عنصر فائق الثقل

📅 آخر تحديث: ١٩ يوليو ٢٠٢٦
✍️ نُشر في: ١٩ يوليو ٢٠٢٦
📷 يحتوي على 2 صور
الموسوعة الحرة

العناصر فائقة الثقل ، والمعروفة أيضًا باسم عناصر ما بعد الأكتينيدات ، أو العناصر فائقة الثقل، أو العناصر فائقة الثقل اختصارًا ، هي العناصر الكيميائية التي يبلغ عددها الذري 104 على الأقل. [ 1 ] تقع العناصر فائقة الثقل خلف الأكتينيدات في الجدول الدوري؛ وآخر الأكتينيدات هو اللورنسيوم (عدده الذري 103). وبحسب التعريف، تُعدّ العناصر فائقة الثقل أيضًا عناصر ما بعد اليورانيوم ، أي أن أعدادها الذرية أكبر من عدد اليورانيوم الذري (92). وتبعًا لتعريف المجموعة 3 المعتمد من قِبل الباحثين، قد يُضاف اللورنسيوم أيضًا لإكمال سلسلة 6d. [ 2 ] [ 3 ] [ 4 ] [ 5 ]

كان غلين تي. سيبورغ أول من اقترح مفهوم الأكتينيدات ، مما أدى إلى اعتماد سلسلة الأكتينيدات . كما اقترح سلسلة ما وراء الأكتينيدات التي تمتد من العنصر 104 إلى 121 ، وسلسلة فوق الأكتينيدات التي تغطي تقريبًا العناصر من 122 إلى 153 (مع أن دراسات أحدث تشير إلى أن نهاية سلسلة فوق الأكتينيدات تقع عند العنصر 157). سُمّي عنصر سيبورغيوم، وهو أحد عناصر ما وراء الأكتينيدات ، تكريمًا له. [ 6 ] [ 7 ]

العناصر فائقة الثقل مشعة ، ولم تُصنع إلا صناعياً في المختبرات. لم تُنتج أي عينة ماكروسكوبية من أيٍّ من هذه العناصر. سُميت جميع العناصر فائقة الثقل تيمناً بأسماء علماء الفيزياء والكيمياء، أو بأسماء مواقع مهمة شاركت في تصنيعها.

يُعرّف الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC) العنصر بأنه موجود إذا كان عمره أطول من 10⁻¹⁴ ثانية ، وهو الوقت الذي تستغرقه الذرة لتكوين سحابة إلكترونية. [ 8 ]

تُشكّل العناصر فائقة الثقل المعروفة جزءًا من سلسلتي 6d و7p في الجدول الدوري. باستثناء الرذرفورديوم والدوبنيوم ( واللورنسيوم إن وُجد)، فإن جميع نظائر العناصر فائقة الثقل المعروفة لها أعمار نصفية لا تتجاوز دقائق. وقد دار جدل حول تسمية العناصر من 102 إلى 109. ولذلك، استُخدمت أسماء منهجية لبعض هذه العناصر لسنوات عديدة بعد تأكيد اكتشافها. (عادةً ما تُستبدل الأسماء المنهجية بأسماء دائمة يقترحها المكتشفون بعد فترة وجيزة نسبيًا من تأكيد الاكتشاف).

مقدمة

تخليق النوى فائقة الثقل

رسم توضيحي لتفاعل الاندماج النووي
رسم توضيحي لتفاعل الاندماج النووي . تندمج نواتان لتكوين نواة واحدة، مُصدرةً نيوترونًا . كانت التفاعلات التي أنتجت عناصر جديدة حتى هذه اللحظة متشابهة، على الرغم من اختلاف عدد النيوترونات المنبعثة - أو الجسيمات المشحونة الأخرى - بدلاً من ذلك. [ 9 ]

تُنتَج نواة ذرية فائقة الثقل [ أ ] في تفاعل نووي يدمج نواتين أخريين غير متساويتين في الحجم [ ب ] في نواة واحدة؛ وبشكل عام، كلما زاد اختلاف كتلة النواتين ، زادت احتمالية تفاعلهما. [ 15 ] تُصنع المادة المكونة من النوى الأثقل على شكل هدف، ثم تُقصف بشعاع من النوى الأخف. لا يمكن لنواتين أن تندمجا في نواة واحدة إلا إذا كانتا قريبتين بدرجة كافية من بعضهما البعض؛ عادةً، تتنافر النوى (جميعها مشحونة بشحنة موجبة) بسبب التنافر الكهروستاتيكي . يمكن للتفاعل القوي التغلب على هذا التنافر، ولكن فقط ضمن مسافة قصيرة جدًا من النواة؛ ولذلك تُسرَّع نوى الشعاع بشكل كبير لجعل هذا التنافر ضئيلاً مقارنةً بسرعة نواة الشعاع. [ 16 ] يمكن للطاقة المُطبقة على نوى الشعاع لتسريعها أن تجعلها تصل إلى سرعات تصل إلى عُشر سرعة الضوء . لكن إذا تم تطبيق طاقة زائدة، فقد تتفكك نواة الحزمة. [ 16 ]

لا يكفي مجرد الاقتراب من بعضهما البعض لاندماج نواتين: فعندما تقترب نواتان من بعضهما، فإنهما عادةً ما تبقيان معًا لمدة تتراوح بين 10 و20  ثانية، ثم تنفصلان (ليس بالضرورة بنفس التركيب الذي كانتا عليه قبل التفاعل) بدلًا من تكوين نواة واحدة. [ 16 ] [ 17 ] يحدث هذا لأن التنافر الكهروستاتيكي، أثناء محاولة تكوين نواة واحدة، يمزق النواة المتكونة. [ 16 ] يتميز كل زوج من هدف وشعاع بمقطعه العرضي - وهو احتمال حدوث الاندماج إذا اقتربت نواتان من بعضهما البعض، معبرًا عنه بالمساحة العرضية التي يجب أن يصطدم بها الجسيم الساقط حتى يحدث الاندماج. [ ج ] قد يحدث هذا الاندماج نتيجة للتأثير الكمي الذي يسمح للنوى بالنفاذ عبر التنافر الكهروستاتيكي. إذا تمكنت النواتان من البقاء قريبتين بعد تلك المرحلة، فإن تفاعلات نووية متعددة تؤدي إلى إعادة توزيع الطاقة وتوازنها. [ 16 ]

