الأشعة الكونية

📅 آخر تحديث: ٦ أغسطس ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ٦ أغسطس ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 27 صور
الموسوعة الحرة

التدفق الكوني مقابل طاقة الجسيمات في الجزء العلوي من الغلاف الجوي للأرض
الصورة اليسرى: ميون الأشعة الكونية الذي يمر عبر غرفة سحابية يتعرض للتشتت بزاوية صغيرة في اللوحة المعدنية الوسطى ويترك الغرفة. الصورة اليمنى: ميون الأشعة الكونية يفقد قدرًا كبيرًا من الطاقة بعد المرور عبر اللوحة كما يتضح من الانحناء المتزايد للمسار في المجال المغناطيسي.

الأشعة الكونية أو الجسيمات الفلكية هي جسيمات عالية الطاقة أو مجموعات من الجسيمات (تمثلها في المقام الأول البروتونات أو النوى الذرية ) تتحرك عبر الفضاء بسرعة الضوء تقريبًا . تنشأ من الشمس ، ومن خارج النظام الشمسي في مجرتنا، [1] ومن المجرات البعيدة. [2] عند الاصطدام بالغلاف الجوي للأرض ، تنتج الأشعة الكونية زخات من الجسيمات الثانوية ، بعضها يصل إلى السطح ، على الرغم من أن الجزء الأكبر ينحرف إلى الفضاء بواسطة الغلاف المغناطيسي أو الغلاف الشمسي .

تم اكتشاف الأشعة الكونية بواسطة فيكتور هيس في عام 1912 في تجارب البالون، والتي حصل بسببها على جائزة نوبل في الفيزياء عام 1936. [3]

أصبح القياس المباشر للأشعة الكونية، وخاصة عند الطاقات المنخفضة، ممكنًا منذ إطلاق الأقمار الصناعية الأولى في أواخر الخمسينيات. تُستخدم أجهزة كشف الجسيمات المشابهة لتلك المستخدمة في الفيزياء النووية والفيزياء عالية الطاقة على الأقمار الصناعية والمسبارات الفضائية للبحث في الأشعة الكونية. [4] تم تفسير البيانات من تلسكوب فيرمي الفضائي (2013) [5] على أنها دليل على أن جزءًا كبيرًا من الأشعة الكونية الأولية ينشأ من انفجارات المستعرات الأعظمية للنجوم. [6] [ مصدر أفضل مطلوب ] بناءً على ملاحظات النيوترينوات وأشعة جاما من البلازار TXS 0506 + 056 في عام 2018، يبدو أن النوى المجرية النشطة تنتج أيضًا أشعة كونية. [7] [8]

علم أصل الكلمة

يبدو أن مصطلح الشعاع (كما في الشعاع الضوئي ) نشأ من اعتقاد أولي، نظرًا لقوتها الاختراقية، بأن الأشعة الكونية كانت في الغالب إشعاعًا كهرومغناطيسيًا . [9] ومع ذلك، بعد الاعتراف الأوسع بالأشعة الكونية على أنها جسيمات مختلفة عالية الطاقة ذات كتلة جوهرية ، كان مصطلح "الأشعة" لا يزال متوافقًا مع الجسيمات المعروفة آنذاك مثل أشعة الكاثود وأشعة القناة وأشعة ألفا وأشعة بيتا . وفي الوقت نفسه، تُعرف فوتونات الأشعة "الكونية" ، وهي كميات من الإشعاع الكهرومغناطيسي (وبالتالي ليس لها كتلة جوهرية) بأسمائها الشائعة، مثل أشعة جاما أو الأشعة السينية ، اعتمادًا على طاقة الفوتون الخاصة بها .

تعبير

من الأشعة الكونية الأولية، والتي تنشأ خارج الغلاف الجوي للأرض، حوالي 99٪ هي نوى عارية للذرات المشتركة (مجردة من قشورها الإلكترونية)، وحوالي 1٪ هي إلكترونات منفردة (أي نوع واحد من جسيمات بيتا ). من النوى، حوالي 90٪ هي بروتونات بسيطة (أي نوى الهيدروجين)؛ 9٪ هي جسيمات ألفا ، مطابقة لنوى الهيليوم؛ و1٪ هي نوى عناصر أثقل، تسمى أيونات HZE . [10] تختلف هذه الكسور بشكل كبير على مدى نطاق طاقة الأشعة الكونية. [11] جزء صغير جدًا هو جسيمات مستقرة من المادة المضادة ، مثل البوزيترونات أو البروتونات المضادة . الطبيعة الدقيقة لهذا الجزء المتبقي هي مجال بحث نشط. لم يجد البحث النشط من مدار الأرض عن جسيمات مضادة ألفا اعتبارًا من عام 2019 [12] أي دليل لا لبس فيه.

عند ضرب الغلاف الجوي، تتفجر الأشعة الكونية الذرات بعنف في أجزاء أخرى من المادة، مما ينتج كميات كبيرة من البيونات والميونات ( التي تنتج عن تحلل البيونات المشحونة ، والتي لها نصف عمر قصير) بالإضافة إلى النيوترينوات . [13] تزداد تركيبة النيوترونات في سلسلة الجسيمات عند الارتفاعات المنخفضة، لتصل إلى ما بين 40٪ و 80٪ من الإشعاع على ارتفاعات الطائرات. [14]

من بين الأشعة الكونية الثانوية، تتحلل البيونات المشحونة التي تنتجها الأشعة الكونية الأولية في الغلاف الجوي بسرعة، فتنبعث منها الميونات. وعلى عكس البيونات، لا تتفاعل هذه الميونات بقوة مع المادة، ويمكنها أن تنتقل عبر الغلاف الجوي لتخترق حتى ما تحت مستوى الأرض. إن معدل وصول الميونات إلى سطح الأرض هو بحيث يمر حوالي واحد في الثانية عبر حجم بحجم رأس الإنسان. [15] جنبًا إلى جنب مع النشاط الإشعاعي المحلي الطبيعي، تعد هذه الميونات سببًا مهمًا لتأين الغلاف الجوي على مستوى الأرض والذي جذب انتباه العلماء لأول مرة، مما أدى في النهاية إلى اكتشاف الأشعة الكونية الأولية القادمة من خارج غلافنا الجوي.

طاقة

تحظى الأشعة الكونية باهتمام كبير من الناحية العملية، وذلك بسبب الضرر الذي تلحقه بالإلكترونيات الدقيقة والحياة خارج حماية الغلاف الجوي والمجال المغناطيسي، ومن الناحية العلمية، لأن طاقات الأشعة الكونية عالية الطاقة للغاية قد لوحظت أنها تقترب من 3 × 10.20 إلكترون فولت [16](هذا أكبر بقليل من 21 مليون مرة من طاقة تصميم الجسيمات المتسارعة بواسطةمصادم الهدرونات الكبير، 14تيرا إلكترون فولت[TeV] (1.4×1013 إلكترون فولت).[17]) يمكن للمرء أن يُظهر أنه يمكن تحقيق مثل هذه الطاقات الهائلة عن طريقآلية الطرد المركزي للتسارعفيالنوى المجرية النشطة. عند 50جول[J] (3.1×1011 جيجا إلكترون فولت)،[18]فإن الأشعة الكونية ذات الطاقة العالية للغاية (مثلجسيم OMGالمسجل في عام 1991) لها طاقات مماثلة للطاقة الحركية لكرة بيسبول بسرعة 90كيلومترًا في الساعة[كم / ساعة] (56 ميلاً في الساعة). ونتيجة لهذه الاكتشافات، كان هناك اهتمام بالتحقيق في الأشعة الكونية ذات الطاقات الأكبر.[19]ومع ذلك، فإن معظم الأشعة الكونية لا تحتوي على مثل هذه الطاقات الشديدة؛ يصل توزيع طاقة الأشعة الكونية إلى ذروته عند 300ميجا إلكترون فولت[MeV] (4.8×10−11 J).[20]

تاريخ

بعد اكتشاف النشاط الإشعاعي بواسطة هنري بيكريل في عام 1896، كان يُعتقد عمومًا أن الكهرباء الجوية، أو تأين الهواء ، ناجمة فقط عن الإشعاع من العناصر المشعة في الأرض أو الغازات المشعة أو نظائر الرادون التي تنتجها. [21] يمكن تفسير قياسات معدلات التأين المتزايدة على ارتفاعات متزايدة فوق سطح الأرض خلال العقد من عام 1900 إلى عام 1910 على أنها ترجع إلى امتصاص الإشعاع المؤين بواسطة الهواء الفاصل. [22]

اكتشاف

يقوم باتشيني بإجراء القياس في عام 1910.

في عام 1909، طور ثيودور وولف مقياسًا كهربائيًا ، وهو جهاز لقياس معدل إنتاج الأيونات داخل حاوية محكمة الغلق، واستخدمه لإظهار مستويات أعلى من الإشعاع في الجزء العلوي من برج إيفل مقارنة بقاعدته. [23] ومع ذلك، لم يتم قبول ورقته المنشورة في مجلة Physikalische Zeitschrift على نطاق واسع. في عام 1911، لاحظ دومينيكو باتشيني تغيرات متزامنة في معدل التأين فوق بحيرة، وفوق البحر، وعلى عمق 3 أمتار من السطح. استنتج باتشيني من انخفاض النشاط الإشعاعي تحت الماء أن جزءًا معينًا من التأين يجب أن يكون بسبب مصادر أخرى غير النشاط الإشعاعي للأرض. [24]

في عام 1912، حمل فيكتور هيس ثلاثة أجهزة قياس كهربائية عالية الدقة من طراز وولف [3] إلى ارتفاع 5300 متر في رحلة بالون حرة . ووجد أن معدل التأين زاد بنحو أربعة أضعاف عن المعدل عند مستوى الأرض. [3] استبعد هيس الشمس كمصدر للإشعاع من خلال الصعود بالبالون أثناء كسوف شبه كامل. ومع حجب القمر لمعظم الإشعاع المرئي للشمس، لا يزال هيس يقيس الإشعاع الصاعد على ارتفاعات متزايدة. [3] وخلص إلى أن "نتائج الملاحظات تبدو على الأرجح قابلة للتفسير بالافتراض بأن الإشعاع ذو القدرة الاختراقية العالية جدًا يدخل من أعلى إلى الغلاف الجوي". [25] في عامي 1913 و1914، أكد فيرنر كولهورستر نتائج فيكتور هيس السابقة من خلال قياس معدل التأين المتزايد على ارتفاع 9 كم. [26] [27]

زيادة التأين مع الارتفاع كما قاسها هيس في عام 1912 (على اليسار) وكولهورستر (على اليمين)

حصل هيس على جائزة نوبل في الفيزياء عام 1936 لاكتشافه. [28] [29]

هبط هيس بعد رحلته بالمنطاد في عام 1912.

تعريف

كتب برونو روسي في عام 1964:

في أواخر عشرينيات القرن العشرين وأوائل ثلاثينياته، تم رفع تقنية تسجيل القياسات الكهربائية الذاتية التي تحملها البالونات إلى أعلى طبقات الغلاف الجوي أو تغوص إلى أعماق كبيرة تحت الماء إلى درجة غير مسبوقة من الكمال بواسطة الفيزيائي الألماني إريك ريجيني ومجموعته. ولهؤلاء العلماء، ندين ببعض أكثر القياسات دقة على الإطلاق لتأين الأشعة الكونية كدالة للارتفاع والعمق. [30]

صرح إرنست رذرفورد في عام 1931 أنه "بفضل التجارب الرائعة التي أجراها البروفيسور ميليكان والتجارب الأكثر شمولاً التي أجراها البروفيسور ريجيني، حصلنا الآن ولأول مرة على منحنى امتصاص هذه الإشعاعات في الماء والذي يمكننا الاعتماد عليه بأمان". [31]

في عشرينيات القرن العشرين، صاغ روبرت مليكان مصطلح الأشعة الكونية ، حيث أجرى قياسات للتأين بسبب الأشعة الكونية من أعماق المياه إلى ارتفاعات عالية وحول العالم. اعتقد مليكان أن قياساته أثبتت أن الأشعة الكونية الأولية كانت أشعة جاما؛ أي الفوتونات النشطة. واقترح نظرية مفادها أنها تم إنتاجها في الفضاء بين النجوم كمنتجات ثانوية لاندماج ذرات الهيدروجين في العناصر الأثقل، وأن الإلكترونات الثانوية تم إنتاجها في الغلاف الجوي بواسطة تشتت كومبتون لأشعة جاما. في عام 1927، أثناء الإبحار من جاوة إلى هولندا، وجد جاكوب كلاي دليلاً، [32] تم تأكيده لاحقًا في العديد من التجارب، على أن شدة الأشعة الكونية تزداد من المناطق الاستوائية إلى خطوط العرض المتوسطة، مما يشير إلى أن الأشعة الكونية الأولية تنحرف بواسطة المجال المغناطيسي الأرضي وبالتالي يجب أن تكون جسيمات مشحونة، وليس فوتونات. في عام 1929، اكتشف بوتي وكولهورستر جسيمات أشعة كونية مشحونة يمكنها اختراق 4.1 سم من الذهب. [33] لا يمكن إنتاج جسيمات مشحونة بهذه الطاقة العالية بواسطة الفوتونات من عملية الاندماج بين النجوم التي اقترحها ميليكان. [ بحاجة لمصدر ]

