موجة داخلية

📅 آخر تحديث: ٢٤ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٢٤ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 45 صور
الموسوعة الحرة
الأمواج الداخلية (المشار إليها بالأسهم)، الناتجة عن تدفق المد والجزر عبر مضيق جبل طارق والتي تصبح مرئية بسبب خشونة سطح البحر، تعزز ارتداد ضوء الشمس

الموجات الداخلية هي موجات جاذبية تتذبذب داخل وسط سائل، وليس على سطحه. [ 1 ] ولكي توجد، يجب أن يكون السائل مُطبقًا : أي أن تتغير كثافته (بشكل مستمر أو متقطع) مع العمق/الارتفاع نتيجة لتغيرات، على سبيل المثال ، في درجة الحرارة و/أو الملوحة. إذا تغيرت الكثافة على مسافة رأسية صغيرة (كما في حالة الطبقة الحرارية في البحيرات والمحيطات أو الانقلاب الحراري في الغلاف الجوي )، تنتشر الموجات أفقيًا مثل الموجات السطحية، ولكن بسرعات أبطأ تحددها فروق الكثافة بين السائل أسفل وفوق السطح الفاصل. أما إذا تغيرت الكثافة بشكل مستمر، فيمكن للموجات أن تنتشر رأسيًا وأفقيًا عبر السائل.

تُعرف الموجات الداخلية، أو موجات الجاذبية الداخلية، بأسماء عديدة أخرى تبعًا لطبقات السوائل، وآلية توليدها، وسعتها، وتأثير القوى الخارجية عليها. فإذا انتشرت أفقيًا على طول سطح فاصل حيث تتناقص الكثافة بسرعة مع الارتفاع، تُسمى تحديدًا موجات سطحية (داخلية). وإذا كانت سعة الموجات السطحية كبيرة، تُسمى موجات انفرادية داخلية أو سوليتونات داخلية . أما إذا تحركت رأسيًا عبر الغلاف الجوي حيث تؤثر تغيرات كبيرة في كثافة الهواء على ديناميكيتها، فتُسمى موجات غير مرنة (داخلية). وإذا تولدت بفعل التدفق فوق التضاريس، تُسمى موجات لي أو موجات جبلية . وإذا انكسرت الموجات الجبلية في طبقات الجو العليا، فقد تُسبب رياحًا دافئة قوية على سطح الأرض تُعرف برياح شينوك (في أمريكا الشمالية) أو رياح فوهن (في أوروبا). وإذا تولدت في المحيط بفعل تدفق المد والجزر فوق التلال البحرية أو الجرف القاري، فتُسمى مد وجزر داخلي. إذا تطورت هذه الموجات ببطء مقارنةً بتردد دوران الأرض، بحيث تتأثر ديناميكيتها بتأثير كوريوليس ، فإنها تُسمى موجات الجاذبية بالقصور الذاتي، أو ببساطة الموجات القصور الذاتي . وعادةً ما تُفرّق الموجات الداخلية عن موجات روسبي ، التي تتأثر بتغير تردد كوريوليس مع خط العرض.

تصوير الموجات الداخلية

يمكن ملاحظة الموجة الداخلية بسهولة في المطبخ عن طريق إمالة زجاجة تتبيلة السلطة ببطء ذهابًا وإيابًا - توجد الموجات عند السطح الفاصل بين الزيت والخل.

