مون

📅 آخر تحديث: ١ أغسطس ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ١ أغسطس ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 18 صور
الموسوعة الحرة

الميون ( يُلفظ /ˈm(j)uː.ɒn/ ، مشتق من الحرف اليوناني ميو ( μ) المستخدم لتمثيله) هو جسيم أولي مشابه للإلكترون ، يحمل شحنة كهربائية مقدارها -1e ودورانًا مغزليًا مقداره ½ħ ، لكن كتلته أكبر بكثير. يُصنف الميون ضمن اللبتونات . وكما هو الحال مع اللبتونات الأخرى ، لا يُعتقد أن الميون يتكون من أي جسيمات مُكوِّنة .  

الميون جسيم دون ذري غير مستقر ، ويبلغ متوسط ​​عمره 10 ...2.2 ميكروثانية  . يُعدّ اضمحلال الميون أبطأ من العديد من الجسيمات غير المستقرة الأخرى، وذلك لأن الاضمحلال يتم بوساطة التفاعل الضعيف ، ولأن فرق الكتلة بين الميون ومجموعة نواتج اضمحلاله صغير، مما يوفر درجات حرية حركية قليلة للاضمحلال. ينتج عن اضمحلال الميون دائمًا إلكترون (أو بوزيترون) ونوعين من النيوترينوات .

مثل جميع الجسيمات الأولية، يمتلك الميون جسيمًا مضادًا له شحنة معاكسة (+1 e ) ولكن بنفس الكتلة واللف المغزلي: وهو الميون المضاد (ويسمى أيضًا الميون الموجب ). يُرمز للميونات بالرمز μ − والميونات المضادة بواسطة μ +. في السابق، كانت الميونات تسمى ميزونات مو ، لكنها لا تصنف على أنها ميزونات من قبل علماء فيزياء الجسيمات الحديثة (انظر)، ولم يعد هذا الاسم مستخدمًا من قبل مجتمع الفيزياء.

للميونات كتلة من105.66 ميغا إلكترون فولت/ ثانية مربعة  ، وهو206.768 2827 (46) ‍ [8 ] ضعف كتلة الإلكترون، m e . يوجد أيضًا ليبتون ثالث، وهو تاو ، أثقل من الميون بحوالي 17 مرة.

بسبب كتلتها الأكبر، تتسارع الميونات ببطء أكبر من الإلكترونات في المجالات الكهرومغناطيسية، وتُصدر إشعاع كبح (إشعاع تباطؤ) أقل. وهذا يسمح للميونات ذات الطاقة المحددة باختراق المادة إلى أعماق أكبر بكثير، لأن تباطؤ الإلكترونات والميونات يعود أساسًا إلى فقدان الطاقة عبر آلية إشعاع الكبح. على سبيل المثال، يمكن لما يُسمى بالميونات الثانوية، التي تتكون نتيجة اصطدام الأشعة الكونية بالغلاف الجوي، أن تخترق الغلاف الجوي وتصل إلى سطح الأرض، بل وحتى إلى أعماق المناجم.

نظرًا لأن الميونات تمتلك كتلة وطاقة أكبر من طاقة اضمحلال النشاط الإشعاعي، فإنها لا تُنتج عن طريق الاضمحلال الإشعاعي . ومع ذلك، تُنتج بكميات كبيرة في التفاعلات عالية الطاقة في المادة العادية، وفي بعض تجارب مسرعات الجسيمات مع الهادرونات ، وفي تفاعلات الأشعة الكونية مع المادة. عادةً ما تُنتج هذه التفاعلات ميزونات باي في البداية، والتي تتحلل دائمًا تقريبًا إلى ميونات.

كما هو الحال مع اللبتونات المشحونة الأخرى، فإن للميون نيوترينو ميون مرتبط به ، ويرمز له بـ νμ ، الذي يختلف عننيوترينو الإلكترونويشارك في تفاعلات نووية مختلفة.

تاريخ الاكتشاف

اكتُشفت الميونات على يد كارل د. أندرسون وسيث نيدرمير في معهد كاليفورنيا للتكنولوجيا (كالتك) عام 1936 [ 9 ] [ 10 ] أثناء دراستهما للإشعاع الكوني . لاحظ أندرسون جسيمات تنحني بشكل مختلف عن الإلكترونات والجسيمات الأخرى المعروفة عند مرورها عبر مجال مغناطيسي . كانت هذه الجسيمات سالبة الشحنة، لكن انحناءها كان أقل حدة من الإلكترونات، وأكثر حدة من البروتونات ، وذلك بالنسبة للجسيمات ذات السرعة نفسها. افترض العلماء أن مقدار شحنتها الكهربائية السالبة يساوي مقدار شحنة الإلكترون، ولذا، لتفسير اختلاف الانحناء، افترضوا أن كتلتها أكبر من كتلة الإلكترون وأصغر من كتلة البروتون. لذلك، أطلق أندرسون في البداية على الجسيم الجديد اسم " ميزوترون "، مستخدمًا البادئة "ميزو- " من الكلمة اليونانية التي تعني "متوسط". تأكد وجود الميون عام 1937 من خلال تجربة غرفة السحاب التي أجراها جيه سي  ستريت وإي سي  ستيفنسون . [ 11 ]

تم التنبؤ بوجود جسيم ذي كتلة في نطاق الميزون قبل اكتشاف أي ميزونات، من قبل المنظر هيديكي يوكاوا : [ 12 ]

يبدو من الطبيعي تعديل نظرية هايزنبرغ وفيرمي على النحو التالي: لا يصاحب انتقال الجسيم الثقيل من حالة النيوترون إلى حالة البروتون دائمًا انبعاث جسيمات خفيفة، إذ قد يستحوذ على هذا الانتقال جسيم ثقيل آخر.

بسبب كتلته، اعتُقد في البداية أن ميزون الميون هو جسيم يوكاوا، وأطلق عليه بعض العلماء، بمن فيهم نيلز بور ، اسم يوكون . وفي عام 1946، أثبتت تجربة أجراها مارسيلو كونفيرسي وأوريستي بيتشيوني وإيتوري بانشيني في روما أن الميزوترون (أي الميون) ليس جسيم يوكاوا. في هذه التجربة، التي وصفها لويس والتر ألفاريز بأنها "بداية فيزياء الجسيمات الحديثة" في محاضرته عند استلام جائزة نوبل عام 1968، [ 13 ] أظهروا أن الميونات المنبعثة من الأشعة الكونية تتحلل دون أن تلتقطها نوى الذرات، على عكس ما كان متوقعًا من وسيط القوة النووية الذي افترضه يوكاوا. وفي عام 1947، تم التعرف أخيرًا على جسيم باي ، الذي تنبأ به يوكاوا (أيضًا من خلال تفاعلات الأشعة الكونية).