في عام 1930، تنبأ برونو روسي بوجود فرق بين شدة الأشعة الكونية القادمة من الشرق والغرب والتي تعتمد على شحنة الجسيمات الأولية - ما يسمى "تأثير الشرق والغرب". [34] وجدت ثلاث تجارب مستقلة [35] [36] [37] أن الشدة، في الواقع، أكبر من الغرب، مما يثبت أن معظم الجسيمات الأولية موجبة. خلال السنوات من 1930 إلى 1945، أكدت مجموعة واسعة من التحقيقات أن الأشعة الكونية الأولية هي في الغالب بروتونات، وأن الإشعاع الثانوي الناتج في الغلاف الجوي هو في المقام الأول إلكترونات وفوتونات وميونات . في عام 1948، أظهرت الملاحظات باستخدام المستحلبات النووية التي تحملها البالونات بالقرب من قمة الغلاف الجوي أن ما يقرب من 10٪ من الجسيمات الأولية هي نوى الهيليوم (جسيمات ألفا) و 1٪ هي نوى عناصر أثقل مثل الكربون والحديد والرصاص. [38] [39]

أثناء اختبار معداته لقياس تأثير الشرق والغرب، لاحظ روسي أن معدل التفريغات المتزامنة تقريبًا لعدادين جايجر منفصلين على نطاق واسع كان أكبر من المعدل العرضي المتوقع. في تقريره عن التجربة، كتب روسي "... يبدو أنه من حين لآخر تتعرض معدات التسجيل لوابل كثيف للغاية من الجسيمات، مما يتسبب في حدوث تصادمات بين العدادات، حتى لو تم وضعها على مسافات كبيرة من بعضها البعض." [40] في عام 1937، اكتشف بيير أوجيه ، الذي لم يكن على علم بتقرير روسي السابق، نفس الظاهرة وحقق فيها ببعض التفاصيل. وخلص إلى أن جسيمات الأشعة الكونية الأولية عالية الطاقة تتفاعل مع نوى الهواء المرتفعة في الغلاف الجوي، مما يؤدي إلى بدء سلسلة من التفاعلات الثانوية التي تؤدي في النهاية إلى وابل من الإلكترونات والفوتونات التي تصل إلى مستوى الأرض. [41]

كان الفيزيائي السوفييتي سيرجي فيرنوف أول من استخدم أجهزة الراديوسوند لإجراء قراءات للأشعة الكونية باستخدام أداة محمولة على ارتفاعات عالية بواسطة بالون. في الأول من أبريل 1935، أجرى قياسات على ارتفاعات تصل إلى 13.6 كيلومترًا باستخدام زوج من عدادات جايجر في دائرة مضادة للصدفة لتجنب حساب زخات الأشعة الثانوية. [42] [43]

استنتج هومي جيه بهابها تعبيرًا لاحتمالية تشتت البوزيترونات بواسطة الإلكترونات، وهي العملية المعروفة الآن باسم تشتت بهابها . وصفت ورقته الكلاسيكية، بالاشتراك مع والتر هايتلر ، المنشورة عام 1937 كيف تتفاعل الأشعة الكونية الأولية من الفضاء مع الغلاف الجوي العلوي لإنتاج الجسيمات التي لوحظت على مستوى الأرض. أوضح بهابها وهيتلر تكوين زخات الأشعة الكونية من خلال الإنتاج المتتالي لأشعة جاما وأزواج الإلكترونات الموجبة والسالبة. [44] [45]

توزيع الطاقة

تم إجراء قياسات الطاقة واتجاهات وصول الأشعة الكونية الأولية عالية الطاقة للغاية بواسطة تقنيات أخذ عينات الكثافة والتوقيت السريع للأمطار الهوائية المكثفة لأول مرة في عام 1954 من قبل أعضاء مجموعة الأشعة الكونية روسي في معهد ماساتشوستس للتكنولوجيا . [46] استخدمت التجربة أحد عشر كاشفًا للوميض مرتبة داخل دائرة قطرها 460 مترًا على أراضي محطة أغاسيز التابعة لمرصد كلية هارفارد . ومن هذا العمل، ومن العديد من التجارب الأخرى التي أجريت في جميع أنحاء العالم، أصبح من المعروف الآن أن طيف طاقة الأشعة الكونية الأولية يمتد إلى ما هو أبعد من 10 20  إلكترون فولت. يتم حاليًا تشغيل تجربة دش هوائي ضخمة تسمى مشروع أوجيه في موقع على بامباس في الأرجنتين بواسطة اتحاد دولي من الفيزيائيين. قاد المشروع في البداية جيمس كرونين ، الحائز على جائزة نوبل في الفيزياء عام 1980 من جامعة شيكاغو ، وآلان واتسون من جامعة ليدز ، ثم علماء من مجموعة بيير أوجيه الدولية. وهدفهم هو استكشاف خصائص واتجاهات وصول الأشعة الكونية الأولية ذات الطاقة الأعلى. [47] ومن المتوقع أن يكون للنتائج آثار مهمة على فيزياء الجسيمات وعلم الكون، وذلك بسبب حد جريسن-زاتسيبين-كوزمين النظري لطاقات الأشعة الكونية من مسافات طويلة (حوالي 160 مليون سنة ضوئية) والذي يحدث فوق 10 20  إلكترون فولت بسبب التفاعلات مع الفوتونات المتبقية من أصل الانفجار العظيم للكون. يخضع مرصد بيير أوجيه حاليًا للترقية لتحسين دقته والعثور على دليل على الأصل غير المؤكد حتى الآن لأكثر الأشعة الكونية نشاطًا.

تم اكتشاف أشعة جاما عالية الطاقة (>50  ميجا إلكترون فولت فوتون) أخيرًا في الإشعاع الكوني الأساسي من خلال تجربة أجراها معهد ماساتشوستس للتكنولوجيا على القمر الصناعي OSO-3 في عام 1967. [48] تم التعرف على مكونات كل من الأصول المجرية وخارج المجرة بشكل منفصل عند شدة أقل بكثير من 1٪ من الجسيمات المشحونة الأولية. منذ ذلك الحين، قامت العديد من مراصد أشعة جاما عبر الأقمار الصناعية برسم خرائط لسماء أشعة جاما. أحدثها هو مرصد فيرمي، الذي أنتج خريطة تُظهر نطاقًا ضيقًا من شدة أشعة جاما المنتجة في مصادر منفصلة ومنتشرة في مجرتنا، والعديد من المصادر خارج المجرة الشبيهة بالنقاط الموزعة على الكرة السماوية.

تعديل

تتسبب الدورة الشمسية في حدوث تغيرات في المجال المغناطيسي للرياح الشمسية التي تنتشر من خلالها الأشعة الكونية إلى الأرض. ويؤدي هذا إلى تعديل التدفقات القادمة عند طاقات أقل، كما تم اكتشافه بشكل غير مباشر من خلال شبكة مراقبة النيوترونات الموزعة عالميًا .

مصادر

تضمنت التكهنات المبكرة حول مصادر الأشعة الكونية اقتراحًا قدمه بادي وزويكي عام 1934 يشير إلى أن الأشعة الكونية نشأت من المستعرات الأعظمية. [49] اقترح اقتراح قدمه هوراس دبليو بابكوك عام 1948 أن النجوم المتغيرة المغناطيسية يمكن أن تكون مصدرًا للأشعة الكونية. [50] بعد ذلك، حدد سيكيدو وآخرون (1951) سديم السرطان كمصدر للأشعة الكونية. [51] ومنذ ذلك الحين، بدأت مجموعة متنوعة من المصادر المحتملة للأشعة الكونية في الظهور، بما في ذلك المستعرات الأعظمية ، والنوى المجرية النشطة، والكوازارات ، وانفجارات أشعة جاما . [52]

مصادر الإشعاع المؤين في الفضاء بين الكواكب.

ساعدت التجارب اللاحقة في تحديد مصادر الأشعة الكونية بدرجة أكبر من اليقين. في عام 2009، أظهرت ورقة بحثية قدمها علماء في مرصد بيير أوجيه في الأرجنتين في المؤتمر الدولي للأشعة الكونية أشعة كونية عالية الطاقة للغاية تنشأ من موقع في السماء قريب جدًا من المجرة الراديوية سنتوروس أ ، على الرغم من أن المؤلفين ذكروا على وجه التحديد أن مزيدًا من التحقيق سيكون مطلوبًا لتأكيد سنتوروس أ كمصدر للأشعة الكونية. [53] ومع ذلك، لم يتم العثور على أي ارتباط بين حدوث انفجارات أشعة غاما والأشعة الكونية، مما دفع المؤلفين إلى تحديد حدود قصوى منخفضة تصل إلى 3.4 × 10 −6 ×  erg ·cm −2 على تدفق 1 جيجا إلكترون فولت - 1 تيرا إلكترون فولت من انفجارات أشعة غاما. [54]

في عام 2009، قيل إن المستعرات الأعظمية "حُددت" كمصدر للأشعة الكونية، وهو اكتشاف توصلت إليه مجموعة باستخدام بيانات من التلسكوب العملاق جدًا . [55] ومع ذلك، تم التشكيك في هذا التحليل في عام 2011 ببيانات من PAMELA ، والتي كشفت أن "الأشكال الطيفية لـ [نوى الهيدروجين والهيليوم] مختلفة ولا يمكن وصفها جيدًا بقانون قوة واحد"، مما يشير إلى عملية أكثر تعقيدًا لتكوين الأشعة الكونية. [56] ومع ذلك، في فبراير 2013، كشفت الأبحاث التي تحلل البيانات من فيرمي من خلال ملاحظة اضمحلال البيون المحايد أن المستعرات الأعظمية كانت في الواقع مصدرًا للأشعة الكونية، حيث أنتج كل انفجار ما يقرب من 3 × 10 42 - 3 × 10 43 جول من الأشعة الكونية. [5] [6] 

تسارع الجبهة الصادمة (نموذج نظري للمستعرات الأعظمية والنوى المجرية النشطة): يتسارع البروتون الساقط بين جبهتين صادمتين حتى يصل إلى طاقات المكون عالي الطاقة للأشعة الكونية.

ومع ذلك، لا تنتج المستعرات الأعظمية كل الأشعة الكونية، والنسبة المئوية للأشعة الكونية التي تنتجها هي سؤال لا يمكن الإجابة عليه دون تحقيق أعمق. [57] لشرح العملية الفعلية في المستعرات الأعظمية والنوى المجرية النشطة التي تعمل على تسريع الذرات المجردة، يستخدم الفيزيائيون تسارع جبهة الصدمة كحجة معقولة (انظر الصورة على اليمين).

في عام 2017، نشر تعاون بيير أوجيه ملاحظة لتباين ضعيف في اتجاهات وصول الأشعة الكونية ذات الطاقة الأعلى. [58] نظرًا لأن مركز المجرة يقع في منطقة العجز، يمكن تفسير هذا التباين كدليل على الأصل خارج المجرة للأشعة الكونية عند أعلى الطاقات. وهذا يعني أنه يجب أن تكون هناك طاقة انتقالية من مصادر مجرية إلى مصادر خارج المجرة، وقد تكون هناك أنواع مختلفة من مصادر الأشعة الكونية تساهم في نطاقات طاقة مختلفة.

أنواع

يمكن تقسيم الأشعة الكونية إلى نوعين:

  • الأشعة الكونية المجرية ( GCR ) والأشعة الكونية خارج المجرة ، أي الجسيمات عالية الطاقة التي تنشأ خارج النظام الشمسي، و
  • الجسيمات الشمسية النشطة ، وهي جسيمات عالية الطاقة (خاصة البروتونات) تنبعث من الشمس، وخاصة في الانفجارات الشمسية .

ومع ذلك، فإن مصطلح "الأشعة الكونية" يستخدم في كثير من الأحيان للإشارة إلى التدفق خارج المجموعة الشمسية فقط.

يصطدم الجسيم الكوني الأساسي بجزيء من الغلاف الجوي، مما يؤدي إلى خلق وابل من الهواء.

تنشأ الأشعة الكونية كأشعة كونية أولية، وهي تلك التي تم إنتاجها في الأصل في عمليات فيزيائية فلكية مختلفة. تتكون الأشعة الكونية الأولية بشكل أساسي من البروتونات وجسيمات ألفا (99٪)، مع كمية صغيرة من النوى الثقيلة (≈1٪) ونسبة ضئيلة للغاية من البوزيترونات والبروتونات المضادة. [10] تشمل الأشعة الكونية الثانوية، الناتجة عن تحلل الأشعة الكونية الأولية أثناء اصطدامها بالغلاف الجوي، الفوتونات والهادرونات واللبتونات ، مثل الإلكترونات والبوزيترونات والميونات والبيونات . تم اكتشاف الثلاثة الأخيرة لأول مرة في الأشعة الكونية .