يمكن رؤية الموجات الداخلية في الغلاف الجوي من خلال السحب الموجية : عند قمم الموجات، يرتفع الهواء ويبرد في مناطق الضغط المنخفض نسبيًا، مما قد يؤدي إلى تكثف بخار الماء إذا كانت الرطوبة النسبية قريبة من 100%. تُسمى السحب التي تكشف عن موجات داخلية ناتجة عن تدفق الهواء فوق التلال بالسحب العدسية نظرًا لشكلها الشبيه بالعدسة. وبشكل أقل وضوحًا، يمكن رؤية سلسلة من الموجات الداخلية من خلال أنماط السحب المتموجة التي تُوصف بسماء متعرجة أو سماء سمك الماكريل . يمكن أن يؤدي تدفق الهواء البارد من عاصفة رعدية إلى إطلاق موجات داخلية منفردة ذات سعة كبيرة عند الانقلاب الحراري في الغلاف الجوي . في شمال أستراليا، ينتج عن ذلك سحب مجد الصباح ، التي يستخدمها بعض المغامرين للانزلاق عليها كما يفعل راكبو الأمواج. تكشف صور الأقمار الصناعية فوق أستراليا وغيرها من المناطق أن هذه الموجات يمكن أن تمتد لمئات الكيلومترات.

يمكن تصور تموجات الطبقة الحرارية للمحيط بواسطة الأقمار الصناعية لأن الأمواج تزيد من خشونة السطح حيث يتقارب التدفق الأفقي، وهذا يزيد من تشتت ضوء الشمس (كما هو الحال في الصورة الموجودة أعلى هذه الصفحة والتي توضح الأمواج الناتجة عن تدفق المد والجزر عبر مضيق جبل طارق ).

الطفو، وانخفاض الجاذبية، وتردد الطفو

وفقًا لمبدأ أرخميدس ، يقل وزن الجسم المغمور بمقدار وزن السائل الذي يزيحه. وينطبق هذا على كتلة سائلة ذات كثافةρ{\displaystyle \rho }محاط بسائل محيط ذي كثافةρ0{\displaystyle \rho _{0}}وزنه لكل وحدة حجم هوز(ρ-ρ0){\displaystyle g(\rho -\rho _{0})}، حيثز{\displaystyle g}هي تسارع الجاذبية. بقسمتها على كثافة مميزة،ρ٠٠{\displaystyle \rho _{00}}، ويقدم تعريف الجاذبية المختزلة:

ز′≡زρ-ρ0ρ٠٠{\displaystyle g^{\prime }\equiv g{\frac {\rho -\rho _{0}}{\rho _{00}}}}

لوρ>ρ0{\displaystyle \rho >\rho _{0}}،ز′{\displaystyle g^{\prime }}إيجابي على الرغم من أنه أصغر بكثير بشكل عام منز{\displaystyle g}لأن الماء أكثر كثافة من الهواء بكثير، فإن إزاحة الماء بواسطة الهواء بفعل موجة جاذبية سطحية تشعر بقوة الجاذبية كاملة تقريبًا (ز′∼ز{\displaystyle g^{\prime }\sim g}تتأثر إزاحة الطبقة الحرارية في البحيرة، التي تفصل بين المياه السطحية الدافئة والمياه العميقة الباردة، بقوة الطفو الناتجة عن انخفاض الجاذبية. فعلى سبيل المثال، يبلغ فرق الكثافة بين الماء المثلج والماء بدرجة حرارة الغرفة 0.002 من الكثافة المميزة للماء. لذا، فإن انخفاض الجاذبية يعادل 0.2% من الجاذبية الأرضية. ولهذا السبب تتحرك الأمواج الداخلية ببطء مقارنةً بالأمواج السطحية.

بينما يُعدّ انخفاض الجاذبية المتغير الرئيسي الذي يصف الطفو للأمواج الداخلية البينية، تُستخدم كمية مختلفة لوصف الطفو في السوائل الطبقية المستمرة التي تتغير كثافتها مع الارتفاع.ρ0(z){\displaystyle \rho _{0}(z)}لنفترض أن عمودًا من الماء في حالة توازن هيدروستاتيكي ، وجزءًا صغيرًا من السائل بكثافةρ0(z0){\displaystyle \rho _{0}(z_{0})}يتم إزاحتها عموديًا بمسافة صغيرةΔz{\displaystyle \Delta z}تؤدي قوة الطفو المستعادة إلى تسارع رأسي، معطى بواسطة [ 2 ] [ 3 ]