بعد اكتشاف جسيمين ذوي كتلة متوسطة، تم اعتماد مصطلح "ميزون" الأكثر عمومية للإشارة إلى أي جسيم يقع ضمن نطاق الكتلة الصحيح بين الإلكترونات والنيوكليونات. علاوة على ذلك، وللتمييز بين نوعي الميزونات بعد اكتشاف الميزون الثاني، أُعيد تسمية جسيم الميزوترون الأولي إلى ميزون ميو (حيث يرمز الحرف اليوناني μ [ ميو ] إلى m )، وسُمي الميزون الجديد الذي اكتُشف عام 1947 (جسيم يوكاوا) بميزون باي .

مع اكتشاف المزيد من أنواع الميزونات في تجارب المسرعات لاحقًا، تبيّن في النهاية أن ميزون الميو يختلف اختلافًا كبيرًا ليس فقط عن ميزون باي (الذي له نفس الكتلة تقريبًا)، بل أيضًا عن جميع أنواع الميزونات الأخرى. ويعود هذا الاختلاف جزئيًا إلى أن ميزونات الميو لا تتفاعل مع القوة النووية، كما تفعل ميزونات باي (وهو ما كان مطلوبًا منها في نظرية يوكاوا). كما أظهرت الميزونات الأحدث دلائل على سلوكها المشابه لميزون باي في التفاعلات النووية، ولكن ليس كميزون الميو. إضافةً إلى ذلك، تضمنت نواتج تحلل ميزون الميو كلاً من النيوترينو والنيوترينو المضاد ، بدلاً من أحدهما فقط، كما لوحظ في تحلل الميزونات المشحونة الأخرى.

في النموذج القياسي النهائي لفيزياء الجسيمات، الذي تم تدوينه في سبعينيات القرن العشرين، اعتُبرت جميع الميزونات، باستثناء ميزون ميو، هادرونات - أي جسيمات مكونة من كواركات - وبالتالي تخضع للقوة النووية. في نموذج الكواركات، لم يعد تعريف الميزون يعتمد على كتلته (إذ تم اكتشاف بعض الميزونات ذات كتلة هائلة - أكبر من النيوكليونات )، بل أصبح يُعرَّف بأنه جسيم يتكون من كواركين فقط (كوارك وكوارك مضاد)، على عكس الباريونات التي تُعرَّف بأنها جسيمات مكونة من ثلاثة كواركات (البروتونات والنيوترونات هي أخف الباريونات). مع ذلك، أظهرت ميزونات ميو أنها جسيمات أساسية (ليبتونات) مثل الإلكترونات، دون بنية كواركية. لذا، فإن "ميزونات" ميو لم تكن ميزونات بالمعنى الجديد لمصطلح الميزون المستخدم في نموذج الكواركات لبنية الجسيمات.

مع هذا التغيير في التعريف، تم التخلي عن مصطلح " ميزون ميو" ، واستُبدل كلما أمكن بالمصطلح الحديث " ميون "، مما جعل مصطلح "ميزون ميو" مجرد هامش تاريخي. في نموذج الكواركات الجديد، استمر الإشارة إلى أنواع أخرى من الميزونات أحيانًا بمصطلحات أقصر (مثل " بيون" بدلًا من "ميزون باي")، ولكن في حالة الميون، احتفظ بالاسم الأقصر ولم يُشار إليه مرة أخرى بشكل صحيح بمصطلح "ميزون ميو" القديم.

كان الاعتراف في نهاية المطاف بالميون باعتباره مجرد "إلكترون ثقيل"، لا دور له على الإطلاق في التفاعل النووي، أمرًا غريبًا ومثيرًا للدهشة في ذلك الوقت، لدرجة أن الحائز على جائزة نوبل إسحاق  رابي  قال ساخرًا: "من أمر بهذا؟". [ 14 ] وبالنظر إلى الماضي، كان الميون أول جسيم من الجيل الثاني من الجسيمات الأولية يتم اكتشافه. [ 15 ]

في تجربة روسي-هول (1941)، تم استخدام الميونات لملاحظة تمدد الزمن (أو، بدلاً من ذلك، انكماش الطول ) الذي تنبأت به النسبية الخاصة ، لأول مرة. [ 16 ]

مصادر الميون

مرور الميونات الكونية عبر الرصاص في غرفة سحابية

تتكون الميونات التي تصل إلى سطح الأرض بشكل غير مباشر كمنتجات تحلل ناتجة عن تصادم الأشعة الكونية مع جزيئات الغلاف الجوي للأرض. [ 17 ]

يصل حوالي 10,000  ميون إلى كل متر مربع من سطح الأرض في الدقيقة؛ تتشكل هذه الجسيمات المشحونة كمنتجات ثانوية لاصطدام الأشعة الكونية بجزيئات في الغلاف الجوي العلوي. وبفضل سرعتها النسبية، تستطيع الميونات اختراق الصخور والمواد الأخرى لعشرات الأمتار قبل أن تتلاشى نتيجة امتصاصها أو انحرافها بواسطة ذرات أخرى. [ 18 ]

عندما يصطدم بروتون من الأشعة الكونية بنوى ذرية في الغلاف الجوي العلوي، تتكون البيونات . تتحلل هذه البيونات خلال مسافة قصيرة نسبيًا (بضعة أمتار) إلى ميونات (ناتج تحللها المفضل) ونيوترينوات الميون . تستمر الميونات الناتجة عن هذه الأشعة الكونية عالية الطاقة عمومًا في نفس اتجاه البروتون الأصلي تقريبًا، بسرعة تقارب سرعة الضوء . على الرغم من أن عمرها الافتراضي، في غياب التأثيرات النسبية، يسمح لها بالبقاء على مسافة نصف عمر تبلغ حوالي 456  مترًا فقط (2.197 ميكروثانية × ln(2) × 0.9997 c ) كحد أقصى (كما يُرى من الأرض)، فإن تأثير تمدد الزمن في النسبية الخاصة (من وجهة نظر الأرض) يسمح للميونات الثانوية الناتجة عن الأشعة الكونية بالبقاء على قيد الحياة حتى وصولها إلى سطح الأرض، نظرًا لأن عمر النصف للميونات في إطار الأرض أطول بسبب سرعتها. من وجهة نظر الميون ( في إطاره المرجعي العطالي )، فإن تأثير انكماش الطول في النسبية الخاصة هو ما يسمح بهذا الاختراق، إذ أن عمره في إطار الميون لا يتأثر، لكن انكماش الطول يجعل المسافات عبر الغلاف الجوي والأرض أقصر بكثير من هذه المسافات في إطار الأرض المرجعي. كلا التأثيرين يمثلان تفسيراً صحيحاً لبقاء الميون السريع غير المعتاد على مسافات طويلة.

