الجدول الدوري الموسع

يُقدّم الجدول الدوري الموسّع نظرياتٍ حول العناصر الكيميائية التي تتجاوز تلك المعروفة والمثبتة حاليًا. العنصر ذو العدد الذري الأعلى المعروف هو الأوغانيسون ( Z = 118)، الذي يُكمل الدورة السابعة (الصف السابع) في الجدول الدوري . وبذلك، تبقى جميع العناصر في الدورة الثامنة وما بعدها افتراضية تمامًا.

عند اكتشاف عناصر تتجاوز العدد الذري 118، تُضاف إلى دورات إضافية، وتُرتب (كما هو الحال مع الدورات الحالية) لتوضيح الاتجاهات الدورية المتكررة في خصائص العناصر. من المتوقع أن تحتوي أي دورات إضافية على عناصر أكثر من الدورة السابعة، إذ يُحسب أنها تحتوي على ما يُسمى بـ" الكتلة g" ، التي تضم 18 عنصرًا على الأقل بمدارات g غير مكتملة في كل دورة. اقترح غلين تي. سيبورغ جدولًا زمنيًا من ثماني دورات يحتوي على هذه الكتلة عام 1969. ^[¹^]^[²^] قد يكون العدد الذري للعنصر الأول في الكتلة g هو 121، وبالتالي سيُطلق عليه الاسم النظامي أونبيونيوم . على الرغم من عمليات البحث العديدة، لم يتم تخليق أو اكتشاف أي عناصر في هذه المنطقة في الطبيعة. ^[³^]

وفقًا لتقريب المدارات في الوصف الكمومي لبنية الذرة، فإنّ مجموعة g تُقابل العناصر ذات مدارات g غير مكتملة، لكن تأثيرات اقتران الدوران المداري تُقلّل بشكلٍ كبير من صحة تقريب المدارات للعناصر ذات العدد الذري العالي. في نسخة سيبورغ من الجدول الدوري الموسّع، كانت العناصر الأثقل تتبع النمط الذي تُحدّده العناصر الأخف، إذ لم تأخذ في الحسبان التأثيرات النسبية . وتتوقع النماذج التي تأخذ التأثيرات النسبية في الحسبان أن هذا النمط سيُكسر. استخدم بيكا بيكو وبوركهارد فريكه النمذجة الحاسوبية لحساب مواقع العناصر حتى Z = 172، ووجدا أن العديد منها قد انحرف عن قاعدة ماديلونغ . ^{[ 4 ]} نتيجةً لعدم اليقين والتباين في التنبؤات بالخواص الكيميائية والفيزيائية للعناصر التي تتجاوز 120، لا يوجد حاليًا إجماع على موقعها في الجدول الدوري الموسّع.

من المرجح أن تكون العناصر في هذه المنطقة غير مستقرة للغاية فيما يتعلق بالتحلل الإشعاعي ، وتخضع لتحلل ألفا أو الانشطار التلقائي بنصف عمر قصير للغاية ، على الرغم من افتراض أن العنصر 126 يقع ضمن منطقة استقرار مقاومة للانشطار ولكنها ليست مقاومة لتحلل ألفا. قد تكون هناك مناطق استقرار أخرى خارج نطاق العناصر المعروفة، بما في ذلك منطقة يُفترض وجودها حول العنصر 164، على الرغم من أن مدى التأثيرات المُثبِّتة من الأغلفة النووية المغلقة غير مؤكد. ليس من الواضح عدد العناصر الممكنة فيزيائيًا خارج منطقة الاستقرار المتوقعة، أو ما إذا كانت الدورة الثامنة مكتملة، أو ما إذا كانت هناك دورة تاسعة. يُعرّف الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC) العنصر بأنه موجود إذا كان عمره أطول من 10⁻¹⁴ ^ثانية (0.01 بيكو ثانية، أو 10 فيمتوثانية)، وهو الوقت الذي تستغرقه النواة لتكوين سحابة إلكترونية . ^{[ 5 ]}

في وقت مبكر من عام 1940، لوحظ أن التفسير المبسط لمعادلة ديراك النسبية يواجه مشاكل مع مدارات الإلكترون عند Z > 1/α ≈ 137.036 (مقلوب ثابت البنية الدقيقة )، مما يشير إلى أن الذرات المتعادلة لا يمكن أن توجد بعد العنصر 137، وبالتالي فإن الجدول الدوري للعناصر المبني على مدارات الإلكترون ينهار عند هذه النقطة. ^[⁶^] من ناحية أخرى، يحسب تحليل أكثر دقة الحد المماثل عند Z ≈ 168–172 حيث يغوص الغلاف الفرعي 1s في بحر ديراك ، وأن الذرات التي لا يمكن أن توجد بعد هذه النقطة ليست الذرات المتعادلة، بل النوى المجردة، مما لا يشكل عائقًا أمام التوسع الإضافي للنظام الدوري. تُسمى الذرات التي تتجاوز هذا العدد الذري الحرج بالذرات فوق الحرجة .

تاريخ

طُرحت فكرة وجود عناصر تتجاوز الأكتينيدات لأول مرة في عام 1895، عندما تنبأ الكيميائي الدنماركي هانز بيتر يورغن يوليوس تومسن بأن الثوريوم واليورانيوم يشكلان جزءًا من دورة مكونة من 32 عنصرًا تنتهي بعنصر غير نشط كيميائيًا ذي وزن ذري 292 (وهو ليس بعيدًا عن 294 للنظير الوحيد المعروف للأوغانيسون ). وفي عام 1913، تنبأ الفيزيائي السويدي يوهانس ريدبيرغ بالمثل بأن الغاز النبيل التالي للرادون سيكون له عدد ذري 118، واستنتج شكليًا نظائر أثقل للرادون عند Z = 168، 218، 290، 362، و460، وهي المواقع التي يتوقعها مبدأ أوفباو . في عام 1922، تنبأ نيلز بور بالبنية الإلكترونية للغاز النبيل التالي عند العدد الذري Z = 118، وأشار إلى أن سبب عدم رصد العناصر التي تتجاوز اليورانيوم في الطبيعة هو عدم استقرارها الشديد. وفي عام 1926، نشر الفيزيائي والمهندس الألماني ريتشارد سوين ورقة بحثية استعراضية تضمنت تنبؤات حول العناصر ما بعد اليورانيوم (ربما يكون هو من صاغ هذا المصطلح)، حيث استبق فيها التنبؤات الحديثة بوجود "جزيرة استقرار". وكان قد افترض لأول مرة في عام 1914 أن أعمار النصف لا ينبغي أن تتناقص بشكل صارم مع العدد الذري، بل اقترح بدلاً من ذلك أنه قد توجد بعض العناصر ذات أعمار أطول عند Z = 98-102 و Z = 108-110، وتكهن بأن هذه العناصر قد توجد في لب الأرض ، أو في النيازك الحديدية ، أو في القمم الجليدية في جرينلاند حيث حُبست منذ أصلها الكوني المفترض. ^[⁷^] وبحلول عام 1955، أُطلق على هذه العناصر اسم العناصر فائقة الثقل . ^[⁸^]

أُجريت أولى التنبؤات حول خصائص العناصر فائقة الثقل غير المكتشفة عام 1957، عندما تم استكشاف مفهوم الأغلفة النووية لأول مرة، وافتُرض وجود جزيرة استقرار حول العنصر 126. ^{[ 9 ]} وفي عام 1967، أُجريت حسابات أكثر دقة، وافتُرض أن جزيرة الاستقرار تتمركز حول عنصر الفليروفيوم (العنصر 114) الذي لم يكن مكتشفًا آنذاك؛ وقد حفزت هذه الدراسة، إلى جانب دراسات لاحقة أخرى، العديد من الباحثين على البحث عن العناصر فائقة الثقل في الطبيعة أو محاولة تصنيعها في مسرعات الجسيمات. ^{[ 8 ]} أُجريت العديد من عمليات البحث عن العناصر فائقة الثقل في سبعينيات القرن الماضي، ولكن جميعها باءت بالفشل. اعتبارًا من أبريل 2022 ، وقد تم محاولة التخليق لكل عنصر حتى عنصر أونبيسيبتيوم ( Z = 127) بما في ذلك، باستثناء عنصر أونبيتريوم ( Z = 123)، ^{[ 10 ]}^{[ 11 ]}^{[ 12 ]} وكان أثقل عنصر تم تخليقه بنجاح هو الأوغانيسون في عام 2002، وكان أحدث اكتشاف هو التينيسين في عام 2010. ^{[ 10 ]}

نظرًا لتوقع وجود بعض العناصر فائقة الثقل خارج الجدول الدوري ذي الدورات السبع، اقترح غلين تي. سيبورغ في عام 1969 دورة ثامنة إضافية تضم هذه العناصر. استمر هذا النموذج في اتباع النمط الموجود في العناصر المعروفة، وقدم سلسلة جديدة من عناصر المجموعة g وسلسلة الأكتينيدات الفائقة تبدأ من العنصر 121، مما زاد عدد العناصر في الدورة الثامنة مقارنةً بالدورات المعروفة. ^{[ 1 ]}^{[ 2 ]}^{[ 8 ]} مع ذلك، لم تأخذ هذه الحسابات المبكرة في الحسبان التأثيرات النسبية التي تُخلّ بالنمط الدوري وتجعل الاستقراء البسيط مستحيلاً. في عام 1971، حسب فريكه الجدول الدوري حتى العدد الذري Z = 172، واكتشف أن بعض العناصر تمتلك بالفعل خصائص مختلفة تُخلّ بالنمط المعروف، ^{[ 4 ]} كما لاحظ حساب أجراه بيكا بيكو في عام 2010 أن العديد من العناصر قد تتصرف بشكل مختلف عما هو متوقع. ^{[ 13 ]} من غير المعروف إلى أي مدى قد يمتد الجدول الدوري بعد العناصر الـ 118 المعروفة، حيث يُتوقع أن تكون العناصر الأثقل غير مستقرة بشكل متزايد. اقترح غلين تي. سيبورغ أنه من الناحية العملية، قد تأتي نهاية الجدول الدوري في وقت مبكر يصل إلى حوالي Z = 120 بسبب عدم الاستقرار النووي. ^{[ 14 ]}

الهياكل المتوقعة لجدول دوري موسع

لا يوجد حاليًا إجماع على وضع العناصر التي تتجاوز العدد الذري 120 في الجدول الدوري.

تُمنح جميع العناصر الافتراضية اسمًا نظاميًا من الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC) ، لاستخدامه إلى حين اكتشاف العنصر وتأكيده واعتماد اسم رسمي له. لا تُستخدم هذه الأسماء عادةً في المراجع العلمية، ويُشار إلى العناصر بدلًا من ذلك بأعدادها الذرية؛ لذا، لا يُطلق على العنصر 164 عادةً اسم "أون هيكسكواديوم" أو "Uhq" (الاسم والرمز النظاميين)، بل يُشار إليه بـ"العنصر 164" برمز "164" أو "(164)" أو "E164". ^[¹⁵^]

مبدأ أوفباو

في العنصر رقم 118، يُفترض أن المدارات 1s، 2s، 2p، 3s، 3p، 4s، 3d، 4p، 5s، 4d، 5p، 6s، 4f، 5d، 6p، 7s، 5f، 6d، و7p ممتلئة، بينما تبقى المدارات المتبقية فارغة. وباستقراء بسيط من مبدأ أوفباو، يُتوقع أن يمتلئ الصف الثامن بالمدارات بالترتيب 8s، 5g، 6f، 7d، 8p؛ ولكن بعد العنصر رقم 120، يُصبح تحديد مواقع المدارات في جدول التوزيع الإلكتروني البسيط أمرًا معقدًا نظرًا لتقارب مستويات الإلكترونات.

v ت هـ الجدول الدوري الموسع
1	1 ساعة																																																	2 هو
2	3 لي	4 كن																																											5 ب	6 درجة مئوية	7 شمالاً	8 O	9 فهرنهايت	10 شمال شرق
3	11 نا	12 ملغ																																											13 أ	14 سي	15 بنساً	16 جنوباً	17 سنتيلتر	18 أر
4	19 ألف	20 كالوري																																	21 Sc	22 تيرابايت	23 فولت	24 كرور	25 مليون	26 Fe	27 شركة	28 ني	29 بوصة مكعبة	30 زنك	31 غا	32 جيجا	33 كما	34 جنوب شرق	35 بر	36 كرونة
5	37 روبية	38 كبير																																	39 سنة	40 زركونيوم	41 نب	42 شهرًا	43 تي سي	44 Ru	45 Rh	46 رطلاً	47 أغ	48 Cd	49 بوصة	50 سن	51 Sb	52 تيرابايت	53 أنا	54 زينون
6	55 سي إس	56 با																			57 لا	58 م	59 Pr	60 ند	61 مساءً	62 سم	63 يورو	64 جنيهًا إسترلينيًا	65 تيرابايت	66 داي	67 هو	68 إر	69 طن متر	70 Yb	71 لو	72 Hf	73 تا	74 غرباً	75 ري	76 أونصة	77 Ir	78 نقطة	79 أستراليا	80 زئبق	81 تلا	82 رصاص	83 بي	84 بو	85 في	86 Rn
7	87 فرنك فرنسي	88 را																			89 فدان	90	91 باسكال	92 يو	93 Np	94 بو	95 صباحًا	96 سم	97 كتاب	98 درجة مئوية	99 إس	100 إف إم	101 ماريلاند	102 لا	103 Lr	104 Rf	105 ديسيبل	106 سنتيمتر مكعب	107 به	108 ساعة	109 جبل	110 ديسي	111 Rg	112 سن	113 نيو هامبشاير	114 طابق	115 ماك	116 Lv	117 تسلا	118 أونصة
8	119 Uue	120 يو بي إن	121 أوبو	122 Ubb	123 يو بي تي	124 أومبيك	125 Ubp	126 أوبه	127 يو بي إس	128 أوبو	129 أوبي	130 Utn	131 أوتو	132 Utb	133 أوت	134 Utq	135 Utp	136 يو تي إتش	137 أوتس	138 أوتو	139 يوت	140 Uqn	141 Uqu	142 Uqb	143 ق.م	144 Uqq	145 Uqp	146 أوقي	147 Uqs	148 أوقو	149 Uqe	150 Upn	151 أوبو	152 Upb	153 Upt	154 Upq	155 أعلى	156 أوب	157 صعودًا	158 Upo	159 أوب	160 أوه	161 أوهو	162 Uhb	163 أوهت	164 أوهك	165 حصان	166 أوه	167 أوهس	168 أوهو

فريك

لا تُظهر جميع النماذج العناصر الأعلى وفقًا للنمط الذي وضعته العناصر الأخف. وقد وجد بوركهارد فريكه وآخرون، الذين أجروا حسابات حتى العنصر 184 في مقال نُشر عام 1971، أن بعض العناصر تنحرف عن قاعدة ماديلونغ لترتيب الطاقة نتيجة لتداخل المدارات؛ ويعود ذلك إلى تزايد تأثير العوامل النسبية في العناصر الثقيلة (يصفون الخصائص الكيميائية حتى العنصر 184، لكنهم يرسمون جدولًا حتى العنصر 172 فقط). ^{[ 4 ]}^{[ 16 ]}

ح																			هو
لي	يكون													ب	ج	شمال	يا	F	ني
نا	المغنيسيوم													ال	نعم	P	S	Cl	أر
ك	كاليفورنيا	العلوم			تي	V	Cr	المنغنيز	Fe	شركة	ني	النحاس	الزنك	جا	جي	مثل	سي	بر	كر
Rb	كبير	Y			زركونيوم	ملاحظة	شهر	Tc	رو	Rh	Pd	الزراعة	قرص مضغوط	في	سن	Sb	تي	أنا	زين
ج	با	لا		سي-لو	Hf	تا	دبليو	يكرر	نظام التشغيل	إير	نقطة	أستراليا	الزئبق	تي إل	الرصاص	ثنائي الجنس	بو	في	ممرضة مسجلة
الأب	رع	أ		Th–Lr	الترددات الراديوية	قاعدة البيانات	سنغافورة	به	Hs	جبل	دي إس	Rg	سن	نيو هامبشاير	فلوريدا	مك	المستوى	تس	أوغ
119	120	121	122–141	142–155	156	157	158	159	160	161	162	163	164
165	166													167	168	169	170	171	172

يركز تصنيف فريك وآخرون على التوزيع الإلكتروني الرسمي أكثر من تركيزهم على السلوك الكيميائي المحتمل. يصنفون العناصر من 156 إلى 164 في المجموعات من 4 إلى 12 لأن توزيعها الإلكتروني الرسمي يجب أن يكون من 7d² ^إلى 7d¹⁰ ^. مع ذلك، تختلف هذه العناصر عن عناصر d السابقة في أن الغلاف 8s غير متاح للروابط الكيميائية، بينما الغلاف 9s متاح. لذا، يشير فريك وآخرون إلى أن العنصر 164 ذو التوزيع الإلكتروني ^7d¹⁰^9s⁰ يُشابه البالاديوم ذو التوزيع الإلكتروني ^4d¹⁰ 5s⁰ ^، ويعتبرون أن العناصر من 157 إلى 172 لها نظائر كيميائية للمجموعات من 3 إلى 18 (مع أنهم مترددون بشأن ما إذا كان العنصران 165 و166 أقرب إلى عناصر المجموعتين 1 و2 أم إلى عناصر المجموعتين 11 و12 على التوالي). وبالتالي، تم وضع العناصر من 157 إلى 164 في جدولهم في مجموعة لا يعتقد المؤلفون أنها الأكثر تشابهاً من الناحية الكيميائية. ^[¹⁷^]

نيفيدوف

قام كل من فاديم نيفيدوف ومالفينا ترزهاسكوفسكايا وفيكتور يارزيمسكي بإجراء حسابات تصل إلى 164 (نُشرت النتائج في عام 2006). اعتبروا العناصر من 158 إلى 164 متماثلة مع المجموعات من 4 إلى 10، وليس من 6 إلى 12، مشيرين إلى تشابه التوزيع الإلكتروني مع فلزات الدورة الخامسة الانتقالية (مثل العنصر 159 7d⁴ ^9s¹ مقابل Nb 4d⁴ ^5s¹^،^{والعنصر} 160 7d⁵ ^9s¹ مقابل Mo 4d⁵ 5s¹ ^، والعنصر 162 ^{7d⁷ 9s¹ مقابل Ru 4d⁷ 5s¹، والعنصر 163 7d⁸ 9s¹} مقابل ^Rh^4d⁸ 5s¹ ^،^{والعنصر} 164 ^7d¹⁰^9s⁰ مقابل Pd ^4d¹⁰ 5s⁰ ) . ^وبذلك يتفقون ^مع فريك ^وآخرون^{بشأن المجموعات الأكثر تشابهًا كيميائيًا}^، لكنهم يختلفون معهم في أن نيفيدوف وآخرون ^... في الواقع، تُوضع العناصر في المجموعات الأكثر تشابهًا كيميائيًا. يُشار إلى عنصري Rg وCn بعلامة النجمة (*) للدلالة على اختلاف تكوينهما عن Au وHg (في المنشور الأصلي، رُسما على أنهما مُزاحان في البُعد الثالث). في الحقيقة، من المُحتمل أن يكون لـ Cn تكوين مُشابه لـ Hg، ولم يُشر إلى اختلاف التكوين بين Pt وDs. ^[¹⁸^]

الشكل المقترح من قبل نيفيدوف وآخرون (جزء)
ج	با	لا لو	Hf	تا	دبليو	يكرر	نظام التشغيل	إير	نقطة	أستراليا	الزئبق	تي إل	الرصاص	ثنائي الجنس	بو	في	ممرضة مسجلة
الأب	رع	Ac–Lr	الترددات الراديوية	قاعدة البيانات	سنغافورة	به	Hs	جبل	دي إس	Rg*	Cn*	نيو هامبشاير	فلوريدا	مك	المستوى	تس	أوغ
119	120	121–157	158	159	160	161	162	163	164

بيكو

استخدم بيكا بيكو النمذجة الحاسوبية لحساب مواقع العناصر حتى Z = 172 وخصائصها الكيميائية المحتملة في مقال نُشر عام 2011. وقد أعاد إنتاج ترتيب المدارات الذي وضعه فريك وآخرون، واقترح تحسينًا لجدولهم من خلال تخصيص خانات رسمية للعناصر من 121 إلى 164 بناءً على التكوينات الأيونية. ^{[ 13 ]}

لغرض تنظيم الإلكترونات، وضع بيكو بعض العناصر خارج ترتيبها المعتاد: فمثلاً، وُضِعَ العنصران 139 و140 في المجموعتين 13 و14 ليعكسا حاجة الغلاف 8p _1/2 إلى الامتلاء، كما ميّز بين سلاسل 5g و8p _1/2 و6f المنفصلة. ^{[ 13 ]} ولم يحاول كلٌّ من فريكه وآخرون ونيفيدوف وآخرون تقسيم هذه السلاسل. ^{[ 17 ]}^{[ 18 ]}

كولشا

اقترح الكيميائي الحسابي أندريه كولشا شكلين للجدول الدوري الموسع حتى العنصر 172، وهما مبنيان على نسخ نيفيدوف وآخرون حتى العنصر 164 مع تحسينها، وذلك بالرجوع إلى حسابات بيكو. ^{[ 19 ]} وبناءً على خصائصها الكيميائية المحتملة، يُصنف كلا الشكلين العناصر من 157 إلى 172 كعناصر متجانسة في الدورة الثامنة، من الإيتريوم إلى الزينون في الدورة الخامسة؛ ^{[ 19 ]} وهذا يوسع نطاق تصنيف نيفيدوف وآخرون للعناصر من 157 إلى 164، والذي يقع أسفل الإيتريوم إلى البلاديوم، ^{[ 18 ]} ويتفق مع التشبيهات الكيميائية التي قدمها فريكه وآخرون. ^{[ 17 ]}

اقترح كولشا طريقتين للتعامل مع العناصر من 121 إلى 156، التي تفتقر إلى نظائر دقيقة بين العناصر السابقة. في صيغته الأولى (2011، بعد نشر ورقة بيكو البحثية)، ^{[ 19 ]} وُضعت العناصر من 121 إلى 138 ومن 139 إلى 156 في صفين منفصلين (يُطلق عليهما معًا "عناصر الانتقال الفائق")، ويرتبطان بإضافة غلاف فرعي 5g ¹⁸ إلى النواة، حيث أنه وفقًا لحسابات بيكو لحالات الأكسدة، ^{[ 13 ]} ينبغي أن تحاكي هذه العناصر اللانثانيدات والأكتينيدات على التوالي. ^{[ 19 ]}^{[ 20 ]} في اقتراحه الثاني (2016)، تُشكّل العناصر من 121 إلى 142 مجموعة g (نظرًا لامتلاكها نشاطًا 5g)، بينما تُشكّل العناصر من 143 إلى 156 مجموعة f تقع أسفل الأكتينيوم حتى النوبليوم. ^{[ 21 ]}

وهكذا، تظهر الدورة 8 بـ 54 عنصرًا، والعنصر النبيل التالي بعد 118 هو 172. ^{[ 22 ]}

سميتس وآخرون

في عام 2023، قام كلٌّ من سميتس، ودولمان، وإنديلكاتو، ونازاريفيتش، وشويردتفيغر بمحاولة أخرى لوضع العناصر من 119 إلى 170 في الجدول الدوري بناءً على توزيعها الإلكتروني. إلا أن توزيع بعض العناصر (121-124 و168) لم يسمح بوضعها بشكل قاطع. فالعنصر 145 يظهر مرتين، وبعض المواقع مشغولة بعنصرين، وبعضها الآخر فارغ. ^{[ 23 ]}

ج	با																			لا	سي	برو	اختصار الثاني	مساءً	صغير	الاتحاد الأوروبي	الله	السل	دي	هو	إيه	™	Yb	لو	Hf	تا	دبليو	يكرر	نظام التشغيل	إير	نقطة	أستراليا	الزئبق	تي إل	الرصاص	ثنائي الجنس	بو	في	ممرضة مسجلة
الأب	رع																			أ	ذ	با	يو	Np	بو	أكون	سم	كتاب	انظر	إس	إف إم	ماريلاند	لا	اليسار	الترددات الراديوية	قاعدة البيانات	سنغافورة	به	Hs	جبل	دي إس	Rg	سن	نيو هامبشاير	فلوريدا	مك	المستوى	تس	أوغ
119	120	125	126	127	128	129	130	131	132	133/134	135	136	137	138	139	140	141	142/143	144	145			145	146	147	148/149	150	151		152	153	154		155		156	157	158/159	160	161	162		163	164			167
165	166																																											169	170

البحث عن عناصر غير مكتشفة

محاولات التركيب

بُذلت محاولات لتخليق عناصر الدورة الثامنة حتى عنصر "أونبيسبتيوم"، باستثناء عنصر "أونبيتريوم". وقد باءت جميع هذه المحاولات بالفشل. أما محاولات تخليق عنصري "أونونينيوم" و"أونبينيليوم"، وهما أول عنصرين في الدورة الثامنة، فما زالت جارية حتى عام 2026 ..

