الموصلية الفائقة

📅 آخر تحديث: ١ أغسطس ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ١ أغسطس ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 16 صور
الموسوعة الحرة
موصل فائق عالي الحرارة يطفو فوق مغناطيس. يتدفق تيار كهربائي مستمر على سطح الموصل الفائق، مما يعمل على استبعاد المجال المغناطيسي للمغناطيس ( تأثير مايسنر ). يشكل هذا التيار مغناطيسًا كهربائيًا يصد المغناطيس.
مقالات عن
الكهرومغناطيسية
الملف اللولبي
الكهرباء الساكنة
المغناطيسية الساكنة
الديناميكا الكهربائية
الشبكة الكهربائية
الدائرة المغناطيسية
صياغة متغايرة
العلماء
  • ف
  • ت
  • هـ

الموصلية الفائقة هي مجموعة من الخصائص الفيزيائية التي لوحظت في الموصلات الفائقة : المواد التي تختفي فيها المقاومة الكهربائية ويتم طرد المجالات المغناطيسية من المادة. على عكس الموصل المعدني العادي ، الذي تقل مقاومته تدريجيًا مع انخفاض درجة حرارته، حتى تصل إلى ما يقرب من الصفر المطلق ، فإن الموصل الفائق له درجة حرارة حرجة مميزة تنخفض المقاومة تحتها فجأة إلى الصفر. [1] [2] يمكن أن يستمر التيار الكهربائي عبر حلقة من الأسلاك الفائقة التوصيل إلى أجل غير مسمى بدون مصدر طاقة. [3] [4] [5] [6]

تم اكتشاف ظاهرة الموصلية الفائقة في عام 1911 من قبل الفيزيائي الهولندي هايك كامرلينج أونز . مثل المغناطيسية الحديدية والخطوط الطيفية الذرية ، فإن الموصلية الفائقة هي ظاهرة لا يمكن تفسيرها إلا بميكانيكا الكم . تتميز بتأثير مايسنر ، الإلغاء الكامل للمجال المغناطيسي في داخل الموصل الفائق أثناء انتقاله إلى حالة الموصلية الفائقة. يشير حدوث تأثير مايسنر إلى أنه لا يمكن فهم الموصلية الفائقة ببساطة على أنها مثالية للموصلية المثالية في الفيزياء الكلاسيكية .

في عام 1986، اكتُشف أن بعض المواد الخزفية المكونة من الكوبرات والبيروفسكايت لها درجة حرارة حرجة أعلى من 90 كلفن (−183 درجة مئوية). [7] ومن الناحية النظرية، فإن درجة حرارة الانتقال العالية هذه مستحيلة بالنسبة لموصل فائق تقليدي ، مما يؤدي إلى تسمية المواد بموصلات فائقة عالية الحرارة . يغلي سائل النيتروجين المبرد المتوفر بثمن بخس عند 77 كلفن (−196 درجة مئوية) وبالتالي فإن وجود الموصلية الفائقة عند درجات حرارة أعلى من ذلك يسهل العديد من التجارب والتطبيقات التي تكون أقل عملية عند درجات حرارة أقل.

تاريخ

هايك كامرلينج أونز (يمين)، مكتشف الموصلية الفائقة. بول إهرنفيست ، هندريك لورنتز ، نيلز بور يقفون على يساره.

تم اكتشاف الموصلية الفائقة في 8 أبريل 1911، بواسطة هايك كامرلينج أونز، الذي كان يدرس مقاومة الزئبق الصلب في درجات الحرارة المنخفضة باستخدام الهيليوم السائل المنتج حديثًا كمبرد . [8] عند درجة حرارة 4.2 كلفن، لاحظ أن المقاومة اختفت فجأة. [9] في نفس التجربة، لاحظ أيضًا انتقال الهيليوم إلى الحالة الفائقة المائع عند 2.2 كلفن، دون إدراك أهميته. لم تتم إعادة بناء التاريخ الدقيق وظروف الاكتشاف إلا بعد قرن من الزمان، عندما تم العثور على دفتر ملاحظات أونز. [10] في العقود اللاحقة، لوحظت الموصلية الفائقة في العديد من المواد الأخرى. في عام 1913، وجد أن الرصاص موصل فائق عند 7 كلفن، وفي عام 1941 وجد أن نتريد النيوبيوم موصل فائق عند 16 كلفن.

بُذلت جهود كبيرة لمعرفة كيفية عمل الموصلية الفائقة ولماذا؛ حدثت الخطوة المهمة في عام 1933، عندما اكتشف مايسنر وأوشينفيلد أن الموصلات الفائقة تطرد المجالات المغناطيسية المطبقة، وهي الظاهرة التي أصبحت تُعرف باسم تأثير مايسنر. [11] في عام 1935، أظهر فريتز وهينز لندن أن تأثير مايسنر كان نتيجة لتقليل الطاقة الحرة الكهرومغناطيسية التي يحملها التيار الفائق التوصيل. [12]

معادلات لندن التأسيسية

كان النموذج النظري الذي تم تصوره لأول مرة للموصلية الفائقة كلاسيكيًا تمامًا: يتم تلخيصه بواسطة معادلات لندن التأسيسية . وقد طرحه الأخوان فريتز وهينز لندن في عام 1935، بعد وقت قصير من اكتشاف طرد المجالات المغناطيسية من الموصلات الفائقة. إن الانتصار الرئيسي لمعادلات هذه النظرية هو قدرتها على تفسير تأثير مايسنر، [11] حيث تطرد المادة جميع المجالات المغناطيسية الداخلية بشكل أسي عندما تعبر عتبة الموصلية الفائقة. باستخدام معادلة لندن، يمكن للمرء الحصول على اعتماد المجال المغناطيسي داخل الموصل الفائق على المسافة إلى السطح. [13]

المعادلتان التكوينيتان للموصل الفائق حسب لندن هما:

المعادلة الأولى تتبع قانون نيوتن الثاني للإلكترونات الفائقة التوصيل.

النظريات التقليدية (خمسينيات القرن العشرين)

خلال الخمسينيات من القرن العشرين، توصل علماء الفيزياء النظرية للمادة المكثفة إلى فهم الموصلية الفائقة "التقليدية"، من خلال زوج من النظريات الرائعة والمهمة: نظرية جينزبورج-لانداو الظاهرية (1950) ونظرية BCS المجهرية (1957). [14] [15]

في عام 1950، ابتكر لانداو وجينزبرج نظرية جينزبرج-لانداو الظاهرية للموصلية الفائقة . [16] حققت هذه النظرية، التي جمعت بين نظرية لانداو للتحولات الطورية من الدرجة الثانية ومعادلة الموجة الشبيهة بشرودنجر ، نجاحًا كبيرًا في تفسير الخصائص العيانية للموصلات الفائقة. على وجه الخصوص، أظهر أبريكوسوف أن نظرية جينزبرج-لانداو تتنبأ بتقسيم الموصلات الفائقة إلى فئتين يشار إليهما الآن بالنوع الأول والنوع الثاني. حصل أبريكوسوف وجينزبرج على جائزة نوبل لعام 2003 عن عملهما (حصل لانداو على جائزة نوبل لعام 1962 عن عمل آخر، وتوفي عام 1968). يعد الامتداد الرباعي الأبعاد لنظرية جينزبرج-لانداو، نموذج كولمان-وينبرج ، مهمًا في نظرية المجال الكمومي وعلم الكونيات .

في عام 1950 أيضًا، وجد ماكسويل ورينولدز وآخرون أن درجة الحرارة الحرجة للموصل الفائق تعتمد على الكتلة النظيرية للعنصر المكون. [17] [18] أشار هذا الاكتشاف المهم إلى تفاعل الإلكترون - الفونون باعتباره الآلية المجهرية المسؤولة عن الموصلية الفائقة.

تم اقتراح النظرية المجهرية الكاملة للموصلية الفائقة أخيرًا في عام 1957 من قبل باردين وكوبر وشرايفر . [ 15] أوضحت نظرية BCS هذه التيار الفائق التوصيل باعتباره مائعًا فائقًا من أزواج كوبر، أزواج من الإلكترونات تتفاعل من خلال تبادل الفونونات. لهذا العمل، حصل المؤلفون على جائزة نوبل في عام 1972.

تم وضع نظرية BCS على أساس أكثر ثباتًا في عام 1958، عندما أظهر NN Bogolyubov أن دالة الموجة BCS، والتي تم اشتقاقها في الأصل من حجة متغيرة، يمكن الحصول عليها باستخدام تحويل أساسي للهاميلتونيان الإلكتروني . [ 19] في عام 1959، أظهر ليف جوركوف أن نظرية BCS تم تقليصها إلى نظرية جينزبورج-لانداو بالقرب من درجة الحرارة الحرجة. [20] [21]

تشكل تعميمات نظرية BCS للموصلات الفائقة التقليدية الأساس لفهم ظاهرة السيولة الفائقة ، لأنها تندرج ضمن فئة عالمية انتقال لامدا . ولا يزال مدى إمكانية تطبيق مثل هذه التعميمات على الموصلات الفائقة غير التقليدية مثيرًا للجدل.

مزيد من التاريخ

تم تطوير أول تطبيق عملي للموصلية الفائقة في عام 1954 مع اختراع دودلي ألين باك لجهاز الكريوترونات . [22] يتم دمج موصلين فائقين بقيم مختلفة تمامًا للمجال المغناطيسي الحرج لإنتاج مفتاح سريع وبسيط لعناصر الكمبيوتر.