د2Δzدت2=-ز′=-ز(ρ0(z0)-ρ0(z0+Δz))/ρ0(z0)≃-ز(-دρ0دzΔz)/ρ0(z0){\displaystyle {\frac {d^{2}\Delta z}{dt^{2}}}=-g^{\prime }=-g(\rho _{0}(z_{0})-\rho _{0}(z_{0}+\Delta z))/\rho _{0}(z_{0})\simeq -g\left(-{\frac {d\rho _{0}}{dz}}\Delta z\right)/\rho _{0}(z_{0})}

هذه هي معادلة الزنبرك التي يتنبأ حلها بالإزاحة الرأسية التذبذبية حولz0{\displaystyle z_{0}}في وقت ما بتردد يُعطى بتردد الطفو :

شمال=(-زρ0دρ0دz)1/2.{\displaystyle N=\left(-{\frac {g}{\rho _{0}}}{\frac {d\rho _{0}}{dz}}\right)^{1/2}.}

يمكن تعميم الحجة السابقة للتنبؤ بالتكرار،ω{\displaystyle \omega }، لحزمة سائلة تتذبذب على طول خط بزاويةΘ{\displaystyle \Theta }عمودياً:

ω=شمالكوس⁡Θ{\displaystyle \omega =N\cos \Theta }.

هذه إحدى طرق كتابة علاقة التشتت للموجات الداخلية التي تقع خطوط طورها الثابت بزاويةΘ{\displaystyle \Theta }إلى الوضع الرأسي. وعلى وجه الخصوص، يُظهر هذا أن تردد الطفو هو الحد الأعلى لترددات الموجات الداخلية المسموح بها.

النمذجة الرياضية للأمواج الداخلية

تختلف نظرية الموجات الداخلية في وصف الموجات البينية والموجات الداخلية المنتشرة عموديًا. وسيتم تناول هذه المواضيع بشكل منفصل أدناه.

الموجات البينية

في أبسط الحالات، نعتبر سائلاً ذا طبقتين، حيث توجد طبقة من السائل ذات كثافة منتظمة.ρ1{\displaystyle \rho _{1}}يغطي طبقة من سائل ذي كثافة منتظمةρ2{\displaystyle \rho _{2}}يُفترض بشكل تعسفي أن يكون الحد الفاصل بين الطبقتين موجودًا عندz=0.{\displaystyle z=0.}يُفترض أن يكون السائل في الطبقتين العلوية والسفلية غير دوراني . لذا، تُعطى السرعة في كل طبقة بتدرج جهد السرعة .u→=∇ϕ،{\displaystyle {{\vec {u}}=\nabla \phi ,}}والجهد نفسه يحقق معادلة لابلاس :

∇2ϕ=0.{\displaystyle \nabla ^{2}\phi =0.}

بافتراض أن المجال غير محدود وثنائي الأبعاد (فيx-z{\displaystyle xz}(في المستوى)، وبافتراض أن الموجة دورية فيx{\displaystyle x}مع رقم الموجةك>0،{\displaystyle k>0,}تُختزل المعادلات في كل طبقة إلى معادلة تفاضلية عادية من الدرجة الثانية فيz{\displaystyle z}مع الإصرار على الحلول المحدودة، يكون جهد السرعة في كل طبقة هو

ϕ1(x،z،ت)=أهـ-كzكوس⁡(كx-ωت){\displaystyle \phi _{1}(x,z,t)=Ae^{-kz}\cos(kx-\omega t)}

و

ϕ2(x،z،ت)=أهـكzكوس⁡(كx-ωت)،{\displaystyle \phi _{2}(x,z,t)=Ae^{kz}\cos(kx-\omega t),}