أونونينيوم (E119)

تمت محاولة تركيب العنصر 119 ( أونونينيوم ) لأول مرة في عام 1985 عن طريق قذف هدف صغير الحجم من الإينشتاينيوم-254 بأيونات الكالسيوم-48 في مسرع سوبر هيلاك في بيركلي، كاليفورنيا:

²⁵⁴₉₉ Es+⁴⁸₂₀ Ca→³⁰²119* → لا ذرات

لم يتم تحديد أي ذرات، مما أدى إلى حد أقصى للمقطع العرضي يبلغ 300 نانوبارن . ^{[ 24 ]} تشير حسابات لاحقة إلى أن المقطع العرضي لتفاعل 3n (الذي ينتج عنه ²⁹⁹ 119 وثلاثة نيوترونات كنواتج) سيكون في الواقع أقل بستمائة ألف مرة من هذا الحد الأعلى، عند 0.5 بيكوبارن. ^{[ 25 ]}

في الفترة من أبريل إلى سبتمبر 2012، جرت محاولة لتخليق النظيرين ²⁹⁵ 119 و ^{296 119 عن طريق قذف هدف من}البركليوم -249 بالتيتانيوم -50 في مركز GSI هيلمهولتز لأبحاث الأيونات الثقيلة في دارمشتات ، ألمانيا. ^{[ 26 ]}^{[ 27 ]} وبناءً على المقطع العرضي المتوقع نظريًا، كان من المتوقع تخليق ذرة من النظير 119 في غضون خمسة أشهر من بدء التجربة. ^{[ 28 ]} علاوة على ذلك، ولأن البركليوم-249 يتحلل إلى الكاليفورنيوم -249 (العنصر التالي) بنصف عمر قصير يبلغ 327 يومًا، فقد أتاح ذلك البحث عن العنصرين 119 و120 في آن واحد. ^{[ 29 ]}

²⁴⁹₉₇ Bk+⁵⁰₂₂ Ti→²⁹⁹119* → لا توجد ذرات

كان من المخطط أصلاً أن تستمر التجربة حتى نوفمبر 2012، ^{[ 30 ]} ولكن تم إيقافها مبكراً لاستخدام هدف ^249Bk لتأكيد تخليق التينيسين (وبذلك تم تغيير القذائف إلى ^48Ca ). ^{[ 31 ]} وقد تم التنبؤ بأن تفاعل ^249Bk + ^50Ti هو التفاعل العملي الأمثل لتكوين العنصر 119، ^{[ 27 ]} لأنه غير متماثل إلى حد ما، ^{[ 28 ]} وإن كان بارداً نوعاً ما. ^{[ 31 ]} ( سيكون تفاعل ^254Es + ^{48Ca أفضل، ولكن تحضير كميات بالمليغرام من}^254Es للهدف أمر صعب). ^{[ 28 ]} ومع ذلك، فإن التغيير الضروري من ^48Ca إلى ^50Ti يقلل من الناتج المتوقع للعنصر 119 بنحو عشرين ضعفاً، لأن الناتج يعتمد بشدة على عدم تماثل تفاعل الاندماج. ^{[ 28 ]}

نظراً لتوقعات قصر أعمار النصف، استخدم فريق GSI إلكترونيات "سريعة" جديدة قادرة على تسجيل أحداث الاضمحلال في غضون ميكروثانية. ^{[ 27 ]} لم يتم رصد أي ذرات للعنصر 119، مما يشير إلى مقطع عرضي حدي يبلغ 70 فيمتوبارن. ^{[ 31 ]} يبلغ المقطع العرضي الفعلي المتوقع حوالي 40 فيمتوبارن، وهو ما يمثل حدود التكنولوجيا الحالية. ^{[ 28 ]}

بدأ فريق معهد ريكين في واكو ، اليابان، قصف أهداف من الكوريوم -248 بشعاع من الفاناديوم -51 في يناير 2018 ^{[ 32 ]} للبحث عن العنصر 119. تم اختيار الكوريوم كهدف، بدلاً من البركليوم أو الكاليفورنيوم الأثقل، لصعوبة تحضير هذه الأهداف الأثقل. ^{[ 33 ]} تم توفير أهداف الكوريوم-248 من قبل مختبر ^أوكريدج الوطني . طور معهد ريكين شعاعًا عالي الكثافة من الفاناديوم. ^{[ 34 ]} بدأت التجربة في السيكلوترون بينما كان معهد ريكين يُحدّث مُسرّعاته الخطية؛ اكتمل التحديث في عام 2020. ^{[ 35 ]} يمكن مواصلة القصف باستخدام كلا الجهازين حتى يتم رصد أول حدث؛ وتُجرى التجربة حاليًا بشكل متقطع لمدة 100 يوم على الأقل سنويًا. ^{[ 36 ]}^{[ 33 ]} يتم تمويل جهود فريق ريكين من قبل إمبراطور اليابان . ^{[ 37 ]}

²⁴⁸₉₆ سم+⁵¹₂₃ فولت→²⁹⁹119* → لا توجد ذرات بعد

يحاول الفريق في المعهد المشترك للأبحاث النووية حاليًا تخليق العنصر 119. ^{[ 38 ]} في أواخر عام 2023، أعلن المعهد عن أول تخليق ناجح لعنصر فائق الثقل باستخدام قذيفة أثقل من الكالسيوم ^-48 : حيث تم قذف اليورانيوم ^-238 بالكروم ^-54 لإنتاج نظير جديد من الليفرموريوم (العنصر 116)، وهو الليفرموريوم ^-288 . كان تخليق نظير فائق الثقل في هذه التجربة نتيجة جيدة غير متوقعة؛ إذ كان الهدف هو تحديد المقطع العرضي للتفاعل تجريبيًا باستخدام قذائف الكروم ^-54 والتحضير لتخليق العنصر 120. ^{[ 39 ]} في فبراير 2026، صرّح يوري أوغانيسيان من المعهد المشترك للأبحاث النووية بأن تجربة تخليق العنصر 119 ستبدأ في مايو من ذلك العام. ^{[ 40 ]}^{[ 41 ]} تستخدم هذه التجربة هدفًا من نوع ²⁴⁹ Bk وشعاعًا من نوع ⁵⁰ Ti: من المتوقع الإعلان عن النتائج الأولية في الفترة من سبتمبر إلى أكتوبر 2026. ^{[ 38 ]}^{[ 42 ]}^{[ 43 ]} اعتبارًا من يونيو 2026، بلغت حساسية التجربة 480 fb؛ ووفقًا لفلاديمير أوتيونكوف، يلزم حساسية تتراوح بين 180 و200 fb لرصد حدث واحد. ^[³⁸^]

²⁴⁹₉₇ Bk+⁵⁰₂₂ Ti→²⁹⁹119* → لا توجد ذرات بعد

أونبينيليوم (E120)

بعد نجاحهم في الحصول على الأوغانيسون من خلال تفاعل الكاليفورنيوم ^-249 والكالسيوم ^-48 عام 2006، بدأ فريق المعهد المشترك للأبحاث النووية (JINR) في دوبنا تجارب مماثلة في مارس/أبريل 2007، على أمل إنتاج العنصر 120 (أونبينيليوم) من نوى الحديد -58 ^{والبلوتونيوم} -244 . [ ⁴⁴^]^[⁴⁵^]^وتشير التوقعات إلى أن نظائر الأونبينيليوم لها أعمار نصفية لتحلل ألفا في حدود الميكروثانية . ^[⁴⁶^]^[⁴⁷^{] وكشف التحليل الأولي عن عدم إنتاج أي ذرات من العنصر 120، مما حدد حدًا}^أقصى قدره 400 فيمتوبارن للمقطع العرضي عند الطاقة المدروسة. ^[⁴⁸^]

²⁴⁴₉₄ Pu+⁵⁸₂₆ Fe→³⁰²120* → لا توجد ذرات

خطط الفريق الروسي لتحديث منشآته قبل محاولة الرد مرة أخرى. ^{[ 48 ]}

في أبريل 2007، حاول الفريق في مركز GSI هيلمهولتز لأبحاث الأيونات الثقيلة في دارمشتات ، ألمانيا، إنشاء العنصر 120 باستخدام اليورانيوم -238 والنيكل -64: ^{[ 49 ]}

²³⁸₉₂ U+⁶⁴₂₈ Ni→³⁰²120* → لا توجد ذرات

لم يتم رصد أي ذرات، مما حدد حدًا أقصى للمقطع العرضي عند الطاقة المُستخدمة بـ 1.6 بيكوبارن . أعاد معهد أبحاث الأيونات الثقيلة (GSI) التجربة بحساسية أعلى في ثلاث جولات منفصلة خلال شهري أبريل ومايو 2007، ويناير ومارس 2008، وسبتمبر وأكتوبر 2008، وكانت جميعها سلبية، حيث بلغ حد المقطع العرضي 90 فيمتوبارن. ^[⁴⁹^]

في يونيو ويوليو 2010، ومرة أخرى في عام 2011، بعد تحديث معداتهم للسماح باستخدام المزيد من الأهداف المشعة، حاول العلماء في GSI إجراء تفاعل الاندماج غير المتماثل: ^{[ 50 ]}

²⁴⁸₉₆ سم+⁵⁴₂₄ كروم→³⁰²120 → لا توجد ذرات

كان من المتوقع أن يؤدي تغيير التفاعل إلى زيادة احتمالية تخليق العنصر 120 خمسة أضعاف، ^{[ 51 ]} نظرًا لأن ناتج هذه التفاعلات يعتمد بشدة على عدم تناظرها. ^{[ 28 ]} لوحظت ثلاث إشارات مترابطة تطابقت مع طاقات اضمحلال ألفا المتوقعة للعنصر 120-299 وابنته ²⁹⁵ - ^Og ، بالإضافة إلى طاقة الاضمحلال المعروفة تجريبيًا لحفيدته ²⁹¹-Lv . ومع ذلك، كانت أعمار هذه الاضمحلالات المحتملة أطول بكثير من المتوقع، ولم يكن من الممكن تأكيد النتائج. ^[⁵²^]^[⁵³^]^[⁵⁰^]

في أغسطس - أكتوبر 2011، قام فريق مختلف في GSI باستخدام مرفق TASCA بتجربة تفاعل جديد وغير متماثل بشكل أكبر: ^{[ 54 ]}^{[ 31 ]}

²⁴⁹₉₈ Cf+⁵⁰₂₂ Ti→²⁹⁹120* → لا ذرات

جُرِّبَ هذا الأمر أيضًا دون جدوى في العام التالي خلال المحاولة المذكورة سابقًا لإنتاج العنصر 119 في تفاعل ^249Bk + ^50Ti ، حيث يتحلل ^249Bk إلى ^249Cf . ونظرًا لعدم تناظره، ^{[ 55 ]} فقد تم التنبؤ بأن التفاعل بين ^249Cf و ⁵⁰ Ti هو التفاعل العملي الأكثر ملاءمة لتخليق الأونبينيليوم، على الرغم من أنه بارد نوعًا ما. لم يتم تحديد أي ذرات أونبينيليوم، مما يشير إلى مقطع عرضي حدي يبلغ 200 fb. ^{[ 31 ]} وتوقع ينس فولكر كراتز أن يكون الحد الأقصى الفعلي للمقطع العرضي لإنتاج العنصر 120 من خلال أي من هذه التفاعلات حوالي 0.1 fb؛ ^{[ 56 ] بالمقارنة}^، كان الرقم القياسي العالمي لأصغر مقطع عرضي لتفاعل ناجح هو 30 فمتوبارن للتفاعل ^209Bi ( ^70Zn ,n) ^278NH ، ^[ 28 ^] وتوقع كراتز مقطعًا عرضيًا أقصى قدره 20 فمتوبارن لإنتاج العنصر المجاور 119. ^[⁵⁶^] إذا كانت هذه التوقعات دقيقة، فسيكون تخليق العنصر 119 على حدود التكنولوجيا الحالية، وسيتطلب تخليق العنصر 120 أساليب جديدة. ^[⁵⁶^]

في مايو 2021، أعلن المعهد المشترك للأبحاث النووية (JINR) عن خطط لدراسة تفاعل الكاليفورنيوم ^{-249 مع التيتانيوم}^-50 في منشأته الجديدة. إلا أن هدف الكاليفورنيوم ^-249 كان سيُصنع في مختبر أوك ريدج الوطني بالولايات المتحدة، ^{[ 57 ]} وبعد بدء الغزو الروسي لأوكرانيا في فبراير 2022، توقف التعاون بين المعهد المشترك للأبحاث النووية والمعاهد الأخرى تمامًا بسبب العقوبات. ^{[ 58 ]} ونتيجة لذلك، يخطط المعهد الآن لتجربة تفاعل الكوريوم ^-248 مع الكروم ^-54 بدلًا من ذلك. أُجريت تجربة تحضيرية لاستخدام قذائف الكروم ^-54 في أواخر عام 2023، حيث تم بنجاح تخليق الفاناديوم ^-288 في تفاعل اليورانيوم ^-238 مع الكروم ^{-54 ،}^{[ 39 ]} ويُؤمل أن تبدأ التجارب لتخليق العنصر 120 بحلول عام 2025. ^{[ 59 ]}

ابتداءً من عام 2022، ^{[ 34 ]} وُضعت خطط لاستخدام سيكلوترون بقطر 88 بوصة في مختبر لورانس بيركلي الوطني (LBNL) في بيركلي، كاليفورنيا ، الولايات المتحدة الأمريكية، لمحاولة إنتاج عناصر جديدة باستخدام قذائف من التيتانيوم ^-50 . ^{[ 60 ]}^{[ 61 ]} في البداية، تم اختبار تفاعل البلوتونيوم ^-244 مع التيتانيوم ^-50 ، حيث تم بنجاح إنتاج ذرتين من الفاناديوم ^-290 في عام 2024. ونظرًا لنجاح هذه التجربة، بدأت محاولة إنتاج العنصر-120 في تفاعل الكاليفورنيوم ^{-249 مع التيتانيوم}^-50 في عام 2025. ^{[ 62 ]}^{[ 63 ]}^{[ 64 ]}^{[ 65 ]} ويتعاون مختبر لورانس ليفرمور الوطني (LLNL)، الذي سبق له التعاون مع المعهد المشترك للأبحاث النووية (JINR)، مع مختبر لورانس بيركلي الوطني في هذا المشروع. ^{[ 66 ]}

²⁴⁹₉₈ Cf+⁵⁰₂₂ Ti→²⁹⁹120* → لا توجد ذرات بعد

أونبيونيوم (E121)

تمت محاولة تصنيع العنصر 121 (الأونبيونيوم) لأول مرة في عام 1977 عن طريق قصف هدف من اليورانيوم 238 بأيونات النحاس -65 في Gesellschaft für Schwerionenforschung في دارمشتات ، ألمانيا:

²³⁸⁹² يو+⁶⁵²⁹_نحاس →³⁰³¹²¹_* →لا ذرات

لم يتم تحديد أي ذرات. ^{[ 11 ]}

Unbibium (E122)

أُجريت المحاولات الأولى لتخليق العنصر 122 (الأنبيبيوم) في عام 1972 بواسطة فليروف وآخرون في المعهد المشترك للأبحاث النووية (JINR)، باستخدام تفاعلات الاندماج الساخن المستحثة بالأيونات الثقيلة: ^{[ 10 ]}

²³⁸₉₂ U+^66,68₃₀ Zn→^{304, 306}122* → لا توجد ذرات

استُلهمت هذه التجارب من تنبؤات مبكرة بوجود منطقة استقرار عند N = 184 و Z > 120. لم يتم رصد أي ذرات، وقُدِّر حدّ الإنتاج بـ 5 نانوبارن (5000 بيكوبارن ). أظهرت النتائج الحالية (انظر فليروفيوم) أن حساسية هذه التجارب كانت منخفضة للغاية، بما لا يقل عن ثلاثة مراتب. ^[¹²^]

في عام 2000، أجرى مركز هيلمهولتز لأبحاث الأيونات الثقيلة، التابع لمركز Gesellschaft für Schwerionenforschung (GSI)، تجربة مشابهة جدًا بحساسية أعلى بكثير: ^{[ 10 ]}

²³⁸₉₂ U+⁷⁰₃₀ Zn→³⁰⁸122* → لا توجد ذرات

تشير هذه النتائج إلى أن تخليق هذه العناصر الأثقل لا يزال يمثل تحديًا كبيرًا، ويتطلب الأمر مزيدًا من التحسينات في شدة الحزمة وكفاءة التجربة. ينبغي زيادة الحساسية إلى 1 فيمتوبارن في المستقبل للحصول على نتائج ذات جودة أفضل.

تم إجراء محاولة أخرى غير ناجحة لتخليق العنصر 122 في عام 1978 في مركز GSI هيلمهولتز، حيث تم قصف هدف الإربيوم الطبيعي بأيونات الزينون-136 : ^{[ 10 ]}

^نات₆₈ إير+¹³⁶₅₄ Xe→^{298، 300، 302، 303، 304، 306}122* → لا ذرات

على وجه الخصوص، كان من المتوقع أن ينتج عن التفاعل بين الإربيوم ^-170 والزينون ^-136 جسيمات ألفا ذات أعمار نصفية بالمايكروثانية، والتي ستتحلل إلى نظائر الفليروفيوم ذات أعمار نصفية قد تصل إلى عدة ساعات، نظرًا لتوقع وجود الفليروفيوم بالقرب من مركز جزيرة الاستقرار. بعد اثنتي عشرة ساعة من التشعيع، لم يُرصد أي شيء في هذا التفاعل. بعد محاولة مماثلة غير ناجحة لتخليق العنصر 121 من اليورانيوم ^-238 والنحاس ^-65 ، استُنتج أن أعمار النصف للنوى فائقة الثقل يجب أن تكون أقل من مايكروثانية واحدة، أو أن المقاطع العرضية صغيرة جدًا. ^{[ 67 ]} تشير أبحاث أحدث في مجال تخليق العناصر فائقة الثقل إلى صحة كلا الاستنتاجين. ^{[ 28 ]}^{[ 68 ]} وقد انطلقت المحاولتان اللتان جرتا في سبعينيات القرن الماضي لتخليق العنصر 122 من بحثٍ حول إمكانية وجود عناصر فائقة الثقل في الطبيعة. ^{[ 10 ]}

أُجريت عدة تجارب لدراسة خصائص انشطار نوى مركبة فائقة الثقل، مثل ^{306 و 122*، بين عامي 2000 و2004 في}مختبر فليروف للتفاعلات النووية . استُخدم تفاعلان نوويان، هما ^248Cm + ^58Fe و ²⁴² Pu + ^64Ni . ^{[ 10 ]} تُظهر النتائج أن انشطار النوى فائقة الثقل يتم في الغالب عن طريق طرد نوى ذات أغلفة نووية مغلقة ، مثل ^132Sn ( Z = 50، N = 82). كما وُجد أن ناتج مسار الاندماج-الانشطار كان متقاربًا بين قذائف ^48Ca و ⁵⁸ Fe، مما يُشير إلى إمكانية استخدام قذائف ^58Fe في المستقبل لتكوين العناصر فائقة الثقل. ^{[ 69 ]}

أونبيكواديوم (E124)

حاول علماء في مختبر GANIL (المسرّع الوطني الكبير للأيونات الثقيلة) قياس الانشطار المباشر والمتأخر للنوى المركبة لعناصر ذات أعداد ذرية Z = 114 و120 و124، وذلك لدراسة تأثيرات الغلاف النووي في هذه المنطقة وتحديد غلاف البروتونات الكروي التالي. ويعود ذلك إلى أن امتلاك أغلفة نووية كاملة (أو ما يعادلها، امتلاك عدد سحري من البروتونات أو النيوترونات ) من شأنه أن يمنح نوى هذه العناصر فائقة الثقل مزيدًا من الاستقرار، مما يقربها من منطقة الاستقرار. في عام 2006، ونُشرت النتائج الكاملة في عام 2008، قدّم الفريق نتائج تفاعل تضمن قصف هدف من الجرمانيوم الطبيعي بأيونات اليورانيوم.

²³⁸₉₂ U+^nat₃₂ Ge→^{308, 310, 311, 312, 314}124* →انشطار

أفاد الفريق أنهم تمكنوا من تحديد نوى مركبة تنشطر بنصف عمر يزيد عن 10⁻¹⁸ ^ثانية . تشير هذه النتيجة إلى تأثير استقرار قوي عند العدد الذري Z = 124، وتُشير إلى أن غلاف البروتونات التالي يقع عند Z > 120، وليس عند Z = 114 كما كان يُعتقد سابقًا. النواة المركبة هي مزيج غير متماسك من النيوكليونات التي لم تُرتّب نفسها بعد في أغلفة نووية. ليس لها بنية داخلية، وترتبط ببعضها فقط بفعل قوى التصادم بين نواة الهدف ونواة القذيفة. يُقدّر أن الأمر يتطلب حوالي 10⁻¹⁴ ^ثانية حتى تُرتّب النيوكليونات نفسها في أغلفة نووية، وعندها تُصبح النواة المركبة نويدة . يستخدم الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC) هذا الرقم كحد أدنى لنصف العمر ^الذي يجب أن يمتلكه النظير المُدّعى به ليتم الاعتراف به على أنه مُكتشف. وبالتالي، لا تُعتبر تجارب GANIL اكتشافًا للعنصر 124. [ ^{10 ]}

تمت دراسة انشطار النواة المركبة ³¹² 124 أيضًا في عام 2006 في مسرع الأيونات الثقيلة ALPI الترادفي في مختبرات ليجنارو الوطنية في إيطاليا: ^{[ 70 ].}

²³²₉₀ Th+⁸⁰₃₄ Se→³¹²124* →انشطار

على غرار التجارب السابقة التي أُجريت في المعهد المشترك للأبحاث النووية (JINR )، تجمعت شظايا الانشطار حول النوى السحرية المزدوجة مثل ^132Sn ( Z = 50، N = 82)، مما يكشف عن ميل النوى فائقة الثقل إلى طرد هذه النوى السحرية المزدوجة أثناء الانشطار. ^{[ 69 ]} كما وُجد أن متوسط عدد النيوترونات لكل انشطار من النواة المركبة ³¹²¹²⁴ (مقارنةً بالأنظمة الأخف) يزداد، مما يؤكد أن اتجاه انبعاث المزيد من النيوترونات أثناء الانشطار من النوى الأثقل يستمر في منطقة الكتلة فائقة الثقل. ^{[ 70 ]}

أونبيبنتيوم (E125)

أُجريت المحاولة الأولى والوحيدة لتخليق العنصر 125 (البنتيوم الأحادي) في دوبنا في الفترة 1970-1971 باستخدام أيونات الزنك وهدف الأمريسيوم -243 : ^{[ 12 ]}

²⁴³₉₅ Am+^{66, 68}₃₀ Zn→^{309, 311}125* → لا توجد ذرات

لم يتم رصد أي ذرات، وتم تحديد حد المقطع العرضي عند 5 نانوبارن. وقد استُلهمت هذه التجربة من إمكانية وجود استقرار أكبر للنوى ذات العدد الذري Z ~ 126 والعدد الذري N ~ 184، ^{[ 12 ]} على الرغم من أن الأبحاث الحديثة تشير إلى أن منطقة الاستقرار قد تقع بدلاً من ذلك عند عدد ذري أقل (مثل الكوبرنيسيوم ، Z = 112)، وأن تخليق عناصر أثقل مثل العنصر 125 سيتطلب تجارب أكثر حساسية. ^{[ 28 ]}

أونبيهكسيوم (E126)

تم إجراء المحاولة الأولى والوحيدة لتخليق العنصر 126 (العنصر 126)، والتي لم تنجح، في عام 1971 في CERN (المنظمة الأوروبية للأبحاث النووية) بواسطة رينيه بيمبوت وجون إم. ألكسندر باستخدام تفاعل الاندماج الساخن: ^{[ 10 ]}

²³²₉₀ Th+⁸⁴₃₆ Kr→³¹⁶126* → لا توجد ذرات

رُصدت جسيمات ألفا عالية الطاقة (13-15 ميغا إلكترون فولت ) واعتُبرت دليلاً محتملاً على تخليق العنصر 126. وتشير تجارب لاحقة غير ناجحة أُجريت بحساسية أعلى إلى أن حساسية هذه التجربة البالغة 10 ميلي بارن كانت منخفضة للغاية؛ وبالتالي، فإن تكوين نوى العنصر 126 في هذا التفاعل أمر مستبعد للغاية. ^[⁸^]

Unbiseptium (E127)

أُجريت المحاولة الأولى والوحيدة لتخليق العنصر 127 (أونبيسبتيوم)، والتي لم تنجح، في عام 1978 في مسرع UNILAC في مركز GSI هيلمهولتز، حيث تم قصف هدف التنتالوم الطبيعي بأيونات الزينون -136: ^{[ 10 ]}

^نات₇₃ تا+¹³⁶₅₄ Xe→^{316, 317}127* → لا ذرات

عمليات بحث في الطبيعة

اقترحت دراسة أجراها فريق من الباحثين الأمريكيين من عدة جامعات عام 1976 أن العناصر فائقة الثقل البدائية ، ولا سيما الليفرموريوم والعناصر 124 و126 و127، قد تكون سببًا في أضرار إشعاعية غير مفسرة (خاصةً الهالات الإشعاعية ) في المعادن. ^{[ 8 ]} وقد دفع هذا العديد من الباحثين إلى البحث عنها في الطبيعة بين عامي 1976 و1983. وفي عام 1976، ادعى فريق بقيادة توم كاهيل ، الأستاذ بجامعة كاليفورنيا في ديفيس ، أنهم رصدوا جسيمات ألفا وأشعة سينية ذات طاقات مناسبة لإحداث الضرر المرصود، مما يدعم وجود هذه العناصر. وعلى وجه الخصوص، تم التكهن بوجود نوى طويلة العمر (في حدود 10⁹ سنة ⁾ من العنصرين 124 و126، إلى جانب نواتج تحللهما، بوفرة تبلغ 10⁻¹¹ ^{مقارنةً} بنظائرهما المحتملة اليورانيوم والبلوتونيوم . ^{[ 71 ]} زعم آخرون أنه لم يتم رصد أي منها، وشككوا في الخصائص المقترحة للنوى فائقة الثقل البدائية. ^{[ 8 ]} وعلى وجه الخصوص، أشاروا إلى أن أي نواة فائقة الثقل من هذا القبيل يجب أن يكون لها غلاف نيوتروني مغلق عند N = 184 أو N = 228، وأن هذا الشرط الضروري لزيادة الاستقرار لا يوجد إلا في نظائر الليفرموريوم الفقيرة بالنيوترونات أو نظائر العناصر الأخرى الغنية بالنيوترونات التي لن تكون مستقرة بيتا ^{[ 8 ]} على عكس معظم النظائر الموجودة في الطبيعة. ^{[ 72 ]} كما اقتُرح أن يكون هذا النشاط ناتجًا عن تحولات نووية في السيريوم الطبيعي ، مما يزيد من الغموض حول هذه الملاحظة المزعومة للعناصر فائقة الثقل. ^{[ 8 ]}

في 24 أبريل/نيسان 2008، ادّعى فريق بقيادة أمنون مارينوف في الجامعة العبرية بالقدس اكتشاف ذرات منفردة من نظير ^{292 122 في رواسب}الثوريوم الطبيعية، ^بنسبة وفرة تتراوح بين 10⁻¹¹ ^و10⁻¹² مقارنةً بالثوريوم. ^[⁷³^] وقد لاقى ادعاء مارينوف وزملاؤه انتقادات من بعض الأوساط العلمية. وأوضح مارينوف أنه قدّم المقال إلى مجلتي Nature و Nature Physics، إلا أنهما رفضتاه دون إخضاعه لمراجعة الأقران. ^[⁷⁴^] وزُعم أن ذرات 292 122 هي نظائر ^فائقةالتشوه ، بنصف عمر لا يقل عن 100 مليون سنة. ^[¹⁰^]

نُشر نقدٌ للتقنية، التي استُخدمت سابقًا في تحديد نظائر الثوريوم الأخف وزنًا باستخدام مطياف الكتلة ، ^{[ 75 ]} في مجلة Physical Review C عام 2008. ^{[ 76 ]} ونُشر ردٌّ من مجموعة مارينوف في مجلة Physical Review C بعد نشر التعليق. ^{[ 77 ]}

لم تُؤكد إعادة تجربة الثوريوم باستخدام طريقة مطياف الكتلة المُسرّع (AMS) المُتفوقة النتائج، على الرغم من حساسية أفضل بمئة ضعف. ^{[ 78 ]} تُلقي هذه النتيجة بظلال من الشك على نتائج تعاون مارينوف فيما يتعلق بادعاءاتهم بوجود نظائر طويلة العمر للثوريوم ، [ ^{75 ] والرونتجينيوم} ، ^{[ 79 ]} والعنصر 122. ^{[ 73 ]} لا يزال من المُحتمل وجود آثار من النوببيوم في بعض عينات الثوريوم فقط، على الرغم من أن هذا الاحتمال ضعيف. ^{[ 10 ]}

لا يزال مدى وجود العناصر فائقة الثقل البدائية على الأرض اليوم غير مؤكد. فحتى لو تأكد أنها تسببت في أضرار الإشعاع منذ زمن بعيد، فقد تكون تحللت الآن إلى آثار ضئيلة، أو حتى اختفت تمامًا. ^{[ 80 ]} كما أنه من غير المؤكد ما إذا كان من الممكن إنتاج هذه النوى فائقة الثقل بشكل طبيعي على الإطلاق، إذ يُتوقع أن يُنهي الانشطار التلقائي عملية الالتقاط السريع للنيوترونات المسؤولة عن تكوين العناصر الثقيلة التي يتراوح عددها الكتلي بين 270 و290، قبل وقت طويل من تكوّن العناصر التي يزيد عددها الكتلي عن 120. ^{[ 81 ]}

تحاول فرضية عام 2017 تفسير طيف نجم برزيبيلسكي من خلال الفليروفيوم الموجود بشكل طبيعي والعنصر 120. ^{[ 82 ]}^{[ 83 ]}^{[ 84 ]}

الخصائص المتوقعة لعناصر الدورة الثامنة

العنصر 118، الأوغانيسون ، هو أثقل عنصر تم تصنيعه. من المتوقع أن يشكل العنصران التاليان، 119 و 120 ، سلسلة 8s، وأن يكونا من الفلزات القلوية والقلوية الترابية على التوالي. بعد العنصر 120، يُتوقع أن تبدأ سلسلة الأكتينيدات الفائقة ، حيث تحدد إلكترونات المدار 8s وملء المدارات الفرعية 8p _1/2 و7d _{3/2 و6f و5g الخصائص الكيميائية لهذه العناصر. لا تتوفر حسابات}CCSD كاملة ودقيقة للعناصر التي تلي العنصر 122 نظرًا للتعقيد الشديد للوضع: إذ من المفترض أن يكون للمدارات 5g و6f و7d مستويات طاقة متقاربة، وفي نطاق العنصر 160، من المفترض أيضًا أن تكون المدارات 9s و8p _3/2 و9p _1/2 متساوية الطاقة تقريبًا. سيؤدي هذا إلى اختلاط أغلفة الإلكترونات بحيث لا يعود مفهوم الكتلة مناسبًا تمامًا، وسيؤدي أيضًا إلى خصائص كيميائية جديدة تجعل تحديد موقع بعض هذه العناصر في الجدول الدوري أمرًا بالغ الصعوبة. ^[¹⁵^]

الخواص الكيميائية والفيزيائية

العنصران 119 و 120

بعض الخصائص المتوقعة للعناصر 119 و 120 ^{[ 4 ]}^{[ 15 ]}
ملكية	119	120
الوزن الذري القياسي	[322]	[325]
مجموعة	1	2
التوزيع الإلكتروني للتكافؤ	8s ¹	8s ²
حالات الأكسدة المستقرة	1 ، 3	2 ، 4
طاقة التأين الأولى	463.1 كيلوجول/مول	563.3 كيلوجول/مول
نصف قطر معدني	260 مساءً	200 مساءً
كثافة	3 جم/سم ³	7 جم/ ^سم³
نقطة الانصهار	0–30 درجة مئوية (32–86 درجة فهرنهايت)	680 درجة مئوية (1300 درجة فهرنهايت)
نقطة الغليان	630 درجة مئوية (1200 درجة فهرنهايت)	1700 درجة مئوية (3100 درجة فهرنهايت)

أول عنصرين في الدورة الثامنة هما الأونونينيوم والأونبينيليوم، وهما العنصران 119 و120. يجب أن يكون التوزيع الإلكتروني لهما بحيث يكون المدار 8s ممتلئًا. هذا المدار مستقر نسبيًا ومنكمش؛ لذا، يُفترض أن يكون العنصران 119 و120 أقرب إلى الروبيديوم والسترونتيوم من جيرانهما المباشرين في الأعلى ، الفرانسيوم والراديوم . ومن الآثار الأخرى للانكماش النسبي للمدار 8s أن نصف قطر ذرات هذين العنصرين سيكون قريبًا من نصف قطر ذرات الفرانسيوم والراديوم. ينبغي أن تتصرف هذه العناصر مثل الفلزات القلوية والقلوية الترابية العادية (وإن كانت أقل تفاعلاً من جيرانها المباشرين عمودياً)، حيث تشكل عادةً حالات أكسدة +1 و+2 على التوالي، ولكن عدم استقرار الغلاف الفرعي 7p _{3/2 النسبي}وطاقات التأين المنخفضة نسبياً لإلكترونات 7p _3/2 من شأنها أن تجعل حالات الأكسدة الأعلى مثل +3 و+4 (على التوالي) ممكنة أيضاً. ^[⁴^]^[¹⁵^]