الأشعة الكونية الأولية

تنشأ الأشعة الكونية الأولية في الغالب من خارج النظام الشمسي وأحيانًا حتى من خارج مجرة ​​درب التبانة . عندما تتفاعل مع الغلاف الجوي للأرض، تتحول إلى جسيمات ثانوية. نسبة كتلة الهيليوم إلى نوى الهيدروجين، 28٪، تشبه نسبة الوفرة العنصرية البدائية لهذه العناصر، 24٪. [59] يتكون الجزء المتبقي من النوى الأثقل الأخرى التي تعد منتجات نهائية نموذجية للتخليق النووي، في المقام الأول الليثيوم والبيريليوم والبورون . تظهر هذه النوى في الأشعة الكونية بوفرة أكبر (≈1٪) من الغلاف الجوي الشمسي، حيث تكون حوالي 10 -3 فقط من وفرة (من حيث العدد) مثل الهيليوم . تسمى الأشعة الكونية المكونة من نوى مشحونة أثقل من الهيليوم أيونات HZE . ونظرًا للشحنة العالية والطبيعة الثقيلة لأيونات HZE، فإن مساهمتها في جرعة إشعاع رائد الفضاء في الفضاء كبيرة على الرغم من أنها نادرة نسبيًا.

هذا الاختلاف في الوفرة هو نتيجة للطريقة التي تتشكل بها الأشعة الكونية الثانوية. تصطدم نوى الكربون والأكسجين بالمادة بين النجوم لتكوين الليثيوم والبيريليوم والبورون، وهو مثال على تفتت الأشعة الكونية. التفتت مسؤول أيضًا عن وفرة أيونات السكانديوم والتيتانيوم والفاناديوم والمنجنيز في الأشعة الكونية الناتجة عن تصادم نوى الحديد والنيكل مع المادة بين النجوم . [ 60 ]

عند الطاقات العالية يتغير التركيب وتتمتع النوى الأثقل بوفرة أكبر في بعض نطاقات الطاقة. تهدف التجارب الحالية إلى إجراء قياسات أكثر دقة للتركيب عند الطاقات العالية.

المادة المضادة للأشعة الكونية الأولية

وقد توصلت التجارب التي أجريت باستخدام الأقمار الصناعية إلى وجود أدلة على وجود البوزيترونات وعدد قليل من البروتونات المضادة في الأشعة الكونية الأولية، والتي تشكل أقل من 1% من الجسيمات في الأشعة الكونية الأولية. ولا يبدو أن هذه الجسيمات ناتجة عن كميات كبيرة من المادة المضادة من الانفجار العظيم، أو حتى المادة المضادة المعقدة في الكون. بل يبدو أنها تتكون فقط من هذين الجسيمين الأوليين، اللذين تشكلا حديثاً في عمليات نشطة.

تظهر النتائج الأولية من مطياف ألفا المغناطيسي الذي يعمل حاليًا ( AMS-02 ) على متن محطة الفضاء الدولية أن البوزيترونات في الأشعة الكونية تصل بدون اتجاه. في سبتمبر 2014، تم تقديم نتائج جديدة مع ضعف البيانات تقريبًا في محاضرة في سيرن ونشرت في Physical Review Letters. [61] [62] تم الإبلاغ عن قياس جديد لكسر البوزيترون حتى 500 جيجا إلكترون فولت، مما يدل على أن ذروة كسر البوزيترون تبلغ ذروتها عند حوالي 16٪ من إجمالي أحداث الإلكترون + البوزيترون، حول طاقة 275 ± 32 جيجا إلكترون فولت . عند طاقات أعلى، حتى 500 جيجا إلكترون فولت، تبدأ نسبة البوزيترونات إلى الإلكترونات في الانخفاض مرة أخرى. يبدأ التدفق المطلق للبوزيترونات أيضًا في الانخفاض قبل 500 جيجا إلكترون فولت، ولكنه يبلغ ذروته عند طاقات أعلى بكثير من طاقات الإلكترونات، والتي تبلغ ذروتها حوالي 10 جيجا إلكترون فولت. [63] اقترح أن هذه النتائج المتعلقة بالتفسير ترجع إلى إنتاج البوزيترون في أحداث فناء جسيمات المادة المظلمة الضخمة . [64]

تمتلك بروتونات الأشعة الكونية المضادة أيضًا طاقة متوسطة أعلى بكثير من نظيراتها من المادة العادية (البروتونات). تصل إلى الأرض بطاقة قصوى مميزة تبلغ 2 جيجا إلكترون فولت، مما يشير إلى إنتاجها في عملية مختلفة تمامًا عن بروتونات الأشعة الكونية، والتي تحتوي في المتوسط ​​على سدس الطاقة فقط. [65]

لا يوجد دليل على وجود نوى ذرية معقدة من المادة المضادة، مثل نوى الهيليوم المضاد (أي جسيمات ألفا المضادة)، في الأشعة الكونية. ويتم البحث عنها بنشاط. تم إطلاق نموذج أولي من AMS-02 المسمى AMS-01 إلى الفضاء على متن مكوك الفضاء ديسكفري في رحلة STS-91 في يونيو 1998. من خلال عدم اكتشاف أي هيليوم مضاد على الإطلاق، حدد AMS-01 حدًا أقصى يبلغ 1.1 × 10 −6 لنسبة تدفق الهيليوم المضاد إلى الهيليوم . [66]

القمر في الأشعة الكونية

الأشعة الكونية الثانوية

عندما تدخل الأشعة الكونية الغلاف الجوي للأرض ، فإنها تصطدم بالذرات والجزيئات ، وخاصة الأكسجين والنيتروجين. ينتج عن التفاعل سلسلة من الجسيمات الأخف وزناً، وهو ما يسمى بالإشعاع الثانوي الذي يهطل على شكل أمطار هوائية، بما في ذلك الأشعة السينية والبروتونات وجسيمات ألفا والبايونات والميونات والإلكترونات والنيوترينوات والنيوترونات . [ 68] تستمر جميع الجسيمات الثانوية الناتجة عن الاصطدام في التقدم على مسارات ضمن درجة واحدة تقريبًا من المسار الأصلي للجسيم الأولي.

الجسيمات النموذجية الناتجة عن مثل هذه الاصطدامات هي النيوترونات والميزونات المشحونة مثل البيونات والكاونات الموجبة أو السالبة . يتحلل بعضها لاحقًا إلى ميونات ونيوترينوات، والتي تكون قادرة على الوصول إلى سطح الأرض. حتى أن بعض الميونات عالية الطاقة تخترق مسافة ما في المناجم الضحلة، وتقطع معظم النيوترينوات الأرض دون مزيد من التفاعل. يتحلل البعض الآخر إلى فوتونات، مما ينتج عنه لاحقًا شلالات كهرومغناطيسية. وبالتالي، بجانب الفوتونات، تهيمن الإلكترونات والبوزيترونات عادةً في زخات الهواء. يمكن اكتشاف هذه الجسيمات وكذلك الميونات بسهولة بواسطة العديد من أنواع أجهزة الكشف عن الجسيمات، مثل غرف السحب ، وغرف الفقاعات ، ومقياس تشيرينكوف المائي ، أو أجهزة الكشف عن الوميض . إن ملاحظة زخة ثانوية من الجسيمات في أجهزة كشف متعددة في نفس الوقت هي إشارة إلى أن جميع الجسيمات جاءت من هذا الحدث.

يمكن اكتشاف الأشعة الكونية التي تؤثر على الأجرام الكوكبية الأخرى في النظام الشمسي بشكل غير مباشر من خلال مراقبة انبعاثات أشعة جاما عالية الطاقة بواسطة تلسكوب أشعة جاما. وتتميز هذه الأشعة عن عمليات الاضمحلال الإشعاعي بطاقة أعلى من حوالي 10 ميجا إلكترون فولت.

تدفق الأشعة الكونية

تُظهر نظرة عامة على بيئة الفضاء العلاقة بين النشاط الشمسي والأشعة الكونية المجرية. [69]

يعتمد تدفق الأشعة الكونية الواردة في الغلاف الجوي العلوي على الرياح الشمسية والمجال المغناطيسي للأرض وطاقة الأشعة الكونية. على مسافات ≈94  وحدة فلكية من الشمس، تخضع الرياح الشمسية لانتقال يسمى صدمة الإنهاء ، من السرعات الأسرع من الصوت إلى السرعات دون الصوتية. تعمل المنطقة الواقعة بين صدمة الإنهاء والغلاف الشمسي كحاجز للأشعة الكونية، مما يقلل التدفق عند الطاقات المنخفضة (≤ 1 جيجا إلكترون فولت) بنحو 90٪. ومع ذلك، فإن قوة الرياح الشمسية ليست ثابتة، وبالتالي فقد لوحظ أن تدفق الأشعة الكونية يرتبط بالنشاط الشمسي.

بالإضافة إلى ذلك ، يعمل المجال المغناطيسي للأرض على انحراف الأشعة الكونية عن سطحها، مما أدى إلى ملاحظة أن التدفق يعتمد على خطوط العرض والطول وزاوية السمت .

تساهم التأثيرات المجمعة لجميع العوامل المذكورة في تدفق الأشعة الكونية على سطح الأرض. الجدول التالي للترددات المشاركة التي تصل إلى الكوكب [70] والتي يتم استنتاجها من الإشعاع منخفض الطاقة الذي يصل إلى الأرض. [71]

الطاقات النسبية للجسيمات ومعدلات الأشعة الكونية
طاقة الجسيم ( إلكترون فولت ) معدل الجسيمات (م −2 ثانية −1 )
1 × 10 9 ( جيجا إلكترون فولت ) 1 × 10 4
1 × 10 12 ( تيرا إلكترون فولت ) 1
1 × 10 16 (10  بيتا إلكترون فولت ) 1 × 10 −7 (عدة مرات في السنة)
1 × 10 20 (100  إلكترون فولت ) 1 × 10 −15 (مرة واحدة في القرن)

في الماضي، كان يُعتقد أن تدفق الأشعة الكونية ظل ثابتًا إلى حد ما بمرور الوقت. ومع ذلك، تشير الأبحاث الحديثة إلى حدوث تغيرات في تدفق الأشعة الكونية تتراوح بين ضعف ونصف إلى ضعفي النطاق الزمني للألفية الماضية خلال الأربعين ألف عام الماضية. [72]

إن حجم طاقة تدفق الأشعة الكونية في الفضاء بين النجوم قابل للمقارنة إلى حد كبير بطاقة طاقات الفضاء العميق الأخرى: يبلغ متوسط ​​كثافة طاقة الأشعة الكونية حوالي فولت إلكترون واحد لكل سنتيمتر مكعب من الفضاء بين النجوم، أو ≈1 إلكترون فولت/سم 3 ، وهو ما يمكن مقارنته بكثافة طاقة ضوء النجوم المرئي عند 0.3 إلكترون فولت/سم 3 ، أو كثافة طاقة المجال المغناطيسي المجري (يُفترض أنها 3 ميكروغاوس) والتي تبلغ ≈0.25 إلكترون فولت/سم 3 ، أو كثافة طاقة إشعاع الخلفية الكونية الميكروية (CMB) عند ≈0.25 إلكترون فولت/سم 3. [73 ]

طرق الكشف

مجموعة فيريتاس من تلسكوبات شيرينكوف الهوائية.

هناك فئتان رئيسيتان من طرق الكشف. الأولى هي الكشف المباشر عن الأشعة الكونية الأولية في الفضاء أو على ارتفاعات عالية بواسطة أجهزة محمولة على البالونات. والثانية هي الكشف غير المباشر عن الجسيمات الثانوية، أي الأمطار الهوائية المكثفة عند طاقات أعلى. وفي حين كانت هناك مقترحات ونماذج أولية للكشف عن الأمطار الهوائية المحمولة في الفضاء والبالونات، فإن التجارب الجارية حاليًا للأشعة الكونية عالية الطاقة تعتمد على الأرض. وبشكل عام، يكون الكشف المباشر أكثر دقة من الكشف غير المباشر. ومع ذلك، يتناقص تدفق الأشعة الكونية مع الطاقة، مما يعيق الكشف المباشر لنطاق الطاقة فوق 1 PeV. ويتم تحقيق الكشف المباشر وغير المباشر من خلال عدة تقنيات.

الكشف المباشر

من الممكن الكشف المباشر عن الجسيمات من خلال جميع أنواع أجهزة الكشف الموجودة في محطة الفضاء الدولية ، أو على الأقمار الصناعية، أو البالونات عالية الارتفاع. ومع ذلك، هناك قيود في الوزن والحجم تحد من اختيار أجهزة الكشف.