معأ{\displaystyle A}سعة الموجة وω{\displaystyle \omega }ترددها الزاوي . عند اشتقاق هذا التركيب، استُخدمت شروط المطابقة عند السطح الفاصل، والتي تتطلب استمرارية الكتلة والضغط. تُعطي هذه الشروط أيضًا علاقة التشتت : [ 4 ]

ω2=ز′ك{\displaystyle \omega ^{2}=g^{\prime }k}

حيث انخفضت الجاذبيةز′{\displaystyle g^{\prime }}يعتمد ذلك على فرق الكثافة بين الطبقتين العلوية والسفلية:

ز′=ρ2-ρ1ρ2+ρ1ز،{\displaystyle g^{\prime }={\frac {\rho _{2}-\rho _{1}}{\rho _{2}+\rho _{1}}}\,g,}

معز{\displaystyle g}جاذبية الأرض . لاحظ أن علاقة التشتت هي نفسها علاقة أمواج سطح الماء العميق عند ضبطز′=ز.{\displaystyle g^{\prime }=g.}

الموجات الداخلية في سائل ذي طبقات منتظمة

تُحدد بنية وعلاقة تشتت الموجات الداخلية في سائل ذي طبقات منتظمة من خلال حل معادلات حفظ الكتلة والزخم والطاقة الداخلية الخطية، بافتراض أن السائل غير قابل للانضغاط وأن كثافة الخلفية تتغير بمقدار ضئيل ( تقريب بوسينسك ). وبافتراض أن الموجات ثنائية الأبعاد في المستوى xz، فإن المعادلات المقابلة هي:

∂xu+∂zw=0{\displaystyle \partial _{x}u+\partial _{z}w=0}
ρ٠٠∂تu=-∂xص{\displaystyle \rho _{00}\partial _{t}u=-\partial _{x}p}
ρ٠٠∂تw=-∂zص-ρز{\displaystyle \rho _{00}\partial _{t}w=-\partial _{z}p-\rho g}
∂تρ=-wدρ0/دz{\displaystyle \partial _{t}\rho =-wd\rho _{0}/dz}

في أيρ{\displaystyle \rho }هي كثافة الاضطراب،ص{\displaystyle p}هو الضغط، و(u،w){\displaystyle (u,w)}هي السرعة. تتغير الكثافة المحيطة خطيًا مع الارتفاع كما هو موضح في المعادلة التالية:ρ0(z){\displaystyle \rho _{0}(z)}وρ٠٠{\displaystyle \rho _{00}}، وهو ثابت، يمثل الكثافة المحيطة المميزة.

حل المعادلات الأربع في أربعة مجاهيل للحصول على موجة من الشكلخبرة⁡[أنا(كx+مz-ωت)]{\displaystyle \exp[i(kx+mz-\omega t)]}تعطي علاقة التشتت

ω2=شمال2ك2ك2+م2=شمال2كوس2⁡Θ{\displaystyle \omega ^{2}=N^{2}{\frac {k^{2}}{k^{2}+m^{2}}}=N^{2}\cos ^{2}\Theta }

في أيشمال{\displaystyle N}هو تردد الطفو وΘ=لون برونزي-1⁡(م/ك){\displaystyle \Theta =\tan ^{-1}(m/k)}هي زاوية متجه العدد الموجي بالنسبة للمستوى الأفقي، وهي أيضاً الزاوية التي تشكلها خطوط الطور الثابت بالنسبة للمستوى الرأسي.

تتنبأ سرعة الطور وسرعة المجموعة التي تم الحصول عليها من علاقة التشتت بالخاصية غير العادية المتمثلة في أنها متعامدة وأن المكونات الرأسية لسرعات الطور والمجموعة لها إشارة معاكسة: إذا تحركت حزمة الموجة لأعلى إلى اليمين، فإن القمم تتحرك لأسفل إلى اليمين.

