الجاذبية الكمومية الإقليدية

في الفيزياء النظرية ، تستغل جاذبية الكم الإقليدية دوران ويك لوصف الجاذبية وفقًا لمبادئ ميكانيكا الكم . هذا النهج الخاص لجاذبية الكم هو نتاج أبحاث ستيفن هوكينج وجيمس هارتل حول الديناميكا الحرارية للثقوب السوداء . [ 1 ]

مقدمة بلغة مبسطة

دوران ويك

في الفيزياء، يُعد دوران ويك، الذي سُمي على اسم جيان كارلو ويك ، طريقة لإيجاد حل لمسائل الديناميكا فين{\displaystyle n}الأبعاد، عن طريق تحويل أوصافها إلىن+1{\displaystyle n+1}يتم ذلك عن طريق استبدال بُعد مكاني ببعد زمني. وبشكل أدق، يتم استبدال مسألة رياضية في فضاء مينكوفسكي بمسألة مماثلة في الفضاء الإقليدي من خلال تحويل يستبدل متغيرًا تخيليًا بمتغير حقيقي.

يُطلق عليه اسم الدوران لأنه عندما يتم تمثيل الأعداد المركبة على شكل مستوى، فإن ضرب عدد مركب فيأنا{\displaystyle i}يكافئ ذلك تدوير المتجه الذي يمثل ذلك الرقم بزاوية مقدارهاπ/2{\displaystyle \pi /2}راديان حول نقطة الأصل.

على سبيل المثال، يمكن استخدام دوران ويك لربط حدث انتشار درجة الحرارة الكلي (كما في حمام مائي) بالحركات الحرارية الأساسية للجزيئات. إذا حاولنا نمذجة حجم الحمام المائي بتدرجات درجة الحرارة المختلفة، فسيتعين علينا تقسيم هذا الحجم إلى أحجام متناهية الصغر ودراسة كيفية تفاعلها. نعلم أن هذه الأحجام المتناهية الصغر هي في الواقع جزيئات الماء. إذا مثّلنا جميع الجزيئات في الحمام المائي بجزيء واحد فقط في محاولة لتبسيط المسألة، فسيسير هذا الجزيء الفريد على طول جميع المسارات الممكنة التي قد تسلكها الجزيئات الحقيقية. يُعدّ تكامل المسار الأداة المفاهيمية المستخدمة لوصف حركات هذا الجزيء الفريد، ودوران ويك هو أحد الأدوات الرياضية المفيدة جدًا لتحليل مسألة تكامل المسار.

التطبيق في ميكانيكا الكم

بطريقة مشابهة إلى حد ما، فإن حركة الجسم الكمومي، كما تصفها ميكانيكا الكم، تعني أنه يمكن أن يوجد في آن واحد في مواقع مختلفة وبسرعات متباينة. وهذا يختلف بوضوح عن حركة جسم كلاسيكي (مثل كرة البلياردو) التي يمكن وصف مسار واحد لها بموقع وسرعة محددين بدقة. فالجسم الكمومي لا يتحرك من النقطة أ إلى النقطة ب عبر مسار واحد، بل يتحرك من أ إلى ب عبر جميع الطرق الممكنة في الوقت نفسه. ووفقًا لصياغة فاينمان للتكامل المساري في ميكانيكا الكم، يُوصف مسار الجسم الكمومي رياضيًا بأنه متوسط ​​مرجح لجميع تلك المسارات الممكنة. وفي عام 1966، اكتشف ديويت خوارزمية تكامل وظيفي ثابتة القياس بشكل صريح ، والتي وسّعت قواعد فاينمان الجديدة لتشمل جميع الرتب. وما يميز هذا النهج الجديد هو خلوه من التفردات، على الرغم من أنها حتمية في النسبية العامة .

من المشكلات التشغيلية الأخرى في النسبية العامة الصعوبة الحسابية، نظرًا لتعقيد الأدوات الرياضية المستخدمة. في المقابل، استُخدمت تكاملات المسار في الميكانيكا منذ أواخر القرن التاسع عشر، وهي معروفة جيدًا. إضافةً إلى ذلك، يُستخدم نموذج تكامل المسار في كلٍّ من الفيزياء الكلاسيكية والكمية، لذا قد يكون نقطة انطلاق جيدة لتوحيد النسبية العامة والنظريات الكمية. على سبيل المثال، ترتبط معادلة شرودنغر الكمية ومعادلة الحرارة الكلاسيكية بدوران ويك. لذا، تُعدّ علاقة ويك أداةً فعّالة لربط الظواهر الكلاسيكية بالظواهر الكمية. يهدف علم الجاذبية الكمية الإقليدية إلى استخدام دوران ويك لإيجاد روابط بين ظاهرة عيانية، كالجاذبية، وظواهر مجهرية.