بعد فترة وجيزة من اكتشاف الموصلية الفائقة في عام 1911، حاول كاميرلينج أونز صنع مغناطيس كهربائي بلفائف فائقة التوصيل لكنه وجد أن المجالات المغناطيسية المنخفضة نسبيًا تدمر الموصلية الفائقة في المواد التي بحثها. بعد ذلك بوقت طويل، في عام 1955، نجح جي بي ينتيما [23] في بناء مغناطيس كهربائي صغير ذو قلب حديدي بقوة 0.7 تسلا مع لفافات سلكية فائقة التوصيل من النيوبيوم. ثم في عام 1961، قام جيه إي كونزلر وإي. بويلر وإف إس إل هسو وجيه إتش ويرنيك [24] باكتشاف مذهل مفاده أنه عند 4.2 كلفن، كان النيوبيوم والقصدير ، وهو مركب يتكون من ثلاثة أجزاء من النيوبيوم وجزء واحد من القصدير، قادرًا على دعم كثافة تيار تزيد عن 100000 أمبير لكل سنتيمتر مربع في مجال مغناطيسي بقوة 8.8 تسلا. على الرغم من كونه هشًا ويصعب تصنيعه، فقد أثبت النيوبيوم والقصدير منذ ذلك الحين أنه مفيد للغاية في المغانط الفائقة التي تولد مجالات مغناطيسية تصل إلى 20 تسلا. في عام 1962، اكتشف TG Berlincourt وRR Hake [25] [26] أن السبائك الأكثر ليونة من النيوبيوم والتيتانيوم مناسبة للتطبيقات التي تصل إلى 10 تسلا. بعد ذلك مباشرة، بدأ الإنتاج التجاري لسلك المغناطيس الفائق من النيوبيوم والتيتانيوم في شركة Westinghouse Electric Corporation وشركة Wah Chang Corporation . على الرغم من أن النيوبيوم والتيتانيوم يتمتعان بخصائص موصلية فائقة أقل إثارة للإعجاب من خصائص النيوبيوم والقصدير، إلا أن النيوبيوم والتيتانيوم أصبحا مع ذلك أكثر مادة مغناطيسية فائقة الاستخدام على نطاق واسع، ويرجع ذلك إلى حد كبير إلى قابليته العالية للسحب وسهولة تصنيعه. ولكن النيوبيوم والقصدير والنيوبيوم والتيتانيوم يستخدمان على نطاق واسع في أجهزة التصوير الطبي بالرنين المغناطيسي، وثني وتركيز المغناطيسات لمسرعات الجسيمات الضخمة عالية الطاقة، ومجموعة أخرى من التطبيقات. وقد قدر اتحاد كونيكتوس الأوروبي للموصلية الفائقة أن النشاط الاقتصادي العالمي الذي كانت الموصلية الفائقة ضرورية له في عام 2014 بلغ نحو خمسة مليارات يورو، حيث شكلت أنظمة التصوير بالرنين المغناطيسي نحو 80% من هذا الإجمالي.

في عام 1962، قدم جوزيفسون التنبؤ النظري المهم بأن التيار الفائق يمكن أن يتدفق بين قطعتين من الموصل الفائق تفصل بينهما طبقة رقيقة من العازل. [27] هذه الظاهرة، التي تسمى الآن تأثير جوزيفسون ، يتم استغلالها بواسطة أجهزة فائقة التوصيل مثل أجهزة قياس الحث المغناطيسي . يتم استخدامها في أكثر القياسات دقة المتاحة للتدفق المغناطيسي الكمي Φ 0  =  h /(2 e )، حيث h هو ثابت بلانك . عند اقترانه بمقاومة هول الكمومية ، يؤدي هذا إلى قياس دقيق لثابت بلانك. حصل جوزيفسون على جائزة نوبل عن هذا العمل في عام 1973. [28]

في عام 2008، اقترح أن نفس الآلية التي تنتج الموصلية الفائقة يمكن أن تنتج حالة عازلة فائقة في بعض المواد، مع مقاومة كهربائية شبه لا نهائية . [29] يشير أول تطوير ودراسة لتكاثف بوز-أينشتاين الفائق التوصيل (BEC) في عام 2020 إلى وجود "انتقال سلس بين" تكاثف بوز-أينشتاين ونظام باردين-كوبر-شريفير . [30] [31]

تصنيف

هناك العديد من المعايير التي يتم تصنيف الموصلات الفائقة على أساسها. وأكثرها شيوعًا هي:

الاستجابة للمجال المغناطيسي

يمكن أن يكون الموصل الفائق من النوع الأول ، أي أنه يحتوي على مجال حرج واحد ، حيث يتم فقد الموصلية الفائقة بالكامل أسفله ويتم طرد المجال المغناطيسي تمامًا من الموصل الفائق؛ أو من النوع الثاني ، أي أنه يحتوي على مجالين حرجين، حيث يسمح بينهما باختراق جزئي للمجال المغناطيسي من خلال نقاط معزولة. [32] تسمى هذه النقاط الدوامات . [33] علاوة على ذلك، في الموصلات الفائقة متعددة المكونات، من الممكن أن يكون هناك مزيج من السلوكين. في هذه الحالة يكون الموصل الفائق من النوع 1.5 . [34]

حسب نظرية التشغيل

يُعَد الموصل الفائق تقليديًا إذا كان مدفوعًا بتفاعل الإلكترون والفونون ومفسرًا بنظرية BCS المعتادة أو امتدادها، نظرية إلياشبيرج. بخلاف ذلك، فهو غير تقليدي . [35] [36] بدلاً من ذلك، يُطلق على الموصل الفائق اسم غير تقليدي إذا تحول معامل ترتيب الموصل الفائق وفقًا لتمثيل غير تافه لا يمكن اختزاله لمجموعة النقاط أو المجموعة الفراغية للنظام. [37]

حسب درجة الحرارة الحرجة

يُعتبر الموصل الفائق عمومًا عالي الحرارة إذا وصل إلى حالة موصلية فائقة فوق درجة حرارة 30 كلفن (−243.15 درجة مئوية)؛ [38] كما في الاكتشاف الأولي لجورج بيدنورز وك . أليكس مولر . [7] قد يشير أيضًا إلى مواد تنتقل إلى الموصلية الفائقة عند تبريدها باستخدام النيتروجين السائل - أي عند درجة حرارة مئوية > 77 كلفن فقط ، على  الرغم من أن هذا يُستخدم عمومًا فقط للتأكيد على أن مبرد النيتروجين السائل كافٍ. تشير الموصلات الفائقة منخفضة الحرارة إلى المواد ذات درجة الحرارة الحرجة أقل من 30 كلفن، ويتم تبريدها بشكل أساسي بالهيليوم السائل ( درجة حرارة مئوية  > 4.2 كلفن). أحد الاستثناءات لهذه القاعدة هو مجموعة بنيكتيد الحديد من الموصلات الفائقة التي تُظهر سلوكًا وخصائص نموذجية للموصلات الفائقة عالية الحرارة، ومع ذلك فإن بعض المجموعة لها درجات حرارة حرجة أقل من 30 كلفن.

حسب المادة

أعلى: الجدول الدوري للمواد الصلبة الفائقة التوصيل ودرجة حرارتها الحرجة التجريبية (T)
أسفل: الجدول الدوري للهيدريدات الثنائية الفائقة التوصيل (0–300 جيجاباسكال). التنبؤات النظرية موضحة باللون الأزرق والنتائج التجريبية باللون الأحمر [39]

تشمل فئات المواد الفائقة الموصلية العناصر الكيميائية (مثل الزئبق أو الرصاص )، والسبائك (مثل النيوبيوم-التيتانيوم ، والجرمانيوم-النيوبيوم ، ونتريد النيوبيوم )، والسيراميك ( YBCO وثنائي بوريد المغنيسيوم )، والبنيكتيدات الفائقة الموصلية (مثل LaOFeAs الممزوجة بالفلورين) أو الموصلات الفائقة العضوية ( الفوليرينات وأنابيب الكربون النانوية ؛ على الرغم من أنه ربما يجب تضمين هذه الأمثلة ضمن العناصر الكيميائية، لأنها تتكون بالكامل من الكربون ). [40] [41]

الخصائص الأولية

تختلف العديد من الخصائص الفيزيائية للموصلات الفائقة من مادة إلى أخرى، مثل درجة الحرارة الحرجة، وقيمة الفجوة الفائقة الموصلية ، والحقل المغناطيسي الحرج، وكثافة التيار الحرجة التي يتم عندها تدمير الموصلية الفائقة. من ناحية أخرى، هناك فئة من الخصائص التي لا تعتمد على المادة الأساسية. تأثير مايسنر، وتكميم التدفق المغناطيسي أو التيارات الدائمة، أي حالة المقاومة الصفرية هي أهم الأمثلة. إن وجود هذه الخصائص "العالمية" متجذر في طبيعة التناظر المكسور للموصل الفائق وظهور النظام الطويل المدى غير القطري. الموصلية الفائقة هي مرحلة ترموديناميكية ، وبالتالي تمتلك خصائص مميزة معينة مستقلة إلى حد كبير عن التفاصيل المجهرية. يرتبط النظام الطويل المدى غير القطري ارتباطًا وثيقًا بتكوين أزواج كوبر .

مقاومة التيار المستمر الكهربائية صفر

الكابلات الكهربائية المستخدمة في المسرعات في سيرن . كل من الكابلات الضخمة والنحيفة مصنفة لتحمل 12500 أمبير . أعلى: كابلات عادية لمسرعات الجسيمات منخفضة الطاقة ؛ أسفل: كابلات تعتمد على الموصلات الفائقة لمصادم الهدرونات الكبير
مقطع عرضي لقضيب موصل فائق مُشكَّل مسبقًا من مصادم تكساس الفائق الموصل (SSC) المهجور

الطريقة الأبسط لقياس المقاومة الكهربائية لعينة من مادة ما هي وضعها في دائرة كهربائية على التوالي مع مصدر تيار I وقياس الجهد الناتج V عبر العينة. تُعطى مقاومة العينة بقانون أوم على النحو التالي: R = V / I. إذا كان الجهد يساوي صفرًا، فهذا يعني أن المقاومة تساوي صفرًا.