الأمواج الداخلية في المحيط

موجات داخلية تدور حول ترينيداد، كما تُرى من الفضاء

يظن معظم الناس أن الأمواج ظاهرة سطحية، تحدث بين الماء (كما في البحيرات والمحيطات) والهواء. فعندما تتراكب المياه منخفضة الكثافة فوق المياه عالية الكثافة في المحيط ، تنتشر الأمواج الداخلية على طول الحد الفاصل. وتكثر هذه الأمواج بشكل خاص فوق مناطق الجرف القاري في محيطات العالم، وعندما تتراكب المياه قليلة الملوحة فوق المياه المالحة عند مصبات الأنهار الكبيرة. وعادةً ما يكون ظهور الأمواج على السطح محدودًا، باستثناء بعض الأشرطة الزلقة التي قد تتشكل فوق قاع الأمواج.

تُعدّ الأمواج الداخلية مصدرًا لظاهرة غريبة تُعرف باسم " الماء الراكد" ، والتي وصفها لأول مرة عالم المحيطات النرويجي فريدتجوف نانسن عام 1893 ، حيث قد يواجه القارب مقاومة شديدة للحركة الأمامية في ظروف تبدو هادئة. يحدث هذا عندما تبحر السفينة على طبقة من المياه العذبة نسبيًا، يكون عمقها مماثلًا لغاطس السفينة. ويتسبب ذلك في نشوء دوامة من الأمواج الداخلية التي تُبدد كمية هائلة من الطاقة. [ 5 ]

خصائص الموجات الداخلية

تتميز الموجات الداخلية عادةً بترددات أقل بكثير وسعات أعلى من موجات الجاذبية السطحية ، وذلك لأن فروق الكثافة (وبالتالي قوى الاستعادة) داخل السائل تكون عادةً أصغر بكثير. وتتراوح أطوال الموجات من سنتيمترات إلى كيلومترات، وتتراوح فتراتها من ثوانٍ إلى ساعات على التوالي.

يتسم الغلاف الجوي والمحيط بطبقات متصلة، حيث تزداد الكثافة الكامنة عمومًا بثبات نحو الأسفل. قد تنتشر الموجات الداخلية في وسط ذي طبقات متصلة رأسيًا وأفقيًا. علاقة التشتت لهذه الموجات مثيرة للاهتمام: بالنسبة لحزمة موجات داخلية تنتشر بحرية ، يكون اتجاه انتشار الطاقة ( سرعة المجموعة ) عموديًا على اتجاه انتشار قمم وقيعان الموجة ( سرعة الطور ). قد تنحصر الموجة الداخلية أيضًا في منطقة محدودة من الارتفاع أو العمق، نتيجة لتغير الطبقات أو الرياح . في هذه الحالة، يُقال إن الموجة موجهة أو محصورة ، وقد تتشكل موجة واقفة رأسيًا ، حيث يقترب المركب الرأسي لسرعة المجموعة من الصفر. قد ينتشر نمط الموجة الداخلية الموجهة أفقيًا، بمتجهات سرعة مجموعة وطور متوازية ، على غرار الانتشار داخل دليل موجي .

على نطاق واسع، تتأثر الموجات الداخلية بدوران الأرض وتطبق الوسط المحيط. وتتراوح ترددات هذه الحركات الموجية الجيوفيزيائية من حد أدنى هو تردد كوريوليس ( الحركات القصور الذاتي ) وصولاً إلى تردد برونت-فايسالا ، أو تردد الطفو (تذبذبات الطفو). وفوق تردد برونت-فايسالا ، قد تظهر حركات موجية داخلية متلاشية ، مثل تلك الناتجة عن الانعكاس الجزئي . وتنتج الموجات الداخلية بترددات المد والجزر عن تدفق المد والجزر فوق التضاريس/العمق، وتُعرف بالمد والجزر الداخلي . وبالمثل، ينشأ المد والجزر الجوي ، على سبيل المثال، من التسخين الشمسي غير المنتظم المرتبط بالحركة اليومية .

