أونبيونيوم

الموسوعة الحرة

أونبيونيوم،  121 أوبو
العنصر النظري
أونبيونيوم
نطق/ ˌuːn b aɪˈuːniəm / ​( OON -by- OON -ee - əm )​​​​​​
أسماء بديلةإيكاكتينيوم، سوبرأكتينيوم
الأونبيونيوم في الجدول الدوري
هيدروجين الهيليوم
الليثيوم البريليوم البورون الكربون نتروجين الأكسجين الفلور نيون
الصوديوم المغنيسيوم الألومنيوم السيليكون الفوسفور الكبريت الكلور الأرجون
البوتاسيوم الكالسيوم سكانديوم التيتانيوم الفاناديوم الكروم المنغنيز حديد الكوبالت النيكل نحاس الزنك الجاليوم الجرمانيوم الزرنيخ السيلينيوم البروم كريبتون
الروبيديوم السترونشيوم الإيتريوم الزركونيوم النيوبيوم الموليبدينوم تكنيشيوم الروثينيوم الروديوم البلاديوم فضي الكادميوم إنديوم القصدير الأنتيمون التيلوريوم اليود زينون
السيزيوم الباريوم اللانثانوم السيريوم براسيوديميوم نيوديميوم بروميثيوم الساماريوم اليوروبيوم الغادولينيوم التربيوم الديسبروسيوم هولميوم الإربيوم الثوليوم الإيتربيوم اللوتيتيوم الهافنيوم التنتالوم التنغستن رينيوم الأوزميوم الإيريديوم البلاتين ذهب الزئبق (عنصر) الثاليوم يقود البزموت البولونيوم استاتين رادون
الفرانسيوم الراديوم الأكتينيوم الثوريوم بروتكتينيوم اليورانيوم النبتونيوم البلوتونيوم الأمريسيوم كوريوم بِركيليوم كاليفورنيوم أينشتاينيوم فيرميوم مندليفيوم نوبليوم اللورنسيوم رذرفورديوم الدبنيوم سيبورجيوم بوريوم هاسيوم مايتنيريوم دارمشتاديوم رونتجينيوم كوبرنيسيوم النيهونيوم فليروفيوم موسكوفيوم ليفرموريوم تينيسي أوجانيسون
أنونيوم أونبينيليوم
غير رباعي غير رباعي أونكوادبنتيوم أونكوادهكسيوم أونكوادسيبتيوم أونكوادوكتيوم أونكوادنيوم أونبنتنيليوم أنبنتونيوم أونبنتبيوم أنبنتريم غير مكتمل أونبنتينتيوم أونبينثكسيوم أونبنتسيبتيوم أنبنتوكتيوم أنبنتينيوم أونهيكسيليوم أون هيكسونيوم أونهيكسيبيوم أون هيكستريوم أونكسداسي رباعي أون هيكسبنتيوم أون هيكسهيكسيوم أون هيكسبتيوم أون هيكسوكتيوم أونكسينيوم أونسيبتنيليوم أونسيبتونيوم أونسيبتيوم
أونبيونيوم أونبيبيوم أونبتريم أونبيكواديوم أونبيبنتيوم أونبيهيكسيوم أونبيسبتيوم أونبيوكتيوم فترة السنتين أونترينيليوم أونتريونيوم أونتريبيوم أونترتريوم غير ثلاثي الأبعاد أونتربنتيوم أونتريهيكسيوم أونتريسيبتيوم أونتريوكتيوم أونترينيوم أونكوادنيليوم أونكوادونيوم أونكوادبيوم
—
↑
أوبو
↓
—
أونبينيليوم ← أونبيونيوم → أونبيبيوم
العدد الذري ( Z )121
مجموعةمجموعات كتلة g (بدون رقم)
فترةالفترة 8 (الجدول النظري الموسع)
حاجز  كتلة جي
التوزيع الالكتروني[ Og ] 8s 2 8p 1 (متوقع) [1]
عدد الالكترونات في كل غلاف2، 8، 18، 32، 32، 18، 8، 3
(متوقع)
الخصائص الفيزيائية
المرحلة في  STPمجهول
الخصائص الذرية
حالات الأكسدةشائع: (لا شيء)
(+3) [1] [2]
طاقات التأين
  • 1: 429.4 (متوقع) [1]  كيلوجول/مول
خصائص أخرى
رقم CAS54500-70-8
تاريخ
تسميةالاسم النظامي للعناصر حسب الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية
  • منظر
  • يتحدث
  • يحرر
| المراجع

أونبيونيوم ، المعروف أيضًا باسم إيكاكتينيوم أو العنصر 121 ، هو عنصر كيميائي افتراضي ؛ له الرمز Ubu والعدد الذري 121. أونبيونيوم وأوبوا هما الاسم والرمز النظامي المؤقتان للاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية على التوالي، واللذان يستخدمان حتى يتم اكتشاف العنصر وتأكيده والاتفاق على اسم دائم له. في الجدول الدوري للعناصر، من المتوقع أن يكون أول العناصر الفائقة الأكتينيدات ، والعنصر الثالث في الدورة الثامنة . وقد جذب الانتباه بسبب بعض التوقعات بأنه قد يكون في جزيرة الاستقرار . ومن المرجح أيضًا أن يكون أول عنصر في كتلة g جديدة من العناصر.

لم يتم تصنيع الأونبيونيوم بعد. ومن المتوقع أن يكون أحد العناصر القليلة المتبقية التي يمكن الوصول إليها باستخدام التكنولوجيا الحالية؛ وقد يكون الحد الأقصى في أي مكان بين العنصر 120 و 124 . ومن المرجح أيضًا أن يكون تصنيعه أكثر صعوبة بكثير من العناصر المعروفة حتى الآن حتى العنصر 118، ولا يزال أكثر صعوبة من العنصرين 119 و 120 . وقد أشارت الفرق في RIKEN في اليابان وفي JINR في دوبنا ، روسيا، إلى خطط لمحاولة تصنيع العنصر 121 في المستقبل بعد محاولتهم تصنيع العنصرين 119 و120.

يشير موضع الأونبيونيوم في الجدول الدوري إلى أنه سيكون له خصائص مماثلة للانثانوم والأكتينيوم ؛ ومع ذلك، قد تتسبب التأثيرات النسبية في اختلاف بعض خصائصه عن تلك المتوقعة من التطبيق المباشر للاتجاهات الدورية . على سبيل المثال، من المتوقع أن يكون للأونبيونيوم تكوين إلكترون تكافؤ 2 p ، بدلاً من s 2 d للانثانوم والأكتينيوم أو s 2 g المتوقع من قاعدة مادلونج ، ولكن لا يُتوقع أن يؤثر هذا على كيميائه كثيرًا. من ناحية أخرى، سيخفض بشكل كبير طاقة التأين الأولى الخاصة به بما يتجاوز ما يمكن توقعه من الاتجاهات الدورية.

مقدمة

تخليق النوى الفائقة الثقل

رسم بياني لتفاعل الاندماج النووي
رسم بياني لتفاعل الاندماج النووي . حيث تندمج نواتان في نواتين، فتنبعث منهما نيوترون . وكانت التفاعلات التي أنتجت عناصر جديدة في هذه اللحظة متشابهة، مع الاختلاف الوحيد المحتمل وهو أن عدة نيوترونات مفردة كانت تنبعث أحيانًا، أو لا تنبعث على الإطلاق.

يتم إنشاء نواة ذرية فائقة الثقل [أ] في تفاعل نووي يجمع بين نواتين أخريين غير متساويين في الحجم [ب] في واحدة؛ تقريبًا، كلما كان الاختلاف بين النواتين من حيث الكتلة أكبر، زادت احتمالية تفاعلهما. [8] يتم تحويل المادة المصنوعة من النوى الأثقل إلى هدف، والذي يتم قصفه بعد ذلك بواسطة شعاع من النوى الأخف وزناً. لا يمكن لنواتين أن تندمجا في واحدة إلا إذا اقتربتا من بعضهما البعض بشكل وثيق بما فيه الكفاية؛ عادةً، تتنافر النوى (جميعها مشحونة إيجابياً) مع بعضها البعض بسبب التنافر الكهروستاتيكي . يمكن للتفاعل القوي التغلب على هذا التنافر ولكن فقط على مسافة قصيرة جدًا من النواة؛ وبالتالي يتم تسريع نوى الشعاع بشكل كبير لجعل هذا التنافر غير مهم مقارنة بسرعة نواة الشعاع. [9] يمكن للطاقة المطبقة على نوى الشعاع لتسريعها أن تتسبب في وصولها إلى سرعات تصل إلى عُشر سرعة الضوء . ومع ذلك، إذا تم تطبيق قدر كبير جدًا من الطاقة، فقد ينهار نواة الشعاع. [9]

إن الاقتراب الكافي وحده لا يكفي لاندماج نواتين: فعندما تقترب نواتان من بعضهما البعض، فإنهما عادة ما تظلان معًا لمدة 10-20 ثانية  ثم تنفصلان (ليس بالضرورة بنفس التركيب كما كانا قبل التفاعل) بدلاً من تكوين نواة واحدة. [9] [10] يحدث هذا لأنه أثناء محاولة تكوين نواة واحدة، يمزق التنافر الكهروستاتيكي النواة التي يتم تكوينها. [9] يتميز كل زوج من الهدف والشعاع بمقطعه العرضي - احتمال حدوث الاندماج إذا اقتربت نواتان من بعضهما البعض معبرًا عنه من حيث المساحة العرضية التي يجب أن يصطدم بها الجسيم الساقط حتى يحدث الاندماج. [ج] قد يحدث هذا الاندماج نتيجة للتأثير الكمي الذي يمكن للنواة من خلاله أن تنفق من خلال التنافر الكهروستاتيكي. إذا تمكنت النواتان من البقاء قريبتين بعد تلك المرحلة، فإن التفاعلات النووية المتعددة تؤدي إلى إعادة توزيع الطاقة وتوازن الطاقة. [9]