تستطيع الموصلات الفائقة أيضًا الحفاظ على تيار بدون أي جهد مطبق على الإطلاق، وهي خاصية مستغلة في المغناطيسات الكهربائية الفائقة التوصيل مثل تلك الموجودة في أجهزة التصوير بالرنين المغناطيسي . وقد أثبتت التجارب أن التيارات في الملفات الفائقة التوصيل يمكن أن تستمر لسنوات دون أي تدهور يمكن قياسه. تشير الأدلة التجريبية إلى عمر افتراضي لا يقل عن 100000 عام. يمكن أن تتجاوز التقديرات النظرية لعمر التيار المستمر العمر الافتراضي المقدر للكون، اعتمادًا على هندسة السلك ودرجة الحرارة. [5] في الممارسة العملية، استمرت التيارات المحقونة في الملفات الفائقة التوصيل لمدة 28 عامًا و 7 أشهر و 27 يومًا في مقياس الجاذبية الفائق التوصيل في بلجيكا، من 4 أغسطس 1995 حتى 31 مارس 2024. [42] [43] في مثل هذه الأجهزة، يعتمد القياس على مراقبة ارتفاع كرة نيوبيوم فائقة التوصيل بكتلة أربعة جرامات.

في الموصل العادي، يمكن تصور التيار الكهربائي كسائل من الإلكترونات يتحرك عبر شبكة أيونية ثقيلة. تصطدم الإلكترونات باستمرار بالأيونات في الشبكة، وخلال كل تصادم يتم امتصاص بعض الطاقة التي يحملها التيار بواسطة الشبكة وتحويلها إلى حرارة ، والتي هي في الأساس طاقة حركية اهتزازية لأيونات الشبكة. ونتيجة لذلك، يتم تبديد الطاقة التي يحملها التيار باستمرار. هذه هي ظاهرة المقاومة الكهربائية وتسخين جول .

يختلف الوضع في الموصل الفائق. في الموصل الفائق التقليدي، لا يمكن تحليل السائل الإلكتروني إلى إلكترونات فردية. بدلاً من ذلك، يتكون من أزواج مرتبطة من الإلكترونات تُعرف باسم أزواج كوبر . يحدث هذا الاقتران بسبب قوة جذب بين الإلكترونات من تبادل الفونونات . هذا الاقتران ضعيف جدًا، ويمكن للاهتزازات الحرارية الصغيرة كسر الرابطة. بسبب ميكانيكا الكم ، فإن طيف الطاقة لسائل زوج كوبر هذا يمتلك فجوة طاقة ، مما يعني أن هناك حدًا أدنى من الطاقة Δ E يجب توفيرها لإثارة السائل. لذلك، إذا كانت Δ E أكبر من الطاقة الحرارية للشبكة، والتي تعطى بواسطة kT ، حيث k هو ثابت بولتزمان و T هي درجة الحرارة ، فلن يتشتت السائل بواسطة الشبكة. [44] وبالتالي فإن سائل زوج كوبر هو سائل فائق ، مما يعني أنه يمكن أن يتدفق دون تبديد الطاقة.

في فئة الموصلات الفائقة المعروفة باسم الموصلات الفائقة من النوع الثاني ، بما في ذلك جميع الموصلات الفائقة المعروفة ذات درجات الحرارة العالية ، تظهر مقاومة منخفضة للغاية ولكنها غير صفرية عند درجات حرارة ليست بعيدة جدًا عن الانتقال الفائق التوصيل الاسمي عندما يتم تطبيق تيار كهربائي بالتزامن مع مجال مغناطيسي قوي، والذي قد يكون ناتجًا عن التيار الكهربائي. ويرجع هذا إلى حركة الدوامات المغناطيسية في المائع الفائق الإلكتروني، مما يبدد بعض الطاقة التي يحملها التيار. إذا كان التيار صغيرًا بدرجة كافية، فإن الدوامات تكون ثابتة، وتختفي المقاومة. تكون المقاومة الناتجة عن هذا التأثير ضئيلة مقارنة بمقاومة المواد غير الفائقة التوصيل، ولكن يجب أخذها في الاعتبار في التجارب الحساسة. ومع ذلك، مع انخفاض درجة الحرارة بدرجة كافية عن الانتقال الفائق التوصيل الاسمي، يمكن أن تتجمد هذه الدوامات في مرحلة غير منظمة ولكنها ثابتة تُعرف باسم "زجاج الدوامة". أسفل درجة حرارة انتقال زجاج الدوامة هذه، تصبح مقاومة المادة صفرًا حقًا.

مرحلة الانتقال

سلوك السعة الحرارية ( c v ، أزرق) والمقاومة ( ρ ، أخضر) عند انتقال الطور الفائق التوصيل

في المواد الفائقة التوصيل، تظهر خصائص الموصلية الفائقة عندما تنخفض درجة الحرارة T إلى ما دون درجة الحرارة الحرجة T c . تختلف قيمة هذه درجة الحرارة الحرجة من مادة إلى أخرى. عادةً ما يكون للموصلات الفائقة التقليدية درجات حرارة حرجة تتراوح من حوالي 20  كلفن إلى أقل من 1 كلفن. الزئبق الصلب ، على سبيل المثال، له درجة حرارة حرجة تبلغ 4.2 كلفن. اعتبارًا من عام 2015، أعلى درجة حرارة حرجة تم العثور عليها للموصل الفائق التقليدي هي 203 كلفن لـ H 2 S، على الرغم من أن الضغوط العالية التي تبلغ حوالي 90 جيجا باسكال كانت مطلوبة. [45] يمكن أن يكون للموصلات الفائقة النحاسية درجات حرارة حرجة أعلى بكثير: YBa 2 Cu 3 O 7 ، أحد أول الموصلات الفائقة النحاسية التي تم اكتشافها، له درجة حرارة حرجة أعلى من 90 كلفن، وقد تم العثور على النحاسيات القائمة على الزئبق بدرجات حرارة حرجة تزيد عن 130 كلفن. الآلية الفيزيائية الأساسية المسؤولة عن درجة الحرارة الحرجة العالية ليست واضحة بعد. ومع ذلك، فمن الواضح أن الأمر يتعلق باقتران إلكترونين، على الرغم من أن طبيعة الاقتران ( موجة مقابل موجة) لا تزال مثيرة للجدل. [46]

وبالمثل، عند درجة حرارة ثابتة أقل من درجة الحرارة الحرجة، تتوقف المواد الفائقة التوصيل عن التوصيل الفائق عندما يتم تطبيق مجال مغناطيسي خارجي أكبر من المجال المغناطيسي الحرج . وذلك لأن طاقة جيبس ​​الحرة للطور الفائق التوصيل تزداد تربيعيًا مع المجال المغناطيسي بينما تكون الطاقة الحرة للطور العادي مستقلة تقريبًا عن المجال المغناطيسي. إذا كانت المادة فائقة التوصيل في غياب المجال، فإن الطاقة الحرة للطور الفائق التوصيل تكون أقل من طاقة الطور العادي وبالتالي بالنسبة لبعض القيم المحدودة للمجال المغناطيسي (متناسبة مع الجذر التربيعي للفرق بين الطاقات الحرة عند مجال مغناطيسي صفري) ستكون الطاقتان الحرتان متساويتين وسيحدث انتقال طور إلى الطور العادي. وبشكل عام، تؤدي درجة الحرارة الأعلى والمجال المغناطيسي الأقوى إلى نسبة أصغر من الإلكترونات التي تكون فائقة التوصيل وبالتالي إلى عمق اختراق لندن أطول للحقول والتيارات المغناطيسية الخارجية. يصبح عمق الاختراق لانهائيًا عند انتقال الطور.

يصاحب ظهور الموصلية الفائقة تغيرات مفاجئة في خصائص فيزيائية مختلفة، وهي السمة المميزة للتحول الطوري . على سبيل المثال، تتناسب السعة الحرارية الإلكترونية مع درجة الحرارة في النظام العادي (غير الموصل الفائق). في التحول إلى الموصل الفائق، تعاني من قفزة غير متصلة ثم تتوقف بعد ذلك عن كونها خطية. عند درجات الحرارة المنخفضة، تتغير بدلاً من ذلك كـ e − α / T لبعض الثوابت، α . هذا السلوك الأسي هو أحد الأدلة على وجود فجوة الطاقة .

كان ترتيب انتقال الطور الفائق التوصيل محل نقاش لفترة طويلة. تشير التجارب إلى أن الانتقال من الدرجة الثانية، مما يعني عدم وجود حرارة كامنة . ومع ذلك، في وجود مجال مغناطيسي خارجي توجد حرارة كامنة، لأن الطور الفائق التوصيل له إنتروبيا أقل تحت درجة الحرارة الحرجة من الطور الطبيعي. وقد تم إثبات ذلك تجريبياً [47] أنه نتيجة لذلك، عندما يزداد المجال المغناطيسي إلى ما بعد المجال الحرج، فإن انتقال الطور الناتج يؤدي إلى انخفاض في درجة حرارة المادة الفائقة التوصيل.