مثال على تقنية الكشف المباشر هي طريقة تعتمد على المسارات النووية التي طورها روبرت فلايشر، وبي بوفورد برايس ، وروبرت م. ووكر لاستخدامها في البالونات عالية الارتفاع. [74] في هذه الطريقة، يتم تكديس صفائح من البلاستيك الشفاف، مثل  بولي كربونات ليكسان 0.25 مم ، معًا وتعريضها مباشرة للأشعة الكونية في الفضاء أو على ارتفاعات عالية. تتسبب الشحنة النووية في كسر الرابطة الكيميائية أو التأين في البلاستيك. في الجزء العلوي من كومة البلاستيك، يكون التأين أقل، بسبب سرعة الأشعة الكونية العالية. مع انخفاض سرعة الأشعة الكونية بسبب التباطؤ في الكومة، تزداد التأين على طول المسار. يتم "حفر" الصفائح البلاستيكية الناتجة أو إذابتها ببطء في محلول هيدروكسيد الصوديوم الكاوي الدافئ ، والذي يزيل المادة السطحية بمعدل بطيء ومعروف. يذيب هيدروكسيد الصوديوم الكاوي البلاستيك بمعدل أسرع على طول مسار البلاستيك المؤين. والنتيجة النهائية هي حفرة حفر مخروطية في البلاستيك. يتم قياس حفر الحفر تحت مجهر عالي القدرة (عادة 1600 × غمر بالزيت)، ويتم رسم معدل الحفر كدالة للعمق في البلاستيك المكدس.

تنتج هذه التقنية منحنى فريدًا لكل نواة ذرية من 1 إلى 92، مما يسمح بتحديد كل من شحنة وطاقة الأشعة الكونية التي تجتاز المكدس البلاستيكي. وكلما كان التأين أكثر اتساعًا على طول المسار، زادت الشحنة. بالإضافة إلى استخداماتها في الكشف عن الأشعة الكونية، تُستخدم هذه التقنية أيضًا للكشف عن النوى التي تم إنشاؤها كمنتجات للانشطار النووي .

الكشف غير المباشر

هناك العديد من الطرق الأرضية المستخدمة للكشف عن الأشعة الكونية، والتي يمكن تقسيمها إلى فئتين رئيسيتين: الكشف عن الجسيمات الثانوية التي تشكل زخات هوائية واسعة النطاق (EAS) بواسطة أنواع مختلفة من أجهزة الكشف عن الجسيمات، والكشف عن الإشعاع الكهرومغناطيسي المنبعث من EAS في الغلاف الجوي.

تقيس مجموعات الدش الهوائي الواسعة المصنوعة من أجهزة كشف الجسيمات الجسيمات المشحونة التي تمر من خلالها. يمكن لمجموعات EAS مراقبة مساحة واسعة من السماء ويمكن أن تكون نشطة أكثر من 90٪ من الوقت. ومع ذلك، فهي أقل قدرة على فصل تأثيرات الخلفية عن الأشعة الكونية مقارنة بمراصد شيرينكوف الهوائية . تستخدم معظم مجموعات EAS الحديثة ومضات بلاستيكية . كما يتم استخدام الماء (السائل أو المجمد) كوسيلة كشف تمر من خلالها الجسيمات وتنتج إشعاع شيرينكوف لجعلها قابلة للاكتشاف. [75] لذلك، تستخدم العديد من المجموعات أجهزة كشف الماء / الجليد - شيرينكوف كبديل أو بالإضافة إلى المضات. من خلال الجمع بين العديد من أجهزة الكشف، تتمتع بعض مجموعات EAS بالقدرة على التمييز بين الميونات والجسيمات الثانوية الأخف وزناً (الفوتونات والإلكترونات والبوزيترونات). تعد نسبة الميونات بين الجسيمات الثانوية إحدى الطرق التقليدية لتقدير التركيب الكتلي للأشعة الكونية الأولية.

تتضمن إحدى الطرق التاريخية لاكتشاف الجسيمات الثانوية والتي لا تزال تستخدم لأغراض العرض استخدام غرف السحابة [76] للكشف عن الميونات الثانوية التي تنشأ عندما يتحلل البيون. يمكن بناء غرف السحابة على وجه الخصوص من مواد متاحة على نطاق واسع ويمكن بناؤها حتى في مختبر المدرسة الثانوية. يمكن استخدام طريقة خامسة، تتضمن غرف الفقاعات ، للكشف عن جسيمات الأشعة الكونية. [77]

في الآونة الأخيرة، تم اقتراح أجهزة CMOS في كاميرات الهواتف الذكية المنتشرة كشبكة عملية موزعة للكشف عن الأمطار الهوائية من الأشعة الكونية عالية الطاقة للغاية. [78] كان أول تطبيق يستغل هذا الاقتراح هو تجربة CRAYFIS (الأشعة الكونية الموجودة في الهواتف الذكية). [79] [80] في عام 2017، أصدر تعاون CREDO ( مرصد الأشعة الكونية الموزع للغاية ) [81] الإصدار الأول من تطبيقه مفتوح المصدر تمامًا لأجهزة Android. ومنذ ذلك الحين، اجتذب التعاون اهتمام ودعم العديد من المؤسسات العلمية والمؤسسات التعليمية وأفراد الجمهور في جميع أنحاء العالم. [82] يجب أن يُظهر البحث المستقبلي الجوانب التي يمكن أن تنافس فيها هذه التقنية الجديدة مجموعات EAS المخصصة.

الطريقة الأولى للكشف في الفئة الثانية تسمى تلسكوب شيرينكوف الهوائي ، وهو مصمم للكشف عن الأشعة الكونية منخفضة الطاقة (<200 جيجا إلكترون فولت) عن طريق تحليل إشعاع شيرينكوف الخاص بها ، والذي بالنسبة للأشعة الكونية هي أشعة جاما المنبعثة لأنها تنتقل بسرعة أكبر من سرعة الضوء في وسطها، الغلاف الجوي. [83] في حين أن هذه التلسكوبات جيدة للغاية في التمييز بين الإشعاع الخلفي والإشعاع الناتج عن الأشعة الكونية، إلا أنها لا تستطيع العمل بشكل جيد إلا في الليالي الصافية دون سطوع القمر، ولديها مجالات رؤية صغيرة جدًا، ولا تعمل إلا لبضعة في المائة من الوقت.

هناك طريقة ثانية للكشف عن الضوء الصادر من فلورسنت النيتروجين الناتج عن إثارة النيتروجين في الغلاف الجوي بواسطة الجسيمات المتحركة عبر الغلاف الجوي. هذه الطريقة هي الأكثر دقة للأشعة الكونية عند أعلى الطاقات، وخاصة عند دمجها مع صفائف EAS من أجهزة الكشف عن الجسيمات. [84] وعلى غرار الكشف عن ضوء شيرينكوف، تقتصر هذه الطريقة على الليالي الصافية.

هناك طريقة أخرى للكشف عن الموجات الراديوية المنبعثة من زخات الهواء. تتميز هذه التقنية بدورة عمل عالية مماثلة لدورة عمل أجهزة الكشف عن الجسيمات. تم تحسين دقة هذه التقنية في السنوات الأخيرة كما أظهرت تجارب النماذج الأولية المختلفة، وقد تصبح بديلاً للكشف عن ضوء شيرينكوف الجوي والضوء الفلوري، على الأقل عند الطاقات العالية.

التأثيرات

التغيرات في كيمياء الغلاف الجوي

تعمل الأشعة الكونية على تأين جزيئات النيتروجين والأكسجين في الغلاف الجوي، مما يؤدي إلى عدد من التفاعلات الكيميائية. كما أن الأشعة الكونية مسؤولة عن الإنتاج المستمر لعدد من النظائر غير المستقرة ، مثل الكربون 14 ، في الغلاف الجوي للأرض من خلال التفاعل:

ن + 14 ن → ص + 14 كربون

لقد حافظت الأشعة الكونية على مستوى الكربون 14 [85] في الغلاف الجوي ثابتًا تقريبًا (70 طنًا) لمدة 100000 عام على الأقل، [ بحاجة لمصدر ] حتى بداية تجارب الأسلحة النووية فوق الأرض في أوائل الخمسينيات من القرن العشرين. تُستخدم هذه الحقيقة في تأريخ الكربون المشع .

نواتج تفاعل الأشعة الكونية الأولية ونصف عمر النظائر المشعة وتفاعل الإنتاج

  • الهيدروجين-1 (مستقر): التفتت من النيتروجين والأكسجين، وتحلل النيوترونات من هذا التفتت
  • الهيليوم 3 (مستقر): التفتت أو من التريتيوم
  • الهيليوم 4 (مستقر): ينتج أشعة ألفا نتيجة التفتت
  • التريتيوم (12.3 سنة): 14 نيوتن (ن، 3 هـ) 12 كربون (تشقق)
  • البريليوم-7 (53.3 يومًا)
  • البريليوم-10 (1.39 مليون سنة): 14 N(n,p α) 10 Be (التشظي)
  • الكربون-14 (5730 سنة): 14 N(n, p) 14 C ( تنشيط النيوترون )
  • الصوديوم-22 (2.6 سنة)
  • الصوديوم 24 (15 ساعة)
  • المغنيسيوم-28 (20.9 ساعة)
  • السيليكون-31 (2.6 ساعة)
  • السيليكون 32 (101 سنة)
  • الفوسفور-32 (14.3 يومًا)
  • الكبريت-35 (87.5 يوم)
  • الكبريت-38 (2.84 ساعة)
  • الكلور-34 م (32 دقيقة)
  • الكلور-36 (300000 سنة)
  • الكلور-38 (37.2 دقيقة)
  • الكلور-39 (56 دقيقة)
  • أرجون-39 (269 سنة)
  • كريبتون-85 (10.7 سنة) [86]

الدور في الإشعاع المحيط

تشكل الأشعة الكونية جزءًا ضئيلًا من التعرض الإشعاعي السنوي للبشر على الأرض، بمتوسط ​​0.39  ميكروسيفرت من إجمالي 3  ميكروسيفرت سنويًا (13% من إجمالي الخلفية) لسكان الأرض. ومع ذلك، فإن الإشعاع الخلفي من الأشعة الكونية يزداد مع الارتفاع، من 0.3  ميكروسيفرت سنويًا للمناطق عند مستوى سطح البحر إلى 1.0  ميكروسيفرت سنويًا للمدن ذات الارتفاع الأعلى، مما يرفع التعرض للإشعاع الكوني إلى ربع إجمالي التعرض للإشعاع الخلفي لسكان المدن المذكورة. يمكن أن يتعرض طاقم الخطوط الجوية التي تسافر لمسافات طويلة على مسارات عالية الارتفاع لـ 2.2  ميكروسيفرت من الإشعاع الإضافي كل عام بسبب الأشعة الكونية، مما يضاعف تقريبًا إجمالي تعرضهم للإشعاع المؤين.

متوسط ​​التعرض السنوي للإشعاع ( مللي سيفرت )
إشعاع [87] [88] لجنة الأمم المتحدة العلمية المعنية بآثار الإشعاع الذري برينستون [89] ولاية وا [90] وزارة التربية والتعليم [91] ملاحظة
يكتب مصدر
المتوسط ​​العالمي		 النطاق النموذجي نحن نحن اليابان
طبيعي هواء 1.26 0.2–10.0 أ 2.29 2.00 0.40 يعتمد في المقام الأول على غاز الرادون، (أ) على تراكم غاز الرادون في الأماكن المغلقة.
داخلي 0.29 0.2–1.0 ب 0.16 0.40 0.40 يعتمد بشكل رئيسي على النظائر المشعة الموجودة في الغذاء ( 40 كلفن ، 14 كربون، إلخ) (ب) على النظام الغذائي.
أرضي 0.48 0.3–1.0 ج 0.19 0.29 0.40 (ج) يعتمد على تركيب التربة ومواد البناء للمنشآت.
كوني 0.39 0.3–1.0 يوم 0.31 0.26 0.30 (د) تزداد عمومًا مع الارتفاع.
المجموع الفرعي 2.40 1.0–13.0 2.95 2.95 1.50
صناعي طبي 0.60 0.03–2.0 3.00 0.53 2.30
يسقط 0.007 0–1+ - - 0.01 بلغت ذروتها في عام 1963 (قبل معاهدة الحظر الجزئي للتجارب النووية ) ثم ارتفعت في عام 1986 ؛ ولا تزال مرتفعة بالقرب من مواقع التجارب النووية والحوادث.
وبالنسبة للولايات المتحدة، يتم دمج التساقط النووي ضمن فئات أخرى.
آحرون 0.0052 0–20 0.25 0.13 0.001 يبلغ متوسط ​​التعرض المهني السنوي 0.7 ميكروسيفرت؛ ويتعرض عمال المناجم لمستويات أعلى من التعرض.
ويتعرض السكان القريبون من محطات الطاقة النووية لمستويات إضافية تبلغ 0.02 ميكروسيفرت سنويًا.
المجموع الفرعي 0.6 من 0 إلى عشرات 3.25 0.66 2.311
المجموع 3.00 من 0 إلى عشرات 6.20 3.61 3.81

الأرقام تتعلق بالفترة التي سبقت الكارثة النووية في فوكوشيما دايتشي . القيم التي صنعها الإنسان حسب UNSCEAR مستمدة من المعهد الوطني الياباني للعلوم الإشعاعية، والذي لخص بيانات UNSCEAR.