ينتج عن هذا الاندماج حالة إثارة [ 20 ] تُسمى النواة المركبة ، ولذا فهي غير مستقرة للغاية. [ 16 ] وللوصول إلى حالة أكثر استقرارًا، قد يحدث انشطار نووي مؤقت دون تكوين نواة أكثر استقرارًا. [ 21 ] أو قد تُطلق النواة المركبة بضعة نيوترونات ، والتي بدورها تحمل طاقة الإثارة؛ وإذا لم تكن هذه الطاقة كافية لإطلاق نيوترون، فإن الاندماج سينتج أشعة غاما . يحدث هذا في غضون 10⁻¹⁶ ثانية تقريبًا بعد  التصادم النووي الأولي، ويؤدي إلى تكوين نواة أكثر استقرارًا. [ 21 ] ينص تعريف فريق العمل المشترك بين الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC) والاتحاد الدولي للفيزياء البحتة والتطبيقية (IUPAP) على أنه لا يُمكن اعتبار العنصر الكيميائي مكتشفًا إلا إذا لم تتحلل نواته خلال 10⁻¹⁴ ثانية . وقد اختيرت هذه القيمة كتقدير للمدة التي تستغرقها النواة لاكتساب الإلكترونات ، وبالتالي إظهار خصائصها الكيميائية. [ 22 ] [ د ]

التحلل والكشف

يمر الشعاع عبر الهدف ويصل إلى الحجرة التالية، وهي الفاصل؛ وإذا تم إنتاج نواة جديدة، فإنها تُحمل مع هذا الشعاع. [ 24 ] في الفاصل، تُفصل النواة المنتجة حديثًا عن النوى الأخرى (نوى الشعاع الأصلي وأي نواتج تفاعل أخرى) [ e ] وتُنقل إلى كاشف حاجز سطحي ، والذي يوقف النواة. يُحدد الموقع الدقيق للاصطدام الوشيك على الكاشف؛ كما تُحدد طاقته ووقت وصوله. [ 24 ] يستغرق النقل حوالي 10⁻⁶ ثانية  ؛ ولكي يتم الكشف عنها، يجب أن تبقى النواة حية لهذه المدة. [ 27 ] تُسجل النواة مرة أخرى بمجرد تسجيل اضمحلالها، ويتم قياس موقعها وطاقتها ووقت اضمحلالها. [ 24 ]

يُوفر التفاعل القوي استقرار النواة. مع ذلك، فإن مداه قصير جدًا؛ فكلما كبرت النواة، ضعف تأثيره على النيوكليونات الخارجية ( البروتونات والنيوترونات). في الوقت نفسه، تتمزق النواة بفعل التنافر الكهروستاتيكي بين البروتونات، ومداه غير محدود. [ 28 ] تزداد طاقة الربط الكلية التي يوفرها التفاعل القوي خطيًا مع عدد النيوكليونات، بينما يزداد التنافر الكهروستاتيكي مع مربع العدد الذري، أي أن الأخير ينمو بشكل أسرع ويصبح ذا أهمية متزايدة بالنسبة للنوى الثقيلة وفائقة الثقل. [ 29 ] [ 30 ] وبالتالي، يُتوقع نظريًا [ 31 ] ، وقد لوحظ حتى الآن [ 32 ] أن النوى فائقة الثقل تتحلل في الغالب عبر أنماط تحلل ناتجة عن هذا التنافر: تحلل ألفا والانشطار التلقائي . [ و ] تحتوي جميع نظائر جسيمات ألفا تقريبًا على أكثر من 210  نيوكليونات، [ 34 ] وأخف نواة تخضع في المقام الأول للانشطار التلقائي تحتوي على 238 نيوكليونًا. [ 35 ] في كلا نمطي الاضمحلال، تُمنع النوى من الاضمحلال بواسطة حواجز طاقة مقابلة لكل نمط، ولكن يمكن اختراقها عبر النفق الكمومي. [ 29 ] [ 30 ]

جهاز لإنشاء عناصر فائقة الثقل
مخطط لجهاز إنتاج العناصر فائقة الثقل، يعتمد على فاصل الارتداد المملوء بالغاز من نوع دوبنا، والمُقام في مختبر فليروف للتفاعلات النووية التابع للمعهد المشترك للأبحاث النووية. يتغير مسار الجسيمات داخل الكاشف وجهاز تركيز الحزمة بسبب وجود مغناطيس ثنائي القطب في الكاشف ومغناطيس رباعي الأقطاب في جهاز تركيز الحزمة. [ 36 ]

تُنتَج جسيمات ألفا عادةً في الاضمحلالات الإشعاعية لأن كتلة جسيم ألفا لكل نيوكليون صغيرة بما يكفي لتوفير بعض الطاقة اللازمة لاستخدامها كطاقة حركية للخروج من النواة. [ 37 ] يحدث الانشطار التلقائي نتيجة التنافر الكهروستاتيكي الذي يمزق النواة، وينتج عنه أنوية مختلفة في حالات انشطار النوى المتطابقة. [ 30 ] مع ازدياد العدد الذري، يزداد الانشطار التلقائي أهميةً بسرعة: إذ تنخفض فترات نصف العمر الجزئية للانشطار التلقائي بمقدار 23  رتبة من اليورانيوم (العنصر  92) إلى النوبليوم (العنصر  102)، [ 38 ] وبمقدار 30  رتبة من الثوريوم (العنصر  90) إلى الفيرميوم (العنصر  100). [ 39 ] اقترح نموذج القطرة السائلة السابق أن الانشطار التلقائي يحدث بشكل فوري تقريبًا نتيجة لاختفاء حاجز الانشطار للنوى التي تحتوي على حوالي 280  نيوكليونًا. [ 30 ] [ 40 ] واقترح نموذج الغلاف النووي اللاحق أن النوى التي تحتوي على حوالي 300  نيوكليونًا تُشكّل جزيرة استقرار، حيث تكون النوى أكثر مقاومة للانشطار التلقائي وتخضع بشكل أساسي لتحلل ألفا بنصف عمر أطول. [ 30 ] [ 40 ] وأشارت اكتشافات لاحقة إلى أن الجزيرة المتوقعة قد تكون أبعد مما كان متوقعًا في الأصل؛ كما أظهرت أن النوى المتوسطة بين الأكتينيدات طويلة العمر والجزيرة المتوقعة تكون مشوهة، وتكتسب استقرارًا إضافيًا من تأثيرات الغلاف. [ 41 ] أظهرت التجارب على النوى فائقة الثقل الأخف وزناً، [ 42 ] وكذلك تلك الأقرب إلى الجزيرة المتوقعة، [ 38 ] استقراراً أكبر مما كان متوقعاً سابقاً ضد الانشطار التلقائي، مما يدل على أهمية تأثيرات الغلاف على النوى. [ g ]