الأكتينيدات الفائقة

قد تتراوح العناصر فوق الأكتينيدات من 121 إلى 157، والتي يمكن تصنيفها على أنها عناصر 5g و6f من الدورة الثامنة، بالإضافة إلى أول عنصر من عناصر 7d. ^{[ 18 ]} في سلسلة فوق الأكتينيدات، يجب أن تمتلئ جميع أغلفة 7d _3/2 و8p _1/2 و6f _5/2 و5g _7/2 في وقت واحد. ^{[ 16 ]} يُؤدي هذا إلى أوضاع بالغة التعقيد، لدرجة أنه لم تُجرَ حسابات CCSD كاملة ودقيقة إلا للعنصرين 121 و122. ^{[ 15 ]} من المفترض أن يكون أول عنصر من الأكتينيدات الفائقة، وهو الأونبيونيوم أو الإيكا- أكتينيوم (العنصر 121)، مشابهًا لللانثانوم والأكتينيوم : ^[⁸⁵^] يجب أن تكون حالة أكسدته الرئيسية +3، على الرغم من أن تقارب مستويات طاقة المدارات الفرعية للتكافؤ قد يسمح بحالات أكسدة أعلى، تمامًا كما هو الحال في العنصرين 119 و120. ^[¹⁵^] من المفترض أن يؤدي الاستقرار النسبي للمدار الفرعي 8p إلى تكوين إلكتروني للتكافؤ في الحالة الأرضية 8s² ^8p¹^للعنصر 121 ، على عكس تكوينات ds² ^{لللانثانوم} والأكتينيوم؛ ^[¹⁵^] ومع ذلك، لا يبدو أن هذا التكوين الشاذ يؤثر على خصائصه الكيميائية المحسوبة، والتي تظل مشابهة لتلك الخاصة بالأكتينيوم. ^[⁸⁶^] يُتوقع أن تبلغ طاقة تأينه الأولى 429.4 كيلوجول/مول، وهي أقل من طاقة تأين جميع العناصر المعروفة باستثناء الفلزات القلوية : البوتاسيوم ، والروبيديوم ، والسيزيوم ، والفرانسيوم . هذه القيمة أقل حتى من طاقة تأين فلز الأونونينيوم القلوي في الدورة الثامنة (463.1 كيلوجول/مول). وبالمثل، قد يكون الأونبيبيوم أو الإيكا-ثوريوم (العنصر 122)، وهو العنصر التالي من الأكتينيدات الفائقة، مشابهًا للسيريوم والثوريوم ، حيث ^تكون حالة الأكسدة الرئيسية +4، ولكنه يمتلك توزيعًا إلكترونيًا في غلاف التكافؤ في الحالة الأرضية ^7d¹ 8s² ^8p¹ أو 8s² 8p² ^، [ ⁸⁷^]^على^عكس توزيع الثوريوم ^6d² 7s² ^. وبالتالي، ستكون طاقة تأينه الأولى أقل من طاقة تأين الثوريوم (الثوريوم: 6.3 إلكترون فولت ؛ العنصر 122: 5.6 إلكترون فولت) نظرًا لسهولة تأيين المدار 8p _{1/2 لليوبينيوم.} عدد الإلكترونات في المدار 5g أقل من عدد إلكترونات المدار 6d في الثوريوم. ^{[ 15 ]} يتأخر انهيار المدار 5g نفسه حتى العنصر 125 تقريبًا ( البنتيوم الأحادي أو النبتونيوم الأحادي)؛ ومن المتوقع أن تكون التوزيعات الإلكترونية للسلسلة المتساوية الإلكترونات المكونة من 119 إلكترونًا هي [Og]8s ¹ للعناصر من 119 إلى 122، و[Og]6f ¹ للعنصرين 123 و124، و[Og]5g ¹ للعنصر 125 وما بعده. ^{[ 88 ]}

في الأكتينيدات الفائقة الأولى، يُتوقع أن تكون طاقات ربط الإلكترونات المضافة صغيرة بما يكفي لتفقد جميع إلكترونات تكافؤها؛ فعلى سبيل المثال، يمكن لعنصر 126 ( أونبيهكسيوم ) أن يُكوّن بسهولة حالة أكسدة +8، وقد تكون حالات الأكسدة الأعلى ممكنة للعناصر التالية. كما يُتوقع أن يُظهر العنصر 126 مجموعة متنوعة من حالات الأكسدة الأخرى : فقد أشارت حسابات حديثة إلى إمكانية وجود أحادي فلوريد مستقر 126F، ناتج عن تفاعل ترابطي بين المدار 5g في العنصر 126 والمدار 2p في الفلور . [ ⁸⁹^]^تشمل حالات الأكسدة المتوقعة الأخرى +2 و+4 و+6؛ ومن المتوقع أن تكون +4 هي حالة الأكسدة الأكثر شيوعًا لعنصر 126. ^[¹⁶^] من المتوقع أن تُظهر الأكتينيدات الفائقة، بدءًا من أحادي البنتيوم (العنصر 125) وحتى أحادي البنتيوم (العنصر 129)، حالة أكسدة +6 وأن تُشكّل سداسيات فلوريد ، على الرغم من أن 125F6 _و 126 _F6 يُتوقع أن تكون روابطهما ضعيفة نسبيًا. ^[⁸⁸^] من المتوقع أن تزداد طاقات تفكك الروابط بشكل كبير في العنصر 127، وبشكل أكبر في العنصر 129. يشير هذا إلى تحول من الطابع الأيوني القوي في فلوريدات العنصر 125 إلى طابع تساهمي أكبر، يشمل المدار 8p، في فلوريدات العنصر 129. تكون الروابط في سداسيات فلوريد الأكتينيدات الفائقة هذه في الغالب بين أعلى غلاف فرعي 8p للأكتينيد الفائق والغلاف الفرعي 2p للفلور، على عكس كيفية استخدام اليورانيوم لمداراته 5f و6d للترابط في سداسي فلوريد اليورانيوم . ^[⁸⁸^]

على الرغم من قدرة الأكتينيدات الفائقة المبكرة على الوصول إلى حالات أكسدة عالية، فقد حُسب أن إلكترونات 5g ستكون الأصعب تأيينًا؛ ومن المتوقع أن تحمل أيونات 125 ⁶⁺ و126 ^{7+ تكوينًا إلكترونيًا 5g}¹ ، مشابهًا لتكوين 5f ¹ لأيون Np ⁶⁺ . ^{[ 13 ]}^{[ 88 ]} ويُلاحظ سلوك مماثل في النشاط الكيميائي المنخفض لإلكترونات 4f في اللانثانيدات ؛ وهذا نتيجة لصغر مدارات 5g وعمقها في السحابة الإلكترونية. ^{[ 13 ]} إن وجود الإلكترونات في مدارات g، غير الموجودة في التكوين الإلكتروني للحالة الأرضية لأي عنصر معروف حاليًا، من شأنه أن يسمح بتكوين مدارات هجينة غير معروفة حاليًا والتأثير على كيمياء الأكتينيدات الفائقة بطرق جديدة، على الرغم من أن غياب إلكترونات g في العناصر المعروفة يجعل التنبؤ بكيمياء الأكتينيدات الفائقة أكثر صعوبة. ^{[ 4 ]}

بعض المركبات المتوقعة للأكتينيدات الفائقة (X = هالوجين ) ^{[ 13 ]}^{[ 88 ]}^{[ 90 ]}
	121	122	123	124	125	126	127	128	129	132	142	143	144	145	146	148	153	154	155	156	157
مُجَمَّع	121X ₃	122X ₄	123X ₅	124 × ₆	125 فهرنهايت 125 فهرنهايت ₆125O ²⁺₂	126 فهرنهايت 126 فهرنهايت ₆ 126 أو ₄	127 فهرنهايت ₆	128 فهرنهايت ₆	129 فهرنهايت 129 فهرنهايت ₆		142X ₄ 142X ₆	143 فهرنهايت ₆	144X ₆144O ²⁺₂ 144F ₈ 144O ₄	145 فهرنهايت ₆		148O ₆
النظائر	La X ₃Ac X ₃	Ce X ₄Th X ₄			Np O ²⁺₂						ThF ₄		UF ₆ UO ²⁺₂ Pu F ₈ PuO ₄			UO ₆
حالات الأكسدة	3	4	5	6	1، 6، 7	1، 2، 4، 6، 8	6	6	1، 6	6	4، 6	6، 8	3، 4، 5، 6، 8	6	8	12	3	0, 2	3، 5	2	3

في الأكتينيدات الفائقة اللاحقة، من المتوقع أن تنخفض حالات الأكسدة. فبحلول العنصر 132، ستكون حالة الأكسدة السائدة والأكثر استقرارًا هي +6 فقط؛ ثم تنخفض هذه الحالة إلى +3 و+4 بحلول العنصر 144، وفي نهاية سلسلة الأكتينيدات الفائقة ستكون +2 فقط (وربما حتى 0) لأن غلاف 6f، الذي يكتمل امتلاؤه عند هذه النقطة، يقع في عمق السحابة الإلكترونية، وتكون إلكترونات 8s و8p _1/2 مرتبطة بقوة شديدة بحيث لا تكون نشطة كيميائيًا. من المتوقع أن يكتمل امتلاء غلاف 5g عند العنصر 144، وغلاف 6f عند العنصر 154 تقريبًا، وفي هذه المنطقة من الأكتينيدات الفائقة، تكون إلكترونات 8p _1/2 مرتبطة بقوة شديدة لدرجة أنها لم تعد نشطة كيميائيًا، بحيث لا يمكن إلا لعدد قليل من الإلكترونات المشاركة في التفاعلات الكيميائية. (حسابات فريك وآخرون). يتوقع الباحثون أن يكون غلاف 6f في العنصر 154 ممتلئًا، ولا توجد دوال موجية إلكترونية من نوع d أو غيرها خارج غلافي 8s و8p _1/2 غير النشطين كيميائيًا . قد يؤدي هذا إلى أن يكون العنصر 154 غير نشط نسبيًا، ويتمتع بخصائص مشابهة للغازات النبيلة . ^{[ 4 ]}^{[ 15 ]} ومع ذلك، تتوقع حسابات بيكو أن يكون غلاف 6f في العنصر 155 قابلًا للتأين كيميائيًا: إذ من المفترض أن يكون غلاف 6f ممتلئًا في حالة 155 ^{3+ ، وأن يكون جهد التأين الرابع بين جهدي التأين}في التيربيوم والديسبروسيوم ، وكلاهما معروف في حالة +4. ^[¹³^]

على غرار انكماش اللانثانيدات والأكتينيدات ، يُتوقع حدوث انكماش في سلسلة الأكتينيدات الفائقة، حيث تكون أنصاف أقطارها الأيونية أصغر من المتوقع. في اللانثانيدات ، يبلغ الانكماش حوالي 4.4 بيكومتر لكل عنصر، بينما في الأكتينيدات ، يبلغ حوالي 3 بيكومتر لكل عنصر. ويكون الانكماش أكبر في اللانثانيدات منه في الأكتينيدات نتيجةً لتمركز دالة الموجة 4f بشكل أكبر مقارنةً بدالة الموجة 5f. وتؤدي المقارنات مع دوال الموجة للإلكترونات الخارجية في اللانثانيدات والأكتينيدات والأكتينيدات الفائقة إلى توقع انكماش يبلغ حوالي 2 بيكومتر لكل عنصر في الأكتينيدات الفائقة. على الرغم من أن هذا أصغر من الانكماشات في اللانثانيدات والأكتينيدات، إلا أن تأثيره الكلي أكبر نظرًا لأن 32 إلكترونًا تملأ أغلفة 5g و6f المدفونة بعمق، بدلاً من 14 إلكترونًا فقط تملأ أغلفة 4f و5f في اللانثانيدات والأكتينيدات، على التوالي. ^{[ 4 ]}

يقسم بيكا بيكو هذه العناصر فوق الأكتينيدات إلى ثلاث سلاسل: سلسلة 5g (العناصر من 121 إلى 138)، وسلسلة 8p _1/2 (العناصر من 139 إلى 140)، وسلسلة 6f (العناصر من 141 إلى 155). ويشير أيضًا إلى وجود تداخل كبير بين مستويات الطاقة، وأن مدارات 6f أو 7d أو 8p _1/2 قد تكون مشغولة أيضًا في ذرات أو أيونات فوق الأكتينيدات المبكرة. ويتوقع كذلك أن تتصرف هذه العناصر بشكل أقرب إلى "فوق اللانثانيدات"، بمعنى أن إلكترونات 5g ستكون في الغالب غير نشطة كيميائيًا، على غرار تأين إلكترون أو إلكترونين فقط من إلكترونات 4f في كل لانثانيد في المركبات الكيميائية. وتوقع أيضًا أن حالات الأكسدة المحتملة للأكتينيدات الفائقة قد ترتفع إلى مستويات عالية جدًا في سلسلة 6f، إلى قيم مثل +12 في العنصر 148. ^{[ 13 ]}

أطلق أندريه كولشا على العناصر من 121 إلى 156 اسم "عناصر الانتقال الفائق"، واقترح تقسيمها إلى سلسلتين، كل سلسلة تضم ثمانية عشر عنصرًا، الأولى من العناصر 121 إلى 138، والثانية من العناصر 139 إلى 156. تُشابه السلسلة الأولى اللانثانيدات، حيث تتراوح حالات الأكسدة فيها بشكل رئيسي بين +4 و+6، نظرًا لسيطرة امتلاء الغلاف 5g، وتشابه العناصر المتجاورة فيما بينها، مما يُشابه اليورانيوم والنبتونيوم والبلوتونيوم . أما السلسلة الثانية ، فتُشابه الأكتينيدات: ففي البداية (حول العناصر في نطاق 140)، يُتوقع وجود حالات أكسدة عالية جدًا نظرًا لارتفاع مستوى الغلاف 6f فوق مستوى الغلاف 7d، ولكن بعد ذلك تنخفض حالات الأكسدة النموذجية، وفي العناصر التي تبدأ من نطاق 150 فصاعدًا، تتوقف إلكترونات 8p _1/2 عن النشاط الكيميائي. ولأن الصفين مفصولان بإضافة غلاف فرعي كامل من 5g ¹⁸ ، فيمكن اعتبارهما متماثلين لبعضهما البعض أيضاً. ^{[ 19 ]}^{[ 20 ]}

كمثال من العناصر الفائقة الأكتينيدات المتأخرة، يُتوقع أن يُظهر العنصر 156 حالة الأكسدة +2 بشكل أساسي، نظرًا لتوزيعه الإلكتروني الذي يتضمن إلكترونات 7d² سهلة الإزالة ^{فوق نواة مستقرة [Og]5g¹⁸ 6f¹⁴ 8s²}^8p²½^. وبالتالي ^، يُمكن ^{اعتباره} نظيرًا أثقل للنوبليوم ، الذي يمتلك بدوره زوجًا من إلكترونات 7s² سهلة الإزالة ^فوق_نواة مستقرة [Rn] ^5f¹⁴ ، وعادةً ما يكون في حالة الأكسدة +2 (يتطلب الحصول على النوبليوم في حالة الأكسدة +3 عوامل مؤكسدة قوية). ^[¹⁹^] تبلغ طاقة تأينه الأولى حوالي 400 كيلوجول/مول، ونصف قطره المعدني حوالي 170 بيكومتر. بكتلة ذرية نسبية تبلغ حوالي 445 دالتون، ^[⁴^] يُفترض أن يكون معدنًا ثقيلًا جدًا بكثافة تبلغ حوالي 26 جم/ ^سم³ .

العناصر من 157 إلى 166

من المتوقع أن تكون العناصر الانتقالية من السلسلة 7d في الدورة 8 هي العناصر من 157 إلى 166. على الرغم من أن إلكترونات المدارين 8s و8p _1/2 مرتبطة بقوة في هذه العناصر بحيث لا يمكنها المشاركة في أي تفاعلات كيميائية، فمن المتوقع أن تكون مستويات 9s و9p _1/2 متاحة بسهولة للتهجين. ^{[ 4 ]}^{[ 15 ]} ينبغي أن تكون هذه العناصر من السلسلة 7d مشابهة للعناصر من السلسلة 4d ، من الإيتريوم إلى الكادميوم . ^{[ 19 ]} على وجه الخصوص، يُظهر العنصر 164، ذو التوزيع الإلكتروني 7d ¹⁰ 9s ^0، تشابهًا واضحًا مع البلاديوم ذي التوزيع الإلكتروني 4d ¹⁰ 5s ^0.^{[ 16 ]}

لا يُتوقع أن تكون المعادن النبيلة في هذه السلسلة من المعادن الانتقالية بنفس نبل نظائرها الأخف، وذلك لغياب غلاف s خارجي للحماية، ولأن غلاف 7d مُقسّم بشدة إلى غلافين فرعيين بفعل التأثيرات النسبية. وهذا ما يجعل طاقات التأين الأولى للمعادن الانتقالية 7d أقل من طاقات نظائرها الأخف. ^{[ 4 ]}^{[ 15 ]}^{[ 16 ]}

ينبع الاهتمام النظري بكيمياء عنصر الأون هيكسكواديوم بشكل كبير من التنبؤات النظرية التي تشير إلى أنه، وخاصة النظائر ^{472 و} 164 و 482 و ¹⁶⁴ (التي تحتوي على 164 بروتونًا و308 أو 318 نيوترونًا )، سيكون في مركز جزيرة استقرار ثانية افتراضية (تتركز الأولى حول عنصر الكوبرنيسيوم ، وخاصة النظائر ²⁹¹ و ²⁹³ و ²⁹⁶ التي يُتوقع أن يكون لها عمر نصف يمتد لقرون أو آلاف السنين). ^{[ 91 ]}^{[ 56 ]}^{[ 92 ]}^{[ 93 ]}

تشير الحسابات إلى أن إلكترونات 7d للعنصر 164 (أون هيكسكوادريوم) ستشارك بسهولة بالغة في التفاعلات الكيميائية، مما يُمكّنه من إظهار حالتي أكسدة مستقرتين +6 و+4 بالإضافة إلى حالة الأكسدة الطبيعية +2 في المحاليل المائية ذات الروابط القوية . وبالتالي _، يُفترض أن يكون العنصر 164 قادرًا على تكوين مركبات مثل 164( CO ) _₄ و164( PF₃ ) _₄ (كلاهما رباعي الأوجه مثل مركبات البلاديوم المقابلة)، و 164( CN ) ^₂⁻² ( خطي )، وهو سلوك مختلف تمامًا عن سلوك الرصاص ، الذي يُعد العنصر 164 نظيرًا أثقل له لولا التأثيرات النسبية _. مع ذلك، ستكون الحالة ثنائية التكافؤ هي الحالة السائدة في المحلول المائي (على الرغم من إمكانية وجود حالتي +4 و+6 مع روابط أقوى)، ومن المتوقع أن يتصرف مركب أونهيكساديوم (II) بشكل مشابه للرصاص أكثر من مركبي أونهيكساديوم (IV) وأونهيكساديوم (VI). ^{[ 15 ]}^{[ 16 ]}

من المتوقع أن يكون العنصر 164 حمض لويس ضعيفًا ، وأن تكون قيمة معامل أهرلاندز للضعف قريبة من 4 إلكترون فولت . ويُفترض أن يكون متوسط التفاعل على الأكثر، حيث تبلغ طاقة تأينه الأولى حوالي 685 كيلوجول/مول، وهي قيمة مماثلة لطاقة تأين الموليبدينوم . ^[⁴^]^[¹⁶^] ونظرًا لانكماش اللانثانيدات والأكتينيدات وفوق الأكتينيدات ، يُفترض أن يكون نصف قطر العنصر 164 المعدني 158 بيكومتر فقط ، وهو قريب جدًا من نصف قطر المغنيسيوم الأخف وزنًا بكثير ، على الرغم من وزنه الذري المتوقع الذي يبلغ حوالي يبلغ نصف قطر ذرة العنصر 164 حوالي 474 دالتون ، أي ما يعادل 19.5 ضعف الوزن الذري للمغنيسيوم. ^{[ 4 ]} وبسبب صغر نصف قطره وكبر وزنه، يُتوقع أن يتمتع بكثافة عالية للغاية تبلغ حوالي 46 غ/سم³ ^، أي أكثر من ضعف كثافة الأوزميوم ، وهو العنصر الأكثر كثافة المعروف حاليًا، والذي تبلغ كثافته 22.61 غ/سم³ ^. يُفترض أن يكون العنصر 164 ثاني أكثر العناصر كثافةً ضمن أول 172 عنصرًا في الجدول الدوري، ولا يتفوق عليه في الكثافة سوى جاره الأون هيكستريوم (العنصر 163) (بكثافة 47 غ/سم³ ⁾ . ^{[ 4 ]} يُفترض أن يتمتع العنصر 164، في حالته المعدنية، بطاقة تماسك عالية جدًا ( إنثالبي التبلور) نظرًا لروابطه التساهمية ، مما يُرجح أن يؤدي إلى ارتفاع درجة انصهاره. في حالته المعدنية، يُفترض أن يكون العنصر 164 عنصرًا نبيلًا نسبيًا، ويُشابه في ذلك البالاديوم والبلاتين . (فريك وآخرون) اقترحوا بعض أوجه التشابه الشكلية مع الأوغانيسون ، حيث أن كلا العنصرين لهما تكوينات إلكترونية مغلقة وطاقات تأين متشابهة، على الرغم من أنهم لاحظوا أنه في حين أن الأوغانيسون سيكون غازًا نبيلًا سيئًا للغاية، فإن العنصر 164 سيكون معدنًا نبيلًا جيدًا. ^{[ 16 ]}

يُفترض أن يتصرف العنصران 165 (أون هيكسبنتيوم) و166 (أون هيكسهكسيوم)، وهما آخر عنصرين من عناصر المجموعة 7d، بشكل مشابه للفلزات القلوية والفلزات القلوية الترابية عند حالتي الأكسدة +1 و+2 على التوالي. يجب أن تكون طاقات تأين إلكترونات المدار 9s مماثلة لتلك الخاصة بإلكترونات المدار 3s للصوديوم والمغنيسيوم ، وذلك بسبب التأثيرات النسبية التي تجعل إلكترونات المدار 9s أكثر ارتباطًا بكثير مما تتوقعه الحسابات غير النسبية. يُفترض أن يُظهر العنصران 165 و166 عادةً حالتي الأكسدة +1 و+2 على التوالي، على الرغم من أن طاقات تأين إلكترونات المدار 7d منخفضة بما يكفي للسماح بحالات أكسدة أعلى مثل +3 للعنصر 165. أما حالة الأكسدة +4 للعنصر 166 فهي أقل احتمالًا، مما يخلق وضعًا مشابهًا للعناصر الأخف في المجموعتين 11 و12 (وخاصة الذهب والزئبق ). ^[⁴^]^[¹⁵^] كما هو الحال مع الزئبق، ولكن ليس مع الكوبرنيسيوم، من المتوقع أن يؤدي تأين العنصر 166 إلى 166 ^{2+ إلى تكوين 7d}¹⁰ يتوافق مع فقدان إلكترونات s وليس إلكترونات d، مما يجعله أكثر تشابهًا مع عناصر المجموعة 12 الأخف وزنًا "الأقل نسبية" مثل الزنك والكادميوم والزئبق. ^[¹³^]

بعض الخصائص المتوقعة للعناصر من 156 إلى 166. تُعدّ أنصاف الأقطار والكثافات المعدنية تقريبات أولية. ^{[ 4 ]}^{[ 13 ]}^{[ 15 ]} تُذكر المجموعة الأكثر تشابهًا أولًا، تليها المجموعات الأخرى المشابهة. ^{[ 16 ]}
ملكية	156	157	158	159	160	161	162	163	164	165	166
الوزن الذري القياسي	[445]	[448]	[452]	[456]	[459]	[463]	[466]	[470]	[474]	[477]	[481]
مجموعة	مجموعة Yb	3	4	5	6	7	8	9	10	11 (1)	12 (2)
التوزيع الإلكتروني للتكافؤ	7د ²	7د ³	7د ⁴	7d ⁵	7د ⁶	7d ⁷	7د ⁸	7د ⁹	7d ¹⁰	7d ¹⁰ 9s ¹	7d ¹⁰ 9s ²
حالات الأكسدة المستقرة	2	3	4	1 ، 5	2 ، 6	3 ، 7	4 ، 8	5	0 ، 2 ، 4 ، 6	1 ، 3	2
طاقة التأين الأولى	400 كيلوجول/مول	450 كيلوجول/مول	520 كيلوجول/مول	340 كيلوجول/مول	420 كيلوجول/مول	470 كيلوجول/مول	560 كيلوجول/مول	620 كيلوجول/مول	690 كيلوجول/مول	520 كيلوجول/مول	630 كيلوجول/مول
نصف قطر معدني	170 مساءً	163 مساءً	157 مساءً	152 مساءً	148 مساءً	148 مساءً	149 مساءً	152 مساءً	158 مساءً	250 مساءً	200 مساءً
كثافة	26 جم/ ^سم³	28 جم/ ^سم³	30 جم/ ^سم³	33 جم/ ^سم³	36 جم/ ^سم³	40 جم/ ^سم³	45 جم/ ^سم³	47 جم/ ^سم³	46 جم/ ^سم³	7 جم/ ^سم³	11 جم/ ^سم³

العناصر من 167 إلى 172

من المتوقع أن تكون العناصر الستة التالية في الجدول الدوري هي آخر عناصر المجموعة الرئيسية في دورتها، ^{[ 13 ]} ومن المرجح أن تكون مشابهة لعناصر المجموعة 5p من الإنديوم إلى الزينون . ^{[ 19 ]} في العناصر من 167 إلى 172، ستكون الأغلفة 9p _1/2 و8p _{3/2 ممتلئة.}قيم الطاقة الذاتية لهذه الأغلفة متقاربة جدًا لدرجة أنها تتصرف كغلاف فرعي p واحد، على غرار الأغلفة الفرعية 2p و3p غير النسبية. وبالتالي، لا يحدث تأثير الزوج الخامل ، ومن المتوقع أن تكون حالات الأكسدة الأكثر شيوعًا للعناصر من 167 إلى 170 هي +3 و+4 و+5 و+6 على التوالي. من المتوقع أن يُظهر العنصر 171 (السبتونيوم) بعض أوجه التشابه مع الهالوجينات ، حيث يُظهر حالات أكسدة مختلفة تتراوح من -1 إلى +7، على الرغم من أنه من المتوقع أن تكون خصائصه الفيزيائية أقرب إلى خصائص المعادن. من المتوقع أن تبلغ ألفة الإلكترون لهذا العنصر 3.0 إلكترون فولت ، مما يسمح له بتكوين H171، وهو مشابه لهاليد الهيدروجين . ومن المتوقع أن يكون أيون ¹⁷¹⁻قاعدة لينة ، مماثلة لليوديد (I− ⁾ . أما العنصر 172 (الأنسيبتيوم) فمن المتوقع أن يكون غازًا نبيلًا ذو سلوك كيميائي مشابه لسلوك الزينون، نظرًا لتشابه طاقات تأينهما (الزينون: 1170.4 كيلوجول/مول؛ العنصر 172: 1090 كيلوجول/مول). والفرق الرئيسي الوحيد بينهما هو أن العنصر 172، على عكس الزينون، من المتوقع أن يكون سائلًا أو صلبًا في الظروف القياسية من درجة الحرارة والضغط نظرًا لوزنه الذري الأعلى بكثير. ^[⁴^] ومن المتوقع أن يكون الأنسيبتيوم حمض لويس قويًا ، مكونًا الفلوريدات والأكاسيد، على غرار نظيره الأخف وزنًا الزينون. ^[¹⁶^]

بسبب بعض أوجه التشابه بين العناصر من 165 إلى 172 والدورات 2 و3، اعتبرها فريكه وزملاؤه تشكل دورة تاسعة في الجدول الدوري، بينما اعتبروا الدورة الثامنة تنتهي عند العنصر النبيل 164. وتتشابه هذه الدورة التاسعة مع الدورتين الثانية والثالثة في خلوها من الفلزات الانتقالية. ^{[ 16 ]} ومع ذلك، فإن هذا التشابه غير مكتمل بالنسبة للعنصرين 165 و166؛ فعلى الرغم من أنهما يبدآن غلافًا إلكترونيًا جديدًا من نوع s (9s)، إلا أنه يقع فوق غلاف إلكتروني من نوع d، مما يجعلهما أقرب كيميائيًا إلى المجموعتين 11 و12. ^{[ 17 ]}