التأثير على الإلكترونيات

تمتلك الأشعة الكونية طاقة كافية لتغيير حالات مكونات الدائرة في الدوائر الإلكترونية المتكاملة ، مما يتسبب في حدوث أخطاء عابرة (مثل البيانات الفاسدة في أجهزة الذاكرة الإلكترونية أو الأداء غير الصحيح لوحدات المعالجة المركزية ) والتي يشار إليها غالبًا باسم " الأخطاء الناعمة ". كانت هذه مشكلة في الإلكترونيات على ارتفاعات عالية للغاية، كما هو الحال في الأقمار الصناعية ، ولكن مع صغر حجم الترانزستورات ، أصبح هذا مصدر قلق متزايد في الإلكترونيات على مستوى الأرض أيضًا. [92] تشير الدراسات التي أجرتها شركة IBM في التسعينيات إلى أن أجهزة الكمبيوتر تعاني عادةً من خطأ واحد ناتج عن الأشعة الكونية لكل 256 ميغا بايت من ذاكرة الوصول العشوائي شهريًا. [93] لتخفيف هذه المشكلة، اقترحت شركة Intel Corporation كاشفًا للأشعة الكونية يمكن دمجه في المعالجات الدقيقة عالية الكثافة في المستقبل ، مما يسمح للمعالج بتكرار الأمر الأخير بعد حدث الأشعة الكونية. [94] تُستخدم ذاكرة ECC لحماية البيانات من تلف البيانات الناجم عن الأشعة الكونية.

في عام 2008، تسبب تلف البيانات في نظام التحكم في الطيران في سقوط طائرة إيرباص A330 مرتين مئات الأقدام ، مما أدى إلى إصابة العديد من الركاب وأفراد الطاقم. تم التحقيق في الأشعة الكونية من بين الأسباب المحتملة الأخرى لتلف البيانات، ولكن تم استبعادها في النهاية باعتبارها غير محتملة للغاية. [95]

في أغسطس 2020، أفاد العلماء أن الإشعاع المؤين من المواد المشعة البيئية والأشعة الكونية قد يحد بشكل كبير من أوقات تماسك البتات الكمومية إذا لم يتم حمايتها بشكل كافٍ، وهو ما قد يكون بالغ الأهمية لتحقيق أجهزة كمبيوتر كمومية فائقة التوصيل مقاومة للأخطاء في المستقبل. [96] [97] [98]

أهمية السفر إلى الفضاء

الأشعة الكونية المجرية هي واحدة من أهم الحواجز التي تقف في طريق خطط السفر بين الكواكب بواسطة المركبات الفضائية المأهولة. تشكل الأشعة الكونية أيضًا تهديدًا للإلكترونيات الموضوعة على متن المجسات الصادرة. في عام 2010، تم إرجاع عطل على متن مسبار الفضاء فوييجر 2 إلى بت مقلوب واحد ، ربما بسبب أشعة كونية. تم النظر في استراتيجيات مثل الدروع الفيزيائية أو المغناطيسية للمركبات الفضائية من أجل تقليل الضرر الذي يلحق بالإلكترونيات والبشر بسبب الأشعة الكونية. [99] [100]

في 31 مايو 2013، أفاد علماء ناسا أن مهمة مأهولة محتملة إلى المريخ قد تنطوي على مخاطر إشعاعية أكبر مما كان يُعتقد سابقًا، استنادًا إلى كمية إشعاع الجسيمات النشطة التي اكتشفها جهاز RAD في مختبر علوم المريخ أثناء السفر من الأرض إلى المريخ في عامي 2011 و2012. [101] [102] [103]

مقارنة جرعات الإشعاع، بما في ذلك الكمية التي تم اكتشافها في الرحلة من الأرض إلى المريخ بواسطة جهاز RAD على MSL (2011-2013). [101] [102] [103]

يتعرض ركاب وأطقم طائرات الركاب النفاثة ، التي تحلق على ارتفاع 12 كيلومترًا (39000 قدم)، لجرعة من الأشعة الكونية تعادل على الأقل 10 أضعاف الجرعة التي يتلقاها الأشخاص على مستوى سطح البحر . وتتعرض الطائرات التي تحلق على مسارات قطبية بالقرب من الأقطاب الجيومغناطيسية للخطر بشكل خاص. [104] [105] [106]

الدور في البرق

لقد تم ربط الأشعة الكونية بتحفيز الانهيار الكهربائي في البرق . وقد تم اقتراح أن جميع البرق يتم تحفيزه من خلال عملية نسبية، أو " انهيار جامح "، يتم زرعها بواسطة ثانويات الأشعة الكونية. ثم يحدث التطور اللاحق لتفريغ البرق من خلال آليات "الانهيار التقليدي". [107]

الدور المفترض في تغير المناخ

اقترح إدوارد ب. ناي في عام 1959 [108] وروبرت إي. ديكنسون في عام 1975 دورًا للأشعة الكونية في المناخ. [109] وقد افترض أن الأشعة الكونية ربما كانت مسؤولة عن تغير المناخ الرئيسي والانقراض الجماعي في الماضي. وفقًا لأدريان ميلوت وميخائيل ميدفيديف، فإن الدورات التي تبلغ مدتها 62 مليون عام في التجمعات البحرية البيولوجية ترتبط بحركة الأرض بالنسبة للمستوى المجري وزيادة التعرض للأشعة الكونية. [110] يقترح الباحثون أن هذا وقصف أشعة جاما الناتج عن المستعرات الأعظمية المحلية ربما أثر على معدلات السرطان والطفرة ، وقد يكون مرتبطًا بتغييرات حاسمة في مناخ الأرض، والانقراضات الجماعية في العصر الأوردوفيشي . [111] [112]

زعم الفيزيائي الدنماركي هنريك سفينسمارك بشكل مثير للجدل أنه نظرًا لأن التباين الشمسي ينظم تدفق الأشعة الكونية على الأرض، فإنه سيؤثر بالتالي على معدل تكوين السحب وبالتالي يكون سببًا غير مباشر للاحتباس الحراري العالمي . [113] [114] سفينسمارك هو واحد من العديد من العلماء الذين عارضوا صراحة التقييم العلمي السائد للاحتباس الحراري العالمي، مما أدى إلى مخاوف من أن الاقتراح القائل بأن الأشعة الكونية مرتبطة بالاحتباس الحراري العالمي قد يكون متحيزًا أيديولوجيًا بدلاً من أن يكون قائمًا على أساس علمي. [115] انتقد علماء آخرون سفينسمارك بشدة لعمله غير الدقيق وغير المتسق: أحد الأمثلة على ذلك هو تعديل بيانات السحب التي تقلل من الخطأ في بيانات السحب المنخفضة، ولكن ليس في بيانات السحب المرتفعة؛ [116] مثال آخر هو "التعامل غير الصحيح مع البيانات الفيزيائية" مما أدى إلى رسوم بيانية لا تُظهر الارتباطات التي تدعي إظهارها. [117] وعلى الرغم من تأكيدات سفينسمارك، فإن الأشعة الكونية المجرية لم تظهر أي تأثير ذي دلالة إحصائية على التغيرات في الغطاء السحابي، [118] وقد ثبت في الدراسات عدم وجود علاقة سببية بينها وبين التغيرات في درجات الحرارة العالمية. [119]

عامل الانقراض الجماعي المحتمل

خلصت مجموعة من الدراسات إلى أن المستعر الأعظم القريب أو سلسلة المستعرات الأعظمية تسببت في انقراض الحيوانات البحرية الضخمة في عصر البليوسين من خلال زيادة مستويات الإشعاع بشكل كبير إلى مستويات خطيرة على الحيوانات البحرية الكبيرة. [120] [121] [122]

الأبحاث والتجارب

هناك عدد من مبادرات البحث في الأشعة الكونية، المدرجة أدناه.