تُسجَّل اضمحلالات ألفا بواسطة جسيمات ألفا المنبعثة، ويسهل تحديد نواتج الاضمحلال قبل حدوثه؛ فإذا أنتج اضمحلالٌ ما، أو سلسلة من الاضمحلالات المتتالية، نواةً معروفة، يُمكن تحديد الناتج الأصلي للتفاعل بسهولة. [ ح ] (يُثبت أن جميع الاضمحلالات ضمن سلسلة اضمحلال مرتبطة ببعضها البعض من خلال موقع هذه الاضمحلالات، الذي يجب أن يكون في المكان نفسه). [ 24 ] يُمكن تمييز النواة المعروفة من خلال الخصائص المحددة للاضمحلال الذي تخضع له، مثل طاقة الاضمحلال (أو بشكل أكثر تحديدًا، الطاقة الحركية للجسيم المنبعث). [ ط ] مع ذلك، يُنتج الانشطار التلقائي نوىً مختلفة كنواتج، لذا لا يُمكن تحديد النواة الأصلية من نواة اضمحلالها. [ ي ]

تتمثل المعلومات المتاحة للفيزيائيين الساعين إلى تخليق عنصر فائق الثقل في المعلومات التي يتم جمعها عند أجهزة الكشف: موقع الجسيم، وطاقته، ووقت وصوله إلى جهاز الكشف، بالإضافة إلى بيانات اضمحلاله. يحلل الفيزيائيون هذه البيانات ويسعون إلى استنتاج أنها ناتجة بالفعل عن عنصر جديد، ولا يمكن أن تكون ناتجة عن نويدة مختلفة عن تلك المُفترضة. غالبًا ما تكون البيانات المُقدمة غير كافية لاستنتاج قاطع بتكوين عنصر جديد، وأنه لا يوجد تفسير آخر للآثار المرصودة؛ وقد وقعت أخطاء في تفسير البيانات. [ ك ]

تاريخ

التوقعات المبكرة

كان اليورانيوم أثقل عنصر معروف في نهاية القرن التاسع عشر، بكتلة ذرية تبلغ حوالي 240 (تُعرف الآن بأنها 238) وحدة كتل ذرية . وبناءً على ذلك، وُضع في الصف الأخير من الجدول الدوري؛ مما أثار تكهنات حول إمكانية وجود عناصر أثقل من اليورانيوم، ولماذا بدت الكتلة الذرية  240  هي الحد الأقصى. بعد اكتشاف الغازات النبيلة ، بدءًا من الأرجون عام 1895، نُظر في إمكانية وجود عناصر أثقل في هذه المجموعة. اقترح الكيميائي الدنماركي يوليوس تومسن عام 1895 وجود غاز نبيل سادس بكتلة ذرية  86 وكتلة ذرية  212 ، وغاز نبيل سابع بكتلة ذرية 118 وكتلة ذرية 292 ، ليختتم الأخير دورةً من 32 عنصرًا تضم ​​الثوريوم واليورانيوم. [ 53 ] في عام 1913، قام الفيزيائي السويدي يوهانس ريدبيرغ بتوسيع استقراء تومسن للجدول الدوري ليشمل عناصر أثقل ذات أعداد ذرية تصل إلى 460، لكنه لم يكن يعتقد أن هذه العناصر فائقة الثقل موجودة أو تحدث في الطبيعة. [ 54 ]      

في عام 1914، اقترح الفيزيائي الألماني ريتشارد سوين أن العناصر الأثقل من اليورانيوم، مثل تلك التي يبلغ عددها الذري  حوالي  108، قد توجد في الأشعة الكونية . وأشار إلى أن أعمار النصف لهذه العناصر قد لا تتناقص بالضرورة مع ازدياد عددها الذري، مما أدى إلى تكهنات حول إمكانية وجود عناصر ذات أعمار أطول عند أعداد ذرية تتراوح بين  98  و102، وبين  108  و110 (على الرغم من وجود عناصر قصيرة العمر تفصل بينها). نشر سوين هذه التوقعات في عام 1926، معتقدًا أن هذه العناصر قد توجد في لب الأرض ، أو النيازك الحديدية ، أو القمم الجليدية في جرينلاند حيث حُبست بعيدًا عن أصلها الكوني المفترض. [ 55 ]

الاكتشافات

تم العمل الذي تم إجراؤه من عام 1961 إلى عام 2013 في أربعة مختبرات - مختبر لورانس بيركلي الوطني في الولايات المتحدة، ومركز جي إس آي هيلمهولتز لأبحاث الأيونات الثقيلة في ألمانيا، وريكن في اليابان، والمعهد المشترك للأبحاث النووية (JINR) في الاتحاد السوفيتي ولاحقًا روسيا - حيث تم تحديد وتأكيد العناصر من اللورنسيوم إلى الأوغانيسون وفقًا للمعايير التي وضعتها مجموعات العمل الخاصة بنقل العناصر التابعة للاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC ) والاتحاد الدولي للفيزياء البحتة والتطبيقية (IUPAP) وفرق العمل المشتركة اللاحقة.

أُبلغ عن تكوين اللورنسيوم لأول مرة من قبل مختبر لورانس بيركلي الوطني عام 1961، إلا أن الادعاءات المتضاربة والتساؤلات المتعلقة بتفسير البيانات التجريبية أدت إلى نزاع طويل الأمد حول الأسبقية مع باحثي المعهد المشترك للأبحاث النووية . وفي نهاية المطاف، اعترف الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC) والاتحاد الدولي للفيزياء البحتة والتطبيقية (IUPAP) بالاكتشاف عام 1992. [ 56 ]

خلال العقود اللاحقة، اكتشفت بيركلي أقدم العناصر ما بعد الأكتينيدات، بينما قام باحثو معهد أبحاث الأيونات الثقيلة (GSI) في دارمشتات بتخليق العناصر من 107 إلى 112. ونُسب الفضل لاحقًا إلى معهد ريكين في اكتشاف العنصر 113، النيهونيوم، ليصبح بذلك أول مؤسسة آسيوية تكتشف عنصرًا كيميائيًا. وأدت التجارب اللاحقة في المعهد المشترك للأبحاث النووية (JINR)، التي أُجريت بالتعاون مع مختبرات في الولايات المتحدة، إلى اكتشاف العناصر من 114 إلى 118، وبلغت ذروتها بالتعرف على الأوغانيسون وإكمال الدورة السابعة من الجدول الدوري. [ 57 ] [ 58 ] [ 59 ] [ 60 ]