انتقال اليرقات العوالقية إلى الشاطئ

يُعدّ النقل عبر الجرف القاري، أي تبادل المياه بين البيئات الساحلية والبحرية، ذا أهمية خاصة لدوره في نقل يرقات العوالق البحرية إلى تجمعات الأسماك البالغة المتباينة غالبًا، انطلاقًا من تجمعات اليرقات البحرية المشتركة. [ 6 ] وقد اقتُرحت عدة آليات لنقل يرقات العوالق البحرية عبر الجرف القاري بفعل الأمواج الداخلية. ويعتمد انتشار كل نوع من هذه الآليات على مجموعة متنوعة من العوامل، بما في ذلك تضاريس قاع البحر، وتطبق المياه، وتأثيرات المد والجزر.

موجات المد والجزر الداخلية

على غرار الأمواج السطحية، تتغير الأمواج الداخلية عند اقترابها من الشاطئ. فعندما تصبح نسبة سعة الموجة إلى عمق الماء بحيث "تشعر" الموجة بالقاع، يتباطأ الماء عند قاعدة الموجة نتيجة الاحتكاك بقاع البحر. وهذا ما يجعل الموجة غير متناظرة، ويزيد من انحدار سطحها، ثم تنكسر في النهاية، وتنتشر للأمام كموجة داخلية مدية. [ 7 ] [ 8 ] غالبًا ما تتشكل الأمواج الداخلية عند مرور المد والجزر فوق حافة الجرف القاري. [ 9 ] تتولد أكبر هذه الأمواج خلال المد والجزر الربيعي ، وتنكسر تلك التي تتمتع بقوة كافية وتتقدم عبر الجرف القاري كموجات مدية. [ 10 ] [ 11 ] وتتجلى هذه الموجات المدية في التغيرات السريعة والمفاجئة في درجة الحرارة والملوحة مع العمق، والبداية المفاجئة للتدفقات الصاعدة بالقرب من القاع، وحزم من الأمواج الداخلية عالية التردد تتبع جبهات الموجات المدية. [ 12 ]

يتزامن وصول المياه الباردة، التي كانت عميقة سابقًا، والمرتبطة بالتيارات الداخلية، إلى المياه الدافئة الضحلة مع زيادات كبيرة في تركيزات العوالق النباتية والحيوانية ، وتغيرات في وفرة أنواع العوالق. [ 13 ] بالإضافة إلى ذلك، في حين أن كلًا من المياه السطحية والمياه العميقة تميل إلى انخفاض الإنتاجية الأولية نسبيًا، فإن الطبقات الحرارية غالبًا ما ترتبط بطبقة ذات تركيز عالٍ من الكلوروفيل . تجذب هذه الطبقات بدورها تجمعات كبيرة من العوالق الحيوانية المتحركة [ 14 ] التي تدفعها التيارات الداخلية لاحقًا نحو الشاطئ. قد تكون العديد من الأنواع شبه غائبة في المياه السطحية الدافئة، ولكنها وفيرة في هذه التيارات الداخلية. [ 13 ]

انزلاقات سطحية

بينما تنكسر الأمواج الداخلية ذات المقادير العالية غالبًا بعد عبورها حافة الجرف القاري، فإن الموجات الأصغر حجمًا تعبر الجرف دون انكسار. [ 11 ] [ 15 ] عند سرعات رياح منخفضة، تتجلى هذه الأمواج الداخلية بتكوّن بقع زيتية واسعة على السطح، موازية لتضاريس القاع، والتي تتقدم نحو الشاطئ مع الأمواج الداخلية. [ 16 ] [ 17 ] تتقارب المياه فوق الموجة الداخلية وتغوص في قاعها، ثم تصعد وتتباعد فوق قمتها. [ 16 ] غالبًا ما تتراكم الزيوت والحطام في مناطق التقارب المرتبطة بأحواض الأمواج الداخلية، والتي تتقدم أحيانًا نحو الشاطئ مع البقع الزيتية. [ 18 ] [ 19 ] يمكن أن تحتوي هذه الحطام أيضًا على تركيزات عالية من يرقات اللافقاريات والأسماك، تفوق تركيزاتها في المياه المحيطة بها بعشرة أضعاف. [ 19 ]

