الإمكانات القياسية المغناطيسية

مقالات عن
الكهرومغناطيسية
كهرباء المغناطيسية بصريات تاريخ حسابي الكتب المدرسية الظواهر
الكهرباء الساكنة كثافة الشحنة موصل قانون كولومب إلكتريت الشحنة الكهربائية ثنائي القطب الكهربائي المجال الكهربائي التدفق الكهربائي الإمكانات الكهربائية التفريغ الكهروستاتيكي Electrostatic induction Gauss law Insulator Permittivity Polarization Potential energy Static electricity Triboelectricity
Magnetostatics Ampère law Biot–Savart law Gauss magnetic law Magnetic dipole Magnetic field Magnetic flux Magnetic scalar potential Magnetic vector potential Magnetization Permeability Right-hand rule
Electrodynamics Bremsstrahlung Cyclotron radiation Displacement current Eddy current Electromagnetic field Electromagnetic induction Electromagnetic pulse Electromagnetic radiation Faraday law Jefimenko equations Larmor formula Lenz law Liénard–Wiechert potential London equations Lorentz force Maxwell equations Maxwell tensor Poynting vector Synchrotron radiation
Electrical network Alternating current Capacitance Current density Direct current Electric current Electric power Electrolysis Electromotive force Impedance Inductance Joule heating Kirchhoff laws Network analysis Ohm law Parallel circuit Resistance Resonant cavities Series circuit Voltage Watt Waveguides
Magnetic circuit AC motor DC motor Electric machine Electric motor Gyrator–capacitor Induction motor Linear motor Magnetomotive force Permeance Reluctance (complex) Reluctance (real) Rotor Stator Transformer
Covariant formulation Electromagnetic tensor Electromagnetism and special relativity Four-current Four-potential Mathematical descriptions Maxwell equations in curved spacetime Relativistic electromagnetism Stress–energy tensor
Scientists Ampère Biot Coulomb Davy Einstein Faraday Fizeau Gauss Heaviside Helmholtz Henry Hertz Hopkinson Jefimenko Joule Kelvin Kirchhoff Larmor Lenz Liénard Lorentz Maxwell Neumann Ohm Ørsted Poisson Poynting Ritchie Savart Singer Steinmetz Tesla Thomson Volta Weber Wiechert
v t e

الجهد المغناطيسي القياسي ، ψ ، هو كمية في الكهرومغناطيسية الكلاسيكية تشبه الجهد الكهربائي . يتم استخدامه لتحديد المجال المغناطيسي H في الحالات التي لا توجد فيها تيارات حرة ، بطريقة مماثلة لاستخدام الجهد الكهربائي لتحديد المجال الكهربائي في الكهروستاتيكية . أحد الاستخدامات المهمة لـ ψ هو تحديد المجال المغناطيسي الناتج عن المغناطيسات الدائمة عندما تكون مغناطيسيتها معروفة. الجهد صالح في أي منطقة متصلة ببساطة بكثافة تيار صفرية ، وبالتالي إذا كانت التيارات محصورة في الأسلاك أو الأسطح، يمكن تجميع حلول مجزأة معًا لتوفير وصف للمجال المغناطيسي في جميع النقاط في الفضاء.

تُعد الإمكانات القياسية كمية مفيدة في وصف المجال المغناطيسي، وخاصةً للمغناطيسات الدائمة .

عندما لا يوجد تيار حر، فإذا كان هذا صحيحًا في المجال المتصل ببساطة ، يمكننا تعريف جهد قياسي مغناطيسي ، ψ ، على النحو التالي ^[1] بُعد ψ في وحدات النظام الدولي للوحدات الأساسية هو ، والذي يمكن التعبير عنه بوحدات النظام الدولي للوحدات بالأمبير . $${\displaystyle \nabla \times \mathbf {H} =\mathbf {0} ,}$$ $${\displaystyle \mathbf {H} =-\nabla \psi .}$$${\displaystyle {\mathsf {A}}}$

باستخدام تعريف H : فإنه يتبع ذلك $${\displaystyle \nabla \cdot \mathbf {B} =\mu _{0}\nabla \cdot \left(\mathbf {H} +\mathbf {M} \right)=0,}$$$${\displaystyle \nabla ^{2}\psi =-\nabla \cdot \mathbf {H} =\nabla \cdot \mathbf {M} .}$$

هنا، يعمل ∇ ⋅ M كمصدر للمجال المغناطيسي، تمامًا كما يعمل ∇ ⋅ P كمصدر للمجال الكهربائي. لذا، وعلى غرار الشحنة الكهربائية المقيدة ، تسمى الكمية كثافة الشحنة المغناطيسية المقيدة . لا تحدث الشحنات المغناطيسية أبدًا معزولة كأقطاب أحادية مغناطيسية ، ولكن فقط داخل ثنائيات القطب وفي المغناطيسات التي يبلغ مجموع شحناتها المغناطيسية صفرًا. طاقة الشحنة المغناطيسية الموضعية q _m في جهد مغناطيسي قياسي هي وتوزيع كثافة الشحنة المغناطيسية ρ _m في الفضاء حيث µ ₀ هي نفاذية الفراغ . وهذا مماثل لطاقة الشحنة الكهربائية q في جهد كهربائي . $${\displaystyle \rho _{m}=-\nabla \cdot \mathbf {M} }$$${\textstyle q_{m}=\int \rho _{m}\,dV}$$${\displaystyle Q=\mu _{0}\,q_{m}\psi ,}$$$${\displaystyle Q=\mu _{0}\int \rho _{m}\psi \,dV,}$$${\displaystyle Q=qV_{E}}$${\displaystyle V_{E}}$

إذا كان هناك تيار حر، فمن الممكن طرح مساهمات التيار الحر وفقًا لقانون بيو-سافارت من المجال المغناطيسي الكلي وحل الباقي باستخدام طريقة الجهد القياسي.

• إمكانات المتجه المغناطيسي

• دوفين، دبليو جيه (1980). الكهرباء والمغناطيسية، الطبعة الرابعة . ماكجرو هيل. رقم ISBN 007084111X.

• جاكسون، جون ديفيد (1999)، الديناميكا الكهربائية الكلاسيكية (الطبعة الثالثة)، جون وايلي وأولاده ، رقم ISBN 0-471-30932-X

• فانديرليند، جاك (2005). النظرية الكهرومغناطيسية الكلاسيكية. رمز الكتاب : 2005cet..book.....V. doi : 10.1007/1-4020-2700-1. ISBN 1-4020-2699-4.