التقسيم القطري الدقيق

القطرنة الدقيقة (ED) هي تقنية عددية تُستخدم في الفيزياء لتحديد الحالات الذاتية وقيم الطاقة الذاتية لهاملتوني الكم . في هذه التقنية، يُعبَّر عن هاملتونيان نظام منفصل ومحدود في شكل مصفوفة، ثم يُقطَّر باستخدام الحاسوب. لا تُجدي القطرنة الدقيقة إلا للأنظمة ذات درجات الحرية القليلة، نظرًا للنمو الأسي لبُعد فضاء هيلبرت مع حجم النظام الكمومي. تُستخدم هذه التقنية بكثرة لدراسة نماذج الشبكة، بما في ذلك نموذج هوبارد ، ونموذج إيزينغ ، ونموذج هايزنبرغ ، ونموذج t - J ، ونموذج SYK . [ 1 ] [ 2 ]

القيم المتوقعة من عملية القطرنة الدقيقة

بعد تحديد الحالات الذاتية|ن{\displaystyle |n\rangle }والطاقاتϵن{\displaystyle \epsilon _{n}}بالنسبة لهاملتوني معين، يمكن استخدام القطرنة الدقيقة للحصول على القيم المتوقعة للكميات القابلة للرصد. على سبيل المثال، إذايا{\displaystyle {\mathcal {O}}}إذا كانت كمية قابلة للرصد، فإن قيمتها الحرارية المتوقعة هي

يا=1Zنهـ-βϵنن|يا|ن،{\displaystyle \langle {\mathcal {O}}\rangle ={\frac {1}{Z}}\sum _{n}e^{-\beta \epsilon _{n}}\langle n|{\mathcal {O}}|n\rangle ,}

أينZ=نهـ-βϵن{\displaystyle Z=\sum _{n}e^{-\beta \epsilon _{n}}}هي دالة التقسيم . إذا أمكن كتابة الكمية القابلة للرصد في الأساس الأولي للمسألة، فيمكن حساب هذا المجموع بعد التحويل إلى أساس الحالات الذاتية.

يمكن تقييم دوال غرين بطريقة مماثلة. على سبيل المثال، دالة غرين المتأخرةجيR(ت)=-أناθ(ت)[أ(ت)،ب(0)]{\displaystyle G^{R}(t)=-i\theta (t)\langle [A(t),B(0)]\rangle }يمكن كتابتها

جيR(ت)=-أناθ(ت)Zن،م(هـ-βϵن-هـ-βϵم)ن|أ(0)|مم|ب(0)|نهـ-أنا(ϵم-ϵن)ت/.{\displaystyle G^{R}(t)=-{\frac {i\theta (t)}{Z}}\sum _{n,m}\left(e^{-\beta \epsilon _{n}}-e^{-\beta \epsilon _{m}}\right)\langle n|A(0)|m\rangle \langle m|B(0)|n\rangle e^{-i(\epsilon _{m}-\epsilon _{n})t/\hbar }.}

يمكن أيضًا استخدام عملية القطرية الدقيقة لتحديد التطور الزمني للنظام بعد التبريد المفاجئ . لنفترض أن النظام قد تم تحضيره في حالة ابتدائية|ψ{\displaystyle |\psi \rangle }ثم للوقتت>0{\displaystyle t>0}يتطور في ظل هاميلتوني جديد،ح{\displaystyle {\mathcal {H}}}الحالة في ذلك الوقتت{\displaystyle t}يكون

|ψ(ت)=نهـ-أناϵنت/ن|ψ(0)|ن.{\displaystyle |\psi (t)\rangle =\sum _{n}e^{-i\epsilon _{n}t/\hbar }\langle n|\psi (0)\rangle |n\rangle .}

متطلبات الذاكرة

يتناسب بُعد فضاء هيلبرت الذي يصف نظامًا كميًا تناسبًا أُسّيًا مع حجم النظام. على سبيل المثال، لنفترض نظامًا منشمال{\displaystyle N}اللف المغزلي متمركز على مواقع شبكية ثابتة. بُعد الأساس الموضعي هو 2، لأن حالة كل لف مغزلي يمكن وصفها على أنها تراكب لللف المغزلي لأعلى واللف المغزلي لأسفل، ويرمز لها بـ|{\displaystyle \left|\uparrow \right\rangle }و|{\displaystyle \left|\downarrow \right\rangle }النظام الكامل له أبعاد2شمال{\displaystyle 2^{N}}، ويكون حجم الهاميلتوني المُمثَّل كمصفوفة2شمال×2شمال{\displaystyle 2^{N}\times 2^{N}}وهذا يعني أن وقت الحساب ومتطلبات الذاكرة تتناسب عكسيًا بشكل كبير مع عملية القطرنة الدقيقة. عمليًا، يمكن تقليل متطلبات الذاكرة بالاستفادة من تناظر المسألة، أو بفرض قوانين الحفظ، أو بالعمل مع المصفوفات المتفرقة ، أو باستخدام تقنيات أخرى لتقليل بُعد فضاء هيلبرت. [ 3 ]