لم يتم بعد تخليق العنصرين التاليين، وهما الأونونينيوم ( Z  =  119) والأونبينيليوم ( Z  =  120). وسيؤدي اكتشافهما إلى بدء الدورة الثامنة من الجدول الدوري. [ 61 ]

قائمة العناصر

صفات

نظراً لقصر أعمار النصف لهذه العناصر (على سبيل المثال، يبلغ عمر النصف لأكثر نظائر السيبورغيوم استقراراً 14 دقيقة، ويتناقص عمر النصف مع ازدياد العدد الذري)، وانخفاض ناتج التفاعلات النووية التي تُنتجها، فقد استُحدثت طرق جديدة لتحديد تركيبها الكيميائي في الحالة الغازية وفي المحاليل، وذلك بالاعتماد على عينات صغيرة جداً تتكون من بضع ذرات فقط. تُصبح التأثيرات النسبية بالغة الأهمية في هذه المنطقة من الجدول الدوري، مما يؤدي إلى انكماش مدارات 7s الممتلئة، ومدارات 7p الفارغة، ومدارات 6d الممتلئة، جميعها نحو نواة الذرة. يُسبب هذا استقراراً نسبياً لإلكترونات 7s، ويجعل مدارات 7p متاحة في حالات إثارة منخفضة. [ 7 ]

تشكل العناصر من 103 إلى 112، من اللورنسيوم إلى الكوبرنيسيوم، سلسلة العناصر الانتقالية 6d. تُظهر الأدلة التجريبية أن العناصر من 103 إلى 108 تتصرف كما هو متوقع لموقعها في الجدول الدوري، كعناصر متماثلة أثقل من اللوتيتيوم إلى الأوزميوم. ومن المتوقع أن يكون نصف قطرها الأيوني بين أنصاف أقطار نظائرها من الفلزات الانتقالية 5d ونظائرها من الأكتينيدات : على سبيل المثال، يُحسب أن نصف قطر أيون Rf⁴⁺ هو 76 بيكومتر ، وهو بين قيمتي Hf⁴⁺ (71 بيكومتر) و Th⁴⁺ (94 بيكومتر). كما يُفترض أن تكون أيوناتها أقل استقطابًا من أيونات نظائرها 5d. ومن المتوقع أن تصل التأثيرات النسبية إلى ذروتها في نهاية هذه السلسلة، عند عنصري الرونتجينيوم (العنصر 111) والكوبرنيسيوم (العنصر 112). ومع ذلك، لا تزال العديد من الخصائص المهمة للعناصر ما وراء الأكتينيدات غير معروفة تجريبياً، على الرغم من إجراء حسابات نظرية. [ 7 ]   

من المتوقع أن تُشكّل العناصر من 113 إلى 118، من النيهونيوم إلى الأوغانيسون، سلسلة 7p، مُكملةً بذلك الدورة السابعة في الجدول الدوري. ستتأثر خصائصها الكيميائية بشكل كبير بالاستقرار النسبي القوي لإلكترونات 7s وتأثير اقتران الدوران المداري القوي الذي "يُقسّم" الغلاف الفرعي 7p إلى قسمين، أحدهما أكثر استقرارًا (7p 1/2 ، يحتوي على إلكترونين) والآخر أقل استقرارًا (7p 3/2 ، يحتوي على أربعة إلكترونات). من المتوقع أن تكون حالات الأكسدة المنخفضة أكثر استقرارًا هنا، مُواصلةً بذلك اتجاهات المجموعة، حيث يُظهر كل من إلكترونات 7s و7p 1/2 تأثير الزوج الخامل . من المتوقع أن تستمر هذه العناصر إلى حد كبير في اتباع اتجاهات المجموعة، مع ازدياد دور التأثيرات النسبية. على وجه الخصوص، يؤدي الانقسام الكبير في 7p إلى إغلاق فعّال للغلاف عند الفليروفيوم (العنصر 114)، وبالتالي نشاط كيميائي أعلى بكثير من المتوقع للأوغانيسون (العنصر 118). [ 7 ]

سميت الأوغانيسون نسبةً إلى يوري أورغانيسيان، وهي آخر عنصر معروف. من المتوقع أن يشكل العنصران التاليان، 119 و 120 ، سلسلة 8s، وأن يكونا من الفلزات القلوية والقلوية الترابية على التوالي. من المتوقع أن تكون إلكترونات المدار 8s مستقرة نسبيًا، مما سيؤدي إلى انعكاس اتجاه زيادة التفاعلية في هذه المجموعات، وأن تتصرف العناصر بشكل أقرب إلى نظائرها في الدورة الخامسة، الروبيديوم والسترونتيوم . لا يزال المدار 7p 3/2 غير مستقر نسبيًا، مما قد يمنح هذه العناصر أنصاف أقطار أيونية أكبر، وربما حتى القدرة على المشاركة في التفاعلات الكيميائية. في هذه المنطقة، تكون إلكترونات المدار 8p مستقرة نسبيًا أيضًا، مما ينتج عنه توزيع إلكتروني تكافؤي في الحالة الأرضية 8s 2 8p 1 للعنصر 121 . من المتوقع حدوث تغييرات كبيرة في بنية المدارات الفرعية عند الانتقال من العنصر 120 إلى العنصر 121؛ فعلى سبيل المثال، من المتوقع أن ينخفض ​​نصف قطر مدارات 5g انخفاضًا حادًا، من 25 وحدة بور في العنصر 120 في التكوين الإلكتروني المُثار [Og] 5g 1 8s 1 إلى 0.8 وحدة بور في العنصر 121 في التكوين الإلكتروني المُثار [Og] 5g 1 7d 1 8s 1 ، في ظاهرة تُعرف باسم "الانهيار القطري". من المتوقع أن يُضيف العنصر 122 إما إلكترونًا إضافيًا من المدار 7d أو إلكترونًا إضافيًا من المدار 8p إلى التوزيع الإلكتروني للعنصر 121. يُفترض أن يكون العنصران 121 و 122 مشابهين للأكتينيوم والثوريوم على التوالي. [ 7 ]  