نظراً لقدرة الميونات الاستثنائية على اختراق المادة العادية، مثل النيوترينوات، فإنه يمكن رصدها أيضاً في أعماق الأرض (على عمق 700  متر عند كاشف سودان 2 ) وتحت الماء، حيث تُشكّل جزءاً كبيراً من الإشعاع المؤين الطبيعي. وكما ذُكر، فإن هذا الإشعاع الثانوي للميونات، مثل الأشعة الكونية، مُوجّه أيضاً.

يستخدم علماء فيزياء الجسيمات نفس التفاعل النووي الموصوف أعلاه (أي اصطدامات الهادرون بالهادرون لإنتاج حزم البيون، والتي تتحلل بسرعة إلى حزم الميون على مسافات قصيرة) لإنتاج حزم الميون، مثل الحزمة المستخدمة في تجربة الميون g −2 . [ 19 ]

اضمحلال الميون

مخطط فاينمان من الرتبة الأولى لنمط الاضمحلال الأكثر شيوعًا للميون

الميونات جسيمات أولية غير مستقرة، وهي أثقل من الإلكترونات والنيوترينوات. ولأن كتلة الميونات أقل من كتلة جميع الهادرونات، فلا تظهر الهادرونات في تحللها. تتحلل الميونات عبر التفاعل الضعيف . ولأن أعداد العائلات الليبتونية محفوظة في غياب تذبذب فوري للنيوترينوات ، وهو أمر نادر الحدوث للغاية، فلا بد أن يكون أحد نيوترينوات تحلل الميون نيوترينو من نوع الميون، والآخر مضاد نيوترينو من نوع الإلكترون (ينتج عن تحلل مضاد الميون الجسيمات المضادة المقابلة، كما هو موضح أدناه).

بما أن الشحنة يجب أن تبقى محفوظة، فإن أحد نواتج تحلل الميون يكون دائمًا إلكترونًا له نفس شحنة الميون (بوزيترون إذا كان الميون موجب الشحنة). لذا، يتحلل كل ميون إلى إلكترون واحد على الأقل، ونيوترينوين. أحيانًا، بالإضافة إلى هذه النواتج الضرورية، تُنتج جسيمات أخرى لا تحمل شحنة صافية ولها دوران مغزلي يساوي صفرًا (مثل زوج من الفوتونات، أو زوج إلكترون-بوزيترون).

متوسط ​​عمر الميون (الموجب) ، τ = ħ / Γ ، هو2.1969811 ± 0.0000022 ميكروثانية .  [ 4 ] وقد تم إثبات تساوي أعمار الميون والميون المضاد بدقة أفضل من جزء واحد من 10⁴ . [ 20 ]

أنماط التحلل

نمط اضمحلال الميون السائد (يُسمى أحيانًا اضمحلال ميشيل نسبةً إلى لويس ميشيل ) هو أبسط نمط ممكن: يتحلل الميون إلى إلكترون، ونيوترينو مضاد للإلكترون، ونيوترينو للميون. أما الميونات المضادة، فتتحلل في أغلب الأحيان، على نحو معكوس، إلى الجسيمات المضادة المقابلة: بوزيترون ، ونيوترينو للإلكترون، ونيوترينو مضاد للميون. ويمكن التعبير عن هذين الاضمحلالين بالصيغة الرياضية كما يلي:

μ −→ e −+ νe +νμ
μ +→ هـ ++ νe + νμ

بالإضافة إلى ذلك، تحدث اضمحلالات لخمسة أجسام بنسبة تفرع تقارب 3.4*10-5{\displaystyle ~3.4*10^{-5}}[ 21 ]​

μ −→ e −+ νe + νμ +e −+ هـ +

تحدث عمليات الاضمحلال الإشعاعي أيضًا بنسبة تفرع تبلغ تقريبًا 6*10-8{\displaystyle ~6*10^{-8}}[ 21 ]​

μ −→ e −+ νe + νμ +γ

التحلل المحظور

بعض أنماط الاضمحلال الخالية من النيوترينو مسموحة حركيًا، ولكنها عمليًا ممنوعة في النموذج القياسي ، حتى مع افتراض أن للنيوترينوات كتلة وتتذبذب. ومن الأمثلة على الأنماط الممنوعة بموجب قانون حفظ نكهة الليبتون ما يلي:

μ −→ e −+ γ

و

μ −→ e −+ هـ ++ e −.

مع الأخذ في الاعتبار كتلة النيوترينو، فإن اضمحلالًا مثل μ −→ e −من الناحية النظرية، يُمكن حدوث اضمحلال + γ في النموذج القياسي (على سبيل المثال، عن طريق تذبذب نيوترينو الميون الافتراضي إلى نيوترينو الإلكترون)، لكن هذا الاضمحلال نادر الحدوث للغاية، وبالتالي من المفترض أن يكون غير قابل للملاحظة تجريبياً. أقل من واحد من كل 10⁵⁰ اضمحلال للميون يُنتج مثل هذا الاضمحلال.

إن رصد أنماط الاضمحلال هذه سيشكل دليلاً واضحاً على صحة النظريات التي تتجاوز النموذج القياسي . وقد تم قياس الحدود العليا لنسبة تفرع أنماط الاضمحلال هذه في العديد من التجارب التي بدأت منذ أكثر من 60 عاماً. الحد الأعلى الحالي لـ μ +→ هـ +تم قياس نسبة التفرع + γ في تجربة MEG خلال الفترة 2009-2013 ، وهي4.2 × 10 −13 . [ 22 ]

معدل التحلل النظري

إن عرض اضمحلال الميون الناتج عن قاعدة فيرمي الذهبية له بُعد الطاقة، ويجب أن يكون متناسبًا مع مربع السعة، وبالتالي مربع ثابت اقتران فيرمي (جيF{\displaystyle G_{\text{F}}})، مع بُعد إجمالي يساوي القوة الرابعة المعكوسة للطاقة. وبتحليل الأبعاد ، يؤدي هذا إلى قاعدة سارجنت التي تنص على اعتماد m μ على القوة الخامسة ، [ 23 ] [ 24 ]Γ=جيF2مμ5192π3أنا(مهـ2مμ2)،{\displaystyle \Gamma ={\frac {G_{\text{F}}^{2}m_{\mu }^{5}}{192\pi ^{3}}}I\left({\frac {m_{\text{e}}^{2}}{m_{\mu }^{2}}}\right),} أينأنا(x)=1-8x-12x2ln⁡x+8x3-x4{\displaystyle I(x)=1-8x-12x^{2}\ln x+8x^{3}-x^{4}}[ 24 ] و​x=2هـهـمμج2{\displaystyle x={\frac {2E_{\text{e}}}{m_{\mu }c^{2}}}}يمثل هذا الجزء من الطاقة القصوى المنقولة إلى الإلكترون.