أشارت الحسابات التي أجريت في سبعينيات القرن العشرين إلى أنه قد يكون في الواقع من الدرجة الأولى الضعيفة بسبب تأثير التقلبات طويلة المدى في المجال الكهرومغناطيسي. وفي الثمانينيات، تم إثبات ذلك نظريًا بمساعدة نظرية المجال غير المنظم، حيث تلعب خطوط الدوامة للموصل الفائق دورًا رئيسيًا، وأن الانتقال من الدرجة الثانية ضمن نظام النوع الثاني ومن الدرجة الأولى (أي الحرارة الكامنة ) ضمن نظام النوع الأول ، وأن المنطقتين مفصولتان بنقطة حرجة ثلاثية . [48] وقد تم دعم النتائج بقوة من خلال محاكاة الكمبيوتر مونت كارلو. [49]

تأثير مايسنر

تأثير مايسنر في موصل فائق عالي الحرارة (حبيبات سوداء) مع مغناطيس NdFeB (معدني)

عندما يوضع موصل فائق في مجال مغناطيسي خارجي ضعيف H ، ويبرد إلى ما دون درجة حرارة انتقاله، يتم إخراج المجال المغناطيسي. لا يتسبب تأثير مايسنر في إخراج المجال بالكامل، بل يخترق المجال الموصل الفائق ولكن فقط لمسافة صغيرة جدًا، تتميز بمعامل  λ ، يسمى عمق اختراق لندن ، يتناقص بشكل كبير إلى الصفر داخل كتلة المادة. تأثير مايسنر هو سمة مميزة للموصلية الفائقة. بالنسبة لمعظم الموصلات الفائقة، يكون عمق اختراق لندن في حدود 100 نانومتر.

يُخلط أحيانًا تأثير مايسنر بنوع المغناطيسية المضادة التي قد يتوقعها المرء في موصل كهربائي مثالي: وفقًا لقانون لينز ، عندما يتم تطبيق مجال مغناطيسي متغير على موصل، فإنه سيتسبب في حدوث تيار كهربائي في الموصل مما يخلق مجالًا مغناطيسيًا معاكسًا. في الموصل المثالي، يمكن إحداث تيار كبير بشكل تعسفي، والمجال المغناطيسي الناتج يلغي المجال المطبق تمامًا.

يختلف تأثير مايسنر عن هذا ـ فهو الطرد التلقائي الذي يحدث أثناء الانتقال إلى الموصلية الفائقة. لنفترض أن لدينا مادة في حالتها الطبيعية، تحتوي على مجال مغناطيسي داخلي ثابت. فعندما يتم تبريد المادة إلى ما دون درجة الحرارة الحرجة، فسوف نلاحظ الطرد المفاجئ للمجال المغناطيسي الداخلي، وهو ما لا نتوقعه استناداً إلى قانون لينز.

تم إعطاء تأثير مايسنر تفسيرًا ظاهريًا من قبل الأخوين فريتز وهينز لندن ، الذين أظهروا أن الطاقة الحرة الكهرومغناطيسية في الموصل الفائق يتم تقليلها بشرط أن يكون H هو المجال المغناطيسي و λ هو عمق اختراق لندن.

تتنبأ هذه المعادلة، المعروفة بمعادلة لندن ، بأن المجال المغناطيسي في الموصل الفائق يتناقص بشكل كبير عن أي قيمة يمتلكها على السطح.

يُقال إن الموصل الفائق الذي يحتوي على مجال مغناطيسي ضئيل أو لا يوجد مجال مغناطيسي داخله يكون في حالة مايسنر. تنهار حالة مايسنر عندما يكون المجال المغناطيسي المطبق كبيرًا جدًا. يمكن تقسيم الموصلات الفائقة إلى فئتين وفقًا لكيفية حدوث هذا الانهيار. في الموصلات الفائقة من النوع الأول، يتم تدمير الموصلية الفائقة فجأة عندما ترتفع قوة المجال المطبق فوق القيمة الحرجة H c . اعتمادًا على هندسة العينة، يمكن للمرء الحصول على حالة وسيطة [50] تتكون من نمط باروكي [51] من مناطق من مادة طبيعية تحمل مجالًا مغناطيسيًا مختلطًا بمناطق من مادة فائقة التوصيل لا تحتوي على مجال. في الموصلات الفائقة من النوع الثاني، يؤدي رفع المجال المطبق إلى ما بعد القيمة الحرجة H c1 إلى حالة مختلطة (تُعرف أيضًا بحالة الدوامة) حيث تخترق كمية متزايدة من التدفق المغناطيسي المادة، ولكن لا تظل هناك مقاومة لتدفق التيار الكهربائي طالما أن التيار ليس كبيرًا جدًا. عند قوة مجال حرجة ثانية H c2 ، يتم تدمير الموصلية الفائقة. في الواقع، تنتج الحالة المختلطة عن دوامات في المائع الفائق الإلكتروني، والتي تسمى أحيانًا بالفلوكسونات لأن التدفق الذي تحمله هذه الدوامات يكون مكمما . معظم الموصلات الفائقة العنصرية النقية ، باستثناء النيوبيوم وأنابيب الكربون النانوية ، هي من النوع الأول، في حين أن جميع الموصلات الفائقة غير النقية والمركبة تقريبًا هي من النوع الثاني.

لحظة لندن

وعلى العكس من ذلك، يولد الموصل الفائق الدوار مجالًا مغناطيسيًا يتماشى بدقة مع محور الدوران. وقد تم استخدام التأثير، أو لحظة لندن، بشكل جيد في مسبار الجاذبية ب . حيث قامت هذه التجربة بقياس المجالات المغناطيسية لأربعة جيروسكوبات فائقة التوصيل لتحديد محاور دورانها. وكان هذا أمرًا بالغ الأهمية للتجربة لأنه أحد الطرق القليلة لتحديد محور دوران كرة لا تتميز بأي ميزات أخرى بدقة.

الموصلية الفائقة في درجات الحرارة العالية

الجدول الزمني للمواد الفائقة التوصيل. تمثل الألوان فئات مختلفة من المواد:

حتى عام 1986، كان الفيزيائيون يعتقدون أن نظرية BCS تحظر الموصلية الفائقة عند درجات حرارة أعلى من حوالي 30 كلفن. في ذلك العام، اكتشف بيدنورز ومولر الموصلية الفائقة في أكسيد النحاس الباريوم اللانثانوم (LBCO)، وهو مادة بيروفسكايت كوبرات قائمة على اللانثانوم ، والتي كانت درجة انتقالها 35 كلفن (جائزة نوبل في الفيزياء، 1987). [7] سرعان ما وجد أن استبدال اللانثانوم بالإتريوم (أي صنع YBCO) رفع درجة الحرارة الحرجة فوق 90 ​​كلفن. [52]

إن هذه القفزة في درجات الحرارة لها أهمية هندسية خاصة، لأنها تسمح باستخدام النيتروجين السائل كمبرد، ليحل محل الهيليوم السائل. [52] يمكن إنتاج النيتروجين السائل بتكلفة زهيدة نسبيًا، حتى في الموقع. تساعد درجات الحرارة المرتفعة أيضًا في تجنب بعض المشكلات التي تنشأ عند درجات حرارة الهيليوم السائل، مثل تكوين سدادات من الهواء المتجمد التي يمكن أن تسد خطوط التبريد وتسبب تراكمًا غير متوقع وخطير للضغط. [53] [54]

تم اكتشاف العديد من الموصلات الفائقة النحاسية منذ ذلك الحين، ونظرية الموصلية الفائقة في هذه المواد هي واحدة من التحديات الرئيسية البارزة في فيزياء المادة المكثفة النظرية . [55] [56] هناك حاليًا فرضيتان رئيسيتان - نظرية الرابطة الرنانة التكافؤية ، وتقلب الدوران والتي تحظى بأكبر قدر من الدعم في مجتمع البحث. [57] اقترحت الفرضية الثانية أن اقتران الإلكترون في الموصلات الفائقة عالية الحرارة يتم بوساطة موجات دوران قصيرة المدى تُعرف باسم الباراماجنون . [58] [59] [ مشكوك فيه - ناقش ]

في عام 2008، اقترح جوبسر وهارتنول وهيرزوغ وهورويتز الموصلية الفائقة الهولوغرافية، والتي تستخدم ازدواجية الهولوغرافية أو نظرية المطابقة AdS/CFT ، كتفسير محتمل للموصلية الفائقة عالية الحرارة في مواد معينة. [60]

منذ عام 1993 تقريبًا، كان الموصل الفائق ذو أعلى درجة حرارة معروف عبارة عن مادة سيراميكية تتكون من الزئبق والباريوم والكالسيوم والنحاس والأكسجين (HgBa2Ca2Cu3O8 + δ ) مع درجة حرارة 133–138 كلفن . [ 61 ] [ 62 ]

في فبراير 2008، تم اكتشاف عائلة من الموصلات الفائقة عالية الحرارة القائمة على الحديد. [63] [64] اكتشف هيديو هوسونو، من معهد طوكيو للتكنولوجيا ، وزملاؤه أكسيد الفلورين والحديد اللانثانوم (LaO 1−x F x FeAs)، وهو أكسيد نيكتيد موصل فائق أقل من 26 كلفن. يؤدي استبدال اللانثانوم في LaO 1− x F x FeAs بالساماريوم إلى موصلات فائقة تعمل عند 55 كلفن. [65]

في عامي 2014 و2015، تم تسجيل كبريتيد الهيدروجين ( H
2تم التنبؤ لأول مرة بأن هيدريد اللانثانوم ( LaH2O3 ) عند ضغوط عالية للغاية (حوالي 150 جيجا باسكال) هو موصل فائق عالي الحرارة بدرجة حرارة انتقال تبلغ 80 كلفن. [66] [67] [68] بالإضافة إلى ذلك، في عام 2019 تم اكتشاف أن هيدريد اللانثانوم ( LaH2O3)
10) يصبح موصلًا فائقًا عند 250 كلفن تحت ضغط 170 جيجاباسكال. [69] [68]

