كرة التل

تحتوي هذه المقالة على العديد من المشكلات. يُرجى المساعدة في تحسينها أو مناقشة هذه المشكلات على صفحة المناقشة . ( تعرف على كيفية ومتى يمكنك إزالة هذه الرسائل ) تحتاج هذه المقالة العلمية إلى الاستشهادات الإضافية بالمصادر الثانوية أو الثالثية .ساعد في إضافة مصادر مثل مقالات المراجعة أو الدراسات أو الكتب المدرسية. يرجى أيضًا تحديد مدى صلة أي مقالات بحثية أساسية تم الاستشهاد بها. قد يتم الاعتراض على المواد غير الموثقة أو التي تم الحصول عليها من مصادر ضعيفة وإزالتها. ( يوليو 2023 )( تعرف على كيفية ومتى يمكنك إزالة هذه الرسالة ) قد تكون هناك حاجة إلى إعادة كتابة القسم الرئيسي للمقالة .يمكن العثور على مناقشة ذات صلة على Talk:Hill sphere . يرجى المساعدة في تحسين المقدمة وقراءة دليل تخطيط المقدمة . ( أبريل 2024 )( تعرف على كيفية ومتى يمكنك إزالة هذه الرسالة ) ( تعرف على كيفية ومتى يمكنك إزالة هذه الرسالة )

جزء من سلسلة عن
ديناميكا الفضاء
ميكانيكا المدارات
العناصر المدارية أبسيس حجة الحضيض غرابة الميل متوسط ​​الشذوذ العقد المدارية المحور شبه الرئيسي شذوذ حقيقي
أنواع مدارات الجسمين حسب الانحراف مدار دائري مدار إهليلجي مدار النقل ( مدار نقل هوهمان مدار نقل ثنائي الإهليلجي مدار مكافئ مدار زائدي مدار شعاعي مدار متدهور
المعادلات الاحتكاك الديناميكي سرعة الهروب معادلة كيبلر قوانين كيبلر لحركة الكواكب الفترة المدارية السرعة المدارية الجاذبية السطحية الطاقة المدارية النوعية معادلة فيس-فيفا
ميكانيكا سماوية
التأثيرات الجاذبية مركز الثقل كرة التل الاضطرابات مجال النفوذ
مدارات الجسم N نقاط لاغرانج ( مدارات الهالة ) مدارات ليساجوس مدارات ليابونوف
الهندسة والكفاءة
هندسة ما قبل الطيران نسبة الكتلة جزء الحمولة نسبة كتلة الدافع معادلة صاروخ تسيولكوفسكي
تدابير الكفاءة مساعدة الجاذبية تأثير أوبيرث
المناورات الدفعية المناورة المدارية إدخال المدار
ف ت هـ

كرة هيل هي نموذج شائع لحساب مجال تأثير الجاذبية . وهو النموذج الأكثر استخدامًا لحساب المدى المكاني لتأثير الجاذبية لجسم فلكي ( م ) حيث يهيمن على التأثير الجاذبي للأجسام الأخرى، وخاصة الجسم الأساسي ( م ). ^[1] يتم الخلط أحيانًا بينه وبين نماذج أخرى لتأثير الجاذبية، مثل كرة لابلاس ^[1] أو تسميتها بكرة روش ، حيث تسبب الأخيرة في حدوث ارتباك مع حد روش . ^{[2] [3]} وقد حددها عالم الفلك الأمريكي جورج ويليام هيل ، بناءً على عمل عالم الفلك الفرنسي إدوارد روش . ^{[ لم يتم التحقق منه في النص ]}

لكي يتم الاحتفاظ به بواسطة جسم فلكي أكثر جاذبية - كوكب لنجم أكثر ضخامة، قمر لكوكب أكثر ضخامة - يجب أن يكون للجسم الأقل كتلة مدار يقع ضمن الإمكانات الجاذبية التي يمثلها مجال هيل للجسم الأكثر كتلة. ^{[ لم يتم التحقق منه في الجسم ]} سيكون لهذا القمر، بدوره، مجال هيل خاص به، وأي جسم ضمن تلك المسافة يميل إلى أن يصبح قمرًا للقمر، وليس الكوكب نفسه. ^{[ لم يتم التحقق منه في الجسم ]}