تمت معايرة توزيعات اضمحلال الإلكترون في اضمحلالات الميون باستخدام ما يُعرف بمعاملات ميشيل. وتُتنبأ قيم هذه المعاملات الأربعة بدقة في النموذج القياسي لفيزياء الجسيمات، لذا يُعد اضمحلال الميون اختبارًا جيدًا لبنية الزمكان للتفاعل الضعيف . ولم يُرصد أي انحراف عن تنبؤات النموذج القياسي حتى الآن.

بالنسبة لتحلل الميون، فإن توزيع التحلل المتوقع لقيم معلمات ميشيل في النموذج القياسي هو ∂2Γ∂x∂كوس⁡θ∼x2[(3-2x)+Pμكوس⁡θ(1-2x)]،{\displaystyle {\frac {\partial ^{2}\Gamma }{\partial x\,\partial {\cos \theta }}}\sim x^{2}[(3-2x)+P_{\mu }\cos \theta \,(1-2x)],} أينθ{\displaystyle \theta }هي الزاوية بين متجه استقطاب الميونPμ{\displaystyle \mathbf {P} _{\mu }}ومتجه زخم الإلكترون المتحلل، وPμ=|Pμ|{\displaystyle P_{\mu }=|\mathbf {P} _{\mu }|}يمثل هذا الجزء نسبة الميونات المستقطبة للأمام. وبإجراء التكامل على هذه الصيغة بالنسبة لطاقة الإلكترون، نحصل على التوزيع الزاوي للإلكترونات الناتجة: دΓدكوس⁡θ∼1-13Pμكوس⁡θ.{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} \Gamma }{\mathrm {d} {\cos \theta }}}\sim 1- {\frac {1}{3}}P_{\mu }\cos \theta .} توزيع طاقة الإلكترون المتكامل على الزاوية القطبية (صالح لـx<1{\displaystyle x<1}) يكون دΓدx∼(3x2-2x3).{\displaystyle {\frac {\mathrm {d} \Gamma }{\mathrm {d} x}}\sim (3x^{2}-2x^{3}).}

نظرًا لأن اتجاه انبعاث الإلكترون (متجه قطبي) يكون في الغالب معاكسًا لاتجاه دوران الميون ( متجه محوري )، فإن هذا الاضمحلال يُعد مثالًا على عدم حفظ التناظر في التفاعل الضعيف. وهذه هي في جوهرها نفس السمة التجريبية المستخدمة في البرهان الأصلي . وبشكل أعم، في النموذج القياسي، تضمحل جميع اللبتونات المشحونة عبر التفاعل الضعيف، وبالتالي تنتهك تناظر التناظر.

الذرات الميونية

كان الميون أول جسيم أولي تم اكتشافه ولا يظهر في الذرات العادية .

ذرات الميون السالبة

يمكن للميونات السالبة أن تُشكّل ذرات ميونية (كانت تُسمى سابقًا ذرات ميو-ميزية) عن طريق استبدال إلكترون في الذرات العادية. ذرات الهيدروجين الميونية أصغر بكثير من ذرات الهيدروجين العادية، لأن الكتلة الأكبر بكثير للميون تُعطيه دالة موجية للحالة الأرضية أكثر تمركزًا بكثير مما هو عليه الحال بالنسبة للإلكترون. في الذرات متعددة الإلكترونات، عندما يُستبدل إلكترون واحد فقط بميون، يظل حجم الذرة مُحددًا بواسطة الإلكترونات الأخرى، ويبقى حجم الذرة ثابتًا تقريبًا. ومع ذلك، في مثل هذه الحالات، يظل مدار الميون أصغر وأقرب بكثير إلى النواة من مدارات الإلكترونات الذرية.

استُخدمت القياسات الطيفية في الهيدروجين الميوني لإنتاج تقدير دقيق لنصف قطر البروتون . [ 25 ] وقد تباينت نتائج هذه القياسات عن القيمة المقبولة آنذاك، مما أدى إلى ظهور ما يُعرف بـ" لغز نصف قطر البروتون" . وفي وقت لاحق، تم حل هذا اللغز عندما توفرت قياسات جديدة مُحسّنة لنصف قطر البروتون في الهيدروجين الإلكتروني. [ 26 ]

يُنتج الهيليوم الميوني باستبدال أحد الإلكترونات في الهيليوم-4 بميون. يدور الميون على مسافة أقرب بكثير من النواة، لذا يُمكن اعتبار الهيليوم الميوني نظيرًا للهيليوم تتكون نواته من نيوترونين وبروتونين وميون، مع إلكترون منفرد في الغلاف الخارجي. كيميائيًا، يمتلك الهيليوم الميوني إلكترون تكافؤ منفرد ، مما يُتيح له تكوين روابط مع ذرات أخرى، ويتصرف بشكل أقرب إلى ذرة الهيدروجين منه إلى ذرة الهيليوم الخاملة. [ 27 ] [ 28 ] [ 29 ]

قد تخضع ذرات الهيدروجين الثقيلة ذات الشحنة الميونية السالبة لعملية اندماج نووي في عملية الاندماج المحفز بالميون ، وبعدها قد يغادر الميون الذرة الجديدة ليحفز الاندماج في جزيء هيدروجين آخر. تستمر هذه العملية حتى يتم التقاط الميون السالب بواسطة نواة الهيليوم، حيث يبقى هناك حتى يتحلل.

يمكن التقاط الميونات السالبة المرتبطة بالذرات التقليدية ( التقاط الميون ) بواسطة البروتونات في النوى عبر القوة الضعيفة ، في عملية تشبه التقاط الإلكترون. عند حدوث ذلك، ينتج تحول نووي : يتحول البروتون إلى نيوترون، وينبعث نيوترينو الميون.

ذرات الميون الموجبة

لا يمكن للبروتون أن يلتقط الميون الموجب عند توقفه في المادة العادية، لأن الشحنتين الموجبتين تتنافران فقط. كما أن الميون الموجب لا ينجذب إلى نواة الذرات. بدلاً من ذلك، يرتبط بإلكترون عشوائي، مكونًا معه ذرة غريبة تُعرف باسم ذرة الميونيوم (μ). في هذه الذرة، يعمل الميون كنواة. في هذا السياق، يمكن اعتبار الميون الموجب نظيرًا زائفًا للهيدروجين بكتلة تُعادل تسع كتلة البروتون. ولأن كتلة الإلكترون أصغر بكثير من كتلة كل من البروتون والميون، فإن الكتلة المُختزلة للميونيوم، وبالتالي نصف قطر بور الخاص به ، قريبة جدًا من كتلة الهيدروجين . لذلك، يمكن اعتبار زوج الميون-الإلكترون المرتبط هذا، كتقريب أولي، "ذرة" قصيرة العمر تتصرف كيميائيًا مثل نظائر الهيدروجين ( البروتيوم ، والديوتيريوم ، والتريتيوم ).