في عام 2018، اكتشف فريق بحثي من قسم الفيزياء بمعهد ماساتشوستس للتكنولوجيا الموصلية الفائقة في الجرافين ثنائي الطبقة حيث تكون إحدى الطبقات ملتوية بزاوية تقارب 1.1 درجة مع التبريد وتطبيق شحنة كهربائية صغيرة. وحتى لو لم تُجرَ التجارب في بيئة عالية الحرارة، فإن النتائج أقل ارتباطًا بالموصلات الفائقة الكلاسيكية ولكن عالية الحرارة، نظرًا لعدم الحاجة إلى إدخال أي ذرات غريبة. [70] نشأ تأثير الموصلية الفائقة نتيجة لتواء الإلكترونات في دوامة بين طبقات الجرافين، والتي تسمى " السكيرميونات ". تعمل هذه كجسيم واحد ويمكن أن تتزاوج عبر طبقات الجرافين، مما يؤدي إلى الظروف الأساسية المطلوبة للموصلية الفائقة. [71]

في عام 2020، تم وصف موصل فائق في درجة حرارة الغرفة (درجة الحرارة الحرجة 288 كلفن) مصنوع من الهيدروجين والكربون والكبريت تحت ضغوط تبلغ حوالي 270 جيجاباسكال في ورقة بحثية في مجلة Nature . [72] [73] ومع ذلك، في عام 2022، تم سحب المقالة من قبل المحررين لأن صحة إجراءات طرح الخلفية قد تم التشكيك فيها. يزعم جميع المؤلفين التسعة أن البيانات الخام تدعم بقوة الادعاءات الرئيسية للورقة البحثية. [74]

في 31 ديسمبر 2023، نُشرت دراسة بعنوان "الموصلية الفائقة العالمية في درجة حرارة الغرفة في الجرافيت" في مجلة "Advanced Quantum Technologies" والتي زعمت أنها أثبتت الموصلية الفائقة في درجة حرارة الغرفة والضغط المحيط في الجرافيت التحللي عالي التوجه مع مجموعات كثيفة من عيوب الخطوط المتوازية تقريبًا. [75]

التطبيقات

فيديو يوضح عملية رفع مادة YBCO بواسطة الموصلية الفائقة

تُعَد الموصلات الفائقة مواد مرشحة واعدة لابتكار عناصر الدوائر الأساسية للتقنيات الإلكترونية والدورانية والكمية. ومن الأمثلة على ذلك الصمام الثنائي الفائق التوصيل، [76] الذي يتدفق فيه التيار الفائق في اتجاه واحد فقط، والذي يعد بتقنيات هجينة فائقة التوصيل وأشباه الموصلات الفائقة بدون تبديد.

تعد المغناطيسات الفائقة التوصيل من أقوى المغناطيسات الكهربائية المعروفة. وهي تستخدم في أجهزة التصوير بالرنين المغناطيسي / الرنين المغناطيسي النووي ، وأجهزة قياس الطيف الكتلي ، ومغناطيسات توجيه الشعاع المستخدمة في مسرعات الجسيمات ومغناطيسات حصر البلازما في بعض أجهزة التوكاماك . ويمكن استخدامها أيضًا للفصل المغناطيسي، حيث يتم استخراج الجسيمات ذات المغناطيسية الضعيفة من خلفية من الجسيمات الأقل أو غير المغناطيسية، كما هو الحال في صناعات الأصباغ . ويمكن استخدامها أيضًا في توربينات الرياح الكبيرة للتغلب على القيود التي تفرضها التيارات الكهربائية العالية، حيث تم اختبار مولد طاحونة هوائية فائقة التوصيل بدرجة صناعية بقوة 3.6 ميجاوات بنجاح في الدنمارك. [77]

في الخمسينيات والستينيات من القرن العشرين، استُخدمت الموصلات الفائقة لبناء أجهزة كمبيوتر رقمية تجريبية باستخدام مفاتيح الكريوترونات . [78] وفي الآونة الأخيرة، استُخدمت الموصلات الفائقة لصنع الدوائر الرقمية القائمة على تقنية الكم ذات التدفق الفردي السريع ومرشحات التردد اللاسلكي والميكروويف لمحطات قاعدة الهاتف المحمول .

تُستخدم الموصلات الفائقة لبناء وصلات جوزيفسون التي تُعتبر اللبنات الأساسية لأجهزة التداخل الكمومي الفائقة التوصيل ( SQUIDs )، وهي أكثر أجهزة قياس المغناطيسية حساسيةً المعروفة. تُستخدم أجهزة التداخل الكمومي الفائقة التوصيل في مجاهر التداخل الكمومي الفائقة التوصيل وتصوير الدماغ المغناطيسي . تُستخدم سلسلة من أجهزة جوزيفسون لتحقيق فولت النظام الدولي للوحدات . يمكن تحقيق أجهزة الكشف عن الفوتونات الفائقة التوصيل [79] في مجموعة متنوعة من تكوينات الأجهزة. اعتمادًا على طريقة التشغيل المحددة، يمكن استخدام وصلة جوزيفسون فائقة التوصيل - العازل - فائقة التوصيل ككاشف للفوتونات أو كخلاط . يُستخدم التغير الكبير في المقاومة عند الانتقال من الحالة العمودية إلى الحالة الفائقة التوصيل لبناء موازين الحرارة في أجهزة الكشف عن الفوتونات الدقيقة المبردة . يُستخدم نفس التأثير في أجهزة قياس الحرارة فائقة الحساسية المصنوعة من مواد فائقة التوصيل. توفر أجهزة الكشف عن الفوتون المفرد ذات الأسلاك النانوية الفائقة التوصيل سرعة عالية وضوضاء منخفضة للكشف عن الفوتون المفرد وقد تم استخدامها على نطاق واسع في تطبيقات عد الفوتونات المتقدمة. [80]

تنشأ أسواق مبكرة أخرى حيث تفوق مزايا الكفاءة النسبية والحجم والوزن للأجهزة القائمة على الموصلية الفائقة عالية الحرارة التكاليف الإضافية المترتبة على ذلك. على سبيل المثال، في توربينات الرياح، يمكن أن يؤدي الوزن والحجم الأقل للمولدات الفائقة التوصيل إلى توفير في تكاليف البناء والأبراج، مما يعوض عن التكاليف الأعلى للمولد ويخفض التكلفة الإجمالية المستوية للكهرباء (LCOE). [81]

تشمل التطبيقات المستقبلية الواعدة الشبكة الذكية عالية الأداء ونقل الطاقة الكهربائية والمحولات وأجهزة تخزين الطاقة وأجهزة طاقة الاندماج المدمجة والمحركات الكهربائية (على سبيل المثال لدفع المركبات، كما هو الحال في القطارات الكهربائية أو القطارات المغناطيسية المعلقة ) وأجهزة الرفع المغناطيسي ومحددات التيار الخاطئ وتعزيز الأجهزة الإلكترونية الدورانية باستخدام مواد فائقة التوصيل [82] والتبريد المغناطيسي الفائق التوصيل . ومع ذلك، فإن الموصلية الفائقة حساسة للحقول المغناطيسية المتحركة، لذلك سيكون من الصعب تطوير التطبيقات التي تستخدم التيار المتناوب (مثل المحولات) أكثر من تلك التي تعتمد على التيار المستمر . وبالمقارنة بخطوط الطاقة التقليدية، فإن خطوط النقل الفائقة التوصيل أكثر كفاءة ولا تتطلب سوى جزء بسيط من المساحة، وهو ما لن يؤدي فقط إلى أداء بيئي أفضل ولكن يمكن أن يحسن أيضًا القبول العام لتوسيع الشبكة الكهربائية. [83] هناك جانب صناعي جذاب آخر وهو القدرة على نقل الطاقة العالية عند جهد أقل. [84] كما أدى التقدم في كفاءة أنظمة التبريد واستخدام سوائل التبريد الرخيصة مثل النيتروجين السائل إلى انخفاض كبير في تكاليف التبريد اللازمة للتوصيل الفائق.

جوائز نوبل

اعتبارًا من عام 2022، كان هناك خمس جوائز نوبل في الفيزياء لموضوعات مرتبطة بالموصلية الفائقة:

انظر أيضا

مراجع

  1. ^ Combescot, Roland (2022). Superconductivity. Cambridge University Press. ص 1-2. ISBN 9781108428415.
  2. ^ فوسهايم، كريستيان؛ سودبو، آسل (2005). الموصلية الفائقة: الفيزياء والتطبيقات. جون وايلي وأولاده. ص. 7. ISBN 9780470026434.
  3. ^ باردين، جون؛ كوبر، ليون؛ شريفر، جونيور (1 ديسمبر 1957). "نظرية الموصلية الفائقة". المراجعة الفيزيائية . 108 (5): 1175. رمز الكتاب : 1957PhRv..108.1175B . doi : 10.1103/physrev.108.1175 . ISBN 978-0-677-00080-0. S2CID  73661301 . تم الاسترجاع في 6 يونيو 2014 .أعيد طبعه في نيكولاي نيكولايفيتش بوغوليوبوف (1963) نظرية الموصلية الفائقة، المجلد 4 ، مطبعة CRC، ISBN 0677000804 ، ص 73. 
  4. ^ Daintith, John (2009). The Facts on File Dictionary of Physics (الطبعة الرابعة). Infobase Publishing. ص. 238. ISBN 978-1-4381-0949-7.
  5. ^ ab Gallop, John C. (1990). SQUIDS, the Josephson Effects and Superconducting Electronics. CRC Press . ص 1، 20. ISBN 978-0-7503-0051-3.
  6. ^ Durrant, Alan (2000). Quantum Physics of Matter. CRC Press. ص 102-103. ISBN 978-0-7503-0721-5.
  7. ^ abc Bednorz, JG & Müller, KA (1986). "ممكن أن تكون الموصلية الفائقة عالية T c في نظام Ba−La−Cu−O". Z. Phys. B. 64 ( 1): 189–193. Bibcode :1986ZPhyB..64..189B. doi :10.1007/BF01303701. S2CID  118314311.
  8. ^ فان دلفت، ديرك؛ كيس، بيتر (2010-09-01). "اكتشاف الموصلية الفائقة". فيزياء اليوم . 63 (9): 38-43. رمز Bibcode :2010PhT....63i..38V. doi : 10.1063/1.3490499 . ISSN  0031-9228.
  9. ^ كامرلينج أونز، هايك (1911). "تجارب أخرى على الهيليوم السائل. ج. حول تغير المقاومة الكهربائية للمعادن النقية عند درجات حرارة منخفضة للغاية وما إلى ذلك. رابعًا. مقاومة الزئبق النقي عند درجات حرارة الهيليوم". وقائع قسم العلوم . 13 : 1274-1276. رمز Bibcode : 1910KNAB...13.1274K.
  10. ^ فان دلفت، ديرك؛ كيس، بيتر (سبتمبر 2010). "اكتشاف الموصلية الفائقة" (PDF) . فيزياء اليوم . 63 (9): 38-43. رمز Bibcode :2010PhT....63i..38V. doi :10.1063/1.3490499.
  11. ^ ab Meissner، W. & Ochsenfeld، R. (1933). "Ein neuer Effekt bei Eintritt der Supraleitfähigkeit". ناتورويسنشافتن . 21 (44): 787-788. بيب كود :1933NW .....21..787M. دوى :10.1007/BF01504252. S2CID  37842752.
  12. ^ لندن، ف. ولندن، هـ. (1935). "المعادلات الكهرومغناطيسية للموصل الفائق". وقائع الجمعية الملكية في لندن أ . 149 (866): 71-88. رمز Bibcode :1935RSPSA.149...71L. doi :10.1098/rspa.1935.0048. JSTOR  96265.
  13. ^ "معادلات لندن". الجامعة المفتوحة. مؤرشف من الأصل في 23 ديسمبر 2012. تم الاسترجاع 2011-10-16 .
  14. ^ باردين، جيه؛ كوبر، إل إن وشريففر، جيه آر (1957). "نظرية الموصلية الفائقة المجهرية". المراجعة الفيزيائية . 106 (1): 162-164. رمز Bibcode :1957PhRv..106..162B. doi : 10.1103/PhysRev.106.162 .
  15. ^ ab Bardeen, J.; Cooper, LN & Schrieffer, JR (1957). "نظرية الموصلية الفائقة". المراجعة الفيزيائية . 108 (5): 1175–1205. رمز Bibcode :1957PhRv..108.1175B. doi : 10.1103/PhysRev.108.1175 .
  16. ^ جينزبرج، VL & لانداو، LD (1950). “حول نظرية الموصلية الفائقة”. Zhurnal Eksperimental'noi و Teoreticheskoi Fiziki . 20 : 1064.
  17. ^ ماكسويل، إي. (1950). "تأثير النظائر في الموصلية الفائقة للزئبق". المراجعة الفيزيائية . 78 (4): 477. رمز Bibcode :1950PhRv...78..477M. doi :10.1103/PhysRev.78.477.
  18. ^ Reynolds, CA; Serin, B.; Wright, WH & Nesbitt, LB (1950). "الموصلية الفائقة لنظائر الزئبق". المراجعة الفيزيائية . 78 (4): 487. رمز Bibcode :1950PhRv...78..487R. doi :10.1103/PhysRev.78.487.
  19. ^ بوجوليوبوف ، إن إن (1958). “طريقة جديدة في نظرية الموصلية الفائقة”. Zhurnal Eksperimental'noi و Teoreticheskoi Fiziki . 34 : 58.
  20. ^ جوركوف، إل بي (1959). "الاستنتاج المجهري لمعادلات جينزبورج-لانداو في نظرية الموصلية الفائقة". مجلة التجارب والفيزياء النظرية . 36 : 1364.
  21. ^ Combescot, M.; Pogosov, WV; Betbeder-Matibet, O. (2013). "BCS ansatz for superconductivity in the light of the Bogoliubov approach and the Richardson–Gaudin exact wave function". Physica C: Superconductivity . 485 : 47–57. arXiv : 1111.4781 . Bibcode :2013PhyC..485...47C. doi :10.1016/j.physc.2012.10.011. S2CID  119121639.
  22. ^ Buck, Dudley A. "The Cryotron – A Superconductive Computer Component" (PDF) . مختبر لينكولن، معهد ماساتشوستس للتكنولوجيا . تم الاسترجاع في 10 أغسطس 2014 .
  23. ^ Yntema, GB (1955). "اللف الفائق التوصيل للمغناطيس الكهربائي". المراجعة الفيزيائية . 98 (4): 1197. رمز Bibcode :1955PhRv...98.1144.. doi :10.1103/PhysRev.98.1144.
  24. ^ كونزلر، جيه إي؛ بويلر، إي؛ هسو، إف إل إس؛ ويرنيك، جيه إتش (1961). "الموصلية الفائقة في Nb3Sn عند كثافة تيار عالية في مجال مغناطيسي بقوة 88 كيلو أوس". رسائل المراجعة الفيزيائية . 6 (3): 89-91. رمز Bibcode :1961PhRvL...6...89K. doi :10.1103/PhysRevLett.6.89.
  25. ^ Berlincourt, TG & Hake, RR (1962). "دراسات المجال المغناطيسي النبضي لسبائك المعادن الانتقالية الفائقة التوصيل عند كثافات تيار عالية ومنخفضة". نشرة الجمعية الفيزيائية الأمريكية . II-7 : 408.
  26. ^ Berlincourt, TG (1987). "ظهور النيوبيوم والتيتانيوم كمواد مغناطيسية فائقة" (PDF) . Cryogenics . 27 (6): 283–289. Bibcode :1987Cryo...27..283B. doi :10.1016/0011-2275(87)90057-9.
  27. ^ جوزيفسون، بي دي (1962). "تأثيرات جديدة محتملة في الأنفاق الفائقة التوصيل". رسائل الفيزياء . 1 (7): 251-253. رمز Bibcode : 1962PhL.....1..251J. doi : 10.1016/0031-9163(62)91369-0.
  28. ^ "جائزة نوبل في الفيزياء 1973". NobelPrize.org . مؤرشف من الأصل في 25 مارس 2021 . تم الاسترجاع 2021-03-30 .
  29. ^ "اكتشاف حالة أساسية جديدة للمادة، وهي العازل الفائق". ساينس ديلي . 9 أبريل 2008. تم استرجاعه في 2008-10-23 .
  30. ^ "باحثون يثبتون وجود موصل فائق كان يُعتقد سابقًا أنه مستحيل". phys.org . تم الاسترجاع في 8 ديسمبر 2020 .
  31. ^ هاشيموتو، تاكاهيرو؛ أوتا، يويتشي. تسوزوكي، أكيهيرو؛ ناغاشيما، تسوباكي؛ فوكوشيما، أكيكو؛ كاساهارا، شيجيرو؛ ماتسودا، يوجي؛ ماتسورا، كوهي؛ ميزوكامي، يوتا؛ شيبوتشي، تاكاسادا؛ شين، شيك؛ أوكازاكي ، كوزو (1 نوفمبر 2020). “الموصلية الفائقة للتكثيف بوز-آينشتاين الناجمة عن اختفاء الحالة الخيطية”. تقدم العلوم . 6 (45): eabb9052. بيب كود :2020SciA....6.9052H. دوى :10.1126/sciadv.abb9052. ISSN  2375-2548. بمك 7673702 . بميد  33158862. 
  32. ^ "الموصلية الفائقة | سيرن". home.cern . تم الاسترجاع في 2020-10-29 .
  33. ^ أورثاكر، أنجلينا. "الموصلية الفائقة" (PDF) . الجامعة التقنية في جراتس .
  34. ^ "الموصل الفائق من النوع 1.5 يظهر خطوطه". عالم الفيزياء . 2009-02-17 . تم الاسترجاع 2020-10-29 .
  35. ^ جيبني، إليزابيث (5 مارس 2018). "اكتشاف الجرافين المفاجئ قد يكشف أسرار الموصلية الفائقة". أخبار. نيتشر . 555 (7695): 151-152. Bibcode :2018Natur.555..151G. doi : 10.1038/d41586-018-02773-w . PMID  29517044. تأتي الموصلات الفائقة على نطاق واسع في نوعين: التقليدية، حيث يمكن تفسير النشاط من خلال النظرية السائدة للموصلية الفائقة، وغير التقليدية، حيث لا يمكن ذلك.
  36. ^ Hirsch, JE; Maple, MB; Marsiglio, F. (2015-07-15). "فئات المواد الفائقة التوصيل: مقدمة ونظرة عامة". Physica C: Superconductivity and Its Applications . المواد الفائقة التوصيل: التقليدية وغير التقليدية وغير المحددة. 514 : 1–8. arXiv : 1504.03318 . Bibcode :2015PhyC..514....1H. doi :10.1016/j.physc.2015.03.002. ISSN  0921-4534.
  37. ^ Mineev, VP; Samokhin, K (1999-09-21). Introduction to Unconventional Superconductivity . أمستردام: CRC Press. ص. 7، 20. ISBN 978-90-5699-209-5.
  38. ^ جرانت، بول مايكل (2011). "المعضلة الكمومية الكبرى". نيتشر . 476 (7358). مجموعة نيتشر للنشر، قسم من شركة ماكميلان للنشر المحدودة. جميع الحقوق محفوظة.: 37-39. doi :10.1038/476037a. PMID  21814269. S2CID  27665903.
  39. ^ فلوريس ليفاس، خوسيه أ.؛ وآخرون. (29 أبريل 2020). "منظور حول الموصلات الفائقة التقليدية عالية الحرارة عند الضغط العالي: الأساليب والمواد". تقارير الفيزياء . 856 : 1-78. arXiv : 1905.06693 . رمز Bibcode : 2020PhR...856....1F. doi : 10.1016/j.physrep.2020.02.003. S2CID  155100283.
  40. ^ Hirsch, JE; Maple, MB; Marsiglio, F. (2015-07-15). "فئات المواد الفائقة التوصيل: مقدمة ونظرة عامة". Physica C: Superconductivity and Its Applications . المواد الفائقة التوصيل: التقليدية وغير التقليدية وغير المحددة. 514 : 1–8. arXiv : 1504.03318 . Bibcode :2015PhyC..514....1H. doi :10.1016/j.physc.2015.03.002. ISSN  0921-4534. S2CID  12895850.
  41. ^ "تصنيف الموصلات الفائقة" (PDF) . سيرن .
  42. ^ فان كامب، ميشيل؛ فرانسيس، أوليفييه؛ ليكوك، توماس (2017). "تسجيل تاريخ الجاذبية في بلجيكا". Eos . 98. doi : 10.1029/2017eo089743 .
  43. ^ فان كامب، ميشيل؛ دي فيرون، أوليفييه؛ واتليت، أرنو؛ ميوررز، برونو؛ فرانسيس، أوليفييه؛ كودرون، كورينتين (2017). "الجيوفيزياء من قياسات الجاذبية الأرضية المتغيرة زمنيًا" (PDF) . مراجعات الجيوفيزياء . 55 (4): 2017RG000566. رمز Bibcode : 2017RvGeo..55..938V. doi : 10.1002/2017rg000566. ISSN  1944-9208. S2CID  134876430.
  44. ^ تينكهام، مايكل (1996). مقدمة في الموصلية الفائقة . مينولا، نيويورك: دوفر للنشر، ص 8. رقم ISBN 0486435032.
  45. ^ Drozdov, A.; Eremets, M.; Troyan, I.; Ksenofontov, V. (17 أغسطس 2015). "الموصلية الفائقة التقليدية عند 203 كلفن عند ضغوط عالية في نظام هيدريد الكبريت". Nature . 525 (2–3): 73–76. arXiv : 1506.08190 . Bibcode :2015Natur.525...73D. doi :10.1038/nature14964. PMID  11369082. S2CID  4468914.
  46. ^ تينكهام، مايكل (1996). مقدمة في الموصلية الفائقة . مينولا، نيويورك: دوفر للنشر، ص 16. رقم ISBN 0486435032.