بعض الخصائص المتوقعة للعناصر من 167 إلى 172. تُعدّ أنصاف الأقطار والكثافات المعدنية أو التساهمية تقريبات أولية. ^{[ 4 ]}^{[ 15 ]}^{[ 16 ]}
ملكية	167	168	169	170	171	172
الوزن الذري القياسي	[485]	[489]	[493]	[496]	[500]	[504]
مجموعة	13	14	15	16	17	18
التوزيع الإلكتروني للتكافؤ	9s ² 9p ¹	9s ² 9p ²	9s ² 9p ² 8p ¹	9s ² 9p ² 8p ²	9s ² 9p ² 8p ³	9s ² 9p ² 8p ⁴
حالات الأكسدة المستقرة	3	4	5	6	-1 ، 3 ، 7	0 ، 4 ، 6 ، 8
طاقة التأين الأولى	620 كيلوجول/مول	720 كيلوجول/مول	800 كيلوجول/مول	890 كيلوجول/مول	984 كيلوجول/مول	1090 كيلوجول/مول
نصف قطر معدني أو تساهمي	190 مساءً	180 مساءً	175 مساءً	170 مساءً	165 مساءً	220 مساءً
كثافة	17 جم/ ^سم³	19 جم/ ^سم³	18 جم/ ^سم³	17 جم/ ^سم³	16 جم/ ^سم³	9 جم/ ^سم³

ما وراء العنصر 172

بعد العنصر 172، توجد إمكانية لملء المدارات 6g، و7f، و8d، و10s، و10p _1/2 ، وربما 6h _11/2 . ستكون هذه الإلكترونات مرتبطة بشكل ضعيف للغاية، مما قد يجعل الوصول إلى حالات أكسدة عالية للغاية ممكنًا، على الرغم من أن الإلكترونات ستصبح أكثر ارتباطًا مع ازدياد الشحنة الأيونية. وبالتالي، من المحتمل أن تكون هناك سلسلة انتقالية طويلة أخرى، مثل سلسلة الأكتينيدات الفائقة. ^{[ 16 ]}

في العنصر 173 (الأنسبتريوم)، قد يدخل الإلكترون الخارجي إلى المدارات الفرعية 6g _7/2 أو 9p _3/2 أو 10s. ونظرًا لأن تفاعلات الدوران المداري تُحدث فجوة طاقة كبيرة جدًا بين هذه المدارات والمدار الفرعي 8p _3/2 ، فمن المتوقع أن يكون هذا الإلكترون الخارجي ضعيف الارتباط وسهل الفقدان لتكوين كاتيون 173+ ^. ونتيجة لذلك، يُتوقع أن يتصرف العنصر 173 كيميائيًا مثل الفلزات القلوية، وقد يكون أكثر نشاطًا كيميائيًا حتى من السيزيوم (حيث أن الفرانسيوم والعنصر 119 أقل نشاطًا كيميائيًا من السيزيوم بسبب التأثيرات النسبية): ^{[ 94 ]}^{[ 19 ]} تبلغ طاقة التأين المحسوبة للعنصر 173 3.070 إلكترون فولت، ^{[ 95 ]} مقارنةً بالقيمة المعروفة تجريبيًا للسيزيوم وهي 3.894 إلكترون فولت. قد يضيف العنصر 174 (الرباعي السبعي) إلكترونًا من المدار 8d ويشكل كاتيون 174 ²⁺ ذو غلاف مغلق ؛ تبلغ طاقة تأينه المحسوبة 3.614 إلكترون فولت. ^{[ 95 ]}

حظي العنصر 184 (أونوكتواديوم) باهتمام كبير في التنبؤات المبكرة، إذ كان يُعتقد في البداية أن 184 هو العدد السحري للبروتون: يُتوقع أن يكون له التوزيع الإلكتروني [172] 6g⁵ ^7f⁴ 8d³ ، مع كون الإلكترونات 7f و8d على الأقل نشطة كيميائيًا. من المتوقع أن يكون سلوكه الكيميائي مشابهًا ^{لليورانيوم}^{والنبتونيوم}، حيث من المرجح أن يكون التأين الإضافي بعد الحالة +6 (المقابلة لإزالة إلكترونات 6g) غير مُجدٍ؛ يُفترض أن تكون الحالة +4 هي الأكثر شيوعًا في المحلول المائي، بينما يمكن الوصول إلى +5 و+6 في المركبات الصلبة. ^{[ 4 ]}^{[ 16 ]}^{[ 96 ]}

نهاية الجدول الدوري

عدد العناصر الممكنة فيزيائيًا غير معروف. تشير التقديرات الدنيا إلى أن الجدول الدوري قد ينتهي بعد فترة وجيزة من جزيرة الاستقرار، ^{[ 14 ]} والتي يُتوقع أن تتمركز عند Z = 126، حيث أن امتداد الجدول الدوري وجداول النوى مقيد بخطوط تنقيط البروتونات والنيوترونات والاستقرار تجاه تحلل ألفا والانشطار التلقائي. ^{[ 97 ]} تشير إحدى الحسابات التي أجراها ي. غامبير وآخرون ، والتي حللت طاقة الربط النووي والاستقرار في قنوات التحلل المختلفة، إلى وجود حد لوجود النوى المرتبطة عند Z = 146. ^{[ 98 ]} تشمل التنبؤات الأخرى لنهاية الجدول الدوري Z = 128 ( جون إمسلي ) و Z = 155 (ألبرت خازان). ^{[ 10 ]}

العناصر التي يزيد عددها الذري عن 137

من الشائع بين الفيزيائيين الاعتقاد بأن ريتشارد فاينمان اقترح استحالة وجود الذرات المتعادلة عند أعداد ذرية أكبر من 137 ، استنادًا إلى أن معادلة ديراك النسبية تتنبأ بأن طاقة الحالة الأرضية للإلكترون الأقرب في الذرة ستكون عددًا تخيليًا . هنا، ينشأ العدد 137 كمقلوب ثابت البنية الدقيقة . وبناءً على هذا المنطق، لا يمكن للذرات المتعادلة أن توجد عند أعداد ذرية أكبر من 137، وبالتالي فإن الجدول الدوري للعناصر القائم على مدارات الإلكترونات ينهار عند هذه النقطة. مع ذلك، يفترض هذا المنطق أن نواة الذرة نقطية. ولإجراء حساب أكثر دقة، يجب مراعاة صغر حجم النواة، وإن كان غير معدوم، والذي يُتوقع أن يدفع الحد إلى Z ≈ 173. ^[⁹⁹^]

نموذج بور

يُظهر نموذج بور صعوبةً بالنسبة للذرات ذات العدد الذري الأكبر من 137، لأن سرعة الإلكترون في المدار الإلكتروني 1s ، v ، تُعطى بالعلاقة التالية:

v=Z\alpha c\approx {\frac {Zc}{137.04}}

حيث Z هو العدد الذري ، و α هو ثابت البنية الدقيقة ، وهو مقياس لقوة التفاعلات الكهرومغناطيسية. ^{[ 100 ]} وفقًا لهذا التقريب، فإن أي عنصر ذي عدد ذري أكبر من 137 يتطلب أن تتحرك إلكترونات المدار 1s بسرعة تفوق سرعة الضوء (c) . لذا، فإن نموذج بور غير النسبي غير دقيق عند تطبيقه على مثل هذا العنصر.

معادلة ديراك النسبية

تعطي معادلة ديراك النسبية طاقة الحالة الأرضية على النحو التالي

E={\frac {mc^{2}}{\sqrt {1+{\dfrac {Z^{2}\alpha ^{2}}{{\bigg (}{n-\left(j+{\frac {1}{2}}\right)+{\sqrt {\left(j+{\frac {1}{2}}\right)^{2}-Z^{2}\alpha ^{2}}}{\bigg )}}^{2}}}}}},

حيث m هي كتلة سكون الإلكترون. ^{[ 101 ]} بالنسبة لـ Z > 137، تكون دالة الموجة للحالة الأرضية لديراك متذبذبة وليست مقيدة، ولا توجد فجوة بين طيفي الطاقة الموجب والسالب، كما في مفارقة كلاين . ^{[ 102 ]} تشير حسابات أكثر دقة، تأخذ في الاعتبار تأثيرات الحجم المحدود للنواة، إلى أن طاقة الربط تتجاوز 2mc² لأول مرة لـ Z > Z  _c^، على الأرجح بين 168 و172. ^[¹⁰³^] بالنسبة لـ Z > Z _c ، إذا لم يكن المدار الداخلي (1s) ممتلئًا، فإن المجال الكهربائي للنواة سيسحب إلكترونًا من الفراغ ، مما يؤدي إلى الانبعاث التلقائي للبوزيترون . ^[¹⁰⁴^]^[¹⁰⁵^] غالبًا ما يُنظر إلى انقسام الغلاف الفرعي 1s إلى الطيف المستمر السالب على أنه يُمثل "نهاية" للجدول الدوري، ^[¹³^]^[⁹⁹^]^[¹⁰⁶^] ولكنه في الواقع لا يفرض مثل هذا الحد، إذ يُمكن تفسير هذه الرنينات على أنها حالات غاموف . ومع ذلك، لا يزال الوصف الدقيق لهذه الحالات في نظام متعدد الإلكترونات، اللازم لتوسيع نطاق الحسابات والجدول الدوري لما بعد Z _cr ≈ 172، من المسائل المفتوحة. ^[¹⁰³^]

تُسمى الذرات ذات الأعداد الذرية الأعلى من Z _{cr} ≈ 172 بالذرات فوق الحرجة . لا يمكن للذرات فوق الحرجة أن تتأين تأينًا كاملًا لأن غلافها الفرعي 1s سيمتلئ بتكوين أزواج تلقائية، حيث يتكون زوج إلكترون-بوزيترون من الطيف المستمر السالب، مع ارتباط الإلكترون وهروب البوزيترون. ومع ذلك، فإن المجال القوي حول نواة الذرة محصور في منطقة صغيرة جدًا من الفضاء، لذا فإن مبدأ استبعاد باولي يمنع المزيد من تكوين الأزواج التلقائي بمجرد امتلاء الأغلفة الفرعية التي دخلت الطيف المستمر السالب. تُسمى العناصر من 173 إلى 184 بالذرات فوق الحرجة الضعيفة، حيث أن غلافها 1s فقط هو الذي دخل الطيف المستمر السالب. من المتوقع أن يتحد الغلاف 2p _1/2 حول العنصر 185، والغلاف 2s حول العنصر 245. لم تنجح التجارب حتى الآن في رصد التكوين التلقائي للأزواج من خلال تجميع الشحنات فوق الحرجة عبر تصادم النوى الثقيلة (مثل تصادم الرصاص مع اليورانيوم للحصول مؤقتًا على عدد ذري فعال Z يساوي 174؛ وتصادم اليورانيوم مع اليورانيوم يعطي Z فعالًا Z = 184، وتصادم اليورانيوم مع الكاليفورنيوم يعطي Z فعالًا Z = 190). ^[¹⁰⁷^]

على الرغم من أن تجاوز Z _{cr} لا يعني بالضرورة عدم وجود العناصر، إلا أن ازدياد كثافة الإلكترونات في المدار 1s بالقرب من النواة من شأنه أن يجعل هذه الإلكترونات أكثر عرضةً لالتقاط الإلكترونات بواسطة K مع اقتراب Z _cr . بالنسبة لهذه العناصر الثقيلة، من المرجح أن تقضي إلكترونات المدار 1s جزءًا كبيرًا من وقتها بالقرب من النواة لدرجة أنها قد تكون داخلها. وهذا قد يفرض قيدًا آخر على الجدول الدوري. ^{[ 108 ]}

بسبب عامل m ، تصبح الذرات الميونية فوق الحرجة عند عدد ذري أكبر بكثير يبلغ حوالي 2200، حيث أن الميونات أثقل بحوالي 207 مرة من الإلكترونات. ^{[ 103 ]}

مادة الكوارك

وقد طُرحت فرضية مفادها أنه في المنطقة التي تتجاوز فيها الكتلة A > 300، قد توجد "قارة استقرار" كاملة تتألف من طور افتراضي لمادة الكواركات المستقرة، والتي تضم كواركات حرة الحركة لأعلى ولأسفل بدلاً من كواركات مرتبطة بالبروتونات والنيوترونات . يُفترض أن هذا الشكل من المادة هو حالة أساسية للمادة الباريونية ذات طاقة ربط أكبر لكل باريون من المادة النووية ، مما يُرجّح تحلل المادة النووية إلى مادة الكواركات بعد تجاوز عتبة الكتلة هذه. إذا وُجدت هذه الحالة من المادة، فمن المحتمل أن يتم تصنيعها في تفاعلات الاندماج نفسها التي تؤدي إلى النوى فائقة الثقل العادية، وستكون مستقرة ضد الانشطار نتيجة لقوة ربطها الكافية للتغلب على التنافر الكولومبي. ^[¹⁰⁹^]

تشير الحسابات المنشورة في عام 2020، ^{[ 110 ]} إلى استقرار كتل مادة الكوارك العلوي والسفلي (udQM) مقابل النوى التقليدية التي تتجاوز A ~ 266، وتظهر أيضًا أن كتل udQM تصبح فوق الحرجة في وقت أبكر ( Z _cr ~ 163، A ~ 609) من النوى التقليدية ( Z _cr ~ 177، A ~ 480).

الخصائص النووية

أعمار النصف المتوقعة (أعلى) وأنماط الاضمحلال (أسفل) للنوى فائقة الثقل. من المتوقع أن ينقطع خط النوى الغنية بالبروتونات المُصنّعة بعد Z = 120 بفترة وجيزة، نظرًا لأن أعمار النصف الأقصر من ميكروثانية واحدة بدءًا من Z = 121 ، وتزايد مساهمة الانشطار التلقائي بدلًا من اضمحلال ألفا بدءًا من Z = 122 حتى يصبح هو السائد بدءًا من Z = 125، وخط تساقط البروتونات حول Z = 130. تشير الحلقات البيضاء إلى الموقع المتوقع لجزيرة الاستقرار؛ ويشير المربعان المحددان باللون الأبيض إلى نظيري ^291Cn و ²⁹³ Cn، المتوقع أن يكونا أطول النوى عمرًا على الجزيرة، حيث يبلغ عمر النصف لهما قرونًا أو آلاف السنين . ^[⁶⁸^] المربع الأسود بالقرب من أسفل الصورة الثانية هو اليورانيوم-238 ، وهو أثقل نظير بدائي مؤكد (نظير مستقر بما يكفي للبقاء من تكوين الأرض حتى يومنا هذا).

الأرقام السحرية وجزيرة الاستقرار

يقل استقرار النوى بشكل كبير مع ازدياد العدد الذري بعد الكوريوم (العنصر 96)، بحيث تتحلل جميع النظائر ذات العدد الذري الأعلى من 101 إشعاعيًا بنصف عمر أقل من يوم. لا توجد نظائر مستقرة لعناصر ذات أعداد ذرية أعلى من 82 (بعد الرصاص ). ^[¹¹¹^] مع ذلك، ولأسباب غير مفهومة تمامًا حتى الآن، يوجد ازدياد طفيف في استقرار النوى حول الأعداد الذرية 110-114 ، مما يؤدي إلى ظهور ما يُعرف في الفيزياء النووية بـ"جزيرة الاستقرار". يُفسر هذا المفهوم، الذي اقترحه البروفيسور جلين سيبورغ من جامعة كاليفورنيا ، سبب بقاء العناصر فائقة الثقل لفترة أطول من المتوقع. ^[¹¹²^]

أشارت الحسابات التي أجريت وفقًا لطريقة هارتري-فوك-بوغوليوبوف باستخدام تفاعل سكيرم غير النسبي إلى أن Z = 126 يمثل غلافًا مغلقًا للبروتونات . وفي هذه المنطقة من الجدول الدوري، اقتُرحت N = 184 و N = 196 و N = 228 كأغلفة مغلقة للنيوترونات. ولذلك، فإن النظائر الأكثر أهمية هي ³¹⁰ 126 و ³²² 126 و ³⁵⁴ 126، إذ يُحتمل أن تكون أعمارها أطول بكثير من النظائر الأخرى. ومن المتوقع أن يكون العنصر 126، الذي يمتلك عددًا سحريًا من البروتونات ، أكثر استقرارًا من العناصر الأخرى في هذه المنطقة، وقد يمتلك نظائر نووية ذات أعمار نصفية طويلة جدًا . ^[⁸⁰^] ومن المحتمل أيضًا أن تكون جزيرة الاستقرار متمركزة عند ³⁰⁶122 ، والتي قد تكون كروية وذات عدد سحري مزدوج . ^[⁵⁶^] من المحتمل أن تقع جزيرة الاستقرار حول Z = 114–126 و N = 184، مع أعمار تتراوح على الأرجح بين ساعات وأيام. بعد اكتمال الغلاف عند N = 184، من المتوقع أن تنخفض أعمار الانشطار التلقائي بشكل كبير إلى أقل من 10⁻¹⁵ ^ثانية ، وهي مدة قصيرة جدًا لاكتساب النواة سحابة إلكترونية والمشاركة في أي تفاعلات كيميائية. مع ذلك، فإن هذه الأعمار تعتمد بشكل كبير على النموذج المستخدم، وتتراوح التوقعات عبر نطاقات واسعة. ^[¹⁰³^]

مع الأخذ في الاعتبار التشوه النووي والتأثيرات النسبية، يتنبأ تحليل مستويات الجسيمات المفردة بأعداد سحرية جديدة للنوى فائقة الثقل عند Z = 126، 138، 154، و164 و N = 228، 308، و318. ^{[ 9 ]}^{[ 91 ]} لذلك، بالإضافة إلى منطقة الاستقرار المتمركزة عند ^291Cn ، ^293Cn ، ^{[ 28 ]} و ²⁹⁸ Fl، قد توجد مناطق استقرار أخرى حول العدد السحري المزدوج ³⁵⁴ 126، وكذلك ⁴⁷² 164 أو ⁴⁸² 164. ^{[ 92 ]}^{[ 93 ]} من المتوقع أن تكون هذه النوى مستقرة بيتا وتتحلل عن طريق انبعاث جسيمات ألفا أو الانشطار التلقائي بنصف عمر طويل نسبيًا، وتمنح استقرارًا إضافيًا للنظائر والعناصر المجاورة لها عند N = 228 152-168 على التوالي. ^[¹¹³^] من جهة أخرى، يشير التحليل نفسه إلى أن إغلاق غلاف البروتون قد يكون ضعيفًا نسبيًا أو حتى معدومًا في بعض الحالات مثل ³⁵⁴ 126، مما يعني أن هذه النوى قد لا تكون سحرية مزدوجة، وأن الاستقرار سيتحدد بشكل أساسي من خلال إغلاق غلاف النيوترونات القوي. ^[⁹¹^] بالإضافة إلى ذلك، نظرًا لقوى التنافر الكهرومغناطيسي الهائلة التي يجب التغلب عليها بواسطة القوة النووية القوية في الجزيرة الثانية ( Z = 164)، ^[¹¹⁴^] فمن المحتمل أن النوى حول هذه المنطقة موجودة فقط على شكل رنين ولا يمكنها البقاء معًا لفترة زمنية ذات دلالة. من المحتمل أيضًا أن بعض العناصر فوق الأكتينيدات الواقعة بين هاتين السلسلتين قد لا تكون موجودة فعليًا لأنها بعيدة جدًا عن كلتا الجزيرتين، ^[¹¹⁴^] وفي هذه الحالة قد ينتهي الجدول الدوري عند العدد الذري Z = 130 تقريبًا. ^[¹⁶^] وتتشابه منطقة العناصر من 121 إلى 156، حيث تكون الدورية غير منتظمة، إلى حد كبير مع الفجوة بين الجزيرتين. ^[¹⁹^]

بعد العنصر 164، قد يتقارب خط الانشطار الذي يحدد حد الاستقرار فيما يتعلق بالانشطار التلقائي مع خط تقطير النيوترونات ، مما يفرض حدًا على وجود عناصر أثقل. ^{[ 113 ]} ومع ذلك، فقد تم التنبؤ بأعداد سحرية أخرى عند Z = 210 و274 و354 و N = 308 و406 و524 و644 و772، ^{[ 115 ]} مع وجود نواتين سحريتين مزدوجتين مستقرتين بيتا عند ⁶¹⁶ 210 و ⁷⁹⁸ 274؛ أعادت نفس طريقة الحساب إنتاج التوقعات الخاصة بالنواة ^298Fl والنواة ^472164. (النوى السحرية المزدوجة المتوقعة عند Z = 354 غير مستقرة بيتا، حيث أن ⁹⁹⁸³⁵⁴ فقيرة بالنيوترونات، بينما ^1126354 غنية بها). على الرغم من توقع استقرار إضافي تجاه تحلل ألفا والانشطار للنواتين ⁶¹⁶²¹⁰ و ⁷⁹⁸²⁷⁴ ، مع عمر نصف يصل إلى مئات الميكروثواني للنواة ⁶¹⁶²¹⁰ ، ^{[ 115 ]} إلا أنه لن توجد مناطق استقرار بنفس أهمية تلك المتوقعة عند Z = 114 و164. وبما أن وجود العناصر فائقة الثقل يعتمد بشدة على التأثيرات المثبتة من الأغلفة المغلقة، فمن المرجح أن يحدد عدم الاستقرار النووي والانشطار نهاية الجدول الدوري بعد هذه المناطق من الاستقرار. ^{[ 16 ]}^{[ 98 ]}^{[ 113 ]}

يُعرّف الاتحاد الدولي للكيمياء البحتة والتطبيقية (IUPAC) العنصر بأنه موجود إذا كان عمره أطول من 10⁻¹⁴ ^ثانية ، وهو الوقت اللازم لتكوين سحابة إلكترونية في النواة. مع ذلك، يُعتبر النيوكليد موجودًا عمومًا إذا كان عمره أطول من ^10⁻²² ثانية تقريبًا، وهو الوقت اللازم لتكوّن البنية النووية . ونتيجةً لذلك، من المحتمل أن بعض قيم Z لا تتحقق إلا في النيوكليدات، وأن العناصر المقابلة لها غير موجودة. ^{[ 108 ]}

من المحتمل أيضاً ألا توجد جزر أخرى بعد الجزيرة 126، حيث تتلاشى بنية الغلاف النووي (كما هو متوقع أن تكون بنية غلاف الإلكترون حول الأوغانيسون) وتصبح أنماط الاضمحلال منخفضة الطاقة متاحة بسهولة. ^{[ 116 ]}

في بعض مناطق الجدول الدوري للنوى، يُتوقع وجود مناطق استقرار إضافية نتيجةً لوجود نوى غير كروية ذات أعداد سحرية مختلفة عن النوى الكروية؛ فالهزيوم -270 ^{بيضاوي الشكل}( Z = 108، N = 162) هو أحد هذه النوى المشوهة ذات العدد السحري المزدوج. ^[¹¹⁷^] في منطقة النوى فائقة الثقل، قد يتسبب التنافر الكولومبي القوي للبروتونات في اتخاذ بعض النوى، بما في ذلك نظائر الأوغانيسون، شكلاً فقاعياً في الحالة الأرضية مع انخفاض كثافة البروتونات المركزية، على عكس التوزيع المنتظم تقريباً داخل معظم النوى الأصغر حجماً. ^[¹¹⁸^]^[¹¹⁹^] ومع ذلك، فإن مثل هذا الشكل يتميز بحاجز انشطار منخفض للغاية. ^[¹²⁰^] حتى النوى الأثقل في بعض المناطق، مثل ³⁴² 136 و ⁴⁶⁶ 156، قد تتخذ شكلاً حلقياً أو شبيهاً بخلايا الدم الحمراء ، مع أرقامها السحرية الخاصة ومناطق استقرارها، ولكنها ستتفتت بسهولة أيضاً. ^[¹²¹^]^[¹²²^]

الخصائص المتوقعة لتحلل العناصر غير المكتشفة

بما أن الجزيرة الرئيسية للاستقرار يُعتقد أنها تقع حول نظيري الكربون ^-291 والكربون ^-293 ، فإن العناصر غير المكتشفة التي تقع وراء الأوغانيسون قد تكون غير مستقرة للغاية وتخضع لتحلل ألفا أو انشطار تلقائي في غضون ميكروثانية أو أقل. المنطقة الدقيقة التي تتجاوز فيها أعمار النصف ميكروثانية واحدة غير معروفة، على الرغم من أن نماذج مختلفة تشير إلى أن نظائر العناصر الأثقل من الأونبينيليوم ، والتي قد تُنتج في تفاعلات الاندماج باستخدام الأهداف والقذائف المتاحة، سيكون لها أعمار نصف أقل من ميكروثانية واحدة، وبالتالي قد لا يتم اكتشافها. ^{[ 68 ]} يُتوقع باستمرار وجود مناطق استقرار عند N = 184 و N = 228، وربما أيضًا عند Z ~ 124 و N ~ 198. قد يكون لهذه النوى أعمار نصف تبلغ بضع ثوانٍ وتخضع في الغالب لتحلل ألفا وانشطار تلقائي، على الرغم من أنه قد توجد أيضًا فروع ثانوية من تحلل بيتا الموجب (أو أسر الإلكترون ). ^{[ 123 ]} خارج هذه المناطق ذات الاستقرار المُعزز، يُتوقع انخفاض حواجز الانشطار بشكل ملحوظ نتيجة فقدان تأثيرات الاستقرار، مما يؤدي إلى أنصاف أعمار الانشطار إلى أقل من 10⁻¹⁸ ثانية، خاصةً في النوى ذات ^العدد الزوجي من النيوترونات حيث يكون الإعاقة أقل بسبب اقتران النيوكليونات . ^{[ 113 ]} بشكل عام، يُتوقع أن تزداد أنصاف أعمار اضمحلال ألفا مع ازدياد عدد النيوترونات، من نانوثانية في النظائر الأكثر نقصًا في النيوترونات إلى ثوانٍ أقرب إلى خط استقرار بيتا . ^{[ 47 ]} بالنسبة للنوى التي تحتوي على عدد قليل من النيوترونات يزيد عن العدد السحري، تنخفض طاقة الربط بشكل كبير، مما يؤدي إلى انقطاع في هذا الاتجاه وتقصير أنصاف الأعمار. ^{[ 47 ]} قد تكون النظائر الأكثر نقصًا في النيوترونات لهذه العناصر غير مرتبطة أيضًا وتخضع لانبعاث البروتونات . وقد تم اقتراح اضمحلال التجمعات (انبعاث الجسيمات الثقيلة) كطريقة اضمحلال بديلة لبعض النظائر، ^{[ 124 ]} مما يشكل عقبة أخرى أمام تحديد هذه العناصر.

التوزيع الإلكتروني

فيما ^يلي التوزيعات الإلكترونية المتوقعة للعناصر من 119 إلى 174 و184. يشير الرمز [Og] إلى التوزيع الإلكتروني المحتمل للأوغانيسون (Z = 118)، وهو آخر عنصر معروف حاليًا. كُتبت التوزيعات الإلكترونية للعناصر في هذا الجدول بدءًا من [Og] لأن الأوغانيسون يُتوقع ^أن^يكون^آخر^عنصر سابق ذي ^توزيع إلكتروني ^مكتمل^الغلاف ( ^غاز^نبيل⁾^، 1s² ^2s²^2p⁶ 3s² ^3p⁶ 4s² ^3d¹⁰ 4p⁶ 5s² ^4d¹⁰ 5p⁶ 6s² 4f¹⁴ 5d¹⁰ ^6p⁶ 7s² 5f¹⁴ 6d¹⁰ ^7p⁶ . وبالمثل، يشير [172] في تكوينات العناصر 173 و174 و184 إلى التكوين المحتمل للغلاف المغلق للعنصر 172.

بعد العنصر 123، لا تتوفر حسابات كاملة، ولذا يجب اعتبار البيانات الواردة في هذا الجدول مبدئية . ^{[ 16 ]}^{[ 94 ]}^{[ 125 ]} في حالة العنصر 123، وربما العناصر الأثقل منه أيضًا، يُتوقع أن يكون للعديد من التكوينات الإلكترونية المحتملة مستويات طاقة متقاربة جدًا، مما يجعل من الصعب جدًا التنبؤ بالحالة الأرضية . جميع التكوينات المقترحة (نظرًا لأنه كان من المفهوم أن قاعدة ماديلونغ تتوقف على الأرجح عن العمل هنا) مُدرجة. ^{[ 87 ]}^{[ 125 ]}^{[ 126 ]}

تُعدّ التوزيعات المتوقعة للعناصر حتى العنصر 172 هي توزيعات كولشا ^{[ 21 ]} ، وذلك بناءً على مدارات التكافؤ المتاحة المتوقعة. مع ذلك، لا يوجد إجماع في المراجع العلمية حول كيفية عمل هذه التوزيعات بعد العنصر 138.