هناك وجهة نظر بسيطة حول مدى النظام الشمسي وهي أنه محاط بمجال هيل للشمس ( الذي نشأ عن تفاعل الشمس مع النواة المجرية أو النجوم الأخرى الأكثر ضخامة). ^{[4] [ مطلوب التحقق ]} هناك مثال أكثر تعقيدًا هو المثال الموجود على اليمين، مجال هيل للأرض، والذي يمتد بين نقطتي لاغرانج L ₁ و L ₂ ، ^{[ مطلوب توضيح ]} والتي تقع على طول خط مركزي الأرض والشمس الأكثر ضخامة. ^{[ غير محقق في الجسم ]} يكون التأثير الجاذبي للجسم الأقل ضخامة أقل في هذا الاتجاه، وبالتالي فهو يعمل كعامل محدد لحجم مجال هيل؛ ^{[ مطلوب توضيح ]} بعد هذه المسافة، سيقضي جسم ثالث في مدار حول الأرض جزءًا على الأقل من مداره خارج مجال هيل، وسيضطرب تدريجيًا بواسطة قوى المد والجزر للجسم الأكثر ضخامة، الشمس، وينتهي به الأمر في النهاية بالدوران حول الأخير. ^{[ غير محقق في الجسم ]}

بالنسبة لجسمين ضخمين لهما إمكانات جاذبية وأي طاقة معينة لجسم ثالث ذي كتلة مهملة تتفاعل معهما، يمكن للمرء أن يحدد سطحًا بسرعة صفرية في الفضاء لا يمكن تجاوزه، وهو محيط تكامل جاكوبي . ^{[ لم يتم التحقق منه في الجسم ]} عندما تكون طاقة الجسم منخفضة، يحيط سطح السرعة الصفرية تمامًا بالجسم الأقل كتلة (من نظام الأجسام الثلاثة المقيد هذا )، مما يعني أن الجسم الثالث لا يمكنه الهروب؛ عند طاقة أعلى، ستكون هناك فجوة أو أكثر أو عنق زجاجة يمكن للجسم الثالث من خلالها الهروب من الجسم الأقل كتلة والدخول في مدار حول الجسم الأكثر كتلة. ^{[ لم يتم التحقق منه في الجسم ]} إذا كانت الطاقة على الحدود بين هاتين الحالتين، فلن يتمكن الجسم الثالث من الهروب، ولكن سطح السرعة الصفرية الذي يحصره يلامس سطح سرعة صفرية أكبر حول الجسم الأقل كتلة ^{[ مطلوب التحقق ]} عند إحدى نقاط لاغرانج القريبة، مما يشكل نقطة مخروطية هناك. ^{[ مطلوب توضيح ] [ غير موثق في النص ]} على الجانب الآخر من الجسم الأقل كتلة، يقترب سطح السرعة الصفرية من نقطة لاغرانج الأخرى. ^{[ غير موثق في النص ]} هذا السطح المحدود للسرعة الصفرية حول الجسم الأقل كتلة هو "كرة" هيل. ^{[ وفقًا لمن؟ ] [ بحث أصلي؟ ]}

This section needs expansion with: a comprehensive definition of the title subject, drawn from multiple secondary and tertiary sources, that can be summarised in the lead. You can help by adding to it. (July 2023)

تم وصف نصف قطر أو كرة هيل (يتم تعريف الأخير بواسطة نصف القطر السابق ^{[ بحاجة لمصدر ]} ) على أنه "المنطقة المحيطة بجسم كوكبي حيث تكون جاذبيته (مقارنة بجاذبية الشمس أو الأجسام القريبة الأخرى) هي القوة المهيمنة في جذب الأقمار الصناعية،" سواء كانت طبيعية أو اصطناعية. ^{[5] [ بحاجة لمصدر أفضل ]}

كما وصف دي باتر وليزاور، فإن جميع الأجسام داخل نظام مثل النظام الشمسي "تشعر بقوة الجاذبية لبعضها البعض"، وبينما تكون حركات جسمين متفاعلين جاذبيًا فقط - والتي تشكل "مشكلة جسمين" - "قابلة للتكامل تمامًا (بمعنى] ... يوجد تكامل مستقل أو قيد لكل درجة حرية)" وبالتالي حل تحليلي دقيق، فإن تفاعلات ثلاثة ( أو أكثر) من هذه الأجسام "لا يمكن استنتاجها تحليليًا"، وتتطلب بدلاً من ذلك حلولًا عن طريق التكامل العددي، عندما يكون ذلك ممكنًا. ^{[6] : ص 26} هذه هي الحال، ما لم تسمح الكتلة المهملة لأحد الأجسام الثلاثة بتقريب النظام كمشكلة جسمين، والمعروفة رسميًا باسم "مشكلة الأجسام الثلاثة المقيدة". ^{[6] : ص  26}