  47. ^ Dolecek, RL (1954). "المغنطة الأدياباتية للكرة الفائقة التوصيل". المراجعة الفيزيائية . 96 (1): 25–28. رمز Bibcode :1954PhRv...96...25D. doi :10.1103/PhysRev.96.25.
  48. ^ كلاينرت، هـ. (1982). "نسخة الفوضى من نموذج هيجز الأبيلاني وترتيب انتقال الطور الفائق التوصيل" (PDF) . رسائل إلى نوفو سيمنتو . 35 (13): 405-412. doi :10.1007/BF02754760. S2CID  121012850.
  49. ^ Hove, J.; Mo, S.; Sudbo, A. (2002). "Vortex interactions and thermally induced crossover from type-I to type-II superconductivity" (PDF) . Physical Review B. 66 ( 6): 064524. arXiv : cond-mat/0202215 . Bibcode :2002PhRvB..66f4524H. doi :10.1103/PhysRevB.66.064524. S2CID  13672575.
  50. ^ لاندو، ليف د.؛ ليفشيتز، يفجيني م. (1984). الديناميكا الكهربائية للوسائط المستمرة . دورة الفيزياء النظرية . المجلد 8. أكسفورد، إنجلترا: باتروورث-هاينمان. رقم ISBN 978-0-7506-2634-7.
  51. ^ كالاواي، ديفيد جيه إي (1990). "حول البنية الرائعة للحالة الوسيطة الفائقة التوصيل". الفيزياء النووية ب . 344 (3): 627-645. رمز Bibcode :1990NuPhB.344..627C. doi :10.1016/0550-3213(90)90672-Z.
  52. ^ ab Wu, MK; et al. (1987). "الموصلية الفائقة عند 93 كلفن في نظام مركب Y–Ba–Cu–O مختلط الطور الجديد عند الضغط المحيط". رسائل المراجعة الفيزيائية . 58 (9): 908-910. رمز Bibcode :1987PhRvL..58..908W. doi : 10.1103/PhysRevLett.58.908 . PMID  10035069.
  53. ^ "مقدمة عن الهيليوم السائل". فرع التبريد العميق والسوائل . مركز جودارد لرحلات الفضاء، وكالة ناسا.
  54. ^ "القسم 4.1 "سدادة الهواء في خط التعبئة". دليل نظام التبريد العميق لمقياس مغناطيسية الصخور الفائقة التوصيل . 2G Enterprises. مؤرشف من الأصل في 6 مايو 2009. تم الاسترجاع في 9 أكتوبر 2012 .
  55. ^ أبريكوسوف، أليكسي أ. (8 ديسمبر 2003). "الموصلات الفائقة من النوع الثاني وشبكة الدوامات". محاضرة نوبل .
  56. ^ جينجراس ، أوليفييه (سبتمبر 2021). الموصلية الفائقة غير التقليدية لروثينات السترونتيوم: الارتباطات الإلكترونية والاقتران المداري (بالفرنسية).أطروحة دكتوراه.
  57. ^ مان، آدم (20 يوليو 2011). "الموصلية الفائقة عالية الحرارة عند 25: لا تزال في حالة تشويق". نيتشر . 475 (7356): 280-2. رمز Bibcode :2011Natur.475..280M. doi :10.1038/475280a. PMID  21776057. S2CID  205066154.
  58. ^ Pines, D. (2002), "The Spin Fluctuation Model for High Temperature Superconductivity: Progress and Prospects", The Gap Symmetry and Fluctuations in High-Tc Superconductors , NATO Science Series: B, vol. 371, New York: Kluwer Academic, pp. 111–142, doi :10.1007/0-306-47081-0_7, ISBN 978-0-306-45934-4
  59. ^ Monthoux, P.; Balatsky, AV & Pines, D. (1991). "نحو نظرية الموصلية الفائقة عالية الحرارة في أكاسيد الكوبريت المرتبطة بمضادات الحديد المغناطيسية". رسائل المراجعة الفيزيائية . 67 (24): 3448–3451. رمز Bibcode :1991PhRvL..67.3448M. doi : 10.1103/PhysRevLett.67.3448 . PMID  10044736.
  60. ^ جان زانين، يان ليو، يا صن ك. شالم (2015). الثنائية الهولوغرافية في فيزياء المادة المكثفة . مطبعة جامعة كامبريدج، كامبريدج.
  61. ^ شيلينج، أ.؛ وآخرون (1993). "الموصلية الفائقة فوق 130 كلفن في نظام الزئبق-البروم-الكالسيوم-النحاس-الأكسجين". نيتشر . 363 (6424): 56-58. رمز Bibcode :1993Natur.363...56S. doi :10.1038/363056a0. S2CID  4328716.
  62. ^ داي ، ص. تشاكوماكوس، كولومبيا البريطانية؛ الشمس، غف. وونغ، كيلوواط. وآخرون. (1995). “دراسة تخليق وحيود مسحوق النيوترونات للموصل الفائق HgBa 2 Ca 2 Cu 3 O 8 + δ بواسطة استبدال Tl”. فيزياء ج . 243 (3-4): 201-206. بيب كود :1995PhyC..243..201D. دوى :10.1016/0921-4534(94)02461-8.
  63. ^ تاكاهاشي، هيروكي؛ إيجاوا، كازومي؛ آري، كازونوبو؛ كاميهارا، يويتشي؛ وآخرون. (2008). “الموصلية الفائقة عند 43 كلفن في مركب ذو طبقات حديدية LaO 1− x F x FeAs”. طبيعة . 453 (7193): 376-378. بيب كود :2008Natur.453..376T. دوى :10.1038/nature06972. بميد  18432191. S2CID  498756.
  64. ^ تشو، أدريان (2014-10-30). "اكتشاف عائلة ثانية من الموصلات الفائقة عالية الحرارة". أخبار ساينس ناو اليومية.
  65. ^ Ren, Zhi-An; et al. (2008). "الموصلية الفائقة ومخطط الطور في أكاسيد الزرنيخ القائمة على الحديد ReFeAsO1-d (Re = معدن أرضي نادر) بدون إضافة الفلور". EPL . 83 (1): 17002. arXiv : 0804.2582 . Bibcode :2008EL.....8317002R. doi :10.1209/0295-5075/83/17002. S2CID  96240327.
  66. ^ لي، يينوي؛ هاو، جيان؛ ليو، هانيو؛ لي، يانلينج؛ ما، يانمينج (2014-05-07). "التعدين والتوصيل الفائق لكبريتيد الهيدروجين الكثيف". مجلة الفيزياء الكيميائية . 140 (17): 174712. arXiv : 1402.2721 . Bibcode : 2014JChPh.140q4712L. doi : 10.1063/1.4874158. ISSN  0021-9606. PMID  24811660. S2CID  15633660.
  67. ^ Drozdov, AP; Eremets, MI; Troyan, IA; Ksenofontov, V.; Shylin, SI (2015). "Conventional superconductivity at 203 kelvin at high pressures in the sulfur hydride system". Nature . 525 (7567): 73–6. arXiv : 1506.08190 . Bibcode :2015Natur.525...73D. doi :10.1038/nature14964. ISSN  0028-0836. PMID  26280333. S2CID  4468914.
  68. ^ ab Wood, Charlie (14 أكتوبر 2020). "الوصول إلى الموصلية الفائقة في درجة حرارة الغرفة لأول مرة". مجلة كوانتا . تم الاسترجاع في 2020-10-29 .
  69. ^ دروزدوف، ا ف ب. كونغ، ص. مينكوف، VS. بسيدين، SP؛ كوزوفنيكوف، MA؛ مظفري، س. باليكاس، إل. بالاكيرف، ف.ف. غراف، دي. براكابينكا، VB. جرينبيرج، إي. كنيازيف ، دا. تكاتش، م. إريميتس، ميشيجان (2019). “الموصلية الفائقة عند 250 كلفن في اللانثانم هيدريد تحت ضغوط عالية”. طبيعة . 569 (7757): 528-531. أرخايف : 1812.01561 . بيب كود :2019Natur.569..528D. دوى :10.1038/s41586-019-1201-8. بميد  31118520. S2CID  119231000.
  70. ^ كاو، يوان ؛ فاطمي، فالا؛ ديمير، أحمد؛ فانغ، شيانغ؛ توماركين، سبنسر إل؛ لو، جيسون واي؛ سانشيز-ياماجيشي، جيه دي؛ واتانابي، كيه؛ تانيجوتشي، تي. (2018-03-05). "سلوك العازل المرتبط عند ملء نصف الشبكات الفائقة للجرافين ذات الزاوية السحرية". نيتشر . 556 (7699): 80-84. أركسيف : 1802.00553 . رمز Bibcode : 2018Natur.556...80C. doi : 10.1038/nature26154. ISSN  1476-4687. PMID  29512654. S2CID  4601086.
  71. ^ وود، تشارلي (16 مارس 2021). "تطور جديد يكشف أسرار الموصلية الفائقة". مجلة كوانتا . تم الاسترجاع في 2021-03-23 .
  72. ^ سنيدر، إليوت؛ وآخرون. (14 أكتوبر 2020). "الموصلية الفائقة في درجة حرارة الغرفة في هيدريد الكبريت الكربوني". نيتشر . 586 (7829): 373-377. رمز Bibcode : 2020Natur.586..373S. doi : 10.1038/s41586-020-2801-z. OSTI  1673473. PMID  33057222. S2CID  222823227.(تم سحبه، انظر doi :10.1038/s41586-022-05294-9، PMID  36163290)
  73. ^ تشانج، كينيث (14 أكتوبر 2020). "أخيرًا، أول موصل فائق في درجة حرارة الغرفة". نيويورك تايمز .
  74. ^ سنيدر، إليوت؛ داسنبروك-جامون، ناثان؛ ماكبرايد، رايموند؛ ديبيساي، ماثيو؛ فيندانا، هيرانيا؛ فينكاتاسامي، كيفن؛ لولر، كيث ف؛ سلامات، أشكان؛ دياس، رانجا ب. (26 سبتمبر 2022). "ملاحظة الانكماش: الموصلية الفائقة في درجة حرارة الغرفة في هيدريد الكبريت الكربوني". نيتشر . 610 (7933): 804. رمز Bibcode : 2022Natur.610..804S. doi : 10.1038/s41586-022-05294-9 . PMID  36163290. S2CID  252544156.
  75. ^ Kopelevich, Yakov; Torres, José; Da Silva, Robson; Oliveira, Felipe; Diamantini, Maria Cristina; Trugenberger, Carlo; Vinokur, Valerii (2024). "الموصلية الفائقة العالمية في درجة حرارة الغرفة في الجرافيت". Advanced Quantum Technologies . 7 (2). arXiv : 2208.00854 . doi :10.1002/qute.202300230.
  76. ^ نديم، محمد؛ فوهرر، مايكل س؛ وانج، شياولين (2023). "تأثير الصمام الثنائي الفائق التوصيل" . مراجعات الطبيعة للفيزياء . 5 (10): 558-577. رمز Bibcode :2023NatRP...5..558N. doi :10.1038/s42254-023-00632-w. ISSN  2522-5820. S2CID  261976918.
  77. ^ تصميم واختبار ميداني لأول دوار ReBCO في العالم لمولد رياح بقوة 3.6 ميجاوات" بقلم آن بيرغن، راسموس أندرسن، ماركوس باور، هيرمان بوي، مارسيل تير بريك، باتريك بروتسارت، كارستن بوهرر، مارك دهالي، جيسبر هانسن وهيرمان تين كيت، 25 أكتوبر 2019، علوم وتكنولوجيا الموصلات الفائقة.
  78. ^ بروك، ديفيد سي. (2014-03-19). "جهاز الكمبيوتر الكريوتروني المنسي لدودلي باك". معهد مهندسي الكهرباء والإلكترونيات . تم الاسترجاع في 2021-03-30 .
  79. ^ موروزوف، دميتري ف.؛ كاسابوري، أليساندرو؛ هادفيلد، روبرت هـ. (2022-03-11). "كاشفات الفوتون الفائقة التوصيل" (PDF) . الفيزياء المعاصرة . 62 (2): 69-91. doi :10.1080/00107514.2022.2043596. ISSN  0010-7514. S2CID  247422273.
  80. ^ Natarajan, CM (أبريل 2012). "كاشفات الفوتون الواحد ذات الأسلاك النانوية الفائقة التوصيل: الفيزياء والتطبيقات". علم وتكنولوجيا الموصلات الفائقة . 25 (6): 063001. arXiv : 1204.5560 . Bibcode :2012SuScT..25f3001N. doi :10.1088/0953-2048/25/6/063001. S2CID  4893642 – عبر IOP Publishing.
  81. ^ إسلام؛ وآخرون (2014). "مراجعة هياكل توربينات الرياح البحرية: التحديات التقنية واتجاهات البحث والتطوير". مراجعات الطاقة المتجددة والمستدامة . 33 : 161-176. رمز Bibcode : 2014RSERv..33..161I. doi : 10.1016/j.rser.2014.01.085. hdl : 10453/33256 .
  82. ^ Linder, Jacob; Robinson, Jason WA (2 أبريل 2015). "Superconducting spintronics". Nature Physics . 11 (4): 307–315. arXiv : 1510.00713 . Bibcode :2015NatPh..11..307L. doi :10.1038/nphys3242. S2CID  31028550.
  83. ^ توماس وآخرون (2016). "خطوط النقل الفائقة التوصيل - نقل الطاقة الكهربائية المستدامة مع قبول عام أعلى؟" (PDF) . مراجعات الطاقة المتجددة والمستدامة . 55 : 59-72. Bibcode :2016RSERv..55...59T. doi : 10.1016/j.rser.2015.10.041 .
  84. ^ رين، لي؛ وآخرون (2009). "التقييم الفني والاقتصادي لكابلات HTS". معاملات معهد مهندسي الكهرباء والإلكترونيات في الموصلية الفائقة التطبيقية . 19 (3): 1774-1777. doi :10.1109/TASC.2009.2019058. S2CID  46117301.
  85. ^ "جميع جوائز نوبل في الفيزياء". Nobelprize.org . Nobel Media AB 2014.