عنصر كيميائي			حاجز	التوزيعات الإلكترونية المتوقعة ^{[ 15 ]}^{[ 16 ]}^{[ 18 ]}^{[ 94 ]}
119	Uue	أونونينيوم	كتلة s	[Og] 8s ¹
120	أوبن	أونبينيليوم	كتلة s	[Og] 8s ²
121	أوبو	أونبيونيوم	كتلة جي	[Og] 8s ² 8p ¹_1/2^{[ 87 ]}
122	أوب	Unbibium	كتلة جي	[Og] 8s ² 8p ²_1/2^{[ 87 ]} [Og] 7d ¹ 8s ² 8p ¹_1/2
123	Ubt	يونبيتريوم	كتلة جي	[Og] 6f ¹ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]} [Og] 6f ¹ 7d ¹ 8s ² 8p ¹_1/2^{[ 87 ]}^{[ 125 ]} [Og] 6f ² 8s ² 8p ¹_1/2 [Og] 8s ² 8p ²_1/2 8p ¹_3/2^{[ 125 ]}
124	Ubq	أونبيكواديوم	كتلة جي	[ع] 6f ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 87 ]}^{[ 127 ]} [ع] 6f ³ 8s ² 8p ¹_1/2
125	حزب يو بي بي	أونبيبنتيوم	كتلة جي	[Og] 6f ⁴ 8s ² 8p ¹_1/2^{[ 87 ]} [Og] 5g ¹ 6f ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]} [Og] 5g ¹ 6f ³ 8s ² 8p ¹_1/2 [Og] 8s ² 0.81(5g ¹ 6f ² 8p ²_1/2 ) + 0.17(5g ¹ 6f ¹ 7d ² 8p ¹_1/2 ) + 0.02(6f ³ 7d ¹ 8p ¹_1/2 )
126	أوب	أونبيهكسيوم	كتلة جي	[Og] 5g ¹ 6f ⁴ 8s ² 8p ¹_1/2^{[ 87 ]} [Og] 5g ² 6f ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]} [Og] 5g ² 6f ³ 8s ² 8p ¹_1/2 [Og] 8s ² 0.998(5g ²⁾ 6ف ³ 8ب ¹_1/2 ) + 0.002(5ج ² 6ف ² 8 ^{ب 2}_1/2 )
127	يو بي إس	Unbiseptium	كتلة جي	[Og] 5g ² 6f ³ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 87 ]} [Og] 5g ³ 6f ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]} [Og] 8s ² 0.88(5g ³ 6f ² 8p ²_1/2 ) + 0.12(5g ³ 6f ¹ 7د ² 8ص ¹_1/2 )
128	أب	يونبيوكتيوم	كتلة جي	[Og] 5g ³ 6f ³ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 87 ]} [Og] 5g ⁴ 6f ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]} [Og] 8s ² 0.88(5g ⁴ 6f ² 8p ²_1/2 ) + 0.12(5g ⁴ 6f ¹ 7د ² 8ص ¹_1/2 )
129	أوبي	أونبيينيوم	كتلة جي	[Og] 5g ⁴ 6f ³ 7d ¹ 8s ² 8p ¹_1/2 [Og] 5g ⁴ 6f ³ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 87 ]}^{[ 127 ]} [Og] 5g ⁵ 6f ² 8s ² 8p ²_1/2 [Og] 5g ⁴ 6f ³ 7د ¹ 8ث ² 8ب ¹_1/2
130	أوتن	أونترينيليوم	كتلة جي	[Og] 5g ⁵ 6f ³ 7d ¹ 8s ² 8p ¹_1/2 [Og] 5g ⁵ 6f ³ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 87 ]}^{[ 127 ]} [Og] 5g ⁶ 6f ² 8s ² 8p ²_1/2 [Og] 5g ⁵ 6f ³ 7د ¹ 8ث ² 8ب ¹_1/2
131	أوتو	أونتريونيوم	كتلة جي	[Og] 5g ⁶ 6f ³ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 87 ]}^{[ 127 ]} [Og] 5g ⁷ 6f ² 8s ² 8p ²_1/2 [Og] 8s ² 0.86(5g ⁶ 6f ³ 8p ²_1/2 ) + 0.14(5g ⁶ 6f ² 7 د ² 8 ع ¹_1/2 )
132	Utb	أونتريبيوم	كتلة جي	[Og] 5g ⁷ 6f ³ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]} [Og] 5g ⁸ 6f ² 8s ² 8p ²_1/2
133	أوت	أونتريوم	كتلة جي	[ع] 5ز ⁸ 6f ³ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
134	Utq	Untriquadium	كتلة جي	[ع] 5ز ⁸ 6f ⁴ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
135	UTP	أونتربنتيوم	كتلة جي	[ع] 5ز ⁹ 6f ⁴ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
136	أوث	أونترهيكسيوم	كتلة جي	[ع] 5ج ¹⁰ 6f ⁴ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
137	أوتس	الحاجز الأحادي	كتلة جي	[ع] 5ز ¹¹ 6f ⁴ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
138	أوتو	أونتريوكتيم	كتلة جي	[Og] 5g ¹² 6f ⁴ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]} [Og] 5g ¹² 6f ³ 7d ¹ 8s ² 8p ²_1/2
139	يوت	أونترينيوم	كتلة جي	[Og] 5g ¹³ 6f ³ 7d ¹ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]} [Og] 5g ¹³ 6f ² 7d ² 8s ² 8p ²_1/2
140	Uqn	أونكوادنيليوم	كتلة جي	[Og] 5g ¹⁴ 6f ³ 7d ¹ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]} [Og] 5g ¹⁵ 6f ¹ 8s ² 8p ²_1/2 8p ²_3/2
141	Uqu	أونكودونيوم	كتلة جي	[ع] 5ز ¹⁵ 6f ² 7d ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
142	Uqb	Unquadbium	كتلة جي	[ع] 5ز ¹⁶ 6f ² 7d ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
143	Uqt	أونكوادريوم	كتلة f	[ع] 5ز ¹⁷ 6f ² 7d ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
144	Uqq	أونكوادكواديوم	كتلة f	[Og] 5g ¹⁸ 6f ² 7d ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]} [Og] 5g ¹⁸ 6f ¹ 7d ³ 8s ² 8p ²_1/2 [Og] 5g ¹⁷ 6f ² 7d ³ 8s ² 8p ²_1/2 [Og] 8s ² 0.95 (5 جم ¹⁷ 6 ف ² 7 ^{د 3} 8 ف ²_1/2 ) + 0.05 (5 جم ¹⁷ 6 ف ⁴ 7 د ¹ 8 ف ²_1/2 )
145	Uqp	أونكوادبنتيوم	كتلة f	[ع] 5ز ¹⁸ 6f ³ 7d ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
146	Uqh	أونكوادهكسيوم	كتلة f	[ع] 5ز ¹⁸ 6f ⁴ 7d ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
147	جامعة قزوين	Unquadseptium	كتلة f	[ع] 5ز ¹⁸ 6f ⁵ 7d ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
148	Uqo	أونكوادكتيوم	كتلة f	[ع] 5ز ¹⁸ 6f ⁶ 7d ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
149	Uqe	أونكوادنيوم	كتلة f	[ع] 5ز ¹⁸ 6f ⁶ 7d ³ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
150	Upn	أونبنتنيليوم	كتلة f	[ع] 5ج ¹⁸ 6f ⁶ 7d ⁴ 8s ² 8p ²_1/2 [ع] 5ج ¹⁸ 6f ⁷ 7d ³ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
151	أوبو	Unpentunium	كتلة f	[ع] 5ز ¹⁸ 6f ⁸ 7d ³ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
152	Upb	أونبنتبيوم	كتلة f	[ع] 5ز ¹⁸ 6f ⁹ 7d ³ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
153	أبت	أونبنتريوم	كتلة f	[ع] 5ج ¹⁸ 6f ¹⁰ 7d ³ 8s ² 8p ²_1/2 [ع] 5ج ¹⁸ 6f ¹¹ 7d ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
154	Upq	Unpentquadium	كتلة f	[ع] 5ج ¹⁸ 6f ¹¹ 7d ³ 8s ² 8p ²_1/2 [ع] 5ج ¹⁸ 6f ¹² 7d ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
155	أب	أونبنتبنتيوم	كتلة f	[ع] 5ج ¹⁸ 6f ¹² 7d ³ 8s ² 8p ²_1/2 [ع] 5ج ¹⁸ 6f ¹³ 7d ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
156	أوف	أونبينثيكسيوم	كتلة f	[ع] 5ز ¹⁸ 6f ¹³ 7d ³ 8s ² 8p ²_1/2 [ع] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ² 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
157	يو بي إس	Unpentseptium	كتلة د	[ع] 5ز ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ³ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
158	أوبو	Unpentoctium	كتلة د	[ع] 5ز ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ⁴ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
159	أوب	أونبنتينيوم	كتلة د	[Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ⁵ 8s ² 8p ²_1/2 [Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ⁴ 8s ² 8p ²_1/2 9s ¹^{[ 127 ]}
160	أوه	أونهكسنيليوم	كتلة د	[Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ⁶ 8s ² 8p ²_1/2 [Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ⁵ 8s ² 8p ²_1/2 9s ¹^{[ 127 ]}
161	أوهو	أنهيكسونيوم	كتلة د	[Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ⁷ 8s ² 8p ²_1/2 [Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ⁶ 8s ² 8p ²_1/2 9s ¹^{[ 127 ]}
162	Uhb	أونهيكسيبيوم	كتلة د	[Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ⁸ 8s ² 8p ²_1/2 [Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ⁷ 8s ² 8p ²_1/2 9s ¹^{[ 127 ]}
163	أوهت	Unhextrium	كتلة د	[Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ⁹ 8s ² 8p ²_1/2 [Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ⁸ 8s ² 8p ²_1/2 9s ¹^{[ 127 ]}
164	Uhq	Unhexquadium	كتلة د	[ع] 5ز ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2^{[ 127 ]}
165	أوهب	أونهيكسبينتيوم	كتلة د	[ع] 5ز ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2 9s ¹^{[ 127 ]}
166	أوه	أونهيكسيوم	كتلة د	[ع] 5ز ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2 9s ²^{[ 127 ]}
167	أوهس	أونهيكسيبتيوم	كتلة p	[Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2 9s ² 9p ¹_1/2 [Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2 8p ¹_3/2 9s ²^{[ 127 ]}
168	أوهو	أونهيكسوكتيوم	كتلة p	[Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2 9s ² 9p ²_1/2 [Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2 8p ²_3/2 9s ²^{[ 127 ]}
169	أوهي	أونهيكسينيوم	كتلة p	[Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2 8p ¹_3/2 9s ² 9p ²_1/2 [Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2 8p ³_3/2 9s ²^{[ 127 ]}
170	البحرية الأمريكية	Unseptnilium	كتلة p	[Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2 8p ²_3/2 9s ² 9p ²_1/2 [Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2 8p ⁴_3/2 9s ²^{[ 127 ]}
171	أوسو	Unseptunium	كتلة p	[Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2 8p ³_3/2 9s ² 9p ²_1/2 [Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2 8p ⁴_3/2 9s ² 9p ¹_1/2^{[ 127 ]}
172	USB	Unseptbium	كتلة p	[Og] 5g ¹⁸ 6f ¹⁴ 7d ¹⁰ 8s ² 8p ²_1/2 8p ⁴_3/2 9s ² 9p ²_1/2^{[ 127 ]}
173	الولايات المتحدة	أونسبتريوم	؟	[172] 6 غرام ¹ [172] 9 بنسات ¹_3/2 [172] 10 شلنات ¹^{[ 95 ]}
174	يو إس كيو	Unseptquadium	؟	[172] 8d ¹ 10s ¹^{[ 95 ]}
...	...	...	...	...
184	جامعة كيبيك	أونكتكوادريوم	؟	[172] 6g ⁵ 7f ⁴ 8d ³
184	Uop	أونكتبنتيوم	؟	[172] 6g ⁵ 7f ⁴ 8d ⁴