فيديوهات خارجية
ايقونة الفيديوتصور الاندماج النووي غير الناجح، استنادًا إلى حسابات من الجامعة الوطنية الأسترالية [12]

الاندماج الناتج هو حالة مثارة [13] - تسمى نواة مركبة - وبالتالي فهي غير مستقرة للغاية. [9] للوصول إلى حالة أكثر استقرارًا، قد ينشطر الاندماج المؤقت دون تكوين نواة أكثر استقرارًا. [14] بدلاً من ذلك، قد تطرد النواة المركبة عددًا قليلاً من النيوترونات ، مما قد يحمل طاقة الإثارة بعيدًا؛ إذا لم تكن الأخيرة كافية لطرد النيوترونات، فإن الاندماج سينتج أشعة غاما . يحدث هذا في حوالي 10 −16  ثانية بعد الاصطدام النووي الأولي وينتج عنه إنشاء نواة أكثر استقرارًا. [14] ينص التعريف الذي قدمته مجموعة العمل المشتركة IUPAC / IUPAP (JWP) على أنه لا يمكن التعرف على العنصر الكيميائي على أنه تم اكتشافه إلا إذا لم تتحلل نواة منه في غضون 10 −14 ثانية. تم اختيار هذه القيمة كتقدير للمدة التي تستغرقها النواة لاكتساب الإلكترونات وبالتالي إظهار خصائصها الكيميائية. [15] [د]

التحلل والكشف

يمر الشعاع عبر الهدف ويصل إلى الغرفة التالية، الفاصل؛ إذا تم إنتاج نواة جديدة، يتم حملها مع هذا الشعاع. [17] في الفاصل، يتم فصل النواة المنتجة حديثًا عن النويدات الأخرى (نواة الشعاع الأصلي وأي منتجات تفاعل أخرى) [e] ونقلها إلى كاشف حاجز السطح ، والذي يوقف النواة. يتم تحديد الموقع الدقيق للتأثير القادم على الكاشف؛ كما يتم تحديد طاقته ووقت وصوله. [17] يستغرق النقل حوالي 10 −6  ثانية؛ لكي يتم اكتشافه، يجب أن تبقى النواة على قيد الحياة طوال هذه المدة. [20] يتم تسجيل النواة مرة أخرى بمجرد تسجيل اضمحلالها، ويتم قياس الموقع والطاقة ووقت الاضمحلال. [17]

يتم توفير استقرار النواة من خلال التفاعل القوي. ومع ذلك، فإن نطاقه قصير جدًا؛ فكلما أصبحت النوى أكبر، يضعف تأثيرها على النيوكليونات الخارجية ( البروتونات والنيوترونات). في الوقت نفسه، تتمزق النواة عن طريق التنافر الكهروستاتيكي بين البروتونات، ولا يقتصر نطاقها. [21] تزداد طاقة الارتباط الكلية التي يوفرها التفاعل القوي خطيًا مع عدد النيوكليونات، بينما يزداد التنافر الكهروستاتيكي مع مربع العدد الذري، أي أن الأخير ينمو بشكل أسرع ويصبح مهمًا بشكل متزايد للنوى الثقيلة والفائقة الثقل. [22] [23] وبالتالي يتم التنبؤ بالنوى الفائقة الثقل نظريًا [24] وقد لوحظ حتى الآن [25] أنها تتحلل بشكل أساسي عبر أوضاع الاضمحلال التي تسببها مثل هذا التنافر: اضمحلال ألفا والانشطار التلقائي . [f] تحتوي جميع باعثات ألفا تقريبًا على أكثر من 210 نوكليون، [27] وأخف نواة تخضع في المقام الأول للانشطار التلقائي تحتوي على 238 نوكليون. [28] في كل من وضعي الاضمحلال، يتم منع النوى من الاضمحلال بواسطة حواجز الطاقة المقابلة لكل وضع، ولكن يمكن نفقها من خلالها. [22] [23]

جهاز لصنع العناصر الثقيلة للغاية
مخطط لجهاز لإنشاء عناصر فائقة الثقل، استنادًا إلى جهاز فصل الارتداد المملوء بالغاز Dubna الموجود في مختبر Flerov للتفاعلات النووية في JINR. يتغير المسار داخل الكاشف وجهاز تركيز الشعاع بسبب وجود مغناطيس ثنائي القطب في الأول ومغناطيسات رباعية الأقطاب في الثاني. [29]

تنتج جسيمات ألفا بشكل شائع في الاضمحلالات الإشعاعية لأن كتلة جسيم ألفا لكل نوكليون صغيرة بما يكفي لترك بعض الطاقة لجسيم ألفا لاستخدامها كطاقة حركية لمغادرة النواة. [30] يحدث الانشطار التلقائي بسبب التنافر الكهروستاتيكي الذي يمزق النواة وينتج نوى مختلفة في حالات مختلفة من انشطار النوى المتطابقة. [23] مع زيادة العدد الذري، يصبح الانشطار التلقائي أكثر أهمية بسرعة: تنخفض أنصاف الأعمار الجزئية للانشطار التلقائي بمقدار 23 مرتبة من حيث الحجم من اليورانيوم (العنصر 92) إلى النوبليوم (العنصر 102)، [31] وبمقدار 30 مرتبة من حيث الحجم من الثوريوم (العنصر 90) إلى الفرميوم (العنصر 100). [32] اقترح نموذج القطرة السائلة السابق أن الانشطار التلقائي سيحدث على الفور تقريبًا بسبب اختفاء حاجز الانشطار للنوى التي تحتوي على حوالي 280 نوكليون. [23] [33] اقترح نموذج الغلاف النووي اللاحق أن النوى التي تحتوي على حوالي 300 نوكليون ستشكل جزيرة استقرار حيث ستكون النوى أكثر مقاومة للانشطار التلقائي وستخضع في المقام الأول لتحلل ألفا مع نصف عمر أطول. [23] [33] اقترحت الاكتشافات اللاحقة أن الجزيرة المتوقعة قد تكون أبعد مما كان متوقعًا في الأصل؛ كما أظهرت أن النوى المتوسطة بين الأكتينيدات طويلة العمر والجزيرة المتوقعة مشوهة، وتكتسب استقرارًا إضافيًا من تأثيرات الغلاف. [34] أظهرت التجارب على النوى الخفيفة الفائقة الثقل، [35] وكذلك تلك الأقرب إلى الجزيرة المتوقعة، [31] استقرارًا أكبر من المتوقع سابقًا ضد الانشطار التلقائي، مما يدل على أهمية تأثيرات الغلاف على النوى. [ز]

يتم تسجيل تحللات ألفا بواسطة جسيمات ألفا المنبعثة، ومن السهل تحديد منتجات التحلل قبل التحلل الفعلي؛ إذا أنتج مثل هذا التحلل أو سلسلة من التحللات المتتالية نواة معروفة، فيمكن تحديد المنتج الأصلي للتفاعل بسهولة. [ح] (أن جميع التحللات داخل سلسلة التحلل كانت مرتبطة بالفعل ببعضها البعض يتم إثباته من خلال موقع هذه التحللات، والتي يجب أن تكون في نفس المكان.) [17] يمكن التعرف على النواة المعروفة من خلال الخصائص المحددة للتحلل الذي تخضع له مثل طاقة التحلل (أو بشكل أكثر تحديدًا، الطاقة الحركية للجسيم المنبعث). [ط] ومع ذلك، ينتج الانشطار التلقائي نوى مختلفة كمنتجات، لذلك لا يمكن تحديد النويدة الأصلية من بناتها. [ج]

وبالتالي فإن المعلومات المتاحة للفيزيائيين الذين يهدفون إلى تصنيع عنصر فائق الثقل هي المعلومات التي تم جمعها في أجهزة الكشف: الموقع والطاقة ووقت وصول الجسيم إلى جهاز الكشف، وتلك الخاصة بتحلله. ويقوم الفيزيائيون بتحليل هذه البيانات ويسعون إلى استنتاج أن هذا الجسيم كان ناجمًا بالفعل عن عنصر جديد ولا يمكن أن يكون ناجمًا عن نواة مختلفة عن تلك المزعومة. وغالبًا ما تكون البيانات المقدمة غير كافية لاستنتاج أن عنصرًا جديدًا قد تم إنشاؤه بالتأكيد ولا يوجد تفسير آخر للتأثيرات المرصودة؛ وقد حدثت أخطاء في تفسير البيانات. [k]

تاريخ

رسم بياني ثنائي الأبعاد يحتوي على خلايا مستطيلة ملونة باللونين الأبيض والأسود، تمتد من llc إلى urc، حيث تصبح الخلايا أفتح في الغالب بالقرب من الأخير
مخطط استقرار النويدات كما استخدمه فريق دوبنا في عام 2010. تظهر النظائر المميزة مع الحدود. بعد العنصر 118 (الأوجانيسون، آخر عنصر معروف)، من المتوقع أن يدخل خط النويدات المعروفة بسرعة إلى منطقة عدم الاستقرار، مع عدم وجود نصف عمر يزيد عن ميكروثانية واحدة بعد العنصر 121. تحيط المنطقة الإهليلجية بالموقع المتوقع لجزيرة الاستقرار. [46]

