الطوري". Graham Optical Systems. 2011. تم الاسترجاع في 12 مايو 2012 .
  79. ^ abc Schreiber, H.; Bruning, JH (2007). "Phase Shifting Interferometry". Optical Shop Testing . ص. 547. doi :10.1002/9780470135976.ch14. ISBN 978-0-470-13597-6.
  80. ^ سومارجرين، جي إي (1986). براءة الاختراع الأمريكية رقم 4,594,003.
  81. ^ Ferraro, P.; Paturzo, M.; Grilli, S. (2007). "قياس الموجة الضوئية باستخدام مقياس تداخل حيود نقطة تحول طوري جديد". SPIE . تم الاسترجاع في 26 مايو 2012 .
  82. ^ P. de Groot, J., "المجهر التداخلي لتحليل بنية السطح"، في كتاب Handbook of Optical Metrology، حرره T. Yoshizawa، الفصل 31، ص 791-828، (CRC Press، 2015).
  83. ^ Schmit, J.; Creath, K.; Wyant, JC (2007). "Surface Profilers, Multiple Wavelength, and White Light Intereferometry". Optical Shop Testing . ص. 667. doi :10.1002/9780470135976.ch15. ISBN 978-0-470-13597-6.
  84. ^ "HDVSI – تقديم تقنية التداخل بالمسح الرأسي عالي الدقة لأبحاث تكنولوجيا النانو من Veeco Instruments". Veeco. مؤرشف من الأصل في 9 أبريل 2012. تم الاسترجاع في 21 مايو 2012 .
  85. ^ Plucinski, J.; Hypszer, R.; Wierzba, P.; Strakowski, M.; Jedrzejewska-Szczerska, M.; Maciejewski, M.; Kosmowski, BB (2008). "قياس التداخل البصري منخفض التماسك للتطبيقات التقنية المختارة" (PDF) . نشرة الأكاديمية البولندية للعلوم . 56 (2): 155– 172. تم الاسترجاع في 8 أبريل 2012 .
  86. ^ يانغ، سي-إتش؛ واكس، أيه؛ داساري، آر آر؛ فيلد، إم إس (2002). "قياس المسافة البصرية الخالية من الغموض 2π بدقة دون النانومتر باستخدام مقياس تداخل منخفض التماسك جديد يعبر الطور" (PDF) . رسائل البصريات . 27 (2): 77– 79. رمز Bibcode :2002OptL...27...77Y. doi :10.1364/OL.27.000077. PMID  18007717. S2CID  9524638.
  87. ^ Hitzenberger, CK; Sticker, M.; Leitgeb, R.; Fercher, AF (2001). "قياسات الطور التفاضلية في التداخل منخفض التماسك بدون غموض 2pi". رسائل البصريات . 26 (23): 1864– 1866. رمز Bibcode :2001OptL...26.1864H. doi :10.1364/ol.26.001864. PMID  18059719.
  88. ^ Wojtek J. Walecki، Kevin Lai، Vitalij Souchkov، Phuc Van، SH Lau، Ann Koo Physica Status Solidi C المجلد 2، العدد 3، الصفحات 984-989
  89. ^ WJ Walecki et al. "Non-contact fast wafer meterology for ultra-thin patterned wafers installed on grinding and cubing tapes" Electronics Manufacturing Technology Symposium, 2004. IEEE/CPMT/SEMI 29th International Volume, Issue, July 14–16, 2004 Page(s): 323–325
  90. ^ "قياس سمك الطلاء". Lumetrics, Inc. مؤرشف من الأصل في 29 أكتوبر 2013. تم الاسترجاع في 28 أكتوبر 2013 .
  91. ^ "قياسات نموذجية للملف الشخصي". Novacam Technologies, Inc. تم الاسترجاع في 25 يونيو 2012 .
  92. ^ "التداخل الهولوغرافي". Oquagen. 2008. تم الاسترجاع في 22 مايو 2012 .
  93. ^ هيشت، جيف (1998). الليزر، ضوء المليون استخدام. دار دوفر للنشر، ص  229- 230. رقم ISBN 978-0-486-40193-5.
  94. ^ abc Fein, H (سبتمبر 1997). "Holographic Interferometry: Nondestructive tool" (PDF) . The Industrial Physicist : 37– 39. مؤرشف من الأصل (PDF) في 2012-11-07.
  95. ^ "PIA01762: صورة الرادار الفضائي لكوكب كيلاويا، هاواي". ناسا/مختبر الدفع النفاث. 1999. تم الاسترجاع في 17 يونيو 2012 .
  96. ^ جونز ر ووايكس سي، التداخل الهولوغرافي والبقعي، 1989، مطبعة جامعة كامبريدج
  97. ^ Butters, JN; Leendertz, JA (1971). "تقنية التعرض المزدوج لقياس التداخل باستخدام نمط البقع". مجلة الفيزياء E: الأدوات العلمية . 4 (4): 277– 279. رمز Bibcode :1971JPhE....4..277B. doi :10.1088/0022-3735/4/4/004.
  98. ^ Dvořáková, P.; Bajgar, V.; Trnka, J. (2007). "Dynamic Electronic Speckle Pattern Interferometry in Application to Measure Out-Of-Plane Displacement" (PDF) . Engineering Mechanics . 14 (1/2): 37– 44.
  99. ^ مصطفى، ن.ع. هنداوي، ن. (2003). "مقارنة التداخل الرقمي للأنماط النقطية باستخدام تقنية الشعاع المرجعي الفردي" (PDF) . مصر. مجلة سول . 26 (2): 225– 229. doi : 10.21608/ejs.2003.150160 . تم الاسترجاع في 22 مايو 2012 .