انظر أيضاً

مراجع

1 2 سيبورغ، غلين ت. (26 أغسطس 1996). "تاريخ مبكر لمختبر لورانس بيركلي الوطني" . مؤرشف من الأصل في 15 نوفمبر 2010. تم الاطلاع عليه في 25 فبراير 2011 .
1 2 فرايزر، ك. (1978). "العناصر فائقة الثقل". أخبار العلوم . 113 (15): 236-238 . doi : 10.2307/3963006 . JSTOR 3963006 .
زُعم وجود العنصر 122 في الطبيعة في أبريل 2008، لكن هذا الزعم اعتُبر خاطئًا على نطاق واسع. "ادعاء وجود أثقل عنصر يُنتقد" . Rsc.org. 2008-05-02 . تاريخ الاطلاع: 2010-03-16 .
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 فريكه، ب.؛ غرينر، و.؛ ويبر، ج. ت. (1971). "استكمال الجدول الدوري حتى Z = 172. كيمياء العناصر فائقة الثقل". مجلة ثيوريتيكا كيميكا أكتا . 21 (3): 235-260 . doi : 10.1007/BF01172015 . S2CID 117157377 .
↑ "Kernchemie" . kernchemie.de . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2014-11-09 .
↑ شيف، ل. آي؛ سنايدر، هـ.؛ واينبرغ، ج. (1940). "حول وجود حالات مستقرة لحقل الميزوترون" . مجلة Physical Review . 57 (4): 315-318 . Bibcode : 1940PhRv...57..315S . doi : 10.1103/PhysRev.57.315 .
↑ كراغ، هيلج (2018). من العناصر العابرة لليورانيوم إلى العناصر فائقة الثقل: قصة نزاع وتكوين . سبرينغر. ص 6-10 . ISBN 978-3-319-75813-8.
1 2 3 4 5 6 7 8 هوفمان، دي سي؛ غيورسو، أ؛ سيبورغ، جي تي (2000). شعب ما وراء اليورانيوم: القصة من الداخل . مطبعة إمبريال كوليدج. ISBN 978-1-86094-087-3.
1 2 مالي، ج.؛ والز، د. ر. (1980). "البحث عن العناصر فائقة الثقل بين آثار الانشطار الأحفوري في الزركون" (ملف PDF) . تم الاطلاع عليه بتاريخ 7 ديسمبر 2018 .
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 إمسلي، جون (2011). لبنات بناء الطبيعة: دليل من الألف إلى الياء للعناصر (طبعة جديدة ). نيويورك، نيويورك: مطبعة جامعة أكسفورد. ص 588. ISBN 978-0-19-960563-7.
1 2 هوفمان ، سيغورد (2002). ما وراء اليورانيوم . تايلور وفرانسيس. ص 105. ISBN 978-0-415-28496-7.
1 2 3 4 إفير، م.؛ ستيفان، سي. (1975). "العناصر الفائقة" (PDF) . Le Journal de Physique Colloques (باللغة الفرنسية). 11 (36): ج5-159-164. دوى : 10.1051 / جفيسكول:1975541 .
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 بيكو، بيكا (2011). "جدول دوري مقترح حتى Z≤ 172، بناءً على حسابات ديراك-فوك على الذرات والأيونات". الكيمياء الفيزيائية والكيمياء الفيزيائية . 13 (1): 161-168 . Bibcode : 2011PCCP...13..161P . doi : 10.1039/c0cp01575j . PMID 20967377. S2CID 31590563 .
1 2 سيبورغ، غلين ت. (حوالي 2006). "عنصر ما بعد اليورانيوم (عنصر كيميائي)" . موسوعة بريتانيكا . تم الاسترجاع في 16-03-2010 .
١ ٢ ٣ ٤ ٥ ٦ ٧ ٨ ٩ ١٠ ١١ ١٢ ١٣ ١٤ ١٥ ١٦ هوفمان، دارلين سي؛ لي، ديانا إم؛ بيرشينا، فاليريا (٢٠٠٦). "عناصر ما بعد الأكتينيدات وعناصر المستقبل". في مورس؛ إيدلشتاين، نورمان إم؛ فوجر، جان (محررون). كيمياء عناصر الأكتينيدات وما بعد الأكتينيدات ( الطبعة الثالثة). دوردريخت، هولندا: سبرينغر ساينس + بيزنس ميديا . ISBN 978-1-4020-3555-5.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 فريكه، بوركهارد (1975). " العناصر فائقة الثقل: تنبؤ بخواصها الكيميائية والفيزيائية" . التأثير الحديث للفيزياء على الكيمياء غير العضوية . البنية والترابط. 21 : 89-144 . doi : 10.1007/BFb0116498 . ISBN 978-3-540-07109-9تم الاطلاع عليه بتاريخ 4 أكتوبر 2013 .
1 2 3 4 فريكه، بوركهارد؛ ويبر، جيه تي (1971). " التنبؤات النظرية لكيمياء العناصر فائقة الثقل: استكمال الجدول الدوري حتى Z=184" (ملف PDF) . مراجعات الأكتينيدات . 1 : 433-485 . تم الاطلاع عليه في 5 يناير 2024 .
1 2 3 4 5 نيفيدوف، في. آي.؛ ترزهاسكوفسكايا، إم. بي.؛ يارزيمسكي، في. جي. (2006). "التوزيع الإلكتروني والجدول الدوري للعناصر فائقة الثقل" (ملف PDF) . دوكلادي للكيمياء الفيزيائية . 408 (2): 149-151 . doi : 10.1134/S0012501606060029 . ISSN 0012-5016 . S2CID 95738861 .
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 كولشا، أندري (2011). "هل هناك جرانيت على طاولة مندلييفا؟" [ هل هناك حدود لجدول مندليف؟ ] . في كوليفيتش، تا (محرر). Удивительный мир веществ и иkh певращений [ عالم المواد الرائع وتحولاتها ] (PDF) (بالروسية). مينسك: المعهد الوطني للتعليم (المعهد الوطني للتعليم). ص 5 – 19. ISBN 978-985-465-920-6تم الاطلاع عليه بتاريخ 8 سبتمبر 2018 .
1 2 سيسيوس، هيرمان (2021). Handbuch der chemischen Elemente (باللغة الألمانية). سبرينغر. ص. 1085. كولشا لم يمت بـ 36 عنصرًا 121 و 156 "عناصر الانتقال الفائق" وتبديلها، وهي موجودة في سلسلة من السلاسل، في إحدى 121 مكررًا 138 ونقطة واحدة من 139 مكررًا 156. أول جزء من اللانثانويدين (Seltenerden)، المركز الثاني في الأكتينويدين.
1 2 "التوزيعات الإلكترونية الممكنة للأيونات ثنائية الشحنة حتى Z = 172" . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2021-07-04 .
↑ ووترز، بيتر (2019). الأنتيمون والذهب وذئب جوبيتر . مطبعة جامعة أكسفورد. ص. 7. ISBN 978-0-19-965272-3من الممكن أن يتم تصنيع عناصر أخرى - فالبحث جارٍ بالتأكيد - ولكن من غير المرجح أن يظهر الجدول بنفس الترتيب مرة أخرى، لأنه لملء الصف التالي، سيلزم صنع 54 عنصرًا آخر.
↑ سميتس، أوديل ر.؛ دولمان، كريستوف إي.؛ إنديلكاتو، بول؛ نازاريفيتش، ويتولد؛ شفيردتفيغر، بيتر (2023). "البحث عن العناصر فائقة الثقل وحدود الجدول الدوري". مجلة نيتشر ريفيوز فيزيكس . 6 (2): 86-98 . doi : 10.1038/s42254-023-00668-y . OSTI 2315603 .
↑ لوغيد، ر.؛ وآخرون (1985). "البحث عن العناصر فائقة الثقل باستخدام تفاعل ^48Ca + ^254Es g ". ^مجلةPhysical Review C. 32 ( 5): 1760–1763 . Bibcode : 1985PhRvC..32.1760L . doi : 10.1103/PhysRevC.32.1760 . PMID 9953034 .
↑ فينغ، ز؛ جين، ج؛ لي، ج؛ شيد، و. (2009). "إنتاج النوى الثقيلة والنوى فائقة الثقل في تفاعلات الاندماج النووي الضخمة". الفيزياء النووية أ . 816 (1): 33. arXiv : 0803.1117 . Bibcode : 2009NuPhA.816...33F . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2008.11.003 . S2CID 18647291 .
↑ الخيمياء الحديثة: تغيير مسار الخط ، مجلة الإيكونوميست ، 12 مايو 2012.
١ ٢ ٣ حملة البحث عن العناصر فائقة الثقل في مركز TASCA، مؤرشفة بتاريخ ٤ مارس ٢٠١٦ على موقع Wayback Machine . بقلم: ج. خويغباتار
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 زاغرباييف، فاليري؛ كاربوف، ألكسندر؛ غرينر، والتر (2013). "مستقبل أبحاث العناصر فائقة الثقل: ما هي النوى التي يمكن تصنيعها خلال السنوات القليلة القادمة؟" (ملف PDF) . مجلة الفيزياء . 420 (1) 012001. arXiv : 1207.5700 . Bibcode : 2013JPhCS.420a2001Z . doi : 10.1088/1742-6596/420/1/012001 . S2CID 55434734. مؤرشف من النسخة الأصلية (PDF) بتاريخ 2015-10-03 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2017-04-05 .
↑ خويغباتار، ج.؛ ياكوشيف، أ.؛ دولمان، ش. إ.؛ وآخرون (2020). "البحث عن العنصرين 119 و120" (ملف PDF) . مجلة Physical Review C. 102 ( 6). 064602. Bibcode : 2020PhRvC.102f4602K . doi : 10.1103/PhysRevC.102.064602 . hdl : 1885/289860 . S2CID 229401931. تاريخ الاسترجاع: 25 يناير 2021 .
↑ "البحث عن العنصر 119: كريستوف إي. دولمان لصالح فريق TASCA E119 " (ملف PDF) . مؤرشف من النسخة الأصلية (ملف PDF) بتاريخ 4 مارس 2016. تم الاطلاع عليه بتاريخ 5 أبريل 2017 .
1 2 3 4 5 ياكوشيف، أ. (2012). "أبحاث العناصر فائقة الثقل في تاسكا" (ملف PDF) . asrc.jaea.go.jp. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 4 مارس 2016. تم الاطلاع عليه بتاريخ 23 سبتمبر 2016 .
^ ساكاي، هيديوكي؛ هابا، هيروميتسو؛ موريموتو، كوجي؛ ساكاموتو، ناروهيكو (9 ديسمبر 2022). "ترقية المنشأة لأبحاث العناصر فائقة الثقل في RIKEN" . المجلة الفيزيائية الأوروبية أ . 58 (238): 238. بيب كود : 2022EPJA...58..238S . دوى : 10.1140/epja/s10050-022-00888-3 . بمك 9734366 . بميد 36533209 .
1 2 ساكاي، هيديوكي (27 فبراير 2019). “البحث عن عنصر جديد في مركز RIKEN Nishina” (PDF) . infn.it . تم الاسترجاع في 17 ديسمبر 2019 .
1 2 غيتس، ج.؛ بور، ج.؛ كروفورد، هـ.؛ شونيسي، د.؛ ستوير، م.أ. (25 أكتوبر 2022). "وضع وطموحات برنامج العناصر الثقيلة الأمريكي" . osti.gov . doi : 10.2172/1896856 . OSTI 1896856. S2CID 253391052. تاريخ الاسترجاع: 13 نوفمبر 2022 .
↑ ساكوراي، هيرويوشي (1 أبريل 2020). "تحية | مركز ريكين نيشينا" . مع اكتمال تحديث المسرع الخطي وجهاز BigRIPS في بداية عام 2020، يهدف مركز ريكين نيشينا إلى توليف عناصر جديدة بدءًا من العنصر 119 وما بعده.
↑ بول، ب. (2019). " الكيمياء المتطرفة: تجارب على حافة الجدول الدوري" (ملف PDF) . مجلة نيتشر . 565 (7741): 552-555 . Bibcode : 2019Natur.565..552B . doi : 10.1038/d41586-019-00285-9 . ISSN 1476-4687 . PMID 30700884. S2CID 59524524. يقول الباحث هيديتو إنيو من معهد ريكين: "بدأنا البحث عن العنصر 119 في يونيو الماضي . سيستغرق الأمر بالتأكيد وقتًا طويلاً - سنوات وسنوات - لذلك سنواصل التجربة نفسها بشكل متقطع لمدة 100 يوم أو أكثر سنويًا، حتى نكتشفه نحن أو يكتشفه شخص آخر."
↑ تشابمان، كيت؛ تيرنر، كريستي (13 فبراير 2018). "بدأ البحث" . التعليم في الكيمياء . الجمعية الملكية للكيمياء . تم الاطلاع عليه في 28 يونيو 2019. كاد البحث عن العنصر 113 أن يُتخلى عنه بسبب نقص الموارد، ولكن هذه المرة يمول إمبراطور اليابان جهود معهد ريكين لتوسيع الجدول الدوري إلى صفه الثامن.
1 2 3 "63-я ПК ЯФ: на пути к 119-my elementu и novому источнику нейтронов" [ الاجتماع الثالث والستون لـ PAC NP: في الطريق إلى العنصر 119 ومصدر نيوترون جديد ] (بالروسية). المعهد المشترك للأبحاث النووية. 25 يونيو 2026 . تم الاسترجاع 16 يوليو 2016 .{{cite news}}: CS1 maint: url-status ( link )
1 2 "В ЛЯР ОИЯИ впровые в мире синтезирован livevermorий-288" [ تم تصنيع ليفرموريوم-288 لأول مرة في العالم في FLNR JINR ] (بالروسية). المعهد المشترك للأبحاث النووية. 23 أكتوبر 2023. مؤرشفة من الأصلي في 3 مارس 2024 . تم الاسترجاع 18 نوفمبر 2023 .
↑ "تهنئة غريغوري تروبنيكوف بمناسبة الذكرى السبعين لتأسيس المعهد المشترك للأبحاث النووية" . المعهد المشترك للأبحاث النووية . تاريخ الاسترجاع: 16 أبريل 2026 .
^ “В ОИЯИ подвели итоги 139-й сессии Ученого совета” (بالروسية). المعهد المشترك للأبحاث النووية. 20 فبراير 2026 . تم الاسترجاع 22 فبراير 2026 . تم إنشاء برنامج جديد خلال اليوم الأول من خلال إنشاء مختبرات رد الفعل الحديثة G. ن. فيليروفا يوريا أوغانيسيان «تذهب إلى العنصر 119». في ما توصلت إليه في التحليل المقترح لهذه المادة، يتم العمل على تجميع العناصر الشاملة والمنظور الشامل الأقراص الدورية مندلييفا. أكاديمي أوغانيسيان ينشر تجربة جديدة ونتائج رائعة خلال السنوات. «مبدأ هذا الاختبار: في هذه اللحظة، يمكنك وضع المزيد من العناصر المتماسكة، أو يمكننا الوصول إليها سبق. النظريات التي لا تتطلب إجابة واحدة هي الكلمة التي تم حلها للتجربة والتي بدأت بالفعل في تحقيقها "هذا العام"، — ركز على يوري شولاكوفيتش.{{cite news}}: CS1 maint: url-status ( link )
↑ المعهد المشترك للأبحاث النووية (14 أبريل 2026). "الأكاديمي يوري أوغانيسيان يحتفل بعيد ميلاده الثالث والتسعين" . المعهد المشترك للأبحاث النووية . تاريخ الاطلاع: 6 يونيو 2026. يواصل العلماء اليوم أبحاثهم، وينصبّ اهتمامهم على عناصر الدورة الثامنة. في مايو 2026 ، ستبدأ تجربة تاريخية لتخليق العنصر 119، بقيادة يوري أوغانيسيان، في مختبر التفاعلات النووية بالمعهد المشترك للأبحاث النووية. سيُستخدم البركليوم كهدف، وسيتم تشعيعه بحزمة مكثفة من أيونات التيتانيوم-50. وقد استمرت الاستعدادات لهذه التجربة المعقدة على مدى السنوات الأربع الماضية، ومن المتوقع الحصول على النتائج الأولية هذا العام.
↑ "تحضير أهداف البركليوم لتخليق العنصر 119 في روسيا" . zamin.uz . 30 مايو 2026. تم الاطلاع عليه في 6 يونيو 2026 .
↑ "مجموعة جديدة في الجدول الدوري" (ملف PDF) . مختبر لورانس ليفرمور الوطني. أبريل 2007. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 28 مايو 2008. تم الاطلاع عليه بتاريخ 18 يناير 2008 .
↑ إيتكيس، إم جي؛ أوغانيسيان، يو. تس. (2007). "تخليق أنوية جديدة ودراسة الخصائص النووية وآليات تفاعل الأيونات الثقيلة" . jinr.ru. المعهد المشترك للأبحاث النووية . تاريخ الاسترجاع: 23 سبتمبر 2016 .
↑ تشودري، ب. روي؛ سامانتا، س.؛ باسو، د.ن. (2008). "البحث عن أثقل النوى طويلة العمر خارج وادي الاستقرار". مجلة Physical Review C. 77 ( 4) 044603. arXiv : 0802.3837 . Bibcode : 2008PhRvC..77d4603C . doi : 10.1103/PhysRevC.77.044603 . S2CID 119207807 .
1 2 3 تشودري، آر بي؛ سامانتا، سي؛ باسو، دي إن (2008). "أعمار النصف النووية للنشاط الإشعاعي ألفا للعناصر ذات العدد الذري 100 ≤ Z ≤ 130". جداول البيانات الذرية والنووية . 94 (6): 781-806 . arXiv : 0802.4161 . Bibcode : 2008ADNDT..94..781C . doi : 10.1016/j.adt.2008.01.003 . S2CID 96718440 .
1 2 أوغانيسيان، يو. نهاية الخبر. أوتيونكوف، ف؛ لوبانوف، يو. عبدولين، ف؛ بولياكوف، أ. ساجيدك، ر. شيروكوفسكي، أنا. تسيجانوف، يو؛ وآخرون . (2009). "محاولة إنتاج العنصر 120 في تفاعل ²⁴⁴ Pu + ⁵⁸ Fe". فيز. القس ج . 79 (2) 024603. بيب كود : 2009PhRvC..79b4603O . دوى : 10.1103/PhysRevC.79.024603 .
1 2 هوفمان، س.؛ وآخرون (2008). دراسة تأثيرات الغلاف عند Z=120 و N=184 (تقرير). تقرير جي إس آي العلمي. ص 131.
1 2 هوفمان، إس؛ هاينز، س.؛ مان، ر. مورير، J.؛ مونزينبرج، ج.؛ أنتاليك، س.؛ بارث، دبليو؛ بوركهارد، زئبق؛ داهل، ل.؛ إبرهارت، ك. جرزيواتش، ر.؛ هاميلتون، JH. هندرسون، RA؛ كينيلي، JM. كيندلر، ب. كوجوهاروف، أنا. لانج، ر. لوميل، ب. ميرنيك، ك. ميلر، د.؛ مودي، كج. موريتا، ك.؛ نيشيو، ك.؛ بوبيكو، AG. روبرتو، جي بي؛ رونكي، J.؛ ريكاتشفسكي، KP؛ سارو، س. شيدنبرجر، C .؛ شوت، HJ. شونيسي، دا؛ ستوير، MA؛ ثورل بوبيش، ب.؛ تينشرت، ك. تراوتمان، ن.؛ أوسيتالو، ج.؛ يريمين، أ. ف. (2016). "مراجعة النوى فائقة الثقل ذات العناصر الزوجية والبحث عن العنصر 120" . المجلة الأوروبية للفيزياء أ . 2016 (52): 180. Bibcode : 2016EPJA...52..180H . doi : 10.1140/epja/i2016-16180-4 . OSTI 1410078. S2CID 124362890 .
↑ معهد الإحصاء الألماني (2012-04-05). "البحث عن جزيرة الاستقرار" . gsi.de. معهد الإحصاء الألماني . تاريخ الاسترجاع: 23 سبتمبر 2016 .
↑ أدكوك، كولين (2 أكتوبر 2015). "مسائل ثقيلة: سيغورد هوفمان يتحدث عن أثقل النوى" . مجلة الفيزياء+ . مؤرشف من الأصل في 18 يوليو 2023. تم الاطلاع عليه في 23 سبتمبر 2016 .
↑ هوفمان، س. (12 مايو 2015)، "البحث عن نظائر العنصر 120 في جزيرة شين" ، النوى الغريبة ، وورلد ساينتيفيك، ص 213-224 ، Bibcode : 2015exon.conf..213H ، doi : 10.1142/9789814699464_0023 ، ISBN 978-981-4699-45-7تم الاطلاع عليه بتاريخ 27 فبراير 2022
↑ دولمان، سي إي (20 أكتوبر 2011). "أبحاث العناصر فائقة الثقل: أخبار من مركز أبحاث الأيونات الثقيلة وماينز" . تم الاطلاع عليه بتاريخ 23 سبتمبر 2016 .
^ سيويك ويلتشينسكا، ك. كاب، T.؛ Wilczyński، J. (أبريل 2010). “كيف يمكن تركيب العنصر Z = 120؟”. المجلة الدولية للفيزياء الحديثة ه . 19 (4): 500. بيب كود : 2010IJMPE..19..500S . دوى : 10.1142/S021830131001490X .
1 2 3 4 5 كراتز، جيه في (5 سبتمبر 2011). تأثير العناصر فائقة الثقل على العلوم الكيميائية والفيزيائية (ملف PDF) . المؤتمر الدولي الرابع حول كيمياء وفيزياء العناصر ما بعد الأكتينيدات. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 14 يونيو 2022. تم الاطلاع عليه في 27 أغسطس 2013 .
↑ سوكولوفا، سفيتلانا؛ بوبيكو، أندريه (24 مايو 2021). "كيف تُولد العناصر الكيميائية الجديدة؟" . jinr.ru. المعهد المشترك للأبحاث النووية . تاريخ الاسترجاع: 4 نوفمبر 2021. في السابق، كنا نعمل بشكل أساسي مع الكالسيوم، وهو العنصر رقم 20 في الجدول الدوري. كان يُستخدم لقصف الهدف. وأثقل عنصر يمكن استخدامه لصنع هدف هو الكاليفورنيوم، 98. وبناءً على ذلك، فإن 98 + 20 = 118. أي أنه للحصول على العنصر 120، نحتاج إلى الانتقال إلى الجسيم التالي، والذي يُرجح أن يكون التيتانيوم: 22 + 98 = 120. لا يزال هناك الكثير من العمل لضبط النظام. لا أريد أن أستبق الأحداث، ولكن إذا تمكنا من إجراء جميع التجارب النموذجية بنجاح، فمن المحتمل أن تبدأ التجارب الأولى على تركيب العنصر 120 هذا العام.
↑ أهوجا، أنجانا (18 أكتوبر 2023). "حتى الجدول الدوري يجب أن يخضع لحقيقة الحرب" . فايننشال تايمز . تم الاطلاع عليه بتاريخ 20 أكتوبر 2023 .
^ ماير ، أناستاسيا (31 مايو 2023). ""معظم شركائنا السياسيين هم الأفضل"" [ معظم شركائنا أكثر حكمة من السياسيين ] . فيدوموستي (بالروسية) . تم الاسترجاع في 15 أغسطس 2023 . يتم تسليم جميع مجموعات أجهزة قياس الطيف الكتلي ومطياف الكتلة إلى 120 عنصرًا كثافة عالية من الكروم والتيتانا. تعلم الكشف عن الذرات الفردية العالمية في التفاعلات بأقل عدد ممكن من اللحظات. سننتظر قريبًا عندما نتأكد من المواد المصنعة لآلات المفاعلات والفواصل في أجهزتنا شركاء في «روساتوم» والولايات المتحدة: كوري، بيركلي، كاليفورنيا. نأمل أن يكون في عام 2025 ج. نحن نعتمد بشدة على 120 عنصرًا.
↑ تشابمان، كيت (10 أكتوبر 2023). "مختبر بيركلي يقود البحث الأمريكي عن العنصر 120 بعد انهيار التعاون مع روسيا" . عالم الكيمياء . تم الاطلاع عليه بتاريخ 20 أكتوبر 2023 .
↑ بيرون، لورين (16 أكتوبر 2023). "مختبر بيركلي يختبر نهجًا جديدًا لصنع العناصر فائقة الثقل" . lbl.gov . مختبر لورانس بيركلي الوطني . تم الاطلاع عليه بتاريخ 20 أكتوبر 2023 .
↑ بيرون، لورين (23 يوليو 2024). "طريقة جديدة لتصنيع العنصر 116 تفتح الباب أمام ذرات أثقل" . lbl.gov . مختبر لورانس بيركلي الوطني . تم الاطلاع عليه بتاريخ 24 يوليو 2024 .
↑ بورزاك، كاثرين (23 يوليو 2024). "أثقل عنصر حتى الآن في متناول اليد بعد إنجاز كبير" . مجلة نيتشر . 632 (8023): 16-17 . Bibcode : 2024Natur.632...16B . doi : 10.1038/d41586-024-02416-3 . PMID 39043946. تاريخ الاسترجاع: 24 يوليو 2024 .
↑ سيرفيس، روبرت ف. (23 يوليو 2024). "الولايات المتحدة تعود إلى سباق صهر عناصر فائقة الثقل غير معروفة" . مجلة ساينس . تم الاطلاع عليه بتاريخ 24 يوليو 2024 .
↑ بونتزن، أندرو (10 سبتمبر 2025). "بودكاست بي بي سي: عناصر جديدة" . تم الاطلاع عليه بتاريخ 15 نوفمبر 2025 .
↑ نيلسون، فيليسيتي (15 أغسطس 2024). "كيف تصدّرت اليابان سباق اكتشاف العنصر 119" . مجلة ACS Central Science . 10 (9): 1669-1673 . doi : 10.1021/acscentsci.4c01266 . PMC 11539895. PMID 39507239 .
↑ هوفمان، سيغورد (2014). ما وراء اليورانيوم: رحلة إلى نهاية الجدول الدوري . مطبعة سي آر سي. ص 105. ISBN 978-0-415-28495-0.
1 2 3 كاربوف، أ؛ زغرباييف، ف؛ غرينر، و (2015). "النوى فائقة الثقل: ما هي مناطق الخريطة النووية التي يمكن الوصول إليها في الدراسات الأقرب" (ملف PDF) . cyclotron.tamu.edu . جامعة تكساس إيه آند إم . تم الاطلاع عليه بتاريخ 30 أكتوبر 2018 .
١ ٢ انظر التقارير السنوية لمختبر فليروف ٢٠٠٠-٢٠٠٤ شاملةً http://www1.jinr.ru/Reports/Reports_eng_arh.html
1 2 توماس، آر جي؛ ساكسينا، أ.؛ ساهو، بي كيه؛ شودري، RK؛ جوفيل، آي إم؛ كايلاس، س. كابور، س.س. باروبي، م.؛ سيناوسيرو، م.؛ بريت، ج.؛ ريزي، V.؛ فابريس، د.؛ لوناردون، م. موريتو، S .؛ فيستي، ج؛ نبيا، ج.؛ بيسينتي، س. دالينا، ب. ديراسمو، ج؛ فيوري، م. بالومبا، م. بانتاليو، أ؛ باتيتشيو، V.؛ سيمونيتي، ج.؛ جيلي، ن.؛ لوكاريلي، ف. (2007). “تفاعلات الانشطار والتجزئة الثنائية في أنظمة ⁸⁰ Se+ ²⁰⁸ Pb و ⁸⁰ Se + ^{232 Th”.}المراجعة البدنية ج . 75 (2): 024604–1–024604–9. doi : 10.1103/PhysRevC.75.024604 . hdl : 2158/776924 .
↑ لودهي، ماك، محرر. (مارس 1978). العناصر فائقة الثقل: وقائع الندوة الدولية حول العناصر فائقة الثقل . لوبوك، تكساس: دار بيرغامون للنشر. ISBN 978-0-08-022946-1.
↑ أودي، ج.؛ كونديڤ، ف.ج.؛ وانغ، م.؛ هوانغ، و.ج.؛ نعيمي، س. (2017). "تقييم NUBASE2016 للخواص النووية" (ملف PDF) . الفيزياء الصينية ج . 41 (3) 030001. رمز Bibcode : 2017ChPhC..41c0001A . doi : 10.1088/1674-1137/41/3/030001 . مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 2021-08-09 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2018-12-08 .
مارينوف ، أ.؛ رودوشكين، إ.؛ كولب، د.؛ باب، أ.؛ كاشيف، ي.؛ براندت، ر.؛ جينتري، ر.ف.؛ ميلر، هـ.و. (2010). "دليل على وجود نواة فائقة الثقل طويلة العمر ذات عدد كتلي ذري A=292 وعدد ذري Z=~122 في الثوريوم الطبيعي". المجلة الدولية للفيزياء الحديثة E. 19 ( 1): 131-140 . arXiv : 0804.3869 . Bibcode : 2010IJMPE..19..131M . doi : 10.1142/S0218301310014662 . S2CID 117956340 .
↑ الجمعية الملكية للكيمياء ، " ادعاء العنصر الأثقل يتعرض لانتقادات مؤرشف في 2016-03-04 في آلة Wayback "، عالم الكيمياء.
مارينوف ، أ .؛ رودوشكين، إ.؛ كاشيف، ي.؛ هاليتش، ل.؛ سيغال، إ.؛ باب، أ.؛ جينتري، ر. ف.؛ ميلر، هـ. و.؛ كولب، د.؛ براندت، ر. (2007). "وجود حالات متماثلة طويلة الأمد في نظائر الثوريوم الطبيعية الفقيرة بالنيوترونات". مجلة فيزيكال ريفيو سي . 76 (2): 021303(R). arXiv : nucl-ex/0605008 . Bibcode : 2007PhRvC..76b1303M . doi : 10.1103/PhysRevC.76.021303 . S2CID 119443571 .
↑ آر سي باربر؛ جيه آر دي لايتر (2009). "تعليق على 'وجود حالات متماثلة طويلة الأمد في نظائر الثوريوم الطبيعية الفقيرة بالنيوترونات'". Phys. Rev. C . 79 (4) 049801. Bibcode : 2009PhRvC..79d9801B . doi : 10.1103/PhysRevC.79.049801 .
↑ أ. مارينوف؛ إ. رودوشكين؛ ي. كاشيف؛ ل. هاليتش؛ إ. سيغال؛ أ. باب؛ ر. ف. جينتري؛ هـ. و. ميلر؛ د. كولب؛ ر. براندت (2009). "رد على "تعليق على 'وجود حالات متماثلة طويلة الأمد في نظائر الثوريوم الطبيعية الفقيرة بالنيوترونات"". مجلة Physical Review C. 79 ( 4) 049802. Bibcode : 2009PhRvC..79d9802M . doi : 10.1103/PhysRevC.79.049802 .
↑ ج. لاخنر؛ إ. ديلمان؛ ت. فايسترمان؛ ج. كورشينك؛ م. بوتيفتسيف؛ ج. روجيل (2008). "البحث عن حالات متماثلة طويلة الأمد في نظائر الثوريوم الفقيرة بالنيوترونات". مجلة Physical Review C ، 78 (6) 064313. arXiv : 0907.0126 . Bibcode : 2008PhRvC..78f4313L . doi : 10.1103/PhysRevC.78.064313 . S2CID 118655846 .
↑ مارينوف، أ.؛ رودوشكين، إ.؛ باب، أ.؛ كاشيف، ي.؛ كولب، د.؛ براندت، ر.؛ جنتري، ر.ف.؛ ميلر، هـ.و.؛ هاليتش، ل.؛ سيغال، إ. (2009). "وجود نظائر طويلة العمر لعنصر فائق الثقل في الذهب الطبيعي" (ملف PDF) . المجلة الدولية للفيزياء الحديثة E. 18 ( 3): 621-629 . arXiv : nucl-ex/0702051 . Bibcode : 2009IJMPE..18..621M . doi : 10.1142/S021830130901280X . S2CID 119103410. مؤرشف من النسخة الأصلية (ملف PDF) في 14 يوليو 2014 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 12 فبراير 2012 .
1 2 إمسلي، جون (2011). لبنات بناء الطبيعة: دليل شامل للعناصر ( طبعة جديدة). نيويورك: مطبعة جامعة أكسفورد. ص 592. ISBN 978-0-19-960563-7.
^ بيترمان، أنا؛ لانجانكي، ك.؛ مارتينيز-بينيدو، ج.؛ بانوف، الرابع؛ رينهارد، PG. ثيليمان، إف كيه (2012). "هل تم إنتاج عناصر فائقة الثقل في الطبيعة؟" . المجلة الفيزيائية الأوروبية أ . 48 (122): 122. أرخايف : 1207.3432 . بيب كود : 2012EPJA...48..122P . دوى : 10.1140/epja/i2012-12122-6 . S2CID 119264543 .
↑ جيسون رايت (16 مارس 2017). "نجم برزيبيلسكي الثالث: النجوم النيوترونية، أونبينيليوم، والكائنات الفضائية" . تم الاطلاع عليه بتاريخ 31 يوليو 2018 .
↑ VA Dzuba؛ VV Flambaum؛ JK Webb (2017). "انزياح النظائر والبحث عن العناصر فائقة الثقل شبه المستقرة في البيانات الفيزيائية الفلكية". Physical Review A. 95 ( 6) 062515. arXiv : 1703.04250 . Bibcode : 2017PhRvA..95f2515D . doi : 10.1103/PhysRevA.95.062515 . S2CID 118956691 .
↑ مؤرشف في Ghostarchiveوآلة WaybackSciShow Space (31 يوليو 2018). "قد يخفي هذا النجم عناصر غير مكتشفة. نجم برزيبيلسكي" . youtube.com . تاريخ الوصول: 31 يوليو 2018 .
↑ وابير، جيه تي (1969). "حسابات ديراك-سلاتر باستخدام طريقة SCF لعناصر ما وراء اللورنسيوم". مجلة الفيزياء الكيميائية . 51 (2): 664. Bibcode : 1969JChPh..51..664W . doi : 10.1063/1.1672054 .
↑ أمادور، دافي إتش تي؛ دي أوليفيرا، هيبي سي بي؛ سامبرانو، خوليو آر؛ غارغانو، ريكاردو؛ دي ماسيدو، لويز غيلهيرمي إم. (12 سبتمبر 2016). "دراسة إلكترونية شاملة مترابطة رباعية المكونات على فلوريد الأكتينيوم إيكا (E121F) بما في ذلك تفاعل غاونت: الشكل التحليلي الدقيق، والترابط، والتأثير على الأطياف الدورانية الاهتزازية". رسائل الفيزياء الكيميائية . 662 : 169-175 . Bibcode : 2016CPL...662..169A . doi : 10.1016/j.cplett.2016.09.025 . hdl : 11449/168956 .
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 أوميموتو ، كويتشيرو؛ سايتو، سوسومو (1996). "التكوينات الإلكترونية للعناصر فائقة الثقل" . مجلة الجمعية الفيزيائية اليابانية . 65 (10): 3175-3179 . Bibcode : 1996JPSJ...65.3175U . doi : 10.1143/JPSJ.65.3175 . تاريخ الاسترجاع: 31 يناير 2021 .
1 2 3 4 5 دونغون، جيه بي؛ بيكو، بي. (2017). "كيمياء عناصر المجموعة 5g. حسابات نسبية على سداسي فلوريد" . Angewandte Chemie International Edition . 56 (34): 10132–10134 . Bibcode : 2017ACIE...5610132D . doi : 10.1002/anie.201701609 . PMID 28444891. S2CID 205400592 .
↑ جاكوبي، ميتش (2006). "ذرة فائقة الثقل لم يتم تصنيعها بعد من شأنها أن تشكل جزيئًا ثنائي الذرة مستقرًا مع الفلور". أخبار الكيمياء والهندسة . 84 (10): 19. doi : 10.1021/cen-v084n010.p019a .
↑ ماخيون، ماجستير (أكتوبر 1988). "حول البنية الإلكترونية لمركبات 5g ¹ للعنصر 125: دراسة شبه نسبية باستخدام مطياف الكتلة MS-Xα". مجلة الكيمياء الفيزيائية والكيمياء الفيزيائية البيولوجية . 85 (10): 917-24 . Bibcode : 1988JCP....85..917M . doi : 10.1051/jcp/1988850917 .
1 2 3 كورا، هـ.؛ تشيبا، س. (2013). "مستويات الجسيمات المفردة للنوى الكروية في منطقة الكتلة الفائقة الثقل والكتلة الفائقة الثقل للغاية" . مجلة الجمعية الفيزيائية اليابانية . 82 (1) 014201. Bibcode : 2013JPSJ...82a4201K . doi : 10.7566/JPSJ.82.014201 .
1 2 "علماء نوويون يتطلعون إلى هبوط محتمل على "جزيرة استقرار" ثانية"" يوريك أليرت!" ، 6 أبريل 2008. مؤرشف من الأصل في 12 مارس 2016. تم الاطلاع عليه في 17 ديسمبر 2015 .
1 2 جرومان، ينس؛ موسيل، أولريش. فينك، بيرند. غرينر، والتر (1969). “التحقيق في استقرار النوى فائقة الثقل حول Z = 114 و Z = 164”. Zeitschrift für Physik . 228 (5): 371– 386. بيب كود : 1969ZPhy..228..371G . دوى : 10.1007/BF01406719 . S2CID 120251297 .
1 2 3 فريكه، بوركهارد (1977). "حسابات ديراك-فوك-سلاتر للعناصر من Z = 100، الفيرميوم، إلى Z = 173" (ملف PDF) . التأثير الحديث للفيزياء على الكيمياء غير العضوية . 19 : 83-192 . Bibcode : 1977ADNDT..19...83F . doi : 10.1016/0092-640X(77)90010-9 . تاريخ الاسترجاع: 25 فبراير 2016 .
1 2 3 4 إلياف، إفرايم (26 أبريل 2023). "حسابات مرجعية للبنية الإلكترونية الذرية على حافة الجدول الدوري" . jinr.ru. المعهد المشترك للأبحاث النووية . تم الاطلاع عليه في 29 يوليو 2023 .
↑ بينمان، ر. أ.؛ مان، ج. ب.؛ يورغنسن، س. ك. (فبراير 1971). "تكهنات حول كيمياء العناصر فائقة الثقل مثل Z = 164". رسائل الفيزياء الكيميائية . 8 (4): 321-326 . Bibcode : 1971CPL.....8..321P . doi : 10.1016/0009-2614(71)80054-4 .
↑ Cwiok, S.; Heenen, P.-H.; Nazarewicz, W. (2005). "تعايش الأشكال والثلاثية المحورية في النوى فائقة الثقل". Nature . 433 ( 7027): 705–9 . Bibcode : 2005Natur.433..705C . doi : 10.1038/nature03336 . PMID 15716943. S2CID 4368001 .
1 2 غامبير، واي كيه؛ بهاجوات، أ.؛ غوبتا، م. (2015). "أعلى قيمة حدية لـ Z في الجدول الدوري الموسع" . مجلة الفيزياء G: الفيزياء النووية وفيزياء الجسيمات . 42 (12) 125105. Bibcode : 2015JPhG...42l5105G . doi : 10.1088/0954-3899/42/12/125105 .
1 2 فيليب بول (نوفمبر 2010). "هل سيُنهي العنصر 137 فعلاً الجدول الدوري؟ فيليب بول يُحلل الأدلة" . عالم الكيمياء . الجمعية الملكية للكيمياء . تاريخ الاسترجاع: 30 سبتمبر 2012 .
↑ إيسبرغ، ر.؛ ريسنيك، ر. (1985). فيزياء الكم للذرات والجزيئات والمواد الصلبة والنوى والجسيمات . وايلي . ISBN 978-0-471-87373-0.
↑ "حل معادلة ديراك للهيدروجين" .
↑ بيوركن، جيه دي؛ دريل، إس دي (1964). ميكانيكا الكم النسبية . ماكجرو هيل .
1 2 3 4 سميتس، أو آر؛ إنديلكاتو، ب.؛ نازاريفيتش، دبليو.؛ بيبيليهت، إم.؛ شفيردتفيغر، ب. (2023). "تجاوز حدود الجدول الدوري - مراجعة لنظرية البنية الإلكترونية النسبية الذرية وحسابات العناصر فائقة الثقل". تقارير الفيزياء . 1035 : 1-57 . arXiv : 2301.02553 . Bibcode : 2023PhR..1035....1S . doi : 10.1016/j.physrep.2023.09.004 .
↑ غرينر، دبليو؛ شرام، إس. (2008). "رسالة مرجعية QEDV-1: فراغ QED". المجلة الأمريكية للفيزياء . 76 (6): 509. Bibcode : 2008AmJPh..76..509G . doi : 10.1119/1.2820395 .والمراجع الواردة فيها
↑ وانغ، يانغ؛ وونغ، ديلون؛ شيتوف، أندريه ف.؛ برار، فيكتور و.؛ تشوي، سانغكوك؛ وو، تشيونغ؛ تساي، هسين-زون؛ ريغان، ويليام؛ زيتل، أليكس ؛ كاواكامي، رولاند ك.؛ لوي، ستيفن ج.؛ ليفيتوف، ليونيد س.؛ كرومي، مايكل ف. (10 مايو 2013). "ملاحظة رنين الانهيار الذري في النوى الاصطناعية على الجرافين". مجلة ساينس . 340 (6133): 734-737 . arXiv : 1510.02890 . Bibcode : 2013Sci...340..734W . doi : 10.1126/science.1234320 . PMID: 23470728 . S2CID 29384402 .
↑ إنديلكاتو، بول؛ بيرون، جاك؛ جونسون، بير (2011-06-01). "هل حسابات MCDF صحيحة بنسبة 101% في نطاق العناصر فائقة الثقل؟" . مجلة حسابات الكيمياء النظرية . 129 ( 3-5 ): 495-505 . doi : 10.1007/s00214-010-0887-3 . hdl : 2043/12984 . ISSN 1432-881X . S2CID 54680128 .
↑ راينهارت، يواكيم؛ غرينر، والتر (2015). "استكشاف الحقول فوق الحرجة باستخدام النوى الحقيقية والاصطناعية". الفيزياء النووية: الحاضر والمستقبل . ص 195-210 . doi : 10.1007/978-3-319-10199-6_19 . ISBN 978-3-319-10198-9.
1 2 جولياني، إس. أ.؛ ماثيسون، ز.؛ نازاريفيتش، و.؛ أولسن، إ.؛ راينهارد، ب.-ج.؛ سادوخان، ج.؛ شترويمبف، ب.؛ شونك، ن.؛ شفيردتفيغر، ب. (2019). "ندوة: العناصر فائقة الثقل: أوغانيسون وما بعده" . مراجعات الفيزياء الحديثة . 91 (1): 011001-1 – 011001-25 . رمز Bibcode : 2019RvMP...91a1001G . doi : 10.1103/RevModPhys.91.011001 . S2CID 126906074 .
↑ هولدوم، ب.؛ رين، ج.؛ تشانغ، س. (2018). "قد لا تكون مادة الكواركات غريبة". رسائل المراجعة الفيزيائية . 120 (1): 222001-1 – 222001-6 . arXiv : 1707.06610 . Bibcode : 2018PhRvL.120v2001H . doi : 10.1103/PhysRevLett.120.222001 . PMID 29906186. S2CID 49216916 .
↑ تشنغ-جون، شيا؛ شي-شنغ، شيويه؛ رن-شين، شو؛ شان-غوي، تشو (2020). "الأجسام المشحونة فوق الحرجة وتكوين أزواج الإلكترون-بوزيترون". مجلة Physical Review D. 101 ( 10) 103031. arXiv : 2001.03531 . Bibcode : 2020PhRvD.101j3031X . doi : 10.1103/PhysRevD.101.103031 . S2CID 210157134 .
^ مارسيلاك، بيير دي. نويل كورون؛ جيرار دامبير؛ جاك لوبلان؛ جان بيير مواليتش (أبريل 2003). “الكشف التجريبي عن جسيمات ألفا من التحلل الإشعاعي للبزموت الطبيعي”. طبيعة . 422 (6934): 876–878 . بيب كود : 2003Natur.422..876D . دوى : 10.1038 / Nature01541 . بميد 12712201 . S2CID 4415582 .
↑ كونسيدين، جلين د.؛ كوليك، بيتر هـ. (2002). موسوعة فان نوستراند العلمية ( الطبعة التاسعة). وايلي-إنترساينس. ISBN 978-0-471-33230-5. OCLC 223349096 .
1 2 3 4 كورا، ح. (2011). أنماط الاضمحلال وحدود وجود النوى في منطقة الكتلة الفائقة الثقل (ملف PDF) . المؤتمر الدولي الرابع حول كيمياء وفيزياء العناصر ما بعد الأكتينيدات. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 4 يوليو 2021. تم الاطلاع عليه في 18 نوفمبر 2018 .
1 2 غرينر، و. (2013). "النوى: فائقة الثقل - فائقة النيوترونية - غريبة - والمادة المضادة" (ملف PDF) . مجلة الفيزياء: سلسلة المؤتمرات . 413 (1) 012002. Bibcode : 2013JPhCS.413a2002G . doi : 10.1088/1742-6596/413/1/012002 .
دينيسوف ، ف . (2005). "الأعداد السحرية للنوى فائقة الثقل" . فيزياء النوى الذرية . 68 (7): 1133-1137 . Bibcode : 2005PAN....68.1133D . doi : 10.1134/1.1992567 . S2CID 119430168 .
↑ شفيردتفيغر، بيتر؛ باستيكا، لوكاس ف.؛ بونيت، أندرو؛ بومان، باتريك أو. (2015). "التأثيرات النسبية والكهروديناميكية الكمية في العناصر فائقة الثقل". الفيزياء النووية أ . 944 (ديسمبر 2015): 551-577 . Bibcode : 2015NuPhA.944..551S . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2015.02.005 .
^ دفوراك، ج. بروشل، دبليو؛ تشيلنوكوف، م. دريسلر، ر. دولمان، ش. هـ؛ إبرهارت، ك. جورشكوف، V.؛ جاغر، E.؛ كروكن، ر. كوزنتسوف، أ. ناجامي، Y.؛ نيبل، ف. نوفاكوفا، Z .؛ تشين، Z .؛ شاديل، م.؛ شوستن، ب. شيمبف، E.؛ سيمتشينكوف، أ. ثورل، ب. تورلر، أ. ويجرزيكي، م.؛ فيرتشينسكي، ب. ياكوشيف، أ. ييرمين، أ. (2006). "النواة السحرية ^{المضاعفة}₁₀₈₂₇₀ هس ₁₆₂ " . رسائل المراجعة البدنية . 97 (24) 242501. Bibcode : 2006PhRvL..97x2501D . doi : 10.1103/PhysRevLett.97.242501 . PMID 17280272 .
↑ لافورج، إيفان؛ برايس، ويل؛ رافيلسكي، يوهان (15 سبتمبر 2023). "العناصر فائقة الثقل والمادة فائقة الكثافة". المجلة الأوروبية للفيزياء بلس . 138 (9): 812. arXiv : 2306.11989 . Bibcode : 2023EPJP..138..812L . doi : 10.1140/epjp/s13360-023-04454-8 .
↑ "علماء الفيزياء يدفعون الجدول الدوري إلى أقصى حدوده | أخبار العلوم" . 27 فبراير 2019. تم الاطلاع عليه بتاريخ 25 ديسمبر 2023 .
↑ ديشارج، ج.؛ بيرغر، ج.-ف.؛ جيرو، م.؛ ديتريش، ك. (مارس 2003). "الفقاعات وشبه الفقاعات كنوع جديد من النوى فائقة الثقل". الفيزياء النووية أ . 716 : 55-86 . Bibcode : 2003NuPhA.716...55D . doi : 10.1016/S0375-9474(02)01398-2 .
↑ أغبيمافا، إس إي؛ أفاناسيف، إيه في (25 مارس 2021). "النوى الكروية والحلقية فائقة الثقل: دور بنية الغلاف". مجلة Physical Review C. 103 ( 3) 034323. arXiv : 2012.13799 . Bibcode : 2021PhRvC.103c4323A . doi : 10.1103/PhysRevC.103.034323 .
↑ أفاناسيف، أ.ف.؛ أغبيمافا، س.إ.؛ غياوالي، أ. (يوليو 2018). "النوى فائقة الثقل: الوجود والاستقرار" . رسائل الفيزياء ب . 782 : 533-540 . arXiv : 1804.06395 . Bibcode : 2018PhLB..782..533A . doi : 10.1016/j.physletb.2018.05.070 .
↑ بالينزويلا، ي.م.؛ رويز، ل.ف.؛ كاربوف، أ.؛ غرينر، و. (2012). "دراسة منهجية لخصائص اضمحلال أثقل العناصر" (ملف PDF) . نشرة الأكاديمية الروسية للعلوم: الفيزياء . 76 (11): 1165-1171 . Bibcode : 2012BRASP..76.1165P . doi : 10.3103/S1062873812110172 . ISSN 1062-8738 . S2CID 120690838. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 18-11-2018 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 01-12-2018 .
^ بوينارو ، دورين ن. غيرغيسكو، را؛ غرينر، دبليو (2012). “الاضمحلال العنقودي للنوى فائقة الثقل” . المراجعة البدنية ج . 85 (3) 034615. بيب كود : 2012PhRvC ..85c4615P . دوى : 10.1103/PhysRevC.85.034615 . تم الاسترجاع 2 مايو 2017 .
1 2 3 4 فان دير شور، ك. (2016). التركيب الإلكتروني للعنصر 123 (PDF) (مع أطروحة). جامعة ريكس في جرونينجن.
↑ إنديلكاتو، بول؛ بيرون، جاك؛ جونسون، بير (2011). "هل حسابات MCDF صحيحة بنسبة 101% في نطاق العناصر فائقة الثقل؟" . مجلة حسابات الكيمياء النظرية . 129 ( 3-5 ): 495-505 . doi : 10.1007/s00214-010-0887-3 . hdl : 2043/12984 . S2CID 54680128 .
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 "التوزيعات الإلكترونية الممكنة حتى Z = 172" . primefan.ru . مؤرشف من الأصل في 5 مارس 2016. تم الاطلاع عليه في 15 يناير 2022 .