على الأرض

القمر الصناعي

محمولة بالبالون

انظر أيضا

مراجع

  1. ^ شارما، شاتندرا (2008). الفيزياء الذرية والنووية . بيرسون للتعليم الهند. ص 478. ISBN  978-81-317-1924-4.
  2. ^ "اكتشاف الأشعة الكونية من مجرة ​​بعيدة جدًا". ساينس ديلي . 21 سبتمبر 2017. تم الاسترجاع في 26 ديسمبر 2017 .
  3. ^ abcd "جائزة نوبل في الفيزياء 1936 – خطاب التقديم". Nobelprize.org. 10 ديسمبر 1936. تم الاسترجاع في 27 فبراير 2013 .
  4. ^ شيليك، فاكلاف، محرر (2009). "التأثيرات الكونية على الأرض". نظام الأرض: التاريخ والتنوع الطبيعي . المجلد الأول. دار نشر إيولس. ص 165. رقم ISBN 978-1-84826-104-4.
  5. ^ ab Ackermann, M.; Ajello, M.; Allafort, A.; Baldini, L.; Ballet, J.; Barbiellini, G.; et al. (15 فبراير 2013). "اكتشاف توقيع اضمحلال البيون المميز في بقايا المستعرات الأعظمية". Science . 339 (6424): 807–811. arXiv : 1302.3307 . Bibcode :2013Sci...339..807A. doi :10.1126/science.1231160. PMID  23413352. S2CID  29815601.
  6. ^ ab Pinholster, Ginger (13 فبراير 2013). "تُظهِر الأدلة أن الأشعة الكونية تأتي من النجوم المتفجرة" (بيان صحفي). واشنطن العاصمة: الجمعية الأمريكية لتقدم العلوم .
  7. ^ أبراموفسكي، أ.؛ وآخرون. (تعاون HESS) (2016). "تسارع بروتونات بيتا إلكترون فولت في مركز المجرة". نيتشر . 531 (7595): 476–479. arXiv : 1603.07730 . Bibcode :2016Natur.531..476H. doi :10.1038/nature17147. PMID  26982725. S2CID  4461199.
  8. ^ آرتسن، مارك؛ وآخرون. (IceCube Collaboration) (12 يوليو 2018). "انبعاث النيوترينو من اتجاه النجم البلازار TXS 0506+056 قبل تنبيه IceCube-170922A". ساينس . 361 (6398): 147–151. arXiv : 1807.08794 . Bibcode :2018Sci...361..147I. doi :10.1126/science.aat2890. ISSN  0036-8075. PMID  30002248. S2CID  133261745.
  9. ^ كريستيان، إيريك. "هل الأشعة الكونية إشعاع كهرومغناطيسي؟". ناسا. مؤرشف من الأصل في 31 مايو 2000. تم الاسترجاع في 11 ديسمبر 2012 .
  10. ^ ab "ما هي الأشعة الكونية؟". مركز جودارد لرحلات الفضاء. ناسا. مؤرشف من الأصل في 28 أكتوبر 2012. تم الاسترجاع في 31 أكتوبر 2012 ."نسخة طبق الأصل، مؤرشفة أيضًا". مؤرشفة من الأصل في 4 مارس 2016.
  11. ^ Dembinski, H.; et al. (2018). "نموذج قائم على البيانات لتدفق الأشعة الكونية وتكوين الكتلة من 10 جيجا إلكترون فولت إلى 10^11 جيجا إلكترون فولت". Proceedings of Science . ICRC2017: 533. arXiv : 1711.11432 . doi : 10.22323/1.301.0533 . S2CID  85540966.
  12. ^ "الأشعة الكونية". مركز جودارد لرحلات الفضاء. imagine.gsfc.nasa.gov . صندوق أدوات العلوم. الإدارة الوطنية للملاحة الجوية والفضاء . تم الاسترجاع في 23 مارس 2019 .
  13. ^ ريسنيك، بريان (25 يوليو 2019). "أشعة كونية شديدة القوة تتساقط علينا. لا أحد يعرف من أين أتت". فوكس ميديا . تم الاسترجاع في 14 ديسمبر 2022 .
  14. ^ Sovilj MP, Vuković B, Stanić D (2020). "الفائدة المحتملة للاستخدام الرجعي لشاشات النيوترون في تحسين تقييم التعرض للإشعاع المؤين على الرحلات الجوية الدولية: القضايا التي تثيرها قياسات مقياس الجرعات السلبية للنيوترون ومحاكاة EPCARD أثناء التغيرات المفاجئة في النشاط الشمسي". أرشيف علم الإشعاع في علم الأشعة السينية . 71 (2): 152-157. doi :10.2478/aiht-2020-71-3403. PMC 7968484. PMID  32975102 . 
  15. ^ سيرن https://home.cern/science/physics/cosmic-rays-particles-outer-space
  16. ^ نيرليش، ستيف (12 يونيو 2011). "علم الفلك بدون تلسكوب – جسيمات "يا إلهي". مجلة يونيفرس توداي . تم الاسترجاع في 17 فبراير 2013 .
  17. ^ "LHC: The guide". Large Hadron Collider . FAQ: Facts and figures. European Organization for Nuclear Research (CERN). 2021. p. 3 . تم الاسترجاع في 9 أكتوبر 2022 .
  18. ^ Gaensler, Brian (نوفمبر 2011). "Extreme speed". COSMOS . رقم 41. مؤرشف من الأصل في 7 أبريل 2013.
  19. ^ Anchordoqui, L.; Paul, T.; Reucroft, S.; Swain, J. (2003). "Ultrahigh energy cosmic rays: The state of the art before the Auger Observatory". International Journal of Modern Physics A. 18 ( 13): 2229–2366. arXiv : hep-ph/0206072 . Bibcode :2003IJMPA..18.2229A. doi :10.1142/S0217751X03013879. S2CID  119407673.
  20. ^ Nave, Carl R. (ed.). "Cosmic rays". قسم الفيزياء والفلك. HyperPhysics . جامعة ولاية جورجيا . تم الاسترجاع في 17 فبراير 2013 .
  21. ^ مالي، مارغوري سي. (25 أغسطس 2011). النشاط الإشعاعي: تاريخ علم غامض. مطبعة جامعة أكسفورد. ص 78-79. رقم ISBN 9780199766413.
  22. ^ نورث، جون (15 يوليو 2008). الكون: تاريخ مصور لعلم الفلك وعلم الكونيات. مطبعة جامعة شيكاغو. ص 686. رقم ISBN 9780226594415.
  23. ^ وولف ، تيودور (1910). "Beobachtungen über die Strahlung hoher Durchdringungsfähigkeit auf dem Eiffelturm" [ملاحظات عن الإشعاع ذو قوة الاختراق العالية في برج إيفل]. Physikalische Zeitschrift (باللغة الألمانية). 11 : 811-813.
  24. ^ باتشيني ، د. (1912). "الإشعاع يخترق السطح بالكامل بكل معنى الكلمة". إل نوفو سيمنتو . 3 (1): 93-100. أرخايف : 1002.1810 . بيب كود :1912NCim....3...93P. دوى :10.1007/BF02957440. S2CID  118487938.:ترجمت مع التعليق في de Angelis, A. (2010). "الإشعاع النافذ على سطح الماء وفيه". Il Nuovo Cimento . 3 (1): 93–100. arXiv : 1002.1810 . Bibcode :1912NCim....3...93P. doi :10.1007/BF02957440. S2CID  118487938.
  25. ^ هيس ، في إف (1912). "Über Beobachtungen der durchdringenden Strahlung bei sieben Freiballonfahrten" [حول ملاحظات الإشعاع المخترق خلال سبع رحلات بالون مجانية]. Physikalische Zeitschrift (باللغة الألمانية). 13 : 1084-1091. أرخايف : 1808.02927 .
  26. ^ كولهورستر ، فيرنر (1913). "Messungen der durchdringenden Strahlung im Freiballon in gößeren Höhen" [قياسات الإشعاع المخترق في منطاد حر على ارتفاعات عالية]. Physikalische Zeitschrift (باللغة الألمانية). 14 : 1153-1156.
  27. ^ كولهورستر ، دبليو (1914). "Messungen der durchdringenden Strahlungen bis in Höhen von 9300 m." [قياسات الإشعاع المخترق حتى ارتفاعات 9300 م.]. Verhandlungen der Deutschen Physikalischen Gesellschaft (باللغة الألمانية). 16 : 719-721.
  28. ^ هيس، ف. ف. (1936). "جائزة نوبل في الفيزياء 1936". مؤسسة نوبل . تم الاسترجاع في 11 فبراير 2010 .
  29. ^ هيس، ف. ف. (1936). "المشاكل غير المحلولة في الفيزياء: مهام المستقبل القريب في دراسات الأشعة الكونية". محاضرات نوبل. مؤسسة نوبل . تم الاسترجاع في 11 فبراير 2010 .
  30. ^ روسي، برونو بينيديتو (1964). الأشعة الكونية . نيويورك: ماكجرو هيل. ISBN 978-0-07-053890-0.
  31. ^ جايجر، هـ.؛ رذرفورد، لورد؛ ريجينيرن، إي.؛ ليندمان، إف إيه؛ ويلسون، سي تي آر؛ تشادويك، جيه.؛ وآخرون. (1931). "مناقشة حول الأشعة فائقة الاختراق". وقائع الجمعية الملكية في لندن أ . 132 (819): 331. رمز Bibcode :1931RSPSA.132..331G. doi : 10.1098/rspa.1931.0104 .
  32. ^ Clay, J. (1927). "Penetrating Radiation" (PDF) . Proceedings of the Section of Sciences, Koninklijke Akademie van Wetenschappen te Amsterdam . 30 (9–10): 1115–1127. مؤرشف من الأصل (PDF) في 6 فبراير 2016.
  33. ^ بوث ، فالتر. فيرنر كولهورستر (نوفمبر 1929). "Das Wesen der Höhenstrahlung". Zeitschrift für Physik . 56 (11-12): 751-777. بيب كود :1929ZPhy...56..751B. دوى :10.1007/BF01340137. S2CID  123901197.
  34. ^ روسي، برونو (أغسطس 1930). "حول الانحراف المغناطيسي للأشعة الكونية". المراجعة الفيزيائية . 36 (3): 606. رمز Bibcode :1930PhRv...36..606R. doi :10.1103/PhysRev.36.606.
  35. ^ جونسون، توماس إتش. (مايو 1933). "عدم التماثل السمتي للإشعاع الكوني". المراجعة الفيزيائية . 43 (10): 834-835. رمز Bibcode :1933PhRv...43..834J. doi :10.1103/PhysRev.43.834.
  36. ^ ألفاريز، لويس؛ كومبتون، آرثر هولي (مايو 1933). "مكون مشحون إيجابيا للأشعة الكونية". المراجعة الفيزيائية . 43 (10): 835-836. رمز Bibcode :1933PhRv...43..835A. doi :10.1103/PhysRev.43.835.
  37. ^ روسي، برونو (مايو 1934). "القياسات الاتجاهية للأشعة الكونية بالقرب من خط الاستواء الجيومغناطيسي". المراجعة الفيزيائية . 45 (3): 212-214. رمز Bibcode :1934PhRv...45..212R. doi :10.1103/PhysRev.45.212.
  38. ^ Freier, Phyllis; Lofgren, E.; Ney, E.; Oppenheimer, F.; Bradt, H.; Peters, B.; et al. (يوليو 1948). "دليل على وجود نوى ثقيلة في الإشعاع الكوني الأولي". المراجعة الفيزيائية . 74 (2): 213-217. رمز Bibcode :1948PhRv...74..213F. doi :10.1103/PhysRev.74.213.
  39. ^ Freier, Phyllis; Peters, B.; et al. (December 1948). "Investigation of the Primary Cosmic Radiation with Nuclear Photographic Emulsions". Physical Review . 74 (12): 1828–1837. Bibcode :1948PhRv...74.1828B. doi :10.1103/PhysRev.74.1828.
  40. ^ روسي ، برونو (1934). "Misure sulla Distribuzione Angolare di Intensita della Radiazione Penetrante All'Asmara". البحث العلمي . 5 (1): 579-589.
  41. ^ أوجير، ب.؛ وآخرون. (يوليو 1939)، "أمطار أشعة كونية مكثفة"، مراجعات الفيزياء الحديثة ، 11 (3-4): 288-291، رمز Bibcode : 1939RvMP...11..288A، doi : 10.1103/RevModPhys.11.288.
  42. ^ JL DuBois; RP Multhauf; CA Ziegler (2002). The Invention and Development of the Radiosonde (PDF) . Smithsonian Studies in History and Technology. المجلد 53. مطبعة مؤسسة سميثسونيان . مؤرشف من الأصل (PDF) في 5 يونيو 2011.
  43. ^ S. Vernoff (1935). "Radio-Transmission of Cosmic Ray Data from the Stratosphere". Nature . 135 (3426): 1072–1073. Bibcode :1935Natur.135.1072V. doi :10.1038/1351072c0. S2CID  4132258.
  44. ^ Bhabha, HJ; Heitler, W. (1937). "The Passage of Fast Electrons and the Theory of Cosmic Rains" (PDF) . Proceedings of the Royal Society A: Mathematical, Physical and Engineering Sciences . 159 (898): 432–458. Bibcode :1937RSPSA.159..432B. doi : 10.1098/rspa.1937.0082 . ISSN  1364-5021. مؤرشف من الأصل (PDF) في 2 يناير 2016.
  45. ^ براونشفايغ ، دبليو. وآخرون. (1988). "دراسة تشتت بهابها في طاقات البتراء". Zeitschrift für Physik C. 37 (2): 171-177. دوى :10.1007/BF01579904. S2CID  121904361.
  46. ^ كلارك، جيه؛ إيرل، جيه؛ كراوشار، دبليو؛ لينسلي، جيه؛ روسي، بي؛ شيرب، ف؛ سكوت، دي (1961). "أمطار الهواء من الأشعة الكونية عند مستوى سطح البحر". المراجعة الفيزيائية . 122 (2): 637-654. رمز Bibcode :1961PhRv..122..637C. doi :10.1103/PhysRev.122.637.
  47. ^ "مرصد بيير أوجيه". مشروع أوجيه. مؤرشف من الأصل في 3 سبتمبر 2018.
  48. ^ Kraushaar, WL; et al. (1972). "(لا شيء)". مجلة الفيزياء الفلكية . 177 : 341. رمز Bibcode :1972ApJ...177..341K. doi : 10.1086/151713 .
  49. ^ Baade, W.; Zwicky, F. (1934). "الأشعة الكونية من المستعرات الأعظمية". وقائع الأكاديمية الوطنية للعلوم في الولايات المتحدة الأمريكية . 20 (5): 259–263. Bibcode : 1934PNAS ...20..259B. doi : 10.1073/pnas.20.5.259 . JSTOR  86841. PMC 1076396. PMID  16587882. 
  50. ^ Babcock, H. (1948). "النجوم المتغيرة المغناطيسية كمصدر للأشعة الكونية". المراجعة الفيزيائية . 74 (4): 489. Bibcode :1948PhRv...74..489B. doi :10.1103/PhysRev.74.489.
  51. ^ Sekido, Y.; Masuda, T.; Yoshida, S.; Wada, M. (1951). "The Crab Nebula as an watched point source of cosmic rays". Physical Review . 83 (3): 658–659. Bibcode :1951PhRv...83..658S. doi :10.1103/PhysRev.83.658.2.
  52. ^ جيب، ميريديث (3 فبراير 2010). "الأشعة الكونية". تخيل الكون . مركز جودارد لرحلات الفضاء التابع لوكالة ناسا . تم الاسترجاع في 17 مارس 2013 .
  53. ^ Hague, JD (يوليو 2009). "Correlation of the Highest Energy Cosmic Rays with Nearby Extragalactic Objects in Pierre Auger Observatory Data" (PDF) . وقائع المؤتمر الدولي الحادي والثلاثين للأشعة الكونية، لودز، بولندا. ص. 6-9. مؤرشف من الأصل (PDF) في 28 مايو 2013. تم الاسترجاع في 17 مارس 2013 .
  54. ^ Hague, JD (يوليو 2009). "Correlation of the higher energy cosmic rays with nearby extragalactic objects in Pierre Auger Observatory data" (PDF) . وقائع المؤتمر الدولي الحادي والثلاثين للأشعة الكونية، لودز، بولندا 2009 – المؤتمر الدولي للأشعة الكونية : 36–39. مؤرشف من الأصل (PDF) في 28 مايو 2013. تم الاسترجاع في 17 مارس 2013 .
  55. ^ موسكوفيتز، كلارا (25 يونيو 2009). "تحديد مصدر الأشعة الكونية". Space.com . Tech Media Network . تم الاسترجاع في 20 مارس 2013 .
  56. ^ أدرياني، أو.؛ ​​باربارينو، جي سي؛ بازيليفسكايا، جي إيه؛ بيلوتي، آر.؛ بويزيو، إم.؛ بوغومولوف، إي إيه؛ وآخرون (2011). "قياسات باميلا لأطياف بروتونات الأشعة الكونية والهيليوم". ساينس . 332 (6025): 69-72. أركسيف : 1103.4055 . رمز البيبكود : 2011Sci...332...69A. دوي : 10.1126/science.1199172. hdl : 2108/55474. PMID  21385721. S2CID  1234739.
  57. ^ جها، ألوك (14 فبراير 2013). "حل لغز الأشعة الكونية". الجارديان . لندن، المملكة المتحدة: الجارديان نيوز آند ميديا ​​ليمتد . تم الاسترجاع في 21 مارس 2013 .
  58. ^ تعاون بيير أوجيه. آب، أ.؛ أبرو، ب. جليتا، م.؛ السامرائي، ط. البوكيرك، آي إف إم؛ أليكوت، أنا. ألميلا، أ.؛ ألفاريز كاستيلو، J .؛ ألفاريز مونييز، J .؛ اناستاسي، جورجيا؛ أنكوردوكي، L.؛ أندرادا، ب. أندرينجا، س.؛ آرامو، سي؛ أركيروس، F .؛ أرسين، ن.؛ آسوري، ه.؛ أسيس، ب. أوبلين، J.؛ أفيلا، ج؛ باديسكو، صباحا؛ بالاسيانو، أ.؛ بارباتو، ف؛ باريرا لوز، RJ؛ بيتي ، جي جي. بيكر، خ. بيليدو، JA؛ بيرات، C .؛ وآخرون. (تعاون بيير أوجيه) (2017). "ملاحظة تباين كبير في اتجاهات وصول الأشعة الكونية فوق 8×10 18  إلكترون فولت". مجلة العلوم . 357 (6357): 1266–1270. arXiv : 1709.07321 . Bibcode :2017Sci...357.1266P. doi :10.1126 /science.aan4338. PMID  28935800. S2CID  3679232.