تيارات هبوطية متوقعة

ترتبط الطبقات الحرارية غالبًا بطبقات الكلوروفيل القصوى. [ 14 ] تمثل الموجات الداخلية تذبذبات هذه الطبقات الحرارية ، وبالتالي لديها القدرة على نقل هذه المياه الغنية بالعوالق النباتية إلى الأسفل، رابطةً بذلك بين النظم القاعية والسطحية . [ 20 ] [ 21 ] تُظهر المناطق المتأثرة بهذه الظواهر معدلات نمو أعلى للأسيديات والحيوانات الطحلبية التي تتغذى بالترشيح ، ويرجع ذلك على الأرجح إلى التدفق الدوري لتركيزات عالية من العوالق النباتية. [ 22 ] قد يلعب الانخفاض الدوري للطبقة الحرارية وما يصاحبه من هبوط في المياه دورًا مهمًا في النقل الرأسي ليرقات العوالق.

النوى المحاصرة

يمكن للأمواج الداخلية الكبيرة شديدة الانحدار، التي تحتوي على نوى محصورة تتذبذب عكسيًا، أن تنقل أيضًا كتلًا من الماء باتجاه الشاطئ. [ 23 ] وقد لوحظت هذه الأمواج غير الخطية ذات النوى المحصورة سابقًا في المختبر [ 24 ] وتم التنبؤ بها نظريًا. [ 25 ] تنتشر هذه الأمواج في بيئات تتميز بقص عالٍ واضطراب ، ومن المرجح أنها تستمد طاقتها من أمواج الانخفاض التي تتفاعل مع قاع ضحل في اتجاه المنبع. [ 23 ] ومن المرجح أيضًا أن الظروف المواتية لتوليد هذه الأمواج تُعلق الرواسب على طول القاع، بالإضافة إلى العوالق والمغذيات الموجودة على طول القاع في المياه العميقة.