علاج أكثر صرامة

تشير الجاذبية الكمومية الإقليدية إلى نسخة مُدارة من الجاذبية الكمومية باستخدام دوران ويك ، مُصاغة كنظرية حقل كمومي . تُستخدم في هذه الصياغة مشعبات ريمانية رباعية الأبعاد بدلاً من مشعبات ريمانية زائفة . ويُفترض أيضاً أن هذه المشعبات متراصة ومتصلة وبلا حدود (أي لا تحتوي على نقاط شاذة ). وباتباع الصياغة المعتادة لنظرية الحقل الكمومي، يُكتب اتساع الفراغ إلى الفراغ كتكامل دالي على موتر القياس ، الذي يُمثل الآن الحقل الكمومي قيد الدراسة.

دزدϕخبرة(د4x|ز|(R+لمأتتهـر)){\displaystyle \int {\mathcal {D}}\mathbf {g} \,{\mathcal {D}}\phi \,\exp \left(\int d^{4}x{\sqrt {|\mathbf {g} |}}(R+{\mathcal {L}}_{\mathrm {مسألة} })\يمين)}

حيث يرمز φ إلى جميع حقول المادة. انظر فعل أينشتاين-هيلبرت .

العلاقة بصيغة ADM

ترتبط الجاذبية الكمومية الإقليدية بصيغة ADM المستخدمة في الجاذبية الكمومية الكلاسيكية ، وتستعيد معادلة ويلر-ديويت في ظل ظروف مختلفة. إذا كان لدينا مجال مادي ماϕ{\displaystyle \phi }ثم يصبح التكامل المساري كما يلي

Z=دزدϕخبرة(د4x|ز|(R+لمأتتهـر)){\displaystyle Z=\int {\mathcal {D}}\mathbf {g} \,{\mathcal {D}}\phi \,\exp \left(\int d^{4}x{\sqrt {|\mathbf {g} |}}(R+{\mathcal {L}}_{\mathrm {مسألة} })\right)}

حيث التكاملدز{\displaystyle {\mathcal {D}}\mathbf {g} }يتضمن التكامل على المقاييس الثلاثة، ووظيفة الانقضاءشمال{\displaystyle N}، ومتجه الإزاحةشمالأ{\displaystyle N^{a}}لكننا نطالب بذلكZ{\displaystyle Z}لنفترض أن الدالة مستقلة عن دالة الانقطاع ومتجه الإزاحة عند الحدود، لذلك نحصل على

دلتاZدلتاشمال=0=دزدϕدلتاSدلتاشمال|Σخبرة(د4x|ز|(R+لمأتتهـر)){\displaystyle {\frac {\delta Z}{\delta N}}=0=\int {\mathcal {D}}\mathbf {g} \,{\mathcal {D}}\phi \,\left.{\frac {\delta S}{\delta N}}\right|_{\Sigma }\exp \left(\int d^{4}x{\sqrt {|\mathbf {g} |}}(R+{\mathcal {L}}_{\mathrm {مسألة} })\يمين)}

أينΣ{\displaystyle \Sigma }يمثل الحد ثلاثي الأبعاد. لاحظ أن هذا التعبير يساوي صفرًا، مما يعني أن المشتقة الوظيفية تساوي صفرًا، وهذا ما يعطينا معادلة ويلر-ديويت. ويمكن قول الشيء نفسه بالنسبة لقيد التشاكل التفاضلي (بأخذ المشتقة الوظيفية بالنسبة لدوال الإزاحة).

مراجع

  1. «نعي جيم هارتل» . قسم الفيزياء، جامعة كاليفورنيا، سانتا باربرا . 30 مايو 2023. مؤرشف من الأصل في 4 يونيو 2023. تم الاطلاع عليه بتاريخ 31 مايو 2023 .