يمكن تقسيم تفاعلات الاندماج التي تنتج عناصر فائقة الثقل إلى اندماج "ساخن" و"بارد"، [l] اعتمادًا على طاقة إثارة النواة المركبة الناتجة. في تفاعلات الاندماج الساخنة، يتم تسريع المقذوفات الخفيفة جدًا والعالية الطاقة نحو أهداف ثقيلة جدًا ( الأكتينيدات )، مما يؤدي إلى ظهور نوى مركبة عند طاقات إثارة عالية (~40–50  ميجا إلكترون فولت ) والتي قد تنشطر أو تتبخر عدة (3 إلى 5) نيوترونات. [48] في تفاعلات الاندماج البارد (التي تستخدم مقذوفات أثقل، عادةً من الفترة الرابعة ، وأهداف أخف، عادةً الرصاص والبزموت )، فإن النوى المندمجة الناتجة لها طاقة إثارة منخفضة نسبيًا (~10–20 ميجا إلكترون فولت)، مما يقلل من احتمالية خضوع هذه المنتجات لتفاعلات انشطارية. مع تبريد النوى المندمجة إلى الحالة الأرضية ، فإنها تتطلب انبعاث نيوترون واحد أو اثنين فقط. ومع ذلك، تميل تفاعلات الاندماج الساخن إلى إنتاج المزيد من المنتجات الغنية بالنيوترونات لأن الأكتينيدات لها أعلى نسبة نيوترون إلى بروتون من أي عنصر يمكن تصنيعه حاليًا بكميات كبيرة؛ وهي حاليًا الطريقة الوحيدة لإنتاج العناصر الفائقة الثقل من الفليروفيوم (العنصر 114) فصاعدًا. [49]

إن محاولات تصنيع العناصر 119 و120 تدفع حدود التكنولوجيا الحالية، وذلك بسبب تناقص المقاطع العرضية لتفاعلات الإنتاج وأنصاف أعمارها القصيرة على الأرجح ، [ 46] والتي من المتوقع أن تكون في حدود الميكروثانية. [1] [50] ومن المرجح أن تكون العناصر الأثقل، بدءًا من العنصر 121، قصيرة العمر للغاية بحيث لا يمكن اكتشافها باستخدام التكنولوجيا الحالية، حيث تتحلل في غضون ميكروثانية واحدة قبل الوصول إلى أجهزة الكشف. [46] ولا يُعرف أين يقع هذا الحد الذي يبلغ ميكروثانية واحدة من أنصاف الأعمار، وقد يسمح هذا بتصنيع بعض نظائر العناصر 121 حتى 124، مع اعتماد الحد الدقيق على النموذج المختار للتنبؤ بكتل النويدات. [50] ومن الممكن أيضًا أن يكون العنصر 120 هو آخر عنصر يمكن الوصول إليه باستخدام التقنيات التجريبية الحالية، وأن العناصر من 121 فصاعدًا ستتطلب طرقًا جديدة. [46]

نظرًا لاستحالة تخليق عناصر تتجاوز الكاليفورنيوم ( Z = 98) بكميات كافية لإنشاء هدف حاليًا، مع اعتبار أهداف الآينشتاينيوم ( Z = 99) حاليًا، فإن التخليق العملي لعناصر تتجاوز الأوجانيسون يتطلب مقذوفات أثقل، مثل التيتانيوم -50، والكروم -54، والحديد -58، أو النيكل -64. [51] [52] ومع ذلك، فإن هذا له عيب يتمثل في أنه يؤدي إلى تفاعلات اندماج أكثر تناسقًا وأكثر برودة وأقل احتمالية للنجاح. [51] على سبيل المثال، من المتوقع أن يكون للتفاعل بين 243 Am و 58 Fe مقطع عرضي في حدود 0.5 fb ، وهو أقل بعدة أوامر من حيث الحجم من المقاطع العرضية المقاسة في التفاعلات الناجحة؛ مثل هذه العقبة من شأنها أن تجعل هذا التفاعل والتفاعلات المماثلة غير قابلة للتطبيق لإنتاج أونبيونيوم. [53]

محاولة التوليف السابقة

تمت محاولة تصنيع الأونبيونيوم لأول مرة في عام 1977 عن طريق قصف هدف اليورانيوم 238 بأيونات النحاس -65 في Gesellschaft für Schwerionenforschung (GSI) في دارمشتات ، ألمانيا :

238
92و
+65
29نحاس
→303
121أوبو
* → لا يوجد ذرات

لم يتم التعرف على أي ذرات. [54]

آفاق التوليف المستقبلي

أنماط الاضمحلال المتوقعة للنوى الفائقة الثقل. من المتوقع أن ينكسر خط النوى الغنية بالبروتونات المصنعة بعد Z = 120 بفترة وجيزة، بسبب تقصير نصف العمر حتى حوالي Z = 124، والمساهمة المتزايدة للانشطار التلقائي بدلاً من اضمحلال ألفا من Z = 122 فصاعدًا حتى يهيمن من Z = 125، وخط تنقيط البروتون حول Z = 130. خلف هذا توجد منطقة ذات استقرار متزايد قليلاً للنويدات الحية الثانية حول Z = 124 و N = 198، لكنها منفصلة عن البر الرئيسي للنويدات التي يمكن الحصول عليها بالتقنيات الحالية. تشير الحلقة البيضاء إلى الموقع المتوقع لجزيرة الاستقرار؛ يشير المربعان المحددان باللون الأبيض إلى 291 Cn و 293 Cn، والمتوقع أن يكونا أطول النويدات عمراً على الجزيرة بنصف عمر قرون أو آلاف السنين. [55] [50]

في الوقت الحالي، تؤدي شدة الشعاع في منشآت العناصر الفائقة الثقل إلى إصابة الهدف بمعدل 10 12 قذيفة في الثانية؛ ولا يمكن زيادة هذا المعدل دون حرق الهدف والكاشف، كما أن إنتاج كميات أكبر من الأكتينيدات غير المستقرة بشكل متزايد واللازمة للهدف أمر غير عملي. وقد قام الفريق في المعهد المشترك للأبحاث النووية (JINR) في دوبنا ببناء مصنع جديد للعناصر الفائقة الثقل (SHE-factory) مع أجهزة كشف محسنة والقدرة على العمل على نطاق أصغر، ولكن حتى مع ذلك، فإن الاستمرار بعد العنصر 120 وربما 121 سيكون تحديًا كبيرًا. [56] من الممكن أن يكون عصر تفاعلات الاندماج والتبخير لإنتاج عناصر فائقة الثقل قد اقترب من نهايته بسبب عمر النصف القصير بشكل متزايد للانشطار التلقائي وخط التنقيط البروتوني الوشيك ، بحيث تكون هناك حاجة إلى تقنيات جديدة مثل تفاعلات نقل النواة (على سبيل المثال، إطلاق نوى اليورانيوم على بعضها البعض والسماح لها بتبادل البروتونات، مما قد يؤدي إلى إنتاج منتجات تحتوي على حوالي 120 بروتونًا) للوصول إلى السوبرأكتينيدات. [56]

نظرًا لأن المقاطع العرضية لتفاعلات الاندماج والتبخر هذه تزداد مع عدم تناسق التفاعل، فإن التيتانيوم سيكون مقذوفًا أفضل من الكروم لتخليق العنصر 121، [57] على الرغم من أن هذا يتطلب هدفًا من الآينشتاينيوم . يفرض هذا تحديات شديدة بسبب التسخين الكبير وتلف الهدف بسبب النشاط الإشعاعي العالي لآينشتاينيوم-254، لكنه مع ذلك ربما يكون النهج الأكثر وعدًا. سيتطلب العمل على نطاق أصغر بسبب الكمية الأقل من 254 Es التي يمكن إنتاجها. لا يمكن تنفيذ هذا العمل على نطاق صغير في المستقبل القريب إلا في مصنع SHE التابع لـ Dubna. [58]

من المتوقع أن تكون النظائر 299 Ubu و 300 Ubu و 301 Ubu، التي يمكن إنتاجها في التفاعل بين 254 Es و 50 Ti عبر قنوات 3n و4n، هي النظائر الوحيدة التي يمكن الوصول إليها من الأونبيونيوم والتي لها نصف عمر طويل بما يكفي للكشف عنها. ومع ذلك، فإن المقاطع العرضية ستدفع حدود ما يمكن اكتشافه حاليًا. على سبيل المثال، في منشور عام 2016، كان من المتوقع أن يكون المقطع العرضي للتفاعل المذكور أعلاه بين 254 Es و 50 Ti حوالي 7 fb في قناة 4n، [59] أقل بأربع مرات من أدنى مقطع عرضي تم قياسه لتفاعل ناجح. يعطي حساب عام 2021 مقاطع عرضية نظرية منخفضة مماثلة تبلغ 10 fb لقناة 3n و0.6 fb لقناة 4n لهذا التفاعل، جنبًا إلى جنب مع مقاطع عرضية في حدود 1-10 fb للتفاعلات 249 Bk + 54 Cr و 252 Es + 50 Ti و 258 Md + 48 Ca. [60] ومع ذلك، لا يمكن تصنيع 252 Es و 258 Md حاليًا بكميات كافية لتكوين مادة مستهدفة. [ بحاجة لمصدر ]