للمزيد من القراءة

كالدور، يو. (2005). "العناصر فائقة الثقل - الكيمياء والتحليل الطيفي". موسوعة الكيمياء الحاسوبية . doi : 10.1002/0470845015.cu0044 . ISBN 978-0-470-84501-1.
سيبورغ، جي تي (1968). "العناصر التي تتجاوز 100: الوضع الراهن والآفاق المستقبلية" . المراجعة السنوية للعلوم النووية . 18 : 53-152 . Bibcode : 1968ARNPS..18...53S . doi : 10.1146/annurev.ns.18.120168.000413 .
سكيري، إريك. (2011). مقدمة موجزة جدًا للجدول الدوري، مطبعة جامعة أكسفورد، أكسفورد . مطبعة جامعة أكسفورد. رقم ISBN 978-0-19-958249-5.

روابط خارجية

هولر، جيم. "صور المدارات g" . جامعة كنتاكي. مؤرشف من الأصل بتاريخ 3 مارس 2016. تم الاطلاع عليه بتاريخ 3 مارس 2016 .
ريحاني، جريس أ. "الجدول الدوري الموسع للعناصر" . مؤرشف من الأصل بتاريخ 16 سبتمبر 2020. تم الاطلاع عليه بتاريخ 2 فبراير 2009 .
سكيري، إريك. "موقع إريك سكيري الإلكتروني للعناصر والجدول الدوري" . تم الاطلاع عليه بتاريخ 26-03-2013 .

[LBL-1] 1 2 سيبورغ، غلين ت. (26 أغسطس 1996). "تاريخ مبكر لمختبر لورانس بيركلي الوطني" . مؤرشف من الأصل في 15 نوفمبر 2010. تم الاطلاع عليه في 25 فبراير 2011 .

[SHE78-2] 1 2 فرايزر، ك. (1978). "العناصر فائقة الثقل". أخبار العلوم . 113 (15): 236-238 . doi : 10.2307/3963006 . JSTOR 3963006 .

[3] زُعم وجود العنصر 122 في الطبيعة في أبريل 2008، لكن هذا الزعم اعتُبر خاطئًا على نطاق واسع. "ادعاء وجود أثقل عنصر يُنتقد" . Rsc.org. 2008-05-02 . تاريخ الاطلاع: 2010-03-16 .

[Fricke-4] 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 فريكه، ب.؛ غرينر، و.؛ ويبر، ج. ت. (1971). "استكمال الجدول الدوري حتى Z = 172. كيمياء العناصر فائقة الثقل". مجلة ثيوريتيكا كيميكا أكتا . 21 (3): 235-260 . doi : 10.1007/BF01172015 . S2CID 117157377 .

[5] "Kernchemie" . kernchemie.de . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2014-11-09 .

[6] شيف، ل. آي؛ سنايدر، هـ.؛ واينبرغ، ج. (1940). "حول وجود حالات مستقرة لحقل الميزوترون" . مجلة Physical Review . 57 (4): 315-318 . Bibcode : 1940PhRv...57..315S . doi : 10.1103/PhysRev.57.315 .

[7] كراغ، هيلج (2018). من العناصر العابرة لليورانيوم إلى العناصر فائقة الثقل: قصة نزاع وتكوين . سبرينغر. ص 6-10 . ISBN 978-3-319-75813-8.

[Transuraniumppl-8] 1 2 3 4 5 6 7 8 هوفمان، دي سي؛ غيورسو، أ؛ سيبورغ، جي تي (2000). شعب ما وراء اليورانيوم: القصة من الداخل . مطبعة إمبريال كوليدج. ISBN 978-1-86094-087-3.

[fossilfission-9] 1 2 مالي، ج.؛ والز، د. ر. (1980). "البحث عن العناصر فائقة الثقل بين آثار الانشطار الأحفوري في الزركون" (ملف PDF) . تم الاطلاع عليه بتاريخ 7 ديسمبر 2018 .

[emsley-10] 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 إمسلي، جون (2011). لبنات بناء الطبيعة: دليل من الألف إلى الياء للعناصر (طبعة جديدة ). نيويورك، نيويورك: مطبعة جامعة أكسفورد. ص 588. ISBN 978-0-19-960563-7.

[beyonduranium-11] 1 2 هوفمان ، سيغورد (2002). ما وراء اليورانيوم . تايلور وفرانسيس. ص 105. ISBN 978-0-415-28496-7.

[superlourds-12] 1 2 3 4 إفير، م.؛ ستيفان، سي. (1975). "العناصر الفائقة" (PDF) . Le Journal de Physique Colloques (باللغة الفرنسية). 11 (36): ج5-159-164. دوى : 10.1051 / جفيسكول:1975541 .

[PT172-13] 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 بيكو، بيكا (2011). "جدول دوري مقترح حتى Z≤ 172، بناءً على حسابات ديراك-فوك على الذرات والأيونات". الكيمياء الفيزيائية والكيمياء الفيزيائية . 13 (1): 161-168 . Bibcode : 2011PCCP...13..161P . doi : 10.1039/c0cp01575j . PMID 20967377. S2CID 31590563 .

[EB-14] 1 2 سيبورغ، غلين ت. (حوالي 2006). "عنصر ما بعد اليورانيوم (عنصر كيميائي)" . موسوعة بريتانيكا . تم الاسترجاع في 16-03-2010 .

[Haire-15] ١ ٢ ٣ ٤ ٥ ٦ ٧ ٨ ٩ ١٠ ١١ ١٢ ١٣ ١٤ ١٥ ١٦ هوفمان، دارلين سي؛ لي، ديانا إم؛ بيرشينا، فاليريا (٢٠٠٦). "عناصر ما بعد الأكتينيدات وعناصر المستقبل". في مورس؛ إيدلشتاين، نورمان إم؛ فوجر، جان (محررون). كيمياء عناصر الأكتينيدات وما بعد الأكتينيدات ( الطبعة الثالثة). دوردريخت، هولندا: سبرينغر ساينس + بيزنس ميديا . ISBN 978-1-4020-3555-5.

[BFricke-16] 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 فريكه، بوركهارد (1975). " العناصر فائقة الثقل: تنبؤ بخواصها الكيميائية والفيزيائية" . التأثير الحديث للفيزياء على الكيمياء غير العضوية . البنية والترابط. 21 : 89-144 . doi : 10.1007/BFb0116498 . ISBN 978-3-540-07109-9تم الاطلاع عليه بتاريخ 4 أكتوبر 2013 .

[actrev-17] 1 2 3 4 فريكه، بوركهارد؛ ويبر، جيه تي (1971). " التنبؤات النظرية لكيمياء العناصر فائقة الثقل: استكمال الجدول الدوري حتى Z=184" (ملف PDF) . مراجعات الأكتينيدات . 1 : 433-485 . تم الاطلاع عليه في 5 يناير 2024 .

[nefedov-18] 1 2 3 4 5 نيفيدوف، في. آي.؛ ترزهاسكوفسكايا، إم. بي.؛ يارزيمسكي، في. جي. (2006). "التوزيع الإلكتروني والجدول الدوري للعناصر فائقة الثقل" (ملف PDF) . دوكلادي للكيمياء الفيزيائية . 408 (2): 149-151 . doi : 10.1134/S0012501606060029 . ISSN 0012-5016 . S2CID 95738861 .

[primefan-19] 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 كولشا، أندري (2011). "هل هناك جرانيت على طاولة مندلييفا؟" [ هل هناك حدود لجدول مندليف؟ ] . في كوليفيتش، تا (محرر). Удивительный мир веществ и иkh певращений [ عالم المواد الرائع وتحولاتها ] (PDF) (بالروسية). مينسك: المعهد الوطني للتعليم (المعهد الوطني للتعليم). ص 5 – 19. ISBN 978-985-465-920-6تم الاطلاع عليه بتاريخ 8 سبتمبر 2018 .

[sicius-20] 1 2 سيسيوس، هيرمان (2021). Handbuch der chemischen Elemente (باللغة الألمانية). سبرينغر. ص. 1085. كولشا لم يمت بـ 36 عنصرًا 121 و 156 "عناصر الانتقال الفائق" وتبديلها، وهي موجودة في سلسلة من السلاسل، في إحدى 121 مكررًا 138 ونقطة واحدة من 139 مكررًا 156. أول جزء من اللانثانويدين (Seltenerden)، المركز الثاني في الأكتينويدين.

[dications-21] 1 2 "التوزيعات الإلكترونية الممكنة للأيونات ثنائية الشحنة حتى Z = 172" . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2021-07-04 .

[wothers-22] ووترز، بيتر (2019). الأنتيمون والذهب وذئب جوبيتر . مطبعة جامعة أكسفورد. ص. 7. ISBN 978-0-19-965272-3من الممكن أن يتم تصنيع عناصر أخرى - فالبحث جارٍ بالتأكيد - ولكن من غير المرجح أن يظهر الجدول بنفس الترتيب مرة أخرى، لأنه لملء الصف التالي، سيلزم صنع 54 عنصرًا آخر.

[23] سميتس، أوديل ر.؛ دولمان، كريستوف إي.؛ إنديلكاتو، بول؛ نازاريفيتش، ويتولد؛ شفيردتفيغر، بيتر (2023). "البحث عن العناصر فائقة الثقل وحدود الجدول الدوري". مجلة نيتشر ريفيوز فيزيكس . 6 (2): 86-98 . doi : 10.1038/s42254-023-00668-y . OSTI 2315603 .

[24] لوغيد، ر.؛ وآخرون (1985). "البحث عن العناصر فائقة الثقل باستخدام تفاعل ^48Ca + ^254Es g ". ^مجلةPhysical Review C. 32 ( 5): 1760–1763 . Bibcode : 1985PhRvC..32.1760L . doi : 10.1103/PhysRevC.32.1760 . PMID 9953034 .

[25] فينغ، ز؛ جين، ج؛ لي، ج؛ شيد، و. (2009). "إنتاج النوى الثقيلة والنوى فائقة الثقل في تفاعلات الاندماج النووي الضخمة". الفيزياء النووية أ . 816 (1): 33. arXiv : 0803.1117 . Bibcode : 2009NuPhA.816...33F . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2008.11.003 . S2CID 18647291 .

[economist-26] الخيمياء الحديثة: تغيير مسار الخط ، مجلة الإيكونوميست ، 12 مايو 2012.

[Khuyagbaatar-27] ١ ٢ ٣ حملة البحث عن العناصر فائقة الثقل في مركز TASCA، مؤرشفة بتاريخ ٤ مارس ٢٠١٦ على موقع Wayback Machine . بقلم: ج. خويغباتار

[Zagrebaev-28] 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 زاغرباييف، فاليري؛ كاربوف، ألكسندر؛ غرينر، والتر (2013). "مستقبل أبحاث العناصر فائقة الثقل: ما هي النوى التي يمكن تصنيعها خلال السنوات القليلة القادمة؟" (ملف PDF) . مجلة الفيزياء . 420 (1) 012001. arXiv : 1207.5700 . Bibcode : 2013JPhCS.420a2001Z . doi : 10.1088/1742-6596/420/1/012001 . S2CID 55434734. مؤرشف من النسخة الأصلية (PDF) بتاريخ 2015-10-03 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2017-04-05 .

[search-29] خويغباتار، ج.؛ ياكوشيف، أ.؛ دولمان، ش. إ.؛ وآخرون (2020). "البحث عن العنصرين 119 و120" (ملف PDF) . مجلة Physical Review C. 102 ( 6). 064602. Bibcode : 2020PhRvC.102f4602K . doi : 10.1103/PhysRevC.102.064602 . hdl : 1885/289860 . S2CID 229401931. تاريخ الاسترجاع: 25 يناير 2021 .

[30] "البحث عن العنصر 119: كريستوف إي. دولمان لصالح فريق TASCA E119 " (ملف PDF) . مؤرشف من النسخة الأصلية (ملف PDF) بتاريخ 4 مارس 2016. تم الاطلاع عليه بتاريخ 5 أبريل 2017 .

[Yakushev-31] 1 2 3 4 5 ياكوشيف، أ. (2012). "أبحاث العناصر فائقة الثقل في تاسكا" (ملف PDF) . asrc.jaea.go.jp. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 4 مارس 2016. تم الاطلاع عليه بتاريخ 23 سبتمبر 2016 .

[sakai22-32] ساكاي، هيديوكي؛ هابا، هيروميتسو؛ موريموتو، كوجي؛ ساكاموتو، ناروهيكو (9 ديسمبر 2022). "ترقية المنشأة لأبحاث العناصر فائقة الثقل في RIKEN" . المجلة الفيزيائية الأوروبية أ . 58 (238): 238. بيب كود : 2022EPJA...58..238S . دوى : 10.1140/epja/s10050-022-00888-3 . بمك 9734366 . بميد 36533209 .

[sakai-33] 1 2 ساكاي، هيديوكي (27 فبراير 2019). “البحث عن عنصر جديد في مركز RIKEN Nishina” (PDF) . infn.it . تم الاسترجاع في 17 ديسمبر 2019 .

[usprogram-34] 1 2 غيتس، ج.؛ بور، ج.؛ كروفورد، هـ.؛ شونيسي، د.؛ ستوير، م.أ. (25 أكتوبر 2022). "وضع وطموحات برنامج العناصر الثقيلة الأمريكي" . osti.gov . doi : 10.2172/1896856 . OSTI 1896856. S2CID 253391052. تاريخ الاسترجاع: 13 نوفمبر 2022 .

[35] ساكوراي، هيرويوشي (1 أبريل 2020). "تحية | مركز ريكين نيشينا" . مع اكتمال تحديث المسرع الخطي وجهاز BigRIPS في بداية عام 2020، يهدف مركز ريكين نيشينا إلى توليف عناصر جديدة بدءًا من العنصر 119 وما بعده.

[ball19-36] بول، ب. (2019). " الكيمياء المتطرفة: تجارب على حافة الجدول الدوري" (ملف PDF) . مجلة نيتشر . 565 (7741): 552-555 . Bibcode : 2019Natur.565..552B . doi : 10.1038/d41586-019-00285-9 . ISSN 1476-4687 . PMID 30700884. S2CID 59524524. يقول الباحث هيديتو إنيو من معهد ريكين: "بدأنا البحث عن العنصر 119 في يونيو الماضي . سيستغرق الأمر بالتأكيد وقتًا طويلاً - سنوات وسنوات - لذلك سنواصل التجربة نفسها بشكل متقطع لمدة 100 يوم أو أكثر سنويًا، حتى نكتشفه نحن أو يكتشفه شخص آخر."

[37] تشابمان، كيت؛ تيرنر، كريستي (13 فبراير 2018). "بدأ البحث" . التعليم في الكيمياء . الجمعية الملكية للكيمياء . تم الاطلاع عليه في 28 يونيو 2019. كاد البحث عن العنصر 113 أن يُتخلى عنه بسبب نقص الموارد، ولكن هذه المرة يمول إمبراطور اليابان جهود معهد ريكين لتوسيع الجدول الدوري إلى صفه الثامن.

[JINR2026-38] 1 2 3 "63-я ПК ЯФ: на пути к 119-my elementu и novому источнику нейтронов" [ الاجتماع الثالث والستون لـ PAC NP: في الطريق إلى العنصر 119 ومصدر نيوترون جديد ] (بالروسية). المعهد المشترك للأبحاث النووية. 25 يونيو 2026 . تم الاسترجاع 16 يوليو 2016 .{{cite news}}: CS1 maint: url-status ( link )

[Lv288-39] 1 2 "В ЛЯР ОИЯИ впровые в мире синтезирован livevermorий-288" [ تم تصنيع ليفرموريوم-288 لأول مرة في العالم في FLNR JINR ] (بالروسية). المعهد المشترك للأبحاث النووية. 23 أكتوبر 2023. مؤرشفة من الأصلي في 3 مارس 2024 . تم الاسترجاع 18 نوفمبر 2023 .

[40] "تهنئة غريغوري تروبنيكوف بمناسبة الذكرى السبعين لتأسيس المعهد المشترك للأبحاث النووية" . المعهد المشترك للأبحاث النووية . تاريخ الاسترجاع: 16 أبريل 2026 .

[41] “В ОИЯИ подвели итоги 139-й сессии Ученого совета” (بالروسية). المعهد المشترك للأبحاث النووية. 20 فبراير 2026 . تم الاسترجاع 22 فبراير 2026 . تم إنشاء برنامج جديد خلال اليوم الأول من خلال إنشاء مختبرات رد الفعل الحديثة G. ن. فيليروفا يوريا أوغانيسيان «تذهب إلى العنصر 119». في ما توصلت إليه في التحليل المقترح لهذه المادة، يتم العمل على تجميع العناصر الشاملة والمنظور الشامل الأقراص الدورية مندلييفا. أكاديمي أوغانيسيان ينشر تجربة جديدة ونتائج رائعة خلال السنوات. «مبدأ هذا الاختبار: في هذه اللحظة، يمكنك وضع المزيد من العناصر المتماسكة، أو يمكننا الوصول إليها سبق. النظريات التي لا تتطلب إجابة واحدة هي الكلمة التي تم حلها للتجربة والتي بدأت بالفعل في تحقيقها "هذا العام"، — ركز على يوري شولاكوفيتش.{{cite news}}: CS1 maint: url-status ( link )

[42] المعهد المشترك للأبحاث النووية (14 أبريل 2026). "الأكاديمي يوري أوغانيسيان يحتفل بعيد ميلاده الثالث والتسعين" . المعهد المشترك للأبحاث النووية . تاريخ الاطلاع: 6 يونيو 2026. يواصل العلماء اليوم أبحاثهم، وينصبّ اهتمامهم على عناصر الدورة الثامنة. في مايو 2026 ، ستبدأ تجربة تاريخية لتخليق العنصر 119، بقيادة يوري أوغانيسيان، في مختبر التفاعلات النووية بالمعهد المشترك للأبحاث النووية. سيُستخدم البركليوم كهدف، وسيتم تشعيعه بحزمة مكثفة من أيونات التيتانيوم-50. وقد استمرت الاستعدادات لهذه التجربة المعقدة على مدى السنوات الأربع الماضية، ومن المتوقع الحصول على النتائج الأولية هذا العام.

[43] "تحضير أهداف البركليوم لتخليق العنصر 119 في روسيا" . zamin.uz . 30 مايو 2026. تم الاطلاع عليه في 6 يونيو 2026 .

[44] "مجموعة جديدة في الجدول الدوري" (ملف PDF) . مختبر لورانس ليفرمور الوطني. أبريل 2007. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 28 مايو 2008. تم الاطلاع عليه بتاريخ 18 يناير 2008 .

[45] إيتكيس، إم جي؛ أوغانيسيان، يو. تس. (2007). "تخليق أنوية جديدة ودراسة الخصائص النووية وآليات تفاعل الأيونات الثقيلة" . jinr.ru. المعهد المشترك للأبحاث النووية . تاريخ الاسترجاع: 23 سبتمبر 2016 .

[prc08ADNDT08-46] تشودري، ب. روي؛ سامانتا، س.؛ باسو، د.ن. (2008). "البحث عن أثقل النوى طويلة العمر خارج وادي الاستقرار". مجلة Physical Review C. 77 ( 4) 044603. arXiv : 0802.3837 . Bibcode : 2008PhRvC..77d4603C . doi : 10.1103/PhysRevC.77.044603 . S2CID 119207807 .

[sciencedirect1-47] 1 2 3 تشودري، آر بي؛ سامانتا، سي؛ باسو، دي إن (2008). "أعمار النصف النووية للنشاط الإشعاعي ألفا للعناصر ذات العدد الذري 100 ≤ Z ≤ 130". جداول البيانات الذرية والنووية . 94 (6): 781-806 . arXiv : 0802.4161 . Bibcode : 2008ADNDT..94..781C . doi : 10.1016/j.adt.2008.01.003 . S2CID 96718440 .

[Oganessian120-48] 1 2 أوغانيسيان، يو. نهاية الخبر. أوتيونكوف، ف؛ لوبانوف، يو. عبدولين، ف؛ بولياكوف، أ. ساجيدك، ر. شيروكوفسكي، أنا. تسيجانوف، يو؛ وآخرون . (2009). "محاولة إنتاج العنصر 120 في تفاعل ²⁴⁴ Pu + ⁵⁸ Fe". فيز. القس ج . 79 (2) 024603. بيب كود : 2009PhRvC..79b4603O . دوى : 10.1103/PhysRevC.79.024603 .

[GSI08-49] 1 2 هوفمان، س.؛ وآخرون (2008). دراسة تأثيرات الغلاف عند Z=120 و N=184 (تقرير). تقرير جي إس آي العلمي. ص 131.

[Hofmann2016-50] 1 2 هوفمان، إس؛ هاينز، س.؛ مان، ر. مورير، J.؛ مونزينبرج، ج.؛ أنتاليك، س.؛ بارث، دبليو؛ بوركهارد، زئبق؛ داهل، ل.؛ إبرهارت، ك. جرزيواتش، ر.؛ هاميلتون، JH. هندرسون، RA؛ كينيلي، JM. كيندلر، ب. كوجوهاروف، أنا. لانج، ر. لوميل، ب. ميرنيك، ك. ميلر، د.؛ مودي، كج. موريتا، ك.؛ نيشيو، ك.؛ بوبيكو، AG. روبرتو، جي بي؛ رونكي، J.؛ ريكاتشفسكي، KP؛ سارو، س. شيدنبرجر، C .؛ شوت، HJ. شونيسي، دا؛ ستوير، MA؛ ثورل بوبيش، ب.؛ تينشرت، ك. تراوتمان، ن.؛ أوسيتالو، ج.؛ يريمين، أ. ف. (2016). "مراجعة النوى فائقة الثقل ذات العناصر الزوجية والبحث عن العنصر 120" . المجلة الأوروبية للفيزياء أ . 2016 (52): 180. Bibcode : 2016EPJA...52..180H . doi : 10.1140/epja/i2016-16180-4 . OSTI 1410078. S2CID 124362890 .

[51] معهد الإحصاء الألماني (2012-04-05). "البحث عن جزيرة الاستقرار" . gsi.de. معهد الإحصاء الألماني . تاريخ الاسترجاع: 23 سبتمبر 2016 .

[Hoffman-52] أدكوك، كولين (2 أكتوبر 2015). "مسائل ثقيلة: سيغورد هوفمان يتحدث عن أثقل النوى" . مجلة الفيزياء+ . مؤرشف من الأصل في 18 يوليو 2023. تم الاطلاع عليه في 23 سبتمبر 2016 .

[53] هوفمان، س. (12 مايو 2015)، "البحث عن نظائر العنصر 120 في جزيرة شين" ، النوى الغريبة ، وورلد ساينتيفيك، ص 213-224 ، Bibcode : 2015exon.conf..213H ، doi : 10.1142/9789814699464_0023 ، ISBN 978-981-4699-45-7تم الاطلاع عليه بتاريخ 27 فبراير 2022

[Duellmann-54] دولمان، سي إي (20 أكتوبر 2011). "أبحاث العناصر فائقة الثقل: أخبار من مركز أبحاث الأيونات الثقيلة وماينز" . تم الاطلاع عليه بتاريخ 23 سبتمبر 2016 .

[55] سيويك ويلتشينسكا، ك. كاب، T.؛ Wilczyński، J. (أبريل 2010). “كيف يمكن تركيب العنصر Z = 120؟”. المجلة الدولية للفيزياء الحديثة ه . 19 (4): 500. بيب كود : 2010IJMPE..19..500S . دوى : 10.1142/S021830131001490X .

[Kratz-56] 1 2 3 4 5 كراتز، جيه في (5 سبتمبر 2011). تأثير العناصر فائقة الثقل على العلوم الكيميائية والفيزيائية (ملف PDF) . المؤتمر الدولي الرابع حول كيمياء وفيزياء العناصر ما بعد الأكتينيدات. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 14 يونيو 2022. تم الاطلاع عليه في 27 أغسطس 2013 .

[57] سوكولوفا، سفيتلانا؛ بوبيكو، أندريه (24 مايو 2021). "كيف تُولد العناصر الكيميائية الجديدة؟" . jinr.ru. المعهد المشترك للأبحاث النووية . تاريخ الاسترجاع: 4 نوفمبر 2021. في السابق، كنا نعمل بشكل أساسي مع الكالسيوم، وهو العنصر رقم 20 في الجدول الدوري. كان يُستخدم لقصف الهدف. وأثقل عنصر يمكن استخدامه لصنع هدف هو الكاليفورنيوم، 98. وبناءً على ذلك، فإن 98 + 20 = 118. أي أنه للحصول على العنصر 120، نحتاج إلى الانتقال إلى الجسيم التالي، والذي يُرجح أن يكون التيتانيوم: 22 + 98 = 120. لا يزال هناك الكثير من العمل لضبط النظام. لا أريد أن أستبق الأحداث، ولكن إذا تمكنا من إجراء جميع التجارب النموذجية بنجاح، فمن المحتمل أن تبدأ التجارب الأولى على تركيب العنصر 120 هذا العام.

[ft-58] أهوجا، أنجانا (18 أكتوبر 2023). "حتى الجدول الدوري يجب أن يخضع لحقيقة الحرب" . فايننشال تايمز . تم الاطلاع عليه بتاريخ 20 أكتوبر 2023 .

[59] ماير ، أناستاسيا (31 مايو 2023). ""معظم شركائنا السياسيين هم الأفضل"" [ معظم شركائنا أكثر حكمة من السياسيين ] . فيدوموستي (بالروسية) . تم الاسترجاع في 15 أغسطس 2023 . يتم تسليم جميع مجموعات أجهزة قياس الطيف الكتلي ومطياف الكتلة إلى 120 عنصرًا كثافة عالية من الكروم والتيتانا. تعلم الكشف عن الذرات الفردية العالمية في التفاعلات بأقل عدد ممكن من اللحظات. سننتظر قريبًا عندما نتأكد من المواد المصنعة لآلات المفاعلات والفواصل في أجهزتنا شركاء في «روساتوم» والولايات المتحدة: كوري، بيركلي، كاليفورنيا. نأمل أن يكون في عام 2025 ج. نحن نعتمد بشدة على 120 عنصرًا.