عدد المواقععدد الولاياتحجم الهاميلتوني في الذاكرة
4162048 ب
95122 ميجابايت
166553634 جيجابايت
25335544329 PB
366.872e1040 ZB
تقديرات بسيطة لمتطلبات الذاكرة في عملية القطرنة الدقيقة لنظام ذي دوران 1/2 يتم إجراؤها على جهاز كمبيوتر. يُفترض أن الهاميلتوني مخزن كمصفوفة من أرقام الفاصلة العائمة ذات الدقة المزدوجة .

مقارنة بالتقنيات الأخرى

يُعدّ التحليل القطري الدقيق مفيدًا لاستخلاص معلومات دقيقة حول الأنظمة المحدودة. مع ذلك، غالبًا ما تُدرس أنظمة صغيرة لفهم أنظمة الشبكات اللانهائية. إذا كان النظام المُقاس قطريًا صغيرًا جدًا، فلن تعكس خصائصه خصائص النظام في الحد الديناميكي الحراري ، ويُقال إن المحاكاة تعاني من تأثيرات الحجم المحدود.

على عكس بعض تقنيات النظرية الدقيقة الأخرى، مثل طريقة مونت كارلو للحقل المساعد ، تُحسب دوال غرين باستخدام طريقة القطرية الدقيقة مباشرةً في الزمن الحقيقي، بدلاً من الزمن التخيلي . وعلى عكس هذه التقنيات الأخرى، لا تتطلب نتائج القطرية الدقيقة استكمالًا تحليليًا عدديًا . وهذه ميزة، لأن الاستكمال التحليلي العددي يُعد مسألة تحسين غير محددة جيدًا ومعقدة. [ 4 ]

التطبيقات

التطبيقات

توجد العديد من حزم البرامج التي تُنفذ عملية القطرنة الدقيقة للهاميلتونيان الكمومي. وتشمل هذه البرامج ALPS و DoQo و EdLib و edrixs و Quanty وغيرها الكثير.

التعميمات

يمكن دمج نتائج القطرنة الدقيقة من العديد من المجموعات الصغيرة للحصول على معلومات أكثر دقة حول الأنظمة في الحد الديناميكي الحراري باستخدام التوسع العددي للمجموعات المرتبطة . [ 12 ]