قراءة إضافية

  • المعيار IEC 60050-815:2000، المفردات الكهروتقنية الدولية (IEV) - الجزء 815: الموصلية الفائقة محفوظ في 2020-03-07 على موقع Wayback Machine .
  • كلاينرت، هاجن (1989). "التدفق الفائق وخطوط الدوامة". حقول القياس في المادة المكثفة . المجلد 1. مجلة العلوم العالمية. رقم ISBN 978-9971-5-0210-2.
  • لاركين، أناتولي؛ فارلاموف، أندريه (2005). نظرية التقلبات في الموصلات الفائقة . مطبعة جامعة أكسفورد. ISBN 978-0-19-852815-9.
  • Lebed, AG (2008). فيزياء الموصلات الفائقة العضوية والموصلات . المجلد 110 (الطبعة الأولى). Springer. ISBN 978-3-540-76667-4.
  • ماتريكون، جان؛ وايساند، جورج؛ جلاشاوزر، تشارلز (2003). الحروب الباردة: تاريخ الموصلية الفائقة . مطبعة جامعة روتجرز. رقم ISBN 978-0-8135-3295-0.
  • "فيزيائي يكتشف الموصلية الفائقة الغريبة". ساينس ديلي . 17 أغسطس 2006.
  • تينكهام، مايكل (2004). مقدمة في الموصلية الفائقة (الطبعة الثانية). كتب دوفر. رقم ISBN 978-0-486-43503-9.
  • تيبلر، بول؛ لويلين، رالف (2002). الفيزياء الحديثة (الطبعة الرابعة). دبليو إتش فريمان. رقم ISBN 978-0-7167-4345-3.
  • أوماهوني، شين م.؛ جامعة أكسفورد (2022). "حول آلية اقتران الإلكترون في الموصلية الفائقة عالية الحرارة لأكسيد النحاس". وقائع الأكاديمية الوطنية للعلوم . 119 (37): e2207449119. arXiv : 2108.03655 . Bibcode : 2022PNAS..11907449O. doi : 10.1073/pnas.2207449119 . PMC  9477408. PMID  36067325 .
  • تشارلي وود، مجلة كوانتا (2022). "فهم الموصلية الفائقة في درجات الحرارة العالية أخيرًا".
يحتوي Wikiquote على اقتباسات متعلقة بـ الموصلية الفائقة .
  • فيديو عن الموصلات الفائقة من النوع الأول: R=0/درجات حرارة الانتقال/B هو متغير الحالة/تأثير مايسنر/فجوة الطاقة (جيايفر)/نموذج BCS
  • محاضرات عن الموصلية الفائقة (سلسلة من مقاطع الفيديو، بما في ذلك مقابلات مع خبراء بارزين)
  • فيديو يوتيوب مغناطيس معلق
  • حزمة التدريس والتعلم DoITPoMS – "الموصلية الفائقة"
  • معادلة شرودنجر في سياق كلاسيكي: ندوة حول الموصلية الفائقة - محاضرات فاينمان في الفيزياء.
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Superconductivity&oldid=1252422004"
Original text
Rate this translation
Your feedback will be used to help improve Google Translate