انظر أيضاً

مراجع

الحواشي

  1. ↑ هول، جون (2013-02-06). "صورة من محطة الفضاء الدولية تلتقط كائناً عملاقاً تحت الماء"" . صحيفة الإندبندنت . تم الاطلاع عليه بتاريخ 28-10-2025 .
  2. ↑ ( تريتون 1990 ، ص 208-214) 
  3. ↑ (ساذرلاند 2010، الصفحات 141-151)
  4. ↑ فيليبس، أو إم (1977). ديناميات المحيط العلوي ( الطبعة الثانية). مطبعة جامعة كامبريدج. ص 37. ISBN   978-0-521-29801-8. OCLC 7319931 . 
  5. ↑ ( كوشمان-رويسين وبيكرز 2011 ، ص 7) 
  6. ↑ بوتسفورد إل دبليو، مولوني سي إل، هاستينغز إيه، لارجير جيه إل، باول تي إم، هيغينز كيه، كوين جيه إف (1994) تأثير الظروف المحيطية المتغيرة مكانيًا وزمنيًا على التجمعات السكانية الميروبلانكتونية. أبحاث أعماق البحار الجزء الثاني 41: 107-145
  7. ↑ ديفانت أ (1961) علم المحيطات الفيزيائي، الطبعة الثانية. دار بيرغامون للنشر، نيويورك
  8. ↑ كيرنز جيه إل (1967) عدم تناظر موجات المد والجزر الداخلية في المياه الساحلية الضحلة. مجلة البحوث الجيوفيزيائية 72: 3563-3565
  9. ↑ راتراي إم جيه (1960) حول توليد المد والجزر الداخلي على السواحل. تيلوس 12: 54-62
  10. ↑ وينانت سي دي، أولسون جيه آر (1976) البنية الرأسية للتيارات الساحلية. أبحاث أعماق البحار 23: 925-936
  11. 1 2 وينانت سي دي (1980) التيارات الهابطة فوق الجرف القاري لجنوب كاليفورنيا. مجلة علم المحيطات الفيزيائي 10: 791-799
  12. ↑ شانكس، أ. ل. (1995). آليات انتشار يرقات اللافقاريات والأسماك عبر الجرف القاري. في: ماك إدوارد، ل. (محرر). بيئة يرقات اللافقاريات البحرية. مطبعة سي آر سي، بوكا راتون، فلوريدا، ص 323-336.
  13. 1 2 ليختر جيه جيه، شيلنبارجر جي، جينوفيز إس جيه، وينج إس آر (1998) تكسر الأمواج الداخلية على الشعاب المرجانية في فلوريدا (الولايات المتحدة الأمريكية): هل هي مضخة للعوالق تعمل؟ سلسلة التقدم في علم البيئة البحرية 166: 83-97
  14. 1 2 مان كيه إتش، لازير جيه آر إن (1991) ديناميات النظم البيئية البحرية. بلاكويل، بوسطن
  15. ↑ كيرنز جيه إل (1968) تقلبات قوة الطبقة الحرارية في المياه الساحلية. مجلة البحوث الجيوفيزيائية 73: 2591-2595
  16. 1 2 إيوينغ جي (1950) البقع الزيتية والأغشية السطحية والأمواج الداخلية. مجلة البحوث البحرية 9: 161-187
  17. ↑ لافوند إي سي (1959) خصائص سطح البحر والأمواج الداخلية في البحر. المجلة الهندية للأرصاد الجوية والجيوفيزياء 10: 415-419
  18. ↑ آرثر آر إس (1954) تذبذبات درجة حرارة البحر عند أرصفة سكريبس وأوشنسيد. أبحاث أعماق البحار 2: 129-143
  19. 1 2 شانكس، أ. ل. (1983) قد تنقل بقع الزيت السطحية المرتبطة بقوى المد والجزر والأمواج الداخلية يرقات اللافقاريات القاعية والأسماك إلى الشاطئ. سلسلة التقدم في علم البيئة البحرية 13: 311-315
  20. ↑ هاوري إل آر، بريسكو إم جي، أور إم إتش (1979) حزم الموجات الداخلية المتولدة بفعل المد والجزر في خليج ماساتشوستس. مجلة نيتشر 278: 312-317
  21. ↑ هاوري إل آر، ويبي بي إتش، أور إم إتش، بريسكو إم جي (1983) حزم الموجات الداخلية عالية التردد المتولدة بفعل المد والجزر وتأثيرها على العوالق في خليج ماساتشوستس. مجلة البحوث البحرية 41: 65-112
  22. ↑ ويتمان جيه دي، ليختر جيه جيه، جينوفيز إس جيه، بروكس دي إيه (1993) إمداد العوالق النباتية النبضي إلى المنطقة الصخرية تحت المدية: تأثير الأمواج الداخلية. وقائع الأكاديمية الوطنية للعلوم 90: 1686-1690
  23. 1 2 سكوتي أ، بينيدا ج (2004) رصد موجات داخلية كبيرة وحادة الارتفاع بالقرب من ساحل ماساتشوستس. رسائل البحوث الجيوفيزيائية 31: 1-5
  24. ↑ مناسيه ر، تشين سي واي، فرناندو إتش جيه (1998) الانتقال من التدفقات المعزولة المدفوعة بالكثافة إلى التدفقات المعزولة المهيمنة عليها الأمواج. مجلة ميكانيكا الموائع 361: 253-274
  25. ↑ ديرزهو أو جي، غريمشو آر (1997) موجات منفردة ذات لب دوامي في طبقة ضحلة من سائل طبقي. فيزياء السوائل 9: 3378-3385

آخر