يمكن أن تشكل الميونات الموجبة والسالبة جزءًا من ذرة باي-ميو قصيرة العمر، تتكون من ميون وبيون ذي شحنة معاكسة. وقد رُصدت هذه الذرات في سبعينيات القرن الماضي في تجارب أُجريت في مختبر بروكهافن الوطني ومختبر فيرميلاب . [ 30 ] [ 31 ] أما الميونيوم الحقيقي ، وهو حالة ارتباط تتكون من ميون موجب وميون سالب، فهو ممكن نظريًا، ولكنه لم يُرصد حتى الآن.

عزم ثنائي القطب المغناطيسي الشاذ

العزم المغناطيسي الشاذ هو الفرق بين القيمة المرصودة تجريبياً للعزم المغناطيسي والقيمة النظرية المتوقعة من معادلة ديراك . يُعد قياس هذه القيمة والتنبؤ بها أمراً بالغ الأهمية في اختبارات الدقة لنظرية الديناميكا الكهربائية الكمية . درست تجربة E821 [ 32 ] في مختبر بروكهافن وتجربة Muon g-2 في مختبر فيرميلاب ترنح دوران الميون في مجال مغناطيسي خارجي ثابت أثناء دوران الميونات في حلقة تخزين محكمة. وقد نشر فريق Muon g -2 [ 33 ] نتائجه في عام 2021.

أ=|ز|-22=0.001165920715(145).{\displaystyle a={\frac {|g|-2}{2}}=0.001165920715(145).}

يتضمن التوقع الخاص بقيمة العزم المغناطيسي الشاذ للميون ثلاثة أجزاء:

a μ SM = a μ QED + a μ EW + a μ كان .

يعود الفرق بين عامل g للميون والإلكترون إلى اختلاف كتلتيهما. فبسبب كتلة الميون الأكبر، تُعدّ مساهمات التفاعلات الضعيفة في النموذج القياسي، ومساهمات الهادرونات، في الحساب النظري لعزمه المغناطيسي الشاذ ، ذات أهمية بالغة عند مستوى الدقة الحالي، بينما لا تُعدّ هذه التأثيرات مهمة بالنسبة للإلكترون. كما أن عزم الميون المغناطيسي الشاذ حساس لمساهمات الفيزياء الجديدة التي تتجاوز النموذج القياسي ، مثل التناظر الفائق . لهذا السبب، يُستخدم عزم الميون المغناطيسي الشاذ عادةً كأداة لاستكشاف الفيزياء الجديدة التي تتجاوز النموذج القياسي، بدلاً من استخدامه لاختبار الديناميكا الكهربائية الكمية . [ 34 ] وقد حسّنت تجربة Muon g −2 ، وهي تجربة جديدة في مختبر فيرمي باستخدام مغناطيس E821، دقة هذا القياس. [ 35 ] 

في عام 2020، قام فريق دولي مكون من 170 فيزيائياً بحساب أدق تنبؤ للقيمة النظرية للعزم المغناطيسي الشاذ للميون. [ 36 ] [ 37 ]

ميون g−2

تجربة Muon g-2 هي تجربة في فيزياء الجسيمات تُجرى في مختبر فيرميلاب لقياس العزم المغناطيسي الشاذ للميون بدقة تصل إلى 0.14  جزء في المليون، [ 38 ] [ 39 ] وهو اختبار دقيق للنموذج القياسي. [ 40 ] وقد تُقدّم أيضًا دليلًا على وجود جسيمات جديدة تمامًا. [ 41 ]

في عام 2021، قدمت تجربة Muon g −2 نتائجها الأولى لمتوسط ​​تجريبي جديد زاد من الفرق بين التجربة والنظرية إلى 4.2 انحراف معياري. [ 42 ]

عزم ثنائي القطب الكهربائي

الحد التجريبي الحالي لعزم ثنائي القطب الكهربائي للميون ، | dμ | <إنّ قيمة 1.9 × 10⁻¹⁹ إلكترون / سم²  ، التي حُدِّدت بواسطة تجربة E821 في مختبر بروكهافن الوطني، أعلى بكثير من تنبؤات النموذج القياسي. وسيُوفّر رصد عزم ثنائي قطب كهربائي غير صفري للميون مصدرًا إضافيًا لانتهاك تناظر الشحنة الزوجية (CP) . ومن المتوقع أن تُحسّن التجارب في مختبر فيرميلاب حساسية الرصد بمقدار رتبتين مقارنةً بحدّ بروكهافن.

من المتوقع أن توسع تجربة فيرميلاب Muon g−2 نطاق الحساسية إلى حوالي 10^−20 مع مجموعة البيانات الكاملة. [ 43 ]

التصوير الإشعاعي والتصوير المقطعي بالميون

بما أن الميونات تخترق المواد بعمق أكبر بكثير من الأشعة السينية أو أشعة غاما ، يمكن استخدام التصوير بالميونات مع مواد أكثر سمكًا، أو مع مصادر الأشعة الكونية، مع أجسام أكبر حجمًا. ومن الأمثلة على ذلك التصوير المقطعي التجاري بالميونات المستخدم لتصوير حاويات الشحن بأكملها للكشف عن المواد النووية المحمية ، بالإضافة إلى المتفجرات أو غيرها من الممنوعات. [ 44 ]

استُخدمت تقنية التصوير الإشعاعي بنقل الميونات، القائمة على مصادر الأشعة الكونية، لأول مرة في خمسينيات القرن الماضي لقياس عمق الطبقة العلوية لنفق في أستراليا [ 45 ] ، وفي ستينيات القرن نفسه للبحث عن غرف مخفية محتملة في هرم خفرع بالجيزة [ 46 ] . وفي عام 2017، أُعلن عن اكتشاف فراغ كبير (بطول لا يقل عن 30 مترًا) من خلال رصد الميونات المنبعثة من الأشعة الكونية [ 47 ] .

في عام 2003، طوّر العلماء في مختبر لوس ألاموس الوطني تقنية تصوير جديدة: التصوير المقطعي لتشتت الميونات. باستخدام هذه التقنية، يُعاد بناء مسارات دخول وخروج كل جسيم، كما هو الحال في أنابيب الانجراف المصنوعة من الألومنيوم المغلقة . [ 48 ] ومنذ تطوير هذه التقنية، بدأت العديد من الشركات في استخدامها.