من المتوقع أن تبدأ سلسلة الأكتينيدات الفائقة عند العنصر 121، حيث تحدد إلكترونات المدار 8s والمدارات الفرعية 8p 1/2 و7d 3/2 و6f 5/2 و5g 7/2 الخصائص الكيميائية لهذه العناصر. لا تتوفر حسابات كاملة ودقيقة للعناصر التي تتجاوز 123 نظرًا للتعقيد الشديد للوضع: [ 62 ] إذ من المفترض أن تمتلك المدارات 5g و6f و7d مستويات طاقة متقاربة، وفي منطقة العنصر 160، من المفترض أيضًا أن تكون المدارات 9s و8p 3/2 و9p 1/2 متساوية الطاقة تقريبًا. سيؤدي هذا إلى اختلاط مستويات الإلكترونات، مما يجعل مفهوم المجموعات غير قابل للتطبيق بشكل جيد، وسينتج عنه أيضًا خصائص كيميائية جديدة تجعل تحديد مواقع هذه العناصر في الجدول الدوري أمرًا بالغ الصعوبة. [ 7 ]

ما وراء العناصر فائقة الثقل

اقترح البعض تسمية العناصر التي تتجاوز Z = 126 بالعناصر فائقة الثقل . [ 63 ] وتشير مصادر أخرى إلى العناصر التي تقارب Z = 164 بالعناصر فائقة الثقل . [ 64 ] ويشير هذان الحدّان إلى وجود ما يُفترض أنها جزر استقرار : وهي مجموعات من النظائر التي تمتلك " عددًا سحريًا " من البروتونات والنيوترونات، وبالتالي فهي أكثر استقرارًا من النوى المحيطة بها. [ 65 ] [ 66 ]

انظر أيضاً

ملحوظات

  1. في الفيزياء النووية ، يُطلق على العنصر اسم "ثقيل" إذا كان عدده الذري مرتفعًا؛ الرصاص (العنصر82) مثال على هذا النوع من العناصر الثقيلة. يشير مصطلح "العناصر فائقة الثقل" عادةً إلى العناصر التي يزيد عددها الذري عن 103 (مع وجود تعريفات أخرى، مثل العدد الذري الأكبر من 100 [ 10 ] أو 112 ؛ [ 11 ] أحيانًا يُستخدم المصطلح كمرادف لمصطلح "ما وراء الأكتينيدات"، الذي يضع حدًا أعلى قبل بداية سلسلة الأكتينيدات الفائقة الافتراضية ). [ 12 ] أما مصطلحا "النظائر الثقيلة" (لعنصر معين) و"النوى الثقيلة" فيعنيان ما هو مفهوم في اللغة الدارجة - نظائر ذات كتلة عالية (للعنصر المعني) ونوى ذات كتلة عالية، على التوالي. 
  2. ↑In 2009, a team at the JINR led by Oganessian published results of their attempt to create hassium in a symmetric 136Xe + 136Xe reaction. They failed to observe a single atom in such a reaction, putting the upper limit on the cross section, the measure of probability of a nuclear reaction, as 2.5 pb.[13] In comparison, the reaction that resulted in hassium discovery, 208Pb + 58Fe, had a cross section of ~20 pb (more specifically, 19+19-11 pb), as estimated by the discoverers.[14]
  3. ↑The amount of energy applied to the beam particle to accelerate it can also influence the value of cross section. For example, in the 2814Si + 10n → 2813Al + 11p reaction, cross section changes smoothly from 370 mb at 12.3 MeV to 160 mb at 18.3 MeV, with a broad peak at 13.5 MeV with the maximum value of 380 mb.[18]
  4. ↑This figure also marks the generally accepted upper limit for lifetime of a compound nucleus.[23]
  5. ↑This separation is based on that the resulting nuclei move past the target more slowly then the unreacted beam nuclei. The separator contains electric and magnetic fields whose effects on a moving particle cancel out for a specific velocity of a particle.[25] Such separation can also be aided by a time-of-flight measurement and a recoil energy measurement; a combination of the two may allow to estimate the mass of a nucleus.[26]
  6. ↑Not all decay modes are caused by electrostatic repulsion. For example, beta decay is caused by the weak interaction.[33]
  7. ↑It was already known by the 1960s that ground states of nuclei differed in energy and shape as well as that certain magic numbers of nucleons corresponded to greater stability of a nucleus. However, it was assumed that there was no nuclear structure in superheavy nuclei as they were too deformed to form one.[38]
  8. بما أن كتلة النواة لا تُقاس مباشرةً، بل تُحسب من كتلة نواة أخرى، يُطلق على هذا القياس اسم القياس غير المباشر. القياسات المباشرة ممكنة أيضًا، ولكنها ظلت غير متاحة في الغالب للأنوية فائقة الثقل. [ 43 ] أُعلن عن أول قياس مباشر لكتلة نواة فائقة الثقل في عام 2018 في مختبر لورانس بيركلي الوطني (LBNL). [ 44 ] حُددت الكتلة من موقع النواة بعد نقلها (يساعد الموقع في تحديد مسارها، المرتبط بنسبة الكتلة إلى الشحنة للنواة، نظرًا لأن النقل تم في وجود مغناطيس). [ 45 ]
  9. إذا حدث الاضمحلال في الفراغ، وبما أن الزخم الكلي لنظام معزول قبل الاضمحلال وبعده يجب أن يبقى محفوظًا ، فإن النواة الوليدة ستكتسب سرعة صغيرة. وبالتالي ، فإن نسبة السرعتين، ومن ثم نسبة الطاقات الحركية، ستكون عكسية لنسبة الكتلتين. طاقة الاضمحلال تساوي مجموع الطاقة الحركية المعروفة لجسيم ألفا والطاقة الحركية للنواة الوليدة (جزء دقيق من الأولى). [ 34 ] تنطبق الحسابات على التجربة أيضًا، لكن الفرق يكمن في أن النواة لا تتحرك بعد الاضمحلال لأنها مرتبطة بالكاشف.
  10. اكتشف الفيزيائي السوفيتي جورجي فليروف الانشطار التلقائي ، [ 46 ] وهو عالم بارز في المعهد المشترك للأبحاث النووية، ولذا كان هذا الاكتشاف محور اهتمام كبير للمنشأة. [ 47 ] في المقابل، اعتقد علماء مختبر لورانس بيركلي أن معلومات الانشطار غير كافية لتأكيد تخليق عنصر ما. فقد رأوا أن الانشطار التلقائي لم يُدرس بشكل كافٍ لاستخدامه في تحديد عنصر جديد، نظرًا لصعوبة إثبات أن النواة المركبة قد أطلقت نيوترونات فقط دون جسيمات مشحونة كالبروتونات أو جسيمات ألفا. [ 23 ] ولذلك فضلوا ربط النظائر الجديدة بالنظائر المعروفة مسبقًا من خلال اضمحلالات ألفا المتتالية. [ 46 ]
  11. على سبيل المثال ، تمّ تحديد العنصر 102 خطأً عام 1957 في معهد نوبل للفيزياء في ستوكهولم ، مقاطعة ستوكهولم ، السويد . [ 48 ] لم تكن هناك ادعاءات قاطعة سابقة حول تكوين هذا العنصر، وقد أطلق عليه مكتشفوه السويديون والأمريكيون والبريطانيون اسم " نوبليوم" . لاحقًا، تبيّن أن هذا التحديد كان خاطئًا. [ 49 ] في العام التالي، لم يتمكن مختبر أبحاث RL من إعادة إنتاج النتائج السويدية، وأعلن بدلاً من ذلك عن تخليقهم للعنصر؛ وقد دُحض هذا الادعاء أيضًا لاحقًا. [ 49 ] أصرّ المعهد المشترك للأبحاث النووية (JINR) على أنه أول من ابتكر العنصر، واقترح اسمًا خاصًا به للعنصر الجديد، وهو "جوليوتيوم" ؛ [ 50 ] كما لم يُقبل الاسم السوفيتي (وصف المعهد المشترك للأبحاث النووية لاحقًا تسمية العنصر 102 بأنها "متسرعة"). [ 51 ] تم اقتراح هذا الاسم على الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC) في رد مكتوب على قرارهم بشأن أولوية ادعاءات اكتشاف العناصر، والموقع بتاريخ 29 سبتمبر 1992. [ 51 ] وبقي اسم "نوبليوم" دون تغيير نظرًا لانتشاره الواسع. [ 52 ]