إذا نجح تخليق نظائر الأونيونيوم في مثل هذا التفاعل، فإن النوى الناتجة سوف تتحلل من خلال نظائر الأونيونيوم التي يمكن إنتاجها عن طريق القصف المتبادل في تفاعلات 248 Cm+ 51 V أو 249 Bk+ 50 Ti، وصولاً إلى النظائر المعروفة للتنيسين والموسكوفيوم التي تم تصنيعها في تفاعلات 249 Bk+ 48 Ca و 243 Am+ 48 Ca. [46] ومع ذلك، فإن تعدد الحالات المثارة التي يسكنها تحلل ألفا للنوى الفردية قد يمنع حالات القصف المتبادل الواضحة، كما شوهد في الرابط المثير للجدل بين 293 Ts و 289 Mc. [61] [62] ومن المتوقع أن تكون النظائر الأثقل أكثر استقرارًا؛ من المتوقع أن يكون 320 Ubu هو نظير الأونبيونيوم الأكثر استقرارًا، ولكن لا توجد طريقة لتصنيعه باستخدام التكنولوجيا الحالية حيث لا يمكن لأي مزيج من الهدف القابل للاستخدام والقذيفة أن يوفر عددًا كافيًا من النيوترونات. [2]

وقد أدرجت الفرق في RIKEN وفي JINR تركيب العنصر 121 ضمن خططها المستقبلية. [58] [63] [64] هذان المختبران هما الأنسب لهذه التجارب لأنهما الوحيدان في العالم حيث يمكن الوصول إلى أوقات شعاع طويلة للتفاعلات ذات المقاطع العرضية المنخفضة المتوقعة. [65]

تسمية

باستخدام تسمية مندلييف للعناصر غير المسماة وغير المكتشفة ، يجب أن يُعرف الأونبيونيوم باسم إيكاكتينيوم . وباستخدام توصيات الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية لعام 1979 ، يجب تسمية العنصر مؤقتًا بالأونبيونيوم (الرمز Ubu ) حتى يتم اكتشافه وتأكيد الاكتشاف واختيار اسم دائم. [66] وعلى الرغم من استخدامها على نطاق واسع في المجتمع الكيميائي على جميع المستويات، من فصول الكيمياء إلى الكتب المدرسية المتقدمة، إلا أن التوصيات يتم تجاهلها في الغالب بين العلماء الذين يعملون نظريًا أو تجريبيًا على العناصر الفائقة الثقل، والذين يطلقون عليها "العنصر 121"، بالرمز E121 أو (121) أو 121. [1 ]

الاستقرار النووي والنظائر

تقل استقرارية النوى بشكل كبير مع زيادة العدد الذري بعد الكوريوم ، العنصر 96، الذي يبلغ نصف عمره أربعة أوامر من حيث الحجم من أي عنصر أعلى رقمًا معروفًا حاليًا. تخضع جميع النظائر ذات العدد الذري أعلى من 101 للتحلل الإشعاعي بنصف عمر أقل من 30 ساعة. لا يوجد عناصر ذات أعداد ذرية أعلى من 82 (بعد الرصاص ) لها نظائر مستقرة. [67] ومع ذلك، لأسباب غير مفهومة جيدًا حتى الآن، هناك زيادة طفيفة في الاستقرار النووي حول الأعداد الذرية 110 - 114 ، مما يؤدي إلى ظهور ما يُعرف في الفيزياء النووية باسم " جزيرة الاستقرار ". هذا المفهوم، الذي اقترحه أستاذ جامعة كاليفورنيا جلين سيبورج والذي ينبع من التأثيرات المستقرة للقذائف النووية المغلقة حول Z = 114 (أو ربما 120 ، 122 ، 124 ، أو 126 ) و N = 184 (وربما أيضًا N = 228)، يفسر سبب استمرار العناصر الفائقة الثقل لفترة أطول من المتوقع. [68] [69] في الواقع، يمكن إثبات وجود عناصر أثقل من الرذرفورديوم على أنها تأثيرات قذيفة وجزيرة الاستقرار، حيث أن الانشطار التلقائي من شأنه أن يتسبب بسرعة في تفكك مثل هذه النوى في نموذج يهمل مثل هذه العوامل. [70]

أشارت حسابات أجريت عام 2016 لنصف عمر نظائر الأونبيونيوم من 290 Ubu إلى 339 Ubu إلى أن تلك التي تتراوح من 290 Ubu إلى 303 Ubu لن تكون مرتبطة وستتحلل من خلال انبعاث البروتون ، وتلك التي تتراوح من 304 Ubu إلى 314 Ubu ستخضع لتحلل ألفا، وتلك التي تتراوح من 315 Ubu إلى 339 Ubu ستخضع للانشطار التلقائي. فقط النظائر من 309 Ubu إلى 314 Ubu سيكون لها عمر اضمحلال ألفا طويل بما يكفي للكشف عنها في المختبرات، مما يؤدي إلى بدء سلاسل الاضمحلال التي تنتهي بالانشطار التلقائي في موسكوفيوم أو تينيسين أو أنوننيوم . سيمثل هذا مشكلة خطيرة للتجارب التي تهدف إلى تصنيع نظائر الأونبيونيوم إذا كان صحيحًا، لأن النظائر التي يمكن ملاحظة اضمحلالها ألفا لا يمكن الوصول إليها بأي تركيبة قابلة للاستخدام حاليًا من الهدف والقذيفة. [71] تشير الحسابات التي أجراها نفس المؤلفين في عامي 2016 و2017 على العنصرين 123 و125 إلى نتيجة أقل كآبة، مع سلاسل اضمحلال ألفا من النويدات التي يمكن الوصول إليها بشكل أكبر 300-307 Ubt تمر عبر الأونبيونيوم وتؤدي إلى البوريوم أو النيهونيوم . [72] وقد اقترح أيضًا أن اضمحلال العنقود قد يكون نمط اضمحلال مهم في المنافسة مع اضمحلال ألفا والانشطار التلقائي في المنطقة بعد Z = 120، مما قد يشكل عقبة أخرى أمام التعرف التجريبي على هذه النويدات. [73] [74] [75]

الكيمياء المتوقعة

من المتوقع أن يكون الأونبيونيوم أول عنصر في سلسلة انتقالية طويلة غير مسبوقة، تسمى السوبرأكتينيدات قياسًا على الأكتينيدات السابقة. في حين أنه من غير المرجح أن يكون سلوكه مختلفًا جدًا عن اللانثانوم والأكتينيوم، [1] فمن المرجح أن يشكل حدًا لتطبيق القانون الدوري؛ من العنصر 121، من المتوقع أن تمتلئ المدارات 5g و6f و7d و8p 1/2 معًا بسبب طاقاتها القريبة جدًا، وحول العناصر في أواخر الخمسينيات والستينيات، تنضم المدارات الفرعية 9s و9p 1/2 و8p 3/2 ، بحيث يُتوقع أن تكون كيمياء العناصر التي تقع بعد 121 و 122 (الأخيرة التي أجريت لها حسابات كاملة) متشابهة جدًا بحيث يكون موقعها في الجدول الدوري مسألة شكلية بحتة. [76] [1]

بناءً على مبدأ أوفباو ، يتوقع المرء أن تبدأ الغلاف الفرعي 5g في الامتلاء عند ذرة أون بيونيوم. ومع ذلك، في حين أن اللانثانوم له مشاركة كبيرة في 4f في كيميائه، إلا أنه لا يحتوي بعد على إلكترون 4f في تكوينه في الطور الغازي الأرضي؛ يحدث تأخير أكبر بالنسبة لـ 5f، حيث لا تحتوي ذرات الأكتينيوم ولا الثوريوم على إلكترون 5f على الرغم من أن 5f يساهم في كيميائهما. ومن المتوقع أن يحدث موقف مماثل من الانهيار "الشعاعي" المتأخر بالنسبة لأون بيونيوم بحيث لا تبدأ مدارات 5g في الامتلاء حتى حوالي العنصر 125، على الرغم من أن بعض المشاركة الكيميائية لـ 5g قد تبدأ في وقت سابق. بسبب عدم وجود عقد شعاعية في المدارات 5g، على غرار المدارات 4f ولكن ليس المدارات 5f، فمن المتوقع أن يكون موضع الأونبيونيوم في الجدول الدوري أقرب إلى موضع اللانثانوم منه إلى موضع الأكتينيوم بين متجانساته، واقترح بيكا بيكو إعادة تسمية السوبر أكتينيدات باسم "سوبر لانثانيدات" لهذا السبب. [77] يساهم عدم وجود عقد شعاعية في المدارات 4f في سلوكها الشبيه بالنواة في سلسلة اللانثانيدات، على عكس المدارات 5f الأكثر شبهاً بالتكافؤ في الأكتينيدات؛ ومع ذلك، فإن التوسع النسبي وعدم استقرار المدارات 5g يجب أن يعوض جزئيًا عن افتقارها إلى العقد الشعاعية وبالتالي مدى أصغر. [78]

من المتوقع أن يملأ الأونبيونيوم المدار 8p 1/2 بسبب استقراره النسبي، بتكوين [Og] 8s 2 8p 1. ومع ذلك، من المتوقع أن يكون تكوين  [Og] 7d 1 8s 2 ، والذي سيكون مشابهًا لللانثانوم والأكتينيوم، حالة مثارة منخفضة عند 0.412 إلكترون فولت فقط ، [79] ويجب أن يكون تكوين [Og] 5g 1 8s 2 المتوقع من قاعدة مادلونج عند 2.48 إلكترون فولت. [80] من المتوقع أن تكون التكوينات الإلكترونية لأيونات الأونبيونيوم هي Ubu + ، [Og]8s 2 ؛ Ubu 2+ ، [Og]8s 1 ؛ و Ubu 3+ ، [Og]. [81] من المتوقع أن يكون إلكترون 8p في الأونيونيوم مرتبطًا بشكل فضفاض للغاية، بحيث تكون طاقة تأينه المتوقعة البالغة 4.45 إلكترون فولت أقل من طاقة تأين الأونيونيوم (4.53 إلكترون فولت) وجميع العناصر المعروفة باستثناء المعادن القلوية من البوتاسيوم إلى الفرانسيوم . كما يُرى انخفاض كبير مماثل في طاقة التأين في اللورنسيوم ، وهو عنصر آخر له تكوين شاذ s 2 p بسبب التأثيرات النسبية . [1]