بالنسبة لمثل هذه المشاكل التي تتكون من جسمين أو ثلاثة أجسام مقيدة كأبسط الأمثلة عليها - على سبيل المثال، جسم فلكي أولي ضخم للغاية، كتلته m1، وجسم ثانوي أقل كتلة، كتلته m2 - فإن مفهوم نصف قطر أو كرة هيل هو الحد التقريبي لـ "الهيمنة الجاذبية" للكتلة الثانوية، ^[6] وهو حد يتم تعريفه من خلال "مدى" كرة هيل الخاصة بها، والتي يتم تمثيلها رياضيًا على النحو التالي: ^{[6] : ص 29  [7]}

${\displaystyle R_{\mathrm {H} }\approx a{\sqrt[{3}]{\frac {m_{2}}{3(m_{1}+m_{2})}}}}$,

حيث يمكن فهم المحور الرئيسي "أ" في هذا التمثيل على أنه "المسافة اللحظية بين مركز الشمس" بين الكتلتين (المختصرة في مكان آخر r p ). ^{[6] : ص 29  [7]}

بشكل عام، إذا كان الجسم الأقل كتلة، ، يدور حول جسم أكثر كتلة (م1، على سبيل المثال، ككوكب يدور حول الشمس) وله محور شبه رئيسي ، واختلاف مركزي قدره ، فإن نصف قطر هيل أو مجال الجسم الأقل كتلة، المحسوب عند الحضيض ، يكون تقريبًا: ^{[8] [ مصدر غير أساسي مطلوب ] [ مصدر أفضل مطلوب ]}${\displaystyle m2}$ ${\displaystyle a}$${\displaystyle e}$${\displaystyle R_{\mathrm {H} }}$

${\displaystyle R_{\mathrm {H} }\approx a(1-e){\sqrt[{3}]{\frac {m_{2}}{3(m_{1}+m_{2})}}}.}$

عندما يكون الانحراف مهملاً (الحالة الأكثر ملاءمة لاستقرار المدار)، فإن هذا التعبير ينحصر في التعبير المقدم أعلاه. ^{[ بحاجة لمصدر ]}

This section needs additional citations for verification. Please help improve this article by adding citations to reliable sources in this section. Unsourced material may be challenged and removed. Find sources: "Hill sphere" – news · newspapers · books · scholar · JSTOR (December 2023) (Learn how and when to remove this message)

في مثال الأرض والشمس، الأرض (5.97 × 10 ²⁴  كجم ) يدور حول الشمس (1.99 × 10 ³⁰  كجم ) على مسافة 149.6 مليون كيلومتر، أو وحدة فلكية واحدة (AU). وبالتالي، تمتد كرة هيل للأرض إلى حوالي 1.5 مليون كيلومتر (0.01 وحدة فلكية). يقع مدار القمر، على مسافة 0.384 مليون كيلومتر من الأرض، بشكل مريح ضمن مجال تأثير جاذبية الأرض وبالتالي فهو ليس معرضًا لخطر الانجذاب إلى مدار مستقل حول الشمس.

يمكن إعادة صياغة صيغة تجاهل الانحراف السابقة على النحو التالي:

${\displaystyle {\frac {R_{\mathrm {H} }^{3}}{a^{3}}}\approx 1/3{\frac {m2}{M}}}$، أو ،${\displaystyle 3{\frac {R_{\mathrm {H} }^{3}}{a^{3}}}\approx {\frac {m2}{M}}}$

حيث M هو مجموع الكتل المتفاعلة.