مراجع

  1. ↑ "اكتشاف العناصر فائقة الثقل | معهد غلين تي. سيبورغ" . seaborg.llnl.gov . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2024-09-02 .
  2. 1 2 نيف، فرانشيسكو (2022). "كيمياء الفلزات الانتقالية فائقة الثقل" . مجلة كيمياء التناسق . 75 ( 17-18 ): 2287-2307 . doi : 10.1080/00958972.2022.2084394 . S2CID 254097024 . 
  3. 1 2 مينغوس، مايكل (1998). الاتجاهات الأساسية في الكيمياء غير العضوية . مطبعة جامعة أكسفورد. ص 387. ISBN  978-0-19-850109-1.
  4. ↑ «عصر جديد من الاكتشاف: الخطة طويلة المدى للعلوم النووية لعام 2023» (ملف PDF) . وزارة الطاقة الأمريكية. أكتوبر 2023. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 5 أكتوبر 2023. تم الاطلاع عليه بتاريخ 20 أكتوبر 2023 - عبر OSTI. العناصر فائقة الثقل ( Z > 102) تتأرجح على حدود الكتلة والشحنة.
  5. ↑ كراغ، هيلج (2017). "البحث عن العناصر فائقة الثقل: منظورات تاريخية وفلسفية". arXiv : 1708.04064 [ physics.hist-ph ].
  6. ↑ توصيات الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية المؤقتة لتسمية الكيمياء غير العضوية (2004) (مسودة إلكترونية لنسخة محدثة من " الكتاب الأحمر " IR 3-6) مؤرشفة في 27 أكتوبر 2006، على موقع Wayback Machine
  7. 1 2 3 4 5 6 مورس، ليستر ر.؛ إيدلشتاين، نورمان م.؛ فوجر، جان، محرران. (2006). كيمياء عناصر الأكتينيدات وما وراء الأكتينيدات ( الطبعة الثالثة). دوردريخت، هولندا: سبرينغر. ISBN  978-1-4020-3555-5.
  8. ^ "كيرنشيمي" . www.kernchemie.de .
  9. ↑ إيبادولاييف، داستان (2024). "تخليق ودراسة خصائص اضمحلال نظائر عنصر الفاناديوم فائق الثقل في التفاعلات 238U + 54Cr و 242 Pu + 50Ti " . jinr.ru. المعهد المشترك للأبحاث النووية . تاريخ الاطلاع: 2 نوفمبر 2024 .
  10. ↑ كريمر، ك. (2016). "شرح: العناصر فائقة الثقل" . عالم الكيمياء . تم الاسترجاع في 15 مارس 2020 .
  11. ↑ "اكتشاف العنصرين 113 و115" . مختبر لورانس ليفرمور الوطني . مؤرشف من الأصل بتاريخ 11 سبتمبر 2015. تم الاطلاع عليه بتاريخ 15 مارس 2020 .
  12. ↑ إلياف، إي.؛ كالدور، يو.؛ بورشيفسكي، أ. (2018). "البنية الإلكترونية لذرات ما وراء الأكتينيدات". في سكوت، آر. إيه. (محرر). موسوعة الكيمياء غير العضوية والكيمياء الحيوية غير العضوية . جون وايلي وأولاده . ص 1-16 . doi : 10.1002/9781119951438.eibc2632 . ISBN  978-1-119-95143-8. S2CID 127060181 . 
  13. ↑ أوغانيسيان، يو. تس.؛ ديميترييف، إس. إن.؛ يريمين، إيه. في.؛ وآخرون (2009). "محاولة إنتاج نظائر العنصر 108 في تفاعل الاندماج 136Xe + 136Xe ". مجلة Physical Review C. 79 ( 2) 024608. doi : 10.1103/PhysRevC.79.024608 . ISSN 0556-2813 .  
  14. ^ مونزينبرج، ج . ارمبروستر، ب . فولجر، ه.؛ وآخرون . (1984). "التعرف على العنصر 108" (PDF) . Zeitschrift für Physik A. 317 (2): 235– 236. بيب كود : 1984ZPhyA.317..235M . دوى : 10.1007/BF01421260 . S2CID 123288075 . مؤرشفة من الأصلي (PDF) في 7 يونيو 2015 . تم الاسترجاع 20 أكتوبر 2012 .  
  15. ↑ سوبرامانيان، س. (28 أغسطس 2019). "صنع عناصر جديدة لا يُجدي نفعًا. اسأل هذا العالم من بيركلي" . بلومبيرغ بيزنس ويك . مؤرشف من الأصل في 24 سبتمبر 2024. تم الاطلاع عليه في 18 يناير 2020 .
  16. 1 2 3 4 5 6 إيفانوف، د. (2019). ""خطوات شديدة الثقل إلى المجهول"""""""""""""" " " " " nplus1.ru (باللغة الروسية) . تم الاسترجاع 2020-02-02 .
  17. ↑ هيندي، د. (2017). "شيء جديد وفائق الثقل في الجدول الدوري" . ذا كونفرسيشن . تم الاسترجاع في 30 يناير 2020 .
  18. ↑ كيرن، ب.د.؛ طومسون، و.إ.؛ فيرغسون، ج.م. (1959). "المقاطع العرضية لبعض تفاعلات (ن، ب) و(ن، جسيمات ألفا)". الفيزياء النووية . 10 : 226-234 . Bibcode : 1959NucPh..10..226K . doi : 10.1016/0029-5582(59)90211-1 .
  19. ↑ واخله، أ.؛ سيمينيل، س.؛ هيندي، د.ج.؛ وآخرون (2015). سيمينيل، س.؛ غوميز، ب.ر.س.؛ هيندي، د.ج.؛ وآخرون (محررون). "مقارنة توزيعات زاوية كتلة شبه الانشطار التجريبية والنظرية" . المجلة الأوروبية للفيزياء - وقائع المؤتمرات . 86 : 00061. Bibcode : 2015EPJWC..8600061W . doi : 10.1051/epjconf/20158600061 . hdl : 1885/148847 . ISSN 2100-014X .   