انظر أيضاً

مراجع

  1. فايسه، ألكسندر؛ فيهسكه، هولجر (2008). "تقنيات القطرنة الدقيقة". فيزياء الجسيمات المتعددة الحاسوبية . سلسلة محاضرات في الفيزياء. المجلد 739. سبرينغر. الصفحات 529-544 . رمز Bibcode : 2008LNP...739..529W . doi : 10.1007/978-3-540-74686-7_18 . ISBN   978-3-540-74685-0.
  2. بريلوفشيك، بيتر (2017). "طريقة لانكزوس ذات درجة الحرارة المحدودة وتطبيقاتها". فيزياء العوازل والمعادن والموصلات الفائقة المترابطة . النمذجة والمحاكاة. المجلد 7. مركز يوليش للأبحاث. ISBN  978-3-95806-224-5.
  3. ساندفيك، أندرس دبليو؛ أفيلا، أدولفو؛ مانشيني، فرديناندو (2010). "دراسات حسابية لأنظمة الدوران الكمومي". محاضرات في فيزياء الأنظمة المترابطة بقوة XIV: الدورة التدريبية الرابعة عشرة في فيزياء الأنظمة المترابطة بقوة . وقائع مؤتمر AIP. المجلد 1297. الصفحات 135-338 . arXiv : 1101.3281 . Bibcode : 2010AIPC.1297..135S . doi : 10.1063/1.3518900 .  
  4. بيرجيرون، دومينيك؛ تريمبلاي، أ.-م.س. (5 أغسطس 2016). "خوارزميات لتحسين الإنتروبيا القصوى وأدوات تشخيصية للاستمرار التحليلي". مجلة Physical Review E. 94 ( 2) 023303. arXiv : 1507.01012 . Bibcode : 2016PhRvE..94b3303B . doi : 10.1103/PhysRevE.94.023303 . PMID 27627408. S2CID 13294476 .  
  5. ميدفيديفا، داريا؛ إسكاكوف، سيرجي؛ كرين، فريدريش؛ مازورينكو، فلاديمير ف.؛ ليختنشتاين، ألكسندر إ. (29 ديسمبر 2017). "حل دقيق للقطرية لنظرية المجال المتوسط ​​الديناميكي الموسع". مجلة Physical Review B. 96 ( 23) 235149. arXiv : 1709.09176 . Bibcode : 2017PhRvB..96w5149M . doi : 10.1103/PhysRevB.96.235149 . S2CID 119347649 . 
  6. هامر، سي جيه؛ باربر، إم إن (1 يناير 1981). "طرق الشبكة المحدودة في نظرية حقل هاميلتون الكمومي. الجزء الأول: نموذج إيزينغ". مجلة الفيزياء أ: الرياضية والعامة . 14 (1): 241-257 . رمز Bibcode : 1981JPhA...14..241H . doi : 10.1088/0305-4470/14/1/024 .
  7. لوشر، أندرياس؛ لاوتشلي، أندرياس م. (5 مايو 2009). "دراسة قطرية دقيقة لنموذج هايزنبرغ المضاد للمغناطيسية ذي اللف المغزلي 1/2 على الشبكة المربعة في مجال مغناطيسي". مجلة Physical Review B. 79 ( 19) 195102. arXiv : 0812.3420 . Bibcode : 2009PhRvB..79s5102L . doi : 10.1103/PhysRevB.79.195102 . S2CID 117436360 . 
  8. ^ ناكانو، هيروكي. تاكاهاشي، يوشينوري؛ إيمادا ، ماساتوشي (15 مارس 2007). “الوزن الخام لنموذج هوبارد ثنائي الأبعاد – إعادة فحص تأثير الحجم المحدود في دراسة التحديد الدقيق –”. مجلة الجمعية الفيزيائية في اليابان . 76 (3) 034705. أرخايف : cond-mat/0701735 . بيب كود : 2007JPSJ...76c4705N . دوى : 10.1143/JPSJ.76.034705 . S2CID 118346915 . 
  9. فو، وينبو؛ ساشديف، سوبير (15 يوليو 2016). "دراسة عددية لنماذج الفرميونات والبوزونات ذات التفاعلات العشوائية ذات المدى اللانهائي". مجلة Physical Review B. 94 ( 3) 035135. arXiv : 1603.05246 . Bibcode : 2016PhRvB..94c5135F . doi : 10.1103/PhysRevB.94.035135 . S2CID 7332664 . 
  10. وانغ، ي.؛ فابريس، ج.؛ دين، م.ب.م.؛ كوتليار، ج. (2019). "EDRIXS: مجموعة أدوات مفتوحة المصدر لمحاكاة أطياف تشتت الأشعة السينية غير المرن الرنيني". مجلة اتصالات الفيزياء الحاسوبية . 243 : 151-165 . arXiv : 1812.05735 . Bibcode : 2019CoPhC.243..151W . doi : 10.1016/j.cpc.2019.04.018 . S2CID 118949898 . 
  11. واتانابي، يوشيتو؛ تريبست، سيمون؛ هيكي، سياران (28-10-2024). "استكشاف التحليل الطيفي المتماسك ثنائي الأبعاد باستخدام القطرنة الدقيقة: السبينونات والحصر في المغناطيسات الكمومية أحادية البعد" . مجلة Physical Review B. 110 ( 13) 134443. arXiv : 2401.17266 . Bibcode : 2024PhRvB.110m4443W . doi : 10.1103/PhysRevB.110.134443 .
  12. تانغ، باومينغ؛ خاتمي، إحسان؛ ريغول، ماركوس (مارس 2013). "مقدمة موجزة لتوسعات التجميع المرتبطة العددية". مجلة اتصالات فيزياء الحاسوب . 184 (3): 557-564 . arXiv : 1207.3366 . Bibcode : 2013CoPhC.184..557T . doi : 10.1016/j.cpc.2012.10.008 . S2CID 11638727 .