This section does not cite any sources. Please help improve this section by adding citations to reliable sources. Unsourced material may be challenged and removed. (July 2023) (Learn how and when to remove this message)

يمكن إيجاد تعبير نصف قطر هيل عن طريق معادلة قوى الجاذبية والطرد المركزي المؤثرة على جسيم اختبار (كتلة أصغر بكثير من ) يدور حول الجسم الثانوي. افترض أن المسافة بين الكتلتين و هي ، وأن الجسيم الاختباري يدور على مسافة من الجسم الثانوي. عندما يكون الجسيم الاختباري على الخط الذي يربط الجسم الأساسي والجسم الثانوي، فإن توازن القوة يتطلب أن ${\displaystyle m}$${\displaystyle M}$${\displaystyle m}$${\displaystyle r}$${\displaystyle r_{\mathrm {H} }}$

${\displaystyle {\frac {Gm}{r_{\mathrm {H} }^{2}}}-{\frac {GM}{(r-r_{\mathrm {H} })^{2}}}+\Omega ^{2}(r-r_{\mathrm {H} })=0,}$

حيث هو ثابت الجاذبية و هو السرعة الزاوية ( الكبلرية ) للثانوي بالنسبة للأساسي (بافتراض أن ). يمكن أيضًا كتابة المعادلة أعلاه على النحو التالي ${\displaystyle G}$${\displaystyle \Omega ={\sqrt {\frac {GM}{r^{3}}}}}$${\displaystyle m\ll M}$

${\displaystyle {\frac {m}{r_{\mathrm {H} }^{2}}}-{\frac {M}{r^{2}}}\left(1-{\frac {r_{\mathrm {H} }}{r}}\right)^{-2}+{\frac {M}{r^{2}}}\left(1-{\frac {r_{\mathrm {H} }}{r}}\right)=0,}$

والتي، من خلال التوسع الثنائي إلى الترتيب الرئيسي في ، يمكن كتابتها على النحو التالي ${\displaystyle r_{\mathrm {H} }/r}$

${\displaystyle {\frac {m}{r_{\mathrm {H} }^{2}}}-{\frac {M}{r^{2}}}\left(1+2{\frac {r_{\mathrm {H} }}{r}}\right)+{\frac {M}{r^{2}}}\left(1-{\frac {r_{\mathrm {H} }}{r}}\right)={\frac {m}{r_{\mathrm {H} }^{2}}}-{\frac {M}{r^{2}}}\left(3{\frac {r_{\mathrm {H} }}{r}}\right)\approx 0.}$

ومن ثم فإن العلاقة المذكورة أعلاه

${\displaystyle {\frac {r_{\mathrm {H} }}{r}}\approx {\sqrt[{3}]{\frac {m}{3M}}}.}$

إذا كان مدار الثانوي حول الأساسي بيضاوي الشكل، فإن نصف قطر هيل يكون أقصى ما يمكن عند مركز الجرم ، حيث يكون أكبر ما يمكن، وأدنى ما يمكن عند مركز المدار. لذلك، لأغراض استقرار جسيمات الاختبار (على سبيل المثال، الأقمار الصناعية الصغيرة)، يجب مراعاة نصف قطر هيل عند مسافة مركز الجرم. ${\displaystyle r}$

بالنسبة للترتيب الرائد في ، يمثل نصف قطر هيل أعلاه أيضًا مسافة النقطة اللاجرانجية L ₁ من الثانوية. ${\displaystyle r_{\mathrm {H} }/r}$

This section may be in need of reorganization to comply with Wikipedia's layout guidelines. The reason given is: the section lacks sourcing and focus. Please help by editing the article to make improvements to the overall structure. (July 2023) (Learn how and when to remove this message)

إن كرة هيل ما هي إلا تقريب، ويمكن لقوى أخرى (مثل ضغط الإشعاع أو تأثير ياركوفسكي ) أن تؤدي في النهاية إلى إرباك جسم ما وإخراجه من الكرة. ^{[ بحاجة لمصدر ]} وكما ذكرنا، يجب أن يكون القمر الصناعي (الكتلة الثالثة) صغيرًا بما يكفي بحيث تساهم جاذبيته بشكل لا يُذكر. ^{[6] : ص 26 وما يليه}

تظهر الحسابات الرقمية التفصيلية أن المدارات عند أو داخل مجال هيل ليست مستقرة على المدى الطويل؛ ويبدو أن مدارات الأقمار الصناعية المستقرة موجودة فقط داخل 1/2 إلى 1/3 من نصف قطر هيل. ^{[ بحاجة لمصدر ]}