  20. ↑ "التفاعلات النووية" (ملف PDF) . الصفحات 7-8 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 27-01-2020 . نُشر بعنوان: لوفلاند، دبليو دي؛ موريسي، دي جيه؛ سيبورغ، جي تي (2005). "التفاعلات النووية". الكيمياء النووية الحديثة . جون وايلي وأولاده، ص 249-297 . doi : 10.1002/0471768626.ch10 . ISBN  978-0-471-76862-3.
  21. 1 2 كراسا، أ. (2010). "مصادر النيوترونات لنظام ADS" (ملف PDF) . كلية العلوم النووية والهندسة الفيزيائية . الجامعة التقنية التشيكية في براغ : 4-8 . S2CID 28796927. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 18 سبتمبر 2017 - عبر Wayback Machine. 
  22. ↑ وابسترا، أ.هـ. (1991). "المعايير الواجب توافرها للاعتراف باكتشاف عنصر كيميائي جديد" (ملف PDF) . الكيمياء البحتة والتطبيقية . 63 (6): 883. doi : 10.1351/pac199163060879 . ISSN 1365-3075 . S2CID 95737691 .  
  23. هايد ، إي . كيه.؛ هوفمان، دي. سي .؛ كيلر، أو. إل. (1987). "تاريخ وتحليل اكتشاف العنصرين 104 و105" . مجلة راديوكيميكا أكتا . 42 (2): 67-68 . doi : 10.1524/ract.1987.42.2.57 . ISSN 2193-3405 . S2CID 99193729 .  
  24. 1 2 3 4 عالم الكيمياء (2016). "كيفية صنع العناصر فائقة الثقل وإكمال الجدول الدوري [ فيديو ] " . مجلة ساينتفك أمريكان . تم الاطلاع عليه بتاريخ 27 يناير 2020 .
  25. ↑ هوفمان، غيورسو وسيبورغ 2000 ، ص 334.
  26. ↑ هوفمان، غيورسو وسيبورغ 2000 ، ص 335.
  27. ^ زغربايف، كاربوف وغرينر 2013 ، ص. 3.
  28. ↑ بيزر 2003 ، ص 432.
  29. 1 2 باولي، ن. (2019). "تحلل ألفا" (ملف PDF) . مقدمة في الفيزياء النووية والذرية والجزيئية (جزء الفيزياء النووية) . الجامعة الحرة في بروكسل . تاريخ الاسترجاع: 16 فبراير 2020 .
  30. 1 2 3 4 5 باولي، ن. (2019). "الانشطار النووي" (ملف PDF) . مقدمة في الفيزياء النووية والذرية والجزيئية (جزء الفيزياء النووية) . الجامعة الحرة في بروكسل . تاريخ الاسترجاع: 16 فبراير 2020 .
  31. ↑ ستاسزاك، أ.؛ باران، أ.؛ نازاريفيتش، و. (2013). "أنماط الانشطار التلقائي وأعمار العناصر فائقة الثقل في نظرية الكثافة الوظيفية النووية" . مجلة Physical Review C. 87 ( 2): 024320–1 . arXiv : 1208.1215 . Bibcode : 2013PhRvC..87b4320S . doi : 10.1103/physrevc.87.024320 . ISSN 0556-2813 . 
  32. ^ أودي وآخرون. 2017 ، ص 030001-129-030001-138.
  33. ↑ بيزر 2003 ، ص 439.
  34. 1 2 بيزر 2003 ، ص 433.
  35. ^ أودي وآخرون. 2017 ، ص. 030001-125.
  36. ↑ أكسينوف، ن. ف.؛ شتاينغر، ب.؛ عبدولين، ف. ش.؛ وآخرون (2017). "حول تقلب النيهونيوم (Nh، Z = 113)". المجلة الأوروبية للفيزياء أ . 53 (7): 158. Bibcode : 2017EPJA...53..158A . doi : 10.1140/epja/i2017-12348-8 . ISSN 1434-6001 . S2CID 125849923 .   
  37. ^ بيسر 2003 ، ص. 432-433.
  38. 1 2 3 أوغانيسيان، يو. (2012). "النوى في "جزيرة الاستقرار" للعناصر فائقة الثقل" . مجلة الفيزياء: سلسلة المؤتمرات . 337 (1): 012005-1 – 012005-6 . رمز Bibcode : 2012JPhCS.337a2005O . doi : 10.1088/1742-6596/337/1/012005 . ISSN 1742-6596 . 
  39. ^ مولر، ب. نيكس، جي آر (1994). خصائص الانشطار لأثقل العناصر (PDF) . ندوة داي 2 كاي هادورون تاتايكي نو للمحاكاة، توكاي مورا، إيباراكي، اليابان. جامعة شمال تكساس . تم الاسترجاع 2020-02-16 .
  40. 1 2 أوغانيسيان، يو. تس. (2004). "العناصر فائقة الثقل" . عالم الفيزياء . 17 (7): 25-29 . doi : 10.1088/2058-7058/17/7/31 . تاريخ الاسترجاع : 16 فبراير 2020 .
  41. ↑ شادل، م. (2015). "كيمياء العناصر فائقة الثقل" . المعاملات الفلسفية للجمعية الملكية أ: العلوم الرياضية والفيزيائية والهندسية . 373 (2037) 20140191. رمز Bibcode : 2015RSPTA.37340191S . doi : 10.1098/rsta.2014.0191 . ISSN 1364-503X . PMID 25666065 .  
  42. ↑ هوليت، إي كيه (1989). الانشطار التلقائي ثنائي النمط . الذكرى الخمسون للانشطار النووي، لينينغراد، الاتحاد السوفيتي. رمز Bibcode : 1989nufi.rept...16H .