في أغسطس/آب  2014، أعلنت شركة "ديسيجن ساينسز إنترناشونال" فوزها بعقد من شركة "توشيبا" لاستخدام أجهزة كشف تتبع الميونات التابعة لها في إعادة تأهيل مجمع فوكوشيما النووي . [ 49 ] وقد اقتُرح استخدام جهاز "فوكوشيما دايتشي تراكر" لإجراء قياسات للميونات على مدى بضعة أشهر لتحديد توزيع قلب المفاعل. وفي ديسمبر/كانون الأول  2014، أفادت شركة "تيبكو" أنها ستستخدم تقنيتين مختلفتين لتصوير الميونات في فوكوشيما، وهما "طريقة مسح الميونات" في الوحدة  1 (الأكثر تضررًا، حيث يُحتمل أن يكون الوقود قد تسرب من وعاء المفاعل) و"طريقة تشتت الميونات" في الوحدة  2. [ 50 ] ويُطلق المعهد الدولي لأبحاث تفكيك المنشآت النووية (IRID) في اليابان ومنظمة أبحاث مسرعات الطاقة العالية (KEK) على الطريقة التي طوروها للوحدة  1 اسم "طريقة نفاذية الميونات"؛ حيث تضيء 1200  ليف بصري لتحويل الطول الموجي عند ملامسة الميونات لها. [ 51 ] بعد شهر من جمع البيانات، يُؤمل الكشف عن موقع وكمية حطام الوقود المتبقي داخل المفاعل. بدأت القياسات في فبراير 2015. [ 52 ]