إن منطقة الاستقرار للمدارات التراجعية على مسافة كبيرة من المدار الأساسي أكبر من منطقة المدارات التقدمية على مسافة كبيرة من المدار الأساسي. وقد كان يُعتقد أن هذا يفسر غلبة الأقمار التراجعية حول المشتري؛ ومع ذلك، فإن زحل لديه مزيج أكثر توازناً من الأقمار التراجعية/التقدمية، لذا فإن الأسباب أكثر تعقيدًا. ^[10]

This section needs additional citations for verification. Please help improve this article by adding citations to reliable sources in this section. Unsourced material may be challenged and removed. (September 2018) (Learn how and when to remove this message)

من الممكن أن تكون كرة هيل صغيرة جدًا بحيث يصبح من المستحيل الحفاظ على مدار حول جسم. على سبيل المثال، لا يمكن لرائد فضاء أن يدور بمكوك فضائي يبلغ وزنه 104 أطنان في مدار على ارتفاع 300 كيلومتر فوق الأرض، لأن جسمًا يبلغ وزنه 104 أطنان على هذا الارتفاع له كرة هيل يبلغ نصف قطرها 120 سم فقط، وهو أصغر كثيرًا من مكوك فضائي. ستكون كرة بهذا الحجم والكتلة أكثر كثافة من الرصاص ، وفي الواقع، في مدار أرضي منخفض ، يجب أن يكون الجسم الكروي أكثر كثافة من الرصاص حتى يتناسب مع كرة هيل الخاصة به، وإلا فلن يكون قادرًا على دعم مدار. ومع ذلك، لن تحتاج الأقمار الصناعية الأبعد في مدار ثابت جغرافيًا إلا إلى أن تكون أكثر من 6٪ من كثافة الماء لتناسب داخل كرة هيل الخاصة بها. ^{[ بحاجة لمصدر ]}

داخل النظام الشمسي ، الكوكب ذو أكبر نصف قطر هيل هو نبتون ، حيث يبلغ قطره 116 مليون كيلومتر، أو 0.775 وحدة فلكية؛ وتعوض المسافة الكبيرة بينه وبين الشمس بشكل كبير عن كتلته الصغيرة نسبيًا مقارنة بالمشتري (الذي يبلغ نصف قطر هيل الخاص به 53 مليون كيلومتر). سيكون للكويكب من حزام الكويكبات مجال هيل يمكن أن يصل إلى 220.000 كيلومتر (لـ 1 سيريس )، يتضاءل بسرعة مع تناقص الكتلة. مجال هيل لـ 66391 موشوب ، وهو كويكب يعبر عطارد وله قمر (يُسمى سكوينيت)، يبلغ نصف قطره 22 كيلومترًا. ^[11]

يبلغ نصف قطر كرة هيل لكوكب " المشتري الساخن " خارج المجموعة الشمسية، HD 209458 b ، ^{[12] حوالي 593000 كم، أي حوالي ثمانية أضعاف نصف قطره الفيزيائي الذي يبلغ حوالي 71000 كم. حتى أصغر كوكب خارج المجموعة الشمسية،} CoRoT-7b ، ^[13] لا يزال لديه نصف قطر كرة هيل (61000 كم)، أي ستة أضعاف نصف قطره الفيزيائي (حوالي 10000 كم). لذلك، يمكن أن يكون لهذه الكواكب أقمار صغيرة قريبة، وإن لم تكن ضمن حدود روش الخاصة بها . ^{[ بحاجة لمصدر ]}

يوضح الجدول والرسم البياني اللوغاريتمي التاليان نصف قطر كرات هيل لبعض أجسام النظام الشمسي المحسوبة بالصيغة الأولى المذكورة أعلاه (بما في ذلك الانحراف المداري)، باستخدام القيم التي تم الحصول عليها من تقويم JPL DE405 ومن موقع استكشاف النظام الشمسي التابع لوكالة ناسا. ^[14]