  43. ↑ أوغانيسيان، يو. تس.؛ ريكاتشيفسكي، ك. ب. (2015). "موطئ قدم على جزيرة الاستقرار" . فيزياء اليوم . 68 (8 ) : 32-38 . Bibcode : 2015PhT....68h..32O . doi : 10.1063/PT.3.2880 . ISSN 0031-9228 . OSTI 1337838. S2CID 119531411 .   
  44. ↑ جرانت، أ. (2018). "وزن أثقل العناصر". فيزياء اليوم (11) 4650. رمز Bibcode : 2018PhT..2018k4650G . doi : 10.1063/PT.6.1.20181113a . S2CID 239775403 . 
  45. ↑ هاوز، ل. (2019). "استكشاف العناصر فائقة الثقل في نهاية الجدول الدوري" . أخبار الكيمياء والهندسة . تم الاسترجاع في 27 يناير 2020 .
  46. 1 2 روبنسون، أ. إي. (2019). "حروب الترانسفيرميوم: المشاحنات العلمية والشتائم خلال الحرب الباردة" . التقطير . تم الاسترجاع في 22 فبراير 2020 .
  47. ↑ "المكتبة الشعبية للعناصر الكيميائية. سيبورجي (إيكافولفرام)" [ مكتبة شعبية للعناصر الكيميائية. سيبورجيوم (ايكا-التنغستن) ] . nt.ru (بالروسية) . تم الاسترجاع 2020-01-07 .أعيد طبعه من "Экавольфрам" [ إيكا التنغستن ] . مكتبة العناصر الكيميائية الشعبية. سيريبرو – نيلسبوري ودالي [ مكتبة شعبية للعناصر الكيميائية. الفضة من خلال نيلسبوريوم وما بعده ] (بالروسية). نوكا . 1977.
  48. ↑ "نوبليوم - معلومات عن العنصر وخصائصه واستخداماته | الجدول الدوري" . الجمعية الملكية للكيمياء . تم الاطلاع عليه بتاريخ 1 مارس 2020 .
  49. 1 2 كراغ 2018 ، ص 38-39.
  50. ↑ كراغ 2018 ، ص 40.
  51. 1 2 غيورسو، أ.؛ سيبورغ، جي تي؛ أوغانيسيان، يو. تس.؛ وآخرون (1993). "ردود على تقرير 'اكتشاف عناصر النقل' متبوعًا بردود من فريق عمل النقل" ( ملف PDF) . الكيمياء البحتة والتطبيقية . 65 (8): 1815-1824 . doi : 10.1351/pac199365081815 . S2CID 95069384. مؤرشف (ملف PDF) من الأصل في 25 نوفمبر 2013. تم الاطلاع عليه في 7 سبتمبر 2016 .  
  52. ↑ لجنة تسمية الكيمياء غير العضوية (1997). "أسماء ورموز العناصر ما بعد الميونية (توصيات الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية 1997)" (ملف PDF) . الكيمياء البحتة والتطبيقية . 69 (12): 2471-2474 . doi : 10.1351/pac199769122471 .
  53. ↑ كراغ 2018 ، ص 6 
  54. ↑ كراغ 2018 ، ص 7 
  55. ↑ كراغ 2018 ، ص 10 
  56. ↑ كراغ، هيلج (14 أغسطس 2017)، البحث عن العناصر فائقة الثقل: منظورات تاريخية وفلسفية ، arXiv : 1708.04064 ، تاريخ الاسترجاع : 2 نوفمبر 2025
  57. ↑ "معهد ريكين يكتشف العنصر فائق الثقل 113 | ريكين" . www.riken.jp . 2016-04-08 . تاريخ الاطلاع: 2026-06-09 .
  58. ↑ "اكتشاف العناصر فائقة الثقل | مختبر أوك ريدج الوطني" . www.ornl.gov . 2019-09-12 . تاريخ الاسترجاع 2026-06-09 .
  59. ↑ "فريق دولي يكتشف العنصر 117 | مختبر لورانس ليفرمور الوطني" . www.llnl.gov . تاريخ الوصول: 9 يونيو 2026 .
  60. ↑ "اكتشاف العناصر فائقة الثقل | معهد غلين تي. سيبورغ" . seaborg.llnl.gov . تم الاطلاع عليه بتاريخ 9 يونيو 2026 .
  61. ↑ هاغينو، ك. (14 ديسمبر 2018). "العناصر فائقة الثقل: ما وراء الدورة السابعة في الجدول الدوري" . arXiv.org . تم الاطلاع عليه بتاريخ 9 يونيو 2026 .
  62. ^ فان دير شور، ك. (2016). التركيب الإلكتروني للعنصر 123 (PDF) (مع أطروحة). جامعة ريكس في جرونينجن.
  63. ↑ هوفمان، سيغورد (2019). "تخليق وخواص نظائر العناصر ما بعد الأكتينيدات". مجلة راديوكيميكا أكتا . 107 ( 9-11 ): 879-915 . doi : 10.1515/ract-2019-3104 . S2CID 203848120 . 
  64. ↑ لافورج، إيفان؛ برايس، ويل؛ رافيلسكي، يوهان (2023). "العناصر فائقة الثقل والمادة فائقة الكثافة". المجلة الأوروبية للفيزياء بلس . 138 (9): 812. arXiv : 2306.11989 . Bibcode : 2023EPJP..138..812L . doi : 10.1140/epjp/s13360-023-04454-8 .
  65. ↑ بيميس، سي إي؛ نيكس، جيه آر (1977). "العناصر فائقة الثقل - البحث من منظور أوسع" . تعليقات على الفيزياء النووية والجسيمية . 7 (3): 65-78 . ISSN 0010-2709 . 
  66. ↑ غرينر، والتر (14 فبراير 2013). "النوى: فائقة الثقل - فائقة النيوترونية - غريبة - ومضادة للمادة" . مجلة الفيزياء: سلسلة المؤتمرات . 413 (1) 012002. رمز Bibcode : 2013JPhCS.413a2002G . doi : 10.1088/1742-6596/413/1/012002 . ISSN 1742-6596 . 

فهرس