  100. ^ Buga, A.; Jokela, J.; Putrimas, R. "Traceability, stable and use of the Kyviskes calibration baseline–the first 10 years" (PDF) . الهندسة البيئية، المؤتمر الدولي السابع . جامعة فيلنيوس جيديميناس التقنية. ص  1274– 1280 . تم الاسترجاع في 9 أبريل 2012 .
  101. ^ نولتي، ديفيد د. (2012). قياس التداخل البصري لعلم الأحياء والطب . سبرينغر. رمز الكتاب : 2012oibm.book.....N. ISBN 978-1-4614-0889-5.
  102. ^ هوانغ، د.؛ سوانسون، إي إيه؛ لين، سي بي؛ شومان، جيه إس؛ ستينسون، دبليو جي؛ تشانج، دبليو؛ هي، إم آر؛ فلوت، تي؛ جريجوري، كيه؛ بوليافيتو، سي إيه؛ فوجيموتو، جيه جي (1991). "التصوير المقطعي البصري" (PDF) . العلوم . 254 (5035): 1178– 81. رمز Bibcode : 1991Sci...254.1178H. doi : 10.1126/science.1957169. PMC 4638169. PMID 1957169.  تم الاسترجاع في 10 أبريل 2012 . 
  103. ^ Fercher, AF (1996). "Optical Coherence Tomography" (PDF) . مجلة البصريات الطبية الحيوية . 1 (2): 157– 173. Bibcode :1996JBO.....1..157F. doi :10.1117/12.231361. PMID  23014682. مؤرشف من الأصل (PDF) في 25 سبتمبر 2018. تم الاسترجاع في 10 أبريل 2012 .
  104. ^ لانج ، والتر. “مجهر نومارسكي للتداخل التفاضلي والتباين” (PDF) . كارل زايس، أوبركوتشن . تم الاسترجاع 10 أبريل 2012 .
  105. ^ Wax, A.; Pyhtila, JW; Graf, RN; Nines, R.; Boone, CW; Dasari, RR; Feld, MS; Steele, VE; Stoner, GD (2005). "التصنيف المستقبلي للتغيرات السرطانية في ظهارة المريء لدى الفئران باستخدام قياس التداخل منخفض التماسك بزاوية محددة". مجلة البصريات الطبية الحيوية . 10 (5): 051604. رمز Bibcode :2005JBO....10e1604W. doi :10.1117/1.2102767. hdl : 1721.1/87657 . PMID  16292952.
  106. ^ Pyhtila, JW; Chalut, KJ; Boyer, JD; Keener, J.; d'Amico, T.; Gottfried, M.; Gress, F.; Wax, A. (2007). "الكشف الموضعي عن خلل في النواة في مريء باريت باستخدام قياس التداخل منخفض التماسك ذي الزاوية المحددة". تنظير الجهاز الهضمي . 65 (3): 487– 491. doi :10.1016/j.gie.2006.10.016. PMID  17321252.
  107. ^ فيتزجيرالد، ريتشارد (2000). "التصوير بالأشعة السينية الحساسة للطور". فيزياء اليوم . 53 (7): 23– 26. رمز Bibcode : 2000PhT....53g..23F. doi : 10.1063/1.1292471 . S2CID  121322301.
  108. ^ ab David, C; Nohammer, B; Solak, HH & Ziegler E (2002). "التصوير التفاضلي لتباين الطور بالأشعة السينية باستخدام مقياس التداخل القصي". رسائل الفيزياء التطبيقية . 81 (17): 3287– 3289. رمز Bibcode : 2002ApPhL..81.3287D. doi : 10.1063/1.1516611 .
  109. ^ Wilkins, SW; Gureyev, TE; Gao, D; Pogany, A & Stevenson, AW (1996). "التصوير بالتباين الطوري باستخدام الأشعة السينية الصلبة متعددة الألوان". Nature . 384 (6607): 335– 338. Bibcode :1996Natur.384..335W. doi :10.1038/384335a0. S2CID  4273199.
  110. ^ مياو، هوكسون؛ بانّا، علي رضا؛ جوميلا، أندرو أ؛ بينيت، إريك إي؛ زناتي، سامي؛ تشين، لي؛ وين، هان (2016). "تأثير مواريه العالمي وتطبيقه في التصوير بالتباين الطوري بالأشعة السينية". فيزياء الطبيعة . 12 (9): 830– 834. رمز Bibcode :2016NatPh..12..830M. doi :10.1038/nphys3734. PMC 5063246. PMID  27746823 . 
  111. ^ Davis, TJ; Gao, D; Gureyev, TE; Stevenson, AW & Wilkins, SW (1995). "تصوير التباين الطوري للمواد ذات الامتصاص الضعيف باستخدام الأشعة السينية الصلبة". Nature . 373 (6515): 595– 598. Bibcode :1995Natur.373..595D. doi :10.1038/373595a0. S2CID  4287341.
  112. ^ Momose, A; Takeda, T; Itai, Y & Hirano, K (1996). "التصوير المقطعي المحوسب بالأشعة السينية ذات التباين الطوري لمراقبة الأنسجة الرخوة البيولوجية". مجلة نيتشر ميديسين . 2 (4): 473– 475. doi :10.1038/nm0496-473. PMID  8597962. S2CID  23523144.
  • الوسائط المتعلقة بالتداخل في ويكيميديا ​​كومنز
تم الاسترجاع من "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=التداخل&oldid=1261756735"
Original text
Rate this translation
Your feedback will be used to help improve Google Translate