على الرغم من التغيير في التكوين الإلكتروني وإمكانية استخدام غلاف 5g، لا يُتوقع أن يتصرف الأونبيونيوم كيميائيًا بشكل مختلف جدًا عن اللانثانوم والأكتينيوم. أظهر حساب عام 2016 على أحادي فلوريد الأونبيونيوم (UbuF) أوجه تشابه بين مدارات التكافؤ للأونبيونيوم في هذا الجزيء وتلك الخاصة بالأكتينيوم في أحادي فلوريد الأكتينيوم (AcF)؛ في كلا الجزيئين، من المتوقع أن يكون المدار الجزيئي الأعلى مشغولًا غير مرتبط، على عكس أحادي فلوريد النيهونيوم (NhF) الأكثر تشابهًا ظاهريًا حيث يكون مرتبطًا. يحتوي النيهونيوم على التكوين الإلكتروني [Rn] 5f 14 6d 10 7s 2 7p 1 ، مع تكوين تكافؤ s 2 p. وبالتالي، قد يكون الأونبيونيوم أشبه باللورنسيوم إلى حد ما في امتلاكه لتكوين شاذ من نوع s2p لا يؤثر على كيميائه: من المتوقع أن تستمر طاقات تفكك الرابطة وأطوال الرابطة وقابلية الاستقطاب لجزيء UbuF في هذا الاتجاه عبر سكانديوم وإتريوم ولانثانوم وأكتينيوم، وكلها تحتوي على ثلاثة إلكترونات تكافؤ فوق نواة غاز نبيل. ومن المتوقع أن تكون رابطة Ubu-F قوية ومستقطبة، تمامًا مثل أحادي فلوريد اللانثانوم والأكتينيوم. [2]

من المتوقع أن تكون الإلكترونات غير الرابطة على الأونبيونيوم في UbuF قادرة على الارتباط بذرات أو مجموعات إضافية، مما يؤدي إلى تكوين ثلاثي هاليدات الأونبيونيوم UbuX 3 ، على غرار LaX 3 و AcX 3. وبالتالي، يجب أن تكون حالة الأكسدة الرئيسية للأونبيونيوم في مركباته +3، على الرغم من أن قرب مستويات طاقة أغلفة التكافؤ الفرعية قد يسمح بحالات أكسدة أعلى، تمامًا كما هو الحال في العناصر 119 و 120. [1] [2] [77] يبدو أن التأثيرات النسبية صغيرة بالنسبة لثلاث هاليدات الأونبيونيوم، حيث أن UbuBr 3 و LaBr 3 لهما رابطة متشابهة جدًا، على الرغم من أن الأول يجب أن يكون أكثر أيونية. [82] من المتوقع أن يكون جهد القطب القياسي لزوج Ubu 3+ → Ubu −2.1 فولت. [1]

ملحوظات

  1. ^ في الفيزياء النووية ، يُطلق على العنصر اسم ثقيل إذا كان عدده الذري مرتفعًا؛ الرصاص (العنصر 82) هو أحد الأمثلة على مثل هذا العنصر الثقيل. يشير مصطلح "العناصر الثقيلة للغاية" عادةً إلى العناصر ذات العدد الذري الأكبر من 103 (على الرغم من وجود تعريفات أخرى، مثل العدد الذري الأكبر من 100 [3] أو 112 ؛ [4] في بعض الأحيان، يتم تقديم المصطلح كمكافئ لمصطلح "ترانساكتينيد"، والذي يضع حدًا أعلى قبل بداية سلسلة السوبر أكتينيد الافتراضية ). [5] تعني مصطلحا "النظائر الثقيلة" (لعنصر معين) و"النوى الثقيلة" ما يمكن فهمه في اللغة الشائعة - نظائر ذات كتلة عالية (للعنصر المعطى) ونوى ذات كتلة عالية، على التوالي.
  2. ^ في عام 2009، نشر فريق في JINR بقيادة Oganessian نتائج محاولتهم لإنشاء الهاسيوم في تفاعل متماثل 136 Xe +  136 Xe. لقد فشلوا في ملاحظة ذرة واحدة في مثل هذا التفاعل، مما وضع الحد الأعلى للمقطع العرضي، وهو مقياس احتمالية حدوث تفاعل نووي، عند 2.5  pb . [6] وبالمقارنة، كان للتفاعل الذي أدى إلى اكتشاف الهاسيوم، 208 Pb + 58 Fe، مقطع عرضي يبلغ حوالي 20 pb (بشكل أكثر تحديدًا، 19+
    19-11     pb)، كما قدر المكتشفون. [7]
  3. ^ يمكن أن تؤثر كمية الطاقة المطبقة على جسيم الشعاع لتسريعه أيضًا على قيمة المقطع العرضي. على سبيل المثال، في28
    14    سي
    +1
    0    ن
    →28
    13    ال
    +1
    1    ص
    التفاعل، يتغير المقطع العرضي بسلاسة من 370 ميجا بايت عند 12.3 ميجا فولت إلى 160 ميجا بايت عند 18.3 ميجا فولت، مع ذروة عريضة عند 13.5 ميجا فولت مع القيمة القصوى 380 ميجا بايت. [11]
  4. ^ يشير هذا الشكل أيضًا إلى الحد الأعلى المقبول عمومًا لعمر النواة المركبة. [16]
  5. ^ يعتمد هذا الفصل على أن النوى الناتجة تتحرك عبر الهدف بشكل أبطأ من نوى الحزمة غير المتفاعلة. يحتوي الفاصل على مجالات كهربائية ومغناطيسية تلغي تأثيراتها على الجسيم المتحرك سرعة معينة للجسيم. [18] يمكن أيضًا مساعدة هذا الفصل من خلال قياس زمن الرحلة وقياس طاقة الارتداد؛ قد يسمح الجمع بين الاثنين بتقدير كتلة النواة. [19]
  6. ^ لا تنتج جميع أنماط الاضمحلال عن التنافر الكهروستاتيكي. على سبيل المثال، ينتج اضمحلال بيتا عن التفاعل الضعيف . [26]
  7. ^ كان من المعروف بالفعل بحلول ستينيات القرن العشرين أن الحالات الأساسية للنواة تختلف في الطاقة والشكل، فضلاً عن أن أعدادًا سحرية معينة من النيوكليونات تتوافق مع استقرار أكبر للنواة. ومع ذلك، فقد افترض أنه لا يوجد بنية نووية في النوى الفائقة الثقل لأنها مشوهة للغاية بحيث لا يمكن تكوينها. [31]
  8. ^ نظرًا لأن كتلة النواة لا تُقاس بشكل مباشر بل تُحسب من كتلة نواة أخرى، فإن هذا القياس يُسمى غير مباشر. القياسات المباشرة ممكنة أيضًا، لكنها في الغالب ظلت غير متاحة للنوى الفائقة الثقل. [36] تم الإبلاغ عن أول قياس مباشر لكتلة نواة فائقة الثقل في عام 2018 في مختبر لورانس بيركلي الوطني. [37] تم تحديد الكتلة من موقع النواة بعد النقل (يساعد الموقع في تحديد مسارها، والذي يرتبط بنسبة الكتلة إلى الشحنة للنواة، حيث تم النقل في وجود مغناطيس). [38]
  9. ^ إذا حدث الاضمحلال في الفراغ، فبما أنه يجب الحفاظ على الزخم الكلي لنظام معزول قبل الاضمحلال وبعده ، فإن النواة الابنة ستتلقى أيضًا سرعة صغيرة. وبالتالي فإن نسبة السرعتين، وبالتالي نسبة الطاقات الحركية، ستكون عكسية لنسبة الكتلتين. تساوي طاقة الاضمحلال مجموع الطاقة الحركية المعروفة لجسيم ألفا وطاقة النواة الابنة (جزء دقيق من الأول). [27] تنطبق الحسابات على التجربة أيضًا، لكن الفرق هو أن النواة لا تتحرك بعد الاضمحلال لأنها مرتبطة بالكاشف.
  10. ^ تم اكتشاف الانشطار التلقائي بواسطة الفيزيائي السوفييتي جورجي فليروف ، [39] وهو عالم رائد في JINR، وبالتالي كان "حصان هواية" للمنشأة. [40] على النقيض من ذلك، اعتقد علماء LBL أن معلومات الانشطار لم تكن كافية للادعاء بتوليف عنصر. لقد اعتقدوا أن الانشطار التلقائي لم تتم دراسته بشكل كافٍ لاستخدامه لتحديد عنصر جديد، حيث كانت هناك صعوبة في إثبات أن نواة المركب قد طردت النيوترونات فقط وليس الجسيمات المشحونة مثل البروتونات أو جسيمات ألفا. [16] وبالتالي فضلوا ربط النظائر الجديدة بالنظائر المعروفة بالفعل من خلال تحلل ألفا المتتالي. [39]
  11. ^ على سبيل المثال، تم التعرف على العنصر 102 عن طريق الخطأ في عام 1957 في معهد نوبل للفيزياء في ستوكهولم ، مقاطعة ستوكهولم ، السويد . [41] لم تكن هناك ادعاءات سابقة قاطعة حول إنشاء هذا العنصر، وقد أطلق عليه مكتشفوه السويديون والأمريكيون والبريطانيون اسمًا، وهو نوبليوم . وقد تبين لاحقًا أن التعريف كان غير صحيح. [42] في العام التالي، لم يتمكن معهد نوبل من إعادة إنتاج النتائج السويدية وأعلن بدلاً من ذلك عن تركيبه للعنصر؛ وقد تم دحض هذا الادعاء لاحقًا أيضًا. [42] أصر معهد نوبل على أنه كان أول من ابتكر العنصر واقترح اسمًا خاصًا به للعنصر الجديد، جوليوتيوم ؛ [43] كما لم يتم قبول الاسم السوفييتي (أشار معهد نوبل لاحقًا إلى تسمية العنصر 102 بأنها "متسرعة"). [44] تم اقتراح هذا الاسم على الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية في رد مكتوب على حكمه بشأن أولوية ادعاءات اكتشاف العناصر، والذي تم توقيعه في 29 سبتمبر 1992. [44] ظل اسم "نوبيليوم" دون تغيير بسبب استخدامه على نطاق واسع. [45]
  12. ^ على الرغم من الاسم، فإن "الاندماج البارد" في سياق تخليق العناصر الثقيلة للغاية هو مفهوم متميز عن فكرة أن الاندماج النووي يمكن تحقيقه في ظروف درجة حرارة الغرفة (انظر الاندماج البارد ). [47]