  59. ^ ميوالدت، ريتشارد أ. (1996). "الأشعة الكونية". معهد كاليفورنيا للتكنولوجيا . مؤرشف من الأصل في 30 أغسطس 2009. تم الاسترجاع في 26 ديسمبر 2012 .
  60. ^ Koch, L.; Engelmann, JJ; Goret, P.; Juliusson, E.; Petrou, N.; Rio, Y.; Soutoul, A.; Byrnak, B.; Lund, N.; Peters, B. (أكتوبر 1981). "الوفرة النسبية لعناصر الإسكنديوم إلى المنجنيز في الأشعة الكونية النسبية والتحلل الإشعاعي المحتمل للمنجنيز 54". علم الفلك والفيزياء الفلكية . 102 (11): L9. رمز Bibcode :1981A&A...102L...9K.
  61. ^ Accardo, L.; et al. (AMS Collaboration) (18 September 2014). "قياس إحصائي عالي لكسر البوزيترون في الأشعة الكونية الأولية من 0.5–500 GeV باستخدام مطياف ألفا المغناطيسي على محطة الفضاء الدولية" (PDF) . Physical Review Letters . 113 (12): 121101. Bibcode :2014PhRvL.113l1101A. doi : 10.1103/PhysRevLett.113.121101 . PMID  25279616. مؤرشف من الأصل (PDF) في 17 أكتوبر 2014.
  62. ^ شيربر، مايكل (2014). "ملخص: المزيد من تلميحات المادة المظلمة من الأشعة الكونية؟". رسائل المراجعة الفيزيائية . 113 (12): 121102. arXiv : 1701.07305 . Bibcode :2014PhRvL.113l1102A. doi :10.1103/PhysRevLett.113.121102. hdl :1721.1/90426. PMID  25279617. S2CID  2585508.
  63. ^ "نتائج جديدة من مطياف ألفا المغناطيسي على محطة الفضاء الدولية" (PDF) . AMS-02 في وكالة ناسا . مؤرشف من الأصل (PDF) في 23 سبتمبر 2014 . تم الاسترجاع في 21 سبتمبر 2014 .
  64. ^ Aguilar, M.; Alberti, G.; Alpat, B.; Alvino, A.; Ambrosi, G.; Andeen, K.; et al. (2013). "First result from the Alpha Magnetic Spectrometer on the International Space Station: Precision measurement of the positron fraction in primary cosmic rays of 0.5–350 GeV" (PDF) . Physical Review Letters . 110 (14): 141102. Bibcode :2013PhRvL.110n1102A. doi : 10.1103/PhysRevLett.110.141102 . PMID  25166975. مؤرشف من الأصل (PDF) في 13 أغسطس 2017.
  65. ^ موسكالينكو، الرابع؛ سترونج، إيه دبليو؛ أورميس، جيه إف؛ بوتجيتر، إم إس (يناير 2002). "البروتونات المضادة الثانوية وانتشار الأشعة الكونية في المجرة والغلاف الشمسي". المجلة الفلكية الفيزيائية . 565 (1): 280-296. arXiv : astro-ph/0106567 . Bibcode :2002ApJ...565..280M. doi :10.1086/324402. S2CID  5863020.
  66. ^ Aguilar, M.; Alcaraz, J.; Allaby, J.; Alpat, B.; Ambrosi, G.; Anderhub, H.; et al. (AMS Collaboration) (أغسطس 2002). "مطياف ألفا المغناطيسي (AMS) على محطة الفضاء الدولية: الجزء الأول - نتائج من رحلة الاختبار على متن مكوك الفضاء". تقارير الفيزياء . 366 (6): 331-405. Bibcode :2002PhR...366..331A. doi :10.1016/S0370-1573(02)00013-3. hdl :2078.1/72661. S2CID  122726107.
  67. ^ "اكتشاف أشعة غاما من القمر بواسطة EGRET". مركز علوم الفضاء والكون . ناسا. 1 أغسطس 2005. تم الاسترجاع في 11 فبراير 2010 .
  68. ^ موريسون، إيان (2008). مقدمة في علم الفلك وعلم الكونيات . جون وايلي وأولاده. ص. 198. رمز الكتاب : 2008iac..book.....M. ISBN 978-0-470-03333-3.
  69. ^ "أحداث الطقس الفضائية المتطرفة". المركز الوطني للبيانات الجيوفيزيائية . مؤرشف من الأصل في 22 مايو 2012. تم استرجاعه في 19 أبريل 2012 .
  70. ^ "كم عددها؟". Auger.org . الأشعة الكونية. مرصد بيير أوجيه. مؤرشف من الأصل في 12 أكتوبر 2012. تم الاسترجاع في 17 أغسطس 2012 .
  71. ^ "لغز الأشعة الكونية عالية الطاقة". Auger.org . مرصد بيير أوجيه. مؤرشف من الأصل في 8 مارس 2021 . تم الاسترجاع في 15 يوليو 2015 .
  72. ^ لال، د.؛ جول، أ. ج. ت.؛ بولارد، د.؛ فاشر، ل. (2005). "دليل على حدوث تغيرات كبيرة على مقياس زمني في النشاط الشمسي خلال 32 ألف سنة مضت، استنادًا إلى الكربون الكوني 14 في الجليد في ساميت، جرينلاند". رسائل علوم الأرض والكواكب . 234 (3-4): 335-349. رمز Bibcode :2005E&PSL.234..335L. doi :10.1016/j.epsl.2005.02.011.
  73. ^ كاستيلينا، أنتونيلا؛ دوناتو، فيورينزا (2012). "الفيزياء الفلكية للأشعة الكونية المشحونة بالمجرات". في أوسوالت، تي دي؛ ماكلين، آي إس؛ بوند، إتش إي؛ فرينش، إل؛ كالاس، بي؛ بارستو، إم؛ جيلمور، جي إف؛ كيل، دبليو (المحررون). الكواكب والنجوم والأنظمة النجمية (طبعة واحدة). سبرينغر. رقم ISBN 978-90-481-8817-8.
  74. ^ RL Fleischer؛ PB Price؛ RM Walker (1975). المسارات النووية في المواد الصلبة: المبادئ والتطبيقات . مطبعة جامعة كاليفورنيا .
  75. ^ "ما هي الأشعة الكونية؟" (PDF) . مختبر السيكلوترون الفائق التوصيل الوطني بجامعة ولاية ميشيغان. مؤرشف من الأصل (PDF) في 12 يوليو 2012. تم الاسترجاع في 23 فبراير 2013 .
  76. ^ "الغرف السحابية والأشعة الكونية: خطة درس ونشاط مختبري لفصول العلوم في المدرسة الثانوية" (PDF) . مختبر جامعة كورنيل لفيزياء الجسيمات الأولية . 2006. مؤرشف من الأصل (PDF) في 6 يونيو 2013. تم الاسترجاع في 23 فبراير 2013 .
  77. ^ تشو، و.؛ كيم، ي.؛ بيم، و.؛ كواك، ن. (1970). "دليل على وجود كوارك في صورة غرفة فقاعية لأشعة كونية عالية الطاقة". رسائل المراجعة الفيزيائية . 24 (16): 917-923. رمز Bibcode : 1970PhRvL..24..917C. doi : 10.1103/PhysRevLett.24.917.
  78. ^ تيمر، جون (13 أكتوبر 2014). "أمطار جسيمات الأشعة الكونية؟ هناك تطبيق لذلك". آرس تكنيكا .
  79. ^ موقع التعاون محفوظ في 14 أكتوبر 2014 على موقع Wayback Machine
  80. ^ ورقة بحثية عن مجموعة كاشفات CRAYFIS. أرشيف 14 أكتوبر 2014 على موقع Wayback Machine
  81. ^ "CREDO". credo.science .
  82. ^ "الضوء الأول لـ CREDO: جهاز الكشف عن الجسيمات العالمي يبدأ في جمع البيانات العلمية". EurekAlert! .
  83. ^ "اكتشاف الأشعة الكونية". مرصد ميلاجرو لأشعة جاما . مختبر لوس ألاموس الوطني. 3 أبريل 2002. مؤرشف من الأصل في 5 مارس 2013. تم استرجاعه في 22 فبراير 2013 .
  84. ^ Letessier-Selvon, Antoine; Stanev, Todor (2011). "Ultrahigh energy cosmic rays". Reviews of Modern Physics . 83 (3): 907–942. arXiv : 1103.0031 . Bibcode :2011RvMP...83..907L. doi :10.1103/RevModPhys.83.907. S2CID  119237295.
  85. ^ ترومبور، سوزان (2000). جيه إس نولر؛ جيه إم سويرز؛ دبليو آر ليتيس (المحررون). علم التأريخ الجيولوجي الرباعي: الأساليب والتطبيقات. واشنطن العاصمة: الاتحاد الجيوفيزيائي الأمريكي. ص 41-59. رقم ISBN 978-0-87590-950-9. تم أرشفته من الأصل في 21 مايو 2013 . تم استرجاعه في 28 أكتوبر 2011 .
  86. ^ “Natürliche، durch kosmische Strahlung laufend erzeugte Radionuklide” (PDF) (في المانيا). مؤرشفة من الأصلي (PDF) في 3 فبراير 2010 . تم الاسترجاع 11 فبراير 2010 .
  87. ^ UNSCEAR "مصادر وتأثيرات الإشعاع المؤين" الصفحة 339 تم استرجاعها في 29 يونيو 2011
  88. ^ تقرير اليابان NIRS UNSCEAR 2008 الصفحة 8 تم استرجاعه في 29 يونيو 2011
  89. ^ Princeton.edu "إشعاع الخلفية" تم أرشفته في 9 يونيو 2011 على موقع Wayback Machine وتم استرجاعه في 29 يونيو 2011
  90. ^ وزارة الصحة في ولاية واشنطن "الإشعاع الخلفي" محفوظ في 2 مايو 2012 على موقع واي باك مشين تم استرجاعه في 29 يونيو 2011
  91. ^ وزارة التعليم والثقافة والرياضة والعلوم والتكنولوجيا في اليابان "الإشعاع في البيئة" أرشيف 22 مارس 2011 على موقع واي باك مشين تم استرجاعه في 29 يونيو 2011
  92. ^ "تجارب آي بي إم في الأعطال الناعمة في إلكترونيات الكمبيوتر (1978–1994)". في "الأشعة الكونية الأرضية والأخطاء الناعمة"، مجلة آي بي إم للأبحاث والتطوير ، المجلد 40، العدد 1، 1996. تم الاسترجاع في 16 أبريل 2008.
  93. ^ مجلة ساينتفك أمريكان (21 يوليو 2008). "العواصف الشمسية: حقائق سريعة". مجموعة نيتشر للنشر .
  94. ^ "إنتل تخطط لمواجهة تهديد الأشعة الكونية". بي بي سي نيوز ، 8 أبريل 2008. تم استرجاعه في 16 أبريل 2008.
  95. ^ "انزعاج أثناء الرحلة، على بعد 154 كم غرب ليرمونث، غرب أستراليا، 7 أكتوبر 2008، VH-QPA، طائرة إيرباص A330-303" أرشيف 5 مايو 2022 على موقع واي باك مشين (2011). مكتب سلامة النقل الأسترالي.
  96. ^ "قد يتم تدمير أجهزة الكمبيوتر الكمومية بواسطة جسيمات عالية الطاقة من الفضاء". مجلة نيو ساينتست . تم الاسترجاع في 7 سبتمبر 2020 .
  97. ^ "قد تعيق الأشعة الكونية الحوسبة الكمومية قريبًا". phys.org . تم الاسترجاع في 7 سبتمبر 2020 .
  98. ^ Vepsäläinen, Antti P.; Karamlou, Amir H.; Orrell, John L.; Dogra, Akshunna S.; Loer, Ben; Vasconcelos, Francisca; Kim, David K.; Melville, Alexander J.; Niedzielski, Bethany M.; Yoder, Jonilyn L.; Gustavsson, Simon; Formaggio, Joseph A.; VanDevender, Brent A.; Oliver, William D. (أغسطس 2020). "تأثير الإشعاع المؤين على تماسك كيوبتات فائقة التوصيل". Nature . 584 (7822): 551–556. arXiv : 2001.09190 . Bibcode :2020Natur.584..551V. doi :10.1038/s41586-020-2619-8. ISSN  1476-4687. PMID  32848227. S2CID  210920566. تم الاسترجاع في 7 سبتمبر 2020 .
  99. ^ Globus, Al (10 July 2002). "Appendix E: Mass Shielding". Space Settlements: A Design Study . NASA. مؤرشف من الأصل في 31 مايو 2010. تم الاسترجاع في 24 فبراير 2013 .
  100. ^ أتكينسون، نانسي (24 يناير 2005). "الحماية المغناطيسية للمركبات الفضائية". مجلة سبيس ريفيو . تم الاسترجاع في 24 فبراير 2013 .
  101. ^ أ. كير، ريتشارد (31 مايو 2013). "الإشعاع سيجعل رحلة رواد الفضاء إلى المريخ أكثر خطورة". مجلة العلوم . 340 (6136): 1031. رمز Bibcode : 2013Sci...340.1031K. doi : 10.1126/science.340.6136.1031. PMID  23723213.
  102. ^ ab Zeitlin, C.; Hassler, DM; Cucinotta, FA; Ehresmann, B.; Wimmer-Schweingruber, RF; Brinza, DE; Kang, S.; Weigle, G.; et al. (31 May 2013). "قياسات إشعاع الجسيمات النشطة أثناء انتقالها إلى المريخ في مختبر علوم المريخ". Science . 340 (6136): 1080–1084. Bibcode :2013Sci...340.1080Z. doi :10.1126/science.1235989. PMID  23723233. S2CID  604569.
  103. ^ ab Chang, Kenneth (30 May 2013). "بيانات تشير إلى خطر الإشعاع على المسافرين إلى المريخ". صحيفة نيويورك تايمز . تم الاسترجاع في 31 مايو 2013 .
  104. ^ فيليبس، توني (25 أكتوبر 2013). "تأثيرات الطقس الفضائي على الطيران". أخبار العلوم . ناسا. مؤرشف من الأصل في 28 سبتمبر 2019. تم الاسترجاع 12 يوليو 2017 .
  105. ^ "تحويل الأشعة الكونية إلى صوت أثناء رحلة عبر المحيط الأطلسي إلى زيورخ" على YouTube
  106. ^ "جرعة الإشعاع في الوقت الحقيقي NAIRAS". sol.spacenvironment.net .
  107. ^ "الانهيار الجامح وأسرار البرق"، فيزياء اليوم ، مايو 2005.
  108. ^ ناي، إدوارد ب. (14 فبراير 1959). "الإشعاع الكوني والطقس". نيتشر . 183 (4659): 451-452. رمز Bibcode :1959Natur.183..451N. doi :10.1038/183451a0. S2CID  4157226.
  109. ^ ديكينسون، روبرت إي. (ديسمبر 1975). "التقلبات الشمسية والغلاف الجوي السفلي". نشرة الجمعية الأمريكية للأرصاد الجوية . 56 (12): 1240-1248. رمز Bibcode : 1975BAMS...56.1240D. doi : 10.1175/1520-0477(1975)056<1240:SVATLA>2.0.CO;2 .
  110. ^ "الانقراضات الجماعية القديمة سببها الإشعاع الكوني، يقول العلماء". ناشيونال جيوغرافيك . 2007. مؤرشف من الأصل في 23 أبريل 2007.
  111. ^ ميلوت، آل؛ توماس، بي سي (2009). "أنماط الانقراض الجغرافية في العصر الأوردوفيشي المتأخر مقارنة بمحاكاة الضرر الناجم عن الإشعاع المؤين الفيزيائي الفلكي". علم الأحياء القديمة . 35 (3): 311-320. arXiv : 0809.0899 . Bibcode :2009Pbio...35..311M. doi :10.1666/0094-8373-35.3.311. S2CID  11942132.
  112. ^ "هل ساهم انفجار المستعر الأعظم في انقراض الأرض بشكل جماعي؟". Space.com . 11 يوليو 2016.
  113. ^ لونج، ماريون (25 يونيو 2007). "تحولات الشمس قد تتسبب في الاحتباس الحراري العالمي". ديسكوفر . تم الاسترجاع في 7 يوليو 2013 .
  114. ^ Svensmark, Henrik (1998). "Influence of Cosmic Rays on Earth's Climate" (PDF) . Physical Review Letters . 81 (22): 5027–5030. Bibcode :1998PhRvL..81.5027S. CiteSeerX 10.1.1.522.585 . doi :10.1103/PhysRevLett.81.5027. مؤرشف من الأصل (PDF) في 9 أغسطس 2017. 
  115. ^ بليت، فيل (31 أغسطس 2011). "لا، دراسة جديدة لا تظهر أن الأشعة الكونية مرتبطة بالاحتباس الحراري العالمي". ديسكوفر . كالمباخ. مؤرشف من الأصل في 12 يناير 2018. تم الاسترجاع في 11 يناير 2018 .
  116. ^ بينستاد، راسموس إي. (9 مارس 2007). "'علم المناخ الكوني' – حجج قديمة متعبة في ثياب جديدة" . تم الاسترجاع في 13 نوفمبر 2013 .
  117. ^ بيتر لاوت، "النشاط الشمسي والمناخ الأرضي: تحليل لبعض الارتباطات المزعومة"، مجلة الفيزياء الجوية والشمسية الأرضية 65 (2003) 801-812
  118. ^ لوكوود، مايك (16 مايو 2012). "التأثير الشمسي على المناخ العالمي والإقليمي". المسوحات في الجيوفيزياء . 33 (3-4): 503-534. رمز Bibcode : 2012SGeo...33..503L. doi : 10.1007/s10712-012-9181-3 .
  119. ^ سلون، ت.؛ ولفنديل، أ.و (7 نوفمبر 2013). "الأشعة الكونية والنشاط الشمسي والمناخ". رسائل البحوث البيئية . 8 (4): 045022. رمز Bibcode :2013ERL.....8d5022S. doi : 10.1088/1748-9326/8/4/045022 .
  120. ^ ميلوت، أدريان إل.؛ مارينهو، ف.؛ بولوتشي، ل. (2019). "جرعة الإشعاع الميوني وانقراض الحيوانات البحرية الضخمة في نهاية المستعر الأعظم في العصر البليوسيني". علم الأحياء الفلكية . 19 (6): 825-830. arXiv : 1712.09367 . doi : 10.1089/ast.2018.1902. PMID  30481053. S2CID  33930965.
  121. ^ بينيتيز، نارسيسو؛ وآخرون (2002). "أدلة على انفجارات المستعرات الأعظمية القريبة". رسائل المراجعة الفيزيائية . 88 (8): 081101. arXiv : astro-ph/0201018 . Bibcode :2002PhRvL..88h1101B. doi :10.1103/PhysRevLett.88.081101. PMID  11863949. S2CID  41229823.
  122. ^ Fimiani, L.; Cook, DL; Faestermann, T.; Gómez-Guzmán, JM; Hain, K.; Herzog, G.; Knie, K.; Korschinek, G.; Ludwig, P.; Park, J.; Reedy, RC; Rugel, G. (2016). "الحديد 60 بين النجوم على سطح القمر". رسائل المراجعة الفيزيائية . 116 (15): 151104. رمز Bibcode :2016PhRvL.116o1104F. doi :10.1103/PhysRevLett.116.151104. PMID  27127953.