[60] تشابمان، كيت (10 أكتوبر 2023). "مختبر بيركلي يقود البحث الأمريكي عن العنصر 120 بعد انهيار التعاون مع روسيا" . عالم الكيمياء . تم الاطلاع عليه بتاريخ 20 أكتوبر 2023 .

[61] بيرون، لورين (16 أكتوبر 2023). "مختبر بيركلي يختبر نهجًا جديدًا لصنع العناصر فائقة الثقل" . lbl.gov . مختبر لورانس بيركلي الوطني . تم الاطلاع عليه بتاريخ 20 أكتوبر 2023 .

[62] بيرون، لورين (23 يوليو 2024). "طريقة جديدة لتصنيع العنصر 116 تفتح الباب أمام ذرات أثقل" . lbl.gov . مختبر لورانس بيركلي الوطني . تم الاطلاع عليه بتاريخ 24 يوليو 2024 .

[63] بورزاك، كاثرين (23 يوليو 2024). "أثقل عنصر حتى الآن في متناول اليد بعد إنجاز كبير" . مجلة نيتشر . 632 (8023): 16-17 . Bibcode : 2024Natur.632...16B . doi : 10.1038/d41586-024-02416-3 . PMID 39043946. تاريخ الاسترجاع: 24 يوليو 2024 .

[64] سيرفيس، روبرت ف. (23 يوليو 2024). "الولايات المتحدة تعود إلى سباق صهر عناصر فائقة الثقل غير معروفة" . مجلة ساينس . تم الاطلاع عليه بتاريخ 24 يوليو 2024 .

[65] بونتزن، أندرو (10 سبتمبر 2025). "بودكاست بي بي سي: عناصر جديدة" . تم الاطلاع عليه بتاريخ 15 نوفمبر 2025 .

[66] نيلسون، فيليسيتي (15 أغسطس 2024). "كيف تصدّرت اليابان سباق اكتشاف العنصر 119" . مجلة ACS Central Science . 10 (9): 1669-1673 . doi : 10.1021/acscentsci.4c01266 . PMC 11539895. PMID 39507239 .

[EndPT-67] هوفمان، سيغورد (2014). ما وراء اليورانيوم: رحلة إلى نهاية الجدول الدوري . مطبعة سي آر سي. ص 105. ISBN 978-0-415-28495-0.

[Karpov-68] 1 2 3 كاربوف، أ؛ زغرباييف، ف؛ غرينر، و (2015). "النوى فائقة الثقل: ما هي مناطق الخريطة النووية التي يمكن الوصول إليها في الدراسات الأقرب" (ملف PDF) . cyclotron.tamu.edu . جامعة تكساس إيه آند إم . تم الاطلاع عليه بتاريخ 30 أكتوبر 2018 .

[www1.jinr.ru-69] ١ ٢ انظر التقارير السنوية لمختبر فليروف ٢٠٠٠-٢٠٠٤ شاملةً http://www1.jinr.ru/Reports/Reports_eng_arh.html

[thomas-70] 1 2 توماس، آر جي؛ ساكسينا، أ.؛ ساهو، بي كيه؛ شودري، RK؛ جوفيل، آي إم؛ كايلاس، س. كابور، س.س. باروبي، م.؛ سيناوسيرو، م.؛ بريت، ج.؛ ريزي، V.؛ فابريس، د.؛ لوناردون، م. موريتو، S .؛ فيستي، ج؛ نبيا، ج.؛ بيسينتي، س. دالينا، ب. ديراسمو، ج؛ فيوري، م. بالومبا، م. بانتاليو، أ؛ باتيتشيو، V.؛ سيمونيتي، ج.؛ جيلي، ن.؛ لوكاريلي، ف. (2007). “تفاعلات الانشطار والتجزئة الثنائية في أنظمة ⁸⁰ Se+ ²⁰⁸ Pb و ⁸⁰ Se + ^{232 Th”.}المراجعة البدنية ج . 75 (2): 024604–1–024604–9. doi : 10.1103/PhysRevC.75.024604 . hdl : 2158/776924 .

[symposium-71] لودهي، ماك، محرر. (مارس 1978). العناصر فائقة الثقل: وقائع الندوة الدولية حول العناصر فائقة الثقل . لوبوك، تكساس: دار بيرغامون للنشر. ISBN 978-0-08-022946-1.

[nubase-72] أودي، ج.؛ كونديڤ، ف.ج.؛ وانغ، م.؛ هوانغ، و.ج.؛ نعيمي، س. (2017). "تقييم NUBASE2016 للخواص النووية" (ملف PDF) . الفيزياء الصينية ج . 41 (3) 030001. رمز Bibcode : 2017ChPhC..41c0001A . doi : 10.1088/1674-1137/41/3/030001 . مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 2021-08-09 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 2018-12-08 .

[arxiv-73] مارينوف ، أ.؛ رودوشكين، إ.؛ كولب، د.؛ باب، أ.؛ كاشيف، ي.؛ براندت، ر.؛ جينتري، ر.ف.؛ ميلر، هـ.و. (2010). "دليل على وجود نواة فائقة الثقل طويلة العمر ذات عدد كتلي ذري A=292 وعدد ذري Z=~122 في الثوريوم الطبيعي". المجلة الدولية للفيزياء الحديثة E. 19 ( 1): 131-140 . arXiv : 0804.3869 . Bibcode : 2010IJMPE..19..131M . doi : 10.1142/S0218301310014662 . S2CID 117956340 .

[74] الجمعية الملكية للكيمياء ، " ادعاء العنصر الأثقل يتعرض لانتقادات مؤرشف في 2016-03-04 في آلة Wayback "، عالم الكيمياء.

[thorium-75] مارينوف ، أ .؛ رودوشكين، إ.؛ كاشيف، ي.؛ هاليتش، ل.؛ سيغال، إ.؛ باب، أ.؛ جينتري، ر. ف.؛ ميلر، هـ. و.؛ كولب، د.؛ براندت، ر. (2007). "وجود حالات متماثلة طويلة الأمد في نظائر الثوريوم الطبيعية الفقيرة بالنيوترونات". مجلة فيزيكال ريفيو سي . 76 (2): 021303(R). arXiv : nucl-ex/0605008 . Bibcode : 2007PhRvC..76b1303M . doi : 10.1103/PhysRevC.76.021303 . S2CID 119443571 .

[76] آر سي باربر؛ جيه آر دي لايتر (2009). "تعليق على 'وجود حالات متماثلة طويلة الأمد في نظائر الثوريوم الطبيعية الفقيرة بالنيوترونات'". Phys. Rev. C . 79 (4) 049801. Bibcode : 2009PhRvC..79d9801B . doi : 10.1103/PhysRevC.79.049801 .

[77] أ. مارينوف؛ إ. رودوشكين؛ ي. كاشيف؛ ل. هاليتش؛ إ. سيغال؛ أ. باب؛ ر. ف. جينتري؛ هـ. و. ميلر؛ د. كولب؛ ر. براندت (2009). "رد على "تعليق على 'وجود حالات متماثلة طويلة الأمد في نظائر الثوريوم الطبيعية الفقيرة بالنيوترونات"". مجلة Physical Review C. 79 ( 4) 049802. Bibcode : 2009PhRvC..79d9802M . doi : 10.1103/PhysRevC.79.049802 .

[78] ج. لاخنر؛ إ. ديلمان؛ ت. فايسترمان؛ ج. كورشينك؛ م. بوتيفتسيف؛ ج. روجيل (2008). "البحث عن حالات متماثلة طويلة الأمد في نظائر الثوريوم الفقيرة بالنيوترونات". مجلة Physical Review C ، 78 (6) 064313. arXiv : 0907.0126 . Bibcode : 2008PhRvC..78f4313L . doi : 10.1103/PhysRevC.78.064313 . S2CID 118655846 .

[roentgenium-79] مارينوف، أ.؛ رودوشكين، إ.؛ باب، أ.؛ كاشيف، ي.؛ كولب، د.؛ براندت، ر.؛ جنتري، ر.ف.؛ ميلر، هـ.و.؛ هاليتش، ل.؛ سيغال، إ. (2009). "وجود نظائر طويلة العمر لعنصر فائق الثقل في الذهب الطبيعي" (ملف PDF) . المجلة الدولية للفيزياء الحديثة E. 18 ( 3): 621-629 . arXiv : nucl-ex/0702051 . Bibcode : 2009IJMPE..18..621M . doi : 10.1142/S021830130901280X . S2CID 119103410. مؤرشف من النسخة الأصلية (ملف PDF) في 14 يوليو 2014 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 12 فبراير 2012 .

[emsley2-80] 1 2 إمسلي، جون (2011). لبنات بناء الطبيعة: دليل شامل للعناصر ( طبعة جديدة). نيويورك: مطبعة جامعة أكسفورد. ص 592. ISBN 978-0-19-960563-7.

[81] بيترمان، أنا؛ لانجانكي، ك.؛ مارتينيز-بينيدو، ج.؛ بانوف، الرابع؛ رينهارد، PG. ثيليمان، إف كيه (2012). "هل تم إنتاج عناصر فائقة الثقل في الطبيعة؟" . المجلة الفيزيائية الأوروبية أ . 48 (122): 122. أرخايف : 1207.3432 . بيب كود : 2012EPJA...48..122P . دوى : 10.1140/epja/i2012-12122-6 . S2CID 119264543 .

[Isotope1-82] جيسون رايت (16 مارس 2017). "نجم برزيبيلسكي الثالث: النجوم النيوترونية، أونبينيليوم، والكائنات الفضائية" . تم الاطلاع عليه بتاريخ 31 يوليو 2018 .

[Isotope2-83] VA Dzuba؛ VV Flambaum؛ JK Webb (2017). "انزياح النظائر والبحث عن العناصر فائقة الثقل شبه المستقرة في البيانات الفيزيائية الفلكية". Physical Review A. 95 ( 6) 062515. arXiv : 1703.04250 . Bibcode : 2017PhRvA..95f2515D . doi : 10.1103/PhysRevA.95.062515 . S2CID 118956691 .

[SciShowSpace-84] مؤرشف في Ghostarchiveوآلة WaybackSciShow Space (31 يوليو 2018). "قد يخفي هذا النجم عناصر غير مكتشفة. نجم برزيبيلسكي" . youtube.com . تاريخ الوصول: 31 يوليو 2018 .

[85] وابير، جيه تي (1969). "حسابات ديراك-سلاتر باستخدام طريقة SCF لعناصر ما وراء اللورنسيوم". مجلة الفيزياء الكيميائية . 51 (2): 664. Bibcode : 1969JChPh..51..664W . doi : 10.1063/1.1672054 .

[Amador-86] أمادور، دافي إتش تي؛ دي أوليفيرا، هيبي سي بي؛ سامبرانو، خوليو آر؛ غارغانو، ريكاردو؛ دي ماسيدو، لويز غيلهيرمي إم. (12 سبتمبر 2016). "دراسة إلكترونية شاملة مترابطة رباعية المكونات على فلوريد الأكتينيوم إيكا (E121F) بما في ذلك تفاعل غاونت: الشكل التحليلي الدقيق، والترابط، والتأثير على الأطياف الدورانية الاهتزازية". رسائل الفيزياء الكيميائية . 662 : 169-175 . Bibcode : 2016CPL...662..169A . doi : 10.1016/j.cplett.2016.09.025 . hdl : 11449/168956 .

[Umemoto-87] 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 أوميموتو ، كويتشيرو؛ سايتو، سوسومو (1996). "التكوينات الإلكترونية للعناصر فائقة الثقل" . مجلة الجمعية الفيزيائية اليابانية . 65 (10): 3175-3179 . Bibcode : 1996JPSJ...65.3175U . doi : 10.1143/JPSJ.65.3175 . تاريخ الاسترجاع: 31 يناير 2021 .

[5gchem-88] 1 2 3 4 5 دونغون، جيه بي؛ بيكو، بي. (2017). "كيمياء عناصر المجموعة 5g. حسابات نسبية على سداسي فلوريد" . Angewandte Chemie International Edition . 56 (34): 10132–10134 . Bibcode : 2017ACIE...5610132D . doi : 10.1002/anie.201701609 . PMID 28444891. S2CID 205400592 .

[Jacoby-89] جاكوبي، ميتش (2006). "ذرة فائقة الثقل لم يتم تصنيعها بعد من شأنها أن تشكل جزيئًا ثنائي الذرة مستقرًا مع الفلور". أخبار الكيمياء والهندسة . 84 (10): 19. doi : 10.1021/cen-v084n010.p019a .

[90] ماخيون، ماجستير (أكتوبر 1988). "حول البنية الإلكترونية لمركبات 5g ¹ للعنصر 125: دراسة شبه نسبية باستخدام مطياف الكتلة MS-Xα". مجلة الكيمياء الفيزيائية والكيمياء الفيزيائية البيولوجية . 85 (10): 917-24 . Bibcode : 1988JCP....85..917M . doi : 10.1051/jcp/1988850917 .

[magickoura-91] 1 2 3 كورا، هـ.؛ تشيبا، س. (2013). "مستويات الجسيمات المفردة للنوى الكروية في منطقة الكتلة الفائقة الثقل والكتلة الفائقة الثقل للغاية" . مجلة الجمعية الفيزيائية اليابانية . 82 (1) 014201. Bibcode : 2013JPSJ...82a4201K . doi : 10.7566/JPSJ.82.014201 .

[eurekalert.org-92] 1 2 "علماء نوويون يتطلعون إلى هبوط محتمل على "جزيرة استقرار" ثانية"" يوريك أليرت!" ، 6 أبريل 2008. مؤرشف من الأصل في 12 مارس 2016. تم الاطلاع عليه في 17 ديسمبر 2015 .

[link.springer.com-93] 1 2 جرومان، ينس؛ موسيل، أولريش. فينك، بيرند. غرينر، والتر (1969). “التحقيق في استقرار النوى فائقة الثقل حول Z = 114 و Z = 164”. Zeitschrift für Physik . 228 (5): 371– 386. بيب كود : 1969ZPhy..228..371G . دوى : 10.1007/BF01406719 . S2CID 120251297 .

[BFricke1977-94] 1 2 3 فريكه، بوركهارد (1977). "حسابات ديراك-فوك-سلاتر للعناصر من Z = 100، الفيرميوم، إلى Z = 173" (ملف PDF) . التأثير الحديث للفيزياء على الكيمياء غير العضوية . 19 : 83-192 . Bibcode : 1977ADNDT..19...83F . doi : 10.1016/0092-640X(77)90010-9 . تاريخ الاسترجاع: 25 فبراير 2016 .

[eliav2023-95] 1 2 3 4 إلياف، إفرايم (26 أبريل 2023). "حسابات مرجعية للبنية الإلكترونية الذرية على حافة الجدول الدوري" . jinr.ru. المعهد المشترك للأبحاث النووية . تم الاطلاع عليه في 29 يوليو 2023 .

[Penneman-96] بينمان، ر. أ.؛ مان، ج. ب.؛ يورغنسن، س. ك. (فبراير 1971). "تكهنات حول كيمياء العناصر فائقة الثقل مثل Z = 164". رسائل الفيزياء الكيميائية . 8 (4): 321-326 . Bibcode : 1971CPL.....8..321P . doi : 10.1016/0009-2614(71)80054-4 .

[97] Cwiok, S.; Heenen, P.-H.; Nazarewicz, W. (2005). "تعايش الأشكال والثلاثية المحورية في النوى فائقة الثقل". Nature . 433 ( 7027): 705–9 . Bibcode : 2005Natur.433..705C . doi : 10.1038/nature03336 . PMID 15716943. S2CID 4368001 .

[limit146-98] 1 2 غامبير، واي كيه؛ بهاجوات، أ.؛ غوبتا، م. (2015). "أعلى قيمة حدية لـ Z في الجدول الدوري الموسع" . مجلة الفيزياء G: الفيزياء النووية وفيزياء الجسيمات . 42 (12) 125105. Bibcode : 2015JPhG...42l5105G . doi : 10.1088/0954-3899/42/12/125105 .

[rsc-99] 1 2 فيليب بول (نوفمبر 2010). "هل سيُنهي العنصر 137 فعلاً الجدول الدوري؟ فيليب بول يُحلل الأدلة" . عالم الكيمياء . الجمعية الملكية للكيمياء . تاريخ الاسترجاع: 30 سبتمبر 2012 .

[100] إيسبرغ، ر.؛ ريسنيك، ر. (1985). فيزياء الكم للذرات والجزيئات والمواد الصلبة والنوى والجسيمات . وايلي . ISBN 978-0-471-87373-0.

[101] "حل معادلة ديراك للهيدروجين" .

[102] بيوركن، جيه دي؛ دريل، إس دي (1964). ميكانيكا الكم النسبية . ماكجرو هيل .

[gamowstates-103] 1 2 3 4 سميتس، أو آر؛ إنديلكاتو، ب.؛ نازاريفيتش، دبليو.؛ بيبيليهت، إم.؛ شفيردتفيغر، ب. (2023). "تجاوز حدود الجدول الدوري - مراجعة لنظرية البنية الإلكترونية النسبية الذرية وحسابات العناصر فائقة الثقل". تقارير الفيزياء . 1035 : 1-57 . arXiv : 2301.02553 . Bibcode : 2023PhR..1035....1S . doi : 10.1016/j.physrep.2023.09.004 .

[104] غرينر، دبليو؛ شرام، إس. (2008). "رسالة مرجعية QEDV-1: فراغ QED". المجلة الأمريكية للفيزياء . 76 (6): 509. Bibcode : 2008AmJPh..76..509G . doi : 10.1119/1.2820395 .والمراجع الواردة فيها

[105] وانغ، يانغ؛ وونغ، ديلون؛ شيتوف، أندريه ف.؛ برار، فيكتور و.؛ تشوي، سانغكوك؛ وو، تشيونغ؛ تساي، هسين-زون؛ ريغان، ويليام؛ زيتل، أليكس ؛ كاواكامي، رولاند ك.؛ لوي، ستيفن ج.؛ ليفيتوف، ليونيد س.؛ كرومي، مايكل ف. (10 مايو 2013). "ملاحظة رنين الانهيار الذري في النوى الاصطناعية على الجرافين". مجلة ساينس . 340 (6133): 734-737 . arXiv : 1510.02890 . Bibcode : 2013Sci...340..734W . doi : 10.1126/science.1234320 . PMID: 23470728 . S2CID 29384402 .

[106] إنديلكاتو، بول؛ بيرون، جاك؛ جونسون، بير (2011-06-01). "هل حسابات MCDF صحيحة بنسبة 101% في نطاق العناصر فائقة الثقل؟" . مجلة حسابات الكيمياء النظرية . 129 ( 3-5 ): 495-505 . doi : 10.1007/s00214-010-0887-3 . hdl : 2043/12984 . ISSN 1432-881X . S2CID 54680128 .

[107] راينهارت، يواكيم؛ غرينر، والتر (2015). "استكشاف الحقول فوق الحرجة باستخدام النوى الحقيقية والاصطناعية". الفيزياء النووية: الحاضر والمستقبل . ص 195-210 . doi : 10.1007/978-3-319-10199-6_19 . ISBN 978-3-319-10198-9.

[colloq-108] 1 2 جولياني، إس. أ.؛ ماثيسون، ز.؛ نازاريفيتش، و.؛ أولسن، إ.؛ راينهارد، ب.-ج.؛ سادوخان، ج.؛ شترويمبف، ب.؛ شونك، ن.؛ شفيردتفيغر، ب. (2019). "ندوة: العناصر فائقة الثقل: أوغانيسون وما بعده" . مراجعات الفيزياء الحديثة . 91 (1): 011001-1 – 011001-25 . رمز Bibcode : 2019RvMP...91a1001G . doi : 10.1103/RevModPhys.91.011001 . S2CID 126906074 .

[udQM-109] هولدوم، ب.؛ رين، ج.؛ تشانغ، س. (2018). "قد لا تكون مادة الكواركات غريبة". رسائل المراجعة الفيزيائية . 120 (1): 222001-1 – 222001-6 . arXiv : 1707.06610 . Bibcode : 2018PhRvL.120v2001H . doi : 10.1103/PhysRevLett.120.222001 . PMID 29906186. S2CID 49216916 .

[udQMnew-110] تشنغ-جون، شيا؛ شي-شنغ، شيويه؛ رن-شين، شو؛ شان-غوي، تشو (2020). "الأجسام المشحونة فوق الحرجة وتكوين أزواج الإلكترون-بوزيترون". مجلة Physical Review D. 101 ( 10) 103031. arXiv : 2001.03531 . Bibcode : 2020PhRvD.101j3031X . doi : 10.1103/PhysRevD.101.103031 . S2CID 210157134 .

[111] مارسيلاك، بيير دي. نويل كورون؛ جيرار دامبير؛ جاك لوبلان؛ جان بيير مواليتش (أبريل 2003). “الكشف التجريبي عن جسيمات ألفا من التحلل الإشعاعي للبزموت الطبيعي”. طبيعة . 422 (6934): 876–878 . بيب كود : 2003Natur.422..876D . دوى : 10.1038 / Nature01541 . بميد 12712201 . S2CID 4415582 .

[112] كونسيدين، جلين د.؛ كوليك، بيتر هـ. (2002). موسوعة فان نوستراند العلمية ( الطبعة التاسعة). وايلي-إنترساينس. ISBN 978-0-471-33230-5. OCLC 223349096 .

[SHlimit-113] 1 2 3 4 كورا، ح. (2011). أنماط الاضمحلال وحدود وجود النوى في منطقة الكتلة الفائقة الثقل (ملف PDF) . المؤتمر الدولي الرابع حول كيمياء وفيزياء العناصر ما بعد الأكتينيدات. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) في 4 يوليو 2021. تم الاطلاع عليه في 18 نوفمبر 2018 .

[greinernuclei-114] 1 2 غرينر، و. (2013). "النوى: فائقة الثقل - فائقة النيوترونية - غريبة - والمادة المضادة" (ملف PDF) . مجلة الفيزياء: سلسلة المؤتمرات . 413 (1) 012002. Bibcode : 2013JPhCS.413a2002G . doi : 10.1088/1742-6596/413/1/012002 .

[Denisov-115] دينيسوف ، ف . (2005). "الأعداد السحرية للنوى فائقة الثقل" . فيزياء النوى الذرية . 68 (7): 1133-1137 . Bibcode : 2005PAN....68.1133D . doi : 10.1134/1.1992567 . S2CID 119430168 .

[relqed-116] شفيردتفيغر، بيتر؛ باستيكا، لوكاس ف.؛ بونيت، أندرو؛ بومان، باتريك أو. (2015). "التأثيرات النسبية والكهروديناميكية الكمية في العناصر فائقة الثقل". الفيزياء النووية أ . 944 (ديسمبر 2015): 551-577 . Bibcode : 2015NuPhA.944..551S . doi : 10.1016/j.nuclphysa.2015.02.005 .

[117] دفوراك، ج. بروشل، دبليو؛ تشيلنوكوف، م. دريسلر، ر. دولمان، ش. هـ؛ إبرهارت، ك. جورشكوف، V.؛ جاغر، E.؛ كروكن، ر. كوزنتسوف، أ. ناجامي، Y.؛ نيبل، ف. نوفاكوفا، Z .؛ تشين، Z .؛ شاديل، م.؛ شوستن، ب. شيمبف، E.؛ سيمتشينكوف، أ. ثورل، ب. تورلر، أ. ويجرزيكي، م.؛ فيرتشينسكي، ب. ياكوشيف، أ. ييرمين، أ. (2006). "النواة السحرية ^{المضاعفة}₁₀₈₂₇₀ هس ₁₆₂ " . رسائل المراجعة البدنية . 97 (24) 242501. Bibcode : 2006PhRvL..97x2501D . doi : 10.1103/PhysRevLett.97.242501 . PMID 17280272 .

[118] لافورج، إيفان؛ برايس، ويل؛ رافيلسكي، يوهان (15 سبتمبر 2023). "العناصر فائقة الثقل والمادة فائقة الكثافة". المجلة الأوروبية للفيزياء بلس . 138 (9): 812. arXiv : 2306.11989 . Bibcode : 2023EPJP..138..812L . doi : 10.1140/epjp/s13360-023-04454-8 .

[119] "علماء الفيزياء يدفعون الجدول الدوري إلى أقصى حدوده | أخبار العلوم" . 27 فبراير 2019. تم الاطلاع عليه بتاريخ 25 ديسمبر 2023 .

[120] ديشارج، ج.؛ بيرغر، ج.-ف.؛ جيرو، م.؛ ديتريش، ك. (مارس 2003). "الفقاعات وشبه الفقاعات كنوع جديد من النوى فائقة الثقل". الفيزياء النووية أ . 716 : 55-86 . Bibcode : 2003NuPhA.716...55D . doi : 10.1016/S0375-9474(02)01398-2 .

[121] أغبيمافا، إس إي؛ أفاناسيف، إيه في (25 مارس 2021). "النوى الكروية والحلقية فائقة الثقل: دور بنية الغلاف". مجلة Physical Review C. 103 ( 3) 034323. arXiv : 2012.13799 . Bibcode : 2021PhRvC.103c4323A . doi : 10.1103/PhysRevC.103.034323 .

[122] أفاناسيف، أ.ف.؛ أغبيمافا، س.إ.؛ غياوالي، أ. (يوليو 2018). "النوى فائقة الثقل: الوجود والاستقرار" . رسائل الفيزياء ب . 782 : 533-540 . arXiv : 1804.06395 . Bibcode : 2018PhLB..782..533A . doi : 10.1016/j.physletb.2018.05.070 .

[Palenzuela-123] بالينزويلا، ي.م.؛ رويز، ل.ف.؛ كاربوف، أ.؛ غرينر، و. (2012). "دراسة منهجية لخصائص اضمحلال أثقل العناصر" (ملف PDF) . نشرة الأكاديمية الروسية للعلوم: الفيزياء . 76 (11): 1165-1171 . Bibcode : 2012BRASP..76.1165P . doi : 10.3103/S1062873812110172 . ISSN 1062-8738 . S2CID 120690838. مؤرشف من الأصل (ملف PDF) بتاريخ 18-11-2018 . تم الاطلاع عليه بتاريخ 01-12-2018 .

[124] بوينارو ، دورين ن. غيرغيسكو، را؛ غرينر، دبليو (2012). “الاضمحلال العنقودي للنوى فائقة الثقل” . المراجعة البدنية ج . 85 (3) 034615. بيب كود : 2012PhRvC ..85c4615P . دوى : 10.1103/PhysRevC.85.034615 . تم الاسترجاع 2 مايو 2017 .

[E123-vdSchoor2011-125] 1 2 3 4 فان دير شور، ك. (2016). التركيب الإلكتروني للعنصر 123 (PDF) (مع أطروحة). جامعة ريكس في جرونينجن.

[126] إنديلكاتو، بول؛ بيرون، جاك؛ جونسون، بير (2011). "هل حسابات MCDF صحيحة بنسبة 101% في نطاق العناصر فائقة الثقل؟" . مجلة حسابات الكيمياء النظرية . 129 ( 3-5 ): 495-505 . doi : 10.1007/s00214-010-0887-3 . hdl : 2043/12984 . S2CID 54680128 .

[econfig-127] 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 "التوزيعات الإلكترونية الممكنة حتى Z = 172" . primefan.ru . مؤرشف من الأصل في 5 مارس 2016. تم الاطلاع عليه في 15 يناير 2022 .

[

[

[

[ 4 ]

[ 5 ]

[

[

[

[ 9 ]

[ 10 ]

[ 11 ]

[ 12 ]

[ 13 ]

[ 14 ]

[

[ 16 ]

[

[

[ 19 ]

[ 20 ]

[ 21 ]

[ 22 ]

[ 23 ]

[ 24 ]

[ 25 ]

[ 26 ]

[ 27 ]

[ 28 ]

[ 29 ]

[ 30 ]

[ 31 ]

[ 32 ]

[ 33 ]

[ 34 ]

[ 35 ]

[ 36 ]

[ 37 ]

[ 38 ]

[ 39 ]

[ 40 ]

[ 41 ]

[ 42 ]

[ 43 ]

44

45

[

[

[

[ 49 ]

[ 50 ]

[ 51 ]

[

[

[ 54 ]

[ 55 ]

[ 56 ] بالمقارنة

[ 57 ]

[ 58 ]

[ 59 ]

[ 60 ]

[ 61 ]

[ 62 ]

[ 63 ]

[ 64 ]

[ 65 ]

[ 66 ]

[ 67 ]

[ 68 ]

[ 69 ]

[ 70 ].

[ 71 ]

[ 72 ]

[

[

[ 75 ]

[ 76 ]

[ 77 ]

[ 78 ]

[ 79 ]

[ 80 ]

[ 81 ]

[ 82 ]

[ 83 ]

[ 84 ]

[

[

تكون

[ 88 ]

89

[ 90 ]

اللغة	العربية (RTL)
روابط موسوعية	30 رابطاً
المصدر الأصلي	ويكيبيديا ↗