مراجع

  1. ^ abcdefghij Hoffman, Darleane C.; Lee, Diana M.; Pershina, Valeria (2006). "Transactinides and the future elements". في Morss؛ Edelstein, Norman M.؛ Fuger, Jean (eds.). The Chemistry of the Actinide and Transactinide Elements (الطبعة الثالثة). Dordrecht, The Netherlands: Springer Science+Business Media . ISBN 978-1-4020-3555-5.
  2. ^ abcd Amador, Davi HT; de Oliveira, Heibbe CB; Sambrano, Julio R.; Gargano, Ricardo; de Macedo, Luiz Guilherme M. (12 سبتمبر 2016). "دراسة إلكترونية مرتبطة بأربعة مكونات على فلوريد إيكا-أكتينيوم (E121F) بما في ذلك تفاعل جاونت: شكل تحليلي دقيق وترابط وتأثير على الأطياف الارتدادية". رسائل الفيزياء الكيميائية . 662 : 169– 175. رمز Bibcode : 2016CPL...662..169A. doi : 10.1016/j.cplett.2016.09.025. hdl : 11449/168956.
  3. ^ Krämer, K. (2016). "Explainer: superheavy elements". Chemistry World . تم الاسترجاع في 2020-03-15 .
  4. ^ "اكتشاف العنصرين 113 و115". مختبر لورانس ليفرمور الوطني . مؤرشف من الأصل في 11 سبتمبر 2015. تم الاسترجاع في 15 مارس 2020 .
  5. ^ إلياف، إي.؛ كالدور، يو.؛ بورشيفسكي، أ. (2018). "البنية الإلكترونية لذرات الترانساكتينيد". في سكوت، آر إيه (المحرر). موسوعة الكيمياء غير العضوية والبيولوجية غير العضوية . جون وايلي وأولاده . ص.  1-16 . doi :10.1002/9781119951438.eibc2632. ISBN 978-1-119-95143-8. S2CID  127060181.
  6. ^ Oganessian, Yu. Ts.; Dmitriev, SN; Yeremin, AV; et al. (2009). "محاولة إنتاج نظائر العنصر 108 في تفاعل الاندماج 136 Xe + 136 Xe". Physical Review C. 79 ( 2): 024608. doi :10.1103/PhysRevC.79.024608. ISSN  0556-2813.
  7. ^ مونزينبرج، ج . ارمبروستر، ص . فولجر، ه.؛ وآخرون. (1984). "التعرف على العنصر 108" (PDF) . Zeitschrift für Physik A. 317 (2): 235– 236. بيب كود :1984ZPhyA.317..235M. دوى :10.1007/BF01421260. S2CID  123288075. مؤرشفة من الأصلي (PDF) في 7 يونيو 2015 . تم الاسترجاع 20 أكتوبر 2012 .
  8. ^ سوبرامانيان، س. (28 أغسطس 2019). "صنع عناصر جديدة لا يجدي نفعًا. فقط اسأل هذا العالِم من بيركلي". بلومبرج بيزنس ويك . تم الاسترجاع في 2020-01-18 .
  9. ^ abcdef إيفانوف، د. (2019). ""خطوات ثقيلة جدًا نحو المجهول"." nplus1.ru (باللغة الروسية) . تم الاسترجاع 2020-02-02 .
  10. ^ هيندي، د. (2017). "شيء جديد وثقيل للغاية في الجدول الدوري". المحادثة . تم الاسترجاع في 30 يناير 2020 .
  11. ^ Kern, BD; Thompson, WE; Ferguson, JM (1959). "Cross sections for some (n, p) and (n, α) interactions". Nuclear Physics . 10 : 226– 234. Bibcode :1959NucPh..10..226K. doi :10.1016/0029-5582(59)90211-1.
  12. ^ Wakhle, A.; Simenel, C.; Hinde, DJ; et al. (2015). Simenel, C.; Gomes, PRS; Hinde, DJ; et al. (eds.). "مقارنة توزيعات زاوية الكتلة شبه الانشطارية التجريبية والنظرية". مجلة الفيزياء الأوروبية على شبكة الإنترنت للمؤتمرات . 86 : 00061. رمز Bibcode : 2015EPJWC..8600061W. doi : 10.1051/epjconf/20158600061 . hdl : 1885/148847 . ISSN  2100-014X.
  13. ^ "التفاعلات النووية" (PDF) . ص  7- 8 . تم الاسترجاع 2020-01-27 .نُشرت تحت عنوان Loveland, WD; Morrissey, DJ; Seaborg, GT (2005). "التفاعلات النووية". الكيمياء النووية الحديثة . John Wiley & Sons, Inc. ص.  249– 297. doi :10.1002/0471768626.ch10. ISBN 978-0-471-76862-3.
  14. ^ ab Krása, A. (2010). "مصادر النيوترون لـ ADS". كلية العلوم النووية والهندسة الفيزيائية . الجامعة التقنية التشيكية في براغ : 4- 8. S2CID  28796927.
  15. ^ Wapstra, AH (1991). "المعايير التي يجب استيفاؤها لاكتشاف عنصر كيميائي جديد ليتم التعرف عليه" (PDF) . الكيمياء النقية والتطبيقية . 63 (6): 883. doi :10.1351/pac199163060879. ISSN  1365-3075. S2CID  95737691.
  16. ^ ab Hyde, EK; Hoffman, DC ; Keller, OL (1987). "تاريخ وتحليل اكتشاف العنصرين 104 و105". Radiochimica Acta . 42 (2): 67– 68. doi :10.1524/ract.1987.42.2.57. ISSN  2193-3405. S2CID  99193729.
  17. ^ abcd Chemistry World (2016). "كيفية صنع العناصر الثقيلة للغاية وإنهاء الجدول الدوري [فيديو]". Scientific American . تم الاسترجاع في 2020-01-27 .
  18. ^ هوفمان، غيورسو وسيبورج 2000، ص 334.
  19. ^ هوفمان، غيورسو وسيبورج 2000، ص 335.
  20. ^ زغربايف، كاربوف وجرينر 2013، ص. 3.
  21. ^ بيسر 2003، ص 432.
  22. ^ ab Pauli, N. (2019). "اضمحلال ألفا" (PDF) . مقدمة في الفيزياء النووية والذرية والجزيئية (الجزء الأول من الفيزياء النووية) . جامعة بروكسل الحرة . تم الاسترجاع في 2020-02-16 .
  23. ^ abcde Pauli, N. (2019). "الانشطار النووي" (PDF) . مقدمة في الفيزياء النووية والذرية والجزيئية (الجزء الأول من الفيزياء النووية) . جامعة بروكسل الحرة . تم الاسترجاع في 2020-02-16 .
  24. ^ Staszczak, A.; Baran, A.; Nazarewicz, W. (2013). "أنماط الانشطار التلقائي وأعمار العناصر الفائقة الثقل في نظرية الكثافة النووية الوظيفية". Physical Review C. 87 ( 2): 024320– 1. arXiv : 1208.1215 . Bibcode :2013PhRvC..87b4320S. doi : 10.1103/physrevc.87.024320 . ISSN  0556-2813.
  25. ^ أودي وآخرون. 2017، ص 030001-129-030001-138.
  26. ^ بيسر 2003، ص 439.
  27. ^ ab Beiser 2003، ص 433.
  28. ^ أودي وآخرون. 2017، ص. 030001-125.
  29. ^ Aksenov, NV; Steinegger, P.; Abdullin, F. Sh.; et al. (2017). "حول تقلب النيهونيوم (Nh, Z = 113)". المجلة الفيزيائية الأوروبية أ . 53 (7): 158. رمز Bibcode :2017EPJA...53..158A. doi :10.1140/epja/i2017-12348-8. ISSN  1434-6001. S2CID  125849923.
  30. ^ بيسر 2003، ص 432-433.
  31. ^ abc Oganessian, Yu. (2012). "Nuclei in the "Island of Stability" of Superheavy Elements". مجلة الفيزياء: سلسلة المؤتمرات . 337 (1): 012005-1 – 012005-6 . رمز Bibcode :2012JPhCS.337a2005O. doi : 10.1088/1742-6596/337/1/012005 . ISSN  1742-6596.
  32. ^ مولر، ب. نيكس، جي آر (1994). خصائص الانشطار لأثقل العناصر (PDF) . ندوة داي 2 كاي هادورون تاتايكي نو للمحاكاة، توكاي مورا، إيباراكي، اليابان. جامعة شمال تكساس . تم الاسترجاع 2020-02-16 .
  33. ^ ab Oganessian, Yu. Ts. (2004). "العناصر الثقيلة للغاية". عالم الفيزياء . 17 (7): 25– 29. doi :10.1088/2058-7058/17/7/31 . تم الاسترجاع في 2020-02-16 .
  34. ^ Schädel, M. (2015). "كيمياء العناصر الفائقة الثقل". المعاملات الفلسفية للجمعية الملكية أ: العلوم الرياضية والفيزيائية والهندسية . 373 (2037): 20140191. رمز Bibcode :2015RSPTA.37340191S. doi : 10.1098/rsta.2014.0191 . ISSN  1364-503X. PMID  25666065.
  35. ^ Hulet, EK (1989). الانشطار التلقائي الحيوي . الذكرى السنوية الخمسين للانشطار النووي، لينينغراد، الاتحاد السوفييتي. رمز Bibcode :1989nufi.rept...16H.
  36. ^ Oganessian, Yu. Ts.; Rykaczewski, KP (2015). "A beachhead on the island of stable". Physics Today . 68 (8): 32– 38. Bibcode :2015PhT....68h..32O. doi : 10.1063/PT.3.2880 . ISSN  0031-9228. OSTI  1337838. S2CID  119531411.
  37. ^ Grant, A. (2018). "وزن العناصر الأثقل". Physics Today . doi :10.1063/PT.6.1.20181113a. S2CID  239775403.
  38. ^ Howes, L. (2019). "استكشاف العناصر الثقيلة للغاية في نهاية الجدول الدوري". أخبار الكيمياء والهندسة . تم الاسترجاع في 2020-01-27 .
  39. ^ ab Robinson, AE (2019). "حروب الترانسفيرميوم: المشاجرات العلمية والشتائم أثناء الحرب الباردة". Distillations . تم الاسترجاع في 2020-02-22 .
  40. ^ "مكتبة شعبية للعناصر الكيميائية. سيبورجي (eкавольфram)" [المكتبة الشعبية للعناصر الكيميائية. سيبورجيوم (إيكا-التنغستن)]. nt.ru (بالروسية) . تم الاسترجاع 2020-01-07 .أعيد طبعه من "إيكافولفرام" [إيكا التنغستن]. مكتبة العناصر الكيميائية الشعبية. سيريبرو – نيلسبوري ودالي [ مكتبة شعبية للعناصر الكيميائية. الفضة من خلال نيلسبوريوم وما بعده ] (بالروسية). نوكا . 1977.
  41. ^ "النوبيليوم - معلومات عن العنصر وخصائصه واستخداماته | الجدول الدوري". الجمعية الملكية للكيمياء . تم الاسترجاع في 2020-03-01 .
  42. ^ ab Kragh 2018، ص 38-39.
  43. ^ كراغ 2018، ص 40.
  44. ^ ab Ghiorso, A.; Seaborg, GT; Oganessian, Yu. Ts.; et al. (1993). "Responses on the report 'Discovery of the Transfermium elements' follows by reply to the responses by Transfermium Working Group" (PDF) . الكيمياء النقية والتطبيقية . 65 (8): 1815– 1824. doi :10.1351/pac199365081815. S2CID  95069384. مؤرشف من الأصل (PDF) في 25 نوفمبر 2013. تم الاسترجاع في 7 سبتمبر 2016 .
  45. ^ لجنة تسمية الكيمياء غير العضوية (1997). "أسماء ورموز عناصر الترانسفيرميوم (توصيات الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية 1997)" (PDF) . الكيمياء البحتة والتطبيقية . 69 (12): 2471– 2474. doi :10.1351/pac199769122471.
  46. ^ abcde زغربايف، كاربوف وجرينر 2013.
  47. ^ Fleischmann, Martin; Pons, Stanley (1989). "الاندماج النووي المستحث كهروكيميائيًا للديوتيريوم". مجلة الكيمياء التحليلية الكهربائية والكيمياء الكهربية البينية . 261 (2): 301– 308. doi :10.1016/0022-0728(89)80006-3.