مراجع أخرى

  • دي أنجيليس، أليساندرو؛ بيمينتا، ماريو (2018). مقدمة في فيزياء الجسيمات والجسيمات الفلكية (علم الفلك متعدد الأزمنة وأسس فيزياء الجسيمات) . سبرينغر. doi :10.1007/978-3-319-78181-5. ISBN 978-3-319-78181-5.
  • RG Harrison و DB Stephenson، اكتشاف تأثير الأشعة الكونية المجرية على السحب، ملخصات الأبحاث الجيوفيزيائية، المجلد 8، 07661، 2006 SRef-ID: 1607-7962/gra/EGU06-A-07661
  • أندرسون، سي دي؛ نيدرمير، إس إتش (1936). "ملاحظات حجرة السحاب للأشعة الكونية على ارتفاع 4300 متر وبالقرب من مستوى سطح البحر" (ملف PDF) . فيز. ريف . 50 (4): 263-271. رمز Bibcode :1936PhRv...50..263A. doi :10.1103/physrev.50.263.
  • Boezio, M.; et al. (2000). "قياس تدفق الميونات الجوية بجهاز CAPRICE94". Phys. Rev. D. 62 ( 3): 032007. arXiv : hep-ex/0004014 . Bibcode :2000PhRvD..62c2007B. doi :10.1103/physrevd.62.032007.
  • ر. كلاي و ب. داوسون، الرصاص الكوني، ألين وأونوين، 1997. ISBN 1-86448-204-4 
  • TK Gaisser، الأشعة الكونية وفيزياء الجسيمات ، مطبعة جامعة كامبريدج، 1990. ISBN 0-521-32667-2 
  • PKF Grieder، الأشعة الكونية على الأرض: دليل مرجعي للباحث وكتاب بيانات، Elsevier، 2001. ISBN 0-444-50710-8 
  • أ.م. هيلاس، الأشعة الكونية ، مطبعة بيرغامون، أكسفورد، 1972 ISBN 0-08-016724-1 
  • كريمر، جيه؛ وآخرون (1999). "قياس الميونات على مستوى الأرض في موقعين جيومغناطيسيين". مجلة مراجعة الفيزياء . 83 (21): 4241-4244. رمز المكتبة : 1999PhRvL..83.4241K. doi : 10.1103/physrevlett.83.4241.
  • نيدرمير، إس إتش؛ أندرسون، سي دي (1937). "ملاحظة حول طبيعة جسيمات الأشعة الكونية" (PDF) . فيز. ريف . 51 (10): 884-886. رمز المكتبة : 1937PhRv...51..884N. doi : 10.1103/physrev.51.884.
  • م. د. نغوبيني وم. س. بوتجيتر، تباينات الأشعة الكونية في الغلاف الشمسي الخارجي، التقدم في أبحاث الفضاء، 2007.
  • م. د. نغوبيني، جوانب تعديل الأشعة الكونية في الغلاف الشمسي الخارجي، أطروحة ماجستير، جامعة نورث ويست (حرم بوتشيفستروم) جنوب أفريقيا 2006.
  • د. بيركنز، فيزياء الجسيمات الفلكية، مطبعة جامعة أكسفورد، 2003. ISBN 0-19-850951-0 
  • سي إي رولفس وإس آر ويليام، المراجل في الكون، مطبعة جامعة شيكاغو، 1988. ISBN 0-226-72456-5 
  • بي بي روسي، الأشعة الكونية ، ماكجرو هيل، نيويورك، 1964.
  • مارتن والت، مقدمة للإشعاع المحاصر جيومغناطيسيًا، 1994. ISBN 0-521-43143-3 
  • تايلور، م.؛ مولا، م. (2010). "نحو نموذج موحد لانتشار المصدر للأشعة الكونية". مجلة الجمعية الفلكية العامة . 424 : 98. رمز المكتبة : 2010ASPC..424...98T.
  • زيجلر، جيه إف (1981). "الخلفية في أجهزة الكشف التي تسببها الأشعة الكونية على مستوى سطح البحر". الأجهزة والطرق النووية . 191 (1): 419-424. رمز Bibcode :1981NIMPR.191..419Z. doi :10.1016/0029-554x(81)91039-9.
  • مشروع البالون طويل الأمد TRACER: أكبر جهاز لكشف الأشعة الكونية يتم إطلاقه على البالونات.
  • كارلسون، بير؛ دي أنجيليس، أليساندرو (2011). "القومية والعالمية في العلوم: حالة اكتشاف الأشعة الكونية". المجلة الفيزيائية الأوروبية، المجلد 35 ( 4): 309-329. arXiv : 1012.5068 . Bibcode :2010EPJH...35..309C. doi :10.1140/epjh/e2011-10033-6. S2CID  7635998.
تحتوي ويكيميديا ​​كومنز على وسائط متعلقة بـ الأشعة الكونية .
يحتوي ويكي الاقتباس على اقتباسات متعلقة بـ الأشعة الكونية .
  • بوابة الشبكة الأوروبية Aspera
  • أخبار بي بي سي، الأشعة الكونية تجد اليورانيوم، 2003.
  • مقدمة لكتاب "أمطار الأشعة الكونية" بقلم كونراد بيرنلوهر.
Retrieved from "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=Cosmic_ray&oldid=1243726081"
Original text
Rate this translation
Your feedback will be used to help improve Google Translate