نصف قطر كرات التل لبعض أجسام النظام الشمسي

جسم	مليون كم	اوو	نصف قطر الجسم	الدقائق القوسية [ملاحظة 1]	أبعد قمر (au)
الزئبق	0.1753	0.0012	71.9	10.7	—
الزهرة	1.0042	0.0067	165.9	31.8	—
أرض	1.4714	0.0098	230.7	33.7	0.00257
المريخ	0.9827	0.0066	289.3	14.9	0.00016
كوكب المشترى	50.5736	0.3381	707.4	223.2	0.1662
زحل	61.6340	0.4120	1022.7	147.8	0.1785
أورانوس	66.7831	0.4464	2613.1	80.0	0.1366
نبتون	115.0307	0.7689	4644.6	87.9	0.3360
سيريس	0.2048	0.0014	433.0	1.7	—
بلوتو	5.9921	0.0401	5048.1	3.5	0.00043
ايريس	8.1176	0.0543	6979.9	2.7	0.00025

• كرة لابلاس
• شبكة النقل بين الكواكب
• مشكلة الجسم n
• فص روش
• مجال النفوذ (ديناميكيات الفضاء)
• مجال النفوذ (الثقب الأسود)

• دي باتر، إيمكي وليزاور، جاك (2015). "الديناميكيات (مشكلة الأجسام الثلاثة، الاضطرابات والرنينات)". علوم الكواكب (الطبعة الثانية). كامبريدج، إنجلترا: مطبعة جامعة كامبريدج. ص 28-30، 34. رقم ISBN 9781316195697تم الاسترجاع بتاريخ 22 يوليو 2023 .{{cite book}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
• دي باتر، إيمكي وليزاور، جاك (2015). "تكوين الكواكب (تكوين الكواكب العملاقة، أقمار الكواكب والكواكب الصغيرة)". علوم الكواكب (الطبعة الثانية). كامبريدج، إنجلترا: مطبعة جامعة كامبريدج. ص 539، 544. رقم ISBN 9781316195697تم الاسترجاع بتاريخ 22 يوليو 2023 .{{cite book}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
• جورزاديان، جريجور أ. (2020). "مجال الجذب ومجال الفعل ومجال هيل". نظرية الرحلات بين الكواكب. بوكا راتون، فلوريدا: مطبعة سي آر سي. ص 258-263. رقم ISBN 9781000116717تم الاسترجاع بتاريخ 22 يوليو 2023 .
• جورزاديان، جريجور أ. (2020). "حد روش". نظرية الرحلات بين الكواكب. بوكا راتون، فلوريدا: مطبعة سي آر سي. ص 263. رقم ISBN 9781000116717تم الاسترجاع بتاريخ 22 يوليو 2023 .
• إيدا، س.؛ كوكوبو، إي. وتاكيدا، ت. (2012). "محاكاة الجسم N لتراكم القمر". في ماروف، ميخائيل يا. وريكمان، هانز (المحرر). العمليات التصادمية في النظام الشمسي. مكتبة الفيزياء الفلكية وعلوم الفضاء. المجلد 261. برلين، ألمانيا: سبرينغر ساينس آند بيزنس ميديا. ص 206، 209. رقم ISBN 9789401007122تم الاسترجاع بتاريخ 22 يوليو 2023 .{{cite book}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
• إيب، دبليو. إتش. وفيرنانديز، جيه. إيه (2012). "الأصل التراكمي للمستويات العملاقة وعواقبه". في ماروف، ميخائيل يا. وريكمان، هانز (المحرر). العمليات التصادمية في النظام الشمسي. مكتبة الفيزياء الفلكية وعلوم الفضاء. المجلد 261. برلين، ألمانيا: سبرينغر ساينس آند بيزنس ميديا. ص 173. رقم ISBN 9789401007122تم الاسترجاع بتاريخ 22 يوليو 2023 .{{cite book}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)
• Asher, DJ; Bailey, ME & Steel (2012). "The Role of Non-Gravitational Forces in Decoupling Orbits from Jupiter". في Marov, Mikhail Ya. & Rickman, Hans (ed.). Collisional Processes in the Solar System. Astrophysics and Space Science Library. المجلد 261. برلين، ألمانيا: Springer Science & Business Media. ص 122. ISBN 9789401007122تم الاسترجاع بتاريخ 22 يوليو 2023 .{{cite book}}: CS1 maint: multiple names: authors list (link)

• هل يستطيع رائد فضاء أن يدور حول مكوك الفضاء؟
• القمر الذي صعد إلى أعلى التل، لكنه نزل إلى كوكب أرشيف 2008-09-30 على موقع واي باك مشين