انظر أيضاً

مراجع

  1. ↑ "قيمة CODATA لعام 2022: كتلة الميون" . مرجع المعهد الوطني للمعايير والتكنولوجيا (NIST) للثوابت والوحدات وعدم اليقين . المعهد الوطني للمعايير والتكنولوجيا . مايو 2024. تم الاطلاع عليه بتاريخ 18 مايو 2024 .
  2. ↑ "قيمة CODATA لعام 2022: كتلة الميون بوحدة u" . مرجع المعهد الوطني للمعايير والتكنولوجيا (NIST) للثوابت والوحدات وعدم اليقين . المعهد الوطني للمعايير والتكنولوجيا . مايو 2024. تم الاطلاع عليه بتاريخ 18 مايو 2024 .
  3. ↑ "قيمة CODATA لعام 2022: مكافئ طاقة كتلة الميون بوحدة MeV" . مرجع المعهد الوطني للمعايير والتكنولوجيا (NIST) للثوابت والوحدات وعدم اليقين . المعهد الوطني للمعايير والتكنولوجيا . مايو 2024. تاريخ الاسترجاع: 18 مايو 2024 .
  4. 1 2 بيرينجر، ج.؛ وآخرون ( مجموعة بيانات الجسيمات ) (2012). "اللبتونات (الإلكترون، الميون، تاو، ... النيوترينوات ...)" (ملف PDF) . ملخص جسيمات PDGLive. مجموعة بيانات الجسيمات . تم الاطلاع عليه بتاريخ 12 يناير 2013 . 
  5. 1 2 باترينياني، سي.؛ وآخرون (مجموعة بيانات الجسيمات) (2016). "مراجعة فيزياء الجسيمات" (ملف PDF) . الفيزياء الصينية ج . 40 (10) 100001. Bibcode : 2016ChPhC..40j0001P . doi : 10.1088/1674-1137/40/10/100001 . hdl : 1983/989104d6-b9b4-412b-bed9-75d962c2e000 . S2CID 125766528 .  
  6. ↑ "قيمة CODATA لعام 2022: العزم المغناطيسي للميون" . مرجع المعهد الوطني للمعايير والتكنولوجيا (NIST) للثوابت والوحدات وعدم اليقين . المعهد الوطني للمعايير والتكنولوجيا . مايو 2024. تم الاطلاع عليه بتاريخ 18 مايو 2024 .
  7. ↑ "قيمة CODATA لعام 2022: نسبة العزم المغناطيسي للميون إلى مغنطون بور" . مرجع المعهد الوطني للمعايير والتكنولوجيا (NIST) للثوابت والوحدات وعدم اليقين . المعهد الوطني للمعايير والتكنولوجيا . مايو 2024. تم الاطلاع عليه بتاريخ 18 مايو 2024 .
  8. ↑ "قيمة CODATA لعام 2022: نسبة كتلة الميون إلى كتلة الإلكترون" . مرجع المعهد الوطني للمعايير والتكنولوجيا (NIST) للثوابت والوحدات وعدم اليقين . المعهد الوطني للمعايير والتكنولوجيا . مايو 2024. تم الاطلاع عليه بتاريخ 18 مايو 2024 .
  9. ↑ أندرسون، كارل د.؛ نيدرمير، سيث هـ. (1936). "ملاحظات غرفة السحاب للأشعة الكونية على ارتفاع 4300 متر وبالقرب من مستوى سطح البحر". مجلة Physical Review . 50 (4): 263-271 . Bibcode : 1936PhRv...50..263A . doi : 10.1103/PhysRev.50.263 .
  10. ↑ "تاريخ الميون | التعاون الدولي لمصادم الميون" .
  11. ↑ ستريت، ج.؛ ستيفنسون، إ. (1937). "أدلة جديدة على وجود جسيم ذي كتلة متوسطة بين البروتون والإلكترون". مجلة Physical Review . 52 (9): 1003. Bibcode : 1937PhRv...52.1003S . doi : 10.1103/PhysRev.52.1003 . S2CID 1378839 . 
  12. ↑ يوكاوا، هيديكي (1935). "حول تفاعل الجسيمات الأولية" (ملف PDF) . وقائع الجمعية الفيزيائية الرياضية اليابانية . 17 (48): 139-148 .
  13. ↑ ألفاريز، لويس و. (11 ديسمبر 1968). "التطورات الحديثة في فيزياء الجسيمات" (ملف PDF) . محاضرة نوبل . تم الاطلاع عليه بتاريخ 17 يوليو 2017 .
  14. ↑ بارتوسياك، مارسيا (27 سبتمبر 1987). "من طلب الميون؟" . العلوم والتكنولوجيا. صحيفة نيويورك تايمز . تم الاطلاع عليه بتاريخ 30 أغسطس 2016 .
  15. ↑ سيجل، إيثان (19 أكتوبر 2023). "كيف أحدث الميون المفاجئ ثورة في فيزياء الجسيمات" . ميديوم . تم الاطلاع عليه في 31 يوليو 2026 .
  16. ↑ سيلف، سيدني (2018). "تطبيق الدلالات العامة على طبيعة التاريخ الزمني". إلخ: مراجعة للدلالات العامة . 75 ( 1-2 ): 162-166 .
  17. ^ ديمترودر، فولفجانج (2006). الفيزياء التجريبية . المجلد. 1 (4 طبعة). سبرينغر. ص. 101. ردمك    978-3-540-26034-9.
  18. ↑ وولفرتون، مارك (سبتمبر 2007). "الميونات من أجل السلام: طريقة جديدة لرصد الأسلحة النووية المخفية تستعد للظهور لأول مرة". مجلة ساينتفك أمريكان . 297 (3): 26-28 . Bibcode : 2007SciAm.297c..26W . doi : 10.1038/scientificamerican0907-26 . PMID 17784615 . 
  19. ↑ «علماء الفيزياء يعلنون عن أحدث قياس لـ g-2 للميون» (بيان صحفي). مختبر بروكهافن الوطني . 30 يوليو 2002. مؤرشف من الأصل في 8 أبريل 2007. تم الاطلاع عليه في 14 نوفمبر 2009 .
  20. ↑ باردين، ج.؛ دوكلوس، ج.؛ ماغنون، أ.؛ مارتينو، ج.؛ زافاتيني، إ. (1984). "قياس جديد لعمر الميون الموجب" . رسائل الفيزياء ب . 137 ( 1-2 ): 135-140 . رمز Bibcode : 1984PhLB..137..135B . doi : 10.1016/0370-2693(84)91121-3 .
  21. 1 2 نافاس، س.؛ وآخرون ( مجموعة بيانات الجسيمات ) (2024). "بيانات النيوترونات" (ملف PDF) . مجلة Physical Review D. 110 (1) 030001. doi : 10.1103/PhysRevD.110.030001 .  
  22. ↑ بالديني، أ.م. وآخرون (مجموعة MEG) (مايو 2016). "البحث عن اضمحلال μ⁺ → e⁺ γ الذي ينتهك نكهة الليبتون باستخدام مجموعة البيانات الكاملة لتجربة MEG". arXiv : 1605.05081 [ hep-ex ]. 
  23. ↑ كباشي، محجوب أبكر (أغسطس 2015). عرض اضمحلال الميون وعمره في النموذج القياسي (ملف PDF) (رسالة ماجستير). جامعة السودان للعلوم والتكنولوجيا، الخرطوم . تاريخ الاطلاع: 21 مايو 2021 .
  24. 1 2 كلاسن، م.؛ فريكرز، د.؛ كوفاريك، ك. سيور، ب. شميمان، س. (2017). "Einführung in das Standardmodell der Teilchenphysik - الورقة 10" (PDF) . تم الاسترجاع في 21 مايو 2021 .
  25. ↑ أنتونيني، أ.؛ نيز، ف.؛ شومان، ك.؛ أمارو، ف.د.؛ بيرابين، ف.؛ كاردوسو، ج.م.ر.؛ وآخرون . (2013). "بنية البروتون من قياس ترددات انتقال 2S-2P للهيدروجين الميوني" (ملف PDF) . مجلة ساينس . 339 (6118): 417-420 . Bibcode : 2013Sci...339..417A . doi : 10.1126/science.1230016 . hdl : 10316/79993 . PMID: 23349284. S2CID : 346658 .   
  26. ↑ كار، جان فيليب؛ مارشان، دومينيك (2019). "التقدم المحرز في لغز نصف قطر البروتون". مجلة نيتشر . 575 ( 7781): 61-62 . Bibcode : 2019Natur.575...61K . doi : 10.1038/d41586-019-03364-z . PMID 31695215. S2CID 207912706 .  
  27. ↑ فليمنج، دي جي؛ أرسينو، دي جي؛ سوخوروكوف، أو؛ بروير، جيه إتش؛ ميلكي، إس إل؛ شاتز، جي سي؛ غاريت، بي سي؛ بيترسون، كيه إيه؛ تروهلار، دي جي (28 يناير 2011). "التأثيرات الحركية للنظائر على تفاعلات الهيليوم الميوني والميونيوم مع الهيدروجين". مجلة ساينس . 331 (6016): 448-450 . Bibcode : 2011Sci...331..448F . doi : 10.1126/science.1199421 . PMID 21273484. S2CID 206530683 .  