  48. ^ باربر، روبرت سي؛ غاغيلر، هاينز دبليو؛ كارول، بول جيه؛ وآخرون (2009). "اكتشاف العنصر ذي العدد الذري 112 (تقرير فني للاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية)" (PDF) . الكيمياء البحتة والتطبيقية . 81 (7): 1331. doi :10.1351/PAC-REP-08-03-05. S2CID  95703833.
  49. ^ أرمبروستر، بيتر ومونزينبرج، جوتفريد (1989). "إنشاء عناصر فائقة الثقل". مجلة ساينتفك أمريكان . 34 : 36– 42.
  50. ^ abc Karpov, Alexander; Zagrebaev, Valery; Greiner, Walter (1 أبريل 2015). "النوى الثقيلة للغاية: أي مناطق الخريطة النووية يمكن الوصول إليها في أقرب الدراسات" (PDF) . cyclotron.tamu.edu . جامعة تكساس إيه آند إم . تم الاسترجاع في 30 أبريل 2017 .
  51. ^ ab Folden III, CM; Mayorov, DA; Werke, TA; et al. (2013). "آفاق اكتشاف العنصر الجديد التالي: تأثير المقذوفات ذات Z > 20". مجلة الفيزياء: سلسلة المؤتمرات . 420 (1): 012007. arXiv : 1209.0498 . Bibcode :2013JPhCS.420a2007F. doi :10.1088/1742-6596/420/1/012007. S2CID  119275964.
  52. ^ جان، زايغو؛ تشو، شياوهونج؛ هوانج، مينج هوي؛ وآخرون (أغسطس 2011). "توقعات تصنيع العنصرين 119 و120". مجلة العلوم الصينية للفيزياء والميكانيكا وعلم الفلك . 54 (1): 61– 66. رمز Bibcode :2011SCPMA..54S..61G. doi :10.1007/s11433-011-4436-4. S2CID  120154116.
  53. ^ Jiang, J.; Chai, Q.; Wang, B.; et al. (2013). "التحقيق في مقاطع الإنتاج العرضية للنوى الفائقة الثقل ذات Z = 116~121 في مفهوم النظام الثنائي النووي". مراجعة الفيزياء النووية . 30 (4): 391– 397. doi :10.11804/NuclPhysRev.30.04.391.
  54. ^ هوفمان، سيجورد (2002). حول ما وراء اليورانيوم. تايلور وفرانسيس. ص 105. ISBN 978-0-415-28496-7.
  55. ^ Greiner, Walter (2013). "Nuclei: superheavy–superneutronic–strange–and of antimatter" (PDF) . مجلة الفيزياء: سلسلة المؤتمرات . 413 (1): 012002. رمز Bibcode :2013JPhCS.413a2002G. doi :10.1088/1742-6596/413/1/012002. S2CID  115146907. تم الاسترجاع في 30 أبريل 2017 .
  56. ^ ab Krämer, Katrina (29 يناير 2016). "ما وراء العنصر 118: الصف التالي من الجدول الدوري". عالم الكيمياء . تم الاسترجاع في 30 أبريل 2017 .
  57. ^ سيويك-Wilczyńska، K .؛ كاب، T.؛ Wilczyński، J. (أبريل 2010). “كيف يمكن تركيب العنصر Z = 120؟”. المجلة الدولية للفيزياء الحديثة ه . 19 (4): 500. بيب كود :2010IJMPE..19..500S. دوى :10.1142/S021830131001490X.
  58. ^ ab Roberto, JB (31 مارس 2015). "Actinide Targets for Super-Heavy Element Research" (PDF) . cyclotron.tamu.edu . Texas A & M University . تم الاسترجاع في 28 أبريل 2017 .
  59. ^ قهرماني، نادر؛ أنصاري، أحمد (سبتمبر 2016). "عملية تخليق وتحلل النوى الفائقة الثقل ذات Z=119-122 عبر تفاعلات الاندماج الساخن" (PDF) . المجلة الفيزيائية الأوروبية أ . 52 (287): 287. رمز Bibcode :2016EPJA...52..287G. doi :10.1140/epja/i2016-16287-6. S2CID  125102374.
  60. ^ Safoora, V.; Santhosh, KP (2021). تخليق عنصر فائق الثقل Z=121. ندوة DAE للفيزياء النووية. ص  205-206 .
  61. ^ Forsberg, U.; Rudolph, D.; Fahlander, C.; et al. (9 July 2016). "A new evaluation of the supposed link between element 115 and element 117 decay chains" (PDF) . Physics Letters B. 760 ( 2016): 293– 296. Bibcode :2016PhLB..760..293F. doi :10.1016/j.physletb.2016.07.008 . تم الاسترجاع في 2 أبريل 2016 .
  62. ^ فورسبيرج، أولريكا؛ فاهلاندر، كلايس؛ رودولف، ديرك (2016). تطابق سلاسل اضمحلال العناصر 113 و115 و117 (PDF) . ندوة نوبل NS160 – كيمياء وفيزياء العناصر الثقيلة والفائقة الثقل. doi :10.1051/epjconf/201613102003.
  63. ^ موريتا، كوسوكي (5 فبراير 2016). "اكتشاف العنصر 113". يوتيوب . تم الاسترجاع في 28 أبريل 2017 .
  64. ^ سوكولوفا، سفيتلانا؛ بوبيكو، أندريه (24 مايو 2021). "كيف تولد العناصر الكيميائية الجديدة؟". jinr.ru . JINR . تم الاسترجاع في 4 نوفمبر 2021 . تقوم JINR حاليًا ببناء أول مصنع للعناصر الفائقة الثقل في العالم لتوليف العناصر 119 و120 و121، ودراسة خصائص العناصر التي تم الحصول عليها سابقًا بعمق.
  65. ^ هاجينو ، كويتشي. هوفمان، سيجورد. مياتاكي، هيرواري؛ ناكاهارا ، هيروميتشي (يوليو 2012). "平成 23年度 研究業績レビュー(中間レビュー)の実施について" [تنفيذ مراجعة الإنجاز البحثي لعام 2011 (مراجعة مؤقتة)] (PDF) . www.riken.jp (باللغة اليابانية). ريكن. مؤرشفة من الأصلي (PDF) بتاريخ 2019-03-30 . تم الاسترجاع في 5 مايو 2017 .
  66. ^ شات، ج. (1979). "توصيات لتسمية العناصر ذات الأعداد الذرية الأكبر من 100". الكيمياء البحتة والتطبيقية . 51 (2): 381-384 . doi : 10.1351/pac197951020381 .
  67. ^ دي مارسيلاك، بيير. كورون، نويل؛ دامبير، جيرار. وآخرون. (2003). “الكشف التجريبي عن جسيمات ألفا من التحلل الإشعاعي للبزموت الطبيعي”. طبيعة . 422 (6934): 876– 878. بيب كود :2003Natur.422..876D. دوى :10.1038/nature01541. بميد  12712201. S2CID  4415582.
  68. ^ Considine, Glenn D.; Kulik, Peter H. (2002). Van Nostrand's scientific encyclopedia (9th ed.). Wiley-Interscience. ISBN 978-0-471-33230-5. OCLC  223349096.
  69. ^ كورا، هـ.؛ شيبا، س. (2013). "مستويات الجسيمات الفردية للنوى الكروية في منطقة الكتلة الفائقة الثقل والثقيلة للغاية". مجلة الجمعية الفيزيائية اليابانية . 82 (1). 014201. رمز Bibcode :2013JPSJ...82a4201K. doi :10.7566/JPSJ.82.014201.
  70. ^ مولر، ب. (2016). "حدود المخطط النووي التي تحددها الانشطار وتحلل ألفا" (PDF) . EPJ Web of Conferences . 131 : 03002:1–8. Bibcode :2016EPJWC.13103002M. doi :10.1051/epjconf/201613103002.
  71. ^ سانثوش، كيه بي؛ نيثيا، سي. (27 سبتمبر 2016). "التنبؤات بشأن سلاسل اضمحلال ألفا للأنوية الفائقة الثقل مع Z = 121 ضمن النطاق 290 ≤ A ≤ 339". المجلة الدولية للفيزياء الحديثة E. 25 ( 10). 1650079. arXiv : 1609.05495 . Bibcode :2016IJMPE..2550079S. doi :10.1142/S0218301316500798. S2CID  118657750.
  72. ^ سانثوش، كيه بي؛ نيثيا، سي. (28 ديسمبر 2016). "التنبؤات النظرية حول خصائص اضمحلال النوى الفائقة الثقل Z = 123 في المنطقة 297 ≤ A ≤ 307". المجلة الفيزيائية الأوروبية أ . 52 (371): 371. رمز Bibcode :2016EPJA...52..371S. doi :10.1140/epja/i2016-16371-y. S2CID  125959030.
  73. ^ سانثوش، كيه بي؛ سوكوماران، إندو (25 يناير 2017). "تحلل الجسيمات الثقيلة من نواة فائقة الثقل Z = 125 في المنطقة A = 295–325 باستخدام إصدارات مختلفة من جهد القرب". المجلة الدولية للفيزياء الحديثة E. 26 ( 3). 1750003. رمز Bibcode : 2017IJMPE..2650003S. doi : 10.1142/S0218301317500033.
  74. ^ بوينارو ، دورين ن. غيرغيسكو، را؛ غرينر، دبليو؛ شكيب، نفيسة (سبتمبر 2014). ما مدى ندرة اضمحلال مجموعة النوى فائقة الثقل؟ . الفيزياء النووية: سلسلة العلوم متعددة التخصصات الحالية والمستقبلية FIAS 2015. دوى :10.1007 / 978-3-319-10199-6_13.
  75. ^ بوينارو ، دورين ن. غيرغيسكو، را؛ غرينر، دبليو (مارس 2012). “الاضمحلال العنقودي للنوى فائقة الثقل”. المراجعة البدنية ج . 85 (3): 034615. بيب كود :2012PhRvC..85c4615P. دوى :10.1103/PhysRevC.85.034615 . تم الاسترجاع 2 مايو 2017 .
  76. ^ لوفلاند، والتر (2015). "السعي وراء العناصر الثقيلة للغاية" (PDF) . www.int.washington.edu . 2015 National Nuclear Physics Summer School . تم الاسترجاع في 1 مايو 2017 .
  77. ^ ab Pyykkö, Pekka (2011). "جدول دوري مقترح حتى Z ≤ 172، استنادًا إلى حسابات ديراك-فوك على الذرات والأيونات". الكيمياء الفيزيائية الفيزياء الكيميائية . 13 (1): 161– 8. Bibcode :2011PCCP...13..161P. doi :10.1039/c0cp01575j. PMID  20967377.
  78. ^ كاوب، مارتن (1 ديسمبر 2006). "دور العقد الشعاعية للمدارات الذرية في الترابط الكيميائي والجدول الدوري" (PDF) . مجلة الكيمياء الحاسوبية . 28 (1): 320– 5. doi :10.1002/jcc.20522. PMID  17143872. S2CID  12677737. تم الاسترجاع في 14 أكتوبر 2016 .
  79. ^ إلياف، إفرايم؛ شموليان، سيرجي؛ كالدور، عوزي؛ إيشيكاوا، ياسويوكي (1998). "طاقات انتقال اللانثانوم والأكتينيوم وإيكاكتينيوم (العنصر 121)". مجلة الفيزياء الكيميائية . 109 (10): 3954. رمز Bibcode :1998JChPh.109.3954E. doi :10.1063/1.476995.
  80. ^ أوميموتو، كويتشيرو؛ سايتو، سوسومو (1996). "التكوينات الإلكترونية للعناصر الفائقة الثقل". مجلة الجمعية الفيزيائية اليابانية . 65 (10): 3175– 3179. رمز Bibcode :1996JPSJ...65.3175U. doi :10.1143/JPSJ.65.3175 . تم الاسترجاع في 31 يناير 2021 .
  81. ^ دولج، مايكل (2015). الأساليب الحسابية في كيمياء اللانثانيدات والأكتينيدات . جون وايلي وأولاده. ص. 35. ISBN 978-1-118-68829-8.
  82. ^ Pinheiro, Alan Sena; Gargano, Ricardo; dos Santos, Paulo Henrique Gomes; de Macedo, Luiz Guilherme Machado (26 أغسطس 2021). "دراسة نسبية كاملة لجزيئات الغلاف المغلقة متعددة الذرات E121X 3 (X = F, Cl, Br): تأثيرات تفاعل Gaunt والتأثيرات النسبية ومزايا هاميلتونيان المكون من مكونين دقيقين (X2C). مجلة النمذجة الجزيئية . 27 (262): 262. doi :10.1007/s00894-021-04861-7. PMID  34435260. S2CID  237299351.