  28. ↑ مونكادا، ف.؛ كروز، د.؛ رييس، أ. (2012). "الكيمياء الميونية: تحويل العناصر بإضافة الميونات السالبة". رسائل الفيزياء الكيميائية . 539 : 209-221 . Bibcode : 2012CPL...539..209M . doi : 10.1016/j.cplett.2012.04.062 .
  29. ↑ مونكادا، ف.؛ كروز، د.؛ رييس، أ. (10 مايو 2013). "الخواص الإلكترونية للذرات والجزيئات التي تحتوي على ميون واحد وميونين سالبين". رسائل الفيزياء الكيميائية . 570 : 16-21 . Bibcode : 2013CPL...570...16M . doi : 10.1016/j.cplett.2013.03.004 .
  30. ↑ كومبس، ر.؛ فليكسر، ر.؛ هول، أ.؛ كينلي، ر.؛ كيركبي، ج.؛ بيتشيوني، ر.؛ وآخرون . (2 أغسطس 1976). "الكشف عن حالات الارتباط الكولومبي π−μ". رسائل المراجعة الفيزيائية . 37 (5). الجمعية الفيزيائية الأمريكية (APS): 249-252 . doi : 10.1103/physrevlett.37.249 . 
  31. ↑ آرونسون، إس إتش؛ بيرنشتاين، آر إتش؛ بوك، جي جي؛ كوزينز، آر دي؛ غرين هال، جي إف؛ هيدين، دي؛ وآخرون . (19 أبريل 1982). "قياس معدل تكوين ذرات باي-ميو في كل0{\displaystyle K_{L}^{0}}"التحلل". رسائل المراجعة الفيزيائية . 48 (16). الجمعية الفيزيائية الأمريكية (APS): 1078-1081 . Bibcode : 1982PhRvL..48.1078A . doi : 10.1103/physrevlett.48.1078 .
  32. ↑ "الصفحة الرئيسية لتجربة الميون g-2" . bnl.gov . مختبر بروكهافن الوطني . 8 يناير 2004. تم الاطلاع عليه في 6 يناير 2012 .
  33. ^ أبي، ب. البحري، ت؛ الكيلاني، س.؛ ألسباتش، د.؛ ألونزي، ليرة لبنانية. أناستاسي، أ؛ وآخرون . (2025). "قياس العزم المغناطيسي الشاذ للميون الموجب إلى 127 جزء في المليون" . فيز القس ليت . 135 (10): 101802. أرخايف : 2506.03069 . بيب كود : 2025PhRvL.135j1802A . دوى : 10.1103/7clf-sm2v . بميد 40981547 .  
  34. ↑ هاجيوارا، ك؛ مارتن، أ؛ نومورا، د؛ توبنر، ت (2007). "تنبؤات محسّنة لـ g−2 للميون و α QED (MZ2)". رسائل الفيزياء ب . 649 ( 2-3 ): 173-179 . arXiv : hep-ph/0611102 . Bibcode : 2007PhLB..649..173H . doi : 10.1016/j.physletb.2007.04.012 . S2CID 118565052 .  
  35. ↑ «تجربة ثورية للميونات تبدأ بنقل حلقة تخزين جسيمات عرضها 50 قدمًا لمسافة 3200 ميل » . fnal.gov (بيان صحفي). مختبر فيرمي . 8 مايو 2013. تاريخ الاطلاع: 16 مارس 2015 .  
  36. ↑ بينسون، جيرالد (11 يونيو 2020). "الفيزيائيون ينشرون إجماعًا عالميًا حول حساب العزم المغناطيسي للميون" . fnal.gov . مختبر فيرمي . تم الاطلاع عليه في 13 فبراير 2022 .
  37. ↑ أوياما، ت.؛ وآخرون . (ديسمبر 2020). "العزم المغناطيسي الشاذ للميون في النموذج القياسي". تقارير الفيزياء . 887 : 1-166 . arXiv : 2006.04822 . Bibcode : 2020PhR...887....1A . doi : 10.1016/j.physrep.2020.07.006 . S2CID 219559166 .  
  38. ↑ "تجربة الميون g − 2" . fnal.gov . مختبر فيرمي . تم الاطلاع عليه بتاريخ 26 أبريل 2017 .
  39. ↑ ميلر، كاترينا (10 أغسطس 2023). "الفيزيائيون يقتربون خطوةً أخرى من مواجهة نظرية حاسمة - قد يُثبت انحراف جسيم صغير يُسمى الميون أن إحدى أكثر النظريات الفيزيائية اختبارًا غير مكتملة. + تعليق" . صحيفة نيويورك تايمز . مؤرشف من الأصل في 11 أغسطس 2023. تم الاطلاع عليه في 11 أغسطس 2023 .{{cite news}}: CS1 maint: bot: حالة عنوان URL الأصلي غير معروفة ( رابط )
  40. ↑ كيشافارزي، أليكس؛ خاو، كيم سيانغ؛ يوشيوكا، تاماكي (22 يناير 2022). "Muon g − 2: مراجعة" . الفيزياء النووية ب . 975 115675. arXiv : 2106.06723 . Bibcode : 2022NuPhB.97515675K . doi : 10.1016/j.nuclphysb.2022.115675 . S2CID 245880824 . 
  41. ↑ جيبني، إليزابيث (13 أبريل 2017). "لحظة الميونات الكبرى قد تُشعل شرارة فيزياء جديدة" . مجلة نيتشر . 544 (7649): 145-146 . Bibcode : 2017Natur.544..145G . doi : 10.1038/544145a . PMID: 28406224. S2CID : 4400589 .  
  42. ↑ أبي، ب.؛ وآخرون (مجموعة تعاون Muon g −2) (7 أبريل 2021). "قياس العزم المغناطيسي الشاذ الموجب للميون حتى 0.46 جزء في المليون". رسائل المراجعة الفيزيائية . 126 (14) 141801. arXiv : 2104.03281 . Bibcode : 2021PhRvL.126n1801A . doi : 10.1103/PhysRevLett.126.141801 . PMID 33891447. S2CID 233169085 .   
  43. ↑ "حالة البحث عن عزم ثنائي القطب الكهربائي للميون باستخدام تجربة الميون g-2 في مختبر فيرمي الوطني" . مختبر فيرمي الوطني للمسرعات . تم الاطلاع عليه بتاريخ 30 مارس 2026 .
  44. ↑ "MMPDS" . شركة علوم القرار. مؤرشف من الأصل في 19 أكتوبر 2014. تم الاطلاع عليه في 10 فبراير 2015 .
  45. ↑ جورج، مهندس الكومنولث (1 يوليو 1955). "الأشعة الكونية تقيس الحمل الزائد للنفق". مهندس الكومنولث : 455.
  46. ↑ ألفاريز، ل. و. (1970). "البحث عن غرف مخفية في الأهرامات باستخدام الأشعة الكونية". مجلة ساينس . 167 (3919): 832-839 . Bibcode : 1970Sci...167..832A . doi : 10.1126/science.167.3919.832 . PMID 17742609 . 
  47. ^ موريشيما، كونيهيرو؛ كونو، ميتسواكي؛ نيشيو، أكيرا؛ كيتاجاوا، نوبوكو؛ مانابي ، يوتا (2017). "اكتشاف فراغ كبير في هرم خوفو من خلال رصد ميونات الأشعة الكونية". طبيعة . 552 (7685): 386–390 . أرخايف : 1711.01576 . بيب كود : 2017Natur.552..386M . دوى : 10.1038 / طبيعة 24647 . بميد 29160306 . S2CID 4459597 .  
  48. ↑ بوروزدين، كونستانتين ن.؛ هوجان، غاري إي.؛ موريس، كريستوفر؛ بريدورسكي، ويليام سي.؛ سوندرز، ألكسندر؛ شولتز، لاري جيه.؛ تيسديل، مارغريت إي. (2003). "التصوير الإشعاعي باستخدام الميونات الكونية" . مجلة نيتشر . 422 (6929): 277. Bibcode : 2003Natur.422..277B . doi : 10.1038 / 422277a . PMID 12646911. S2CID 47248176 .  
  49. ↑ «شركة ديساينسز تفوز بعقد مع شركة توشيبا لمشروع مجمع فوكوشيما دايتشي النووي» (بيان صحفي). ديساينسز. 8 أغسطس 2014. مؤرشف من الأصل في 10 فبراير 2015. تم الاطلاع عليه في 10 فبراير 2015 .
  50. ↑ «شركة طوكيو للطاقة الكهربائية (تيبكو) ستبدأ "المسح" داخل المفاعل رقم 1 في أوائل فبراير باستخدام الميونات» . يوميات فوكوشيما . يناير 2015. 
  51. ↑ "إنتاج جهاز قياس الميون لـ " طريقة نفاذية الميون" ومراجعته من قبل خبراء دوليين" . IRID.or.jp.
  52. ↑ "بدء عمليات مسح الميون في محطة فوكوشيما دايتشي" . سيمبلي إنفو . 3 فبراير 2015. مؤرشف من الأصل في 7 فبراير 2015. تم الاطلاع عليه في 7 فبراير 2015 .

للمزيد من القراءة