فهرس

  • أودي، جي؛ كونديف، إف جي؛ وانج، إم؛ وآخرون (2017). "تقييم NUBASE2016 للخصائص النووية" (ملف PDF) . الفيزياء الصينية ج . 41 (3): 030001. رمز Bibcode :2017ChPhC..41c0001A. doi :10.1088/1674-1137/41/3/030001.
  • بيسر، أ. (2003). مفاهيم الفيزياء الحديثة (الطبعة السادسة). ماكجرو هيل. رقم ISBN 978-0-07-244848-1. OCLC  48965418.
  • هوفمان، دي سي ؛ جيورسو، أ .؛ سيبورج، جي تي (2000). شعب ما بعد اليورانيوم: القصة من الداخل . مجلة وورلد ساينتيفيك . رقم ISBN 978-1-78-326244-1.
  • كراغ، هـ. (2018). من العناصر فوق اليورانيوم إلى العناصر الفائقة الثقل: قصة النزاع والخلق . سبرينغر . رقم ISBN 978-3-319-75813-8.
  • زغرباييف، ف.؛ كاربوف، أ.؛ غرينر، و. (2013). "مستقبل أبحاث العناصر الفائقة الثقل: أي النوى يمكن تصنيعها خلال السنوات القليلة القادمة؟" (PDF) . مجلة الفيزياء: سلسلة المؤتمرات . 420 (1). 012001. arXiv : 1207.5700 . Bibcode : 2013JPhCS.420a2001Z. doi : 10.1088/1742-6596/420/1/012001. ISSN  1742-6588. S2CID  55434734.

قراءة إضافية

  • كالدور، يو. (2005). "العناصر الثقيلة للغاية - الكيمياء والتحليل الطيفي". موسوعة الكيمياء الحاسوبية . doi :10.1002/0470845015.cu0044. ISBN 978-0-470-84501-1.
  • سيبورج، جي تي (1968). "العناصر التي يتجاوز عددها 100، الوضع الحالي والآفاق المستقبلية". المجلة السنوية للعلوم النووية . 18 : 53– 15. رمز Bibcode :1968ARNPS..18...53S. doi : 10.1146/annurev.ns.18.120168.000413 .
تم الاسترجاع من "https://en.wikipedia.org/w/index.php?title=أونبيونيوم&oldid=1254559654"
Original text
Rate this translation
Your feedback will be used to help improve Google Translate